Приглашаем посетить сайт

Физический энциклопедический словарь
Статьи на букву "А" (часть 2, "АКУ"-"АНТ")

Статьи на букву "А" (часть 2, "АКУ"-"АНТ")

АКУСТОЭЛЕКТРОНИКА

АКУСТОЭЛЕКТРОНИКА - занимается разработкой УЗ устройств для преобразования и аналоговой матем. обработки радиосигналов. Возможность и целесообразность такого использования упругих волн обусловлены их малой скоростью по сравнению со скоростью света и разл. видами вз-ствия ультразвук. и гиперзвук. волн в кристаллах (акустоэлектронным взаимодействием, нелинейными взаимодействиями акустических волн в тв. телах и др.), а также их малым поглощением. Акустоэлектронные устройства позволяют производить разл. преобразования сигналов: во времени (задержку сигналов, изменение их длительности), частотные и фазовые (сдвиг фаз, преобразование частоты и спектра), изменение амплитуды (усиление, модуляция), а также более сложные преобразования (интегрирование, кодирование и декодирование, свёртку и корреляцию сигналов и т. д.). Выполнение таких операций часто необходимо в радиолокации, технике дальней связи, системах автоматич. управления, вычислит. устройствах и др. Акустоэлектронные методы в нек-рых случаях позволяют осуществлять эти преобразования более простым способом, а в нек-рых случаях явл. единственно возможными. В устройствах А. используются УЗ волны ВЧ диапазона и гиперзвук. волны (от 10 МГц до 1,5 ГГц) как объёмные (продольные и сдвиговые), так и поверхностные акустические волны. По физ. принципам можно выделить пассивные линейные устройства, в к-рых производится линейное преобразование сигнала (линии задержки, фильтры и др.), активные линейные устройства (усилителя сигналов) и нелинейные (устройства для генерации, модуляции, перемножения и др. преобразований сигналов).

АКУСТОЭЛЕКТРОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКЦЕПТОР

АКЦЕПТОР (от лат. acceptor - принимающий), примесный атом в полупроводнике, к-рый может захватить эл-н из валентной зоны, что эквивалентно появлению в ней дырки. Напр., для Ge и Si типичные А.- В, Al, Ga. А. может быть также точечный дефект крист. решётки.

АЛГЕБРА ТОКОВ

АЛГЕБРА ТОКОВ - в квантовой теории поля, соотношения, связывающий коммутатор двух токов с самими токами. А. т. выступает как проявление киральной симметрии и используется для нахождения связей между амплитудами разл. процессов в области низких энергий.

АЛМАЗ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АЛЬБЕДО

АЛЬБЕДО (от позднелат. albedo - белизна), величина, характеризующая способность поверхности к.-л. тела отражать (рассеивать) падающее на неё излучение. Различают истинное, или ламбертово, А., совпадающее с коэфф. диффузного (рассеянного) отражения, и видимое А. Истинное А.- отношение потока, рассеиваемого плоским элементом поверхности во всех направлениях, к потоку, падающему на этот элемент. Видимое А.- отношение яркости плоского элемента поверхности, освещённого параллельным пучком лучей, к яркости абсолютно белой поверхности, расположенной нормально к лучам и имеющей истинное А., равное единице. Истинное А. измеряется альбедометром. Наряду с интегральным А. для всего потока излучения различают также А. монохроматическое и А. в разл. областях спектра (ИК, видимое, УФ). Понятие «А.» широко используют при выполнении светотехн. расчётов; в астрономии при исследовании несамосветящихся небесных тел, в нейтронной оптике при рассмотрении взаимодействия пучков медленных нейтронов с веществом.

АЛЬФА-РАСПАД

АЛЬФА-РАСПАД - распад ат. ядер, сопровождающийся испусканием a-частицы. При А.- р. заряд ядра Z (в ед. элементарного заряда) уменьшается на 2 ед., а массовое число А - на 4 ед., напр.: 22688Ra® 22286Rn+42Нe Энергия, выделяющаяся при А.-р., делится между a-частицей и ядром обратно пропорц. их массам. Если конечное ядро образуется в возбуждённом состоянии, то энергия a-частицы уменьшается на энергию этого возбуждения и, напротив, возрастает, если распадается возбуждённое ядро {т. н. длиннопробежные a-частицы, рис.). Тонкая структура спектров a-частиц позволяет определить энергию возбуждённых состояний ядер. Период полураспада T1/2 a-радиоакт. ядер экспоненциально зависит от энергии вылетающих a-частиц. Теория А.-р., основанная на квантовомеханич. описании проникновения ч-цы через потенц. барьер (см. ТУННЕЛЬНЫЙ ЭФФЕКТ), была развита в 1928 амер. физиком Г. Гамовым и независимо от него Г. Герни и Э. Кондоном в Англии. При вылете из ядра a-частица должна преодолеть потенциальный барьер. Вероятность А.-р. пропорц. проницаемости барьера, к-рая тем больше, чем больше кинетич. энергия a-частицы в ядре. Вероятность А.-р. зависит от размеров ядра, что используется для определения размеров тяжёлых ядер, а также от вероятности образования a-частицы в ядре. Фотография следов a-частиц в камере Вильсона от распада 212Ро. Справа длиннопробежная a-частица. Известно более 200 a-радиоакт. ядер, расположенных в периодич. системе элементов в осн. за Pb. Имеется также ок. 20 a-радиоакт. нуклидов редкозем. элементов. Времена жизни a-радиоакт. ядер колеблются от 3Х10-7 с (для 212Ро) до (2-5) 1015 лет (для 142Се, 144Nd, 174Hf). Энергия a-частиц, испускаемых тяжёлыми радио-акт, ядрами, составляет 4-9 МэВ (за исключением длиннопробежных a-частиц, вылетающих при А.-р. из возбуждённого состояния), ядрами редкозем. элементов - 2-4,5 МэВ.(см. РАДИОАКТИВНОСТЬ).

АЛЬФА-СПЕКТРОМЕТР

АЛЬФА-СПЕКТРОМЕТР - прибор для измерения энергетич. распределения a-частиц, испускаемых радиоакт. ядрами. Широко применялся на ранних этапах развития яд. физики и исследования радиоактивности. В магн. А.-с. энергия определяется по отклонению a-частиц в магн. поле. В ионизационных камерах энергия a-частицы сравнивается с известной энергией др. a-частиц, напр. a-частицы, испускаемой 210Ро с энергией =5,3 МэВ.

АЛЬФА-ЧАСТИЦА

АЛЬФА-ЧАСТИЦА (a-частица), ядро 42Не, содержащее 2 протона и 2 нейтрона. Масса А.-ч. ma=4,00273 а. е. <м.= 6,644 10-24 г, спин и магн. момент равны 0. Энергия связи 28,11 МэВ (7,03 МэВ на 1 нуклон). Проходя через в-во, А.-ч. тормозятся за счёт ионизации и возбуждения атомов и молекул, а также диссоциации молекул. Длина пробега А.-ч. в воздухе l=av3, где v - нач. скорость, а а=9,7 10-28 с3см-2 (для l=3-7 см). Для плотных в-в l=10-3 см (в стекле l=0,004 см). Мн. фундам. открытия в яд. физике обязаны своим происхождением изучению А.-ч. Так, исследование рассеяния А.-ч. привело к открытию ат. ядра, облучение a-частицами лёгких элементов - к открытию яд. реакций и искусств. радиоактивности. (см. РАДИОАКТИВНОСТЬ)

АЛЬФВЕНОВСКИЕ ВОЛНЫ

АЛЬФВЕНОВСКИЕ ВОЛНЫ - поперечные магнитогидродинамич. волны, распространяющиеся в плазме вдоль силовых линий магн. поля. Названы в честь швед, астрофизика X. Альфвена (Альвен, Н. Alfven), предсказавшего в 1942 их существование. А. в.- это не только эл.-магн. поле, но и ч-цы проводящей среды, то есть А. в. возможны лишь при наличии магн. поля и проводящей среды, ведущей себя как единая жидкость или газ. Последнее условие нарушается, если частота колебаний сравнима или превосходит ионную циклотронную частоту wHi, т. к. при таких частотах поведение ионов и свободных эл-нов среды становится различным. Т. о., частоты А. в. ограничены сверху wHi, и, следовательно, эти волны явл. НЧ. Скорость А. в. (т. н. альфвеновская скорость) не зависит от частоты, а определяется лишь напряжённостью магн. поля II и плотностью плазмы r: VA=HlO4pr. По совр. представлениям, А. в. играют значит. роль в космической плазме. (см. ПЛАЗМА,МАГНИТНАЯ ГИДРОДИНАМИКА).

АМБИПОЛЯРНАЯ ДИФФУЗИЯ

АМБИПОЛЯРНАЯ ДИФФУЗИЯ - совместная диффузия противоположно заряж. ч-ц в направлении падения их концентрации. В отличие от диффузии нейтр. ч-ц в электрически изолированной плазме ионы и эл-ны не могут диффундировать независимо друг от друга: в этом случае нарушалась бы квазинейтральность плазмы. Уже незначит. отклонение от квазинейтральности вызывает появление сильных электрич. полей, препятствующих дальнейшему разделению зарядов. В результате «отставшие» ч-цы тормозят движение ч-ц, вырвавшихся вперёд. Поэтому если коэффициенты диффузии ч-ц противоположных знаков заметно отличаются друг от друга, то процесс в целом определяется более медленной диффузией: коэфф. А. д. оказывается больше меньшего из них приблизительно в два раза. Так, напр., в отсутствии магн. поля (или вдоль него) более лёгкие и подвижные эл-ны диффундируют значительно быстрее ионов; при этом коэфф. А. д. равен удвоенному коэфф. диффузии ионов. В случае диффузии поперёк магн. поля коэфф. диффузии ионов, наоборот, гораздо больше (из-за большого циклотронного радиуса) и коэфф. А. д. равен удвоенному коэфф. диффузии эл-нов. Однако при диффузии поперёк магн. поля, если плазма электрически не изолирована (напр., плазма находится в цилиндрич. трубе с металлич. заземлёнными заглушками), хар-р диффузии резко меняется: ионы могут диффундировать со свойственной им большой скоростью, а избыточные эл-ны могут свободно уходить вдоль магн. поля на металлич. заглушки. Диффузия перестаёт быть А. д.; скорость её определяется большим коэфф. диффузии. А. д. имеет место также в жидкостях (электролитах) при наличии градиента концентрации электролита, в ПП, обладающих свободными носителями зарядов. А. д. явл. одним из процессов, обусловливающих энергетич. потери в электрич. разрядах в газе, напр. в дуговом разряде.

АМОРФНОЕ СОСТОЯНИЕ

АМОРФНОЕ СОСТОЯНИЕ (от греч. amorphos - бесформенный), твёрдое состояние в-ва, характеризующееся изотропией св-в и отсутствием точки плавления. При повышении темп-ры аморфное в-во размягчается и переходит в жидкое состояние постепенно. Эти особенности обусловлены отсутствием у в-ва в А. с. строгой периодичности, присущей кристаллам (рис., а), в расположении атомов, ионов, молекул и их групп на протяжении сотен и тысяч периодов. В то же время у в-ва в А. с. существует согласованность в расположении соседних ч-ц (т. н. ближний порядок, рис., 6). С увеличением расстояния эта согласованность уменьшается и на расстоянии порядка неск. постоянных решётки исчезает (см. ДАЛЬНИЙ И БЛИЖНИЙ ПОРЯДОК). Ближний порядок характерен и для жидкостей, но в жидкости происходит интенсивный обмен местами соседними ч-цами, затрудняющийся по мере возрастания вязкости. Поэтому можно тв. тело в А. с. рассматривать как переохлаждённую жидкость с очень высоким коэфф. вязкости. Иногда понятие «А. с.» обобщают на жидкость. При низких темп-pax термодинамически устойчиво крист. состояние. Однако процесс кристаллизации может потребовать много времени - молекулы должны успеть «выстроиться». При низких темп-pax это время бывает очень большим, и крист. состояние практически не реализуется. Поэтому А. с. образуется при быстром охлаждении расплава. Напр., расплавляя крист. кварц и затем быстро охлаждая расплав, получают аморфное кварцевое стекло (см. СТЕКЛООБРАЗНОЕ СОСТОЯНИЕ). Однако даже очень быстрого охлаждения часто недостаточно для того, чтобы помешать образованию кристаллов. В результате этого большинство в-в не удаётся получить в А. с. Тем не менее в А. с. получен ряд металлов (см. МЕТАЛЛИЧЕСКИЕ СТЁКЛА), в т. ч. обладающих магн. упорядоченностью, а также ПП (см. АМОРФНЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ). В природе А. с. менее распространено, чем кристаллическое. В А. с. могут находиться опал, обсидиан, янтарь, смолы, битумы и полимеры. Структура аморфных полимеров характеризуется ближним порядком в расположении звеньев или сегментов макромолекул, быстро исчезающим по мере их удаления друг от друга. Об электронных процессах в А. с. (см. НЕУПОРЯДОЧЕННЫЕ СИСТЕМЫ).

АМОРФНЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ

АМОРФНЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ - аморфные в-ва, обладающие св-вами полупроводников. Различают ковалентные А. п. (Ge и Si, GaAs и др. в аморфном состоянии), халькогенидные стёкла (напр., As31 Ge30 Se21 Te18), оксидные стёкла (напр., V2O5-P2O5) и диэлектрич. плёнки (SiOx, Аl2O3, Si3N4 и др.). А. п. можно рассматривать как сильно легированный компенсированный полупроводник, у к-рого «дно» зоны проводимости и «потолок» валентной зоны флуктуируют, причём эти флуктуации порядка ширины запрещённой зоны ?д. Эл-ны в зоне проводимости и дырки в валентной зоне разбиваются на «капли», расположенные в ямах потенц. рельефа, разделённых высокими барьерами. Электропроводность при низких темп-pax носит прыжковый хар-р (см. ПРЫЖКОВАЯ ПРОВОДИМОСТЬ). При более высоких темп-pax электропроводность А. п. обусловлена тепловым забросом эл-нов в область делокализов. состояний (см. НЕУПОРЯДОЧЕННЫЕ СИСТЕМЫ). А. п. обладают рядом уникальных св-в, к-рые открывают возможность для их разл. практич. применений. Халькогенидные стёкла благодаря прозрачности в ИК области спектра, высокому сопротивлению и фоточувствительности применяются для изготовления электрофотогр. пластин передающих телевиз. трубок и записи голограмм (см. ГОЛОГРАФИЯ). У А. п. ярко выражен эффект электрич. переключения из высокоомного состояния в низкоомное и обратно, позволяющий создавать элементы со временем срабатывания ?10-10-10-12 с.

АМПЕР

АМПЕР (А), единица СИ силы электрич. тока. 1) А. равен силе неизменяющегося тока, к-рый при прохождении по двум параллельным прямолинейным проводникам бесконечной длины и ничтожно малой площади сечения, расположенным в вакууме на расстоянии 1 м один от другого, вызвал бы на участке проводника длиной 1 м силу вз-ствия, равную 2 10-7 Н. Названа в честь франц. физика А. Ампера (A. Ampere). 1A=3 109 ед. СГСЭ = 0,1 ед. СГСМ. 2) Ед. СИ магнитодвижущей силы (старое назв. ампер-виток). 1 А = 0,4p гильберт= 4p 3 109 ед. СГСЭ.

АМПЕР НА ВЕБЕР

АМПЕР НА ВЕБЕР (А/Вб, A/Wb), единица СИ магн. сопротивления; 1 А/Вб равен магн. сопротивлению магн. цепи, в к-рой магн. поток 1 Вб создаётся при магнитодвижущей силе 1 А. 1 А/Вб=10-9 ед. СГСМ.

АМПЕР НА КИЛОГРАММ

АМПЕР НА КИЛОГРАММ (А/кг, A/kg), единица СИ мощности экспозиц. дозы фотонного излучения; 1 А/кг равен мощности экспозиц. дозы, при к-рой за 1 с экспозиц. доза возрастает на 1 Кл/кг.

АМПЕР НА МЕТР

АМПЕР НА МЕТР (А/м, А/m), 1) единица СИ напряжённости магн. поля; 1 А/м равен напряжённости магн. поля в центре длинного соленоида с n витками на каждый метр длины, по к-рым проходит ток силой А/n; 1 А/м=4p 10-3 Э»1,26 10-2 Э. 2) Ед. СИ намагниченности; 1 А/м равен намагниченности в-ва, при к-рой в-во объёмом 1 м3 имеет магн. момент 1 А м2; 1 А/м=10-3 дин/(см Гс).

АМПЕРА ЗАКОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

АМПЕРА ТЕОРЕМА

АМПЕРА ТЕОРЕМА - устанавливает, что магн. поле предельно тонкого плоского магнита («магн. листка», образованного из одинаково ориентированных элем. магнитиков) тождественно полю замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру этого магнита (рис. ); сформулирована франц. физиком А. Ампером в 1820. «Магн. листок»: N и S - северный и южный магн. полюсы элементарных магн. диполей, из к-рых состоит листок; Н - результирующее магн. поле диполей; г - круговой ток, создающий поле, эквивалентное полю H. Согласно А. т., магн. поле Н кругового линейного тока силой г эквивалентно полю магн. листка в том случае, если плотность магн. моментов диполей (элем. магнитиков), образующих листок, численно равна силе тока i (в А). Из А. т. следует, что магн. поля замкнутых пост. токов можно рассматривать как поля фиктивных «магнитных зарядов» (положительных и отрицательных, попарно образующих магн. диполь) и тем самым сводить задачу изучения магн. полей постоянных электрич. токов к магнитостатике.

АМПЕР-ВИТОК

АМПЕР-ВИТОК (АВ, At), устаревшая ед. магнитодвижущей силы, определяемой произведением числа витков обмотки, по к-рой протекает электрич. ток, на значение силы тока в амперах (см. АМПЕР).

АМПЕР-КВАДРАТНЫЙ МЕТР

АМПЕР-КВАДРАТНЫЙ МЕТР (А м2, А m2), единица СИ магн. момента электрич. тока; 1 А м2 равен магн. моменту электрич. тока силой 1 А, проходящего по плоскому контуру пл. 1 м2; 1 А м2=1 Н м/Тл=103 дин см/Гс.

АМПЕРМЕТР

АМПЕРМЕТР - прибор для измерения силы электрич. тока. В соответствии с верх. пределом измерений различают кило-, милли-, микро- и наноамперметры. А. включается в цепь тока последовательно. Для уменьшения искажающего влияния А. должен обладать малым входным сопротивлением. Осн. частью простейших А. явл. электроизмерит. механизм (магнитоэлектрический, электромагнитный, электродинамический, ферродинамический; см. соответствующие статьи). А. для измерения малых токов представляет собой сочетание измерительного усилителя тока с электроизмерит. механизмом, воспринимающим выходной сигнал усилителя. Для измерения больших токов в А. встраивают шунты или измерит. трансформаторы тока либо используют А. совместно с указанными добавочными устройствами (рис.). Широкое распространение получили цифровые А. (см. ЦИФРОВОЙ ЭЛЕКТРОИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ ПРИБОР). Для измерений в цепях перем. тока на ВЧ и СВЧ применяют А., в к-рых перед электроизмерит. механизмом включен преобразователь перем. тока в постоянный (см. ВЫПРЯМИТЕЛЬНЫЙ ЭЛЕКТРОИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ ПРИБОР,ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ ПРИБОР). Схема включения амперметра: а - с шунтом (1 - шунт, 2 - нагрузка); б - через трансформатор тока Совр. А. характеризуются след. данными: верх. предел измерений для, А. с электроизмерит. механизмом (без внеш. добавочных устройств) - от единиц мА до сотен А, для А. с шунтом - до 10 кА, для А. с трансформатором тока - до 100 кА и выше, для А. с измерит. усилителем - до 10-15 А. Осн. погрешность А. (в % от верх. предела измерений) - от 0,05 до 2 (для сверхмалых и сверхбольших токов 5-10%); диапазон частот - от десятых долей Гц до сотен МГц. Техн. требования к А. стандартизованы в ГОСТе 22261-76 и ГОСТе 8711-78.

АМПЕР-ЧАС

АМПЕР-ЧАС (А ч, A h), внесистемная ед. кол-ва электричества, равная 3600 Кл. В А. ч. обычно выражают заряд аккумуляторов.

АМПЛИТУДА ВЕРОЯТНОСТИ

АМПЛИТУДА ВЕРОЯТНОСТИ - в квантовой механике, то же, что волновая функция. Назв. «А. в.» связано со статистич. интерпретацией волн. ф-ции: вероятность нахождения ч-цы (или физ. системы) в данном состоянии равна квадрату абс. значения А. в. этого состояния.

АМПЛИТУДА КОЛЕБАНИЙ

АМПЛИТУДА КОЛЕБАНИЙ (от лат. amplitude - величина), наибольшее отклонение (от среднего) значения величины, совершающей гармонические колебания, напр. отклонение маятника от положения равновесия, значений силы электрич. тока и напряжения в перем. электрич. токе. Другими словами, А. к. определяет размах колебаний. В строго периодич. колебаниях А. к.- величина постоянная. Термин «А. к.» часто применяют в более широком смысле - по отношению к величине, колеблющейся по закону, б. или м. близкому к периодическому; в этом случае А. к. может изменяться от периода к периоду.

АМПЛИТУДА ПРОЦЕССА

АМПЛИТУДА ПРОЦЕССА - в квантовой теории поля, величина, квадрат модуля к-рой определяет вероятность (или эфф. сечение) данного процесса - упругого или неупругого. Совокупность всех возможных процессов описывается матрицей рассеяния.

АМПЛИТУДА РАССЕЯНИЯ

АМПЛИТУДА РАССЕЯНИЯ - в квантовой теории столкновений, величина, количественно описывающая столкновение микрочастиц. Пучок падающих на мишень ч-ц (с определ. импульсом р) рассеивается; при этом ч-цы могут отклониться в любом направлении. Относит. число ч-ц, вылетающих под нек-рым углом q к направлению первонач. пучка, зависит от закона вз-ствия сталкивающихся ч-ц. Волн. ф-ция рассеянных ч-ц может быть представлена в виде набора расходящихся волн. Амплитуда волны f(q, р) для угла q и есть А. р.; квадрат модуля А. р. определяет вероятность (или эфф. сечение) рассеяния ч-цы под углом q (см. РАССЕЯНИЕ МИКРОЧАСТИЦ). В квант. теории поля вводится более общее понятие амплитуды процесса.

АМПЛИТУДНАЯ МОДУЛЯЦИЯ

АМПЛИТУДНАЯ МОДУЛЯЦИЯ - периодич. изменение амплитуды колебаний (электрич., механич. и др.), происходящее с частотой, намного меньшей, чем частота самих колебаний. А. м. применяют для радио- и оптической связи радиолокации, акустич. локации и др. Напр., в радиовещании звук. колебания преобразуются в электрич. колебания низкой частоты W (модулирующий сигнал), к-рые периодически изменяют (модулируют) амплитуду колебаний высокой частоты w (несущей частоты), генерируемых радиопередатчиком (см. МОДУЛЯЦИЯ КОЛЕБАНИИ).

АНАГЛИФОВ ЦВЕТНЫХ МЕТОД

АНАГЛИФОВ ЦВЕТНЫХ МЕТОД (от греч. anaglyphos - рельефный), метод получения стереоскопического изображения с помощью двух чёрно-белых изображений одного и того же объекта, окрашиваемых в разные цвета или проецируемых на экран через соответствующие светофильтры. Составляющие стереопару изображения фотографируются с нек-рым расстоянием между оптич. осями объективов (б а з и с с ъ ё м к и) в дополнит. цветах (напр., красном и зелёном) и затем рассматриваются наблюдателем через стереоскоп с разл. светофильтрами для левого и правого глаза. Если, напр., изображение, предназнач. для рассматривания правым глазом, окрашено в красный цвет, а левым - в зелёный, то правый светофильтр в стереоскопе должен быть зелёного цвета, а левый - красного. В результате каждый глаз будет видеть только «своё» изображение, кажущееся серым. Эти раздельные изображения воспринимаются человеком как одно о б ъ ё м н о е чёрно-белое изображение. А. ц. м. применяется для создания объёмных иллюстраций, объёмных моделей местности, стереоскопич. фильмов.

АНАЛИЗАТОР

АНАЛИЗАТОР - в оптике, прибор или устройство для анализа хар-ра поляризации света. Линейные А. служат для обнаружения линейно (плоско) поляризов. света и определения азимута его плоскости поляризации, а также для измерения степени поляризации частично поляризов. света. Линейными А. могут служить поляризационные призмы, поляроиды, пластинки нек-рых кристаллов, стопы оптические. А. для света др. поляризаций (эллиптической, круговой) обычно состоят из оптич. компенсатора и линейного А. (см. ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ПРИБОРЫ).

АНАМОРФИРОВАНИЕ

АНАМОРФИРОВАНИЕ - преобразование конфигурации изображения объекта оптическим или др. способом. А. осуществляют как с помощью спец. оптич. систем, так и наклоном плоскостей предмета и(или) экрана. Для А. изображений применяют цилиндрич. линзы и оптические зеркала, клиновые и др. оптич. системы. Отношение линейных увеличений в двух взаимно перпендикулярных направлениях изображения наз. коэфф. А.(анаморфозы). Распространено (особенно в кинотехнике) А. равномерным сжатием или растяжением изображения в вертик. или горизонт. направлении. При съёмке на обычную киноплёнку со сжатием изображения в горизонт. плоскости и последующим его растяжением при проецировании (дезанаморфированием) получают на экране изображение, соотношение сторон к-рого достигает 2,35 : 1 при почти квадратном кадре киноплёнки. Эти преобразования обычно осуществляются путём применения анаморфотной насадки. А. изображений наклоном применяют при фотопечати (для устранения перспективных искажений аэроснимков), в полиграфии и др.

АНАМОРФОТНАЯ НАСАДКА

АНАМОРФОТНАЯ НАСАДКА (анаморфотная приставка) (от греч. anamorphoo - преобразовываю), оптич. система, располагаемая перед Схематич. изображение хода световых лучей в анаморфотной насадке: aгор - угловое поле, или угол зрения (в горизонт. плоскости), объектива с насадкой; a'гор - угловое поле объектива; 1 - линзы анаморфотной насадки; 2 - объектив киноаппарата. объективом обычного киноаппарата для сжатия или растяжения изображения в горизонт. плоскости. А. н. позволяет использовать обычную киноаппаратуру и стандартную киноплёнку для съёмки и проекции широкоэкранных фильмов. Простейшая А. н. состоит из положит. и отрицат. цилиндрич. линз, образующие к-рых параллельны вертик. оси кадра (рис. ). С такой А. н. при съёмке на обычном кинокадре получается изображение, сжатое по ширине, а при проекции на экран оно растягивается, в результате чего происходит восстановление действит. соотношений размеров изображения снимаемых сцен.

АНАСТИГМАТ

АНАСТИГМАТ (от греч. an- отрицат. частица и астигматизм), фотографический объектив, практически свободный от всех аберраций оптических систем (в т. ч. от астигматизма). Создан путём спец. подбора линз. Один из наиб. совершенных типов объектива для науч., техн. и художеств. фотографии и кинематографии.

АНАХРОМАТ

АНАХРОМАТ (от греч. ana- приставка, означающая здесь усиление, и chroma - цвет), оптич. система, не исправленная в отношении хроматической аберрации в отличие от ахромата. Наиболее резкое изображение даёт в монохроматическом свете.

АНГСТРЕМ

АНГСТРЕМ (A), внесистемная ед. длины; 1 A=10-10м = 10-8см=0,1 нм. Применяется в оптике, ат. физике; названа в честь швед. физика-спектроскописта А. Й. Ангстрема (Онгстрём, A. J. Angstrom).

АНИЗОМЕТР МАГНИТНЫЙ

АНИЗОМЕТР МАГНИТНЫЙ - прибор для определения магнитной анизотропии (зависимости магн. св-в в-в от направления). Наиболее распространены А. м. для определения ферромагн. анизотропии монокристаллов и текстуров. материалов (см. ТЕКСТУРА МАГНИТНАЯ). Исследуемый образец (диск) в магн. поле Н: J - вектор намагниченности образца; а - угол между направлением магн. поля Н и осью лёгкого намагничивания ОО. В одном из типов А. <м. исследуемый образец помещают в сильное однородное магн. поле Н (рис. ). Образец намагничивается по направлению поля лишь в том случае, если поле направлено вдоль его оси лёгкого намагничивания (ось ОО на рисунке). Во всех остальных случаях вектор намагниченности J занимает нек-рое промежуточное положение между направлением Н и осью ОО. Вектор J можно разложить на компоненты J¦ и J+ вдоль и поперёк поля. Компонента J+ создаёт момент вращения M=J+ Н, к-рый стремится повернуть образец и совместить направления оси ОО и поля Н. Момент вращения, вызванный действием магн. поля, компенсируется моментом, создаваемым упругими элементами прибора при повороте образца на нек-рый угол a, отсчитываемый по шкале. Измерения производятся при разл. направлениях поля Н (поворотом магнита плавно меняют угол а от 0 до 180 или 360°), и по их результатам рассчитываются константы анизотропии, т. о. оценивается степень совершенства текстуры. Совр. А. м. позволяют исследовать как массивные образцы, так и ферромагн. плёнки в интервале темп-р от 1300 К до гелиевых (=1 К) и в магн. полях напряжённостью до 4000 кА/м (50 кЭ).

АНИЗОТРОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АНИЗОТРОПИЯ ОПТИЧЕСКАЯ

АНИЗОТРОПИЯ ОПТИЧЕСКАЯ (см. ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ).

АННИГИЛЯЦИЯ ПАРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АНОД

АНОД (от греч. anodos - движение вверх), 1) электрод электронного или ионного прибора, соединяемый с положит. полюсом источника. 2) Положит. электрод источника электрич. тока (гальванич. элемента, аккумулятора). 3) Положит. электрод электрич. дуги.

АНОДНОЕ ПАДЕНИЕ

АНОДНОЕ ПАДЕНИЕ - напряжения, разность потенциалов между анодом и концом положит. столба тлеющего разряда или дугового разряда. А. п. определяется условиями генерации положит. ионов и диффузии их в положительный столб. Поэтому А. п. зависит от геометрии разрядного пр-ва и анода, силы тока, состава и давления газа. А. п. может быть как положительным, так и отрицательным. При малых размерах анода А. п. обычно положительное; при полом аноде и аноде, охватывающем катод, А. п. отрицательное.

АНОМАЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ

АНОМАЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ (см. ДИСПЕРСИЯ СВЕТА).

АНСАМБЛЬ СТАТИСТИЧЕСКИЙ

АНСАМБЛЬ СТАТИСТИЧЕСКИЙ (см. СТАТИСТИЧЕСКИЙ АНСАМБЛЬ).

АНТЕННА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АНТЕННАЯ РЕШЕТКА

АНТЕННАЯ РЕШЕТКА (фазированная антенная решётка), система элем. антенн (электрич. и магн. диполей), определ. образом сфазированных и расположенных. Наиболее распространены синфазные А. р. с параллельным и последовательным подключением элементов к линии передачи. Высокая направленность А. р. обусловлена интерференцией полей элем. антенн, хотя каждая из них может обладать широкой диаграммой направленности. Возможность независимого фазирования элем. антенн и изменения их фаз во времени позволяет управлять диаграммой направленности, т. е. осуществлять «качание» луча. С помощью А. р. можно формировать одновременно неск. лучей (многолучевая антенна). (см. АНТИБАРИОНЫ).

АНТИВЕЩЕСТВО

АНТИВЕЩЕСТВО - материя, построенная из античастиц. Ядра атомов в-ва состоят из протонов и нейтронов, а эл-ны образуют оболочки атомов. В А. ядра состоят из антипротонов и антинейтронов, а место эл-нов в их оболочках занимают позитроны. Согласно совр. теории, яд. силы, обусловливающие устойчивость ат. ядер, и эл.-магн. и обменные силы, благодаря к-рым существуют устойчивые конфигурации эл-нов в атомах и молекулах, одинаковы для ч-ц и античастиц. Поэтому вся иерархия строения в-ва из ч-ц должна быть осуществима и для А. В 1965 впервые было экспериментально доказано, что из античастиц могут строиться комплексы того же типа, что и из ч-ц. Группа физиков под руководством амер. физика Л. Ледермана получила на ускорителе и зарегистрировала первое антиядро - антидейтрон (связ. состояние антипротона и антинейтрона). В 1969 в экспериментах на ускорителе протонов с энергией 70 ГэВ (Серпухов) сов. физики (руководитель Ю. Д. Прокошкин) зарегистрировали ядра антигелия-3; в 1974 были зарегистрированы ядра антитрития. Сколько-нибудь существ. скоплений А. во Вселенной пока не обнаружено, однако важный для астрофизики и космологии вопрос о распространённости А. во Вселенной остаётся открытым.

АНТИЗАПИРАЮЩИЙ КОНТАКТ

АНТИЗАПИРАЮЩИЙ КОНТАКТ - контакт полупроводник - металл, вблизи к-рого в ПП есть слой, обогащённый осн. носителями заряда. А. к. реализуется, если работа выхода полупроводника n-типа превышает работу выхода металла (или меньше в случае полупроводника p-типа). При прохождении тока через А. к. происходит инжекция осн. носителей в ПП.

АНТИКВАРК

АНТИКВАРК (q^, q-), античастица по отношению к кварку.

АНТИНЕЙТРИНО

АНТИНЕЙТРИНО (v^, v-), античастица по отношению к нейтрино.

АНТИНЕЙТРОН

АНТИНЕЙТРОН (n^, n-), античастица по отношению к нейтрону; открыт в 1956 Б. Корком, Г. Ламбертсоном, О. Пиччони и В. Венцелем (США) в опытах по рассеянию пучка антипротонов. Сталкиваясь с ядрами мишени, антипротон может отдать свой отрицат. заряд одному из протонов ядра (или приобрести от него положительный). При этом образуется пара нейтрон - А. Подтверждением образования А. явл. его последующая аннигиляция с нейтроном или протоном др. ядра (при аннигиляции возникает неск. заряж. ч-ц, следы к-рых выходят из одной точки).

АНТИПОДЫ ОПТИЧЕСКИЕ

АНТИПОДЫ ОПТИЧЕСКИЕ (см. ОПТИЧЕСКИ АКТИВНЫЕ ВЕЩЕСТВА).

АНТИПРОТОН

АНТИПРОТОН (р^, p-), стабильная элем. ч-ца, античастица по отношению к протону. Массы и спины А. и протона равны, а электрич. заряды и магн. моменты одинаковы по абс. значению, но противоположны по знаку. Экспериментально открыт в 1955 О. Чемберленом, Э. Сегре, К. Вигандом и Т. Ипсилантисом в Беркли (США) на ускорителе протонов с макс. Рис. 1. Схема опыта по рождению антипротонов: П - пучок протонов из ускорителя; Т - мишень из меди, в к-рой рождаются антипротоны; M1, M2 - магниты, отклоняющие отрицательно заряж. ч-цы по направлению к счётчикам; C1, С2 - черенковские счётчики. энергией в 6,3 ГэВ. Согласно закону сохранения числа барионов, А. может родиться только в паре с протоном (или с нейтроном, если позволяет закон сохранения электрич. заряда). Пороговая (наименьшая) энергия для рождения пары протон - А. при столкновении двух свободных протонов в системе, в к-рой один из протонов до соударения покоится, составляет 6,6 ГэВ, а при столкновении протона с протоном или нейтроном, связанным в ат. ядре,- ок. 4 ГэВ. Поэтому при Рис. 2. Микрофотография аннигиляции антипротона (р^), зарегистрированной в фотоэмульсии. В результате аннигиляции р^ с нуклоном одного из ядер фотоэмульсии образовалось пять заряж. p-мезонов, а ядро развалилось на неск. осколков. Для двух p-мезонов установлены знаки электрич. зарядов: p--мезон поглотился ядром фотоэмульсии и расщепил его; p+-мезон претерпел последоват. распад: p+®m+ +vm, m+® е++ve +v^m, где m+ - положит. мюон, е+ - позитрон (vm,ve,v^m не регистрируются фотоэмульсией). энергии ускоренных протонов в 6,3 ГэВ следовало ожидать образования А. В опыте Чемберлена и др. А. рождалось при столкновениях протонов от ускорителя с мишенью из меди (рис. 1). Система отклоняющих магнитов отбирала отрицательно заряж. ч-цы, подавляющее большинство к-рых было p--мезонами. Отличить А. от др. отрицательно заряж. ч-ц можно было по величине массы. Для этого определяли импульс ч-цы (по её отклонению в магн. поле) и её скорость (с помощью черенковского счётчика). В экспериментах наблюдалась и др. особенность поведения А.- их аннигиляция в столкновениях с протонами и нейтронами ядер в-ва. В результате аннигиляции А. рождалось в среднем 4-5 p-мезонов (рис. 2). На совр. ускорителях получают пучки А. с интенсивностью до 106 ч-ц. Планируется создание встречных пучков протон-А. на энергию 200-400 ГэВ для каждого пучка.