Приглашаем посетить сайт
Статьи на букву "Ч"
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЧАПЛЫГИНА - ЖУКОВСКОГО ПОСТУЛАT - положение, согласно к-рому при безотрывном обтекании профиля крыла потоком идеальной жидкости или газаточкой плавного схода струй с его контура является хвостовая точка профиля. При этом предполагается, что хвостовая точка есть точка заострения. Если бы при безотрывном обтекании профиля идеальной жидкостью струи сходили с его контура не в хвостовой точке, а в к.-л. другой, то в угл. точке или точке заострения на хвостике скорость была бы бесконечно большой, что физически невозможно. Это обстоятельство можно рассматривать как обоснова-ние Ч.- Ж. п.: постулат является условием того, чтобы при обтекании профиля с одной острой кромкой скорость во всех точках была конечной.
Применив Ч.- Ж. п. к вычислению циркуляции скорости Г, можно затем определить подъёмную силу на едини-цу размаха крыла. В случае тонкого изогнутого профиля G = pusin(a+), где a - угол атаки профиля, u - скорость набегающего потока, а -относит. вогнутость крыла. Коэф. подъёмной силы при этом . Если a и -величины малые, то приближённо с у =2p(a+), т. е. cy пропорц. a и
Опыты показывают, что ф-лы для Г и с y соответствуют действительности лишь приближённо и только при малых значениях a и когда обтекание может быть безотрывным. Наличие вязкости жидкости и образование на поверхности крылового профиля пограничного слоя несколько (на 10-15%) уменьшают теоретич. коэф., к-рые, кроме того, зависят ещё от Рейнольдса числа. Если, напр., a больше нек-рого определённого для данного профиля и условий обтеканий значения (т. н. критического a кр), то точка схода струй будет находиться не в хвостовой точке профиля, а в точке на верх. части контура. Обтекание при этом сопровождается отрывом струй и образованием вихрей над верх. частью. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЧАРМ - то же, что очарование. |
ЧАРМОНИЙ -см. в ст. Кварконий. |
ЧАСТНАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ - частный (спец.) случай теории относительности, в к-ром рассматриваются свойства пространства-времени в областях, где полями тяготения можно пренебречь (подробнее см. Относительности теория). |
ЧАСТОТНАЯ МОДУЛЯЦИЛ - вид модуляции колебаний, при к-рой частота ВЧ-к олебания изменяется во времени по закону, определяемому передаваемым сигналом (см. Модулированные колебании). |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЧЕПМЕНА - ЭНСКОГА МЕТОД -метод решения кинетического уравнения Больцмана. Независимо предложен С. Чепменом (S. Chapman) в 1916-17 и Д. Энскогом (D. Enskog) в 1917. Подробнее см. в ст. Кинетическая теория газов.
|
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЧЕРЕНКОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ -см. Черенкова -Вавилова излучение. |
ЧЕРНОЕ ТЕЛО - то же, что абсолютно чёрное тело. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЧЕТВЁРТЫЙ ЗВУК - см. Звук в сверхтекучем гелии. |
ЧЕТНОСТЬ - квантовое число, характеризующее поведение волновой ф-ции физ. системы при нек-рых дискретных преобразованиях. |
ЧЕТНОСТЬ УРОВНЯ - чётность состояния физ. системы (чётность волновой функции), соответствующего данному уровню энергии системы. Такая характеристика уровней возможна для системы частиц, между к-рыми действуют эл.-магн. или ядерные силы, сохраняющие чётность. При учёте слабого взаимодействия к состоянию с данной чётностью добавляется незначит. примесь состояния с противоположной чётностью (в атомах и атомных ядрах относит. величина такой примеси обычно невелика: ~ 10-6 - 10-7). Если уровень энергии вырожден так, что ему принадлежат волновые ф-ции с разной чётностью (как, напр., для возбуждённых уровней атома водорода), то возможны состояния, описываемые суперпозицией таких волновых ф-ций, т. е. вырожденный уровень может не обладать опре-дел. чётностью (даже в том случае, когда действующие в системе силы сохраняют чётность). С. С. Герштейн. |
ЧЕТЫШХМЕРНЫЙ ВЕКТОР -вектор в Минковского пространстве-времени, имеющий 4 координаты и использующийся в частной теории относительности. Примерами Ч. в. являются 4-скорость частицы ненулевой массы, 4-импульс системы Pm,4-потенциал эл.-магн. поля А m и др. Подробнее см. Относительности теория. |
ЧИСЕЛ ЗАПОЛНЕНИЯ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ -см. в ст. Вторичное квантование. |
ЧИСЛА ЗАПОЛНЕНИЯ - в квантовой механике и квантовой статистике - числа, указывающие степень заполнения квантовых состояний частицами кванто-вомеханич. системы многих тождественных частиц. Для систем частиц с полуцелым спином ( фермионов )Ч. з. могут принимать лишь два значения: 0 - для свободных состояний и 1 -для занятых. Для систем частиц с целым спином (бозонов) Ч. з.- любые целые числа: 0, 1, 2, ... . Сумма всех Ч. з. должна быть равна числу частиц системы. С помощью Ч. з. можно описывать и числа элементарных возбуждений (квазичастиц) квантованных полей;
в этом случае сумма Ч. з. не фиксирована. Средние по статистически равновесному состоянию Ч. з. идеальных квантовых газов определяются ф-циями распределения Ферми - Дирака и Бозе - Эйнштейна (см. Ферми - Дирака статистика, Бозе - Эйнштейна статистика). Понятие Ч. з. лежит в основе метода вторичного квантования (представления вторичного квантования, или представления Ч. 3.). Д. H. Зубарев. |
ЧИСТОЕ СОСТОЯНИЕ - состояние квантовомеханич. системы, к-рое характеризуется заданием полного набора возможных значений динамич. переменных, определяющих состояние системы. Ч. с. описывается волновой функцией от этих переменных и является одним из осн. понятий квантовой механики. Суперпозиция волновых ф-ций (т. е. их сумма с произвольными комплексными коэф.) также описывает Ч. с. системы. Обычно Ч. с. называют просто квантовомеханическим состоянием, хотя в квантовой механике есть более общий случай - смешанное состояние. |