Приглашаем посетить сайт
ЦВЕЙГА ПРАВИЛО
ЦВЕЙГА ПРАВИЛО [также правило Окубо - Цвейга - Иизуки (ОЦИ), или правило кварковых линий] в кварковой модели а д р о н о в - приближённое полуфеноменологическое правило, к-рое предлагает систематизацию относит. величин амплитуд распадов или реакций взаимодействия адронов, построенных из кварков разл. ароматов, в зависимости от топологич. свойств (свойств связности) кварковых диаграмм, изображающих рассматриваемые процессы. Наиб. степень подавления соответствует таким процессам и отвечающим им кварковым диаграммам, в к-рых линии кварков и антикварков, выходящих из одного и того же адрона, соединяются друг с другом и представляют собой блок, не связанный с остальной частью кварковой диаграммы (рис., а). В этом случае пара кварк - антикварк из одного и того же адрона исчезает (аннигилирует) в рассматриваемой реакции. Альтернативой этому процессу служит переход того же кварка и антикварка в другие адроны конечного состояния (рис., б).
Кварковые диаграммы, изображающие распады чармония: а -J/Y
адроны (ОЦИ-запрещённый переход); б-Y "
D+
(ОЦИ-разрешённый переход).
Стрелка, направленная вспять по времени, изображает антикварк.
Ширина состояния чармония (см. Кварконий)Y " (3770) с массой 3770 МэВ, для к-рого энергетически возможен ОЦИ-разрешённый распад на пару очарованных D- мезонов, приблизительно в 500 раз больше ширины ОЦИ-запрещённого распада J/Y (3096) в адроны, не содержащие тяжёлых 
-кварков в силу закона сохранения энергии. Качественным объяснением резкого подавления аннигиляции пары тяжёлых 
-кварков в промежуточном состоянии является асимптотическая свобода квантовой хро-модинамики, т. е. уменьшение эфф. взаимодействия кварков с глюонами на малых расстояниях. Константа кварк-глюонного взаимодействия на расстоянии порядка 0,1 Фм, т. е. порядка комптоновской длины волны тяжёлого с- кварка, имеет величину as
0,2-0,3, что заметно меньше единицы. Вместе с тем полного объяснения разной степени нарушения правила ОЦИ в разл. процессах с участием лёгких u-, d-, s -кварков на основе квантовой хромоди-намики пока нет.
Лит.:Okubo S., ф-Meson and unitary symmetry model, "Phys. Lett.", 1963, v. 5, p. 165; Zweig G., Fractionally charged particles and SU (6), in: Symmetries in elementary particle physics, N. Y., 1965, p. 192; lizuka J., A systematics and phenomenology of meson family, "Progr. Theor. Phys. Suppl.", 1966, v. 37-38, p. 21; Вайнштейн А. И. [и др.], Чармоний и квантовая хромодинамика, "УФН", 1977, т. 123, с. 217; Вайнштейн А. И. [и др.]. Квантовая хромодинамика и масштабы адронных масс, "ЭЧАЯ", 1982, т. 13, с. 542.
С. Б. Герасимов.