Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "А" (часть 1, "ААР"-"АКК")

Статьи на букву "А" (часть 1, "ААР"-"АКК")

ААРОНОВА - БОМА ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АББЕ РЕФРАКТОМЕТР

Статья большая, находится на отдельной странице.

АБЕЛЕВА ГРУППА

АБЕЛЕВА ГРУППА - группа, умножение в к-рой коммутативно (перестановочно). А. г. наз. также коммутативной.

АБЕЛЯ ИНТЕГРАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ

АБЕЛЯ ИНТЕГРАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ - интегральное ур-ние, где f ( х) - известная ф-ция, а - искомая ф-ция. Получено и решено Н. Абелем (N. Abel) в 1823 при рассмотрении движения материальной точки в вертик. плоскости под Действием силы тяжести. А. и. у. часто возникает при решении т. н. обратных задач, напр. при определении потенц. энергии до периоду колебаний или при восстановлении рассеивающего поля по эффективному сечению в классич. механике. А. и. у. относится к классу Вольтерры уравнений1-го рода, рассматривают также обобщённое А. и. у. , где . Если f(x) - непрерывно дифференцируемая ф-ция, то это ур-ние имеет единств. непрерывное решение: . В классе обобщенных функций решение существует при любых . Лит.: Гельфанд И. М., Шилов Г. Е., Обобщенные функции и действия над ними, 2 изд., М., 1959; Михлин С. Г., Лекции по линейным интегральным уравнениям, М., 1959. С. В. Молодцов.

АБЕРРАЦИИ ОПТИЧЕСКИХ СИСТЕМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АБЕРРАЦИИ ЭЛЕКТРОННЫХ ЛИНЗ

- см. Электронно-оптические аберрации.

АБЕРРАЦИЯ СВЕТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АБСОЛЮТНАЯ ЗВЕЗДНАЯ ВЕЛИЧИНА

АБСОЛЮТНАЯ ЗВЕЗДНАЯ ВЕЛИЧИНА - см. Звёздные величины.

АБСОЛЮТНАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ

АБСОЛЮТНАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ - тип неустойчивости в системе с распределёнными параметрами (плазме, жидкости, твёрдом теле), при к-ром малое нач. возмущение неограниченно нарастает во времени в любой фиксированной точке пространства. А. н. является "антиподом" конвективной неустойчивости, при к-рой возмущение, возникшее в нек-рой фиксированной точке пространства, сносится в к.-л. направлении, а в данной точке стремится к нулю при В однородном безграничном пространстве различие между этими типами неустойчивости относительно в том смысле, что при переходе от одной системы отсчёта к другой, движущейся вместе с возмущением, А. н. может переходить в конвективную, и наоборот. В реальной системе отсчёта, имеющей границы (напр., стенки), конвективная неустойчивость может вообще не успеть развиться, прежде чем возмущение будет вынесено за границы системы (напр., при течении жидкости в трубе). См. также Неустойчивости плазмы. Лит.: Лифшиц Е. М., Питаевский Л. П., Физическая кинетика, М., 1979, p 62, с. 324; Федорченко А. М., Коцаренко Н. Я., Абсолютная и конвективная неустойчивость в плазме и твердых телах, М., 1981. В. Н. Ораевский.

АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА

АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА - одно из осн. понятий термодинамики, введённое У. Томсоном (Кельвином; W. Thomson) в 1848; обозначается буквой Т. Согласно второму началу термодинамики, 1/Т - интегрирующий множитель для кол-ва теплоты , полученной системой при любом обратимом процессе, поэтому - дифференциал ф-ции состояния S (энтропии). Это позволяет ввести абс. термодинамич. шкалу Кельвина с помощью обратимых термодинамич. циклов, напр. Карно цикла. А. т. связана с энтропией, внутр. энергией U и объёмом V соотношением 1/Т=. А. т. выражается в Кельвинах (К), отсчитывается от абсолютного нуля температуры и измеряется по Международной практической температурной шкале. В статистич. физике А. т. входит в каноническое распределение Гиббса , где Н - ф-ция Гамильтона системы, Z - статистич. интеграл. В статистич. теории неравновесных процессов А. т. вводится с помощью локально-равновесного распределения, подобного распределению Гиббса, но с А. т., зависящей от пространственных координат и времени. Д. Н. Зубарев.

АБСОЛЮТНО НЕЙТРАЛЬНАЯ ЧАСТИЦА

АБСОЛЮТНО НЕЙТРАЛЬНАЯ ЧАСТИЦА - то же, что истинно нейтральные частицы.

АБСОЛЮТНО ЧЁРНОЕ ТЕЛО

АБСОЛЮТНО ЧЁРНОЕ ТЕЛО - понятие теории теплового излучения, означающее тело, к-рое полностью поглощает любое падающее на его поверхность эл.-магн. излучение, независимо от темп-ры этого тела. Т. о., для А. ч. т. поглощательная способность (отношение поглощённой энергии к энергии падающегоизлучения) равна 1 при излучениях всех частот, направлений распространения и поляризаций. Плотность энергии и спектральный состав излучения, испускаемого единицей поверхности А. ч. т. (излучения А. ч. т., чёрного излучени я), зависят только от его темп-ры, но не от природы излучающего вещества. Излучение А. ч. т. может находиться в равновесии с веществом (при равенстве потоков излучения, испускаемого и поглощаемого А. ч. т., имеющим опре-дел. темп-ру), по своим характеристикам такое излучение представляет излучение равновесное и подчиняется Планка закону излучения, определяющему ис-пускат. способность и энергетич. яркость А. ч. т. (пропорциональные плотности энергии равновесного излучения). Понятие А. ч. т. введено в 1859 Г. Р. Кирхгофом (G. R. Kirchhoff), установившим связь между испускат. и поглощат. способностями тела, находящегося в равновесии с излучением при определ. темп-ре (см. Кирхгофа закон излучения). А. ч. т. в природе не существует, однако хорошим приближением к нему является устройство, состоящее из замкнутой полости, внутр. поверхность к-рой нагрета до темп-ры Т, с отверстием, малым по сравнению с размерами полости. Внутри полости устанавливается практически полное равновесие излучения с веществом, и плотность энергии выходящего из отверстия излучения очень мало отличается от равновесной. Подобные устройства, с высокой точностью моделирующие А. ч. т., применяют в качестве световых эталонов, используют при измерениях высоких темп-р (см. Пирометрия оптическая). Лит. см. при ст. Излучение равновесное. М. А. Елъяшевич.

АБСОЛЮТНЫЙ НУЛЬ ТЕМПЕРАТУРЫ

АБСОЛЮТНЫЙ НУЛЬ ТЕМПЕРАТУРЫ - начало отсчёта абсолютной температуры по термодинамич. шкале (шкале Кельвина). А. н. т. расположен на 273,16 К ниже темп-ры тройной точки воды (на 273,15 ниже нуля темп-ры по шкале Цельсия; см. Температурные шкалы). Согласно 3-му началу термодинамики (теореме Нернста), при стремлении темп-ры системы к А. н. т. к нулю стремятся и её энтропия, теплоёмкость, коэфф. теплового расширения. При А. н. т. прекращаются хаотич. движения атомов, молекул, электронов, определяющие темп-ру системы, но остаются их регулярные движения, подчиняющиеся квантовой механике, напр. нулевые колебания атомов в решётке, с к-рыми связана нулевая энергия. Получение темп-р, предельно приближающихся к А. н. т., представляет сложную эксперим. проблему (см. Низкие температуры). Д. Н. Зубарев.

АБСОРБЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР

АБСОРБЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР - см. в ст. Светофильтр.

АБСОРБЦИЯ

АБСОРБЦИЯ (лат. absorptio, от absorbeo - поглощаю) - поглощение веществ из газовой смеси жидкостями или (реже) твёрдыми телами (абсорбентами); один из видов сорбции. При А. поглощение происходит во всём объёме абсорбента (в отличие от адсорбции - поглощения вещества поверхностью). Ранее к А. относили извлечение к.-л. компонента жидким растворителем, к-рое наз. экстракцией. А. газов металлами наз. окклюзией. Если при А. происходит хим. взаимодействие поглощаемого вещества с абсорбентом, то процесс относят к хемосорбции. А. определяется процессами адсорбции, растворимостью абсорбир. вещества в абсорбенте и диффузией в нём. Скорость А. тем выше, чем выше парциальное давление поглощаемого вещества в газовой смеси и чем ниже темп-pa абсорбента. При повышении темп-ры поглощённые вещества выделяются из раствора - происходит десорбция. Процессы А. и десорбции широко используются в хим. произ-ве.

АБСОРБЦИЯ СВЕТА

АБСОРБЦИЯ СВЕТА - то же, что поглощение света.

АВОГАДРО ЗАКОН

АВОГАДРО ЗАКОН - закон, согласно к-рому при одинаковых темп-pax Т и давлениях р в равных объёмах любых идеальных газов содержится одинаковое число молекул N А. Открыт А. Авогадро (A. Avogadro) в 1811. А. з. можно сформулировать иначе: 1 моль любого из веществ в газообразном состоянии при одинаковых Т и p занимает вполне определ. объём. При р=101,325 кПа, Т=273,15К этот объём равен 22,41383 . Кол-во молекул, содержащееся в 1 моле вещества, равно Авогадро постоянной. А. з. является следствием кинетической теории газов, согласно к-рой для идеального газа (т - масса молекул, - их ср. квадратич. скорость). Т. к. , для двух разл. газов при , и получим: , т. е .

АВОГАДРО ПОСТОЯННАЯ

АВОГАДРО ПОСТОЯННАЯ (число Авогадро) - число структурных элементов (атомов, молекул, ионов или др. частиц) в 1 моле. Назв. в честь А. Авогадро, обозначается . А. п.-- одна из фундам. физ. констант, существенная для определения многих других физ. констант ( Больцмана постоянной, Фарадея постоянной и др.). Один из лучших эксперим. методов определения А. п. основан на измерении электрич. заряда, необходимого для электролитич. разложения известного числа молей сложного вещества, и на измерении заряда электрона. Наиб. достоверное значение А. п. (на 1984) . А. п. позволяет связать атомную единицу массы с килограммом - единицей массы в СИ: 1 а. е. м.=.

АВРОРАЛЬНЫЕ РАДИООТРАЖЕНИЯ

АВРОРАЛЬНЫЕ РАДИООТРАЖЕНИЯ (англ., франц. auroral - напоминающий полярное сияние, вызванный полярным сиянием) - явление, наблюдаемое при КВ-и УКВ-радиолокации ионосферы; обусловлено рассеянием радиоволн на неоднородностях ионосферной плазмы в зоне полярных сияний (см. Полярные радиоотражения).

АВТОВОЛНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АВТОИОНИЗАЦИОННЫЕ СОСТОЯНИЯ

АВТОИОНИЗАЦИОННЫЕ СОСТОЯНИЯ - атомов (и ионов) - состояния, в к-рых возбуждены два электрона или более, так что суммарная энергия возбуждения больше энергии однократной ионизации атома. А. с. являются неустойчивыми и могут распадаться с испусканием электронов и фотонов в непрерывном спектре (оже-эффект). А. с. возникают в газах и плазме при образовании вакансий во внутр. оболочках атомов под действием фотонов и столкновений с электронами (и/или ионами) либо при одноврем. возбуждении неск. электронов. Лит. см. при ст. Ионизация. Л. И. Пресняков.

АВТОИОНИЗАЦИЯ

АВТОИОНИЗАЦИЯ - то же, что ионизация полем.

АВТОИОННЫЙ МИКРОСКОП

АВТОИОННЫЙ МИКРОСКОП - то же, что ионный проектор.

АВТОКОЛЕБАНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АВТОКОЛЛИМАЦИЯ

АВТОКОЛЛИМАЦИЯ [от греч. autos - сам и лат. collimo (искажение правильного collineo) - направляю по прямой линии] - ход световых лучей, при к-ром они, выйдя параллельным пучком из коллиматора, входящего в состав оптич. системы, отражаются от плоского зеркала и проходят систему в обратном направлении. Если зеркало перпендикулярно оптич. оси системы, то излучающая точка, лежащая в фокальной плоскости на этой оси, совмещается с её изображением в отражённых лучах; поворот зеркала приводит к смещению изображения. А. пользуются в оптич. приборах (напр., в спектральных) для точных угл. измерений, для выверки параллельности оптич. деталей (напр., зеркал в лазерах), контроля параллельности перемещений и т. д. А. М. Бонч-Бруевич.

АВТОЛОКАЛИЗАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АВТОМАТИЗАЦИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АВТОМОДЕЛЬНАЯ АСИМПТОТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АВТОМОДЕЛЬНОЕ ТЕЧЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АВТОМОДЕЛЬНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АВТОРЕЗОНАНСНОЕ УСКОРЕНИЕ

АВТОРЕЗОНАНСНОЕ УСКОРЕНИЕ - см. Коллективные методы ускорения.

АВТОУСКОРЕНИЕ

АВТОУСКОРЕНИЕ - см. Коллективные методы ускорения.

АВТОФАЗИРОВКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АВТОЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АВТОЭЛЕКТРОННЫЙ МИКРОСКОП

АВТОЭЛЕКТРОННЫЙ МИКРОСКОП - то же, что электронный микроскоп.

АГРЕГАТНЫЕ СОСТОЯНИЯ

АГРЕГАТНЫЕ СОСТОЯНИЯ - вещества (от лат. aggrego - присоединяю) - состояния одного и того же вещества в разл. интервалах темп-р и давлений. Традиционно агрегатными считают газообразное, жидкое и твёрдое состояния, переходы между к-рыми сопровождаются скачкообразными изменениями свободной энергии вещества, энтропии, плотности и др. физ. характеристик. С увеличением темп-ры газов при фиксир. давлении они переходят в состояние частично, а затем полностью ионизованной плазмы, к-рую также принято считать А. с. С увеличением давления (в звёздах) вещество переходит в состояние вырожденной плазмы, нейтронной жидкости и т. д. Понятие А. с. не является точно определённым, более точным является понятие фазы.

АДАПТИВНАЯ АНТЕННА

АДАПТИВНАЯ АНТЕННА (от лат. adapto - приспособляю, прилаживаю) - разновидность антенны с обработкой сигналов, предназначенная для максимизации отношения сигнал/шум. Максимизация осуществляется автоматич. регулировкой весовых коэфф., с к-рыми суммируются сигналы, поступающие от отдельных приёмных каналов. Чаще всего А. а. является антенная решётка. Обычно обработка сигналов помех, обеспечивающая подавление суммарного сигнала помех на выходе А. а., производится до приёма полезного сигнала. Аппаратура системы обработки основана на использовании устройств для регулировки амплитуд и (или) фаз весовых коэфф. Регулировка весовых коэфф. производится автоматически с помощью обратных связей между выходом системы обработки сигналов и приёмными каналами А. а. Процедура адаптации эквивалентна вычитанию из исходной диаграммы направленности (ДН) решётки компенсационной ДН, формируемой в процессе выработки оптимальных весовых коэфф., вследствие чего результирующая ДН приобретает провалы в направлениях на источники помех. Глубина подавления помех, необходимый объём аппаратуры обработки сигналов зависят от используемого метода адаптации и его конкретной реализации. Один из вариантов А. а.- самофокусирующаяся антенная решётка. В режиме приёма она обрабатывает принимаемую волну с любым фазовым фронтом так, что сигналы от всех элементов суммируются син-фазно. Благодаря этому при изотропно приходящих внеш. шумах обеспечивается максимум отношения сигнал/шум на выходе А. а. Самофокусирующаяся А. а. может работать и в приёмно-передающем режиме; при этом излучение сигнала осуществляется в направлении источника принимаемой волны. И в режиме приёма, и в режиме передачи принимаемый сигнал используется для управления фазами токов в отд. элементах А. а. Приёмно-передающая самофокусирующаяся А. а. в известном смысле сходна с системами обращения волнового фронта, используемыми, в частности, в оптике. А. а. применяют в системах связи, в радиолокации, радиоастрономии и т. д. Лит.: Антенные решетки. Методы расчета и проектирования, М., 1966; Жибуртович Н. Ю., Возможности компенсации помеховых сигналов, принимаемых по боковым лепесткам диаграммы направленности фазированных антенных решеток, "Радиотехника", 1980, т. 35, № 10. А. А. Леманский.

АДАПТИВНАЯ ОПТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АДГЕЗАТОР

АДГЕЗАТОР (адиабатический генератор заряженных гороидов) - устройство, применяемое в коллективном ускорителе ионов с электронными кольцами для формирования колец с высокой плотностью частиц. В основу устройства положено свойство кольца электронов менять свои осн. параметры (размеры и энергию) в меняющемся во времени магн. поле (см. Коллективные метода ускорения). В. П. Саранцев.

АДГЕЗИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АДИАБАТА

АДИАБАТА (от греч. adiabatos - непереходимый) - линия на термодинамич. диаграмме состояний, изображающая обратимый адиабатический процесс. В таких процессах постоянна энтропия, поэтому А. наз. также изоэнтропой. Для построения А. нужно знать любой из термодинамических потенциалов, определяющих ур-ние состояния. Для идеального газа А. описывается уравнением Пуассона const (а также ур-ниями ,const), где Р - давление, V - объём, Т - темп-ра, - отношение теплоёмкости при пост. давлении к теплоёмкости при пост. объёме (для одноатомного газа при обычных темп-рах =1,67, для двухатомного газа =1,4). Ур-ния А. показывают, что при адиабатич. сжатии газ нагревается, это используется для воспламенения смеси в двигателях внутр. сгорания. Охлаждение при адиабатич. расширении - один из способов получения низких темп-р и ожижения газов. Для газов, подчиняющихся ур-нию состояния Ван-дер-Ваальса, А. описывается ур-нием =const, где - уд. объём, а и b - постоянные. Для ультрарелятивистского ферми-газа и фотонного газа А. описывается ур-нием Пуассона, где Д. Н. Зубарев.

АДИАБАТИЧЕСКАЯ ГИПОТЕЗА

АДИАБАТИЧЕСКАЯ ГИПОТЕЗА - предположение, лежащее в основе представления о механизме рассеяния в квантовой теории поля (КТП). Процесс рассеяния, согласно А. г., происходит след. образом. В нач. состоянии, к-рому приписывается время , частицы находятся далеко друг от друга и взаимодействие между ними полностью отсутствует. По мере сближения частиц взаимодействие постепенно "включается", достигает наиб. силы при макс. сближении и постепенно "выключается", когда частицы разлетаются после рассеяния. Конечному состоянию приписывается время . В начальном и конечном состояниях частицы описываются свободным лагранжианом, т. е. лагранжианом без взаимодействия. Строго говоря, А. г. не применима к КТП, поскольку лагранжианы со взаимодействием, обычно рассматриваемые в КТП, приводят к тому, что частицы постоянно взаимодействуют с вакуумом как своего рода физ. средой, в к-рой они движутся, и поэтому не могут описываться свободным лагранжианом (см. Хаага теорема). Трудности, возникающие при введении А. г. в КТП, устраняются с помощью процедуры перенормировок при построении матрицы рассеяния. Г. В. Ефимов.

АДИАБАТИЧЕСКИЕ ВОЗМУЩЕНИЯ

АДИАБАТИЧЕСКИЕ ВОЗМУЩЕНИЯ - возмущения состояний квантовой системы под воздействием медленно (адиабатически) меняющихся внеш. условий. Медленность означает, что характерное время изменения внеш. условий значительно превышает характерные времена движения системы. Метод А. в. противопоставляется внезапных возмущений методу (встряхиванию), при к-ром упомянутые времена удовлетворяют противоположному неравенству. А. в. могут приводить к значит изменению структуры самих состояний, но при этом переходы между разными состояниями происходят с малой вероятностью. Исключение из этого правила составляют случаи, когда в процессе эволюции два или неск. уровней энергии системы становятся близкими или пересекаются (см. Пересечение уровней). При этом переходы между пересекающимися состояниями могут происходить с заметной вероятностью и наз. неадиабатическими. Теорию А. в. применяют для описания столкновений атомов и молекул, взаимодействия атомов и молекул с эл.-магн. полями, взаимодействия разл. возбуждений в твёрдом теле и т. д. Лит.: Мотт М., Мееси Г., Теория атомных столкновений, пер. с англ., 3 изд., М., 1969; Ландау Л. Д., Лифшиц В. М., Квантовая механика. Нерелятивистская теория, 3 изд., М., 1974; Щифф Л., Квантовая механика, пер. с англ., 2 изд., М., 1959. А. М. Дыхне.

АДИАБАТИЧЕСКИЕ ИНВАРИАНТЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АДИАБАТИЧЕСКИЕ ФЛУКТУАЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС

АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС (адиабатный процесс) - термодинамич. процесс, происходящий в системе без теплообмена с окружающей средой , т. е. в адиабатически изолир. системе, состояние к-рой можно изменить только путём изменения внеш. параметров. Понятие адиабатич. изоляции является идеализацией теплоизолирующих оболочек или сосудов Дьюара (адиабатные оболочки). Изменение темп-ры внеш. тел не оказывает влияния на адиабатически изолир. системы, а их энергия U может изменяться только за счёт работы, совершаемой системой (или над ней). Согласно первому началу термодинамики, при обратимом А. п. для однородной системы , где V - объём системы, Р - давление, а в общем случае , где - внеш. параметры, - термодинамич. силы. Согласно второму началу термодинамики, при обратимом А. п. энтропия постоянна, , а при необратимом - возрастает. Очень быстрые процессы, при к-рых не успевает произойти теплообмен с окружающей средой, напр. при распространении звука, можно рассматривать как А. п. Энтропия каждого малого элемента жидкости при его движении со скоростью u. остаётся постоянной, поэтому полная производная энтропии s, отнесённой к единице массы, равна нулю, (условие адиабатичности). Простым примером А. п. является сжатие (или расширение) газа в теплоизолир. цилиндре с теплоизолир. поршнем: при сжатии темп-pa возрастает, при расширении - убывает. Др. примером А. п. может служить адиабатич. размагничивание, к-рое используют в методе магнитного охлаждения. Обратимый А. п., наз. также изоэнтропийным, изображается на диаграмме состояния адиабатой (изоэнтропой). Лит. км. при ст. Термодинамика. Д. Я. Зубарев.

АДИАБАТИЧЕСКОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАЗМАГНИЧИВАНИЕ

АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАЗМАГНИЧИВАНИЕ - см. Магнитное охлаждение.

АДРОННЫЕ АТОМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АДРОНЫ

АДРОНЫ (от греч. hadros - большой, сильный; термин предложен Л. Б. Окунем в 1967) - частицы, участвующие в сильном взаимодействии. К А. относятся все барионы (в т. ч. нуклоны - протон и нейтрон) и мезоны. А. обладают сохраняющимися в процессах сильного взаимодействия квантовыми числами: странностью, очарованием, красотой и др. Близкие по массе А., имеющие одинаковые значения указанных квантовых чисел, а также барионного числа и спина могут быть объединены в изотопические мулътиплеты, включающие в себя А. с разл. электрич. зарядами. Изо-топич. мультиплеты, отличающиеся только значением странности, могут быть, в свою очередь, объединены в более обширные группы частиц - супермультиплеты группы SU(3). В свободном состоянии все А. (за исключением, возможно, протона) нестабильны. Те из них, к-рые распадаются благодаря сильному взаимодействию, имеют характерное время жизни порядка 10-22-10-23 с и наз. резонансами (исключение - т. н. векторные мезоны со скрытым очарованием: или со скрытой красотой: , время жизни к-рых 10-20 с). А., распадающиеся за счёт слабого или эл.-магн. взаимодействия, условно наз. стабильными, поскольку их время жизни на много порядков больше характерного времени сильного взаимодействия. К "стабильным" (в этом смысле) А., кроме нуклонов, относятся гипероны , барион , мезоны , очарованные мезоны D, F и др. А. представляют собой составные системы. Большинство известных барионов состоит из трёх кварков, а мезоны - из кварка и антикварка (хотя возможны состояния, имеющие в своём составе дополнит. пары кварк-антикварк, напр. мезоны из 2 кварков и 2 антикварков). Значения странности, очарования и др. подобных квантовых чисел А. определяются числом входящих в их состав странных ( я), очарованных ( с), красивых (6) и др. возможных типов (ароматов) кварков и соответствующих антикварков. Лит. см. при ст. Сильное взаимодействие, Элементарные частицы. С. С. Герштейн.

АДСОРБЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АЗИМУТАЛЬНОЕ КВАНТОВОЕ ЧИСЛО

Статья большая, находится на отдельной странице.

АККРЕЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.