Приглашаем посетить сайт
ПОЛОСЫ РАВНОГО НАКЛОНА
ПОЛОСЫ РАВНОГО НАКЛОНА - чередующиеся тёмные и светлые полосы (интерференционные полосы), возникающие при падении света на плоскопараллельную пластину в результате интерференции лучей, отражённых от верхней и нижней её поверхностей и выходящих параллельно друг другу.
Монохроматич. свет с длиной волны 
от точечного источника S (рис.), находящегося в среде с показателем преломления п, падает на пластину толщиной h и с показателем преломления 
при отражении луча SA от верхней и нижней граней образуются параллельные лучи AD и СЕ. Оптич. разность хода между такими лучами
а соответствующая разность фаз 
С учётом сдвига фаз на
при отражении 
т. е.
при постоянстве h и 
разность фаз 
определяется наклоном лучей относительно пластины: при равном наклоне p разность фаз постоянна. Чтобы лучи AD и СЕ интерферировали, необходимо их совмещение, что достигается для параллельных лучей в бесконечности. Наблюдаются они при аккомодации глаз на бесконечность или с помощью линзы, в фокусе к-рой помещают экран. Разность фаз 
не связана с положением источника света: лучи, испущенные соседней точкой источника и отражённые под тем же углом 
будут иметь ту же разность фаз, а при проецировании на экран попадут в ту же точку. Поэтому при использовании протяжённого источника полосы оказываются столь же отчётливыми, как и с точечным источником. Если оптич. ось пучка света нормальна к пластинке (
= 0), то П. р. н. приобретают вид концентрич. колец, что используется в частности в интерферометре Фабри- Перо, полосы на выходе к-рого - пример П. р. н. Благодаря большому отношению 
у интерферометра Фабри - Перо небольшие изменения 
ведут к большому изменению 
, что позволяет использовать интерферометр Фабри - Перо как спектральный прибор высокой разрешающей силы либо как частотный фильтр в открытом резонаторе.
Лит.: Берн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М. 1973; С и в у c и н Д. в., Общий курс физики, 2 изд., [т. 4] - Оптика, М., 1985. А. П. Гагарин.