Приглашаем посетить сайт
ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ
ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ -векторное поле, определяющее силовое воздействие на заряж. частицы, не зависящее от их скоростей. Э. п. является одной из компонент единого электромагнитного поля.
В электродинамич. вакууме свойства Э. п. полностью описываются напряжённостью электрического поля Е (t, r).
Сила, действующая на заряд q со стороны Э. <п., равна F=qE. Кроме того, на движущийся заряд действует ещё и сила со стороны магнитного поля (см. Лоренца сила).
Различают потенциальную Е р и вихревую (соленоидаль-ную) Es компоненты Э. <п. (E=Ep + Es). Источником по-тенц. полей являются заряды:
где r- плотность электрич. заряда.
Вихревая составляющая Э. <п. возникает при изменении во времени магн. поля:
где В -магнитной индукции вектор.
При макроскопич. описании эл.-магн. явлений в материальных средах силовой характеристикой Э. п. остаётся вектор напряжённости E(t,r), являющийся результатом усреднения по физически малому объёму и характерным временам микропульсаций вакуумного Э. <п. е( Е=< е>)(см. Лоренца - Максвелла уравнения). Другой усреднённой характеристикой Э. п. в среде является вектор электрической индукции D(t, r) = E+4pP, где Р- плотность электрич. дипольного момента среды. Связь между D и Е устанавливается материальным ур-нием - в общем случае интегральным нелинейным соотношением. В приближении слабых полей, когда нелинейными эффектами можно пренебречь, материальное ур-ние имеет вид
где интегрирование производится по объёму светового конуса 
-комплексный тензор диэлектрической проницаемости(a, b=1, 2, 3). Для гармонических ехр(iwt - ikr )-процессов материальное ур-ние упрощается:
где зависимости тензора диэлектрич. проницаемости среды e(w, k )от циклич. частоты со и волнового вектора k определяют соответственно временную и пространственную дисперсии среды.
В СИ вектор индукции D вводится и для вакуума: D =e0E, где e0 -электрич. проницаемость вакуума; однако двухвекторное описание Э. <п. в вакууме не является физически содержательным. М. А. Миллер, Г. В. Пермитин.