Приглашаем посетить сайт
Статьи на букву "С" (часть 2, "СВЕ"-"СИЛ")
СВЕТОВАЯ ЭФФЕКТИВНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ - отношение светового потокак соответствующему потоку излучения. Единица С. э. и.- лм*Вт -1.См. также Спектральная световая эффективность. Д. Н. Лазарев. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СВЕТОВОЕ ДАВЛЕНИЕ - см. Давление света. |
СВЕТОВОЕ ПОЛЕ - поле светового вектора, пространственноераспределение световых потоков. Теория С. п.- раздел теоретич. фотометрии. Осн. характеристики С. п.- световой вектор, определяющий величину инаправление переноса лучистой энергии, и скалярная величина - ср. сферич. освещённость, определяющая объёмную плотность световой энергии висследуемой точке поля. Распределение освещённости находят, применяя общиеметоды расчёта пространственного распределения светового потока. В теорииС. п. используют понятие о световых линиях, аналогично понятию силовыхлиний в классич. теории эл.-магн. поля. С. п. исследуют методами фотометрии;при этом не учитывают квантовую природу света, принимая, что распределениеэнергии в С. п. непрерывно во времени и пространстве. Лит. см. при ст. Фотометрия. Л. Н. Капорский. |
СВЕТОВОЙ ВЕКТОР - вектор плотности светового потока, определяетвеличину и направление переноса световой энергии. Абс. величина С. в.-отношение световой энергии, переносимой через площадку ,перпендикулярную направлению переноса, в единицу времени, к величине этойплощадки. Понятие «С. в.» используется гл. обр. в теоретич. фотометриидля количеств. описания световых полей и является фотометрия, аналогом Пойнтинга вектора. Так, дивергенция С. в. определяет объёмную плотностьпоглощения или испускания света в данной точке светового поля. ПроекцияС. <в. на любое направление, проходящее через точку, равна разности освещёнпостейдвух сторон малой площадки, помещённой в этой точке перпендикулярно данномунаправлению. Величина и направление С. в. не зависят от системы координат. Иногда С. в. наз. вектор Е напряжённости электрич. поля эл.-магн. волны. <Это связано с тем, что именно действие электрич. поля на вещество приводитк поглощению, излучению, поляризации и др. оптич. явлениям. Л. Н. Капорский. |
СВЕТОВОЙ ГОД - внесистемная единица длины, применяемая в астрономии.1 С. г. равен расстоянию, проходимому светом за 1 год. 1 С. г.= 0,3068парсек = 9,4605*1015 м. |
СВЕТОВОЙ ПРОБОЙ - то же, что оптический пробой,- см. в ст. Оптическиеразряды. |
СВЕТОВЫЕ ВЕЛИЧИНЫ - система редуцированных фотометрическихвеличин, характеризующих свет в процессах его испускания, распространенияи преобразования (отражение, пропускание и пр.). С. в. определяют по отношениюк т. н. ср. человеческому светоадаптированному глазу (см. Зрение). Относительнойспектральной чувствительностью этого условного приёмника света считаютф-цию относительной спектральной световой эффективности, нормализованнуюв результате эксперим. статистич. исследований (в них усреднение произведенокак по большой совокупности глаз отд. людей с нормальным зрением, так ипо реакциям глаз одного и того же человека в разл. моменты времени). Втабл. приведены осн. С. в. и единицы С. в. в Международной системе единиц (СИ). Их определения см. в соответствующих статьях, напр. в ст. Световойпоток, Люмен. Д. Н. Лазарев. Основные световые величины Примечание. Индекс с при Ф указывает на принадлежность Ф v к системе световых величин, в отличие от энергетич. величины Ф е (поток излучения). (-время; -элементарныйтелесный угол, в к-ром распространяется излучение; dА-площадь элементаповерхности; -уголмежду нормалью к элементу поверхности и направлением распространения излучения;X -любая световая величина. |
СВЕТОВЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ - количеств. определения величин, характеризующих оптическое излучение, оп-тич. свойства материалов (прозрачность, <отражательную способность) и пр. С. и. производятся приборами, в составк-рых входят приёмники света. В простейших случаях в диапазоне видимогосвета приёмником, с помощью к-рого оцениваются световые величины, служитчеловеческий глаз. Подробно о С. и. см. в ст. Фотометрия. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СВЕТОЛОКАЦИЯ - то же, что оптическая локация. |
СВЕТОПРОВОД - то же, что световод. |
СВЕТОСИЛА - коэф. пропорциональности в выражении, связывающемфотометрич. величину( освещённость, световой поток), измеряемуюприёмником оптич. прибора, и яркость источника. Во мн. случаях измеряемойвеличиной является освещённость Е изображения. Если апертурная диафрагмакруглая (как в большинстве приборов), то ,где -коэф. <пропускания системы, В - яркость источника, и - апертурныйугол объектива, т. е. угол, под к-рым радиус выходного зрачка объективавиден из центра изображения. Величина наз. С. прибора. Если объект находится на бесконечности и оптич. системахорошо исправлена (см. Синусов условие), то (D- диаметр входного зрачка, l - его фокусное расстояние), а . можетбыть записана в виде , где S - площадь входного зрачка. Последняя ф-ла верна и в томслучае, когда зрачок системы имеет произвольную форму, напр. форму кольца(в зеркально-линзовых системах). Величину часто называют физической или «эффективной» С., а величину S/f2- геом. С. оптич. системы. Если относит. отверстие объектива D/f обозначитьчерез 1/К, то ,т. е. С. обратно пропорциональна К 2. В сложных оптич. системах из-за больших потерь при отражении света отповерхностей линз и за счёт поглощения материалом линз коэф. пропусканият очень мал (до 10% и даже меньше в сложных оптич. системах, напр. перископах).Поэтому физ. С. значительно меньше геометрической. Однако просветлениемоптики коэф.можноувеличить так, что физ. С. будет лишь немного меньше геометрической. Воптич. системах, удовлетворяющих условию синусов, величина D/f неможет превосходить 2. Лит.: Тудоровский А. И., Теория оптических приборов, 2 изд.,ч. 2, М.- Л., 1952; Теория оптических систем, 2 изд., М., 1981. |
СВЕТОФИЛЬТР - устройство, меняющее спектральный состав и энергиюпадающего на него оптич. излучения; то же, что оптический фильтр. |
СВЕТОЭЛЕКТРЙЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ - появление направленного электронногопотока в твёрдом проводнике в результате передачи электронам импульса отнаправленного потока фотонов. Наблюдается в оптич. и СВЧ-диапазонах в нек-рыхметаллах, полупроводниках, полуметаллах в виде тока (ток увеличения) илиэдс. Наиб. исследован в полупроводниках (Ge, Si, соединениях , см. Полупроводниковые материалы). Подробнее см. в ст. Увлечениеэлектронов фотонами. |
СВЕЧА - старое название единицы силы света СИ; совр. название- кандела. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СВИП-ГЕНЕРАТОР (от англ. sweep - развёртка, качание) - генераторсигналов «качающейся» частоты, используемый в радиотехнике вместе с электроннымосциллографом для получения амплитудно-частотных характеристик разл. цепей(фильтров, цепей коррекции, усилителей и т. п.). Несущая частота С.-г. <изменяется по пилообразному или треугольному закону. Её величина зависитот назначения прибора и может изменяться в широких пределах - от звуковыхдо СВЧ. Ю. С. Константинов. |
СВИСТКИ - механич. устройства для преобразования кинетич. <энергии струи в энергию акустич. колебаний. В отличие от сирен неимеют вращающихся или движущихся частей, что делает их более пригоднымипри использовании в технол. оборудовании. Принцип работы С. состоит в созданииавтоколебат. режима течения высокоскоростной струи путём её торможенияполым резонатором или клином, снабжённым резонансной полостью. Как правило, <С. работают при докритич. перепадах давлений, в связи с чем их акустич. <мощность существенно ниже (не превышает неск. десятков Вт), чем у газоструйныхизлучателей, работающих на аналогичных частотах. По типу рабочего теларазличают газовые (воздушные) и жидкостные С. Среди газовых С. наиб. распространениеполучили вихревые, Галътона свистки и т. н. губные. В вихревых С.(рис. 1) пульсации давления возникают в результате прецессии вихря, развивающегосяна выходе узкой трубки 3, соосно соединённой с цилиндрич. камерой 2, в к-рую газ поступает из тангенциально расположенных патрубков 1. У разного рода губных С. (рис. 2) периодич. пульсации возникаютза счёт неустойчивости плоской струи при наполнении и опорожнении цилиндрическогоили тороидального резонатора, куда газ также вводится тангенциально. Мембранные(клапанные) С. работают в результате возбуждения собств. колебаний упругойпластины («мембраны»), обеспечивающих периодич. открывание и закрываниещели для прохода газа и создающих таким образом модуляцию потока. Частотаизлучаемого С. звука зависит от величины перепада давлений, размеров резонирующегоэлемента и скорости звука в рабочем теле и может лежать в пределах от десятковГц до десятков кГц. Рис. 1. Схема вихревого свистка. Рис. 2. Схема губного свистка: 1 - щелевое сопло; 2 - резонанснаякамера с острым краем 3. В жидкостных С. пульсации давления возникают в результате колебанийна резонансной частоте пластинчатого или стержневого вибратора, закреплённогоконсольно или в узловых точках, на к-рый натекает плоская струя, создаваемаящелевым или дисковым соплом. Жидкостные С. используются для интенсификациитепломассообменных процессов, а газовые - в основном для бесшумной сигнализации. Ю. Я. Борисов. |
СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ - то же, что Гельмгольца энергия. |
СВОБОДНЫЕ КОЛЕБАНИЯ (собственные колебания) - колебания колебательнойсистемы, совершаемые при отсутствии внеш. воздействия за счёт первоначальносообщённой энергии (потенциальной или кинетической, напр. в механич. системахчерез нач. смещения или нач. скорости). Характер С. к. определяется гл. <обр. собственными параметрами системы (массой, индуктивностью, ёмкостью, <упругостью и др.). В реальных системах С. к. всегда затухающие вследствиерассеяния энергии, а при больших её потерях - апериодические. В линейныхсистемах С. к. представляют собой суперпозицию нормальных колебаний. Подробнее см. Колебания. в. Г. Шехов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СВЯЗАННЫЕ КОЛЕБАНИЯ - свободные колебания связанных систем, состоящих из взаимодействующих одиночных (парциальных) колебат. систем. <С. к. имеют сложный вид вследствие того, что колебания в одной парциальнойсистеме влияют через связь (в общем случае диссипативную и нелинейную)на колебания в другой. В нелинейных системах С. к. могут быть представленыв виде суперпозиции нормальных колебаний, число к-рых равно числу парциальныхсистем. С. к., являющиеся суперпозицией двух или неск. нормальных колебанийс близкими частотами, воспринимаются как биения. |
СВЯЗАННЫЕ СИСТЕМЫ - колебательные системы с двумя и более степенямисвободы, рассматриваемые как совокупность систем с одной степенью свободыкаждая (парциальных систем), взаимодействующих между собой. Примеры С. <с.- два или неск. колебательных контуров (рис.), у к-рых колебания в одномконтуре из-за наличия связи вызывают колебания в других. В С. с. происходитпереход энергии из одной системы в другую. Наличие связи изменяет характеррезонансных явлений в С. с. по сравнению с одиночным контуром. В С. с.резонанс наступает всякий раз, когда частота внеш. воздействия совпадаетс одной из частот собственных колебаний всей системы, отличающихсяот парциальных частот отд. контуров. Напр., в С. с., состоящей из двухконтуров, резонанс наступает на двух разл. частотах. Схемы простейших колебательных систем: а - индуктивная связь; б-ёмкостная связь; С - ёмкости; L- индуктивности. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СГС СИСТЕМА ЕДИНИЦ - система единиц физ. величин с осн. единицами:сантиметр, грамм, секунда (СГС); принята 1-м Международным конгрессом электриков(Париж, 1881) в качестве системы единиц, охватывающей механику и электродинамику. <Для электродинамики первоначально были приняты две СГС с. е.: электромагнитная(СГСМ) и электростатическая (СГСЭ). В основу построения этих систем былположен Кулона закон взаимодействия электрич. зарядов (СГСЭ) и магн. <полюсов (СГСМ). Единицы СГСЭ и СГСМ отличаются не только численным значением, <но и размерностью, т. к. в соотношения размерностей входит размерностьскорости в разных степенях. В системе единиц СГСМ магн. проницаемость вакуума ( магнитная постоянная), а электрич. проницаемость вакуума ( электрическая постоянная); единицей магн. потока является максвелл (Мкс, Мх), магн. индукции - гаусс(Гс, Gs), напряжённости магн. поля - эрстед (Э, Ое), магнитодвижущей силы- гильберт (Гб, Gb). Электрич. единицам в этой системе собств. наименованийне присвоено. В системе СГСЭ ,. Электрич. <единицы СГСЭ собств. наименований не имеют; их размер, как правило, неудобендля измерений и их применяют обычно только в теоретич. работах. Со 2-й пол. 20 в. наиб. распространение получила т. <н. СГС симметричнаясистема единиц (Гаусса система единиц, смешанная система единиц). В ней и ; магн. <единицы этой системы равны единицам СГСМ, а электрические - единицам СГСЭ. Применение СГС с. е. допускается в науч. исследованиях. Соотношениеважнейших единиц системы СГС и соответствующих единиц СИ приведены в табл. Лит.: Сена Л. А., Единицы физических величин и их размерности,3 изд., М., 1989. |
СДВИГ - простейшая деформация тела, вызываемая касат. напряжениямит. С. выражается в искажении углов элементарных параллелепипедов (рис.1), из к-рых можно считать составленным однородное тело; прямоугольныйпараллелепипед abcd превращается в косоугольный Напряжённое состояние, при к-ром 2 гл. напряжения равны по величинеи обратны по знаку, наз. чистым С. В этом случае (рис. 2) нормальное напряжениена площадках, образующих с направлением сил углы 45°, равно нулю, а касат. <напряжения достигают макс. величины. Т. о., элементарный куб abcd находитсяв условиях чистого С., причём касат. напряжения, действующие по его граням, <равны между собой. Чистый С. имеет место при кручении. Потенциальнаяэнергия С. для первоначально прямоугольного параллелепипеда длиной . при площади основания S и сдвигающей силе Р может бытьпредставлена ф-лами:, а уд. потенциальная энергия ,где V = lS - объём параллелепипеда.
Рис. 1.
Рис 2.
|
СДВИГА МОДУЛЬ - см. Модули упругости. |
СДВИГОВАЯ ВОЛНА - поперечная упругая волна, распространяющаясяв твёрдых телах. Смещения частиц в С. в. перпендикулярны направлению распространенияволны, а деформации являются деформациями сдвига. Фазовая скоростьС. в.где -модуль сдвига материала,- его плотность. Для большинства твёрдых тел значения фазовых скоростейС. в. составляют 1,7-3,5 км/с. В анизотропных твёрдых телах (кристаллах)С. в. могут распространяться только в определённых направлениях, причёмих фазовая скорость зависит от направления распространения. При произвольномнаправлении распространения движение в волне усложняется и она переходитв квазипоперечную волну в кристалле. В ряде кристаллов объёмная С. в. можетпреобразоваться в слабонеоднородную поверхностную акустическую волну вследствие наличия пьезоэффекта. Объёмная С. в. в металле может статьповерхностной под действием сильного постоянного магн. поля, направленноговдоль свободной поверхности металла и под углом к направлению распространенияволны. На гиперзвуковых частотах ~ 109 Гц. и выше С. в. могутсуществовать и в жидкости из-за наличия у неё в этом частотном диапазонемодуля сдвига. Лит.: Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Теория yпpyгости, 4 изд.,М., 1987, гл. 3, § 22, 23; Кольский Г., Волны напряжения в твердых телах, <пер. с англ., М., 1955, ч. 1, гл. 2,§ 1-4; Викторов И. А., Звуковыеповерхностные волны в твердых телах, М., 1981. И. А. Викторов |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СЕГНЕТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ДОМЕНЫ - см. Домены, Сегнетоэлектрики. |
СЕДИМЕНТАЦИЯ (от лат. sedimentum - оседание) - оседание частицдисперсной фазы в гравитац. поле или поле центробежных сил, обусловленноеразличием плотностей этой фазы и дисперсной среды. С. может приводить красслоению дисперсной системы. Простейший случай С.- оседание взвешенных(в жидкости или газе) твёрдых частиц в гравитац. поле; по скорости оседаниячастиц можно установить их размеры и гидродинамич. свойства. С. макромолекул в центрифуге при высоких значениях центробежного ускорения- один из осн. методов определения мол. массы, распределения по массам, <размеров, формы и гибкости макромолекул. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СЕМИИНВАРИАНТЫ - то же, что кумулянты. |
СЕНА ЭФФЕКТ (эстафетное движение ионов) - перенос заряда придвижении атомных ионов в cобств. газе, определяющийся резонансной перезарядкойиона на собств. атоме. Установлен Л. А. Сеной в 1947. Обычно сечениеэтого процесса значительно превосходит сечение упругого рассеяния ионана атоме, упругое рассеяние несущественно в переносе заряда. При небольшихнапряжённостях Е внеш. электрич. поля, когда направленная скоростьионов значительно превышает тепловую скорость атомов, перенос заряда носитэстафетный характер. А именно: после очередной перезарядки ион практическиостанавливается, т. к. приобретает скорость атома, на к-ром произошла перезарядка. <Далее вновь образовавшийся ион ускоряется во внеш. электрич. поле до следующейперезарядки. В сильных электрич. полях скорость эстафетного направленногодвижения ионов пропорц., а в слабых - Е/р (р - давление газа). Лит.: Сена Л. А., Столкновения электронов и ионов с атомами газа, <Л.- М., 1948; Смирнов Б. М., Физика слабоионизованного газа в задачах срешениями, 3 изд., М., 1985. Б. М. Смирнов. |
СЕН-ВЕНАНА ПРИНЦИП - в теории упругости - принцип, согласно к-ромууравновешенная система сил, приложенная к к.-л. части поверхности однородногоупругого тела, вызывает в нём напряжения, быстро убывающие по мере удаленияот этой части. На расстояниях, больших макс. линейных размеров областиприложения нагрузок, напряжения и деформации оказываются пренебрежимо малыми. <Т. о., С.-В. п. устанавливает локальность эффекта самоуравновешенных внеш. <нагрузок. Сформулирован А. Сен-Венаном (A. Saint-Venant) в 1855. Часто пользуются др. редакцией С.-В. п., а именно: если усилия, действующиена небольшую часть упругого тела, заменить другой, статически эквивалентнойсистемой усилий (т. е. системой, имеющей ту же равнодействующую и тот жемомент, что и заданная сила), действующей на ту же часть поверхности тела, <то изменение в напряжённом состоянии произойдёт лишь в непосредств. близостик области приложения нагрузки; в точках же упругого тела, удалённых отместа приложения усилий на расстояния, достаточно большие по сравнениюс линейными размерами той поверхности, к к-рой они приложены, влияние перераспределенияусилий будет ничтожно. Т. о., С.-В. п. позволяет одни граничные условия(действующие силы) заменять другими (напр., более удобными для статич. <расчёта) при условии, что равнодействующая и гл. момент новой заданнойсистемы сил сохраняют свои значения. С.-В. п. применяется также при наличииупругопластич. деформаций. Лит.: Тимошенко С. П., Г у д ь е р Дж., Теория упругости, пер. <с англ., М., 1975. |
СЕНСИБИЛИЗАТОРЫ (от лат. sensibilis - чувствительный) - вещества, <способствующие повышению чувствительности др. веществ к к.-л. внеш. воздействию. <С., напр., являются атомы благородных металлов и т. н. полиметиновые красители, <повышающие светочувствительность галоидного серебра в фотоматериалах вДВ-области спектра. С. в кристаллофосфорах служат атомы-доноры, <поглощающие энергию возбуждения и передающие её безызлучательно атомам-акцепторам, <в к-рых происходит излучат. переход (т. н. сенсибилизированная люминесценция). |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СЕПАРАТРИСА (от лат. separabu) - траектория динамической системы с двумерным фазовым пространством, стремящаяся к седловому состояниюравновесия при времени (устойчивая С.) или при (неустойчивая С.). Если С. стремится к седлу при ,го её (вместе с седлом) называют петлей С. [1, 2]. В диссипативных динамич. <системах из петли С. может рождаться предельный цикл[2]. В консервативныхдинамич. системах петли С. могут разделять фазовое пространство наобласти с разл. поведением траекторий. Напр., на фазовом цилиндре (рис.)динамич. системы, описываемой ур-нием маятника две петли С. отделяют область колебат. движений от области вращат. движениймаятника (см., напр., [3]).Для динамич. систем с размерностью фазовогопространства, большей двух, устойчивые и неустойчивые многообразия седловыхсостояний равновесия и (или) седловых предельных циклов наз. многомернымиС. или сепаратрисными многообразиями. Многомерные С. могут разделять фазовоепространство на области притяжения разл. аттракторов. Связанные с сепаратриснымимногообразиями бифуркации могут приводить к возникновению странныхаттракторов; напр., аттрактор Лоренца рождается в момент, когда неустойчивыеС. седла пересекаются устойчивыми сепаратрисными многообразиями седловыхпредельных циклов. Развёртка фазового цилиндра уравнения (*): траектория, отвечающаяколебательному (1) и вращательному (г) движениям; 3, 4 - сепаратрисы. Решения, отвечающие С., часто встречаются в разл. физ. приложениях. <Они, в частности, описывают класс уединённых волн ( солитонов )внелинейных средах с дисперсией, а также разл. рода доменные стенки, дислокации, <дисклинации и др. дефекты в таких средах. Лит.:1) Качественнаятеория динамических систем второго порядка, М., 1966; 2) Теория бифуркацийдинамических систем на плоскости, М., 1967; 3) Рабинович М. И., Т р у бе ц к о в Д. И., Введение в теорию колебаний и волн, М., 1984; 4) БаронеА., Патерно Д., Эффект Джозефсона: физика и применения, пер. с англ., М.,1984. В. С. Афраймович. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СЕРОЕ ТЕЛО - тело, поглощения коэффициент к-рого меньше1 и не зависит от длины волны излучения и абс. темп-ры Т. Коэф. поглощения (наз. также коэф. черноты С. т.) всех реальных тел зависит от (селективное поглощение) и Т, поэтому их можно считать серыми лишьв интервалах и Т, где коэф.прибл. постоянен. В видимой области спектра свойствами С. т. обладают каменныйуголь ( = 0,80при 400- 900 К), сажа (= 0,94-0,96 при 370-470 К); платиновая и висмутовая черни поглощают и излучаюткак С. т. в наиб. широком интервале - от видимого света до 25-30 мкм (= 0,93-0,99). С. т. является источником т. н. серого излучения - теплового излучения, <одинакового по спектральному составу с излучением абсолютно чёрноготела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью. Ксерому излучению применимы законы излучения абсолютно чёрного тела - Планказакон излучения, Вина закон излучения, Рэлея- Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
СИГНАЛ - втеории информации - физ. процесс, значения параметровк-рого отображают передаваемое сообщение. С., с одной стороны, определяетсяфиз. природой канала, по к-рому происходит его распространение (акустич.,эл.-магн. и т. д.), с другой - параметрами, несущими сообщение,- информационнымипараметрами С. Отображение сообщения в С. осуществляется путём модуляции(рис.), обратный процесс, извлекающий сообщение из С., наз. демодуляцией. Генератор носителя порождает процесс (наз. носителем), описываемыйф-цией времени t: Величины а, b, с,... представляют собой в отсутствие модуляциипост. параметры. В модуляторе эти информац. параметры изменяются в зависимостиот поступившего сообщения. Так, если сообщение - число, то приращение информац. <параметров пропорц. этому числу. Если в качестве носителя выбрано гармонич. колебание,, то информац. параметрами являются амплитуда А, частота со и начальнаяфаза Носитель f(t), т. о., может быть подвергнут амплитудной (AM), частотной (ЧМ) и фазовой(ФМ) модуляции. AM широко применяется в телефонии, ЧМ - в телевидении, <ФМ - в системах телеуправления и радиосвязи. Если носителем является последовательность импульсов определ. формы, <напр. прямоугольной, то информац. параметрами будут амплитуда, полярность, <длительность, частота следования. При передаче по каналу С. S(t )взаимодействует с помехой Z(t)- физ. процессом, вносящим дополнительные по сравнению с модуляциейизменения в значении его информац. параметров. Принятый сигнал отличается от S(t)., называемого полезным С., здесь - нек-рый оператор. В частном случае, когда оператор вырождается в сумму, Y = S + Z, помеха наз. аддитивной. Возможны и более сложные случаи - мультипликативная помеха, замирание сигнала и т. д. Развиты теория и методы фильтрации, обнаружения, выделения полезного С. на фоне помех. л. н. Ефимов. |