Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
РЕШЁТКА ВИХРЕЙ АБРИКОСОВА

РЕШЁТКА ВИХРЕЙ АБРИКОСОВА

РЕШЁТКА ВИХРЕЙ АБРИКОСОВА - двумерная решётка квантованных вихрей в сверхпроводниках второго рода (СВР). Теоретически предложена А. А. Абрикосовым (1957) для объяснения магн. свойств СВР. Вихри, образующие Р. в. А., характеризуются остовом с радиусом порядка длины когерентности . В центре остова (на оси вихря) плотность сверхпроводящих электронов равна нулю. Вокруг остова на расстояниях порядка глубины проникновения магн. поля циркулирует сверхпроводящий ток, распределённый так, что создаваемый им магн. поток равен кванту магн. потока (см. Квантование магнитного потока). Схематич. поведение магн. поля и плотности сверхпроводящих электронов изолиров. вихря изображено на рис. 1. В интервале полей H _С1 < H < H _С2 (см. Критическое магнитное поле )такие вихри в результате взаимодействия друг с другом (отталкивания) образуют регулярную (в однородном материале) решётку. Минимуму свободной энергии отвечает треугольная решётка, однако в нек-рых сверхпроводящих материалах, обладающих тетрагональной симметрией, можно наблюдать также квадратную решётку. Характерное расстояние между вихрями определяется приложенным магн. полем. По мере приближения Н к H _С2 остовы вихрей сближаются, начинают перекрываться и сверхпроводимость подавляется, пока полностью не разрушится при Н = H _С2. Р. в. А. обладает жёсткостью, значения модулей упругости Р. в. А. выражаются через параметры кривой намагничивания сверхпроводника. Причиной электрич. сопротивления СВР является движение Р. в. А. Регулярность Р. в. А. может нарушаться за счёт дефектов структуры материала, приводящих к пиннингу вихревых нитей (см. Критический ток), захвату магн. потока в образце и необратимости процесса намагничивания СВР. Р. в. А. можно непосредственно наблюдать по рассеянию нейтронов, а также в электронном микроскопе с помощью техники декорирования ферромагн. порошком (рис. 2).

Рис. 1. Распределение плотности сверхпроводящих электронов n_s и магнитного поля изолированного вихря в зависимости от расстояния до осивихря r.

Рис. 2. Воспроизведение структуры решётки Абрикосова в сплаве Рb- 6,3 ат. % In, Н 80 Э.

Лит.: Абрикосов А. А., О магнитных свойствах сверхпроводниковвторой группы, «ЖЭТФ», 1957, т. 32, с. 1442; Сан Ж а м Д., С а р м а Г.,Томас Е., Сверхпроводимость второго рода, пер. с англ., М., 1970. Н. Б. <Копнин.