Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "Т" (часть 2, "ТЕР"-"ТОМ")

Статьи на букву "Т" (часть 2, "ТЕР"-"ТОМ")

ТЕРА

... (от греч. teras - чудовище)- приставка к наименованию единиц физ. величины для образования наименования кратной единицы, равной 1012 исходных единиц. Краткое обозначение - Т. Пример: 1 ТН (тераньютон) = 1012 Н.

ТЕРБИЙ

ТЕРБИЙ (лат. Terbium), Tb,-хим. элемент III группы пс-риодич. системы элементов Менделеева, ат. номер 65, ат. масса 158,925, относится к лантаноидам. В природе представлен одним стабильным нуклидом 159 Тb. Электронная конфигурация внеш. оболочек 4s2p6d10f85s2p6d16s2. Энергии последоват. ионизации 5,85, 11,5, 21,9, 39,8 эВ. Кристаллохим. радиус атома Т. 0,177 нм, радиус иона Тb3+ 0,089 нм. Значение электроотрицательности 1,3. Работа выхода электронов 3,09 эВ. В свободном виде - мягкий серебристо-белый металл. Существуют две полиморфные модификации: a-Tb и b-Tb, темп-pa фазового перехода 1287 °С. a-Tb обладает гексагональной плотно упакованной кристаллич. решёткой с параметрами а= 360,4 пм, с = 569,8 пм. Плотность 8,272 кг/дм 3, t пл=1356°C, t кип = 3230°С, теплоёмкость с р =28,88 Дж/(моль . К), теплота плавления 10,78 кДж/моль, теплота испарения 330,6 кДж/моль. Темп-pa Дебая 158 К. Ферромагнитен, магн. восприимчивость a-Tb 1210.10-9 (при 20 °С). Точка Кюри 221 К. Уд . электрич. сопротивление 1,16 мкОм . м (при 298 К). Коэф., линейного теплового расширения 1,03.10-5 К -1 (298 К), теплопроводность 10,2 Вт/(м . К) (при 291 К). Тв. по Бринеллю 686,7 МПа, модуль нормальной упругости 63,2 ГПа, модуль сдвига 25,4 МПа. Степень окисления +3 и, реже, +4. Т. применяют в производстве спец. стёкол, магн. сплавов, кристаллофосфо-ров. Из искусств. радионуклидов практич. применение находит b-радиоактивный 1б0 Тb (T1/2=72,3 сут). С. С. Бердоносов.

ТЕРМАЛИЗАЦИЯ НЕЙТРОНОВ

ТЕРМАЛИЗАЦИЯ НЕЙТРОНОВ -замедление нейтронов при их распространении в среде до тепловых энергий; см. Диффузия нейтронов, Замедление нейтронов.

ТЕРМИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ

ТЕРМИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ -величины, характеризующие изменение к.-л. параметра, входящего в термич. уравнение состояния термодинамич. системы (объёма V, давления р )в зависимости от др. параметра (давления р, темп-ры Т )в определ. термодинамич. процессе. Различают изотермич. коэф. сжатия (изотермич. сжимаемость)bT= - V-1( дV/дp)T; адиабатный коэф, сжатия (адиабатич. сжимаемость) bs= - V-1( дV/дp)s; изохорный коэф. давления g=p-1( дp/дT)V и изобарный коэф. расширения (коэф. объёмного расширения) a= V-1( дV/дT)p.

ТЕРМОАНЕМОМЕТР

ТЕРМОАНЕМОМЕТР - прибор для измерения скорости потока жидкости или газа от 0,1 м/с и выше, принцип действия к-рого основан на зависимости между скоростью потока и теплоотдачей проволочки, помещённой в поток и нагретой электрич. током. Осн. часть Т.- мост измерительный (рис.), в одно плечо к-рого включён чувствит. элемент в виде нити из никеля, вольфрама или платины длиной 3-12 мм и диам. 0,005-0,15 мм, укреплённой на тонких электропроводных стержнях. Кол-во теплоты, передаваемой нагретой проволочкой потоку жидкости (газа), зависит от физ. характеристик движущейся среды, геометрии и ориентации проволочки. С увеличением темпры проволочки чувствительность Т. увеличивается. Благодаря малой инерционности, высокой чувствительности, точности и компактности Т. широко применяется при изучении неустановившихся движений и течений в пограничном слое вблизи стенки, для определения направления скорости потока (двух- и трёхниточные Т.) и гл. обр. турбулентности возд. потоков. Т. пользуются для зондирования потоков как при обычных давлениях, так и при больших разрежениях. Лит.: Попов С. Г., Измерение воздушных потоков, М.- Л., 1947; Горлин С. М., Слезингер И. И., Аэромеханические измерения, М., I964.

ТЕРМОГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОД ЕСОРБЦИОННАЯ СПЕКТРОМЕТРИЯ

ТЕРМОД ЕСОРБЦИОННАЯ СПЕКТРОМЕТРИЯ -методы исследования адсорбционно-десорбционных процессов на поверхности твёрдого тела, помещённого в вакуумную камеру, путём измерения в ней давления газа или потока нейтральных частиц, десорбируемых с поверхности тела при её нагреве (т. е. при термодесорбции). Для регистрации десорбируемых частиц применяют ионизационные манометры и масс-спектрометры. Последние позволяют регистрировать до 10-5. от адсорбированного монослоя (при площади поверхности 1 см 2). В качестве адсорбентов обычно используют грани монокристаллов, текстуриро-ванные ленты и поликристаллич. нити. Для получения параметров термодесорбции применяют программированный нагрев. Т. с. используется для определения концентрации адсорбированных частиц, энергии связи адсорбированных частиц с подложкой и друг с другом, а также для анализа фазовых переходов и хим. превращений в адсорбированных слоях. Десорбируемые радикалы могут вступать в реакции с газами, адсорбированными на внутр. стенках прибора, и вызывать десорбцию вторичных частиц, искажающую результаты анализа. Для подавления этих нежелательных эффектов стенки прибора покрывают пленкой активного вещества (при темп-ре жидкого азота), способного связывать попадающие на стенки частицы (режим "черной" камеры). Лит.: Агеев В. Н., Адсорбционно-десорбционные процессы на поверхности твердого тела, "Поверхность, Физика, химия, механика", 1984, в. 3, с. 5. В. Н. Агеев.

ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ

ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ - удаление атомов, молекул и радикалов с поверхности твёрдого тела при его нагревании. Связь частицы с поверхностью разрывается в результате термич. возбуждения, и десорбция происходит в условиях термич. равновесия с подложкой. Поэтому десорбируемые частицы имеют максвелловское распределение по кинетич. энергиям с темп-рой, равной темп-ре подложки, и зависимость скорости десорбции от темп-ры определяется энергией связи частиц с поверхностью. Частный случай Т.- поверхностная ионизация, при к-рой эмиссия положит. или отрицат. ионов возникает в процессе изоэнергетич. обмена электронами между десорбируемыми частицами и подложкой. Лит.: Агеев В. Н., Зандберт Э. Я., Адсорбционно-десорбционные процессы на поверхности твердого тела, "Вестник АН СССР", 1985, № 12, с. 17. В, Н. Агеев.

ТЕРМОДИНАМИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОДИНАМИКА НЕРАВНОВЕСНЫХ ПРОЦЕССОВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОДИНАМИКА НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОЙ ПЛАЗМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОДИНАМИКА ТОНКИХ ЖИДКИХ ПЛЁНОК

ТЕРМОДИНАМИКА ТОНКИХ ЖИДКИХ ПЛЁНОК - раздел термодинамики, изучающий свойства тонких жидких плёнок и устанавливающий взаимосвязь между расклинивающим давлением и др. термодинамич. параметрами и ф-циями. Подробнее см. Тонкие жидкие плёнки.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРНАЯ ШКАЛА

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРНАЯ ШКАЛА -см. в ст. Температурная шкала.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ВЕРОЯТНОСТЬ

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ВЕРОЯТНОСТЬ - число способов W, к-рыми можно реализовать данное макроско-пич. состояние физ. системы, статистический вес макроскопич. состояния. Поскольку W>1, Т. в. не является вероятностью в обычном смысле. Т. в. связана с энтропией соотношением Больцмана S = klnW. В случае идеальных газов Т. в. легко вычисляется. Величина энтропии и, следовательно, Т. в. зависят от типа статистики, к-рой подчиняются частицы (см. Больцмана статистика, Базе- Эйнштейна статистика, Ферми - Дирака статистика). Для реальных систем Т. в. можно оценить по величине статистической суммы Z, напр. для канонического распределения Гиббса S= - (дF/дT)V,N,, где F-Гельмголъца энергия, V- объём системы, содержащей N частиц. Когда число N велико, Т. в. становится очень большой: , где -энергия системы. В термодинамическом пределе () Т. в. экспоненциально растёт с увеличением N. Д. Н. Зубарев.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ СИСТЕМА

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ СИСТЕМА - совокупность макроскопич. тел, к-рые могут взаимодействовать между собой и с др. телами (внеш. средой) - обмениваться с ними энергией и веществом. Т. с. состоит из столь большого числа структурных частиц (атомов, молекул), что её со-стойние можно характеризовать макроскопич. параметрами: плотностью, давлением, концентрацией веществ, образующих Т. с., и т. д. Т. с. находится в равновесии (см. Равновесие термодинамическое), если параметры системы с течением времени не меняются и в системе нет к.-л. стационарных потоков (теплоты, вещества и др.). Для равновесных Т. с. вводится понятие температуры как параметра состояния, имеющего одинаковое значение для всех макроскопич. частей системы. Число независимых параметров состояния равно числу степеней свободы Т. с., остальные параметры могут быть выражены через независимые с помощью уравнения состояния. Свойства равновесных Т. с. изучает термодинамика равновесных процессов (термостатика), свойства не-равновесных систем - термодинамика неравновесных процессов. В термодинамике рассматривают: з а к р ы т ы е Т. с., не обменивающиеся веществом с др. системами; открытые системы, обменивающиеся веществом и энергией с др. системами; а д и а б а т н ы е Т. с., в к-рых отсутствует теплообмен с др. системами; и з о л и р о в а н н ы е Т. <е., не обменивающиеся с др. системами ни энергией, ни веществом. Если система не изолирована, то её состояние может изменяться; изменение состояния Т. с. наз. т е р м од и н а м и ч е с к и м п р о ц е с с о м. Т. с. может быть физически однородной ( гомогенной системой )и неоднородной ( гетерогенной системой), состоящей из нескольких однородных частей с разными физ. свойствами. В результате фазовых и хим. превращений (см. Фазовый переход )гомогенная Т. с. может стать гетерогенной и наоборот. Лит.: Эпштейн П. С., Курс термодинамики, пер. с англ., М.- Л., 1948; Леонтович М. А., Введение в термодинамику, 2 изд., М.-Л., 1951; Самойлович А, Г., Термодинамика и статистическая физика, 2 изд., М., 1955.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СТЕПЕНИ СВОБОДЫ

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СТЕПЕНИ СВОБОДЫ - см. Степени свободы, Гиббса правило фаз.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ -см. Параметры состояния.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПОТЕНЦИАЛЫ

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПОТЕНЦИАЛЫ - ф-ции объёма, темп-ры, давления, плотности и др. параметров макроскопич. термодинамич. системы. К Т. п. относятся внутр. энергия, энтальпия, энергия Гельмгольца (свободная энергия), энергия Гйббса и т. д. Подробнее см. Потенциалы термодинамические, Термодинамика.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЙ ПРЕДЕЛ

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЙ ПРЕДЕЛ - предел отношения экстенсивных термодинамич. величин к числу частиц N (или объёму V), когда N стремится к бесконечности при фиксированном уд. объёме u= V/N. Напр., для свободной энергии ( Гельмгольца энергии) F(T, V, N)T. п. где Т- темп-ра, f(T, u) - свободная энергия на одну частицу. Существование Т. п. в системе взаимодействующих частиц доказано Л. Ван Ховом (L. Van Hove, 1949) для канонического распределения Гиббса и Ч. Янгом и Т. Ли (С. N. Yang, Т. D. Lee, 1952)-для большого канонического распределения Гиббса. Лит.: Рюэль Д., Статистическая механика. Строгие результаты, пер. с англ., М., 1971, гл. 3. Д. Н. Зубарев.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ -см. Равновесие термодинамическое.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ СОСТОЯНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОДИФФУЗИЯ

ТЕРМОДИФФУЗИЯ - перенос компонент газовой смеси или растворов при наличии в них градиента темп-ры. Если разность темп-р поддерживается постоянной, то вследствие Т. в объёме смеси возникает градиент концентрации, что вызывает и обычную диффузию. В стационарных условиях при отсутствии потока вещества Т. уравновешивается обычной диффузией и в объёме возникает разность концентраций, к-рая может быть использована, напр., для разделения изотопов. Т. в растворах наз. эффектом Соре - по имени швейц. химика Ш. Соре (Ch. Soret), впервые в 1879-81 исследовавшего Т. В бинарной смеси при пост. давлении и отсутствии внеш. сил полный диффуз. поток вещества равен где D12- коэф. диффузии, Dt - коэф. Т., n - число частиц смеси в единице объёма, ci= ni/n - концентрация частиц i -го компонента (i=1, 2). Распределение концентрации в стационарном состоянии может быть найдено из условия ji = 0, откуда где k т = D т/D12- термодиффуз. отношение, пропорц. произведению концентраций компонент. Коэф. Т. сильно зависит от межмолекулярного взаимодействия, поэтому его изучение позволяет исследовать силы межмолекулярного взаимодействия в газах. Процесс, обратный Т., наз. Дюфура эффектом. Лит.; Грю К. Э., Иббс Т. Л.. Термическая диффузия в газах, пер. с англ., М., 1956; см. также лит. при ст. Диффузия, Термодинамика неравновесных процессов. Д. Н. Зубарев.

ТЕРМОИЗОЛЯЦИЯ МАГНИТНАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОИОННАЯ ЭМИССИЯ

ТЕРМОИОННАЯ ЭМИССИЯ -см. в ст. Ионная эмиссия.

ТЕРМОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ

ТЕРМОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ - люминесценция, возникающая при нагревании вещества, предварительно возбуждённого светом или жёстким излучением. Наблюдается у мн. кристаллофосфоров, минералов, нек-рых стёкол и ор-ганич. люминофоров. Механизм Т.- рекомбинационный. При нагревании люминофора электроны, захваченные ловушками, освобождаются и происходит излучат. рекомбинация их с ионизированными при возбуждении центрами люминесценции. Т. применяется при исследовании энергетич. спектра электронных ловушек в твёрдых телах, а также в минералогии для исследования центров люминесценции минералов, определения возраста пород и условий их образования.

ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ

ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ -эффекты переноса теплоты в проводнике с перепадом темп-ры, помещённом в магн. поле (подробнее см. Термогальваномагнитные явления),

ТЕРМОМЕТР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОМЕТРИЯ

ТЕРМОМЕТРИЯ - раздел физики и измерит. техники, посвящённый методам и средствам измерения температуры. Одновременно Т.- раздел метрологии, в задачи к-рого входит обеспечение единства температурных измерений: установление температурных шкал, создание эталонов, разработка методик градуировки и поверки приборов для измерения темп-ры. Темп-pa не может быть измерена непосредственно. Любой метод Т. связан с применением температурной шкалы, связывающей темп-ру с др. физ. свойством (объёмом, давлением, электрич. сопротивлением, эдс, интенсивностью оптич. излучения и т. д.). Единство температурных измерений основано на Международной температурной шкале 1990 (МТШ-90), воспроизводящейся Гос. эталоном в диапазоне 0,8-1234 К. По Гос. эталону поверяют образцовые приборы, по к-рым градуируют рабочие термометры. Методы Т. обычно разделяют на две осн. группы: контактные методы (собственно Т.) и бесконтактные методы (Т. излучения, или пирометрия). При контактном методе прибор, измеряющий темп-ру объекта, должен находиться с ним в тепловом равновесии, т. е. иметь с ним одинаковую темп-ру. Методы достижения теплового равновесия и измерения термометрич. свойства сильно различаются в зависимости от диапазона темп-р, требуемой точности и условий измерения. Все приборы контактной Т. состоят из термометра и вторичного прибора - измерителя термометрич. свойства (манометра, потенциометра, измерит. мостов, логометра, милливольтметров и т. д.), шкалы к-рых часто градуированы в oC. Иногда под термином "термометр" понимают комплект из собственно термометра и вторичного прибора. Многочисл. методы контактной Т. обычно различаются по термометрич. свойству (газовая, акустическая, шумовая, магн. Т., Т. по сопротивлению и т. д.). Лит. см, при ст. Термометр. Д. Н. Астров, Д. И. Шаревская.

ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ

ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ (эффект фонтани-рования) - появление в сверхтекучей жидкости разности давлений D Р, обусловленной разностью темп-р DT (см. Сверхтекучесть). Т. э. впервые наблюдался Дж. Алленом и X, Джонсом (J. F. Allen, Н. Jones, 1938), Т. э. проявляется в различии уровней жидкости в двух сосудах, сообщающихся через узкую щель или капилляр и находящихся при разных темп-pax (рис., а). Другой наглядный способ демонстрации Т, э. заключается в нагреве излучением трубки, набитой мелким чёрным порошком и опущенной одним концом в сверхтекучий гелий. При освещении порошок быстро нагревается, и из-за возникающей разности давлений в сосуде и вне его жидкий гелий фонтаном выбрасывается из верх. конца капилляра (рис., б), В рамках двухжидкостной модели сверхтекучего гелия Т. э. можно объяснить как выравнивание концентраций сверхтекучей компоненты, свободно протекающей через щель в направлении нагретой части жидкости. В то же время поток нормальной компоненты в обратном направлении невозможен из-за действия сил вязкости (см. Гелий жидкий). Для разности давлений в Т. э. термодинамически получено соотношение DP/DT=rS, где r - плотность, S-энтропия жидкого гелия. Обратный эффект - охлаждение сверхтекучего гелия при продавливании его через узкие щели или капилляры - наз. механокалорическим эффектом. Рис. Термомеханический эффект: а- уровень жидкости в сосуде с нагревателем H выше, чем в сообщающемся с ним сосуде; б- фонтанирование гелия при освещении и нагреве порошка П, находящегося в сосуде со сверхтеку чим гелием (В - гигроскопич. вата). Лит.: Тилли Д. Р., Тилли Дж., Сверхтекучесть и сверхпроводимость, пер. с англ., М., 1977. И. П. Крылов.

ТЕРМОПАРА

ТЕРМОПАРА - датчик темп-ры, состоящий из двух соединённых между собой разнородных электропроводящих элементов (обычно из металлич. проводников, реже из полупроводников). Действие Т. основано на эффекте Зеебе-ка (см. Термоэлектрические явления). Если контакты (обычно спаи) проводящих элементов, образующих Т. (их часто наз. термоэлектродами), находятся при разных темп-рах, то в цепи Т. возникает эдс ( термоэдс), величина к-рой однозначно определяется темп-рами горячего и холодного контактов и природой материалов, применённых в качестве термоэлектродов. Эдс Т. из металлич. проводников обычно лежит в пределах 5--60 мкВ/К. Эдс Т. из полупроводников может быть на порядок выше. Точность определения темп-ры с помощью Т. составляет, как правило, неск. К, а у нек-рых Т. достигает 0,01 К. Т. используются в самых разл. диапазонах темп-ры (от неск. К до примерно 2800 К). Применяются в устройствах для измерения темп-ры (см. Термометрия )и разл. автома-тизир. системах управления и контроля. В сочетании с элек-троизмерит. приборами (милливольтметром, потенциометром и т. п.) Т. образует термоэлектрич. термометр. Лит.: Сосновский А. Г., Столярова Н. И., Измерение температур, М., I970.

ТЕРМОПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ ЭФФЕКТ

ТЕРМОПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ ЭФФЕКТ - поляризация диэлектрика (высокоомного полупроводника) при его нагреве в пост. электрич. поле. Т. э. проявляется в виде изменения тока во внеш. цепи нагреваемого диэлектрика. Ток обусловлен перераспределением подвижных носителей заряда (электронов и ионов) и (или) ориентацией полярных молекул. В основе Т. э. лежит активационная зависимость времени релаксации т поляризации от темп-ры Т: где W -энергия активации, т 0 - множитель с размерностью времени, слабо зависящий от темп-ры Т. Зависимость (1) может быть обусловлена температурной зависимостью вязкости диэлектрика, наличием потенц. барьеров между разл. ориентациями полярных молекул, термич. освобождением связанных электронов или ионов и т, п. При комнатной темп-ре электрич. поле не вызывает заметного изменения поляризации диэлектрика ввиду большого т. При повышении темп-ры образца, обычно по линейному закону, Т= Т0 +bt, поляризация быстро нарастает и достигает стационарного значения, определяемого напряжённостью электрич. поля Е. Соответственно плотность тока поляризации в цепи образца проходит через максимум, положение к-рого на оси времени или темп-ры даёт информацию об энергии активации. Это лежит в основе метода т. н. т е р м о а к т и в а ц и о н-н о й спектроскопии. Т. э. может быть обусловлен также накоплением объёмного заряда у блокирующего электрода или Шоттки барьера за счёт равновесной проводимости, имеющей актива-ционную т е м п е р а т у р н у ю з а в и с и м о с т ь. Разновидностью Т. э. является т е р м о с т и м у л и р о в а н н а я д е п о л я р из а ц и я, осуществляемая при нагреве предварительно неоднородно поляризованного короткозамкнутого образца; измеряемой величиной служит ток короткого замыкания во внеш. цепи. Лит.: Тороховатский Ю. А., Бордовский Г. А., Термоак-тивационная токовая спектроскопия высокоомных полупроводников и диэлектриков, М., 1991. Э. М. Эпштейн.

ТЕРМОРЕЗИСТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОСТАТИКА

ТЕРМОСТАТИКА - то же, что и термодинамика равновесных (квазистатич.) процессов. Термин "Т." введён И. Д. Ван-дер-Ваальсом (J. D. van der Waals), но не получил распространения. Лит.: Ван-дер-Ваальс И, Д., Констамм Ф., Курс термостатики, пер. с нем., ч. 1-2, M., 1936.

ТЕРМОСФEРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОУПРУГОСТЬ

ТЕРМОУПРУГОСТЬ - раздел механики деформируемого твёрдого тела, где изучаются зависимости между напряжениями, деформациями и темп-рой и разрабатываются матем. методы расчёта температурных напряжений и деформаций, к-рые существенны для рационального проектирования машин и конструкций, работающих в сложных температурных режимах. В пределах сохранения упругости материала компоненты тензора напряжений (см. Напряжение механическое), тензора деформации (см. Деформация механическая) и темп-pa связаны линейными соотношениями: где l и m-постоянные Ламе (см. Модули упругости),a - температурный коэф. линейного расширения, T- разность между текущим значением темп-ры и темп-рой ненапряжённого состояния. С использованием соотношений (*) матем. задачи T. формулируются аналогично задачам упругости теории. Лит.: Лейбензон Л. С., Курс теории упругости, 2 изд., M.- Л., 1947; Боли Б.,Уэйнер Д ж., Теория температурных напряжений, пер. с англ., M., 1964. В. С. Ленский.

ТЕРМОЭДС

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОЭДС ОСЦИЛЛЯЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ГЕНЕРАТОР

ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ГЕНЕРАТОР - устройство для непосредств. преобразования тепловой энергии в электрическую на основе Зеебека эффекта. В состав T. г. входят термобатареи, набранные из полупроводниковых термоэлементов, соединённых последовательно или параллельно. Идея использования полупроводниковых термоэлементов вместо металлич. термопар принадлежит А. Ф. Иоффе (СССР). Различают T. г. низко-, средне- и высокотемпературные (диапазоны темп-р 20-300, 300-600, 600-1000 oC соответственно); в качестве материалов термоэлементов применяются твёрдые растворы на основе халькогенидов элементов V группы, IV группы периодич. системы элементов и твёрдые растворы Si-Ge (см. Полупроводниковые материалы). По типу используемого источника тепла T. г. делятся на изотопные (наиб. распространены), солнечные, на органическом и жидком топливе и др. (см. также Солнечная батарея). Условия работы T. г. при повыш. темп-рах требуют применения противокоррозийной и антисубли-мац. защиты термоэлементов, введения прослоек, снижающих хим. взаимодействие полупроводниковых материалов с коммутац. перемычками и согласующих их по термич. расширению. Наличие шунтирующих тепловой поток покрытий, создающих дополнит. термич. сопротивление, приводит к снижению кпд преобразования энергии, к-рый для лучших T. г. достигает 15%. Мощность разл. T. г. от неск. мкВт до неск. сотен кВт. Осн. преимущества T. г. (по сравнению, напр., с турбогенератором)- отсутствие движущихся частей, высокая надёжность, большой срок службы (до 25 лет), способность работать в широком диапазоне темп-р, автономность. T. г. применяют в качестве осн. и вспомогат. источников электропитания удалённых и труднодоступных потребителей электрич. энергии (автоматич. маяков, навигац. буёв, метеорологич. станций, активных ретрансляторов космич. аппаратов, станций антикоррозионной защиты га-зо- и нефтепроводов и т. д.). H. В. Коломоец.

ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ОХЛАЖДАЮЩЕЕ УСТРОЙСТВО

ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ОХЛАЖДАЮЩЕЕ УСТРОЙСТВО - устройство для переноса тепловой энергии от теплоотдатчика с низкой темп-рой к теплоприёмнику с высокой темп-рой, действие к-рого основано на Пельтье эффекте (см. также Термоэлектрические явления). Осн. функциональный узел T. о. у.- термоэлектрич. батарея, набранная из термоэлементов, электрически соединённых между собой. При прохождении электрич. тока (от внеш. источника) через термоэлемент возникает разность темп-р горячего и холодного спаев термоэлемента; при этом на холодном спае тепло из охлаждаемого вещества поглощается и передаётся горячему спаю и далее в окружающую среду. Одноврем. в цепи термоэлемента выделяется тепло, к-рое передаётся холодному спаю путём теплопроводности. T. о. у. характеризуются эффективностью охлаждения Z = a2s/l, где a - термоэлектрич. коэф., s и l - уд. электро- и теплопроводности соответственно. Параметр Z - ф-ция темп-ры и концентрации носителей заряда, причём для каждой заданной темп-ры существует оптим. значение концентрации, при к-рой величина Z максимальна. Макс. снижение темп-ры связано с величиной эффективности выражением DT макс = (1/2)ZTx2, где Tx - темп-pa холодного спая термоэлемента. Совр. T. о. у. обеспечивают снижение темп-ры от +20 до -200 oC; их холодопроизводитель-ность, как правило, не более 100 Вт. При изготовлении T. о. у. обычно используют полупроводниковые материалы, преим. халькогениды висмута и сурьмы. Такие соединения являются узкозонными полупроводниками с высокой подвижностью носителей заряда, для к-рых характерно к тому же увеличение термоэдс в умеренных магн. полях (до 1 Тл). Противокоррозионная и антисублимац. защита термоэлементов в T. о. у. осуществляется путём заливки термобатарей эпоксидными компаундами. T. о. у. отличаются простотой управления, возможностью тонкого регулирования темп-ры, бесшумностью, высокой надёжностью работы; имеют практически безграничный срок службы. Осн. недостаток T. о. у.- малая эффективность (до 10-2 К -1). T. о. у. применяются для охлаждения и термостатирования термочувствит. элементов радиоэлектронной и оптич. аппаратуры, а также в бытовых и транспортных холодильниках, термостатах, меди-ко-биол. приборах (напр., криозондах) и т. д. H. В. Коломоец.

ТЕРМОЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОЭЛЕКТРОННЫЙ КАТОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОЭМИССИОННЫЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОЯДЕРНЫЙ РЕАКТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕРМОЯДЕРНЫЙ СИНТЕЗ

ТЕРМОЯДЕРНЫЙ СИНТЕЗ -реакции слияния лёгких ядер в более тяжёлые; происходят при высоких темп-рах и сопровождаются выделением энергии. Устройство для проведения Т. <е.- термоядерный реактор - находится в стадии разработки. Подробнее см. Термоядерные реакции, Управляемый термоядерный синтез.

ТЕРМЫ СПЕКТРАЛЬНЫЕ

ТЕРМЫ СПЕКТРАЛЬНЫЕ - уровни энергии атома, иона или молекулы, характеризующиеся определ. значениями полного орбитального момента L и полного спина S электронов. Термы обозначаются символом 2S+1L, где 2S+1 - мультиплетность терма, а состояния с L = 0, 1, 2, 3, 4, 5, ... обозначаются S, P, D, F, G, H, ... соответственно. Различают T. с. синглетные (1S,1P,1D,...; спин равен 0), дублетные (2S,2P,2D, ...; спин равен 1/2), триплетные (3S, 3P, ...; спин равен 1) и т. д. В приближении центрально-симметричного поля (при учёте только взаимодействия электронов с ядром) энергия атомной системы полностью определяется заданием электронной конфигурации, т. е. главными и орбитальными числами всех её электронов. Учёт эл.-статич. взаимодействия электронов между собой приводит к расщеплению уровня энергии на ряд подуровней - термов, характеризующихся квантовыми числами Lu S для моментов L и S соответственно. Число таких подуровней наз. к р а т н о с т ь ю в ы р о ж д е н и я т е р м а, она равна (2L+1)(2S+1) в соответствии с возможными проекциями орбитальных и спиновых моментов на фиксированное направление в пространстве. Взаимное расположение термов одной электронной конфигурации определяется Хунда правилом. Релятивистские эффекты взаимодействия электронов в атоме (прежде всего спин-орбитальное взаимодействие) приводят к расщеплению вырожденного уровня энергии с данными L и S на ряд близких компонент, отличающихся значениями полного момента J, к-рый определяется правилом сложения моментов: |L - S|<=J<=L + S (тонкое, или мультиплетное, расщепление). Каждая J -компонента терма вырождена (2J+1) раз в соответствии с возможными проекциями момента J. Взаимное расположение мульти-плетов подчиняется правилу интервалов Ланде. Полное (с учётом тонкого расщепления) обозначение Т. <е. имеет вид 2S+1LJ, напр. 2P1/2 и 2 Р3/2 означают Т. <е. дублетного расщепления с L=1, S=1/2, J=1/2 и 3/2· В. П. Шевелько.

ТЕСЛА

ТЕСЛА (Тл) - единица СИ магн. индукции. Названа в честь H. Теслы (N. Tesla). 1 Тл равен магн. индукции однородного магн. поля, в к-ром на плоский контур с током, имеющий магн. момент 1 А·м 2, действует макс. вращающий момент, равный 1 H·м. Другое определение: 1 Тл равен магн. индукции, при к-рой магн. поток сквозь площадку в 1 м 2, перпендикулярную направлению поля, равен 1 Вб.

ТЕСНЫЕ ДВОЙНЫЕ ЗВЁЗДЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕТА-ФУНКЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТЕХНЕЦИЙ

ТЕХНЕЦИЙ (лат. Technetium), Tc - радиоакт. хим. элемент VII группы периодич. системы элементов Менделеева, ат. номер 43, первый из искусственно полученных хим. элементов. Наиб. долгоживущие радионуклиды 98Tc (T1/2 = 4,2·106 лет) и доступный в заметных кол-вах 99Tc (2,13·105 лет). Ат. масса 99Tc 98,9062. Впервые синтезирован К. Перрье (С. Perrier) и Э. Сегре (E. Segre) (1937) бомбардировкой ядер Mo дейтронами. В ничтожных кол-вах обнаружен в урановых рудах, где T. образуется при делении ядер урана. Электронная конфигурация внеш. оболочек 4s2p6d65s1. Энергия последоват. ионизации 7,28, 15,26, 29,54 эВ. Кристаллохим. радиус атома Tc 0,136 нм, радиусы ионов Tc7+ 0,057 HM, Tc4+ 0,072 нм, Tc2+ 0,095 нм. Значение электроотрицательности 1,9. Работа выхода электронов 4,4 эВ. В свободном виде-серебристо-серый металл, обладает гексагональной плотноупакованной кристаллич. решёткой с параметрами а =273,5 пм, с= 439,1 пм (в тонких слоях T. известна модификация с кубич. гранецентрированной кристаллич. решёткой). Плотн. 11,5 кг/дм 3, t пл = 2172 oC, t кип=4877 oC, теплоёмкость с р =24Дж/(моль·К), теплота плавления 24 кДж/моль, теплота сублимации 650 кДж/моль. Парамагнитен, магн. восприимчивость +2,7·10-9 (при 298 К). Уд. <электрич. сопротивление 0,169 мкОм·м (при 0 oC), теплопроводность 49,8 Вт/(м·К) (при 300 К). Коэф. линейного теплового расширения (7,2-8,9)·10-6K-1. Степени окисления от - 1 до +7, наиболее устойчивая + 7. Радионуклид 99Tc можно использовать как пост. источник b-частиц в разл. радионуклидных приборах. 99mTc (T1/2 =6,02 ч, g-излучатель) находит применение в медицинской диагностике. Возможно использование соединений Tc как ингибиторов коррозии. С. С. Бердоносов.

ТЕЧЕНИЯ ПЛАЗМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТИКСОТРОПИЯ

ТИКСОТРОПИЯ -способность нек-рых дисперсных систем обратимо разжижаться при достаточно интенсивных механич. воздействиях (перемешивании, встряхивании) и отвердевать (терять текучесть) при пребывании в покое. T.- характерное свойство коагуляц. структур, к-рые можно подвергать разрушению неограниченное число раз, причём каждый раз их свойства полностью восстанавливаются. Примерами типичных тиксотропных структур могут служить системы, образующиеся при коагуляции водных коллоидных дисперсий гидроокиси железа, гидроокиси алюминия, пятиокиси ванадия, суспензий бентонита, каолина. Механич. свойства тиксотропных структур характеризуются значениями трёх параметров (П. А. Ребиндер): наибольшей эфф. вязкости h0 практически неразрушенной структуры, наименьшей эфф. вязкости hm предельно разрушенной структуры и предельного напряжения сдвига P0. Зависимость эфф. вязкости h от приложенного напряжения сдвига P может быть описана ур-нием При малых значениях P, не нарушающих покоя или вызывающих очень медленное течение, структура обладает свойствами твёрдого тела, т. к. скорость её восстановления в этих условиях превышает скорость разрушения. При Р>> Р0 система оказывается предельно разрушенной и представляет собой жидкость с небольшой вязкостью hm. Величина P0 характеризует прочность неразрушенной структуры. Процесс восстановления разрушенной структуры в покое может быть охарактеризован нарастанием прочности во времени. В ряде случаев приложение небольших P и деформирование с небольшой скоростью ускоряют нарастание прочности и структурирование дисперсных систем; это явление наз. р е о п е к с и е й. Иногда у концентрированных дисперсных систем (паст) обнаруживается д и л а т а н с и я - возрастание h с увеличением скорости деформирования, сопровождающееся нек-рым увеличением объёма, занимаемого системой: при деформировании твёрдые частицы образуют более рыхлый каркас и имеющейся жидкой среды оказывается недостаточно для того, чтобы обеспечить системе подвижность. T. дисперсных систем имеет большое практич. значение. Тиксотропными свойствами должны обладать консистентные смазки, лакокрасочные материалы, керамич. массы, промывные растворы, применяемые при бурении скважин, мн. пищевые продукты. И. H. Влодавец.

ТИНДАЛЯ ЭФФЕКТ

ТИНДАЛЯ ЭФФЕКТ -свечение оптически неоднородной среды вследствие рассеяния проходящего через неё света. Обусловлен дифракцией света на отд. частицах или элементах структурной неоднородности среды, размер к-рых намного меньше длины волны рассеиваемого света. Характерен для коллоидных систем (напр., гидрозолей, табачного дыма) с низкой концентрацией частиц дисперсной фазы, имеющих показатель преломления, отличный от показателя преломления дисперсионной среды. Обычно наблюдается в виде светлого конуса на тёмном фоне (конус Тиндаля) при пропускании сфокусированного светового пучка сбоку через стеклянную кювету с плоскопараллельными стенками, заполненную коллоидным раствором. Коротковолновая составляющая белого (немонохроматического) света рассеивается коллоидными частицами сильнее длинноволновой, поэтому образованный им конус Тиндаля в непоглощающем золе имеет голубой оттенок. T. э. по существу то же, что опалесценция. Но традиционно первый термин относят к интенсивному рассеянию света в ограниченном пространстве по ходу падающего луча, а второй-к слабому рассеянию света всем объёмом наблюдаемого объекта. На явление свечения неоднородной среды при прохождении через неё света впервые обратил внимание M. Фарадей (M. Faraday, 1857). Дж. Тиндаль (J. Tyndall), по имени к-рого оно получило своё название, подробно описал его (1868), а Дж. Рэлей (J. Rayleigh) и Г. Ми (G. Mie) дали ему (соответственно в 1871 и 1908) теоретич. трактовку. T. э. воспринимается невооружённым глазом как равномерное и непрерывное свечение нек-рой части объёма рассеивающей свет системы. На самом деле свет исходит от отд. точек-дифракционных пятен, хорошо различимых под оптич. микроскопом при достаточно сильном освещении разбавленного золя. Интенсивность рассеянного в данном направлении света (при пост. параметрах падающего света) зависит от числа рассеивающих частиц и их размера. Основанные на T. э. оптич. методы обнаружения, определения размера и концентрации коллоидных частиц [ультрамикроскопия (см. Ультрамикроскоп), нефелометрия] широко применяются в науч. исследованиях и промышл. практике. Лит. см. при статьях Рассеяние света, Мутные среды, Ультрамикроскоп. Л. А. Шиц.

ТИРАТРОН

ТИРАТРОН - газоразрядный прибор с сеточным управлением моментом возникновения (зажигания) несамостоятельного дугового или самостоятельного тлеющего разрядов. В зависимости от вида газового разряда в T. используется либо накаливаемый, либо холодный катод. В отличие от вакуумного триода, в T. после возникновения электрич. тока между анодом и катодом сетка теряет своё управляющее действие, т. к. вблизи её отверстий образуется слой положит. ионов, нейтрализующий отрицат. заряд сетки. Чтобы погасить разряд в Т., анодное напряжение необходимо снизить до значения, меньшего, чем напряжение горения разряда. T. изобретён А. Халлом (A. Hull) в 1929. Подробнее о T. см. в ст. Ионные приборы.

ТИРИНГ-НЕУСТОЙЧИВОСТИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТИРИСТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТИТАН

ТИТАН (лат. Titanium), Ti,- хим. элемент побочной подгруппы IV группы периодич. системы элементов, ат. номер 22, ат. масса 47,88. В природе представлен 5 стабильными изотопами: 46Ti (8,0%), 47Ti (7,3%), 48Ti (73,8%), 49Ti (5,5%) и 50Ti (5,4%). Электронная конфигурация внеш. оболочек 3s2p6d24s2. Энергии последоват. ионизации 6,82, 13,58, 27,48, 43,25 и 99,27 эВ. Кристаллохим. радиус атома T. 0,146 нм, радиус иона Ti2+ 0,078 нм, Ti3+ 0,069 нм, Ti4+ 0,064 нм. Значение электроотрицательности 1,5. Работа выхода электронов 4,0 эВ. В свободном виде-серебристо-белый, устойчивый к коррозии металл. При обычном давлении существует в двух модификациях: a-Ti и b-Ti, темп-pa фазового перехода 882 oC, теплота перехода 87,4 кДж/кг. Кристаллич. решётка a-Ti гексагональная с параметрами а= 295,1 пм, с= 467,9 пм; кристаллич. решётка b-Ti объёмно центрированная кубическая. При давлении >9 ГПа и темп-ре >900 0C a-Ti переходит в гексагональный w-Ti. Для a-Ti плотн. 4,505 кг/дм 3. Характеристики Т.: t пл= 1660 + 20 oC, t кип = 3287 oC, теплоёмкость с р = 25,1 Дж/моль . К, теплота плавления 15 кДж/моль, теплота испарения 410 кДж/моль. Характеристическая темп-pa Дебая 430 К. Темп-pa перехода в сверхпроводящее состояние Т с = 0,387 К. Выше 73 К T. парамагнитен, магн. восприимчивость 3,2.10-9 (при 20 oC). Уд. <электрич. сопротивление 0,58 мк Ом . м (при 300 К), температурный коэф. электрич. сопротивления (в интервале 273-293 К) 3·10-3 К -1. Теплопроводность T. чистотой 99,9% при 293 К 21,9 Вт/(м . К). Температурный коэф. линейного расширения (в интервале 153-1133 К) 9,2.10-6K-1. TB. по Виккерсу электролитич. T. 790- 800 МПа. Для производимого отечественного техн. T. марок модуль нормальной упругости 103 ГПа, модуль сдвига 39,2 ГПа. T. отличается устойчивостью к коррозии в окислительных и хлорсодержащих средах. В хим. соединениях проявляет степени окисления +4 (наиболее часто) и реже +3 и +2. Вследствие гидролиза жидкий TiCl4 сильно дымит на воздухе и используется как трассёр, для маскировки в военном деле и т. д. Металлич. T. широко применяется как высокопластичный конструкционный материал. В виде сплавов с Al, V, Mo, Cr, Fe и с др. металлами используется в авиац. и ракетной технике, морском судостроении и т. д. Диоксид T. TiО 2 -компонент эмалей, глазурей, пигмент для лако-красоч. материалов, резин, пластмасс. Карбид T. и нитрид T. применяют как жаропрочные материалы, компоненты керметов. Из искусственно полученных радионуклидов находит применение 44Ti (распад по типу электронного захвата, T1/2=47 лет). С. С. Бердоносов.

ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТОЖДЕСТВЕННОСТИ ПРИНЦИП

ТОЖДЕСТВЕННОСТИ ПРИНЦИП - фундаментальный принцип квантовой механики, согласно к-рому состояния системы, получающиеся друг из друга перестановкой тождественных частиц местами, неразличимы и должны рассматриваться как одно физ. состояние. Тождественными частицами (ТЧ) считаются частицы, обладающие одинаковыми массой, спином, электрич. зарядом и др. внутр. характеристиками ( квантовыми числами); ТЧ являются, напр., все электроны Вселенной. T. п.- одно из осн. положений квантовой механики, отличающих её от классической. В рамках последней в принципе всегда можно проследить за движениями отд. частиц по их траекториям и, следовательно, отличить их друг от друга. В квантовой механике ТЧ полностью лишены индивидуальности, неразличимы. Волновая функция y частицы, описывающая её состояние, позволяет лишь определить вероятность |y|2 нахождения частицы в данной точке пространства. Если волновые ф-ции ТЧ перекрываются (т. е. перекрываются области возможного обнаружения ТЧ), то говорить о том, какая из частиц находится в данной точке, нет смысла, можно лишь оценить вероятность нахождения в этой точке одной из этих частиц. Существо T. п. составляет тот факт, что в природе реализуются лишь 2 класса волновых ф-ций для систем ТЧ: симметричные волновые ф-ции, знак к-рых не меняется при перестановке пространственных и спиновых координат любых двух ТЧ, и антисимметричные,- знак к-рых при подобной перестановке изменяется. Согласно квантовой теории поля, симметричные волновые ф-ции описывают частицы с целым спином (фотоны, p-мезоны и т. д.), а антисимметричные - частицы с полуцелым спином (электроны, протоны, нейтроны и т. д.), для к-рых справедлив Паули принцип. T. п. и вытекающие из него требования симметрии волновых ф-ций для системы ТЧ приводят к важнейшему квантовому эффекту, не имеющему аналога в классич. механике,- существованию обменного взаимодействия.T. п. явился основанием для объяснения В. Гейзенбергом (W. Heisenberg) наличия 2 состояний атома гелия - орто-и парагелия. Лит. см. при ст. Квантовая механика. А. Б. Говорков.

ТОК

ТОК - в к в а н т о в о й т е о р и и п о л я - матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица - античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают: 1) векторный ток и аксиально-векторный, или аксиальный ток, отвечающие превращениям (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности; 2) электромагнитный ток и с л а б ы й Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия; 3) а д р о н н ы й и л е п т о н н ы й Т., описывающие переходы адронов и леп-тонов; 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом); 5) с т р а н н ы й и н е с т р а н н ы й Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона переход и рождение пары и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным T. А. В. Ефремов.

ТОК ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ

ТОК ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ - см. Электрический ток.

ТОКАМАК

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТОКОВЫЕ СЛОИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТОМАСА - ФЕРМИ АТОМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТОМАСА -ФЕРМИ МЕТОД

ТОМАСА -ФЕРМИ МЕТОД -приближённый метод расчёта многочастичных квантовых систем высокой плотности; один из методов самосогласованного поля. Разработан Л. Томасом (L. Thomas, 1927) и независимо от него Э. Ферми (E. Fermi, 1928) для многоэлектронных атомов в осн. состоянии ( Томаса - Ферми атом). Электрон в многоэлектронном атоме рассматривается в суммарном поле атомного ядра и всех остальных электронов, к-рые создают нек-рое центральносимметрич. поле, пропорциональное ср. плотности электронов в атоме. Cp. плотность электронов в свою очередь рассматривается как плотность вырожденного идеального ферми-газа, находящегося в этом ср. поле, и связана с ним через ферми-энергию. Это означает, что выбор ср. потенциала поля должен быть "самосогласованным". На основе T.- Ф. <м. удалось объяснить порядок заполнения электронных оболочек в атомах, он позволяет также объяснить порядок заполнения нуклонами оболочек ядра.

ТОМАСА -ФЕРМИ ТЕОРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ТОМАСОВСКАЯ ПРЕЦЕССИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.