Приглашаем посетить сайт
СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ
СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ - одно из четырёх известных фундам. взаимодействий между элементарными частицами. С. в. значительно слабее сильного иэл.-магн. взаимодействий, но гораздо сильнее гравитационного. В 80-х гг. <установлено, что слабое и эл.-магн. взаимодействия - разл. проявления единого электрослабого взаимодействия.
Об интенсивности взаимодействий можно судить по скорости процессов, <к-рые оно вызывает. Обычно сравнивают между собой скорости процессов приэнергиях ГэВ, характерных для физики элементарных частиц. При таких энергиях процесс, <обусловленный сильным взаимодействием, происходит за время с, эл.-магн. процесс за время с, <характерное же время процессов, происходящих за счёт С. в. (слабых процессов),гораздо больше:с, <так что в мире элементарных частиц слабые процессы протекают чрезвычайномедленно.
Другая характеристика взаимодействия - длина свободного пробега частицыв веществе. Сильно взаимодействующие частицы (адроны) можно задержать железнойплитой толщиной в неск. десятков см, тогда как нейтрино, обладающее лишьС. в., проходило бы, не испытав ни одного столкновения, через железнуюплиту толщиной порядка миллиарда км. Ещё более слабым является гравитац. <взаимодействие, сила к-рого при энергии ~1 ГэВ в 1033 раз меньше, <чем у С. в. Однако обычно роль гравитац. взаимодействия гораздо заметнеероли С. в. Это связано с тем, что гравитац. взаимодействие, как и электромагнитное, <имеет бесконечно большой радиус действия; поэтому, напр., на тела, находящиесяна поверхности Земли, действует гравитац. притяжение всех атомов, из к-рыхсостоит Земля. Слабое же взаимодействие обладает очень малым радиусом действия:ок. 2*10-16 см (что на три порядка меньше радиуса сильного взаимодействия).Вследствие этого, напр., С. в. между ядрами двух соседних атомов, находящихсяна расстоянии 10-8 см, ничтожно мало, несравненно слабее нетолько электромагнитного, но и гравитац. взаимодействий между ними.
Однако, несмотря на малую величину и короткодействие, С. в. играет оченьважную роль в природе. Так, если бы удалось «выключить» С. в., то погаслобы Солнце, поскольку был бы невозможен процесс превращения протона в нейтрон, <позитрон и нейтрино, в результате к-рого четыре протона превращаются в 4 Не, два позитрона и два нейтрино. Этот процесс служит осн. <источником энергии Солнца и большинства звёзд (см. Водородный цикл). Процессы С. в. с испусканием нейтрино вообще исключительно важны в эволюции звёзд, т. к. обусловливают потери энергии очень горячимизвёздами, во взрывах сверхновых звёзд с образованием пульсаров и т. д. <Если бы не было С. в., были бы стабильны и широко распространены в обычномвеществе мюоны, -мезоны, <странные и очарованные частицы, к-рые распадаются в результате С. в. Стольбольшая роль С. Е. связана с тем, что оно не подчиняется ряду запретов, <характерных для сильного и эл.-магн. взаимодействий. В частности, С. в. <превращает заряженные лептоны в нейтрино, а кварки одного типа (аромата)в кварки др. типов.
Интенсивность слабых процессов быстро растёт с ростом энергии. Так, бета-распад нейтрона, энерговыделение в к-ром мало (~1 МэВ), длитсяок. 103 с, что в 1013 раз больше, чем время жизни -гиперона, <энерговыделение при распаде к-рого составляет ~100 МэВ. Сечение взаимодействияс нуклонами для нейтрино с энергией ~100 ГэВ прибл. в миллион раз больше, <чем для нейтрино с энергией ~1 МэВ. По теоретич. представлениям, рост сеченияпродлится до энергий порядка неск. сотен ГэВ (в системе центра инерциисталкивающихся частиц). При этих энергиях и при больших передачах импульсовпроявляются эффекты, связанные с существованием промежуточных векторныхбозонов . На расстояниях между сталкивающимися частицами, много меньших 2*10-16 см (комптоновской длины волны промежуточных бозонов), С. в. и эл.-магн. <взаимодействия имеют практически одинаковую интенсивность.
Наиб. распространённый процесс, обусловленный С. в.,- бета-распад радиоактивных атомных ядер. В 1934 Э. Ферми (Е. Fermi) построил теорию -распада, <к-рая с нек-рыми существ. модификациями легла в основу последующей теориит. н. универсального локального четырёхфермионного С. в. (взаимодействияФерми). Согласно теории Ферми, электрон и нейтрино (точнее, антинейтрино),вылетающие из -радиоактивногоядра, не находились в нём до этого, а возникли в момент распада. Это явлениеаналогично испусканию фотонов низкой энергии (видимого света) возбуждённымиатомами или фотонов высокой энергии ( -квантов)возбуждёнными ядрами. Причиной таких процессов является взаимодействиеэлектрич. зарядов частиц с эл.-магн. полем: движущаяся заряженная частицасоздаёт электромагнитный ток, к-рый возмущает эл.-магн. поле; в результатевзаимодействия частица передаёт энергию квантам этого поля - фотонам. Взаимодействиефотонов с эл.-магн. током описывается выражением А. Здесь е - элементарный электрич. заряд, являющийся константойэл.-магн. взаимодействия (см. Константа взаимодействия), А - операторфотонного поля (т. е. оператор рождения и уничтожения фотона), j эм- оператор плотности эл.-магн. тока. (Часто в выражение для эл.-магн. токавключают также множитель е. )В j эм дают вклад все заряж. <частицы. Напр., слагаемое, отвечающее электрону, имеет вид:,где - операторуничтожения электрона или рождения позитрона, а -оператор рождения электрона или уничтожения позитрона. [Выше для упрощенияне показано, что j эм, так же как А, является четырёхмернымвектором. Более точно, вместо следует писать совокупность четырёх выражений где - Дирака матрицы,= 0, 1, 2, 3. Каждое из этих выражений умножается на соответствующуюкомпоненту четырёхмерного вектора .]
Взаимодействие описывает не только испускание и поглощение фотонов электронами и позитронами, <но и такие процессы, как рождение фотонами электрон-позитронных пар (см.Рождение пар )или аннигиляция этих пар в фотоны. Обмен фотономмежду двумя заряж. частицами приводит к взаимодействию их друг с другом. <В результате возникает, напр., рассеяние электрона протоном, к-рое схематическиизображается Фейнмана диаграммой, представленной на рис. 1. Припереходе протона в ядре с одного уровня на другой это же взаимодействиеможет привести к рождению электрон-позитронной пары (рис. 2).
Теория -распадаФерми по существу аналогична теории эл.-магн. процессов. Ферми положилв основу теории взаимодействие двух «слабых токов» (см. Ток в квантовойтеории поля), но взаимодействующих между собой не на расстоянии путём обменачастицей - квантом поля (фотоном в случае эл.-магн. взаимодействия), аконтактно. Это взаимодействие между четырьмя фермионными полями (четырьмяфермионами р, п, е и нейтрино v) в совр. обозначениях имеет вид:. Здесь GF - константа Ферми, или константа слаоого четырёхфермионноговзаимодействия, эксперим. значение к-рой эрг*см 3 (величина имеет размерность квадрата длины, и в единицах константа ,где М - масса протона), -оператор рождения протона (уничтожения антипротона), -оператор уничтожения нейтрона (рождения антинейтрона), -оператор рождения электрона (уничтожения позитрона), v -оператор уничтожения нейтрино (рождения антинейтрино). (Здесь и в дальнейшемоператоры рождения и уничтожения частиц обозначены символами соответствующихчастиц, набранными полужирным шрифтом.) Ток ,переводящий нейтрон в протон, получил впоследствии название нуклонного, <а ток - лептонного. Ферми постулировал, что, подобно эл.-магн. току, слабые токитакже являются четырёхмерными векторами:Поэтому взаимодействие Ферми наз. векторным.
Подобно рождению электрон-позитронной пары (рис. 2), -распаднейтрона может быть описан похожей диаграммой (рис. 3) [античастицы помеченызначком «тильда»надсимволами соответствующих частиц]. Взаимодействие лептонного и нуклонноготоков должно приводить и к др. процессам, напр. к реакции (рис. 4), к аннигиляции пар (рис. 5) и и т. д.
Существ. отличием слабых токов и от электромагнитногоявляется то, что слабый ток меняет заряд частиц, в то время как эл.-магн. <ток не меняет: слабый ток превращает нейтрон в протон, электрон в нейтрино, <а электромагнитный оставляет протон протоном, а электрон электроном. Поэтомуслабые токи иev наз. заряженными токами. Согласно такой термин логии, обычныйэл.-магн. ток ее является нейтральным током.
Теория Ферми опиралась на результаты исследований в трёх разл. областях:1) эксперим. исследования собственно С. в. ( -распад),приведшие к гипотезе о существовании нейтрино; 2) эксперим. исследованиясильного взаимодействия (ядерные реакции), приведшие к открытию протонови нейтронов и к пониманию того, что ядра состоят из этих частиц; 3) эксперим. <и теоретич. исследования эл.-магн. взаимодействия, в результате к-рых билзаложен фундамент квантовой теории поля. Дальнейшее развитие физики элементарныхчастиц неоднократно подтверждало плодотворную взаимозависимость исследованийсильного, слабого и эл.-магн. взаимодействий.
Теория универсального четырёхфермионного С. в. отличается от теорииФерми в ряде существ, пунктов. Эти отличия, установленные за последующиегоды в результате изучения элементарных частиц, свелись к следующему.
Слабые токи, к-рые у Ферми были векторными, представляют собой сумму векторного тока V и аксиального тока А. При преобразованияхЛоренца токи V и А ведут себя одинаково, подобно обычнымчетырёхмерным векторам. Однако при зеркальных отражениях ( пространственнойинверсии )их поведение различно, т. к. они обладают различной пространственной чётностью Р. В результате слабый ток не обладает определённой чётностью. <Это его свойство отражает несохранение чётности в С. в. Токи V и А отличаются также зарядовой чётностью С.
Гипотеза о том, что С. в. не сохраняет чётность, была выдвинута Ли Цзундао(Lee Tsung-Dao) и Янг Чженьнином (Yang Chen Ning) в 1956 при теоретич. <исследовании распадов К-мезонов; вскоре несохранение Р- иС-чётностей было обнаружено экспериментально в -распадеядер [ By Цзяньсун (Wu Chien-Shiung) с сотрудниками], в распаде мюона [Р. <Гарвин (R. Garwin), Л. Ледерман (L. Lederman), В. Телегди (V. Telegdi),Дж. Фридман (J. Friedman) и др.] и в распадах др. частиц.
Обобщая огромный эксперим. материал, М. Гелл-Ман (М. Gell-Mann), P.Фейнман (R. Feynman), P. Маршак (R. Marshak) и Э. Сударшан (Е. Sudarshan)в 1957 предложили теорию универсального С. в.- т. н. V - А- теорию. <В формулировке, основанной на кварковой структуре адронов, эта теория заключаетсяв том, что полный слабый заряженный ток ju является суммой лептонныхи кварковых токов, причём каждый из этих элементарных токов содержит однуи ту же комбинацию дираковских матриц:
Как выяснилось впоследствии, заряж. лептонный ток, представленный втеории Ферми одним членом ,является суммой трёх слагаемых:причём каждый из известных заряж. лептонов (электрон, мюон и тяжёлыйлептон )входитв заряж. ток со своим нейтрино.
Заряж. адронный ток, представленный в теории Ферми членом , являетсясуммой кварковых токов. К 1992 известно пятьтипов кварков [d, s, b с электрич. зарядом (в единицах е) Q =-1/3 и и, с с Q =+2/3],из к-рых построены все известные адроны, и предполагается существованиешестого кварка (t с Q =+2/3). Заряженныекварковые токи, так же как и лептонные токи, обычно записывают в виде суммытрёх слагаемых:
Однако здесь являются линейными комбинациями операторов d, s, b, так чтокварковый заряженный ток состоит из девяти слагаемых. Каждый из токов является суммой векторного и аксиального токов с коэффициентами, равнымиединице.
Коэффициенты девяти заряженных кварковых токов обычно представляют ввиде матрицы 3x3, к-рая параметризуется тремя углами и фазовым множителем, <характеризующим нарушение СР-инвариантности в слабых распадах. Этаматрица получила назв. матрицы Кобаяши - Маскавы (М. Kobayashi, T. Maskawa).
Лагранжиан С. в. заряженных токов имеет вид:
Еде -ток, сопряжённый и т. д.). Такое взаимодействие заряженных токов количественно описываетогромное число слабых процессов: лептонных , полулептонных (и т. д.) и нелептонных (,,и т. д.). Многие из этих процессов были открыты после 1957. За этот периодбыли открыты также два принципиально новых явления: нарушение СР-инвариантностии нейтральные токи.
Нарушение СР-инвариантности было обнаружено в 1964 в эксперименте Дж. <Кристепсона (J. Christenson), Дж. Кронина (J. Cronin), В. Фитча (V. Fitch)и Р. Тёрли (R. Turley), к-рые наблюдали распад долгоживущих К°-мезонов на два -мезона. <Позднее нарушение СР-инвариантности наблюдалось также в полулептонных распадах .Для выяснения природы СР-неинвариантного взаимодействия было бы крайневажным найти к.-л. СР-неинвариантный процесс в распадах или взаимодействияхдр. частиц. В частности, большой интерес представляют поиски дипольногомомента нейтрона (наличие к-рого означало бы нарушение инвариантности относительно обращения времени, а следовательно, согласно теореме СРТ, иСР-инвариантности).
Существование нейтральных токов было предсказано единой теорией слабогои эл.-магн. взаимодействий, созданной в 60-х гг. Ш. Глэшоу (Sh. Glashow),С. Вайнбергом (S. Weinberg), А. Саламом (A. Salam) и др. и позднее получившейназв. стандартной теории электрослабого взаимодействия. Согласно этой теории, <С. в. не является контактным взаимодействием токов, а происходит путёмобмена промежуточными векторными бозонами (W+, W-,Z0)- массивными частицами со спином 1. При этом -бозоныосуществляют взаимодействие заряж. токов (рис. 6), а Z0 -бозоны- нейтральных (рис. 7). В стандартной теории три промежуточных бозона ифотон являются квантами векторных, т. н. калибровочных полей, выступающимипри асимптотически больших передачах четырёхмерного импульса (, mz, где mw, mz - массы W- и Z-бозонов в энергетич. единицах) совершенно равноправно. Нейтральныетоки были обнаружены в 1973 во взаимодействии нейтрино и антинейтрино снуклонами. Позднее были найдены процессы рассеяния мюонного нейтрино наэлектроне, а также эффекты несохранения чётности во взаимодействии электроновс нуклонами, обусловленные электронным нейтральным током (эти эффекты впервые наблюдались в опытах по несохранению чётности приатомных переходах, проведённых в Новосибирске Л. М. Барковым и М. С. Золоторёвым, <а также в экспериментах по рассеянию электронов на протонах и дейтронахв США).
Взаимодействие нейтральных токов описывается соответствующим членомв лагранжиане С. в.:
где - безразмерный параметр. В стандартной теории (эксперим. значение р совпадает с 1 в пределах одного процента эксперим. <точности и точности расчёта радиационных поправок). Полный слабыйнейтральный ток содержит вклады всех лептонов и всех кварков:
Очень важным свойством нейтральных токов является то, что они диагональны, <т. е. переводят лептоны (и кварки) самих в себя, а не в др. лептоны (кварки),как в случае заряженных токов. Каждый из 12 кварковых и лептонных нейтральныхтоков представляет собой линейную комбинацию аксиального тока с коэф. I3 и векторного тока с коэф., где I3 - третья проекция т. н. слабого изотопическогоспина, Q - заряд частицы, а - Вайнберга угол.
Необходимость существования четырёх векторных полей промежуточных бозонов W+, W-, Z0 и фотона . можно пояснить след. образом. Как известно, в эл.-магн. взаимодействииэлектрич. заряд играет двойную роль: с одной стороны, он является сохраняющейсявеличиной, а с другой - источником эл.-магн. поля, осуществляющего взаимодействиемежду заряженными частицами (константа взаимодействия е). Такаяроль электрич. заряда обеспечивается калибровочной симметрией, заключающейсяв том, что ур-ния теории не меняются, когда волновые ф-ции заряженных частицумножаются на произвольный фазовый множитель , зависящий от пространственно-временной точки [локальная симметрияU(1)], и при этом эл.-магн. поле, являющееся калибровочным, <подвергается преобразованию . Преобразования локальной группы U(1 )с одним типом заряда и однимкалибровочным полем коммутируют друг с другом (такая группа наз. абелевой).Указанное свойство электрич. заряда послужило исходным пунктом для построениятеорий и др. типов взаимодействий. В этих теориях сохраняющиеся величины(напр., изотопич. спин) являются одновременно источниками нек-рых калибровочныхполей, переносящих взаимодействие между частицами. В случае неск. типов«зарядов» (напр., разл. проекций изотопич. спина), когда отд. преобразованияне коммутируют друг с другом (неабелева группа преобразований), оказываетсянеобходимым введение неск. калибровочных полей. (Мультиплеты калибровочныхполей, отвечающих локальным неабелевым симметриям, наз. Янга - Миллсаполями. )В частности, чтобы изотопич. спин [к-рому отвечает локальнаягруппа SU(2)] выступал в качестве константы взаимодействия, необходимытри калибровочных поля с зарядами 1и 0. Т. к. в С. в. участвуют заряженные токи пар частиц и т. д., то полагают, что эти пары являются дублетами группы слабого изоспина, <т. е. группы SU(2). Инвариантность теории относительно локальныхпреобразований группы SU(2) требует, как отмечалось, существованиятриплета безмассовых калибровочных полей W+, W-,W0, источником к-рых является слабый изоспин (константавзаимодействия g). По аналогии с сильным взаимодействием, в к-ром гиперзаряд Y частицы, входящей в изотопич. мультиплет, определяетсяф-лой Q= I3 + Y/2 (где I3- третья проекция изоспина, a Q - электрич. заряд), наряду со слабымизоспином вводят слабый гиперзаряд. Тогда сохранению электрич. заряда ислабого изоспина отвечает сохранение слабого гиперзаряда [группа [U(1)].Слабый гиперзаряд является источником нейтрального калибровочного поля В 0 (константа взаимодействия g'). Две взаимноортогональные линейные суперпозиции полей В° и W° описываютполе фотона А и поле Z-бозона:
где . Именно величина угла определяет структуру нейтральных токов. Она же определяет связь между константой g, характеризующей взаимодействие -бозоновсо слабым током, и константой е, характеризующей взаимодействиефотона с электрич. током:
Для того чтобы С. в. носило короткодействующий характер, промежуточныебозоны должны быть массивными, в то время как кванты исходных калибровочныхполей -- безмассовые. Согласно стандартной теории, возникновение массы у промежуточныхбозонов происходит при спонтанном нарушении симметрии SU(2) X U(1 )до U(1) эм. При этом одна из суперпозиций полей В 0 и W0 - фотон ( А) остаётся безмассовой, а -и Z-бозоны приобретают массы:
Эксперим. данные по нейтральным токам давали . Этому отвечали ожидаемые массы W- и Z-бозонов соответственно и
Для обнаружения W- и Z-бозонов созданы спец. установки, в к-рыхэти бозоны рождаются при столкновениях встречных пучков и высокой энергии. Первая -установкавступила в строй в 1981 в ЦЕРНе. В 1983 появились сообщения о детектированиив ЦЕРНе первых случаев рождения промежуточных векторных бозонов. В 1989были опубликованы данные о рождении W- и Z- бозонов на американскомпротон-антипротонном коллайдере - Тэватроне, в Фермиевской национальнойускорительной лаборатории (FNAL). К кон. 1980-х гг. полное число W- и Z-бозонов, наблюдавшихся на протон-антипротонных коллайдерах в ЦЕРНеи FNAL, исчислялось сотнями.
В 1989 заработали электрон-позитроиные коллайдеры LEP в ЦЕРНе и SLCв Стэнфордском линейном ускорительном центре (SLAC). Особенно успешнойоказалась работа LEP, где к началу 1991 было зарегистрировано более полумиллионаслучаев рождения и распада Z-бозонов. Изучение распадов Z-бозонов показало, <что никаких других нейтрино, кроме известных ранее , в природе не существует. С высокой точностью была измерена масса Z-бозона: т z =91,1730,020 ГэВ (масса W-бозона известна с существенно худшей точностью: mw= 80,220,26ГэВ). Изучение свойств W- и Z-бозонов подтвердило правильность основной(калибровочной) идеи стандартной теории электрослабого взаимодействия. <Однако для проверки теории в полном объёме необходимо также экспериментальноисследовать механизм спонтанного нарушения симметрии. В рамках стандартнойтеории источником спонтанного нарушения симметрии является специальное изодублетное скалярное поле , обладающее специфич. самодействием ,где - безразмерная константа, а константа hимеет размерность массы .Минимум энергии взаимодействия достигается при ,и, т, о., низшее энергетич. состояние - вакуум - содержит ненулевое вакуумноезначение поля .Если этот механизм нарушения симметрии действительно осуществляется в природе, <то должны существовать элементарные скалярные бозоны - т. н. Хиггсабозон (кванты поля Хиггса). Стандартная теория предсказывает существованиекак минимум одного скалярного бозона (он должен быть нейтрален). В болеесложных вариантах теории имеется неск. таких частиц, причём нек-рые изних - заряженные (при этом возможно ).В отличие от промежуточных бозонов массы хиггсовых бозонов теорией не предсказываются.
Калибровочная теория электрослабого взаимодействия перенормируема: этоозначает, в частности, что амплитуды слабых и эл.-магн. процессов можновычислять по теории возмущений, причём высшие поправки малы, как в обычнойквантовой электродинамике (см. Перенормируемость). (В отличие отэтого четырёх-фермионная теория С. в. неперенормируема и не является внутренненепротиворечивой теорией.)
Существуют теоретич. модели Великого объединения, в к-рых какгруппа электрослабого взаимодействия, так и группа SU(3 )сильного взаимодействияявляются подгруппами единой группы, характеризующейся единой константойкалибровочного взаимодействия. В ещё более фундам. моделях эти взаимодействияобъединяются с гравитационными (т. н. суперобъединение).
Лит.: В у Ц. С., Мошковский С. А., Бета-распад, пер. с англ.,М., 1970; Вайнберг С., Единые теории взаимодействия элементарных частиц, <пер. с англ., «УФН», 1976, т. 118, в. 3, с. 505; Тейлор Д ж., Калибровочныетеории слабых взаимодействий, пер. с англ., М., 1978; На пути к единойтеории поля. Сб. ст., переводы, М., 1980; Окунь Л. Б., Лептоны и кварки,2 изд., М., 1990. Л. Б. Окунь.