Приглашаем посетить сайт
ФОРМФАКТОР
ФОРМФАКТОР - в т е о р и и э л е м е н т а р н ы х ч а с т и ц - ф-ция, описывающая влияние протяжённости частицы на её взаимодействие с др. частицами и полями. Термин "Ф." заимствован из теории рассеяния рентг. лучей (см. Атомный фактор), а его применение основано на наглядном представлении о том, что, напр., протон проводит часть времени в виртуальном состоянии "нейтрон +p+ -мезон". Поэтому его заряд оказывается "размазанным" с нек-рой плотностью еr(r). Тогда, напр., амплитуда рассеяния электрона на таком размазанном протоне отличается от амплитуды рассеяния на точечном протоне множителем, называемом Ф. протона:
где q- передаваемый при рассеянии импульс.
В последоват. релятивистской локальной теории реальное размазывание невозможно, а строгий смысл термина Ф. в ней определяется следующим образом. Плотность энергии взаимодействия эл.-магн. поля, описываемого 4-потенциалом Am(x) , со свободным фермионом, волновая ф-ция к-рого Y(x), имеет вид
где gm- Дирака матрицы, черта означает дираковское сопряжение, а j0m наз. электромагнитным током свободных фермионов. Но само взаимодействие меняет оператор тока j0m. Матричный элемент эл.-магн. тока взаимодействующего протона, взятый между состояниями реального протона с 4-импульсами р и р', с учётом релятивистской инвариантности, Дирака уравнения и сохранения заряда, в общем случае можно записать в виде
где q=p-p', smv=(i/2)(gmgv-gvgm). Входящие сюда ф-ции F1(q2 )и F2(q2 )наз. электрич. и магн. Ф. протона; о них заранее можно утверждать лишь то, что в пределе q->0, для длинных волн или малых передаваемых импульсов, F1 (0) = е, где е - наблюдаемый заряд, а где m -полный магн. момент протона. Для свободной частицы , где m0-"нормальный" магн. момент дираковской частицы с зарядом В системе координат, где q0 = 0, выражения можно считать пространств. распределениями соответственно заряда и магн. момента взаимодействующей частицы. Благодаря Ф. F1 и F2. взаимодействующий протон выглядит протяжённым; однако нельзя говорить о реальном физ. размазывании протона, поскольку взаимодействующий ток остаётся локальным оператором и условие микропричинности не нарушается. Аналогично эл.-магн. Ф. F1 и F2 можно ввести мезонные Ф. нуклона, описывающие соответствующий эффект при взаимодействии реального нуклона с мезон-ным полем, и др. Ф.
В нелокальной квантовой теории поля Ф. описывает реальное размазывание частицы. В этом случае плотность энергии взаимодействия фермиона с эл.-магн. полем записывается в виде
Релятивистски инвариантная ф-ция F(x, y, z)=f[(x-y),(x-z)] наз. Ф. в x -представлении, а её фурье-образ
наз. Ф. в p -представлении, или обрезающим множителем. Благодаря Ф. взаимодействие размазано по всей области, где . С одной стороны, это приводит к нарушению микропричинности, с другой - подходящий выбор убывания при больших значениях её аргументов позволяет устранить ультрафиолетовые расходимости, присущие локальной теории. Для точечного взаимодействия
а ток jm(x) превращается в j0m(x )-ток свободных частиц в локальной теории. В. П. Павлов.