Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "О" (часть 1, "ОБЕ"-"ОПТ")

Статьи на букву "О" (часть 1, "ОБЕ"-"ОПТ")

ОБЕДНЁННЫЙ СЛОЙ

ОБЕДНЁННЫЙ СЛОЙ - то же, <что запорный слой.

ОБЕРТОН

ОБЕРТОН (от нем. Oberton - высокийтон, высокий звук) - синусоидальная составляющая периодич. колебания сложнойформы с частотой, более высокой, чем основной тон. Любое периодич. <колебание можно представить как сумму осн. тона и О., причём частоты иамплитуды этих О. определяются как физ. свойствами ко-лебат. системы, таки способом её возбуждения. Если частоты всех О. - целые кратные осн. частоте, <то такие О. наз. гармоническими или гармониками. Если же частоты зависятот осн. частоты более сложным образом, то говорят о негармонич. О. В этомслучае представление периодич. колебания в виде суммы гармоник будет приближённым, <но тем более точным, чем большее число гармоник взято. Если частота осн. <тона f (первая гармоника), то частота второй гармоники равна 2f или близка к этому значению, частота третьей 3f и т. д. Состав икол-во О. сложного звука определяет его качеств. окраску, или тембрзвука. Анализ колебаний и выделение О. относится не только к акустическим, <но и к электрич. колебаниям; в последнем случае их обычно наз. гармониками.

ОБЛУЧЁННОСТЬ

ОБЛУЧЁННОСТЬ - то же, что энергетическаяосвещённость.

ОБМЕННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБОБЩЁННАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБОБЩЕННАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБОБЩЁННАЯ ФУНКЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБОБЩЁННЫЕ

ИМПУЛЬСЫ - физ. <величины, р i, определяемые ф-лами где Т- кинетич. энергия, или здесь L- Лагранжа функция. Т и L относятся к классич. <механнч. системе, зависят от обобщённых координат qi, обобщённыхскоростей и времени t. Размерность О. и. зависит от размерности обобщённойкоординаты. Если размерность qi - длина, то pi имеетразмерность обычного импульса, т. е. произведения массы на скорость; еслиже координатой qi является угол (величина безразмерная),то р i имеет размерность момента кол-ва движения, и тд.

ОБОБЩЕННЫЕ

СИЛЫ - величиныQi, произведения к-рых на элементарные приращения обобщённыхкоординат qi системы дают выражение элементарной работыдействующих на систему сил. Т. о., выражение элементарной работы сил, действующихна систему с s степенями свободы, через О. с. имеет вид С помощью Лагранжа функции L О. <с. определяются ф-лами Qi = дL/дqi (см. также Лагранжауравнения механики). Размерность О. с. зависит от размерностисоответствующей обобщённой координаты. Если размерность qi -длина, то Qi имеет размерность обычной силы; если жекоордината qi - угол (величина безразмерная), то Qi имеетразмерность момента силы, и т. п. О. с. и обобщённые импульсы pi связаны друг с другом так же, как обычные силы и импульсы, по второмузакону Ньютона, т. е. dpi/dt =Qi.

ОБОБЩЁННЫЕ КООРДИНАТЫ

ОБОБЩЁННЫЕ КООРДИНАТЫ - независимые между собой параметры qi (i =1, 2, ...,s )любойразмерности, число к-рых равно числу s степеней свободы механич. <системы и к-рые однозначно определяют положение системы. Закон движениясистемы в О. к. даётся s ур-ниями вида qi = qi(t), где t - время. О. к. пользуются при решении мн. задач, особеннокогда система подчинена связям, налагающим ограничения на её движение. <При этом значительно уменьшается число ур-ний, описывающих движение системыпо сравнению, напр., с ур-ниями в декартовых координатах (см. Лагранжауравнения механики). В системах с бесконечно большим числом степенейсвободы (сплошные среды, физ. поля) О. к. являются особые ф-ции пространств. <координат и времени, наз. потенциалами, волновыми ф-циями и т. п.; приэтом оказывается возможным характеризовать движение таких систем с помощью Лагранжа функции, зависящей определённым образом от выбранных О. <к.

ОБОГАЩЁННЫЙ

СЛОЙ - то же, <что антизапорный слой.

ОБОЛОЧЕЧНАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБОЛОЧКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБОРАЧИВАЮЩАЯ СИСТЕМА

ОБОРАЧИВАЮЩАЯ СИСТЕМА - оптич. система, <предназначенная для поворота изображения на 180° вокруг оптич. оси. О. <с. используются в первую очередь в зрительных трубах для наблюдения наземных(а не астрономических) объектов и в микроскопах с целью восстановленияправильной (прямой) ориентации изображения объекта, т. к. большинство объективовформируют перевёрнутое. В этих приборах О. с. располагается обычно междуобъективом и окуляром. Рис. 1. Схема линзовой оборачивающей системы. О. с. бывают призменными и линзовыми. Помимооборачивающего действия О. с. может изменять габариты оптич. системы, укорачиваяеё (призменная О. с.) или удлиняя (линзовая О. с.). Обычно линзовая О. <с. (рис. 1) состоит из двух сложных линз . и 3 и добавочнойплоско-выпуклой линзы 1, наз. коллективом, расположенной вблизи фокальнойплоскости объектива, предшествующего О. с. Коллектив 1 формируетизображение входного зрачка этого объектива между линзами 2 и 3, чтопозволяет свести к минимуму поперечные размеры О. с. Линзовая О. с. позволяетосуществлять скачкообразное или плавное (панкратическое) изменение масштабаизображения путём перемещения всей О. с. или её отд. частей вдоль оптич. <оси. Однако применение линзовых О. с. вызывает неизбежное ухудшение качестваизображения, связанное с наличием таких трудноустранимых аберраций, каккривизна изображения и вторичный спектр. Линзовые О. с. используются вперископах подводных лодок. В призменных О. с. наиб. употребительныпрямоугольные призмы с взаимно перпендикулярными гранями (т. н. призмыПорро). Проходя через неск. призм, лучи испытывают полное внутр. отражениеот граней и выходят параллельно своему первонач. направлению, а изображениеобъекта оказывается перевёрнутым на 180° без изменения величины. На рис.2 представлена призменная О. с. Пехана, используемая в совр. малогабаритныхбиноклях. Преимуществами призменных О. с. перед линзовыми являются значительноменьшее расстояние между объективом и окуляром (что позволяет использоватьих, напр., в биноклях) и значительно меньшие аберрации, легко поддающиесякомпенсации аберрациями др. компонентов оптич. системы, как правило аберрациямиобъектива. Рис. 2. Призменная оборачивающая системаПехана. В нек-рых типах совр. оптико-электронныхприборов используются волоконно-оптич. О. с. - т. н. поворотники, представляющиесобой жгут оптич. волокон, выходной торец к-рых повёрнут на 180° относительновходного торца. А. П. Грамматин.

ОБОРОТНЫЙ

МАЯТНИК - прибордля эксперим. определения ускорения свободного падения g. Представляетсобой физ. маятник в виде, напр., массивной пластины (рис.) с двумятрёхгранными ножами, из к-рых один неподвижен, а другой может перемещатьсявдоль прорези на пластине. Острые рёбра ножей О 1 и О2,помещаемые попеременно на неподвижную опору, служат осями качаний О. м. <Подвижный нож перемещают вверх или вниз до тех пор, пока периоды колебанийО. х. вокруг каждой из осей не совпадут. Расстояние О 1 О 2= l между осями измеряют с помощью нанесённой на пластину шкалыс нониусом. Тогда по свойствам физ. маятника О2 будетдля О1 центром качаний, и наоборот, а период малыхколебаний О. м. будет при этом равен Зная значения Т и l из опыта, можно по данной ф-ле вычислить g. О. <м. позволяет определить величину g со значительно более высокойстепенью точности, чем матем. маятник. Схема оборотного маятника.

ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ

ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ - см. Анализ данных.

ОБРАТИМОСТИ ТЕОРЕМА

ОБРАТИМОСТИ ТЕОРЕМА (принцип обратимостихода лучей света) - одно из осн. положений геометрической оптики, согласнок-рому путь элементарного светового потока, распространяющегося в оптич. <средах 1, 2, 3... по лучу АВCD..., заменяется на прямо противоположныйпуть DCBA, если свет исходит в направлении, противоположном первоначальному. <О. т. широко используется, в частности, при расчёте оптич. систем и построении изображенийоптических, даваемых такими системами. О. т. в простейшем истолковании являетсяследствием Снелля закона преломления света, применяемого к двумлюбым расположенным одна за другой средам из последовательности 1, 2,3,...:sini1/sini2 = n2/n1=n12, где n12 - относит. показатель преломления,n2,и n1 - показатели преломления во второй и первой средах,i1- угол падения луча света на границу раздела сред,i2- угол преломления во вторую среду. При замене i1 на i2 (и наоборот) значения углов остаются неизменными, <т. к. неизменны п1 и п2. Аналогичноеположение справедливо и при отражении света, поэтому О. т. можно пользоватьсяв любой (как линзовой, так и зеркальной) оптич. системе. О. т. предполагает, что ослабление лучасвета при его прохождении через оптич. среды не зависит от замены направлениялуча на противоположный. Это следует из обратимости Френеля формул относительнонаправления света. О. т. применима и для систем, состоящихиз сред с плавно изменяющимися значениями п. В средах, для к-рыххарактерна оптич. анизотропия, а также при высоких интенсивностях световыхпотоков (лазерное излучение) вопрос о применимости О. т. усложняется см. Обращениеволнового фронта). Лит.: Тудоровский А. И., Теорияоптических приборов, 2 изд., ч. 1, М. - Л., 1948; Ландсберг Г. С., Оптика,5 изд., М., 1976. Г. Г. Слюсарев.

ОБРАТИМЫЙ ПРОЦЕСС

ОБРАТИМЫЙ ПРОЦЕСС - втермодинамике - процесс перехода термодинамич. системы из одного состоянияв другое, к-рый может протекать как в прямом, так и в обратном направлениичерез те же промежуточные состояния. О. п. должен протекать столь медленно, <чтобы его можно было рассматривать как непрерывный ряд равновесных состояний. <Это означает, что процесс должен быть медленным по сравнению с процессамиустановления термодинамич. равновесия в данной системе. Строго говоря, <О. п. характеризуется бесконечно медленным изменением термодинамич. параметров(плотности, давления, темп-ры и др.), определяющих равновесие системы. <Такие процессы наз. также квазистатическими или квазиравновесными. Обратимость квазиравновесного процессаследует из того, что любое промежуточное состояние есть состояние термодинамич. <равновесия и не чувствительно к тому, идёт ли процесс в прямом или обратномнаправлении. Т. о., квазистатичность изменения термодинамич. параметровесть достаточное условие обратимости термодинамич. процесса. О. п. - одно из осн. понятий равновесноймакро-скопич. термодинамики. Действительно, первое начало термодинамики формулируется для О. п. в виде равенства между бесконечно малым приращением энергии du и суммой подведённоготепла иэлементарной работы совершаемой над системой при квазистатич. процессе, а второе началотермодинамики - в виде равенства между дифференциалом энтропии dS и отношением к темп-ре Т в абс. шкале, что справедливо для О. п. Для необратимогопроцесса второе начало формулируется в виде неравенства ограничивающего возможные направления процесса. Все процессы в природе протекают с конечнойскоростью и сопровождаются явлениями трения или теплопроводности, поэтомуони необратимы. О. п. - идеализация реальных процессов, протекающих такмедленно, что необратимыми явлениями можно пренебречь. Иногда быстрые процессыможно рассматривать приближённо как квазиравновесные, если равновесие успеваетустановиться не во всей системе, а в её малых элементах объёма, и производствомэнтропии можно пренебречь (напр., распространение звука в приближенииидеальной гидродинамики). Микроскопич. теорию О. п. изучают в статистическойфизике, где рассматривают малые квазистатич. возмущения распределенияГиббса при медленном изменении внеш. параметров. Лит. см. при ст. Термодинамика. Д. Н. Зубарев

ОБРАТНАЯ ВОЛНА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБРАТНАЯ РЕШЕТКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБРАТНАЯ СВЯЗЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБРАТНОЙ ЗАДАЧИ РАССЕЯНИЯ МЕТОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБРАЩЕНИЕ ВОЛНОВОГО ФРОНТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБРАЩЕНИЕ ВРЕМЕНИ

ОБРАЩЕНИЕ ВРЕМЕНИ ( Т -отражение)- операция замены времени t- > - t, сопоставляющая к.-л. <движению (или эволюции) системы др. движение, в к-ром система последовательнов обратном порядке проходит те же состояния, что и в исходном движении(по с изменёнными на противоположные значениями векторов скорости частицы, <моментов, напряжённости магн. поля и др. величин, меняющих знак при такойоперации). Если взаимодействия, определяющие эволюцию системы, таковы, <что обращённое по времени движение является одним из допустимых движенийсистемы, то говорят о Т -инвариантности движения при наличии данныхвзаимодействий. В классич. механике (или классич. теории поля) условием Т -инвариантностиявляется инвариантность Лагранжа функции относительно О. в. Так, <ур-ния классич. механики (в отсутствие трения или к.-л. др. сил, пропорциональныхнечётным производным по времени), как и Максвелла уравнения, обладаютсвойством Г-инвариантности. В квантовой механике инвариантность ур-нийдвижения - Шрёдингера уравнения - требует вместе с заменой .- > - t комплексного сопряжения волновой ф-ции, что являетсяне унитарной операцией (см. Унитарные преобразования]. Поэтомуне существует понятия временной чётности (см. Чётность). Т -отражениепереставляет начальные и конечные состояния частиц в матричных элементахамплитуды рассеяния. В силу теоремы-СРТ нарушение СР-иивариантпности автоматическиозначает нарушение Т -инвариантности. Поэтому обнаруженное нарушение СР-чётности в распадах нейтральных К-мезонов, а также экспериментыпо поиску дипольного момента нейтрона дают информацию о нарушении Т-инвариантности в физике элементарных частиц. (Дипольный момент нейтрона направленвдоль его спина а гамильтониан взаимодействия с внеш. электрич. полем Е, Н~явно нарушает Т -инвариантность.) Известно, что в макроскопич. процессахимеется выделенное направление времени. При этом возникает кажущийся парадокс:хотя ур-ние Ньютона, описывающее движение, напр., молекул в газе, Т -инвариантно, <система стремится к состоянию равновесия, а движение вспять по времениот равновесного состояния к неравновесному не реализуется на практике. <В действительности нарушения Т -инвариантности здесь нет: предпочтительностьравновесного состояния обусловлена его макс. вероятностью - равновесныхконфигураций гораздо больше, чем неравновесных. Этот факт находит отражениево втором начале термодинамики. М. И. Высоцкий.

ОБЩАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

ОБЩАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ (ОТО)- современная физ. теория пространства, времени и тяготения; окончательносформулирована А. Эйнштейном в 1916. В основе ОТО лежит эксперим. фактравенства инертной массы (входящей во 2-й закон Ньютона) и гравитац. массы(входящей в закон тяготения) для любого тела, приводящий к эквивалентностипринципу. Равенство инертной и гравитац. масс проявляется в том, чтодвижение тела в поле тяготения не зависит от его массы. Это позволяет ОТОтрактовать тяготение как искривление пространственно-временного континуума. <Это искривление пространства-времени описывается метрикой, определяемойиз ур-ний теории тяготения (см. Тяготение). Пространство Минковского, <рассматриваемое в частной (специальной) теории относительности (т. <е. вотсутствие тяготеющих тел), обладает высокой степенью симметрии, описываемойгруппой Пуанкаре. Эта группа в соответствии с принципом относительностипорождает изоморфные последовательности событий. В пространстве, где естьполе тяготения, симметрия полностью исчезает, поэтому в нём не выполняетсяпринцип относительности (т. е. нет сохранения относительной или внутреннейструктуры цепочек событий при действии группы симметрии). Назв. "О. т. <о.", принадлежащее Эйнштейну, является поэтому неадекватным и постепенноисчезает из литературы, заменяясь на "теорию тяготения". И. <Ю. Кобзарев.

ОБЪЕКТИВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБЪЕКТЫ С АКТИВНЫМИ ЯДРАМИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБЪЕМНАЯ ВЯЗКОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБЪЁМНАЯ СИЛА

ОБЪЁМНАЯ СИЛА - то же, что массоваясила.

ОБЪЁМНАЯ СКОРОСТЬ

ОБЪЁМНАЯ СКОРОСТЬ - поток колебательнойскорости частиц через данную поверхность. О. с. V выражаетсяф-лой где v - вектор колебательной скорости частиц в данной точке поверхности, <и - единичный вектор нормали к поверхности в этой точке, dS - элементплощади поверхности S, для к-рой вычисляется О. с. Для излучателянулевого порядка в виде пульсирующего тела О. с. через поверхность теларавна скорости изменения его объёма. Для излучателя в виде колеблющейсядиафрагмы в жёстком экране О. с. равна скорости вытеснения среды. При поршневомизлучении, т. е. при синфазном колебании всей излучающей поверхности содинаковой амплитудой нормальной составляющей колебат. скорости во всехточках, О. с. равна этой составляющей, умноженной на площадь излучающейповерхности. Для излучателя нулевого порядка с размерами, <малыми по сравнению с длиной волны, О. с. через его поверхность практическисовпадает с производительностью излучателя, и давление в поле такого излучателяможно выразить через О. с. V(t )ф-лой где и с - плотность среды и скорость звука в ней, а r - расстояниеот излучателя. Для гармоннч. процесса эта ф-ла принимает вид где V0 - амплитуда О. <с., равная в этом случае производительности источника звука,k -волновое число. О. с. сферич. излучателя, совершающеголюбое нормальное колебание, кроме монопольного (пульсирующего), равна нулю:поток скорости на одной части излучающей поверхности компенсируется потокомпротивоположного знака на др. части поверхности. О. с. квадруполя и мультиполейвысших порядков вообще нулю не равна. При распространении звука по каналам, <образованным соединениями труб с разными поперечными размерами, граничнымусловием на стыках этих труб является равенство О. с. по обе стороны сечения, <проведённого через стык. В системе СИ О. с. измеряется в м 3/с, <в системе СГС - в см 3/с. Лит.: Ржевкий С. Н., Курс лекцийпо теории звука, М., 1960; Исакович М. А. Общая акустика, М., 1973. М. Л. Исакович.

ОБЪЁМНОЙ УПРУГОСТИ МОДУЛЬ

ОБЪЁМНОЙ УПРУГОСТИ МОДУЛЬ - см.Модули упругости.

ОБЪЁМНЫЙ ЗАРЯД

ОБЪЁМНЫЙ ЗАРЯД - то же, что пространственныйзаряд.

ОБЪЁМНЫЙ РЕЗОНАТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОБЫКНОВЕННЫЙ ЛУЧ

ОБЫКНОВЕННЫЙ ЛУЧ - см. Кристаллооптика.

ОВЕРХАУЗЕРА ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОВШИНСКОГО ЭФФЕКТ

ОВШИНСКОГО ЭФФЕКТ - см. вст. Переключенияэффекты.

ОДНОВИБРАТОР

ОДНОВИБРАТОР (реле времени, моностабильныйтриггер, ждущий мультивибратор) - электронная схема, генерирующая под действиемвходного импульсного сигнала одиночный импульс напряжения заданной длительности(обычно прямоуг. формы). О. представляет собой схему, к-рая может находитьсяв одном из двух состояний. Одно из состояний является устойчивым, а вовторое, метастабильное, состояние схема может перейти только под действиемвнеш. сигнала. Возврат в устойчивое состояние происходит автоматически. <Время пребывания в метастабильном состоянии, определяющее длительностьгенерируемого импульса, зависит только от параметров схемы О., и изменениехарактеристик входного импульса в нек-рых пределах на него не влияет. Обычноэто время определяется временем зарядки или разрядки конденсатора, входящегов схему О. Классич. схема О. представляет собой триггер, вк-ром одно из сопротивлений положительной обратной связи замененоконденсатором (рис., а). В исходном состоянии транзистор Т 1 закрыт, <транзистор T2 открыт, конденсатор С заряжен донапряжения питания. Положительный входной импульс открывает транзистор Т1,напряжение на его коллекторе падает, и начинается перезарядка кондесаторачерез открытый транзистор Т 1 и сопротивление R.Скачок потенциала коллектора транзистора Т1 через дифференцирующуюцепь RС передаётся на базу транзистора T2 и запираетего. О. находится в метастабильном состоянии: высокий потенциал коллекторатранзистора Т 2 через сопротивление R1 передаётся на базу транзистора Т 1 и поддерживает егов открытом состоянии, если даже входное напряжение уменьшится до нуля, <а ток перезарядки конденсатора, протекающий через сопротивление R,поддерживает запирающее напряжение на базе транзистора Т 2. Черезвремя RС токперезарядки уменьшается настолько, что потенциал базы транзистора Т 2 становитсядостаточным для его отпирания, напряжение UK2 падаети транзистор Т 1 закрывается. О. возвращается в исходноесостояние. Благодаря положительной обратной связи переходы из одного состоянияв другое в О. происходят лавинообразно и выходной импульс имеет крутыефронты. О. широко применяются для задержки и удлиненияимпульсов, формирования разл. управляющих сигналов и т. п. Одиовибратор на биполярных транзисторах: а- схема одновибратора; б - временные диаграммы;UBX- входное напряжение; U б1, U б2- напряженияна базах транзисторов Т1 и Т2;U к2(U вых)- напряжение на коллекторе транзистора Т2 (выходное напряжение). Лит.: Титце У., Шeнк К., Полупроводниковаясхемотехника, пер. с нем., М., 1982. А. В. Степанов.

ОДНОДОМЕННЫЕ ЧАСТИЦЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОДНООСНЫЕ

КРИСТАЛЛЫ - кристаллы, <в к-рых происходит двойное лучепреломление при всех направленияхпадающего на них луча света, кроме одного, называемого оптической осьюкристалла. См. Кристаллооптика.

ОЖЕ-СПЕКТРОСКОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОЖЕ-ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОЖИЖЕНИЕ

ГАЗОВ - см. Сжижениегазов.

ОККЛЮЗИЯ

ОККЛЮЗИЯ (от ср.-век. лат. occlusio- запирание, скрывание) - 1) поглощение (растворение) газов твёрдыми телами(обычно металлами) или расплавами, причём газ может образовывать с твёрдымителами твёрдые или жидкие растворы или хим. соединения (нитриды, гидридыи т. д.); в отличие от адсорбции, окклюидированные газы распределяютсяпо всему объёму. 2) Захват растущими кристаллами вещества, в к-ром происходитих рост; в результате О. в кристаллах появляются жидкие или газовые включения.

ОКОЛОЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЕ

ОКОЛОЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЕ - течениегаза в области, в к-рой скорость потока v мало отличается от местнойскорости распространения звука а(vа). О. <т. может быть дозвуковым (v< а), сверхзвуковым (.В О. т. существ. образом проявляется сжимаемостьгаза. Аналитическое или численное исследование смешанного О. т. затрудняетсятем, что дифференц. ур-ния, описывающие течение газа (напр., в случае потенциальноготечения дифференц. ур-ние в частных производных 2-го порядка для потенциаласкорости), принадлежат к эллиптич. типу при v < а, к параболическомупри v = а, к гиперболическому при va. Лит.: Франкль Ф. И., Избранные трудыпо газовой динамике, М., 1973, разд. 3. С. Л. Вишневецкий.

ОКСИДНЫЕ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНЫЕ СВЕРХПРОВОДНИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОКТАВА

ОКТАВА - единица частотного интервала, <равная интервалу между двумя частотами (f1 и f2),логарифм отношения к-рых (при основании 2) log2(f2/f1)= 1, что соответствует f2/f1 = 2; 1октава = 1200 центов =301 савар. Применяется в акустике.

ОКУЛЯР

ОКУЛЯР (от лат. oculus - глаз) -часть оптич. системы (зрительной трубы, микроскопа и т. п.), обращённаяк глазу наблюдателя и предназначенная для увеличения и рассматривания действит. <изображения, созданного объективом или объективом совместно с оборачивающейсистемой. Если увеличенное изображение проецируется на экран или фотоматериал, <то иногда используется термин "проекционный О.". Для наблюдения изображениязрачок глаза наблюдателя необходимо совместить с выходным зрачком О. Благодаряналичию полевой диафрагмы, расположенной в передней фокальной плоскостиО., наблюдаемое изображение чётко ограничено. Осн. оптич. характеристики О.: видимоеувеличение (используется преим. для О. микроскопов)где -угол, под к-рым наблюдался бы предмет в отсутствие О.,- угол, под к-рым видно изображение того же предмета; видимое увеличениеО. связано с его фокусным расстоянием f' соотношением Г = 250/.'(250 - расстояние наилучшего видения); угловое поле - угол, под к-рым наблюдатель видит полевую диафрагму О.; угл. поле О. <составляет ~ 20° в О. микроскопов и 90° - 100° у широкоугольных О. зрительныхтруб; удаление (расстояние) выходного зрачка от наружной поверхности последнейлинзы О. - определяется удобством работы наблюдателя и составляет ~ 7 мму О. микроскопов и ~70 мм у О. оружейных прицелов. Рис. 1. Двухлинзовые положительные окуляры:слева - окуляр Гюйгенса; справа - окуляр Рамсдена. Кол-во используемых в оптич. системе О. <линз зависит от величины угл. поля и соотношения между удалением выходногозрачка и фокусным расстоянием. Простейшие и широко используемые окулярГюйгенса и окуляр Рамсдена состоят всего из двух плоско-выпуклых положительныхлинз (рис. 1). Широкоугольные О. (рис. 2) состоят из 7 - 8 линз. Рис. 2. Схема многолинзового широкоугольногоокуляра. Допустимые погрешности изготовления линзО. значительно больше, чем у объективов, это позволяет использовать в О. <асферические, в осн. парабоидальные, поверхности и т. о. сократить числолинз. Лит. см. при ст. Объектив. А. П. Грамматик.

ОЛОВО

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОМА ЗАКОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОМА ОБОБЩЁННЫЙ ЗАКОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОНДУЛЯТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОНСАГЕРА ГИПОТЕЗА

ОНСАГЕРА ГИПОТЕЗА - состоит в том, <что временная эволюция флуктуации данной физ. величины в равновесной термодинамич. <системе происходит в среднем по тому же закону, что и макроскопич. изменениесоответствующей переменной. Высказана Л. Онсагером (L. Onsager) в 1931и послужила ему основой для разработки термодинамики неравновесных процессов. <Вывод Онсагера теоремы о симметрии кинетич. коэффициентов опираетсяна эту гипотезу и симметрию ур-ний движения частиц относительно обращениявремени. Напр., если в системе, находящейся в состояниитермодинамич. равновесия, произошла локализованная в пространстве флуктуациятемп-ры, то, согласно О. г., в среднем она будет затухать со временем, <следуя ур-нию теплопроводности. Аналогично флуктуация гидродинамич. скоростибудет затухать по ур-нию Навье - Стокса. Лит.: Термодинамика необратимыхпроцессов. Лекции в летней международной школе физики им. Э. Ферми, пер. <с англ., М., 1962; Гроот С. д е, Мазур П., Неравновесная термодинамика, <пер. с англ., М., 1964; Onsager L., Reciprocal relations in irreversibleprocesses, pt 1 - 2, "Phys. Rev.", 1931, v. 37, p. 405, v. 38, p. 2265. Д. Н. Зубарев.

ОНСАГЕРА ТЕОРЕМА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПАЛЕСЦЕНЦИЯ

КРИТИЧЕСКАЯ- резкое усиление рассеяния света чистыми веществами в критических состояниях, <а также растворами жидкостей или газами при достижении ими критическихточек. О. к. объяснена в 1907 М. Смолуховским (М. Smoluchowski), показавшим, <что при критич. темп-ре сжимаемость вещества сильно возрастает, в связис чем энергия теплового движения его частиц становится достаточной для"внезапного" сильного увеличения числа микроскопич. флуктуации плотности. <В результате этого среда, практически прозрачная при темп-pax выше и нижекритической, в критич. состоянии становится мутной средой.

ОПЕРАТОР

ОПЕРАТОР - в математике, см. Линейный оператор.

ОПЕРАТОРНОЕ РАЗЛОЖЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПЕРАТОРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПЕРАЦИИ СИММЕТРИИ

ОПЕРАЦИИ СИММЕТРИИ (преобразованиясимметрии) - пространств. преобразования объекта (кристалла), при к-рыхон совмещается сам с собой. К О. с. относятся: поворот вокруг оси симметрии, <отражение от плоскости симметрии, инверсия относительно центра симметрии, <зеркальный поворот вокруг оси симметрии, а также операции дискретных переносов- трансляций. Совокупность О. с. данного объекта является его группой симметрии. <Подробнее см. Симметрия кристаллов.

ОПЕРАЦИОННЫЙ УСИЛИТЕЛЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПЕРЕЖАЮЩИЕ ПОТЕНЦИАЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПРЕДЕЛИТЕЛЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИКА ДВИЖУЩИХСЯ СРЕД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИКА НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИКА ТОНКИХ СЛОЕВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ БИСТАБИЛЬНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ ДЛИНА ПУТИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ ЗАПИСЬ ИНФОРМАЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ ЛОКАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ НАКАЧКА

ОПТИЧЕСКАЯ НАКАЧКА - в квантовой электронике- процесс создания термодинамически неравновесного состояния вещества подвоздействием света (см. Накачка).

ОПТИЧЕСКАЯ НУТАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ ОБРАБОТКА ИНФОРМАЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ ОРИЕНТАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ ОСЬ

ОПТИЧЕСКАЯ ОСЬ - кристалла - направлениев кристалле, вдоль к-рого скорости распространения необыкновенного и обыкновенноголучейравны, т. е. в этом направлении не наблюдается двойное лучепреломление. РазличаютО. о. 1-го рода (бирадиали), вдоль к-рых равны лучевые скорости, и О. о.2-го рода (бинормали), вдоль к-рых равны нормальные скорости. См.Кристаллооптика.

ОПТИЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ

ОПТИЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ (D) - меранепрозрачности слоя вещества толщиной l для световых лучей; характеризуетослабление оптич. излучения в слоях разл. веществ (красителях, светофильтрах, <растворах, газах и т. п.). Для неотражающего слоя D =lgI0/I= где I- интенсивность излучения, прошедшего поглощающую среду; I0- интенсивность излучения, падающего на поглощающую среду;- поглощения показатель среды для излучения с длиной волны ,связанный с уд. показателем поглощения в Бугера - Ламберта - Бера законе соотношением О. <п. может быть определена и как логарифм величины, обратной пропусканиякоэффициенту слоявещества:Введение О. п. удобно при вычислениях, т. к. она меняется на неск. единиц, <тогда как величина I0/I может для разл. образцови на разл. участках спектра изменяться на неск. порядков. О. п. смеси нереагирующихдруг с другом веществ равна сумме О. п. отд. компонентов. Л. Н . Капорский.

ОПТИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ СИЛА

ОПТИЧЕСКАЯ СИЛА (Ф) - величина, <характеризующая преломляющую способность осесимметричных оптич. систем(линз и систем таких линз). Преломление луча, проходящего через оптич. <систему с О. с. Ф. определяется по ф-ле ,где и -углы параксиального луча с осью системы до и после преломления; h - высотапересечения луча с гл. плоскостями H и H'; п' и . -показатели преломления сред, расположенных соответственно за и перед оптич. <системой (рис.). О. с. сферич. поверхности радиуса r,разделяющей две среды с п и п', равна Ф = ( п' - п)/r. О. <с. - величина, обратная фокусному расстоянию системы. Ф = n'/f " = n/f ;f "и f -заднее и переднее фокусные расстояния системы (см. Кардинальныеточки оптической системы). Для системы, находящейся в воздухе (n=п' =1), Ф = 1/f ". О. с. измеряется в диоптриях (м -1),она положительна для собирающих систем и отрицательна для рассеивающих. О. с. системы из двух компонентов (двухлинз или двух сферич. поверхностей), обладающих О. с. Ф 1 и Ф 2 определяется ф-лой Ф = Ф 1 + Ф 2 -d Ф 1 Ф 2,где d - расстояние между задней гл. плоскостью первого компонентаи передней гл. плоскостью второго для случая двух линз в воздухе.для двух сферич. поверхностей (- расстояние между вершинами сферич. поверхностей, п" - показательпреломления среды). Понятием О. с. особенно широко пользуютсяв очковой оптике (см. также Линза).

ОПТИЧЕСКАЯ СКАМЬЯ

ОПТИЧЕСКАЯ СКАМЬЯ - установка, состоящаяиз длинной прямолинейной станины спец. сечения с устанавливаемыми на нейрейтерами, к-рые могут свободно вдоль неё перемещаться или жёстко закрепляться(рис.). Рейтеры состоят из различных оптич. устройств и держателей длякрепления оптич. деталей, узлов и приборов, к-рые расположены на однойоптич. оси. Оптическая скамья ОСК-2:1 - осветитель;2- коллиматор; 3 - суппорт с вращающейся универсальной оправой;4- микроскоп. О. с. предназначается для визуальных, фотогр. <и фотоэлектрич. исследований оптич. приборов. С её помощью определяют центрированностьи разрешающую способность оптич. систем и измеряют их оптич. характеристики:фокусные расстояния, увеличения, диаметры входных и выходных зрачков, коэф. <пропускания света, аберрации и т. д. Лит.: Афанасьев В. А., Оптическиеизмерения, М., 1961.

ОПТИЧЕСКАЯ ТЕОРЕМА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКАЯ ТОЛЩИНА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКИ АКТИВНЫЕ ВЕЩЕСТВА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ОПТИЧЕСКИЕ ГАРМОНИКИ

ОПТИЧЕСКИЕ ГАРМОНИКИ - оптич. излучение с частотой , кратной основной частоте излучения ( п = 1, 2, 3,...). Возможность генерации О. г. связана с нелинейной зависимостью поляризации среды от напряжённости электрич. поля распространяющейся в ней световой волны (см. Нелинейная поляризация). О. г. получаются как при непосредств. преобразовании на нелинейностях n -го порядка, так и при каскадных преобразованиях на квадратичной нелинейности (см. Оптические преобразователи частоты). Б. В. Жданов.

ОПТИЧЕСКИЕ ИЗОМЕРЫ

ОПТИЧЕСКИЕ ИЗОМЕРЫ (энантиомеры, <оптические антиподы) - изомеры молекул, содержащих хиральный центр симметрии(напр., асимметричный атом углерода, относительно к-рого атомы могут располагатьсядвумя зеркально противоположными способами). Такие молекулы наз. хиральными. <Физ. и хим. свойства О. и. одинаковы, различие проявляется только при ихвзаимодействии с плоскополяризов. светом или с др. хиральными молекулами. <Так, О. и. вращают плоскость поляризации в противоположные стороны (см.Оптическая активность). Один из О. и. молекулы считают правым (D-dexter), другой - левым (L -laevus), что обычно не связанос направлением вращения плоскости поляризации. Правые и левые О. и. одноймолекулы иногда, соединяясь друг с другом, образуют довольно прочные соединения- рацематы; такие соединения (а также смеси D- и L -изомеровв равном отношении) оптически неактивны, др. физ. свойства рацематов такжеотличны от свойств энантиомеров, из к-рых они образовались. См. также Изомерия. <молекул.