Приглашаем посетить сайт
ПОГЛОЩЕНИЕ ЗВУКА
ПОГЛОЩЕНИЕ ЗВУКА - явление необратимогоперехода энергии звуковой волны в др. виды энергии, в основном в теплоту. <П. з. обычно характеризуется коэф. П. з.определяемым как обратная величина того расстояния, на к-ром амплитудазвуковой волны спадает в е раз. Амплитуда плоской звуковой волны, <бегущей вдоль оси х, убывает с расстоянием как а интенсивность - как Амплитуда стоячей звуковой волны после выключения источника звука убываетсо временем как где с - скорость звука, t - время. Коэф. П. з. выражают вм -1, т. е. в неперах на метр или же в децибелах на метр (1 дБ/м= 0,115 Нп/м ). В гидроакустике часто пользуются единицей дБ/км. <П. з. можно характеризовать также коэф. потерь (где - длина звуковой волны) или добротностью Q= 1/Величина наз. логарифмич. декрементом затухания звука. При распространении звукав среде, обладающей сдвиговой и объёмной вязкостями и теплопроводностью, <коэф. П. з. для продольной волны равен
где - плотность среды,- круговая частота звуковой волны,и - коэф. <сдвиговой и объёмной вязкости,- коэф. теплопроводности, с Р и с V -теплоёмкости среды при пост. давлении и объёме соответственно. В областинизких частот, где ни один коэф.не зависит от частоты, для характеристики П. з. часто пользуются величиной к-рая в этом случае также не зависит от частоты и является параметром, <характеризующим свойства среды. Значение как правило, в жидкостях меньше, чем в газах, а в твёрдых телах меньше, <чем в жидкостях. Выражение (1) для применимотолько для звуковых волн малой амплитуды. П. з., обусловленное сдвиговойвязкостью и теплопроводностью, наз. классическим и характеризуется коэф.
Часть коэф. П. з., к-рая пропорц. объёмнойвязкости, связана с релаксац. процессами (см. Релаксация акустическая). Навысоких частотах коэф. объёмной вязкости начинает зависеть от частоты, <вследствие чего имеет частотную зависимость, отличающуюся от Коэф. П. з., связанный с релаксацией, имеет вид
где - время релаксации, с0 - скорость распространения звукапри малых частотах - скорость звука при высоких частотах Полный коэф. поглощения
На низких частотах, т. е. при коэф. П. з. описывается ф-лой (1), где Величина при растётс увеличением частоты, а на частоте релаксации имеет максимум (рис. 1).
Рис. 1. Зависимость величины от f/p для СО 2 при температуре 21°С.
Величина постоянная при в области частот, близких к уменьшается с ростом частоты, а при стремится к нулю, причём стремится к пост. величине Релаксац. поглощение всегда сопровождается дисперсией звука.
Релаксация связана с разл. внутримолекулярнымии межмолекулярными процессами, происходящими в среде под действием УЗ, <поэтому анализ частотных и температурных зависимостей коэф. П. з. позволяетсудить об этих процессах. Частота релаксации для разных веществ может лежать как в ультразвуковой, так и в гиперзвуковойобласти; величина её зависит от темп-ры, давления, примесей др. веществи от др. факторов. Исследованием поглощения и скорости звука в зависимостиот частоты, темп-ры, давления, концентрации примесей и др. фпз. величинзанимается молекулярная акустика.
П. з. в газе. Теплопроводность исдвиговая вязкость в газах дают вклад в П. з. одного порядка величины. <Вклад объёмной вязкости и релаксац. процессов значителен для многоатомныхгазов, тогда как в одноатомных газах релаксац. процессы отсутствуют и Данные о П. з. в нек-рых газах в УЗ-диапазоне частот приведены в табл.1.
Табл. 1. - Поглощение ультразвука вгазах
Газ | Частота f,кГц | Давление р, атм. | |||
эксперимент | теория (классическая) | ||||
Воздух .......... | 132 - 400 1160 | 1,0 1,0 | 2,94-3,99 1,67 | 1,24 | |
Углекислый газ...... | 304,4 | 0,98 | 27, 1 | 1,30 | |
Водород ..... | 598,4 | 1,0 | 3,58 | 0,17 | |
Окись азота | 598,9 | 0,95 | 1,83 | 1,56 | |
Кислород........ | 598,9 | 0,99 | 1,68 | 1,49 | |
Аргон ........... | 4250 | 1,0 | 1,9 | 1,9 | |
Азот ............ | 598,9 | 0,97 | 1,35 | 1,3 |
Из табл. видно, что в ряде случаев измеренныезначения П. з. заметно превышают Это указывает на существенный вклад релаксац. процессов. П. з. в СО 2 довольно велико (рис. 1), напр., на частоте 50 кГц при комнатной темп-реи нормальном давлении величина 2х 10-3 м -1, т. е. волна затухает в е раз нарасстоянии 5 см.
В газах произведение П. з. на длину волны при заданной темп-ре зависит не только от частоты, но и от давления в газе р, т. <е. от отношения f/p, поскольку время релаксации в газах обратнопропорц. числу соударений молекул, а следовательно, давлению газа р.
В таких газах, как СО 2, CS2,CO и др., осн. вклад в П. з. даёт релаксац. процесс возбуждения колебат. <степеней свободы. В более сложных системах может иметь место как колебательная, <так и вращат. релаксация, причём обычно частоты релаксации этих процессовразличаются на неск. порядков.
Примеси посторонних газов заметно влияюткак на величину так и на П. з. в воздухе зависит от его влажности (рис. 2). В воздухе на частотахниже 1 МГц осн. вклад в П. з. даёт колебат. релаксация молекул О 2 и Н 2. В сильно разреженных газах, т. е. при больших значенияхотношений f/p, когда длина волны звука становится сравнимой с длинойсвободного пробега молекул, для описания П. з. нужно пользоваться кинетич. <теорией газов.
Рис. 2. Зависимость ввоздухе от относительной влажности при разных частотах.
При распространении звука в помещениях, <сосудах и трубах на П. з. в среде накладывается поглощение в пограничномслое, к-рое пропорц. величине где -глубина проникновения вязкой волны. В малых объёмах поглощение в пограничномслое может оказаться преобладающим.
П. з. в жидкостях. П. з. в обычныхжидкостях в основном определяется вязкостью (как сдвиговой, так и объёмной).В большинстве жидкостей эксперим. значения коэф. П. з. существенно превышаютзначения, даваемые классич. теорией, что свидетельствует о большом вкладерелаксац. процессов. Релаксац. поглощение в жидкостях может быть обусловленоколебат. релаксацией, структурной релаксацией (ассоцииров. жидкости, поведениек-рых похоже на поведение воды), поворотно-изомерной релаксацией, диссоциациейрастворённых веществ в растворах электролитов и пр.
В жидкостях частота релаксации, как правило, <очень велика, поэтому область релаксации часто оказывается лежащей в диапазонегиперзвуковых частот. В этих случаях при релаксац. <процессы приводят к большим значениям и существенным отклонениям от классич. значений (табл.2), но качеств. характер частотной зависимости ~ f2 сохраняется до высоких УЗ-частот. Коэф. поглощенияв жидкостях обычно сильно зависит от темп-ры (рис. 3).
Табл. 2. - Теоретические и экспериментальныезначения поглощения ультразвука в жидкостях
Жидкость | Частота f,МГц | |||
эксперимент | теория (классическая) | |||
Вода .............. | 1-250 | 23 | 8,5 | |
Ацетон ............. | 6 - 70 | 30 | 7,0 | |
Толуол ............. | 1 - 75 | 80 | 7,8 | |
Четырёххлористыйуглерод | 1 - 100 | 500 | 20,0 | |
Уксусная кислота... | 1,5-67,5 | 9000- 158 | 17 | |
Глицерин (30°С).... | 22,3 | 2730 | 1600 | |
Этиловый спирт..... | 1 - 220 | 55 | 20 | |
Ртуть .............. | 21-996 | 12-13 | 10,3 | |
Аргон (-187,8°С) ... | 44,4 | 10,1 | 8,1 |
Рис. 3. Зависимость оттемпературы для жидкости (гексатриола) со структурной релаксацией: 1- для 3 МГц; 2 - для 22 МГц.
Температурные кривые поглощения имеют максимум, <величина и положение к-рого зависят от частоты: с увеличением частоты максимумсдвигается в сторону больших темп-р и величина растёт, что свидетельствует об увеличении времени релаксации при понижениитемп-ры.
П. з. в растворах электролитов связанос хим. релаксацией и диссоциацией растворённых веществ. П. з. в морскойводе довольно велико, оно заметно превышает поглощение в пресной воде. <Это связано с двумя релаксац. процессами и зависит от солёности и темп-рыморской воды: на частотах от 10 до 100 кГц преобладает поглощение, обусловленноерелаксацией солей сульфата магния, а на частотах ниже 10 кГц вклад в поглощениедаёт релаксация солей борной к-ты. На низких частотах (0,1 - 3 кГц) длярасчёта морскойводы можно пользоваться приближённой эмпирич. ф-лой
где f - частота в кГц,- в дБ/км. В области частот 5 - 60 кГц для качеств. оценок поглощения иногдапользуются зависимостью где частота f в кГц, а в дБ/км. Измерение значения П. з. в море на НЧ часто заметно превышаютрасчётные (рис. 4). В жидкости с пузырьками газа П. з. имеет резонансныйхарактер. Добавка к коэф. П. з., обусловленная пузырьками газа, равна дБ/длина, где N - число пузырьков в единице объёма,- сечение рассеяния одиночного пузырька. Для пузырьков одного размера срадиусом а
где k - волновое число в жидкости,- величина, характеризующая потери в пузырьке газа. Резонансная частотапузырька с радиусом а равна
где для газа, Р0 и - давление и плотность жидкости. Отсюда видно, что когда частота звуковойволны совпадает с резонансной частотой пузырька, П. з. резко увеличивается.
Рис. 4. Поглощение звука в морской воде:1- расчётное релаксационное поглощение; 2 - измеренные значения.
Полное поглощение в среде с пузырькамигаза представляет собой сумму коэф. поглощения для чистой жидкости и величины В высокополимерах, резинах и пластмассах П. з. сильно зависит от составаи структуры материала. В этих веществах определяющий вклад в П. з. вносятрелаксац. процессы, причём, как правило, имеется широкий спектр времёнрелаксации. Под действием УЗ-волны происходит сворачивание и разворачиваниеклубков молекул полимеров. Область релаксации для разных материалов можетлежать как в низкочастотном, так и в мегагерцевом диапазонах частот. Зависимость от темп-ры имеет одни или неск. максимумов, положение к-рых зависит какот материала, так и от частоты звука. С ростом частоты положение максимумовсдвигается в сторону больших темп-р. Для вулканизир. резины прп частоте10 МГц имеется максимум прп темп-ре 40°С, в полистироле - при темп-ре порядка - 10 °С. Величина коэф. П. з. врезине прп f = 10 МГц составляет неск. сотен дБ/см.
Величина П. з. в веществах биол. происхожденияимеет большой разброс, т. к. зависит от способа приготовления образца, <условий и метода измерения. Нек-рые данные приведены в табл. 3 и на рис.5. В биол. тканях часто бывает трудно отделить истинное П. з. от др. механизмов, <приводящих к уменьшению амплитуды звука.
Табл. 3. - Поглощение ультразвука вбиологических средах
Биологическая среда | ||
при f=1МГц | при f=ЗМГц | |
Кровь ........... | 0,023 | |
Жир ............ | 0,044 - 0,09 | |
Кожа ........... | 0,14 - 0,66 | |
Хрящ .......... | 0,58 | |
Кость черепа....... | 1,5-2,2 | |
Лёгкое ........... | 3,5-5 |
П. з. в твёрдых телах. В твёрдыхтелах П. з. различно для продольных и сдвиговых волн. Это связано как сразличием скорости звука для этих волн, так и с тем, что в П. з. для продольнойи сдвиговой волн могут давать вклад разл. механизмы. Для определения в твёрдом теле, как правило, ф-лой (1) не пользуются, т. к. в этом случаеП. з. может определяться механизмами, не укладывающимися в простую схему, <на основании к-рой выведена эта ф-ла. П. з. в твёрдых телах вызываетсяв основном внутренним трением и теплопроводностью среды, а на ВЧ и принизких темп-pax -разл. процессами взаимодействия УЗ- и гиперзвуковых волнс возбуждениями в твёрдом теле, такими, как тепловые колебания решётки(фононы), электроны, спиновые волны и пр. На поглощение сдвиговых волнв однородных твёрдых телах теплопроводность и др. объёмные эффекты не влияют, <т. к. сдвиговые волны но связаны с изменением объёма.
Рис. 5. Поглощение звука в тканях биологическогопроисхождения.
П. з. в твёрдом теле зависит от кристаллпч. <состояния вещества (в монокристаллах коэф. П. з. обычно меньше, чем в поликристаллах),от наличия дефектов и примесей, от предварит. обработки, к-рой был подвергнутматериал (для металлов - ковка, прокат, отжиг, закалка) и т. п. Внутр. <трение в кристаллах при комнатной темп-ре сильно зависит от наличия дислокаций. Поддействием звука в кристалле возникают переменные упругие напряжения, к-рыевозбуждают колебат. движения дислокаций. Взаимодействие этих колебанийс фононами решётки приводит к дополнит. П. з. Различаются три осн. механизмадислокац. П. з.: струнный, при к-ром дислокация рассматривается как струнадлиной l, закреплённая в двух точках и колеблющаяся под действиемзвука в вязкой среде (рис. 6, а); гнетерезисный, обусловленный отрывомдислокаций от их точек закрепления при больших амплитудах колебаний (рис.6, б, в); релаксационный, связанный с дефектами, возникающимив самом процессе деформации и проявляющийся гл. обр. в металлах с гранецентрир. <решёткой - меди, свинце, никеле и др.
Рис. 6. Положение дислокационной линиипод действием механических напряжений в звуковой волне: а - струнадлиной l колеблется в вязкой среде; б и в - отрывдислокаций от точек закрепления при больших амплитудах механических напряжений.
Дислокац. П. з. зависит от амплитуды звуковойволны. Изучение дислокац. поглощения позволяет исследовать дислокац. структурукристалла и её изменения при различных внеш. воздействиях - нагревании, <ковке, прокате, ионизирующих излучениях и др.
Во мн. твёрдых телах прп не очень высокихчастотах коэф. П. з. изменяется пропорц. частоте и поэтому величина добротности . отчастоты не зависит. В табл. 4 приведены значения е - 1/Q для нек-рыхматериалов.
Табл. 4. - Поглощение ультразвука втвёрдых телах
Материал | Диапазон частот/ | Тип волны | |
Плавленый кварц | 5 - 19 МГц | 0,225 | сдвиговая |
Алюминий поликристаллический..... | 3,5 - 4,5 МГц3, 1 - 7,5 МГц | 0,515 1,7 | сдвиговая продольная |
Свинец ......... | 1,6 - 15 кГц | 280 | продольная |
1,0 - 8 кГц | 290 | сдвиговая | |
Стекло крон ..... | 4 - 7,5 МГц | 2,38 | сдвиговая |
Нержавеющая сталь1X1 8Н9Т . . . . . | 18 - 25 кГц | 4,4 | продольная |
Титан ВТ1 ...... | 18 - 25 кГц | 1,4 | продольная |
Mедь М2 ........ | 5,2 | продольная | |
Латунь Л59 ...... | 2,4 | продольная | |
Алюминиевый сплавАМГ ......... | 3,0 | продольная |
Роль теплопроводности для продольных волнв однородном твёрдом теле идентична роли теплопроводности в жидкости игазе. Вклад теплопроводности составляет примерно половину от полного поглощенияв металлах, в к-рых велики коэф. теплового расширения и теплопроводности, <и всего лишь неск. процентов от полного поглощения в диэлектриках.
Другой механизм поглощения, также имеющийместо в большинстве веществ, связан с нелинейным взаимодействием звуковойволны и тепловых колебаний кристаллич. решётки, т. е. с взаимодействиемзвуковых и тепловых фононов. Такое П. з. поэтому часто наз. "решёточным"или "фононным". Оно проявляется на ВЧ в достаточно чистых и бездефектныхкристаллах. В зависимости от частоты и соотношения длины волны УЗ и длинысвободного пробега тепловых фононов в кристалле (определяемой темп-рой)рассматриваются разл. модели фононного поглощения. На сравнительно низкихчастотах действует т. н. механизм Ахиезера. Он заключается в том, что звуковаяволна, представляющая собой когерентный пучок фононов, нарушает равновесноераспределение тепловых фононов, и вызванное ею перераспределение энергиимежду фононами приводит к необратимому процессу диссипации энергии. Этотмеханизм имеет релаксац. характер, причём роль времени релаксации играетвремя жизни фонона, равное где l- длина свободного пробега фонона,- средняя скорость звука. В этом случае коэф. П. з.
где - постоянная Грюнайзена, Т - абс. темп-ра. Этот механизм П. з. даётвклад в поглощение как продольных, так и сдвиговых волн. Он является доминирующимпри комнатных темп-pax, при к-рых выполняется условие В области гиперзвуковых частот (1010 - 1011 Гц) ипри низких темп-pax, близких темп-ре жидкого гелия, когда 1,П. з. является результатом трёхчастичного взаимодействия когерентных звуковыхфононов с тепловыми: взаимодействие когерентного и теплового фононов приводитк появлению третьего, также теплового, фонона н, следовательно, с учётомзаконов сохранения энергии и импульса - к уменьшению звуковой энергии, <т. е. к П. з. Этот механизм поглощения наз. механизмом Ландау - Румера.
Решёточное П. з. является осн. механизмомпоглощения в чистых бездислокац. кристаллах диэлектриков, в к-рых др. механизмыпроявляются слабо. Такие кристаллы могут обладать очень малым коэф. П. <з.; так, весьма малое поглощение при комнатной темп-ре было обнаруженов топазе, берилле, сапфире (табл. 5). Температурная зависимость коэф. П. <з. в диэлектриках имеет характерный вид, показанный на рис. 7 для кристаллаА12 О 3.
Табл. 5. - Поглощение звука и некоторыхкристаллах
Кристалл | Направление распространения | Тип волны | Т, К | f, ГГц | ||
Кварц | ось X | продольная | 300 | 1 | 500 | |
поперечная быстрая | 300 | 1 | 500 | |||
поперечная медленная | 300 | 1 | 80 | |||
Сапфир | ось Z | продольная | 300 | 1 | 50 | |
ось С | 300 | 1 | 100 | |||
300 | 9 | 1,5- 103 | ||||
Рутил | ось С | продольная | 300 | 1 | 150 | |
20 | 1 | 30 | ||||
Железоиттрие-выйгранат | [100] | поперечная | 300 | 1 | 34 | |
300 | 9 | 2,5- 103 | ||||
Алюмоиттрне-выйгранат | [100] | продольная | 300 | 1 | 20 | |
300 | 9 | 2,5-3,0 х 103 | ||||
Берилл | ось С | продольная | 300 | 9 | 1,5- 103 | |
Ниобат лития | ось С | продольная | 300 | 1 | 30 | |
300 | 9,4 | 2,7 х 103 |
При темп-pax Т 10К коэф. П. з. не зависит от темп-ры; в интервале темп-р 20 - 100 К имеетсяобласть резкого возрастания коэф. П. з., где зависимость от Т для разных кристалл ографич. ориентации изменяется от ~ Т4 до ~ Т9;при темп-рах выше 100 К коэф. П. з. вновь почти не зависит от Т. Такойход можно объяснить соответствующей зависимостью для с V и в ф-ле (3).
Рис. 7. Зависимость в монокристалле А12 О 3 от темп-ры для продольных исдвиговых ультразвуковых волн с частотой 1 ГГц, распространяющихся вдольоси С.
П. з. в монокристаллах зависит от направленияраспространения волны относительно кристаллографии, осей и от наличия примесей. <Последние могут не только изменять величину коэф. П. з., но и влиять нахарактер его зависимости от Т. Напр., в кварце наличие примесейприводит к появлению пиков на зависимости Коэф. П. з. в синтетич. кварце при нек-рых темп-pax может на 2 - 3 порядкапревышать коэф. П. з. в натуральном кварце.
В металлах и полупроводниках кроме решёточногоП. з.. описанного выше, а также П. з., обусловленного теплопроводностьюи внутр. трением, имеется ещё специфич. поглощение, связанное с взаимодействиемУЗ с электронами проводпмостп (см. Акустоэлектронное взаимодействие).В металлах эти эффекты становятся заметными при темп-pax ниже примерно10 К. При переходе металла в сверхпроводящее состояние П. з. уменьшается, <а при наложении магн. поля, разрушающего сверхпроводимость, поглощениевозрастает. Взаимодействие акустич. волны с носителями тока в полупроводникепри наличии внеш. электрич. поля может привести к появлению отрицат. П. <з., т. е. к усилению звука.
В ферромагнетиках имеется дополнит. П. <з., обусловленное эффектом магнитострикции. Под действием упругойволны в них возникает локальная переменная намагниченность и связанныес ней потери энергии, в первую очередь на токи Фуко и магн. гистерезис. <Эти потери, вызывающие П. з., зависят от частоты. Зависимость магнитострикционныхи магн. характеристик вещества от состояния намагниченности также влияетна П. з. (рис. 8). В частности, при наложении внеш. магн. поля коэф. П. <з. уменьшается, а с ростом частоты растёт. В нек-рых веществах взаимодействиеакустич. волны с системой ядерных спинов или же с электронными спинамипарамагн. центров может приводить к резонансному П. з. (см. Акустическийпарамагнитный резонанс, Акустический ядерный магнитный рези-папе).
Рис. 8. Зависимость различных частот в никеле от магнитной индукции В при распространениивдоль оси [110].
В поликристаллах как величина коэф. П. <з., так и его частотный ход зависят от соотношения между размерами кристаллита а,длиной тепловой волны и длиной волны звука При низких частотах где - коэф. температуропроводности)На ВЧ, т. е. прп снова а вобласти частот коэф. Аналогичныйхарактер имеет поглощение поперечных волн в тонких пластинках и стержнях, <где толщина пластинки играет ту же роль, что и размеры кристаллита в поликристаллах.
Прп фазовых переходах 2-го рода П. з. <аномально возрастает с приближением темп-ры к темп-ре перехода что связано с ростом термодинамич. флуктуации. С ростом интенсивности звукастановятся существенными нелинейные эффекты, к-рые приводят к зависимостикоэф. П. з. от амплитуды (см. Нелинейная акустика).
Методы измерения П. з. разнообразны изависят от вещества, в к-ром П. з. измеряется, от диапазона частот и величиныкозф. П. з. Во всех методах измерений важно выделить истинное поглощениеи отделить его от др. явлений, приводящих к уменьшению амплитуды звука, <таких, как сферич. расхождение, дмфракц. эффекты, рассеяние, а также потернна склейках и пр.
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М.,Механика сплошных сред, 2 изд., М., 1954; Алфрей Т., Механические свойствавысокополимеров, пер. с англ., М., 1952; Бергман Л., Ультразвук и его применениев науке и технике, пер. с нем., 2 изд., М., 1957; Неrzfе1d К., LitovitzТ.,Absorption and dispersion of ultrasonic waves, N. Y. - L., 1959; МихайловИ. Г., Соловьев В. А., Сырников Ю. П., Основы молекулярной акустики, М.,1964; Физическая акустика, под ред. У. Мэзона, пер. с англ., т. 1, ч. Л, <М., 1966, гл. 4; т. 2, ч. А, М., 1968; т. 3, ч. Б, М., 1968, гл. 5 и 6;т. 4, ч. Б, М., 1970, гл. 2; Колесников А. Е., Ультразвуковые измерения,2 изд., М., 1982; Труэлл Р., Эльбаум Ч., Чик Б., Ультразвуковые методыв физике твердого тела, пер. с англ., М., 1972; Wells P. N. Т., Biomedicalultrasonics, L. - [а. о.], 1977; Клей К., Медвин Г., Акустическая океанография, <пер. с англ., М., 1980; Красильников В. А., Крылов В. В., Введение в физическуюакустику, М., 1984.
А. Л. Полякова.