Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "Н" (часть 1, "НАБ"-"НЕЛ")

Статьи на букву "Н" (часть 1, "НАБ"-"НЕЛ")

НАБЛЮДАЕМАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАБЛЮДАЕМЫХ АЛГЕБРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАБЛЮДЕНИЙ ОБРАБОТКА

НАБЛЮДЕНИЙ ОБРАБОТКА - см. Анализ данных.

НАВЬE - CTOKCA УРАВНЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАГРЕВ ПЛАЗМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАДБАРЬEРНОЕ ОТРАЖЕНИЕ

НАДБАРЬEРНОЕ ОТРАЖЕНИЕ - квантовомеханич. эффект отражения частицы от потенциального барьера в случае, когда её энергия больше высоты барьера. См. Квазиклассическое приближение.

НАИМЕНЬШЕГО ДЕЙСТВИЯ ПРИНЦИП

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАИМЕНЬШЕГО ПРИНУЖДЕНИЯ ПРИНЦИП

НАИМЕНЬШЕГО ПРИНУЖДЕНИЯ ПРИНЦИП - см. Гаусса принцип.

НАИМЕНЬШЕЙ КРИВИЗНЫ ПРИНЦИП

НАИМЕНЬШЕЙ КРИВИЗНЫ ПРИНЦИП - см. Герца принцип.

НАИМЕНЬШИХ КВАДРАТОВ МЕТОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАЙКВИСТА ФОРМУЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАКАЧКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАКОПИТЕЛИ

НАКОПИТЕЛИ - заряженных частиц (накопительные кольца) - циклич. ускорители заряж. частиц, предназначенные для накопления и (или) длит. удержания (часы, дни) пучка заряж. частиц на стационарной орбите при пост. энергии. По принципиальной схеме H., как правило, являются синхротронами - электронными или протонными (см. Синхротрон, Синхротрон протонный). Их конструкция позволяет в течение заданного времени поддерживать с высокой стабильностью уровень магн. полей, параметры ВЧ-системы, сверхвысокий вакуум и т. д., что обеспечивает нужную стабильность параметров пучков, циркулирующих в H. H. применяются в физике высоких энергий - метод встречных пучков[1], в ядерной физике - в экспериментах по рассеянию заряж. частиц высокой энергии на внутр. мишенях [2,3], как источники синхротронного излучения(H. электронов и позитронов) [4], для формирования пучков, содержащих большое кол-во редких частиц, для формирования сгустков нужной протяжённости (накопитель-группирователь) и для создания квазинепрерывного выходного пучка ускоренных частиц (накопитель-растяжитель). H. позволяет изменять энергию частиц (ускорять или замедлять их) в пределах, предусмотренных его конструкцией. Накопление частиц приводит к увеличению фазового объёма, занимаемого пучком (эмиттанса), если оно не сопровождается охлаждением частиц (см. Охлаждение пучков заряженных частиц). Накопление возможно как в поперечном, так и в продольном фазовых объёмах. В обоих случаях - при отсутствии охлаждения - фазовые объёмы накапливаемых пучков складываются (или увеличиваются ещё быстрее). Растяжение пучка применяется для увеличения полезного времени, используемого экспериментаторами, работающими на ускорителях, группирующих частицы в короткие, далеко расставленные импульсы, т. е. на ускорителях с плохим временным фактором, напр. на линейных ускорителях. В простейших кольцевых рас-тяжителях сгустки частиц из ускорителя совершают в растяжителе большое число оборотов в отсутствие ускоряющего ВЧ-напряжения. При этом продольный размер пучка возрастает за счёт собств. разброса скоростей. Затем частицы выводятся из H. системой медленного вывода (см. Вывод пучка). Лит.:1) Будкеp Г. И., Ускорители со встречными пучками частиц, "УФН", 1966, т. 89, с. 533; Скринский A. H., Ускорительные и детекторные перспективы физики элементарных частиц, "УФН", 1982, т. 138, с. 3; 2) Будкеp G. И. и др., Возможности спектрометрических экспериментов на сверхтонких внутренних мишенях в накопителях тяжёлых заряженных частиц с электронным охлаждением, в сб.: Труды X Международной конференции по ускорителям заряженных частиц высоких энергий, Серпухов, 1977; 3) Попов С. Г., Эксперименты с внутренней мишенью в накопителе заряженных частиц, в сб.: Труды V семинара "Электромагнитные взаимодействия ядер при малых и средних энергиях", 1981, M., 1982; 4) Кулипанов Г. H., Скринский A. H., Использование синхротронного излучения: состояние и перспективы, "УФН", 1977, т. 122, с. 369. И. H. Мешков.

НАКОПИТЕЛЬНОЕ КОЛЬЦО

НАКОПИТЕЛЬНОЕ КОЛЬЦО - устройство, предназначенное для накопления ускоренных заряж. частиц на устойчивых орбитах. См. Накопители.

НАМАГНИЧЕННОСТЬ

НАМАГНИЧЕННОСТЬ - характеристика магн. состояния макроскопич. тела; средняя плотность магн. момента M, определяется как магн. момент I единицы объёма: M = I/V. Предел M= dI/dV (dI - магн. момент физически бесконечно малого объёма dV )наз. намагниченностью среды в точке. H. однородна в пределах рассматриваемого объёма, если в каждой его точке M имеет одну и ту же величину и направление. Единица H. в Международной системе единиц - ампер на метр (1 A/м - H., при к-рой 1 м 3 вещества обладает магн. моментом 1 А . м 2), в СГС системе единиц - эрг(Гс . см 3). H. вещества зависит от величины магн. поля и темп-ры (см. Парамагнетизм, Диамагнетизм, Ферромагнетизм). Зависимость M от напряжённости внеш. магн. поля H. выражается кривой намагничивания (см. Намагничивание, Гистерезис магнитный). H. тела зависит от напряжённости внеш. поля H, магн. свойств вещества этого тела, его формы и расположения во внеш. поле. Между напряжённостью поля в веществе HB и полем H существует соотношение: Н В = Н - NM, где N - размагничивающий фактор. В изотропных веществах направление M совпадает с направлением H, в анизотропных - направление M и H в общем случае различны. Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, M., 1971; Пар-селл Э., Электричество и магнетизм, пер. с англ., 3 изд., M., 1983.

НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ

НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ - намагниченность Mr предварительно намагниченного магнитного материала при уменьшенной до нуля напряжённости магн. поля. Величина H. о. зависит от мн. факторов: магн. свойств материала, его магн. предыстории, темп-ры. H. о. возрастает с увеличением напряжённости намагничивающего поля, стремясь к предельному значению, к-рое и принимают за H. о. данного материала. Последнюю следует отличать от H. о. тела (образца), т. е. от значения его ср. намагниченности при равной нулю напряжённости внеш. магн. поля. Поскольку в этом состоянии на тело действует собств. размагничивающее поле, его H. о. всегда меньше H. о. материала. Чем больше размагничивающий фактор тела, тем меньше его H. о. Для определения H. о. материала создают условия, при к-рых равна нулю напряжённость внутр. магн. поля в образце. Удобно сравнивать H. о. разл. материалов, пользуясь относительной H. о. jr = Mr/Ms, где Ms - намагниченность технического насыщения (см. Магнитное насыщение). В нек-рых материалах jr1, что достигается созданием в них магнитной текстуры.H. о. уменьшается при колебаниях темп-ры, механич. сотрясениях и вибрациях. Наиб. устойчива H. о. в магнитно-твёрдых материалах, благодаря чему они находят широкое практич. применение (см., напр., Магнит постоянный). Лит. см. при ст. Намагничивание, Гистерезис магнитный. А. С. Ермоленко.

НАМАГНИЧИВАНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАМАГНИЧИВАЮЩАЯ СИЛА

НАМАГНИЧИВАЮЩАЯ СИЛА - то же, что магнитодвижущая сила. HAHO... (от греч. nanos - карлик) - приставка к наименованию единицы измерения для образования дольной единицы, составляющей 10-9 от исходной единицы. Обозначения: н, п. Пример: 1 нм (нанометр) = = 10-9 м.

НАПОР

НАПОР - в гидравлике - линейная величина, выражающая удельную (отнесённую к единице веса) энергию потока жидкости в данной точке. Полный запас уд. энергии потока H (полный H.) определяется Бернулли уравнением где z - высота рассматриваемой точки над плоскостью отсчёта, рu - давление жидкости, текущей со скоростью u, g - уд. вес жидкости, g - ускорение свободного падения. Два первых слагаемых трёхчлена определяют собой сумму уд. потенциальных энергий положения (z) и давления (pu/g), т. е. полный запас уд. потенц. энергии, наз. гидростатическим H., а третье слагаемое - уд. кинетич. энергию (скоростной H.). Вдоль потока H. уменьшается. Разность H. в двух поперечных сечениях потока реальной жидкости H1 - H2 = hu. наз. потерянным H. При движении вязкой жидкости по трубам потерянный H. вычисляется по Дарси- Вейсбаха формуле.

НАПРАВЛЕННОГО ДЕЙСТВИЯ КОЭФФИЦИЕНТ

НАПРАВЛЕННОГО ДЕЙСТВИЯ КОЭФФИЦИЕНТ - отношение мощности, излучаемой антенной в данном направлении, к мощности, излучаемой в том же направлении нек-рой эталонной направленной антенной при условии равенства полных мощностей, излучаемых обеими антеннами (см. Антенна, Диаграмма направленности).

НАПРАВЛЕННОСТИ ДИАГРАММА

НАПРАВЛЕННОСТИ ДИАГРАММА - электромагнитных излучателей и приёмников, см. Диаграмма направленности.

НАПРАВЛЕННОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАПРЯЖЕНИЕ МЕХАНИЧЕСКОЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАПРЯЖЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАПРЯЖЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКИЕ ГЛАВНЫЕ

НАПРЯЖЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКИЕ ГЛАВНЫЕ - см. Напряжение механическое.

НАПРЯЖЁННОСТЬ МАГНИТНОГО ПОЛЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАПРЯЖЕННОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАРУШЕННОЕ ПОЛНОЕ ВНУТРЕННЕЕ ОТРАЖЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАСЕЛЕННОСТЬ УРОВНЯ

НАСЕЛЕННОСТЬ УРОВНЯ (заселённость уровня) - число частиц в единице объёма вещества, находящихся в определённом энергетич. состоянии (на данном энер-гетич. уровне). См. Уровни энергии.

НАСЫЩЕНИЕ МАГНИТНОЕ

НАСЫЩЕНИЕ МАГНИТНОЕ - см. Магнитное насыщение.

НАСЫЩЕНИЯ ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НАСЫЩЕННЫЙ ПАР

НАСЫЩЕННЫЙ ПАР - пар, находящийся в термо-динамич. равновесии с конденсиров. фазой (жидкостью, твёрдым телом), реализуется при стационарном состоянии системы и отсутствии в ней разл. составляющих градиента хим. потенциала. H. п. существует в интервале темп-р и давлений между тройной точкой и критич. точкой, каждому значению давления в этом интервале соответствует своя темп-pa насыщения. Состояние сухого (не содержащего взвешенных частиц конденсиров. вещества) пара крайне неустойчиво, т. к. он легко конденсируется при малейшем понижении темп-ры или переходит в перегретый пар при её повышении. Если давление пара выше, чем давление H. п. при той же темп-ре, то пар наз. пересыщенным, Ю. H. Любитов.

НАСЫЩЕННЫЙ РАСТВОР

НАСЫЩЕННЫЙ РАСТВОР - раствор, находящийся в равновесии с растворяемой фазой при данных условиях (темп-ре, давлении). Концентрация растворённого в H. р. вещества наз. растворимостью последнего в данном растворителе при данных темп-ре и давлении. Если концентрация раствора ниже, чем концентрация H. р. при той же темп-ре, раствор наз. ненасыщенным. При охлаждении H. р. в присутствии центров кристаллизации растворённое вещество может кристаллизоваться, при их отсутствии раствор может стать пересыщенным. Ю. <Н. Любитов.

НАТРИЙ

НАТРИЙ (Natrium), Na,- хим. элемент гл. подгруппы I группы периодич. системы элементов, относится к щелочным металлам, ат. номер 11, ат. масса 22,98977. В природе представлен одним стабильным нуклидом 23Na. Электронная конфигурация внеш. оболочки 3s1. Энергии последоват. ионизации соответственно равны 5,139; 47,304 и 71,65 эВ. Металлич. радиус 0,189 нм, радиус иона Na+ 0,098 нм. Значение электроотрица-тельности 1,01. H.- мягкий серебристо-белый металл, быстро тускнеющий на воздухе. Обладает кубич. объёмно-центри-ров. решёткой с параметром а = 0,42820 нм. Плотность 0,968 кг/дм 3, t пл = 97,83 0C, t кип = 882,9 0C, теплота плавления 2,5998 кДж/моль, теплота испарения 106,0 кДж/моль (при t кип). Уд. теплоёмкость твёрдого H. 1,23 кДж/(кг . К) (20 0C), жидкого - 1,39 кДж/(кг . К) (при t пл). Коэф. теплопроводности 1,32·102 Вт/(м . К), коэф. теплового линейного расширения 7,21.10-5 К -1. Уд. электрическое сопротивление 4,288.10-2 мкОм . м (при 00C), 9,675.10-2 мкОм . м (при 1000C). Твёрдость по шкале Мооса 0,4, по Бринеллю 0,68 МПа. Вязкость жидкого H. 0,690 мПа . с (при 97,830C), 0,387 мПа . с (при 250 0C), 0,278 мПа . с (при 400 0C). Поверхностное натяжение 192 мН/м (при 97,83 0C), 177 мН/м (при 400 0C). H. парамагнитен, уд. магн. восприимчивость 0,70· 10-9. H. химически высокоактивен, степень окисления +1, бурно реагирует с водой, быстро окисляется на воздухе, хранить металлич. H. и обращаться с ним следует осторожно. H. используют как восстановитель редких металлов, как добавку к нек-рым сплавам. Жидкие H. и калий используют в качестве теплоносителя (напр., в ядерных реакторах). Парами H. наполняют газоразрядные трубки спец. ламп (жёлтое свечение). В качестве радиоактивных индикаторов применяют b+ -радиоактивный 22Na (T1/2 = 2,602 года) и более короткоживущий b- -радиоактивный 24Na (T1/2= 15,0 ч), C. С. Бердоносов.

НЕEЛЯ ТОЧКА

НЕEЛЯ ТОЧКА - темп-pa (TN )фазового перехода из парамагн. состояния в антиферромагнитное (см. Антиферромагнетизм). Названа в честь Л. Нeеля (L. Neel), выдвинувшего (наряду с Л. Д. Ландау) идею о существовании антиферромагн. упорядочивания атомных магн. моментов вещества. Большей частью этот переход бывает переходом второго рода (см. Магнитный фазовый переход). В H. т. наблюдаются максимумы на кривых температурной зависимости теплоёмкости, коэф. теплового расширения и др. термодина-мич. величин. Магнитная восприимчивостьc выше TN изменяется согласно Кюри - Вейса законуc = С/(T +q), где константа Вейса q обычно существенно (иногда в 2-3 раза) больше TN. Ниже TN у одноосных антиферромагнетиков наблюдается сильная анизотропия магн. восприимчивости. В отличие от Кюри точки ферромагнетиков, H. т. не является изо-лиров. точкой на фазовой плоскости H - T. Она зависит от внеш. магн. поля H и, как правило, понижается при увеличении поля H, стремясь к нулю, когда H HE (HE - эффективное магн. поле обменного взаимодействия). В исследованных антиферромагнетиках TN меняется в широких пределах: от нанокельвинов для ядерных антиферромагнетиков (напр., для ядерной спиновой системы меди TN = 30 нК) до сотен кельви-нов в металлах (Cr, Mn), простых оксидах (типа NiO) и ортоферритах. Макс. значение TN = 950 К наблюдается у гематита (a-Fe2O3). A. с. Боровик-Романов.

НЕАДИАБАТИЧЕСКИЕ ПЕРЕХОДЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕВЕСОМОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕВЗАЙМНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕГОЛОНОМНАЯ СИСТЕМА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕИДЕАЛЬНАЯ ПЛАЗМА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕИТРОННО-АКТИВАЦИОИНЫЙ АНАЛИЗ

НЕИТРОННО-АКТИВАЦИОИНЫЙ АНАЛИЗ - см. в ст. Активационный анализ.

НЕЙМАНА - ЗЕЕЛИГЕРА ПАРАДОКС

НЕЙМАНА - ЗЕЕЛИГЕРА ПАРАДОКС - то же, что гравитационный парадокс.

НЕЙМАНА ЗАДАЧА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙМАНА ПРИНЦИП

НЕЙМАНА ПРИНЦИП - постулат, устанавливающий связь симметрии макроскопич. физ. свойств кристалла с симметрией его внеш. формы. Согласно H. п., группа симметрии любого физ. свойства GCB должна включать в себя все элементы точечной группы симметрии кристалла К, т. е. К GCB. T. о., физ. свойство может обладать более высокой симметрией, чем точечная группа кристалла. H. п. утверждает лишь возможность существования у кристалла свойств, удовлетворяющих указанному условию, но не требует их обязат. наличия, т. е. H. п. является необходимым, но недостаточным условием существования у кристалла конкретных физ. свойств. Сформулирован Ф. Э. Нейманом (F. E. Neumann). Наряду с H. п. в кристаллофизике существует ещё один симметрийный постулат - Кюри принцип. В отличие от H. п., связывающего симметрии свойств и симметрию кристалла, не испытывающего внеш. воздействий, принцип Кюри позволяет определить симметрию кристалла под внеш. воздействием. Лит.:Hай Дж., Физические свойства кристаллов и их описание при помощи тензоров и матриц, 2 изд., M., 1967; Современная кристаллография, т. 4 - Физические свойства кристаллов, M., 1981. Л. А. Шувалов.

НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОКОВЫЙ СЛОЙ

НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОКОВЫЙ СЛОЙ - слой тока высокой плотности, имеющий конечную толщину l и разделяющий две плазменные области с противоположно направленными магн. полями; в ценре H. т. с. магн. поле равно нулю. Понятие H. т. с. возникает в гидро-динамич. моделях пересоединения магн. силовых линий, используемых для объяснения, напр., солнечных вспышек (см. также Магнитная гидродинамика). В общем случае токовый слой разделяет магн. поля не обязательно противоположного направления, но магн. поле обязательно тангенциально по отношению к границе, т. е. токовый слой можно рассматривать как тангенциальный разрыв. Токовые слои могут возникнуть при резком сжатии плазменной области вблизи нейтральной точки и на границе между двумя топологически разл. магн. конфигурациями при их сближении. В отсутствие магн. потока токовый слой расплывается вследствие диффузии со скоростью h/l, где h - коэф. магн. диффузии. В процессе магн. диффузии энергия магн. поля превращается в тепловую за счёт столкновительной или коллективной диссипации. Магн. поле вне токового слоя вморожено в плазму. Если плазма с магн. полем втекает в слой с боков (рис.) со скоростью ui<h/l, то слой расширяется; если ui >h/l, то слой становится тоньше. Пересоединение магнитных силовых линий при их прохождении через нейтральный токовый слой. Повышенное плазменное давление в центре слоя приводит к истечению вещества от концов слоя с альвеновской скоростью uA. Вместе с веществом выносится и магн. ноток, поэтому в H. т. с. происходит пересоединение магн. поля. Концы токового слоя разветвляются на две пары ударных волн медленной моды (см. Волны в плазме), к-рые остаются в установившемся потоке стоячими волнами. Наличие этих волн увеличивает скорость пересоединения. H. т. с. подвержен действию тиринг-неустойчивости. Изучение H. т. с. важно, в частности, для объяснения солнечных вспышек и магнитосферных суббурь. Лит.: Прист Э. Р., Солнечная магнитогидродинамика, пер. с англ., M., 1985; Основы физики плазмы, под ред. А. А. Га-леева, P. Судана, т. 1-2, M., 1983-84.

НЕЙТРИННАЯ АСТРОФИЗИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРИНО

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОНИЗАЦИЯ ВЕЩЕСТВА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОННАЯ ИНТЕРФЕРОМЕТРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОННАЯ ОПТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОННАЯ РАДИОГРАФИЯ

НЕЙТРОННАЯ РАДИОГРАФИЯ - исследование объекта методом облучения нейтронами и регистрации детектором прошедших через объект нейтронов или продуктов ядерных реакций, возникающих при облучении. H. р. применяется гл. обр. для исследования металлов, сплавов, минералов, водородсодержащих веществ и др. с целью выявления в них неоднород-ностей, примесей и их пространств. распределения. Метод H. р. основан на разной вероятности взаимодействия (поглощения, рассеяния) нейтронов с разл. ядрами. Наиб. эффективны тепловые нейтроны, обладающие более высокими сечениями поглощения и рассеяния, что позволяет обнаруживать малые концентрации элементов (см. Активационный анализ). Распространённым методом H. р. является просвечивание объекта коллимированным пучком нейтронов. При этом определяется степень ослабления нейтронного потока в результате поглощения или рассеяния ядрами. Это позволяет судить о внутр. строении и составе объекта. Для регистрации прошедших через образец нейтронов используются экраны-преобразователи (напр., фольги из Gd, Dy, In), к-рые служат источником вторичного излучения, регистрируемого детектором. Участкам образца, содержащим элементы, сильнее поглощающие нейтроны, соответствуют более светлые места на плёнке. Для получения изображения объекта может также использоваться излучение самого образца, возникающее в нём за счёт ядерных реакций, индуцируемых нейтронами (авторадиография). При этом детектором, находящимся в контакте с образцом, регистрируются либо продукты ядерных реакций (a-частицы, осколки деления ядер), либо продукты распада образовавшихся в образце радионуклидов. В этом случае более тёмные места на детекторе соответствуют участкам поверхности образца, содержащим ядра, сильно поглощающие нейтроны и соответственно интенсивнее испускающие вторичное излучение. Количеств. результаты при обработке нейтронных радиограмм получают, определяя оптич. плотность изображения на разл. участках плёнки, или подсчётом числа треков на трековом детекторе. Лит.: Тюфяков H. Д., Штань А. С., Основы нейтронной радиографии, M., 1975; Флеров Г. H., Беpзи-на И. Г., Радиография минералов, горных пород и руд, M., 1979. Ю. С. Замятнин.

НЕЙТРОННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОННАЯ ФИЗИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОННО-ДЕФИЦИТНЫЕ ЯДРА

НЕЙТРОННО-ДЕФИЦИТНЫЕ ЯДРА - атомные ядра, имеющие меньшее число нейтронов (N )по сравнению со стабильными ядрами с тем же Z (число протонов), наиболее распространёнными в природе. H. я. нестабильны и испытывают бета-распад, сопровождающийся испусканием позитронов (b+ -распад) или захватом электронов с внутр. электронных оболочек (см. Электронный захват). По мере уменьшения числа нейтронов H. я. становятся всё менее устойчивыми: энергия, выделяющаяся при их распаде, увеличивается, а период полураспада уменьшается. H. я. получаются в ядерных реакциях, приводящих к уменьшению отношения N/Z, напр., в реакциях (g, n), (g, 2n), (p, n), (p, 2n). Ю. С. Замятнин.

НЕЙТРОННО-ИЗБЫТОЧНЫЕ ЯДРА

НЕЙТРОННО-ИЗБЫТОЧНЫЕ ЯДРА - атомные ядра с более высоким числом нейтронов (N )по сравнению со стабильными ядрами с тем же Z (число протонов), наиб. распространёнными в природе. H. я. нестабильны и испытывают бета-распад, испуская электроны (b- -распад). По мере увеличения числа нейтронов H. я. становятся всё менее устойчивыми: энергия b- -распада возрастает, а период полураспада уменьшается. Обычно H. я. образуются путём захвата нейтрона (или последоват. захвата неск. нейтронов) ядром, напр. в ядерных реакторах, а также при делении ядер тяжёлых элементов, имеющих более высокое отношение N/Z, чем ядра элементов середины периодич. системы элементов. Ю. С. Замятнин.

НЕЙТРОННЫЕ ДЕТЕКТОРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОННЫЕ ЗВЕЗДЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОННЫЕ ИСТОЧНИКИ

НЕЙТРОННЫЕ ИСТОЧНИКИ - устройства для получения нейтронных пучков. Действие всех типов источников основано на использовании ядерных реакций, сопровождающихся вылетом нейтронов. H. и. характеризуются интенсивностью (число нейтронов в 1 с), энергетических и угловых распределениями, степенью поляризации нейтронов (см. Поляризованные нейтроны )и режимом испускания (непрерывным или импульсным). Простейшие H. и. (радиоизотопные) содержат либо спонтанно делящиеся ядра (напр., 252Cf), либо однородную смесь порошков Be и a-активного нуклида (250Po, 226Ra, 239 Pu, 241 Am), излучающую нейтроны в результате реакции 9Be + 4He = 12C + n. Макс. мощность таких H. и. (~ 108 нейтрон/с) ограничена допустимой активностью радиоакт. препаратов. Достоинства радиоизотопных H. и. - малые габариты, портативность и стабильность (хотя мощность источника плавно падает в соответствии с периодом полураспада радиоакт. нуклида). Их недостатки, кроме низкой мощности,- широкий энергетич. спектр нейтронов (0,1 - 12 МэВ) и высокий уровень сопровождающего g - излучения. Более мощные H. и., испускающие 10 7 - 1013 с -1,- небольшие эл.-статич. ускорители, в к-рых ядра дейтерия 2H, ускоренные до энергии ~ 200 кэВ, бомбардируют мишень, содержащую тритий 3H. В результате реакции 2H + 3H = 4He + n образуются практически моноэвергетич. нейтроны с энергией ~ 14 МэВ. Такие H. и. используются для нейтронного актива-ционного анализа, нейтронного каротажа, нейтронографии, Еще более мощными H. и. являются исследовательские ядерные реакторы, испускающие 5·1016 c-1Ha каждый МВт мощности реактора. Реактор как H. и. обычно характеризуется не полным кол-вом испускаемых нейтронов, а макс. плотностью N их потока (яркость) внутри активной зоны или замедлителя реактора. В исследовательских реакторах N достигает 1015 с -1 с 1 см 2. Хотя в реакции деления ядер ср. энергия образующихся нейтронов ~ 2 МэВ, в результате замедления нейтронов в конструкц. элементах и замедлителе спектр нейтронов обычно сильно обогащён тепловыми нейтронами (максимум в области 0,06 эВ). Ещё большая яркость ~ 1017 с -1 с 1 см 2 (в импульсе длительностью 100 мкс) достигается в импульсных реакторах. Высокая плотность потока нейтронов получается также при использовании мощных электронных или протонных ускорителей (см. Нейтронный генератор). В. И. Лущиков.

НЕЙТРОННЫЙ ГЕНЕРАТОР

НЕЙТРОННЫЙ ГЕНЕРАТОР - установка для получения нейтронных пучков высокой интенсивности, состоящая из сильноточного ускорителя заряж. частиц (протонов, дейтронов, электронов) и мишени - конвертора. Интенсивные импульсные потоки нейтронов получают с помощью протонных ускорителей - т. н. мезонных фабрик, в к-рых нейтроны непосредственно выбиваются протонами из ядер. При энергии протонов 1 ГэВ каждый протон выбивает из урановой мишени до 30-50 нейтронов. Напр., Лос-Аламосская мезонная фабрика (США) с накопит. кольцом генерирует пучки нейтронов (при длительности импульса 250 нc и частоте повторения 12 Гц) интенсивностью ок. 1016 с -1. Генерирование мощных нейтронных потоков предусматривается также в нек-рых проектах каонных (ад-ронных) фабрик. Так, в адронной фабрике в Японии планируется, в частности, получение потока нейтронов в надтепловой и холодной областях спектра (на единичный интервал энергии) в ср. более 1017 см -2c-1 эв -1, а в ультрахолодной области более 105 см -2 с -1. В электронных ускорителях нейтроны получаются в результате фотонейтронной реакции (g, n )от тормозного излучения электронов, падающих на вольфрамовую или урановую мишень. При энергии электронов 30 МэВ генерируется 1 нейтрон на 100 электронов. Наиб. крупным электронным ускорителем, используемым для получения интенсивных импульсных потоков нейтронов (до 3.1014 с -1), является линейный ускоритель "ORELA" (Ок-Ридж, США) с энергией электронов 140 МэВ, импульсным током до 20 А, длительностью импульса 7-20 нc, частотой повторения 103 Гц. Перспективны H. г. на основе мощных линейных ускорителей протонов и дейтронов на энергии 1 - 1,6 ГэВ с током 0,1 - 1 А. В мишенях таких H. г. реализуются ядерные реакции расщепления дейтрона на протон н нейтрон, к-рые дают высокий выход нейтронов p возможность управления их потоками. Напр., при токах протонов ~ 100 мА энергии 1 ГэВ на мишенях из Pb, Bi, U генерируются потоки нейтронов до 10 19 с -1. H. г. типа предполагается использовать для исследования радиационной стойкости материалов, исследований в области ядерной физики и химии. Обсуждаются возможности их применения с мишенями из делящихся материалов для получения ядерного горючего (239Pu, 233U) в пром. масштабах. Мощные H. г. предполагается также использовать для перевода долгоживу-щих радионуклидов, содержащихся в "отходах" ядерных реакторов, в короткоживущие (т р а н с м у-т а ц и я), для "наработки" трития (через мишень, содержащую отходы, прокачивают жидкий Li), а также для получения трансурановых элементов (напр., 252Cf). Лит.: Технологические аспекты ядерных энергетических систем с воспроизводством топлива, под ред. Г. Бауэра, А. Мак-дональда, пер. с англ., M., 1988. Б. П. Мурин.

НЕЙТРОНОВОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОНОГРАФИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЙТРОНОГРАФИЯ СТРУКТУРНАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЛИНЕЙНАЯ АКУСТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЛИНЕЙНАЯ КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ ПОЛЯ

НЕЛИНЕЙНАЯ КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ ПОЛЯ - общее (малоупотребительное) наименование для квантовых теорий поля (КТП), описывающих взаимодействующие поля. Разл. поля могут взаимодействовать как друг с другом, так и сами с собой (самодействие). Ур-ния взаимодействующих полей всегда нелинейны; линейные ур-ния описывают лишь свободные поля. Среди нелинейных КТП можно выделить два вида: перенормируемые и неперенормируемые (см. Непере-нормируемые квантовые теории поля), причём последние могут быть полиномиальными и неполиномиальными. См. Неполиномиальные квантовые теории поля. М. К. Волков.

НЕЛИНЕЙНАЯ ОПТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЛИНЕЙНАЯ ОПТИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЛИНЕЙНАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ

НЕЛИНЕЙНАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ - среды- поляризация среды (появление объёмного дипольного электрич. момента), зависящая нелинейно от напряжённости мощного электрич. поля Е эл.-магн. (в частности, световой) волны. Описывается вектором нелинейной поляризации Р нл = Р - Р лин. Такая зависимость проявляется при облучении среды интенсивными световыми (лазерными) пучками, в к-рых напряжённость электрич. поля сравнима с внутриатомными и внутримолекулярными полями. Н. п. является одним из видов нелинейного отклика вещества на действие эл.-магн. полей и может быть обусловлена разл. физ. механизмами: энгармонизмом движения связанных электронов в веществе; ориентацией в сильном электрич. поле молекул, обладающих анизотропией поляризуемости; локальным изменением плотности среды за счёт злектро-стрикции; перераспределением частиц по энергетич. уровням при поглощении эл.-магн. излучения и т. д. Вид зависимости Н. п. от амплитуды электрич. поля световой волны в общем случае определяется конкретным механизмом нелинейности, величиной напряженности поля E и характером её изменения во времени. Часто Н. п. представляют в виде разложения по степеням напряжённости Е электрич. поля; в качестве коэф. ряда при этом выступают тензоры нелинейных вос-приимчивостей. Нелинейной поляризацией объясняют возникновение таких эффектов, как генерация гармоник, смешение частот, самовоздействие и кроссвзаимодействие эл.-магн. волн, вынужденное рассеяние света, нелинейное поглощение, эл.-оптич. и магн.-оптич. эффекты и т. д. (подробнее см. Нелинейные восприимчивости и Нелинейная оптика). К. н. Драбович.

НЕЛИНЕЙНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЛИНЕЙНАЯ СРЕДА

НЕЛИНЕЙНАЯ СРЕДА - среда, отклик к-рой на действие внеш. возмущения нелинейно зависит от амплитуды возмущения. В Н. с. не выполняется суперпозиции принцип: отклик на сумму возмущений не равен сумме откликов на отд. возмущения. Свойства Н. с. под действием мощного излучения (акустич., эл.-магн.) меняются и зависят от амплитуды воздействия, поэтому и распространение волн в Н. с. определяется их амплитудой. В результате возбуждаются волны, отличающиеся от падающих частотами, направлением распространения и состоянием поляризации. Это приводит к таким эффектам, как генерация гармоник, сложение и вычитание частот, самовоздействие и кроссвзаимодей-ствие, нелинейное отражение и т. д. Практически все среды при больших амплитудах падающих волн проявляют нелинейные свойства. В нелинейной оптике Н. с. широко используются для преобразования частоты и волновых фронтов световых волн. Подробнее см. Волны, Нелинейная акустика, Нелинейная оптика, Нелинейные явления в плазме. к Н Драбович.

НЕЛИНЕЙНЫЕ ВОСПРИИМЧИВОСТИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЛИНЕЙНЫЕ ИСКАЖЕНИЯ

НЕЛИНЕЙНЫЕ ИСКАЖЕНИЯ - изменения сигнала S вых(t), приводящие к искажению передаваемого сообщения S вх(t), обусловленные нелинейностью оператора тракта передачи L (в т. ч. в присутствии помех): S вых(t) = LS вх(t). Н. и. возникают в нелинейных и не-линейно-параметрич. цепях, обладающих свойством порождать новые составляющие в спектрах проходящих через них сигналов. Различают собственно Н. и.- Н. и. полезного сигнала в отсутствие помех, и Н. и. помех - Н. и. полезного сигнала, обусловленные нелинейностью цепи под действием помех. Оценку Н. и. проводят либо по степени искажения тестовых сигналов, либо по характеристикам оператора, тракта передачи. В первом случае, при к-ром тестовым сигналом является синусоидальное напряжение, наиб. удобны коэф. гармонич. искажений Kr[%] или затухание В[дБ]: где А i - амплитуда i- й . гармоники сигнала. Оценка Н. и. по характеристикам оператора тракта передачи основана на аппроксимации их выражениями, параметры к-рых зависят от степени нелинейности. В трактах с резистивной нелинейностью оценку проводят либо по амплитудной характеристике, либо методом угла отсечки с последующим вычислением коэф. Берга. В трактах с комплексным характером нелинейности используют метод рядов Вольтерры. Лит.: Богданович Б. М., Нелинейные искажения в приемно-усилительных устройствах, М., 1980.

НЕЛИНЕЙНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ

НЕЛИНЕЙНЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ - процессы в колебат. и волновых системах, не удовлетворяющие суперпозиции принципу. Нелинейные колебания или волны в общем случае взаимодействуют между собой, а их характеристики (частота, форма колебаний, скорость распространения, вид профиля волн и др.) зависят от амплитуды. Н. к. и в. в системах разл. физ. природы имеют общие черты, проявляющиеся в единстве их матем. описания. Изучению Н. к. и в. посвящена теория нелинейных систем - нелинейная динамика.

НЕЛИНЕЙНЫЕ СИСТЕМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

НЕЛИНЕЙНЫЕ УРАВНЕНИЯ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.