Приглашаем посетить сайт
Статьи на букву "И" (часть 3, "ИНЖ"-"ИОН")
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ИНКРЕМЕНТ (от лат. incrementum - рост, увеличение) - величина, характеризующая экспоненциальный рост амплитуды волны (или интенсивности) при развитии неустойчивости в нелинейной среде (напр., плазме). В случае собственных колебаний среды развитие неустойчивостей описывается временным экспо-ненц. нарастанием А(t)=А 0 е gt, где А0 - нач. амплитуда, g - временной И., имеющий размерность частоты. В задачах о распространении волн развитие неустойчивости описывается экспоненц. нарастанием в пространстве А(х)=А 0 е( х, где ( - пространственный И., имеющий размерность волнового вектора (см -1). При исследовании абсолютной неустойчивости. (нарастающей со временем) обычно используется И. g, а в случае копвективной неустойчивости (нарастающей в пространстве) - (. И. g(() равен логарифмич. производной амплитуды волны по времени (расстоянию).В физике плазмы величина, обратная И., показывает, за какое время амплитуда волны неустойчивости увеличивается в е раз. Напр., при вынужденном комбинац. рассеянии света, к-рое возникает вследствие развития распадной неустойчивости, величина, обратная И. усиления, характеризует, расстояние, на к-ром интенсивность света увеличивается в е раз. См. также Неустойчивости плазмы. Вынужденное рассеяние света. В. Я. Ораевский. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ИНТEГРО-ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ - ур-ние, содержащее неизвестную ф-цию под знаками операций дифференцирования и интегрирования. <И.-д. у. возникают в задачах матем. физики, когда поведение моделируемой системы существенно определяется предыдущими состояниями системы (т. н. явления последствия, гистерезиса и т. п.). И. д. у. встречаются, напр., при изучении явлений переноса энергии и диффузии нейтронов, в теории щелевых антенн, в задачах гидродинамич. теории смазки. <Впервые И.-д. у., по-видимому, появились в исследованиях В. Вольтерры в 1913.В зависимости от вида дифференц. операций различают обыкновенные И.-д. у. и И.-д. у. в частных производных (напр., кинетич. ур-ние Больцмана, ур-ние Колмогорова - Феллера).В ряде случаев И.-д. у. можно свести к интегральным уравнениям, но часто при изучении И.-д. у. возникают специфич. явления, не свойственные дифференц. и интегральным ур-ниям. Лит.: Филатов А. Н., Асимптотические методы в теории дифференциальных и интегро-дифференциальных уравнений, Таш., 1974; Вольтерра В., Теория функционалов, интегральных и интегро-дифференциальных уравнений, пер. с англ., М., 1982. С. В. Молодцов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ИНТЕГРАЛЬНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ - преобразование вида где С - контур интегрирования в комплексной плоскости, К(х, t) - ядро И. п., f(t )и F(х) - преобразуемая и трансформированная ф-ции. Нормы преобразуемой и трансформированной ф-ций связаны равенством Парсеваля (см. Ортонормированная система векторов). Ф-лы, восстанавливающие ф-цию f(t )по заданной F(x), наз. ф-лами обращения И. п. Наиб, употребительны и изучены интегральные преобразования спец. вида ( Лапласа преобразование, Меллина преобразование, Гильберта преобразование, Фурье преобразование и др.), а также преобразования свёртки с ядром К(х, t)=K(x-t). В многомерных И. п. фигурируют ф-ции векторного аргумента и кратный интеграл по связной области в пространстве аргументов (см. также Радона преобразование). Эти И. п. применяют в разл. задачах теоретич. и матем. физики, при решении линейных дифференц. ур-ний, нек-рых типов интегральных ур-ний. Лит.: Диткин В. А., Прудников А. П., Интегральные преобразования и операционное исчисление, 2 изд., М., 1974; Бейтмен Г., Эрдейи А., Таблицы интегральных преобразований, пер. с англ., т. 1-2, М., 1969-70; Владимиров В. С., Обобщенные функции в математической физике, 2 изд., М., 1979. С. В. Молодцов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ИНТЕГРАЛЬНЫЙ ОПЕРАТОР - обобщение понятия матрицы на бесконечно-мерный случай. Матрица Kij отображает векторы xj из векторного пространства X в векторы yi=Kijxj пространства Y. Простейший линейный И. о. определяется равенством и отображает ф-ции x(s)из функциональногопространства X (области определения) в ф-ции y(t)из функционального пространства Y (область значений); ф-ция K(t, s) наз. ядром И. о. Чаще всего рассматривают И. о. на функциональных пространствах С (S )(непрерывных на замкнутом множестве S ф-ций) и Lp(S )(интегрируемых на S со степенью р ф-ций). Среди И. о. наиб, изучены (вполне непрерывные) фредгольмовы операторы. Ядро К при этом наз. фредгольмовым ядром. Напр., для И. о., действующего в C(S), ядро К фредгольмово, если ф-ция K(t, s )непрерывна в квадрате S3S. Для И. о. в L2(S )ядро фредгольмово, если выполнено неравенство: Важным частным случаем фредгольмова оператора является оператор Гильберта-Шмидта (см. Интегральное уравнение). Встречаются И. о. с полярным ядром (со слабой особенностью):где |t-s|- расстояние между точками s и t n -мерного пространства. Для ф-ций из С(S )И. о. с полярным ядром будет фредгольмовым, если ф-ция В (t, s )непрерывна на S3S; если В(t, s )ограничена всюду в квадрате S3S и то И. о. с полярным ядром фредгольмов на L2(S). В матем. физике применяют разл. типы И. о., возникающих при интегральных преобразованиях. Лит.: Владимиров B.C., Уравнения математической физики, 5 изд., М., 1988: Интегральные уравнения, М., 1968; Рихтмацйер Р., Принципы современной математической физики, пер. с англ., М., 1982. С. В. Молодцов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ИНТЕНСИВНОСТЬ СКОРОСТЕЙ ДЕФОРМАЦИИ - определяется через компоненты скорости деформации vij формулой Величина наз. длиной дуги траектории деформации. По значению s определяется предельная деформация, предшествующая началу разрушения, напр, при обработке металлов давлением. |
ИНТЕНСИВНОСТЬ ДЕФОРМАЦИИ - величина, определяющая изменение угла между волокнами, одинаково наклонёнными к гл. осям деформации в точке (октаэдрич. сдвиг). Через компоненты тензора малой деформацииeij И. д. e и выражается ф-лой Понятие И. д. используется в пластичности теории. |
ИНТЕНСИВНОСТЬ ЗВУКА (сила звука) - средняя по времени энергия, переносимая звуковой волной через единичную площадку, перпендикулярную к направлению распространения волны, в единицу времени. Для периодич. звука усреднение производится либо за промежуток времени, больший по сравнению с периодом, либо за целое число периодов. <Для плоской синусоидальной бегущей волны И. з. I=pv/2=p2/2rc = v2rc/2, где р - амплитуда звукового давления, v - амплитуда колебат. скорости частиц, r - плотность среды, с - скорость звука в ней. В сферич. бегущей волне И. з. обратно пропорц. квадратурасстояния от источника. В стоячей волне I=0, т. е. потока звуковой энергии в среднем нет. И. з. в гармонич. плоской бегущей волне равна плотности энергии звуковой волны, умноженной на скорость звука. <Для излучателей, создающих плоскую волну, говорят об интенсивности излучения, понимая под этим удельную мощность излучателя, т. е. излучаемую мощность звука, отнесённую к единице площади излучающей поверхности. <И. з. в системе единиц СИ измеряется в Вт/м 2, а в системе единиц СГС - в эрг/с. <см 2=10-3 Вт/м 2. И. з. оценивается также уровнем интенсивности по шкале децибел; число децибел N=10lg(I/I0), где I - интенсивность данного звука, I0=10-12 Вт/м 2. В. А. Красилъников. |
ИНТЕНСИВНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ - энергетич. характеристика эл.-магн. излучения, распространяющегося в заданном направлении, пропорциональная квадрату амплитуды колебаний. Мерой интенсивности служит Пойнтинга вектор, определённый для средних значений по небольшим, но конечным интервалам пространства и времени и характеризующий поверхностную плотность потока энергии, проходящего в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к направлениям электрич. и магн. векторов. Для излучения с данным спектральным распределением И. и. где Iv или Il- спектральная И. и., рассчитанная на единицу интервала частот v или длин волн lсоответственно. Для излучения, заполняющего нек-рый объём, в общем случае И. и. зависит от направления распространения и времени, в случае излучения равновесного (изотропного и стационарного) И. и. одинакова во всех направлениях и не зависит от времени. Понятие И. и. применяется в теории равновесного излучения, в теории переноса излучения. В фотометрии понятие И. и. оптического эквивалентно понятиям облучённости, освещённости и поверхностной плотности мощности излучения. Понятие И. и. используется также в тех случаях, когда конкретное пространственное или спектральное распределение излучения неизвестно или не считают нужным его уточнять, а хотят лишь подчеркнуть большее или меньшее абс. значение физ. эффекта, производимого излучением. М. А. Елъяшевич, М. А. Бухштаб. |
ИНТЕНСИВНОСТЬ НАПРЯЖЕНИЙ - величина, определяющая касательное напряжение на элементарной площадке, одинаково наклонённой к гл. осям напряжений в точке (октаэдрич. касательное напряжение). И. н. s и выражается через компоненты тензора напряжений sij ф-лой: Понятие И. н. используется в пластичности теории и при определении предела прочности материала. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ИНТЕРВАЛ - четырёхмерный (интервал) в теории относительности - величина, характеризующая связь между пространств, расстоянием и промежутком времени, разделяющим два события. С матем. точки зрения И. есть "расстояние" между двумя событиями в четырёхмерном пространстве-времени. <В спец. (частной) теории относительности квадрат И. (sAB )между двумя событиями А и В равен где Dt и Dr - соответственно промежуток времени и пространств, расстояние между этими событиями. И. между событиями остаётся неизменным при переходе от одной инерциалъной системы отсчёта к другой, т. e. инвариантен относительно Лоренца преобразований (тогда как Dr и Dtзависят от выбора системы отсчёта). Если s2AB>0, И. наз. времениподобным; в этом случае существует система отсчёта, в к-рой события происходят в одной пространств, точке (Dr=0) и sAB=cDt, т. е. И. равен промежутку времени между событиями в этой системе, умноженному на скорость света. Если s2AB<0, то И. наз. пространственноподобным; в этом случае существует система отсчёта, в к-рой события происходят одновременно (Dr=0) и расстояние между ними Dr=isAB. При sAB=0 И. наз. нулевым; в этом случае Dr= сDt всегда, т. e. события в любой системе отсчёта могут быть связаны световым сигналом (см. Относительности теория). В общей теории относительности, рассматривающей пространство-время при наличии тяготения, всё сказанное об И. справедливо для бесконечно близких событий (см. Тяготение). И. Д. Новиков. |
ИНТЕРВАЛЬНОЕ ОЦЕНИВАНИЕ - способ получения оценки для неизвестного значения скалярного параметра с помощью интервала его допустимых значений и определения вероятности того, что в этом интервале находится истинное значение параметра. На практике для получения интервальной оценки параметра q обычно заранее выбирается число р, такое, что 0<р<1, и находятся два других числа, зависящих от результатов наблюдений и таких, что вероятность нахождения q в интервале (q1, q2) равна р:этом случае интервал (q1, q2) наз. 100.р-процентным зрительным интервалом. Вероятность того, что доверительный интервал содержит истинное значение па этра q равная р, наз. коэф. доверия; вели и наз. соответственно ниж. и верх, штельными границами для параметра q. эксперим. физике И. о. применяется как альтернаточечному оцениванию параметра ошибки, т. е. доверительный интервал для q зтствует ошибке параметра q.m.:Статистические методы в экспериментальной физике, англ., М.. 1976. С. В. Клименко. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ИНТЕРФЕРОМЕТР ЗВЁЗДНЫЙ - интерферометр для измерения угл. размеров звёзд и угл. расстояний между двойными звёздами. Схема И. з. Майкельсона изображена на рис. (а). Свет от звезды попадает в объектив телескопа О, предварительно отразившись от плоских зеркал M1-M4, вследствие чего в изображении звездынаблюдается интврференц. картина, аналогичная интерференции от двух щелей, расположенных на расстоянии D друг от друга. Угл. расстояние между соседними интерференц. максимумами в этой картине равноq=l/D (рис., б), где l - длина волны света. При наличии двух близких звёзд, находящихся на малом угл. расстоянии j друг от друга, в телескопе образуются 2 интерференц. картины, к-рые также смещены на угол j и накладываются друг на друга. В зависимости от соотношения углов j и q видимость полос суммарной картины будет различной. Изменяя расстояние D и, следовательно, изменяя угол q, можно добиться совмещения максимумов одной интерференц. картины с минимумами другой, в результате чего видимость полос будет наихудшей. При этих условиях j=1/2q=l/2D. Измерив D и зная l, можно определить угл. расстояние между звёздами j. Аналогично определяются угл. размеры одной звезды. Если звезду рассматривать как равномерно светящийся диск, то расчёт показывает, что исчезновение полос происходит при j=1,22l/D. Точность измерения И. з. тем больше, чем больше база D. Построен И. з., в к-ром D может достигать 18 м, что позволяет измерять угл. расстояния с точностью до 0,001 ". Для измерения угловых размеров очень слабых звёзд, свет от к-рых на уровне шумов, применяют метод корреляции интенсивностей (см. Интерферометр интенсивности). Лит. см. при ст. Интерферометр. В. И. Малышев. |
ИНТЕРФЕРОМЕТР ИНТЕНСИВНОСТИ - устройство, в к-ром измеряется коэф. корреляции интенсивности излучения, принимаемого в двух разнесённых точках. И. и. был использован вначале в оптич. измеренияхи радиоастрономии для измерения видимых угл. размеров звёзд и источников космич. радиоизлучения. Такой И. и. состоит обычно из 2 телескопов, разнесённых на расстояние до неск. сотен м (рис.). Светоприёмником служит фотоэлектронный умножитель (ФЭУ) с малой инерционностью ~1 нc. Флуктуации тока I(t) обоих ФЭУ, обусловленные шумовым характером света, перемножаются в корреляторе. Коэф. корреляции где черта означает усреднение по времени, является мерой угл. размера источника. Для равномерно светящегося диска коэф. корреляции связан с угл. размером q соотношением r(D, q)= , где J1 - функция Бесселя, l - длина волны света, D - проекция расстояния между телескопами (базы интерферометра) на плоскость, нормальную к направлению на источник. Определяя rпри разл. D, можно найти отклонение измеренной зависимости r(D, q) от рассчитанной для равномерно светящегося диска и тем самым получить информацию об истинном распределении яркости по диску. Длядвойных звёзд таким способом определяют не только угл. размеры компонент, но и угл. расстояние между ними. В радиоастрономии база И. и. может составлять неск. км, вместо ФЭУ используют приёмники радиоизлучения, а перемножение производится после квадратичного детектирования. Первые измерения корреляц. ф-ции интенсивности выполнили Р. Браун (R. Brown) и Р. Твисс (R. Twiss) в 1954.Достоинством И. п. является его малая чувствительность к флуктуациям разности фаз, вызванных механич. вибрациями, атмосферной турбулентностью, нестабильностью частоты гетеродина (в радиоинтерферометре) и т. д. Однако при наличии внеш. помех (фон, шумы приёмника, квантовый шум) чувствительность И. п. по потоку излучения снижается в большей степени, чем чувствительность обычного фазового интерферометра, поэтому И. и. используют только для ярких источников. Из-за отсутствия информации о фазе И. и. не даёт комплексного спектра пространственных частот, необходимого для получения изображения. <И. и. позволяет оценивать корреляц. ф-ции 4-го порядка и по ним судить о статистике поля, что находит применение в лазерной физике и при исследовании сверхкоротких световых импульсов. Лит.: С лыш В. И., Интерферометры в астрофизике, "УФН", 1965, т. 87, с. 471; Brown R., The intensity interferometer, L., 1974: Лоудон Р., Квантовая теория света, пер. с англ., М., 1976; Ахманов С. А., Дьяков Ю. Е., Чиркин А. С., Введение в статистическую радиофизику и оптику, М., 1981. В. И. Слыш. |
ИНТЕРФЕРОМЕТР МАЙКЕЛЬСОНА - двухлучевой интерферометр, оптич. схема к-рого приведена на рис. 3 к ст. Интерферометр. И. М. позволяет осуществлять разл. виды интерференции, широко используется в физ. исследованиях и в разл. техн. измерит, приборах для измерения длин, смещений, для исследования качества оптич. деталей, систем и т. п. С помощью И. М. впервые определена длина волны света и осуществлён Майкелъсона опыт, доказавший независимость скорости света от движения Земли, что имело фундам. значение для спец. теории относительности. И. М. применяется также как спектральный прибор большой светосилы и высокой разрешающей способности, обладающий и рядом др. преимуществ (см. Фурье спектрометр, СИСАМ). Лит. см. при ст. Интерферометр. В, И. Малышев. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ИНТЕРФЕРОМЕТР РЭЛEЯ (интерференционный рефрактометр) - интерферометр для измерения показателя преломления, основанный на явлении дифракции света на двух параллельных щелях. Схема И. Р. представлена на рис. в вертикальной и горизонтальной проекциях. Ярко освещённая щель малой ширины S служит источником света, расположенным в фокальной плоскости объектива О1. Параллельный пучок лучей, выходящий из О1, проходит диафрагму D с двумя параллельными щелями и трубки R1 и R2, в к-рые вводятся исследуемые газы или жидкости. Трубки имеют одинаковые длины и занимают только верх, половину пространства между O1 и объективом зрит, трубы O2. В результате интерференции света, дифрагирующего на щелях диафрагмы D, в фокальной плоскости объектива O2 вместо изображения щели S образуются две системы интерференц. полос, схематически показанные на рис. Верх, система полос образуется лучами, проходящими через трубки R1 и R2, а нижняя - лучами, идущимимимо них. Интерференц. полосы наблюдаются с помощью короткофокусного цилиндрич. окуляра О3. В зависимости от разности показателей преломления n1 и n2 веществ, помещённых в R1 и R2, верх, система полос будет смещена в ту или иную сторону. Измеряя величину этого смещения, можно вычислить n1-n2. Ниж. система полос неподвижна, и от нее отсчитывают перемещения верх, системы. При освещении щели S белым светом центр, полосы обеих интерференц. картин являются ахроматическими, а полосы, расположенные справа и слева от них, окрашены. Это облегчает обнаружение центр, полос. <Измерение перемещения верх, системы полос осуществляется применением компенсатора (см. Интерферометр Жамена), к-рый вводит между лучами, проходящими через R1 и R2, дополнит, разность фаз до совмещения верх, и ниж. систем полос. С помощью И. Р. достигается весьма высокая точность измерения до 7-го и даже 8-го десятичного знака. И. Р. применяется для обнаружения малых примесей в воздухе, в воде, для анализа рудничного и печного газов и др. целен. Лит. см. при ст. Интерферометр. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ИНФОРМАТИКА - наука об общих свойствах информации, закономерностях и методах её поиска и получения, записи, хранения, передачи, переработке, распространения и использования в разл. сферах человеческой деятельности. Формирование И. как науки связано с появлением и развитием электронно-вычислит. техники. Опыт моделирования, построения алгоритмов и составления программ для решения конкретных научных и техн. задач на ЭВМ, согласования мощности и структуры вычислит, средств со сложностью и характером этих задач стали важнейшей частью И. Эта предметная область остаётся для И. основной и допускает более узкое и конкретное толкование термина "И." как науки о процессах и методах обработки информации. <И. объединяет все вопросы применения вычислит, техники, стимулирует её совершенствование и определяет пути её развития. <И. включает теорию кодирования информации, разработку языков и методов программирования, матем. описание процессов обработки и передачи информации (см. Теория информации). Наряду с автоматизацией обычных вычислит, процессов И. развивает новые подходы к использованию ЭВМ в разл. областях, в частности экспертные системы, системы искусственного интеллекта. В физике широко применяются совр. методы и результаты И. как при матем. моделировании сложных объектов, так и в системах автоматизации эксперимента. Лит.: Кибернетика. Становление информатики, под ред. И. М. Макарова, М., 1986. |
ИНФОРМАЦИИ ТЕОРИЯ - см. Теория информации. |
ИНФОРМАЦИЯ (от лат. informatio - разъяснение, осведомление) - любые сведения и данные, отражающие свойства объектов в природных (биол., физ. и др.), социальных и техн. системах и передаваемые звуковым, графическим (в т. ч. письменным) или иным способом без применения или с применением техн. средств. С сер. 20 в. понятие "И." стало общенаучной категорией, что было связано с введением количественной меры И., разработкой теории информации, всеобщим распространением ЭВМ, становлением информатики. В более узком смысле И.- содержание сообщения, рассматриваемое в процессе его передачи, восприятия и использования. Возможность быстрой передачи и автоматизированной обработки огромных информационных массивов, возникшая благодаря появлению ЭВМ и развитию средств связи, привела к становлению принципиально новых технологий во мн. областях человеческой деятельности. Появился ряд новых научных дисциплин, изучающих и обслуживающих процессы обработки И. <Важность (ценность) к.-л. информации зависит от мн. обстоятельств и, по существу, не поддаётся формализации. В то же время во мн. случаях, в к-рых применим статистич. подход к процессам получения и передачи информации, полезным оказывается введённое К. Шенноном (С. Shannon) представление о кол-ве информации, содержащемся в том или ином сообщении. Представление о кол-ве информации тесно примыкает к понятию энтропии. Связь между этими понятиями становится особенно содержательной, если учесть, что получение любой информации (напр., в процессе измерения к.-л. физ. величины) неизбежно связано с определ. затратами анергии и времени. Лит.: Шеннон К., Работы по теории информации и кибернетике, пер. с англ., М., 1963; Колмогоров А. Н., Информация, БСЭ, изд. 2, т. 51, М., 1948; его же, Три подхода к определению понятия "количество информации", "Проблемы передачи информации", 1965, т. I, вып. 1; Бриллюэн Л., Наука и теория информации, М., 1960; его же, Научная неопределенность и информация, пер. с англ., М., 1966; Яглом А. М., Яглом И. М., Вероятность и информация, 3 изд., М., 1973. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |