Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "М" (часть 4, "МИЛ"-"МЯГ")

Статьи на букву "М" (часть 4, "МИЛ"-"МЯГ")

МИЛЛЕРОВСКИЕ ИНДЕКСЫ

МИЛЛЕРОВСКИЕ ИНДЕКСЫ - см. в ст. Индексы кристаллографические.

МИЛЛИ...

МИЛЛИ... (от лат. mille - тысяча) - приставка к наименованию единицы измерения для образования наименования дольной единицы, составляющей одну тысячную от исходной единицы. Обозначения: м, т. Напр., 1 мА (миллиампер) = 10-3 А.

МИЛЛИМЕТР РТУТНОГО СТОЛБА

МИЛЛИМЕТР РТУТНОГО СТОЛБА (мм рт. ст., mm Hg) - внесистемная единица давления: 1 мм рт. <ст.= = 133,332 Па = 1,35952*10-3 кгс/см 2.

МИЛЛИМЕТРОВЫЕ ВОЛНЫ

МИЛЛИМЕТРОВЫЕ ВОЛНЫ - радиоволны в диапазоне частот от ;30 до 300 ГГц (длины волн - 1-10 мм). Области практич. использования M. в. определяются особенностями их распространения и взаимодействия с веществом. В атмосфере Земли M. в. поглощаются молекулами газов, обладающими элект-рич. и (или) магн. дипольными моментами. В ниж. слоях атмосферы линии молекулярного поглощения соответствуют длинам волн 5 мм (O2), 2,53 мм (O2), 1,64 мм (H2O). "Окна прозрачности" атмосферы соответствуют длинам волн 8 мм, 3,3 мм, 2 мм, в этих диапазонах можно использовать M. в. для наземной радиосвязи. Ослабление M. в. в гидрометеорах (дождь, облака, туман, град, снег) имеет нерезонансный характер, и величина ослабления определяется параметрами гидрометеоров, ILX темп-рой, интенсивностью и т. д. В диапазоне M. в. находятся интенсивные спектральные линии MH. газов, их исследование методами микроволновой спектроскопии, позволяет получить сведения о структуре молекул, кинетике и др. Освоение для радиосвязи диапазона M. в. связано с разработкой техники генерации и приёма этих радиоволн, с созданием нового класса мощных генераторов: мазеров на циклотронном резонансе, ги-ротронов. M. в. используют в космич. линиях связи и в линиях связи "Земля - космос", при дистанц. зондировании атмосферы и гидрометеоров с поверхности Земли, с научно-исследоват. судов в открытом океане, с самолётов и ИСЗ, в радиоастрономии, в миллиметровой спектроскопии, для диагностики и нагрева плазмы. Лит. см. при ст. Распространение радиоволн. А. П. Наумов.

МИНИТРОН

МИНИТРОН (от лат. minimus - наименьший и ...трон) - вакуумный электронный прибор для генерирования СВЧ-колебаний, представляющий собой сверхминиатюрную разновидность отражательного клистрона. M. имеет накаливаемый катод, миниатюрный объёмный резонатор с обладающим большой ёмкостью узким зазором, ограниченным сетками, и отражат. электрод. Большая ёмкость позволила сократить линейные размеры резонатора, к-рые у M. на порядок меньше длины волны генерируемых колебаний. Расположение катода непосредственно под сеткой, ограничивающей зазор резонатора, обеспечило предельное сокращение длины электронного пучка, что в свою очередь позволило достичь макс, плотности тока и повысить рабочий ток. В результате снизилось рабочее напряжение, возросли кпд, диапазон электронной настройки и стабильность частоты по сравнению с др. типами отражат. клистронов. Первые M. созданы в СССР в кон. 1960-х гг. Масса M. обычно не превышает 10 г, питающее напряжение 100 В. Типичное значение выходной мощности 50 мВт. M. применяется в осп. в аппаратуре радиосвязи, в измерит, радиолокац. и др. устройствах в качестве задающих генераторов и гетеродинов. Лит.: Голант M. Б., Бобровский IО. Л., Минитроны, M., 1983. M. Б. Голант.

МИНКОВСКОГО ПРОСТРАНСТВО-ВРЕМЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МИРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МИРОВАЯ ЛИНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЛЕЧНЫЙ ПУТЬ

МЛЕЧНЫЙ ПУТЬ - 1) Галактика. 2 )Светлая полоса на ночном небе - проекция на небесную сферу удалённых (от Солнца) звёзд Галактики, близких к её плоскости. Повыш. яркость этой полосы обусловлена повыш. концентрацией звёзд в плоскости Галактики.

МНИМОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ

МНИМОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ - оптич. изображение предмета, создаваемое расходящимся пучком лучей, прошедшим оптич. систему, если мысленно продолжить их в обратном направлении до пересечения. M. и., в отличие от действительного, нельзя получить на экране или фотоплёнке. Для того чтобы расходящийся пучок световых лучей превратить в сходящийся, нужно на их пути поместить собирающую оптич. систему. В частности, такой системой является глаз человека, изображение в этом случае получается на сетчатке. Простейший пример M. и.- изображение предмета в плоском зеркале. Подробнее см. Изображение оптическое.

МНОГОДОЛИННЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОГОЗАРЯДНЫЕ ИОНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОГОЗНАЧНАЯ ФУНКЦИЯ

МНОГОЗНАЧНАЯ ФУНКЦИЯ - ф-ция, сопоставляющая независимому переменному не одно, а неск. значений. M. ф. естеств. образом возникают в теории аналитических функций, когда аналитическое продолжение ф-ции, заданной в окрестности нек-рой точки z вдоль замкнутого контура, приводит к ф-ции с др. значениями в окрестности той же точки. Такая ситуация возникает, в частности, когда рассматриваемая ана-литич. ф-ция имеет внутри данного контура точку ветвления. Считая точку z до обхода контура и ту же точку z после его обхода разными точками, рассматривают соответствующую неоднолистную область, в к-рой данная аналитич. ф-ция уже однозначна. Макс, неоднолистная область, в к-рой заданная ф-ция аналитична, наз. риманоеой поверхностью этой ф-ции. Напр., ф-ция ..., имеет в точке z = 0 точку ветвления порядка п. При однократном обходе этой точки против часовой стрелки она умножается на При n -кратном обходе её первонач. значение восстанавливается. Ф-ция имеет в точке z=0 точку ветвления бесконечного порядка. При однократном обходе этой точки против часовой стрелки изменяется на Лит. см. при ст. Аналитическая функция. Б. И. Завьялов.

МНОГОКВАРКОВЫЕ СОСТОЯНИЯ

МНОГОКВАРКОВЫЕ СОСТОЯНИЯ - гипотетич. локализов. состояния в адронных системах, содержащих более трёх валентных кварков или более одной кварк-антикварковой пары. Как и обычные резонансы, они считаются "бесцветными", т. е. инвариантными относительно цветовых калибровочных преобразований. К M. с. относят: а) 4-кварковые состояния из 2 кварк-антикварковых пар, цветовые связи к-рых схематически изображены на рис. 1 [чёрные кружки - кварковые состояния, светлые - антикварковые, волнистые линии - цветовые связи, тройной вершине отвечает абсолютно антисимметричный тензор 3 - цветовые индексы)); б) 5-кварковые состояния из 4 кварков и антикварка (рис. 2); в) многобарионные состояния типа изображённого на рис. 3 6-кваркового состояния, имеющего, согласно модели кваркового мешка (см. Кварковые модели), наим. массу. M. с. могут иметь экзотич. квантовые числа, невозможные для 3-кварковых и кварк-антикварковых систем (барнонов и мезонов), напр, изотопич. спин 2 или 5/2 в случаях а) и б), барионное число 2 в случае в). Поскольку высокоэнергетич. процессы с обменом экзотич. квантовыми числами подавлены (см. Редже полюсов метод), масса таких M. с. должна быть достаточно большой. Убедит, эксперим. доказательств существования M. с. нет, имеются лишь косвенные свидетельства в их пользу. В первую очередь это кумулятивные процессы на ядрах, свидетельствующие о наличии много-барионных состояний. Имеются также указания на наличие в р-системе резонанса с изотопич. спином 5/2 и ряд других. А. В. Ефремов.

МНОГООБРАЗИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОГОУГОЛЬНИК СИЛ

МНОГОУГОЛЬНИК СИЛ - ломаная линия, к-рая строится для определения гл. вектора (геом. суммы) данной системы сил. При построении M. с. для системы сил F1, F2, ..., Fn (рис.) от произвольной точки а откладывают в выбранном масштабе вектор ab, изображающий силу Fi, от его конца откладывают вектор bc, изображающий силу F2, и т. д. и от конца m предпоследней силы отклады вают вектор тп , изображающий силу Fn (рис., б). Фигура abc...mn наз. M. с. Вектор an, соединяющий в M. с. начало первой силы с концом последней, изображает геом. сумму R данной системы сил. Если точка n совпадает с a, M. с. наз. замкнутым; в этом случае R =0. Правило M. с. может быть получено последоват. применением правила параллелограмма сил. Построением M. с. можно пользоваться при графич. решении задач статики для системы сил, расположенных в одной плоскости.

МНОГОФАЗНОЕ ТЕЧЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОГОФОТОННАЯ ИОНИЗАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОГОФОТОННОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОГОФОТОННЫЕ ПРОЦЕССЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОГОФОТОННЫЙ ФОТОЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОЖЕСТВЕННОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОЖЕСТВЕННЫЕ ПРОЦЕССЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МНОЖЕСТВО

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОДЕЛИРОВАНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОДЕЛИРОВАНИЕ ЗВЁЗД

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОДЫ

МОДЫ (от лат. modus - мера, образ, способ, вид) - типы колебаний ( нормальные колебания )в распределённых колебат. системах (см. Объёмный резонатор, Оптический резонатор )или типы волн (нормальные волны) в волновюдных системах и волновых пучках (см. Волновод, Квазиоптика). Термин "М." стал употребляться также для любого волнового поля (вне его источников), обладающего определ. пространственной структурой (симметрией). Так появились понятия M. излучения лазера, "утекающая" M., поверхностная M., M. "шепчущей галереи", экспоненциально спадающая M., селекция M. и т. д. Лит. см. при ст. Нормальные колебания, Нормальные волны, Лазер. M. А. Миллер, Г. В. Пермитин.

МОДУЛИ УПРУГОСТИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОДУЛИРОВАННЫЕ КОЛЕБАНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОДУЛИРОВАННЫЕ СТРУКТУРЫ

МОДУЛИРОВАННЫЕ СТРУКТУРЫ - твердотельные структуры с естеств. или искусств. модуляцией состава. Период M. с. на 1-2 порядка превышает постоянную кристаллической решётки. Естеств. M. с. возникают при изоморфном распаде твёрдых растворов на две новые фазы, отличные по составу. При определ. отношениях упругих постоянных минимуму упругой энергии связанной с различием постоянных решёток двух изоморфных твёрдых растворов, соответствует чередование тонких пластин, т. е. образование M. с. вместо хаотич. распределения фаз. Образование M. с. приводит к появлению специфических дифракционных эффектов - сателлитов рентгеновских линий (см. Рент-геновский структурный анализ )и к изменению ряда физ. свойств. Искусств. М. с. создают путём ориентированного послойного наращивания двух полупроводниковых или металлич. материалов. Наличие дополнительного одномерного периодич. потенциала существенно меняет энергетич. спектр электронов, что проявляется в оп-тич., кинетич. и магн. свойствах (см. Сверхрешётка). Лит.: Хачатурян А. Г., Теория фазовых превращений и структура твердых растворов, M., 1974; Чуистов К. В., Старение металлических сплавов, К., 1985. В. А. Финкель.

МОДУЛЯТОРЫ СВЕТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОДУЛЯЦИИ ДОБРОТНОСТИ МЕТОД

МОДУЛЯЦИИ ДОБРОТНОСТИ МЕТОД - в квантовой электронике метод получения одиночных коротких импульсов лазерного излучения большой мощности, при к-ром добротность оптич. резонатора лазера быстро увеличивается от небольших начальных значений до очень больших. M. д. м. осуществляется с помощью электромеханич. и оптомеханич. затворов (см. Оптический затвор )или нелинейных просветляющихся фильтров (см. Лазер, Светофильтр).

МОДУЛЯЦИОННАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ

МОДУЛЯЦИОННАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ - неустойчивость нелинейной волновой среды, возникающая вследствие резонанса биения па частоте wb = wH b w1, образованного волной накачки wH и близкой по частоте модой волновой среды w1, с несобственными волнами, распространяющимися со скоростями, близкими к групповой скорости волны накачки. M. н.- разновидность параметрической неустойчивости, она определяет процесс коллапсирования волн в нелинейных волновых средах. B. H. Ораевский.

МОДУЛЯЦИЯ

МОДУЛЯЦИЯ (от лат. modulatio - мерность, размеренность) - изменение по заданному закону во времени параметров, характеризующих к.-л. стационарный процесс. Примеры M.: изменение по определ. закону амплитуды, частоты или фазы гармонич. колебания для внесения в колебат. процесс требуемой информации (см. Модулированные колебания, Модуляция колебаний); изменение во времени интенсивности электронного потока в электронно-лучевом осциллографе, осуществляемое с помощью спец. электрода (м о д ул я т о р а) и приводящее к соответствующему изменению яркости свечения экрана трубки; управление яркостью света с помощью поляризующих устройств и ячейки Керра (см. Модуляция света); изменение скорости электронов и плотности пучка в электронном потоке в клистроне и др. В этих случаях один или неск. параметров, характеризующих стационарный процесс (напр., интенсивность, амплитуда, скорость, частота), изменяются синхронно с модулирующим воздействием. Иногда говорят о пространств. M.- изменении параметров стационарного процесса в пространстве. В нелинейных колебат. н волновых системах возможно спонтанное возникновение M. (т. н. автомодуляция).

МОДУЛЯЦИЯ КОЛЕБАНИЙ

МОДУЛЯЦИЯ КОЛЕБАНИЙ - изменение разл. характеристик колебаний, медленное по сравнению с их периодом (см. Модулированные колебания).

МОДУЛЯЦИЯ СВЕТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЗАИЧНОСТЬ КРИСТАЛЛОВ

МОЗАИЧНОСТЬ КРИСТАЛЛОВ - несовершенство кристаллич. структуры, состоящее в том, что монокристаллы как бы состоят из блоков, несколько разори-ентированных (до неск. мин.) друг относительно друга. Большинство реальных монокристаллов состоит из блоков размером ~10-4 см. M. к. обусловлена дислокациями на границах блоков.

МОЗЛИ ЗАКОН

МОЗЛИ ЗАКОН -утверждает, что корень квадратный из частоты v характеристич. рентг. излучения атома хим. элемента и его ат. номер Z связаны линейной зависимостью: (R с- Ридберга постоянная, Sn - постоянная экранирования, учитывающая влияние на отд. электрон всех остальных электронов атома, n- гл. квантовое число). M. з. установлен экспериментально в 1913 Г. Мозли (H. Moseley). Графически зависимость от Z представляет собой ряд прямых ( К-, L-, M- и т. д. серии, соответствующие n=1,2,3,...; рис.). M. з. окончательно подтвердил, что Z определяется не массой атомного ядра, а его зарядом. Мозли закон - основа рентг. спектрального анализа. А. В. Колпаков.

МОЛЕКУЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНАЯ АКУСТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНАЯ МАССА

МОЛЕКУЛЯРНАЯ МАССА - значение массы молекулы, выраженное в атомных единицах массы. Практически M. м. равна сумме масс входящих в неё атомов (см. Атомная масса).

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ОРБИТАЛЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНАЯ РЕФРАКЦИЯ

МОЛЕКУЛЯРНАЯ РЕФРАКЦИЯ (R) - связывает электронную поляризуемость a эл вещества (см. Поляризуемость атомов, ионов и молекул) с его прелом. <ле-ния показателем п. В пределах применимости выражений для M. р. она, характеризуя, как и п, способность вещества преломлять свет, отличается от n тем, что практически не зависит от плотности, темп-ры и агрегатного состояния вещества. Осн. ф-ла M. р. имеет вид где M - молекулярная масса вещества, r - его плотность, NA - Авогадро постоянная. Ф-ла (*) является эквивалентом Лоренца - Лоренца формулы (с теми же ограничениями на применимость), но во мн. случаях более удобна для практич. приложений. Часто M. р. можно представить как сумму "рефракций" атомов или групп атомов, составляющих молекулу сложного вещества, или их связей в такой молекуле. Напр., M. р. предельного углеводорода CkH2k+2 равна kRC+ + (2k + 2)R Н (k=1,2,...). Это важное свойство M. р. - аддитивность - позволяет успешно применять рефрак-тометрич. методы для исследования структуры соединений, определения дипольных моментов молекул, изучения водородных связей, определения состава смесей и для др. физ.-хим. задач. Лит.: Волькенштейн M. В., Молекулы и их строение, M.- Л., 1955; Иоффе Б. В., Рефрактометрические методы химии, 3 изд., Л., 1983; см. также лит. при ст. Лоренца - Лоренца формула.

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ЭПИТАКСИЯ

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ЭПИТАКСИЯ - см. в ст. Эпитак сия.

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ПОЛЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ТЕЧЕНИЕ

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ТЕЧЕНИЕ (свободномолекуляр-ное течение) - течение разреженного газа, состоящего из молекул, атомов, ионов или электронов, при к-ром свойства потока существенно зависят от беспорядочного движения частиц, в отличие от течений, где газ рассматривается как сплошная среда. M. т. имеет место при полёте тел в верх. слоях атмосферы, в вакуумных системах и др. При M. т. молекулы (или др. частицы) газа участвуют, с одной стороны, в поступат. движении всего газа в целом, а с другой - двигаются хаотически и независимо друг от друга. Причём в любом рассматриваемом объёме молекулы газа могут иметь самые различные скорости. Поэтому основой теоретич. рассмотрения M. т. является кинетическая теория газов. Макроскопич. свойства невязкого, сжимаемого, изо-энтропич. течения удовлетворительно описываются простейшей моделью в виде упругих гладких шаров, к-рые подчиняются максвелловскому закону распределения скоростей (см. Максвелла распределение). Для описания вязкого, неизоэнтропич. M. т. необходимо пользоваться более сложной моделью молекул и ф-цией распределения, к-рая несколько отличается от ф-ции распределения Максвелла. M. т. исследуются в динамике разреженных газов. Лит.: Паттерсон Г. H., Молекулярное течение газов, пер. с англ., M., 1960; Аэродинамика разреженных газов, сб. 1, Л., 1963; Коган M. H., Динамика разреженного газа, M., 1967.

МОЛЕКУЛЯРНОЙ ДИНАМИКИ МЕТОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ И АТОМНЫЕ ПУЧКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ КРИСТАЛЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ЭКСИТОНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЛЕКУЛЯРНЫЙ ГЕНЕРАТОР

МОЛЕКУЛЯРНЫЙ ГЕНЕРАТОР - первый квантовый генератор, в к-ром эл.-магн. колебания СВЧ генерировались за счёт вынужденных квантовых переходов молекул NH3 (см. Квантовая электроника).M. г. создан в 1954 H. Г. Басовым и A. M. Прохоровым и независимо от них Ч. Таунсом (Ch. Townes), Дж. Гордоном (J. Gordon) и X. Цайгером (H. Zeiger). Оба варианта M. г. работали на пучке молекул аммиака (см. Молекулярные и атомные пучки )и генерировали эл.-магн. колебания с частотой w = 24 840 МГц (l = 1,24 см). Молекулы NH3, обладающие электрич. дипольным моментом, пролетая через неоднородное электрич. поле, по-разному отклоняются этим полем в зависимости от их внутр. энергии (см. Штарка эффект). В первом M. г. сортирующая система представляла собой квадрупольный конденсатор, состоящий из 4 параллельных стержней спец. формы, соединённых попарно через один с высоковольтным выпрямителем (рис., а). Электрич. поле (рис., б )такого конденсатора неоднородно, оно вызывает искривление траекторий молекул, летящих вдоль его продольной оси. Молекулы, находящиеся в верх. энергетич. состоянии, отклоняются к оси конденсатора и попадают внутрь объёмного резонатора. Молекулы, находящиеся в ниж. энергетич. состоянии, отбрасываются в стороны. Попадая внутрь резонатора, возбуждённые молекулы испускают фотоны под воздействием эл.-магн. поля резонатора. Энергия этих фотонов усиливает поле в резонаторе, увеличивая вероятность вынужденного испускания для молекул, пролетающих позже (обратная связь). Если вероятность вынужденного испускания фотона больше, чем вероятность его поглощения в стенках резонатора и излучения за его пределы, то интенсивность эл.-магн. поля резонатора на частоте перехода быстро возрастает за счёт внутр. энергии молекул. Возрастание прекращается, когда поле в резонаторе достигает величины, при к-рой вероятность вынужденного испускания становится столь большой, что за время пролёта резонатора успевает испустить фотон как раз половина молекул пучка. При этом для пучка в целом вероятность поглощения становится равной вероятности вынужденного испускания (насыщение). Мощность, генерируемая M. г. на пучке молекул NH3, равна 10-11. Созданы M. г. и на др. дипольных молекулах, с l в диапазоне сантиметровых и миллиметровых волн. Они служат в качестве радиоспектроскопов высокого разрешения. Лит.: Ораевский A. H., Молекулярные генераторы, M., 1964. M. E. Жаботинский.

МОЛЕКУЛЯРНЫЙ ЛАЗЕР

МОЛЕКУЛЯРНЫЙ ЛАЗЕР - лазер, в к-ром активной средой являются молекулярные газы (напр., CO2, N2, D2), а инверсия населённостей осуществляется в системе электронных уровней молекул (напр., N2 -лазер) или колебат. уровней (напр., СO2 -лазер, см. Молекулярные спектры). По способу создания инверсии населённости (накачки) в M. л. различают газодинамические лазеры,(CO2), газоразрядные лазеры, в т. ч. зксимерные лазеры.

МОЛЕКУЛЯРНЫХ ОРБИТАЛЕЙ МЕТОД

МОЛЕКУЛЯРНЫХ ОРБИТАЛЕЙ МЕТОД - метод расчёта энергии и определения электронной структуры молекулы. Основан на одноэлектронном приближении, согласно к-рому каждая молекулярная орбиталь описывает состояние электрона в усреднённом поле ядер и всех остальных электронов. Осн. метод квантовой химии. См. также Молекулярная орбиталь.

МОЛИБДЕН

МОЛИБДЕН (Molybdenum), Mo,- хим. элемент побочной подгруппы VI группы нериодич. системы элементов, ат. номер 42, ат. масса 95,94. В природе представлен 7 стабильными изотопами: 92Mo (14,84%), 94Mo (9,25%), 95Mo (15,92%), 96Mo(16,68%), 97Mo (9,55%), 98Mo (24,13%), 100Mo (9,63%). Электронная конфигурация двух внеш. оболочек 4s2p6d55s1. Энергии после-доват. ионизации равны соответственно 7,10; 16, 16; 27,14; 46 и 61 эВ. Металлич. радиус 0,139 нм, радиусы ионов Mo4+ и Mo6+ равны соответственно 0,068 и 0,065 нм. Значение электроотрицательности 1,30. M.- светло-серый металл, имеет кубич. объёмно-центрированную структуру с параметром а= 0,31466 нм. Плотность 10,22 кг/дм 3, t пл = 2620 0C, t кип, по разным источникам, 4600-4800 0C. Теплота плавления 36 кДж/моль, теплота испарения 552 кДж/моль. Уд. теплоёмкость 272 Дж/(кг . К), теплопроводность при 20 0C 146,6 Вт/(м . К), термич. коэф. линейного расширения (как и лабораторного "молибденового" стекла) равен (5,8-6,2)·10-6 град -1. Уд. электрич. сопротивление 5,2.10-2 мкОм . м (20 0C) и 0,814 мкОм . м (2620 0C). M. парамагнитен, магн. восприимчивость 90·10-9. При T =0,90-0,98 К M. переходит в сверхпроводящее состояние. Механич. свойства M. существенно зависят от чистоты металла и способа его предварит. обработки. Так, TB. по Бринеллю для спечённых штабиков 1,5 -1,6 ГПа, для кованых прутков 2,0-2,3 ГПа и для отожжённой проволоки 1,4-1,8 ГПа. Предел прочности отожжённой проволоки при растяжении 0,8-1,2 ГПа для моно-кристаллич. M.- 0,3 ГПа. Модуль упругости 285- 300 ГПа. Степени окисления M. от +2 до +6 (наиб. характерная). На воздухе при темп-pax св. 400-450 0C M. окисляется, с парами воды реагирует при темп-pax выше 700 0C. M. используется в основном в жаропрочных и др. сплавах (темп-pa эксплуатации сплава Mo - Ti достигает 1500 0C). Из M. изготовляют аноды, сетки, катоды, держатели нитей накаливания в лампах. Для измерения высоких темп-р используют термопару Mo - W. M. и MoSi2 применяют при изготовлении высокотемпературных электрич. печей. MoS2 обладает очень низким коэф. трения и применяется как твёрдая смазка. Бориды M. MoB и Mo2B5 - компоненты кер-метов - материалов, сочетающих свойства керамики и металлов. Находят применение искусственно полученные радионуклиды M. 93Mo (электронный захват, T1/2 = 3,5 · 103 лет) и b- -радиоактивный 99Mo ( Т1/2 =66 ч). С. С. Бердоносов.

МОЛЬ

МОЛЬ (моль, mol) - единица СИ кол-ва вещества. В 1 моле содержится столько молекул (атомов, ионов и к.-л. др. структурных элементов вещества), сколько атомов содержится в 0,012 кг 12C (нуклида углерода с ат. массой 12). См. также Авогадро постоянная.

МОМЕНТ ВРАЩАЮЩИЙ

МОМЕНТ ВРАЩАЮЩИЙ - см. Вращающий момент

МОМЕНТ ИМПУЛЬСА

МОМЕНТ ИМПУЛЬСА - то же, что момент количества движения.

МОМЕНТ ИНЕРЦИИ

МОМЕНТ ИНЕРЦИИ - величина, характеризующая распределение масс в теле и являющаяся наряду с массой мерой инертности тела при непоступат. движении. В механике различают M. и. осевые и центробежные. Осевым M. и. тела относительно оси z наз. величина, определяемая равенством где mi - массы точек тела, hi - их расстояния от оси z, r - массовая плотность, V - объём тела. Величина Iz является мерой инертности тела при его вращении вокруг оси (см. Вращательное движение). Осевой M. и. можно также выразить через линейную величину rz, наз. радиусом инерции относительно оси z, по ф-ле Iz= Mr2z,. где M - масса тела. Размерность M. и.- L2M; единицы измерения -кг . м 2. Центробежными M. и. относительно системы прямоуг. осей х, у, z, проведённых в точке О, наз. величины, определяемые равенствами или соответствующими объёмными интегралами. Эти величины являются характеристиками динамич. неуравновешенности тела. Напр., при вращении тела вокруг оси z от значений Ixz и Iyz зависят силы давления на подшипники, в к-рых закреплена ось. M. и. относительно параллельных осей z и z' связаны соотношением (теорема Гюйгенса) где z' - ось, проходящая через центр массы тела, d - расстояние между осями. M. и. относительно любой проходящей через начало координат О оси Ol с направляющими косинусами a, b, g находится по ф-ле Зная шесть величин Ix, Iy, Iz, Ixy, Iyz, Izx, можно последовательно, используя ф-лы (4) и (3), вычислить всю совокупность M. и. тела относительно любых осей. Эти шесть величин определяют т. н. тензор инерции тела. Через каждую точку тела можно провести 3 такие взаимно перпендикулярные оси, наз. гл. осями инерции, для к-рых Ixy= Iyz = Izx = 0. Тогда M. и. тела относительно любой оси можно определить, зная гл. оси инерции и M. и. относительно этих осей. M. и. тел сложной конфигурации обычно определяют экспериментально. Понятием о M. и. широко пользуются при решении мн. задач механики и техники. Лит.: Геpнет M. M., Ратобыльский В. Ф., Определение моментов инерции, M., 1969; Фаворин M. В., Моменты инерции тел. Справочник, M., 1970; см. также лит. при ст. Динамика. С. M. Таре.

МОМЕНТ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОМЕНТ ОРБИТАЛЬНЫЙ

МОМЕНТ ОРБИТАЛЬНЫЙ - см. Орбитальный момент.

МОМЕНТ СИЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОМЕНТЫ

МОМЕНТЫ - случайной величины x - ср. значения её степеней; момент порядка n (n =l, 2, 3,...) для непрерывно распределённой случайной величины с плотностью р(х )равен Для дискретной случайной величины, принимающей значения {xk}с вероятностями {pk}, n -й момент равен Момент 1-го порядка Mx - математическое ожидание. Величина M(x - Mx)n наз. центральным M. порядка п, центральный M. 2-го порядка наз. дисперсией. В случае конечного или бесконечного семейства случайных величин {xt, t Т}, где T - нек-рое множество, помечающее эти величины, смешанные моменты (мультимоменты) этого семейства определяются ф-лой где {t1, ..., tk } -произвольный набор попарно различных точек T, a {n1,...,nk} - целочисленный муль-тииндекс; среднее < > вычисляется по совместному распределению вероятностей значений случайных величин xt1,...,xtk. P. A. Минлос.

МОНОКРИСТАЛЛОВ ВЫРАЩИВАНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОНОМОЛЕКУЛЯРНЫЙ СЛОЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОНОПОЛЬ ДИРАКА

МОНОПОЛЬ ДИРАКА - см. Магнитный монополь.

МОНОХРОМАТИЧЕСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОНТЕ-КАРЛО МЕТОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОРИНА ТОЧКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОТТОВСКИЕ ДИЭЛЕКТРИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МОЩНОСТЬ

МОЩНОСТЬ - физ. величина, измеряемая отношением работы к промежутку времени, в течение к-рого она произведена. Если работа производится равномерно, то M. определяется ф-лой N = A/t, где А - работа, совершённая за время t; для общего случая N = dA/dt, где dA - элементарная работа, производимая за элементарный промежуток времени dt.M. в системе СИ измеряется в Вт.

МОЩНОСТЬ ЗВУКА

МОЩНОСТЬ ЗВУКА - энергия, передаваемая звуковой волной через рассматриваемую поверхность в единицу времени. Различают мгновенное значение M. з. и среднее за период или за длит. время. Наиб. интерес представляет ср. значение M. з., отнесённое к единице площади,- т. н. ср. удельная M. з., или интенсивность звука. Для плоской гармонич. бегущей звуковой волны ср. удельная M. з. где p0 и u0 - амплитуды звукового давления и колебательной скорости, частиц, r - плотность среды, с- скорость звука в ней. Величина w - важная характеристика акустич. излучателей. M. з. в системе СИ измеряется в Вт, в системе СГС - в эрг/с (1 Вт = 1 Дж/с = 107 эрг/с). Удельная M. з. измеряется соответственно в Вт/м 2 и в эрг/с . см 2; на практике при оценке свойств УЗ-излучателей пользуются единицей Вт/см 2.

МУЛЬТИВИБРАТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

МУЛЬТИПЕРИФЕРИЧЕСКИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ

МУЛЬТИПЕРИФЕРИЧЕСКИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ - модели множественных процессов, в к-рых вторичные частицы (или группы частиц) с 4-импуль-сами pi рождаются в узлах мультинериферич. цепочки в результате обмена виртуальными частицами с 4-им-пульсами qi (рис.) [1,2]. Наиб. популярны модели M. в., в к-рых обмен осуществляется пионами и лёгкими резонансами(r, w, f), а также учитывается возможность образования кластеров - файрболов [3.4]. При использовании этих моделей для анализа множеств. процессов в узлах мультипериферич. цепочки допускалось рождение лёгких резонансов и учитывался обмен не только пионной, но r-, r'-, w-, f- и А 2 -траекториями Редже (см. Редже полюсов метод). Диаграмма мультипериферического взаимодейст вия: а, b- первичные частицы; р а, р b - их 4-импульсы. Для описания корреляций вторичных частиц необходимо было ввести ветвление цепочек и сделать их усиленными, т. е. окружить вершины дополнит. померенными обменами (см. Поме-рон). Всё это привело к появлению большого числа параметров в модели [4]. Наиб. полно была разработана модель M. в. с учётом образования файрболов, в к-рой обмен осуществляется пионами [3]. Её осн. параметры определялись из сравнения с данными по полным сечениям pN- и NN-взаимодействий (1973). На основе этой модели на ЭВМ были получены наборы ("наигран банк") "искусств. событий" для pN- и NN-взаимодействий в интервале энергий (в лаб. системе) от 28 до 400 ГэВ, к-рые использовались для сравнения с эксперим. данными, как имевшимися в то время, так и появившимися впоследствии. Расхождение всюду не превышало 10-15%. В результате были описаны осн. характеристики одночас-тичных и двухчастичных инклюзивных процессов в интервале энергий от 5 до 63 ГэВ в системе центра инерции: масштабная инвариантность, поведение инвариантных сечений в области фрагментации, обильное рождение резонансов, корреляции по быстротам и азимутальные корреляции [2-5]. В развитых позднее партонных представлениях о динамике сильного взаимодействия (см. Партоны )широко используются общие черты кинематики M. в. [1,2]. Лит.:1) Никитин Ю. П., Розенталь И. Л., Теория множественных процессов, M., 1976; 2) Гришин В. Г., Инклюзивные процессы в адронных взаимодействиях при высоких энергиях, M., 1982; 3)Фейнберг E. Л., Термодинамические файрболы, "УФН", 1983, т. 139, с. 3; 4) Ле-вин E. M., Pыскин M. Г., Возможность постоянного полного сечения в мультипериферических моделях, "ЯФ", 1973, т. 17, с. 388; 5) Левин E. M., Pыскин M. Г., Корреляции по быстротам в мультипериферическом подходе при учете ветвлений, "ЯФ", 1975, т. 21, с. 396. В. Г. Гришин,

МУЛЬТИПЛЕКСНАЯ ГОЛОГРАФИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МУЛЬТИПЛЕТНОСТЬ

МУЛЬТИПЛЕТНОСТЬ -число 2S+1 возможных ориентации в пространстве полного спина атомной системы (где S -спиновое квантовое число системы). В случае LS -свя-зи (нормальной связи, см. Связь векторная )при L>=S (L - орбитальное квантовое число) M. равна числу возможных ориентации в пространстве полного момента J атомной системы (т. е. кратности вырождения уровня энергии). При L< S число возможных ориентации J равно 2L+ 1, однако и в этом случае M. наз. число 2S +1. M. определяет расщепление уровня энергии на компоненты. Это расщепление обусловлено релятивистскими эффектами в атомной системе (гл. обр. спин-орбитальным взаимодействием), наз. тонким или мульти-плетным и определяется правилом интервалов Ланде. При 2S + 1 = 1, 2, 3, 4, 5, ... уровни энергии соответственно наз. синглетными, дублетными, триплетными, квартетными, квинтетными и т. д. Значение M. указывают слева вверху от полного обозначения уровня энергии: 2S+1LJ. M. атомных систем определяется числом электронов в незаполненных оболочках, т. к. для замкнутых оболочек S=0. Так, для атома H и атомов щелочных элементов (один электрон во внеш. оболочке) возможны только дублетные состояния, т. к. для таких атомов S= = 1/2, для атомов щёлочноземельных элементов (два электрона во внеш. оболочке) - синглетные (S =0, спины электронов антипараллельны) и триплетные (S=1, спины электронов параллельны) состояния. Их обозначают: В случае LK-, jK- и jj -связи обозначения уровней энергии имеют более сложный вид. Так, для двухэлект-ронной конфигурации прп'р соответственно уровни L[K]J имеют вид уровни j[K]J: уровни [j1j2]J: Для химически устойчивых молекул, имеющих, как правило, чётное число электронов, характерны M. 2S +1 = 1 для основного и 2S+1=1 и 2S+1 = 3 для возбуждённых состояний. В. П. Шевелько.

МУЛЬТИПЛЕТЫ

МУЛЬТИПЛЕТЫ - частиц - группы элементарных частиц (дублеты, триплеты, октеты, декуплеты и др. объединения частиц с большим числом составляющих), обладающих одинаковым спином, а в случае, когда они образованы адронами, также и одинаковой внутр. чётностью. Частицы, входящие в M., как правило, имеют близкие по значению величины масс. Существование M. является отражением наличия определ. свойств симметрии у взаимодействий элементарных частиц. Математически симметрия проявляется в инвариантности (обычно приближённой) взаимодействий частиц относительно преобразований, принадлежащих тем или иным группам, напр. группе SU(2)(группе изотопической инвариантности), группе SU(3)(группе т. н. унитарной симметрии), группе SU(2)w (группе слабого изоспина) и др. Мультиплеты объединяют частицы, к-рые по своим трансформац. свойствам принадлежат одному из неприводимых представлений группы (отсюда точно фиксированное число частиц, входящих в M., зависящее от типа группы). Соответственно говорят об изотопич. мультиплетах, унитарных мультипле-тах и т. п. Приближённый характер симметрии обусловливает различие масс частиц, входящих в M. Чем сильнее нарушена симметрия, тем больше отличаются по массам отд. компоненты M. В теории элементарных частиц обсуждаются симметрии (сильно нарушенные при небольших энергиях), отвечающие великому объединению взаимодействий. M., связанные с соответствующими группами [SU(5), SO(10) и др.], содержат в своём составе частицы, обладающие как сильным, так и электрослабым взаимодействиями. Массы частиц в таких M. могут различаться очень сильно. Обсуждается также существование (при очень высоких энергиях) суперсимметрий. Неприводимые представления групп, отвечающих суперсимметриям, описывают частицы разных спинов (целых и полуцелых). В этой связи можно говорить о супермультиплетах. Простейший супер-мультиплет такого типа содержит частицы со спином J (дважды), J - 1/2, J+ 1/2. Эти частицы могут заметно различаться по массам. А. А. Комар.

МУЛЬТИПОЛИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МУТНЫЕ СРЕДЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЫШЬЯК

МЫШЬЯК (лат. Arsenicum), As,- хим. элемент гл. подгруппы V группы периодич. системы элементов, ат. номер 33, ат. масса 74,9216. В природе представлен одним стабильным нуклидом 75As. Электронная конфигурация внеш. оболочки 4s2p3. Энергии последоват. ионизации равны соответственно 9,82; 18,62; 28,35; 50,1 и 62,6 эВ. Металлич. радиус 0,148 нм, радиусы ионов As3-, As3+ и As5+ равны соответственно 0,191, 0,069, 0,047 нм. Значение электроотрицательности 2,20. При обычных условиях устойчив т. н. серый a-As, обладающий ромбоэдрич. кристаллич. структурой с параметрами a= 0,4129 нм и a =54,1°. Плотн. a-As 5,72 кг/дм 3. При быстром охлаждении паров M. образуется мягкий жёлтый M. (g-As) с кубич. кристаллич. структурой, его плотн. 1,97 кг/дм 3. Кроме того, известны чёрный аморфный b-As и др. его аморфные формы. При нагревании выше 270 0C все эти формы переходят в a-As. При давлении 3,6 МПа t пл = 817 0C. Теплота плавления 21,8 кДж/моль, теплота возгонки 33 кДж/моль. Уд. теплоёмкость 0,326 кДж/(кг·К) (18 0C), коэф. термич. линейного расширения 5,6.10-6 К -1 (40 0C). Для a-As уд. электрич. сопротивление 35.10-2 мкОм . м. TB. по Бринеллю 1,47 ГПа, по шкале Мооса - 3-4. M. диамагнитен. Темп-pa Дебая 224 К. Обладает ср. хим. активностью, в соединениях проявляет степени окисления -3, +3 и +5. M.- сильный яд, его мн. соединения также сильно ядовиты. M. вводят в состав нек-рых баббитов и типографских сплавов. M. входит в состав спец. стёкол, напр. "иенского" стекла для термометров. Соединения M. с селеном (As2Se3), теллуром (As2Te3), индием (InAs)- полупроводниковые материалы, используются в фотоэлементах, фоторезисторах и др. Особенно велико значение для полупроводниковой техники арсенида галлия (GaAs), сохраняющего свои электрич. свойства в интервале темп-р от минусовых до 500° С. В качестве радиоакт. индикаторов используют искусственно получаемые радионуклиды 73As (электронный захват, T1/2 = 80,3 сут), 74As (электронный захват, b+- и b- -распады, T1/2 = 17,78 сут) и образующийся при облучении M. тепловыми нейтронами 76As (b-распад, T1/2=26,32 ч). С. <С. Бердоносов.

МЭНЛИ - РОУ СООТНОШЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЮЛЛЕРА МАТРИЦА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЮ-МЕЗОНЫ

МЮ-МЕЗОНЫ - устар. название мюонов. К классу мезонов не относятся, являются лептонами.

МЮОНИЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЮОННОЙ СПИНОВОЙ РЕЛАКСАЦИИ МЕТОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЮОННЫЙ АТОМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЮОННЫЙ КАТАЛИЗ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЮОНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЯГКИЕ ПРОЦЕССЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МЯГКОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ КОЛЕБАНИИ

МЯГКОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ КОЛЕБАНИИ - режим возбуждения колебаний, при к-ром автоколебания возникают самопроизвольно, без нач. толчка, за счёт имеющихся флуктуации в колебат. системе.