Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "Э" (часть 1, "ЭВА"-"ЭЛЕ")

Статьи на букву "Э" (часть 1, "ЭВА"-"ЭЛЕ")

ЭВАПОРОГРАФИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭВМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭВОЛЮЦИЯ БИОЛОГИЧЕСКАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭВОЛЮЦИЯ ЗВЁЗД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭДДИНГТОНОВСКИЙ ПРЕДЕЛ СВЕТИМОСТИ

ЭДДИНГТОНОВСКИЙ ПРЕДЕЛ СВЕТИМОСТИ - тоже, что критическая светимость.

ЭЙКОНАЛ

ЭЙКОНАЛ (от греч. eikon - изображение) в геометрической оптике - ф-ция, определяющая оптич. длину пути луча света между двумя произвольными точками, одна из к-рых А принадлежит пространству предметов (объектов), другая -пространству изображений (см. Изображение оптическое). В зависимости от выбора параметров различают: точечный Э., или эйконал Гамильтона (гамильтонова характеристич. ф-ция от координат х, у, z; точек угл. эйконал Брунса (ф-ция угл. коэф.луча); более сложный эйконал Шварцшильда и ряд др. Применение Э. при расчётах оптич. систем даёт возможность, дифференцируя его по определ. параметрам, найти выражения для нек-рых осн. аберраций оптических систем. Ф-ции, наз. Э., широко используются в электронной и ионной оптике в рамках общей аналогии, существующей между нею и классич. оптикой, а также при описании процессов рассеяния частиц и волн в квантовой механике и квантовой теории поля (эйкональное приближение), где тоже возникают аналогии с оптикой. Лит.: Борн M., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., M., 1973.

ЭЙЛЕРА - Д'АЛАМБЕРА ПАРАДОКС

ЭЙЛЕРА - Д'АЛАМБЕРА ПАРАДОКС - см. Д'Аламбе-ра -Эйлера парадокс.

ЭЙЛЕРА ИНТЕГРАЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЙЛЕРА -ЛАГРАНЖА УРАВНЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЙЛЕРА УГЛЫ

ЭЙЛЕРА УГЛЫ - три угла определяющие положение твёрдого тела, имеющего неподвижную точку О (напр., гироскопа), по отношению к неподвижным прямоуг. осям . Если с телом жёстко связать прямоуг. оси (рис.) и обозначить линию пересечения плоскостей и Оху через OK (линия узлов), то Э. у. будут: угол собственного вращения (угол поворота вокруг оси Oz), угол прецессии (угол поворота вокруг оси Oz1) и угол нутации (угол поворота вокруг линии узлов OK); положит, направления отсчёта углов показаны на рисунке дуговыми стрелками. Положение тела будет определяться однозначно, если считать углы изменяющимися от 0 до а угол q - от 0 до Э. у. широко пользуются в динамике твёрдого тела, в частности в теории гироскопа и в небесной механике.

ЭЙЛЕРА УРАВНЕНИЕ

ЭЙЛЕРА УРАВНЕНИЕ - в гидромеханике-дифференц. ур-ние движения идеальной жидкости в переменных Эйлера. Если давление р, плотность р, проекции скоростей частиц жидкости и, v, w к проекции действующей объёмной силы X, Y,Z рассматривать как ф-ции координат х, у,z точек пространства и времени t (переменные Эйлера), то Э. у. в проекциях на оси прямоуг. декартовой системы координат принимает вид системы ур-ний: Решение общей задачи гидромеханики в переменных Эйлера сводится к тому, чтобы, зная X, Y,Z, а также начальные и граничные условия, определить р как ф-ции х, у, z и t. Для этого к Э. у. присоединяют ур-ние неразрывности в переменных Эйлера: В случае баротропной жидкости, у к-рой плотность зависит только от давления, 5-м ур-нием будет ур-ние состояния (или когда жидкость несжимаема). Э . у. пользуются при решении разнообразных задач гидромеханики. Лит.: Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 6 изд., М„ 1987. С. M. Торг.

ЭЙЛЕРА УРАВНЕНИЯ

ЭЙЛЕРА УРАВНЕНИЯ - в механике твердого тела. Динамические Э. у. представляют собой дифференц. ур-ния движения твёрдого тела вокруг неподвижной точки и имеют вид где -моменты инерции тела относительно гл. осей инерции, проведённых из неподвижной точки; wx, wy, W2 -проекции мгновенной угл. скорости тела на эти оси; - гл. моменты сил, действующих на тело, относительно тех же осей; -производные по времени от Кинематические Э. у. дают выражения через Эйлера углыи имеют вид Система ур-ний (1) и (2) позволяет, зная закон движения тела, определить момент действующих на него сил и наоборот, зная действующие на тело силы, определить закон его движения. Лит.: Бухгольц Н. H., Основной курс теоретической механики, 6 изд., ч. 2, M., 1972. С. M. Тарг.

ЭЙЛЕРА ЧИСЛО

ЭЙЛЕРА ЧИСЛО - один из подобия критериев движения жидкостей или газов. Характеризует соотношение между силами давления, действующими на элементарный объём жидкости или газа, и инерц. силами. Э. ч. , где p2. p1 -давления в двух характерных точках потока (или движущегося в нём тела), -скоростной напор, r - плотность жидкости или газа,- скорость течения (или скорость тела). Если при течении жидкости имеет место кавитация, то аналогичный критерий наз. числом кавитации где p0- характерное давление, р н -давление насыщ. паров жидкости. В сжимаемых газовых потоках Э. ч. в форме связано с др. критериями подобия - Маха числом M и отношением уд. теплоёмкостей среды g - ф-лой , где -уд. теплоёмкость при пост, давлении, с v - уд. теплоёмкость при пост, объёме).

ЭЙНШТЕЙН

ЭЙНШТЕЙН (Э, E) - единица энергии (или кол-ва фотонов), применяемая иногда в фотохимии. Названа в честь А. Эйнштейна (A. Einstein). 1 Э - суммарная энергия квантов монохроматич. излучения, число к-рых равно Авогадро постоянной. Размер единицы зависит от длины волны (частоты) излучения.

ЭЙНШТЕЙНА - ПОДОЛЬСКОГО - РОЗЕНА ПАРАДОКС

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЙНШТЕЙНА -ДЕ ХААЗА ЭФФЕКТ

ЭЙНШТЕЙНА -ДЕ ХААЗА ЭФФЕКТ (Эйнштейна -де Хааза - Ричардсона эффект) - одно из магнитомеханических явлений, в к-рых проявляется связь между собственным механич. и магн. моментами микрочастиц (в частности, атомов). На существование такой связи, лежащей в основе эффекта, указал О. Ричардсон (О. Richardson, 1908). Эффект обнаружен и теоретически объяснён А. Эйнштейном и В. де Хаазом (W. de Haas) в 1915 и состоит в том, что тело при намагничивании вдоль нек-рой оси приобретает относительно неё механич. момент, пропорциональный намагниченности.

ЭЙНШТЕЙНА ЗАКОН ТЯГОТЕНИЯ

ЭЙНШТЕЙНА ЗАКОН ТЯГОТЕНИЯ - см. Тяготение.

ЭЙНШТЕЙНА КОЭФФИЦИЕНТЫ

ЭЙНШТЕЙНА КОЭФФИЦИЕНТЫ - коэф., характеризующие вероятности излучательных квантовых переходов. Введены А. Эйнштейном в 1916 при рассмотрении теории испускания и поглощения излучения атомами и молекулами на основе представления о фотонах; при этом им впервые была высказана идея существования вынужденного испускания. Вероятности спонтанного испускания, поглощения и вынужденного испускания характеризуются соответственно коэф. (индексы указывают нанаправление перехода между верх.и ниж.уровнями энергии). Эйнштейн одновременно дал вывод Планка закона излучения путём рассмотрения термодинамич. равновесия вещества и излучения и получил соотношения между Э. к. (см. Тепловое излучение). Лит.: Эйнштейн А., Испускание и поглощение излучения по квантовой теории, в его кн.: Собр. науч. трудов, т. 3, M., 1966, с. 386; его же, К квантовой теории излучения, там же, с. 393. M. А. Ельяшевич.

ЭЙНШТЕЙНА МОДЕЛЬ

ЭЙНШТЕЙНА МОДЕЛЬ - твёрдого тела -исторически первая модель, объясняющая отклонение теплоёмкости твёрдых тел от Дюлонга и Пти закона при низких темп-pax. Согласно Э. м., тепловые свойства кристаллич. решётки, состоящей из N атомов, можно трактовать как свойства системы из З N независимых одномерных гармо-нич. осцилляторов, имеющих одну и ту же собств. частоту w. Энергия осциллятора может принимать значения Cp. значение энергии осциллятора равно откуда теплоёмкость Здесь T -абс. темп-pa, -эфф. величина, наз. температурой Эйнштейна. Для большинства твёрдых тел Q Э лежит в интервале 100-300 К. При высоких темп-paxф-ла (2) переходит в закон Дюлонга и Пти. Э. м. предсказывает уменьшение теплоёмкости при понижении темп-ры, что качественно согласуется с экспериментом. Однако предсказываемая Э. м. экспоненц. зависимость теплоёмкости от темп-ры в области низких темп-р для большинства твёрдых тел экспериментом не подтверждается, что связано с чрезмерно упрощённым предположением о равенстве частот всех осцилляторов. Это предположение устраняется в Дебая теории твёрдого тела. В то же время Э. м. по порядку величины правильно описывает вклад, вносимый в теплоёмкость оптич. фононами, у к-рых имеется щель в спектре, а частота слабо зависит от волнового вектора, что особенно существенно для кристаллич. решёток с полиатомным базисом (более 1 атома в элементарной ячейке). Лит.: Киттель Ч., Введение в физику твердого тела, пер. с англ., M., 197S. Э. M. Эпштейн.

ЭЙНШТЕЙНА СООТНОШЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЙНШТЕЙНА ТЕМПЕРАТУРА

ЭЙНШТЕЙНА ТЕМПЕРАТУРА -характеристич. темп-ра в Эйнштейна модели твёрдого тела.

ЭЙНШТЕЙНА -ФОККЕРА -ПЛАНКА УРАВНЕНИЕ

ЭЙНШТЕЙНА -ФОККЕРА -ПЛАНКА УРАВНЕНИЕ - то же, что Фоккера- Планка уравнение.

ЭЙНШТЕЙНИЙ

ЭЙНШТЕЙНИЙ (лат. Einsteinium), Es,- радиоакт. хим. элемент III группы периодич. системы элементов, ат. номер 99, относится к тяжёлым актиноидам (т. н. трансплутониевым элементам). Известны изотопы Э. с массовыми числами 245-256, все они радиоактивны. Наиб, устойчив 254Es (a-распад и спонтанное деление, Для исследований наиб, доступен -распад и спон танное деление, Открыт в 1952 А. Гиорсо (A. Ghiorso), C. Томпсоном (S. G. Thompson) и Г. Хиггинсом (G. H. Higgins), назван в честь А. Эйнштейна. Конфигурация внеш. электронных оболочек (предположительно). Энергии после-доват. ионизации: 6,8; 12,6 и 22,1 эВ. Металлич. Э. получают восстановлением фторида EsF3 парами Li. По оценке, t пл. металлич. Es 860 0C, кристаллич. структура кубическая гранецентрированная. В хим. соединениях проявляет степени окисления +3 (как и др. актиноиды) и +2 (редко). Мишени, содержащие Э., используют для искусств, синтеза более тяжёлых хим. элементов. С. С. Бердоносов.

ЭЙРИ ФУНКЦИЯ

ЭЙРИ ФУНКЦИЯ - частное решение ур-ния возникающего во многих задачах оптики, радиофизики, квантовой механики и т. п. Общее решение (1) может быть выражено через модифицированные ф-ции Бесселя (см. Цилиндрические функции) Однако обычно вводят частные решения у-ния (1) в виде наз. соответственно Э. ф. первого и второго рода. T. о., общее решение (1) может быть представлено в эквивалентной форме Соответственно, общее решение уравнения имеет вид где Асимптотика для больших значении аргумента: Лит. см. при ст. Цилиндрические функции. А. Ф. Никифоров.

ЭЙХЕНВАЛЬДА ОПЫТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭКВИВАЛЕНТНАЯ ДОЗА

ЭКВИВАЛЕНТНАЯ ДОЗА -см. в ст. Доза.

ЭКВИВАЛЕНТНОСТИ ПРИНЦИП

ЭКВИВАЛЕНТНОСТИ ПРИНЦИП -аналогия между свободным движением тел, наблюдаемым в неинерциаль-ной системе отсчёта, и движением тел в поле тяготения. Ускорение тела в обоих случаях не зависит от его массы и др. свойств, так что все тела при одинаковых нач. условиях движутся одинаковым образом. В этом смысле всякое гравитац. поле в малой области пространства эквивалентно нек-рой неинерциальной системе отсчёта. Э. п. сыграл фундам. эвристич. роль при создании общей относительности теории (см. также Тяготение). Л. П. Питаевский.

ЭКЗОСФЕРА

ЭКЗОСФЕРА (сфера рассеяния) - внешний, наиб, разряжённый слой верх, атмосферы Земли (см. Атмосфера верхняя), в к-ром длины свободного пробега частиц так велики, что они могут диссипировать (рассеиваться) в межпланетное пространство, если их тепловая скорость превышает параболическую (вторую космическую) - Вблизи основания Э. Быстрее всего диссипируют атомы H и Не; скорость диссипации увеличивается с ростом темп-ры. Рассеяние частиц компенсируется их поступлением в Э. снизу из термосферы. В зависимости от абс. величин и направлений скоростей, приобретённых диссипирующими частицами при их последнем соударении с др. частицами, они могут двигаться по параболич., гиперболич. или эллиптич. траекториям. При движении по эллиптич. орбитам частицы возвращаются в Э., а при др. типах траекторий - уходят в космос. Ниж. граница Э. в период пониженной солнечной активности находится на высоте ~ 450-500 км, а в период повышенной - до 750 км. Верх, граница Э. (т. н. геокорона) отстоит от Земли на неск. тысяч км (иногда геокороной наз. всю Э.). Средняя плотность вблизи основания Э. ~10-15 - 10-16 г/см 3, причём над освещённой Солнцем (дневной) стороной Земли она в неск. раз выше, чем над неосвещённой (ночной). Под действием космич. лучей, УФ- и рентг. излучения Солнца атм. газы в Э. ионизуются. У начала Э. отношение концентраций заряженных и нейтральных частиц близко к 1, а в верх, половине Э. газ почти полностью ионизован. Ионизованные частицы могут длительное время удерживаться магн. полем Земли, тогда как время нахождения внутри Э. нейтральных атомов H и Не ограничено фотоионизацией. Нижняя и средняя части Э. в осн. состоят из атомов О, H и Не; с увеличением высоты быстро растёт относит, концентрация лёгких газов. При низком уровне солнечной активности Э. выше 1500- 2000 км почти полностью состоит из ионов H, а при высоком - из ионов Не и H. В зависимости от уровня солнечной активности газокинетич. темп-pa Э. ~1500- 3000 К (чем выше активность, тем выше темп-pa); темп-ра слабо растёт с высотой. Лит.: Атмосфера. Справочные данные, модели, [под ред. Ю. С. Седунова и др.], Л., 1991. С. M. Шметер.

ЭКЗОЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ

ЭКЗОЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ - испускание электронов холодной металлич. поверхностью при механич. воздействии на неё и растрескивании. Открыта нем. физиком И. Крамером (I. Kramer) в 40-х гг. 20 в. Одно из объяснений Э. э. состоит в том, что энергия, необходимая для вылета экзоэлектрона из металла, освобождается при переходе атома из слабо связанного состояния в более сильно связанное состояние на поверхности. Э. э. используется как показатель радиац. повреждений или ра-диац. облучения, а также при исследовании развития трещин в твёрдых телах, особенно по мере появления усталости, а также для изучения адсорбции и хим. реакций на поверхностях твёрдых тел. Лит.: Рабинович Э., Эооэлектроны, пер. с англ., "УФН", 1979, т. 127, в. 1, с. 163.

ЭКРАНИРОВАНИЕ ПОЛЯ ЗАРЯДА

ЭКРАНИРОВАНИЕ ПОЛЯ ЗАРЯДА - см. Дебаевский радиус экранирования.

ЭКСА...

ЭКСА... (от греч. hex - шесть, здесь - шестая степень тысячи)- приставка для образования наименований единиц, кратных 1018 исходных единиц. Обозначается Э, E; напр., 1 Эм= 1018 м~100 световых лет.

ЭКСЕРГИЯ

ЭКСЕРГИЯ - термодинамич. ф-ция, определяющая работоспособность массы в поточной системе; макс, кол-во работы, к-рое может быть получено от поточной системы в обратимом переходе её из исходного состояния в состояние равновесия с окружающей средой, имеющей пост, темп-ру T0, энтальпию H0 и энтропию S0 (при отсутствии др. источников теплоты, кроме окружающей среды). Э. является ф-цией состояния и определяется приращением энтальпии H и энтропии S; она равна где H-H0 и S-S0 соответственно приращение энтальпии и энтропии. Для описания превращения подводимой к системе теплоты в работу иногда используют понятие Э. теплоты, Э Q Если в соответствующем термодинамич. цикле отвод теплоты происходит при темп-ре окружающей среды тоопределяется как площадь цикла в Т- S- диаграмме: Э. теплоты зависит от характера процесса подвода теплоты и, следовательно, не является ф-цией состояния. Лит.: Исаев С. И., Курс химической термодинамики, M., 1975. Д. H. Зубарев.

ЭКСИМЕРНЫЙ ЛАЗЕР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭКСИТОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭКСИТОННАЯ ЖИДКОСТЬ

- см в ст. Электронно-дырочная жидкость.

ЭКСИТОННЫЙ ДИЭЛЕКТРИК

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭКСКЛЮЗИЯ

ЭКСКЛЮЗИЯ (от лат. exclusio-исключение) - обеднение объёма полупроводника (или его части) свободными носителями заряда под влиянием их дрейфа во внеш. электрич. поле. Э. происходит в области, прилегающей к потенц. барьеру (напр., контакт металл - полупроводник, p - n -переход или поверхность, см. Запорный слой), к-рый ограничивает поток носителей, втекающих через него. Если носители вытекают из области, прилегающей к барьеру, с высокой скоростью благодаря дрейфу во внеш. поле, то область обедняется носителями, причём тем сильнее, чем выше скорость дрейфа. С ростом внеш. поля протяжённость области Э. увеличивается. При протекании тока в полупроводнике с биполярной проводимостью область Э. может одновременно обедняться носителями заряда обоих знаков вследствие максвелловской релаксации нескомпенсированного заряда свободных носителей. Размер этой области близок к длине амбиполярного дрейфа. Б. И. Фукс. ЭКСПОЗИЦИОННАЯ ДОЗА - см. в ст. Доза.

ЭКСПОЗИЦИЯ

ЭКСПОЗИЦИЯ (количество освещения, световая экспозиция)- поверхностная плотность световой энергии: отношение световой энергии падающей на элемент поверхности к площади этого элемента. Эквивалентное определение- произведение освещённости E на длительность освещения:Э. выражают в лк · с. Понятие Э. удобно применять, если результат воздействия излучения накапливается во времени (напр., в фотографии). В системе энергетических фотометрических величин аналогичная величина наз. энергетической экспозицией. Д. H. Лазарев.

ЭКСТИНКЦИЯ

ЭКСТИНКЦИЯ (от лат. exstinctio - гашение) - ослабление пучка света при его распространении в веществе за счёт поглощения света и рассеяния света. В общем случае ослабление пучка с начальной интенсивностью I0 может быть рассчитано по Бугера- Ламберта- Бера закону: где l -толщина поглощающего вещества, - показатель Э. ( ослабления показатель), равный сумме поглощения показателя a и рассеяния света показателя р. Показатель Э. имеет размерность обратной длины (м -1, см -1). Безразмерный коэф. Э. равен сумме поглощения коэффициента и рассеяния света коэффициента среды. Показатели и коэф. Э. различны для разных длин волн света. Л. H. Каперский.

ЭКСТРАКЦИЯ НОСИТЕЛЕЙ ЗАРЯДА

ЭКСТРАКЦИЯ НОСИТЕЛЕЙ ЗАРЯДА (от лат. extractio - извлечение) - обеднение полупроводника (диэлектрика) носителями заряда благодаря их вытягиванию в контакт с металлом или др. полупроводником. Э. н. з.- явление, противоположное инжекиии носителей заряда. Э. н. з. происходит, когда внеш. электрич. поле совпадает по направлению с полем приконтактного потенциального барьера, что приводит к увеличению его высоты и преобладанию в области барьера дрейфовых потоков над диффузионными (см. Контактные явления в полупроводниках). Основные закономерности Э. н. з. определяются полем заряда, образующегося в объёме полупроводника. Поскольку знак этого заряда противоположен знаку носителей, вытягиваемых в контакт, создаваемое им поле препятствует Э. н. з. Различия в механизме образования объёмного заряда приводят к необходимости подразделять Э. н. з. (так же, как инжекцию) на монополярную и биполярную (двойную), стационарную и нестационарную. Б. И. Фукс.

ЭКСТРЕМАЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕ ВЕЩЕСТВА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛАСТОСОПРОТИВЛЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРЕТЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ИНДУКЦИЯ

ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ИНДУКЦИЯ - физическое векторное поле D(t, r)- компонента макроскопич. электромагнитного поля в сплошной среде. См. Электрическое поле.

ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПОСТОЯННАЯ

ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПОСТОЯННАЯ (e0) -физ постоянная, входящая в ур-ния законов электрич. поля (напр., в Кулона закон )при записи этих ур-ний в рационализованной форме, в соответствии с к-рой образованы электрич. и магн. единицы Международной системы единиц; по старой терминологии Э. п. называется диэлектрич. проницаемостью вакуума. где m0 - магнитная постоянная. В отличие от диэлектрич. проницаемости e, зависящей от типа вещества, темп-ры, давления и др. параметров, Э. п. e0 зависит только от выбора системы единиц. Напр., в гауссовой СГС системе единиц

ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ФОКУСИРОВКА

ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ФОКУСИРОВКА - в ускорителях- см. Фокусировка частиц в ускорителе.

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ РАЗРЯДЫ В

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ - электромагнитные колебания в квазистационарных цепях, размеры к-рых малы по сравнению с длиной эл.-магн. волны. Это позволяет не учитывать волнового характера процессов и описывать их как колебания электрич. зарядов (в ёмкостных элементах цепи) и токов I (в индуктивных и диссипативных элементах) в соответствии с ур-нием непрерывности: В случае одиночного колебательного контура Э. к. описываются ур-нием где L-индуктивность, С-ёмкость, R -сопротивление, - переменная внешняя эдс. M. А. Миллер.

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ПРОБОЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

Статья большая, находится на отдельной странице.