Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "А" (часть 2, "АКС"-"АЭР")

Статьи на букву "А" (часть 2, "АКС"-"АЭР")

АКСИАЛЬНОГО ТОКА ЧАСТИЧНОЕ СОХРАНЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКСИАЛЬНЫЙ ВЕКТОР

АКСИАЛЬНЫЙ ВЕКТОР (от лат. axis - ось) (псевдовектор) - величина, преобразующаяся как обычный (полярный) вектор при вращениях в евклидовом или псевдоевклидовом пространстве и (в отличие от обычного вектора) не меняющая знака при отражении координатных осей. Простейший пример А. в. в трёхмерном пространстве - векторное произведение обычных векторов (напр., вектор момента импульса , напряжённость магн. поля , где вектор-потенциал А - обычный вектор). Четырёхмерным А. в. является, напр., аксиальный ток. В. П. Павлов.

АКСИАЛЬНЫЙ ТОК

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКСИОМАТИЧЕСКАЯ КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ ПОЛЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКСИОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКСОИД

АКСОИД (от лат. axis - ось) - геом. место мгновенных осей вращения при движении твёрдого тела вокруг неподвижной точки (см. Вращательное движение )или мгновенных винтовых осей в общем случае движения твёрдого тела (см. Винтовое движение).

АКТИВАЦИОННЫЙ АНАЛИЗ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКТИВНАЯ АНТЕННА

АКТИВНАЯ АНТЕННА - антенна, содержащая в своей структуре активные устройства, в частности усилители мощности (передающая А. а.) или малошумящие усилители (приёмная А. а.). Чаще всего А. а. является антенная решетка. Использование активных устройств в передающей А. а. позволяет компенсировать потери в трактах и обеспечивать оптим. распределение амплитуд и фаз токов по излучающей апертуре. Напр., если усилители мощности, подключённые непосредственно к излучателям А. а., работают в режиме насыщения, то независимо от используемой системы возбуждения можно поддерживать постоянным распределение амплитуд токов в излучателях, что обеспечивает макс. коэф. направленного действия и повышает стабильность работы антенны. Приёмная А. а. со встроенными малошумящими усилителями имеет существенно большее отношение сигнал/шум на входе приёмника по сравнению с аналогичной пассивной антенной. Регулируя усиление активных устройств, можно эффективно осуществлять управление диаграммой направленности, независимо регулируя амплитуды и фазы токов в элементах решётки (напр., в адаптивных антеннах). Амплитудно-фазовое управление диаграммой направленности можно реализовать в приёмных А. а. с преобразованием радиосигналов (напр., аналого-цифровым) соответствующим выбором амплитуд и фаз весовых коэф. при обработке. Недостатки А. а.: активные элементы выделяют тепло, разброс их характеристик приводит к дополнит. искажениям поля. Лит Антенны и устройства СВЧ, М., 1981; Гостюхин В. Л., Гринева К. И., Трусов В Н., Вопросы проектирования активных ФАР с использованием ЭВМ, М., 1983 А. А. Леманский.

АКТИВНАЯ ЛАЗЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКТИВНАЯ СРЕДА

АКТИВНАЯ СРЕДА - вещество, в к-ром создана инверсия населённостей энергетич. уровней квантовой системы. А. с. усиливает проходящее через неё резонансное эл.-магн. излучение при условии, если коэф. квантового усиления превышает коэф. потерь энергии в А. с. (см. Квантовая электроника). Применение положит. обратной связи позволяет использовать А. с. для создания генератора когерентного эл.-магн. излучения. При этом необходимо избират. возбуждение (или создание каналов ускоренной релаксации) атомов или молекул, обеспечивающее избыточное заселение одного или неск. верхних уровней энергии по сравнению с нижележащим уровнем. Одним из наиб. эфф. методов возбуждения является т. н. метод оптич. накачки. Он особенно эффективен для возбуждения сред, обладающих широкими полосами поглощения (твёрдых тел, жидкостей, см. Твердотельный лазер, Жидкостные лазеры,). В полупроводниках А. с. можно создавать разл. способами: инжекцией носителей заряда через моно- и гетеропереходы (см. Инжекционный лазер, Гетеролазер), бомбардировкой пучком быстрых электронов; оптич. возбуждением; электрич. пробоем в электрич. поле (см. Полупроводниковый лазер). А. с. в газах создаётся в большинстве случаев в электрич. разряде. Возбуждение частиц возникает при электронном ударе. Обычно для увеличения эффективности накачки к рабочему газу добавляются вспомогательные, передающие возбуждение на верхний лазерный уровень рабочего газа и опустошающие его нижний лазерный уровень. Этот метод позволяет использовать в качестве А. с. разл. атомные и молекулярные смеси и разл. типы электрич. разрядов (См. Газоразрядные лазеры). Оптич. накачка (излучением с широким спектром) в газах является малоэффективной, т. к. ширина спектральной линии газа невелика. А. с. можно также создать в газовой смеси, к-рая нагревается до высоких темп-р, формируется в сверхзвуковой поток и затем, выходя из сопла, резко охлаждается (см. Газодинамический лазер). Хим. связи молекул являются энергоёмкими накопителями энергии. Поэтому для создания А. с. используют энергию, освобождающуюся в хим. реакциях. Примерами таких реакций могут служить реакции фотодиссоциации, диссоциации, взрывные хим. реакции (см. Химический лазер). Лит.: Справочник по лазерам, пер. с англ. под ред. А. М. Прохорова, т. 1-2, М.. 1978; Звелто О., Физика лазеров, пер. с англ., 2 изд., М., 1984; Карлов Н. В., Лекции по квантовой электронике, М., 1983. М. Н. Андреева.

АКТИВНОСТЬ ОПТИЧЕСКАЯ

АКТИВНОСТЬ ОПТИЧЕСКАЯ, см. Оптическая активность.

АКТИВНОСТЬ РАДИОАКТИВНОГО ИСТОЧНИКА

АКТИВНОСТЬ РАДИОАКТИВНОГО ИСТОЧНИКА - число радиоакт. распадов в единицу времени. Единице А. р. и. в системе СИ - беккерелю (Бк) - соответствует 1 распад в 1 с. Внесистемная единица кюри (Ки) равна 3,7*1010 Бк. А. р. и., приходящаяся на единицу массы источника, наз. уд. активностью. О методах измерения А. р. и. см. в ст. Радиометрия.

АКТИВНОСТЬ СОЛНЕЧНАЯ

АКТИВНОСТЬ СОЛНЕЧНАЯ - см. Солнечная активность.

АКТИНИДНЫЕ МАГНЕТИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКТИНИДЫ

АКТИНИДЫ - то же, что актиноиды.

АКТИНИЙ

АКТИНИЙ (от греч. aktis, род. падеж aktinos - луч, сверкание, сияние; пат. Actinium), Ac,- радиоакт. хим. элемент III группы периодич. системы элементов, ат. номер 89, первый из элементов семейства актиноидов. Наиб. долгоживуший изотоп - -радиоактивный 227 Ас (=21,773 года). Изотопы А. 227 Ас и 228 Ас (наз. также мезоторий II, Ms Th II) входят в состав природных радиоакт. рядов. Содержание А. в земной коре очень мало (6*10-10%), выделять его из природных руд сложно, поэтому миллиграммовые кол-ва 227 Ас получают искусственно, облучая радий нейтронами: Конфигурация внеш. электронных оболочек 6d7s2; энергии последоват. ионизации соотв. равны 6,9; 12,06; 20 эВ. Металлич. радиус 0,203 нм, радиус иона 0,111 нм. Значение электроотрицательности 1,00. Свободный Ас - серебристо-белый металл с гранецентрир. кубич. решёткой, t ПЛ ок. 1050 °С, t кип ок. 3300 °С. Из-за высокой радиоактивности светится в темноте. В соединениях проявляет степень окисления +3. В хим. отношении является высшим аналогом лантана. Смесь 227 Ас с бериллием используется для изготовления нейтронных источников. С. С. Бердокосов.

АКТИНОИДЫ

АКТИНОИДЫ (от актиний и греч. eidos - вид) (актиниды) - семейство радиоакт. хим. элементов с ат. номерами 90-103, расположенных в 7 периоде периодич. системы элементов за актинием и относящихся, как и актиний, к III группе. Первые три А.- Th, Ра и U - встречаются в природе в заметных кол-вах; они принадлежат к природным радиоакт. рядам. Остальные А. синтезированы в 1940-63 искусственно (впоследствии Np и Рu в ничтожных кол-вах были обнаружены в нек-рых радиоакт. рудах). В атомах А., как правило, имеется 1 электрон 6d и 2 электрона 7s, а при увеличении атомного номера на 1 новый электрон обычно попадает на оболочку 5f. Сходное строение двух внеш. электронных оболочек обусловливает близость хим. свойств разл. А., а также схожесть хим. поведения А. и лантаноидов. Вследствие постоянства числа электронов на двух внеш. оболочках и возрастания ат. номера положит. заряда ядра имеет место т. н. актиноидное сжатие: у нейтральных атомов и ионов А. с одинаковым зарядом при увеличении ат. номера радиус не увеличивается, как это бывает обычно, а несколько уменьшается. Гипотезу о существовании семейства А., аналогичного семейству лантаноидов, выдвинул впервые в 1942 Г. Т. Сиборг (G. Т. Seaborg) на основе анализа хим. свойств элементов с ат. номерами 95-97 и более тяжёлых (под руководством и при участии Сиборга открыто 9 А.). Необходимость объединения в одно семейство элементов с ат. номерами 90-103 подтвердилась после изучения хим. свойств 104-го элемента - курчатовия: они оказались аналогичными свойствам гафния, принадлежащего к IV группе периодич. системы. Наиб. устойчивая степень окисления +3 для Am и следующих за ним А. Для А. с ат. номерами меньшими, чем у Am, характерно образование соединений с более высокими степенями окисления, т. к. у этих элементов энергии электронов 6d близки к энергии электронов 5f и в образовании хим. связей участвуют 7s-, 6d- и 5f-электроны, общее число к-рых доходит до 8 (у Рu). Поэтому у Th, Pa, U, Np и Рu наиб. характерные степени окисления равны соотв. +4, +5, +6, +5 и +4. А. обладают близкими хим. свойствами, и для их разделения и очистки применяют тонкие хим. методы (хроматографию, экстракцию и др.). Практич. применение находят гл. обр. Th, U и Pu. Нуклиды 233U, 235U и 239Pu служат ядерным горючим в атомных реакторах и ВВ в атомных бомбах и снарядах. Нек-рые нуклиды А., испускающие -частицы (238Pu, 242Cm и др.), используются при создании источников тока длительного действия (до 10 лет и более). Лит.: Сиборг Г., Кац Дж., Химия актинидных элементов, пер. с англ., М., 1960; Несмеянов А. Н., Радиохимия, 2 изд., М., 1978. С. С. Бердоносов.

АКУСТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТИКА ДВИЖУЩИХСЯ СРЕД

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТИЧЕСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ

АКУСТИЧЕСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ - раздел экс-перим. акустики, в к-ром изучаются частотные зависимости параметров распространения звука (коэфф. затухания и скорости распространения) с целью определения структуры или свойств вещества. Распространены методы А. с., основанные на исследовании затухания, и в частности поглощения звука. Для большинства жидкостей и газов характерна квадратичная зависимость коэфф. поглощения от частоты. Отклонение от этого закона, как правило, связано с релаксационными процессами (см. Релаксация акустическая), наличие к-рых в исследуемом веществе приводит к появлению дисперсии звука. В релаксирующих средах поглощение звука может меняться на неск. порядков, при этом изменение скорости распространения в большинстве случаев не превышает неск. процентов. В гетерогенных средах, а также в поликристаллич. твёрдых телах с размерами структурных неоднородностей порядка длины волны определяющим механизмом затухания звуковых и УЗ-колебаний при их распространении является рассеяние. Частотная зависимость затухания в этом случае имеет сложный характер и коэфф. затуханий может быть пропорц. различной степени частоты (в зависимости от соотношений размеров неоднородностей и длины волны), вплоть до четвёртой. Методами А. с. пользуются в молекулярной акустике при исследовании газов и жидкостей. Анализ частотных зависимостей параметров распространения УЗ в твёрдых телах позволяет определить экстремальные диаметры ферми-поверхностей и эфф. массы электронов, выявить несовершенство кристаллич. решёток, дислокации, домены, кристаллиты и т. п. Дополнит. информация о структуре исследуемого вещества может быть получена при изменении внеш. условий: темп-ры, давления, напряжённости электрич. и магн. полей, освещённости, интенсивности проникающих излучений и т. п. В таких исследованиях, как правило, определяют не абс. значения параметров распространения, а их относит. изменения, при этом эти измерения на один-два порядка точнее абс. измерений. Такой подход позволяет, напр., проводить исследования слабых растворов биополимеров, где требуется разрешающая способность 10-6-10-7 при измерениях приращений скорости звука, в то время как при измерении абс. значения скорости может быть достигнута точность 10-4-10-5. Аналогично при измерении относит. приращений коэфф. затухания может быть достигнута точность (2-5)*10-3, при этом значения абс. величины измеряются с точностью (2-5)*10-2. Лит.: Физическая акустика, под ред. У. Мэзона, пер. с англ., т. 2, ч. А, М., 1968, гл. 5, 6, ч. Б, М., 1969, гл. 1-3; т. 4, ч. А, М., 1969, гл. 4, ч. Б, М., 1970, гл. 4. Б. Е. Михалёв, А. С. Химунин.

АКУСТИЧЕСКИЕ ТЕЧЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТИЧЕСКИЙ ВЕТЕР

АКУСТИЧЕСКИЙ ВЕТЕР - см. Акустические течения.

АКУСТИЧЕСКИЙ ИМПЕДАНС

АКУСТИЧЕСКИЙ ИМПЕДАНС - см. Импеданс акустический.

АКУСТИЧЕСКИЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТИЧЕСКИЙ ПРОБОЙ

АКУСТИЧЕСКИЙ ПРОБОЙ - искажение траекторий электронов в металле в магн. поле, сопровождающееся изменением их топологии, под действием интенсивной УЗ-волны. При внутризонном А. п. под действием периодич. деформации в звуковой волне энергетич. зона металла расщепляется на ряд подзон, с каждой из к-рых связаны свои траектории электронов во внеш. магн. поле. Межзонный А. п. возникает, когда квазиимпульс звуковой волны близок к миним. расстоянию между электронными траекториями в импульсном пространстве в отсутствие звука. Межзонный А. п. всегда проявляется в комбинации с магнитным пробоем: в присутствии звука переходы, связанные с магн. пробоем, происходят при существенно меньших магн. полях и могут приводить к изменению топологии электронных траекторий. А. п. приводит к появлению новых периодов осцилляции Шубникова -де Хааза (см. Шубникова - де Хааза эффект), а также к изменению плавной части тензора электропроводности в сильных магн. полях. Лит.: Брандт Н. Б. и др., Изменение топология поверхности Ферми в кристаллах с дополнительным длинным периодом и некоторые связанные с этим эффекты, "Письма в ЖЭТФ", 1972, т. 15, в. 4, с. 204; Гальперин Ю. М., Гуревич В. Л., Акустический пробой в металлах, "ЖЭТФ", 1977, т. 73, в. 5, с. 1873. Ю. М. Гальперин.

АКУСТИЧЕСКИЙ ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ

АКУСТИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ - см. Импеданс акустический.

АКУСТОКОНЦЕНТРАЦИОННЫЙ ЭФФЕКТ

АКУСТОКОНЦЕНТРАЦИОННЫЙ ЭФФЕКТ - изменение концентрации носителей заряда вблизи поверхностей полупроводникового образца под действием распространяющегося в нём стационарного акустич. потока. Является прямым следствием увлечения носителей звуковой волной (см. Акустоэлектрический эффект).

АКУСТОМАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТООПТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТООПТИЧЕСКАЯ ДИФРАКЦИЯ

АКУСТООПТИЧЕСКАЯ ДИФРАКЦИЯ - то же, что дифракция света на ультразвуке.

АКУСТООПТИЧЕСКАЯ РЕФРАКЦИЯ

АКУСТООПТИЧЕСКАЯ РЕФРАКЦИЯ - искривление хода световых лучей в неоднородно деформированной звуковой волной среде. Возникает А. р. в случае, когда поперечный размер светового пучка d значительно меньше длины звуковой волны . Тонкий световой луч , падающий нормально на звуковой пучок толщиной D (рис.), после прохождения его отклоняется от своего первоначального направления на угол , пропорциональный длине пути светового луча в звуковом поле и градиенту показателя преломления п. Угол отклонения меняется во времени с частотой звука по закону: определяя синусоидальный закон сканирования светового луча. Здесь - амплитуда модуляции показателя преломления п, S0 - амплитуда деформации в звуковой волне, р - упругооптическая постоянная вещества (постоянная Поккельса), характеризующая зависимость показателя преломления от упругой деформации. Величина угла отклонения ограничена, т. к. при больших искривлённый световой луч попадает в область звуковой волны, где градиент деформации меняет знак, и начинается отклонение луча в противоположную сторону. Для воды углы отклонения не превышают 3,4° при интенсивности звука ок. 100 Вт/см 2. В. М. Левин.

АКУСТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ДОМЕНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТОЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЙ ЭФФЕКТ

АКУСТОЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЙ ЭФФЕКТ - возникновение магн. момента у полупроводникового кристалла при приложении к нему достаточно сильного электрич. поля, приводящего к усилению акустич. шумов (фононов). Генерируемый в образце поток акустич. энергии приводит к увлечению носителей заряда (см. Акустоэлектрический эффект). При этом в ряде случаев поле сил увлечения оказывается нелотенциаль-ным (напр., в анизотропном кристалле, где направление наиб. усиления шумов может не совпадать с направлением приложенного электрич. поля). В результате возникает кольцевой электрич. ток, обтекающий образец, а следовательно, и магн. момент. Если поток акустич. энергии вводится в образец извне, то магн. момент может возникать и в отсутствие внеш. электрич. поля (такой эффект наз. акустомагнитным). Непотенциальность поля сил увлечения в этом случае может быть связана как с анизотропией кристалла, так и с неоднородностью потока акустич. энергии. Такое явление может наблюдаться и в металлич. образцах. Акустомагн. поле возникает, в частности, при распространении поверхностных акустических волн. В этом случае поле сил увлечения всегда неоднородно, поскольку колебательное смещение частиц затухает в глубь образца. Лит.: Гуляев Ю. В. и др., К теории электронного поглощения и усиления поверхностных звуковых волн в пьезокристаллах, "ФТТ", 1970, т. 12, с. 2595; Мухортов Ю. П., Пустовойт В. И., Электроакустомагнитный эффект и эффект Холла в полупроводниках в сильном электрическом поле, "ЖЭТФ", 1971, т. 61, с. 1157; Заварицкий Н. В., Увлечение звуком электронов в металлах, там же, 1978, т. 75, с. 1873. Ю. М. Гальперин.

АКУСТОЭЛЕКТРОНИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКУСТОЭЛЕКТРОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АКЦЕПТОРНАЯ ПРИМЕСЬ

АКЦЕПТОРНАЯ ПРИМЕСЬ (от лат. acceptor - принимающий) - примесь в полупроводнике, ионизация к-рой сопровождается захватом электронов из валентной зоны или с донорной примеси. Типичный пример А. п.- атомы элементов III группы (В, Al, Ga, In) в элементарных полупроводниках IV группы - Ge и Si. В сложных полупроводниках А. п. могут быть атомы электроотрицат. элементов (О, S, Se, Те, С1 и др.), избыточные по отношению к составу, отвечающему стехиометрич. ф-ле. Введение А. п. сообщает данному полупроводнику дырочную проводимость, т. е. ионизация А. п. приводит к появлению дырок в валентной зоне, что описывается как переход электрона из валентной зоны на уровень А. п., расположенный в запрещённой зоне. А. п. характеризуется энергией, необходимой для такого перехода (энергией ионизации А. п. ). А. п. с энергией ионизации порядка тепловой энергии kT (мелкие А. п.) описываются водородоподобной моделью. Энергия ионизации такой А. п. в раз меньше энергии ионизации атома водорода ~10 эВ ( - диэлектрическая проницаемость полупроводника, - масса свободного электрона, - эффективная масса дырок) порядка 10-100 мэВ. Лит.: Бонч-БруевичВ. Л., Калашников С. Г., Физика полупроводников, М., 1977. Э. М. Эпштейн.

АЛГЕБРА ТОКОВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АЛГЕБРАИЧЕСКИЙ ПОДХОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

АЛМАЗ

АЛМАЗ (тюрк. алмас, от греч. adamas - несокрушимый) - аллотропная модификация углерода, кристаллич. решётка к-рой относится к кубич. сингонии (см. ниже). А. стабилен при высоких давлениях и метастабилен при нормальных условиях, хотя и может при них существовать неопределённо долго. При нагревании он переходит в графит (темп-pa перехода составляет для синтетич. микропорошков 450-500°С, для кристаллов размерами от 0,6 до 1 мм - 600-700°С и зависит от совершенства структуры, кол-ва и характера примесей). Принято считать, что кристаллы природного А. сгорают в воздухе при темп-ре св. 850°С, в потоке О 2 - св. 750°С. Атомы углерода в структуре А. образуют четыре кова-лентные связи с валентным углом 109°28' (направление связей совпадает с осями L3 тетраэдра). Ср. значение пост. решётки (при темп-ре 25°С и давлении 1 атм) и возрастает при нагревании. Элементарная ячейка А. образована атомами, расположенными по вершинам куба, в центре его граней (рис. 1, атомы 1, 5, 7) и в центрах четырёх несмежных октантов куба (атомы 6, 4, 2, 8). Каждый атом С находится в центре тетраэдра, вершинами к-рого служит четыре ближайших атома. В природе А. встречается в виде отд. кристаллов, сростков, агрегатов (бесцветных или окрашенных), а также поликристаллич. образований (баллас, карбонадо). Физ. и механич. свойства, окраска, скульптура поверхности обусловлены прежде всего дефектами кристаллич. решётки, Рис. 1.

АНАЛИТИЧЕСКИЙ СИГНАЛ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ПРОДОЛЖЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АНТИЧАСТИЦЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АПЕКС

АПЕКС (от лат. apex - верхушка) движения - точка небесной сферы, в к-рую направлена скорость движения наблюдателя относительно к.-л. системы отсчёта. Если условного наблюдателя помещают в центр масс Земли или Солнца, то говорят соотв. об А. движения Земли или Солнца. А. орбитального движения Земли перемещается в течение года, оставаясь в плоскости её орбиты. Положение А. движения Солнца относительно ближайших звёзд (местного стандарта покоя) определяется путём статистич. обработки наблюдаемых собств. движений звёзд. Его приближённые экваториальные координаты (см. Координаты астрономические): =270°, =+30°. Соотв. скорость Солнца y19,4 км/с. А. движения Солнца относительно окружающего межзвёздного газа имеет координаты =258°, =-17°, соотв. скорость Солнца 22-25 км/с. Точка небесной сферы, противоположная А., наз. антиапексом.

АПЕРТУРА

АПЕРТУРА (от лат. apertura - отверстие) (апертурная диафрагма) - действующее отверстие оптич. системы, определяемое размерами линз, зеркал или оправ оптич. деталей. Угловая А.- угол ос между крайними лучами конич. светового пучка, входящего в систему (рис.). Числовая А. равна , где п - показатель преломления среды, в к-рой находится объект. Освещённость изображения пропорциональна квадрату числовой А. Разрешающая способность прибора пропорциональна А. Т. к. числовая А. пропорциональна п, то для её увеличения рассматриваемые предметы часто помещают в жидкость с большим п (т. н. иммерсионную жидкость; см. Иммерсионная система).

АПЕРТУРНЫЙ СИНТЕЗ

Статья большая, находится на отдельной странице.

АТМОСФЕРА СТАНДАРТНАЯ

АТМОСФЕРА СТАНДАРТНАЯ - условная атмосфера, для к-рой заданы средние для широты значения темп-ры, давления, плотности, вязкости и др. характеристик воздуха на высотах Н от 2 км ниже уровня моря до внеш. границы земной атмосферы. Параметры А. с. на всех высотах рассчитаны по ур-нию состояния идеального газа и барометрической формуле в предположении, что на уровне моря давление равно 1013,25 гПа (760 мм рт. ст.), а темп-ра 288,15 К (15,0 0C). Вертикальное распределение температуры по Стандартной атмосфере (ГОСТ 440181). По характеру вертик. распределения темп-ры А. с. состоит из неск. слоев, в каждом из к-рых темп-pa аппроксимирована линейной ф-цией высоты (рис.). В самом нижнем из этих слоев - тропосфере (11 км) темп-pa падает на 6,5° с каждым 1 км подъёма. На больших Н значение и знак вертик. градиента темп-ры меняются от слоя к слою. Выше 790 км темп-pa T=1000 К и не меняется с высотой. А. с. является периодически уточняемым, узаконенным стандартом, выпускаемым в виде таблиц, позволяющим сравнивать между собой результаты испытании ле-тат. аппаратов и установленной на них аппаратуры, а также проводить геофиз. расчёты. С. М. Шметер.

АТМОСФЕРИК

АТМОСФЕРИК - низкочастотный эл.-магн. сигнал естеств. происхождения, распространяющийся в волноводе, образованном поверхностью Земли и ниж. границей ионосферы. Групповая скорость А. (сферика) близка к скорости света в вакууме. Источниками А. являются атм. электрич. разряды (в частности, молнии), излучающие эл.-магн. волны в широком диапазоне частот. Благодаря незначит. затуханию в волноводе Земля - ионосфера эти волны могут распространяться на большие расстояния. Создаваемый А. сигнал обычно состоит из двух частей. Типичная зависимость напряжённости электрич. поля E от времени при приёме на расстояниях более 300-500 км от источника показана схематически на

АТТЕНЮАТОР

АТТЕНЮАТОР (от франц. attenuer - ослаблять) - устройство, предназначенное для уменьшения или изменения амплитуды электрич. сигналов или мощности эл.-магн. колебаний. Существуют А. с фиксированным ослаблением в рабочем диапазоне частот, ступенчатым или плавным изменением ослабления в заданных пределах. По принципу действия А. делятся на поглощающие, к-рых уменьшение мощности происходит в результате её поглощения в материалах с большими потерями либо в активном сопротивлении полупроводникового диода (электрически управляемые А.), и предельные, в к-рых уменьшение мощности происходит вследствие ослабления её при передаче по запредельному волноводу (рабочая частота меньше критической). Для работы в диапазоне частот от сотен кГц до неск. МГц в качестве А. используют делители напряжения. К числу осн. характеристик А. относятся: величина вносимого ослабления, пределы регулирования ослабления, допустимая мощность рассеивания, диапазон рабочих частот. А. применяют в качестве калибровочных устройств в измерит. схемах, для развязки измерит. схем и источника колебаний, для установки уровня сигнала в приёмниках и т. д. Конструктивно А. оформляются в виде отдельного функционального узла или встраиваются в измерит. прибор. Н. E. Меланченко. ATTO... (от дат. atten - восемнадцать), а, - приставка для образования наименования дольной единицы, равной 10-18 доле исходной единицы.

АФОКАЛЬНАЯ СИСТЕМА

АФОКАЛЬНАЯ СИСТЕМА (от греч. а - отрицат. частица и фокус) - оптич. система, фокусное расстояние к-рой бесконечно велико, частный случай телескопич. системы, отличающийся тем, что её увеличение близко к единице. А. с. состоит из одной или неск. тонких линз, расположенных близко друг к другу. Примерами А. с. являются афокальные компенсаторы, помещаемые на пути пучков лучей для исправления аберраций без изменения общего хода лучей. Наиб. часто применяемые А. с. состоят из двух линз из одного и того же материала с одинаковыми по значению и противоположными по знаку оптич. силами; не влияя на хроматич. аберрацию, можно в общем случае исправить две аберрации, напр. сферическую аберрацию и кому. В светосильных системах применяются 3- и 4-линзовые А. с. В комбинации со сферич. зеркалом такие компенсаторы позволяют получить большое поле зрения при относит. отверстии, близком к 1 : 1 (объективы для наблюдения движущихся небесных тел - метеоритов, болидов и др.). Афокальными можно условно считать все оптич. системы, состоящие из плоских поверхностей, напр. отражат. и спектральные призмы. Лит.: Слюсарев Г. Г., Расчет оптических систем, Л., 1975, гл. 4., Г. Г. Слюсарев.

АХРОМАТ

АХРОМАТ (от греч. achromatos - бесцветный) - оптич. система, в к-рой устранена хроматическая аберра ция для лучей двух длин волн . В линзовых оптич. системах ахроматизация достигается в результате использования материалов, обладающих существенно различной дисперсией . Преим. используются оптические стёкла типов "крон" и "флинт", первое из к-рых обладает меньшей, а второе большей дисперсией. Простейший А. состоит из двух склеенных между собой линз. Лит. см. при ст. Аберрации оптических систем. А. П. Грамматин.

АЭРОАКУСТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

АЭРОДИНАМИКА

АЭРОДИНАМИКА (от греч. аег - воздух и dynamis - сила) - раздел гидроаэромеханики, в к-ром изучаются законы движения воздушной (более общо - газообразной) среды и её силового взаимодействия с движущимися в ней твёрдыми телами, гл. обр. близкими по форме к используемым в авиации (крыло, удлинённое тело вращения и т. п.) и в ракетно-космич. технике (корпус ракеты, спускаемый аппарат и т. п.). Кроме собственно А. как общего раздела гидроаэромеханики, развились её нек-рые спец. прикладные области. Так, изучение движения самолёта в целом составило содержание А. самолёта, а отд. вопросы, потребовавшие углублённого рассмотрения движений самолёта и др. летат. аппаратов и их устойчивости, привели к появлению самостоят. отрасли - динамики полёта в атмосфере. Широкая область неавиац. применений А. получила наименование промышленной А. К ней обычно относят теорию и расчёт воздуходувок, ветровых двигателей, струйных аппаратов (напр., эжекторов) и др. Обширную область совр. прикладной А. составляет А. лопаточных машин - насосов, компрессоров, турбин и А. реактивных двигателей. Изучение движения тел в сильно разреженной атмосфере (на больших высотах) вызвало появление нового раздела А.- динамики разреженных газов. Интенсивное изучение вопросов до- и сверхзвуковых движений воздуха и вообще газов привело к развитию самостоят. раздела гидроаэромеханики - газовой динамики. В А. как простейший её раздел входит аэростатика.