Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "К" (часть 5, "КОН"-"КРА")

Статьи на букву "К" (часть 5, "КОН"-"КРА")

КОНТРАСТ

КОНТРАСТ - оптический (франц. contraste, от лат. contra - против и sto - стою) - безразмерная величина, характеризующая макс. различие в светимости (освещённости) разл. частей объекта. В геом. оптике К. выражается как к= ( В мaкс- В мин)/(В макс+ + В мин), где В макс и В мин - макс. п мин. светимости (для объекта) или освещённости (для изображения). К. изменяется от 1 до 0. Отношение , где - К. изображения, a k- К. предмета, называется коэффициентом передачи контраста через оптич. систему. При определении обычно пользуются стандартным объектом - решёткой, состоящей из параллельных светлых п тёмных полос равной ширины. Вследствие аберраций и рассеяния света в оптич. системе х обычно меньше 1 и зависит от числа полос R на единицу длины в решётке. Ф-ция (R )наз. частотно-контрастной характеристикой (ЧКХ) оптич. системы и наиб. полно описывает качество изображения. Термин "К." широко используется и в др. областях оптики. Фотографич. К.- разность наиб. и наим. оптич. плотностей D=D макс-D мин;. в цветном изображении - разность приведённых к серому поверхностных концентраций пурпурного и голубого красителя. К. интерференционной картины характеризует отношение разности яркостей в различных её точках к соответствующей разности хода лучей. Цветовой К. служит характеристикой макс. различия в цветах объекта. Зрительный К.- особенность зрительного восприятия, в силу к-рой визуальная оценка наблюдаемого объекта меняется в зависимости от окружающего фона (т. н. одновременный контраст) либо от предыдущих зрительных впечатлений (последовательный контраст; см. Иллюзии оптические). Понятие К. используется в методе фазового контраста, к-рый применяется для наблюдения прозрачных объектов и состоит в пропорциональном преобразовании разности фаз соседних частей пучка в разность интенсивностей. Лит.: Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; Русинов М. М., Техническая оптика. Л., 1979. А. П. Гагарин.

КОНТРЧЛЕНЫ

КОНТРЧЛЕНЫ - в квантовой теории поля - операторные выражения, обычно с бесконечными численными коэффициентами, к-рые по форме зависимости от операторных полевых ф-ций и их производных совпадают с отдельными слагаемыми полного лагранжиана рассматриваемой квантовополевой модели и вводятся для устранения ультрафиолетовых расходимостей с помощью процедуры перенормировки. Т. о., К. компенсируют бесконечные слагаемые, содержащие УФ-расходимости. В т. н, перенормируемых моделях квантовой теории поля с помощью небольшого числа К. удаётся скомпенсировать эти расходимости в радиационных поправках любого, сколь угодно высокого порядка. Формально введение в лагранжиан подобных бесконечных К. эквивалентно изменению масс частиц и констант связи. Однако возникающие при этом связи между исходными, затравочными, и конечными, перенормированными, массами и зарядами оказываются сингулярными. См. Перенормировки. Д. В. Ширков.

КОНТУР СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛИНИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОНТУРНЫЙ ИНТЕГРАЛ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОНТУРНЫЙ ПОДХОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОНУЭЛЛ-ВАЙСКОПФА ФОРМУЛА

КОНУЭЛЛ-ВАЙСКОПФА ФОРМУЛА - определяет время т релаксации импульса носителей заряда в полупроводниках с энергией при их рассеянии на ионах примеси. Получена Э. Конуэлл и В. Вайскопфом в 1950. К.- В. ф. имеет вид где е - заряд электрона, - диэлектрич. проницаемость кристалла, N - концентрация ионов примеси, т - эфф. масса носителей. К. - В. ф. применяется в тех же случаях, что и Брукса - Херринга формула, но отличается от последней способом учёта экранирования примеси (без учёта экранирования из-за медленного убывания кулоновского потенциала): сфера действия каждого рассеивающего центра ограничивается половиной ср. расстояния между ионами. Поскольку логарифм - медленно меняющаяся ф-ция, практически (см. Рассеяние носителей заряда). Лит.: Соnwе11 Е., Wеisskоpf V. F., Theory of impurity scattering in semiconductors, "Phys. Rev.", 1950, v. 77, p. 388; Ансельм А. И., Введение в теорию полупроводников, 2 изд., М., 1978.

КОНФАЙНМЕНТ

КОНФАЙНМЕНТ (англ. confinement, букв.- ограничение) - невылетание (пленение) цветных кварков и глюонов, удержание их внутри бесцветных адронов (см. Удержание цвета).

КОНФИГУРАЦИОННОЕ ПРОСТРАНСТВО

КОНФИГУРАЦИОННОЕ ПРОСТРАНСТВО - совокупность геом. переменных, задающих расположение в пространстве нек-рой системы и её частей как относительно друг друга, так и относительно известной системы отсчёта. К. п. одной материальной точки представляется совокупностью трёх её координат, напр. декартовых. К. п. системы из N материальных точек есть совокупность 3N координат, к-рые удобно рассматривать как координаты одной точки в 3N -мерном пространстве. К. п. системы N точек, не лежащих в одной плоскости, допускает выделение трёх координат центра масс (инерции) и ещё трёх переменных, задающих ориентацию системы как целого по отношению к осям, перемещающимся вместе с центром масс. Остальные З N- 6 переменных задают относительное расположение точек. Когда на точки наложены жёсткие связи, число переменных К. п. уменьшается. Так, К. п. произвольного твёрдого тела состоит из совокупности шести переменных: трёх координат центра инерции и трёх эйлеровых углов или трёх координат одной точки, двух - другой и одной координаты - третьей, не лежащей на одной прямой С первыми двумя. А. С. Компанеец.

КОНФИГУРАЦИОННОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ

КОНФИГУРАЦИОННОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ (координатное представление) квантовой механики - способ описания вектора состояния квантово-механич. системы, в к-ром в качестве наблюдаемых физ. величин используются координаты ri частиц, образующих систему. Координаты вектора состояния в К. п. составляют волновую ф-цию системы (r1, r2, . . ., rn.t), а вероятность того, что в момент времени t1-я, 2-я, . . ., п-я частицы находятся в элементах объёма drl, dr2, . . ., drn, пропорц. величине dr1dr2. . .drn (см. Квантовая механика). Поскольку координаты частиц не могут быть измерены с точностью лучшей, чем величина соответствующей им комптоновской длины волны (где т- масса частицы), в релятивистской квантовой теории они, строго говоря, не могут быть использованы в качестве наблюдаемых. Поэтому К. п. используется обычно в нерелятивистской квантовой механике. C. C. Герштейн.

КОНФОРМАЦИИ МОЛЕКУЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОНФОРМНАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОНФОРМНОЕ ОТОБРАЖЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОНФУЗОР

КОНФУЗОР (от лат. confundo - вливаю) - участок проточного канала в виде суживающейся трубы обычно круглого или прямоугольного сечения. В случае, когда в К. поступает поток жидкости или газа со скоростью, меньшей местной скорости звука, давление при переходе от широкого входного к узкому выходному сечению падает, а скорость и, следовательно, кинетич. энергия потока возрастают, т. е. течение имеет характер, обратный течению в диффузоре. При дозвуковых скоростях течения К.- то же, что сопло. Если скорость течения на входе в К. превышает местную скорость звука, в К. происходит торможение потока, к-рое может приводить к образованию ударных волн.

КОНЦЕНТРАТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОНЦЕНТРАЦИЯ

КОНЦЕНТРАЦИЯ (от новолат. concentratio - сосредоточение) - величина, определяющая отношение кол-ва компонента (числа атомов или молекул, массы, числа молей) к объёму всей системы (двух- или многокомпонентного вещества - сплава, раствора, хим. соединения, механич. смеси и т. п.). Т. о., существует три вида К.: К. молекул, массовая К. и молярная К. К. - размерная величина, выражается в см -3, л -1, г/см 3, моль/л и т. д. К понятию К. ранее относили также массовую, объёмную и молярную доли - отношения соответствующих кол-в компонента к общему кол-ву вещества в тех же единицах измерения. Доля - величина безразмерная, она часто выражается в процентах. В физике иногда употребляют понятия поверхностной и линейной К. атомов (или молекул) - число частиц, приходящееся на единицу площади или длины исследуемого объекта. К понятию К. близко примыкают массовое отношение, объёмное отношение и моляльность - отношения массы, объёма и кол-ва в-ва в молях компонента к кол-ву остальной части системы в соответствующих единицах. Важность определения К. обусловлена гл. обр. зависимостью от неё большинства физ., хим., биол. и др. характеристик изучаемых объектов, к-рая, в свою очередь, позволяет измерять К. Совокупность методов определения К. составляет предмет хим. анализа. Совр. методы определения К. включают в себя хим., физ.-хим. и физ. методы. Необходимость повышения чувствительности, точности, быстродействия и др. характеристик анализа стимулирует развитие аналитич. приборостроения, эталонов и метрологич. систем. Возможности измерений К. в разл. уникальных и экзотич. объектах позволили обнаружить органич. молекулы в межпланетном пространстве, производить исследования состава планет, др. космич. объектов, биол. среды, высокотемпературной плазмы смеси инертных газов и т. д. Задачи совр. микроэлектроники привели к разработке методов измерения поверхностных концентраций до 109 ат/см 2, к лазерному обнаружению единичных атомов и молекул (см. Лазерная спектроскопия). Ю. Н. Любитов.

КОНЦЕНТРАЦИЯ НАПРЯЖЕНИЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КООПЕРАТИВНАЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КООПЕРАТИВНЫЕ ЯВЛЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КООРДИНАТНЫЕ ДЕТЕКТОРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КООРДИНАТЫ АСТРОНОМИЧЕСКИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КООРДИНАЦИОННАЯ СВЯЗЬ

КООРДИНАЦИОННАЯ СВЯЗЬ (донорно-акцепторная связь) - химическая связь между атомами и молекулами, обычно не имеющими неспаренных электронов. Одна из частиц при образовании такой связи является донором пары электронов, а другая - акцептором. Акцептором чаще всего служат положительно заряж. ионы, донор же имеет свободную неподелённую пару электронов, к-рая при образовании К. с. становится общей. В координац. соединениях, образованных металлами и лигандами (молекулами, содержащими донор-ные центры), в качестве доноров обычно выступают эл.-отрицат. атомы N, О, F, C1 и пр. Типично К. с. присутствует в коплексах переходных металлов с аммиаком NH3, этилендиамином NH2CH2CH2NH2 или диэтилентриамином NH2CH2CH2NHCH2CH2NH2. Располагаясь на сфере центр. атома, донорные центры обычно стремятся создать около этого атома октаэдрич. окружение (с атомом металла координируются 6 молекул аммиака, 3 молекулы этилендиамина или 2 молекулы диэтилентриамина). К. с. между атомами переходных металлов и эл.-отрицат. донорными центрами по существу представляют собой ковалентные связи. Однако когда акцепторами являются катионы щелочных или щёлочноземельных металлов, К. с. в значит. степени носят ионный характер. В. Г. Дашевский.

КООРДИНАЦИОННОЕ ЧИСЛО

КООРДИНАЦИОННОЕ ЧИСЛО - число ближайших к данному атому соседних одинаковых атомов в атомной структуре кристалла или центров молекул, ближайших к центру данной молекулы, в молекулярных кристаллах. Если центры этих ближайших соседей соединить друг с другом прямыми линиями, то получится многогранник (в частном случае плоская фигура), наз. координационным. Значение К. ч. в разл. структурах колеблется от 2 до 14. Напр., в структуре алмаза, Ge, Si и ZnS К. ч. равно 4, координац. многогранник - тетраэдр. В структурах типа NaCl K. ч. равно 6, координац. многогранник - октаэдр. В нек-рых металлах (Сu, Аu и др.) К. ч. равно 12, многогранник - кубооктаэдр. Все соседние атомы, ближайшие к данному, составляют его координац. сферу (1-ю координац. сферу; иногда употребляют понятия 2-й, 3-й и т. д. координац. сфер). Понятие "К. ч." применяется и при описании структуры аморфных тел и жидкостей. В этом случае оно является статистическим, поэтому К. ч. может оказаться не целым. Для жидкостей К. ч.- мера ближнего порядка; по тому, насколько К. ч. жидкости близко к К. ч. кристалла, судят о близости её структуры к структуре кристалла. Лит. см. при ст. Кристаллохимия.

КОРБИНО ДИСК

КОРБИНО ДИСК - металлич. или полупроводниковый диск с отверстием в центре и с контактами, один из к-рых расположен на внутр. стенке отверстия, другой - на периферии диска. Назван по имени О. М. Корбино (О. М. Corbino, 1911). Служит для исследования гальвано магнитных явлений. Плоскость К. д. располагается перпендикулярно внеш. магн. полю Н. При пропускании тока между контактами вследствие осевой симметрии образца электрич. поле имеет только радиальную составляющую и холловское поле отсутствует. В результате не происходит (частичной) компенсации искривления траекторий носителей заряда в магн. поле холловским полем и относит. изменение сопротивления К. д. в магн. поле оказывается гораздо больше величины магнетосопротивления ( - сопротивление в отсутствие поля, - изменение, вызванное полем), измеряемого в длинном (нитевидном) образце. Так, в n-InSb при 300 К в поле H=1T=17,7, а =0,48. Указанные величины связаны соотношением (- холловская подвижность носителей заряда), из к-рого следует, что при увеличении Я величина не стремится к насыщению. Благодаря этому К. д. применяется в устройствах для измерения сильных магн. полей (см. Магнитометры). Лит.:Corbino О. М., Elektromagnetische Effekte die Fonder Verzerrung herruhren..., "Phys. Z.", 1911, Jg. 12, S. 561; 3eeгep К., Физика полупроводников, пер. с англ., М., 1977. Э. М. Эпштейн.

КОРИОЛИСА СИЛА

КОРИОЛИСА СИЛА (по имени Г. Кориолиса, G. Соriolis) - одна из сил инерции, прибавлением к-рой к действующим на материальную точку физ. силам учитывается влияние вращения подвижной системы отсчёта на относительное движение точки. К. с. численно равна произведению массы точки на её Кориолиса ускорение и направлена противоположно этому ускорению. Эффект, учитываемый К. с., сводится к тому, что во вращающейся системе отсчёта движущаяся материальная точка будет или отклоняться по направлению, перпендикулярному к её относит. скорости, или оказывать давление на связь, препятствующую такому отклонению. Для тел, движущихся вблизи земной поверхности, этот эффект, возникающий вследствие суточного вращения Земли, сводится к тому, что вертикально падающие тела будут (в 1-м приближении; отклоняться к востоку, а тела, движущиеся вдоль земной поверхности, будут отклоняться в северном полушарии вправо, а в южном - влево от направления их движения, что, в частности, приводит к подмыву соответствующего берега у рек, возникновению нек-рых воздушных и морских течений и т. п. К. с. учитывают также при расчёте полёта ракет и артиллерийских снарядов на большие дальности, в теории гироскопов, турбин и др. Лит.: Лойцянский Л. Г., Лурье А. И., Курс теоретической механики, т. 2, 6 изд., М., 1983, гл. 28; Тарг С. М., Краткий курс теоретической механики, 10 изд., М., 1986, гл. 18; см. также лит. при ст. Динамика. С. М. Тарг.

КОРИОЛИСА УСКОРЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОРНЮ СПИРАЛЬ

КОРНЮ СПИРАЛЬ (по имени М. А. Корню, М. А. Соrnu) (клотоида) - кривая, используемая для графич. вычисления распределения интенсивности при дифракции света на прямолинейном крае или на щели (дифракция Фраунгофера); состоит из двух симметричных ветвей, бесконечное число раз обвивающихся вокруг "фокусов" F и и неограниченно приближающихся к ним. Ур-ние К. с. в параметрич. форме имеет вид Френеля интегралов: "фокусы" и - асимптотич. точки кривой; пределы интегрирования определяются размерами щелей и экранов, на к-рых происходит дифракция. Относит. амплитуда волны при дифракции на крае экрана зависит от длины вектора, проведённого из точки F в разл. точки К. с. (напр., М1 М7). Скольжение вектора по правой (верх.) ветви спирали (FMl, FH2, FM3 )определяет плавно уменьшающуюся амплитуду волны в области геом. тени; амплитуда на границе тени соответствует вектору FO; скольжение вектора по левой (ниж.) части спирали (FM4, FM5, FM6, FM7, )даёт дифракц. полосы в освещённой области. Амплитуда волны в отсутствие экрана или вдали от границы геом. тени определяется вектором Лит.: Сивухин Д. В., Общий курс физики, 2 изд., [т. 4] - Оптика, М., 1985.

КОРОНАЛЬНЫЕ ДЫРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОРОНАЛЬНЫЙ ЛУЧ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОРОННЫЙ РАЗРЯД

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОРОНЫ ЗВЁЗД

КОРОНЫ ЗВЁЗД - внешние горячие части звёздных атмосфер. Обычно темп-pa К. з. 106-107 К (у звёзд типа RS CVn достигает 108 К). Ср. концентрация частиц в К. з. 108-1010 см -3, изредка до 1012 см -3. Концентрация частиц максимальна на внутр. границе К. з., около переходного слоя. Шкала высот газа в К. з. от 10-2 R* до R* (R* - радиус звезды). Обычно К. з. плавно переходят в оттекающий звёздный ветер. К. з. излучают гл. обр. в УФ- и рентг. спектральных линиях высокозарядных ионов и в непрерывном спектре в жёстком УФ- и рентг. диапазонах. К. з. излучают также в радиодиапазоне. Различают тепловое радиоизлучение собственно К. з. (характерное для звёзд наиболее высокой светимости) и, как правило, быстропеременное нетепловое радиоизлучение, связанное с проявлениями активности звёзд. На Солнце корона уносит 10-6 полной светимости. Вклад излучения К. з. в полную светимость звёзд главной последовательности (см. Герцшпрунга - Ресселла диаграмма )падает к звёздам спектрального класса А и затем вновь возрастает до 10-7 для наиб. горячих звёзд. Для красных карликов вклад излучения корон достигает в экстремальных случаях 10% светимости звёзд (звёзды типа Т Таu). К. з. (по крайней мере, солнечного типа, о солнечной короне см. в ст. Солнце )сильно неоднородны. Их морфологич. детали существуют от десятков минут до неск. месяцев, а глобальные характеристики подвержены изменениям с фазами циклов активности звёзд (см. Солнечная активность). О механизмах, поддерживающих существование горячих К. з., см. в ст. Звёздные атмосферы. Не все звёзды обладают горячими коронами. Не имеют корон гиганты и сверхгиганты спектральных классов более поздних, чем КЗ (т. е. с эффективной температурой нише, чем у звёзд класса КЗ), а также, видимо, более горячие звёзды с очень мощным звёздным ветром. Н. Г. Бочкарёв.

КОРОТКИЕ ВОЛНЫ

КОРОТКИЕ ВОЛНЫ (декаметровые волны) - радиоволны в диапазоне длин волн от 10 до 100 м (30-3 МГц). На характер их распространения сильно влияет ионосфера Земли. Загоризонтное распространение К. в. осуществляется преим. путём их отражения от ионосферы или многократного отражения от ионосферы и поверхности Земли. На небольшое расстояние (500 км) К. в. могут распространяться в виде земной волны. Возможно и сверхдальнее, в частности кругосветное, распространение К. в. вдоль ионосферных волноводов (см. Полноводное распространение радиоволн). Частота, при к-рой К. в. отражаются от ионосферы, зависит от угла их падения на ионосферу и концентрации электронов на уровне отражения. При углах, меньших нек-рого критич. значения, К. в. перестают отражаться от ионосферы. Вследствие этого в радиосвязи возникают зоны молчания, а для радиотрассы определ. протяжённости существует макс. применимая частота радиосвязи. В зависимости от длины трассы, времени суток и геофиз. условий эта частота может изменяться практически во всём диапазоне К. в. В ниж. слоях ионосферы К. в. могут сильно поглощаться, особенно в периоды ионосферных возмущений, вызванных солнечной активностью. В высоких широтах это явление приводит к длит. нарушениям радиосвязи. При ионосферном распространении К. в. большой амплитуды возникают нелинейные явления и неустойчивости плазмы, приводящие к искусств. ионосферным возмущениям. К. в. используют в радиосвязи, при исследовании ионосферы Земли и планет, внеш. слоев солнечной короны, др. радиоастр. объектов. Лит.: Гинзбург В. Л., Распространение электромагнитных волн в плазме, 2 изд., М., 1967; Альперт Я. Л., Распространение радиоволн и ионосфера, М., 1960; Дэвис К., Радиоволны в ионосфере, пер. с англ., М., 1973. Л. М. Ерухимов.

КОРПУСКУЛЯРНАЯ ОПТИКА

КОРПУСКУЛЯРНАЯ ОПТИКА (от лат. corpusculum- тельце, частица) - раздел физики, в к-ром изучаются законы движения заряж. частиц (электронов и ионов) в электрич. и магн. полях. Назв. "К. о." отвечает аналогии, существующей между движением частиц в этих полях и распространением света в оптически неоднородных средах. Подробнее см. Электронная и ионная оптика.

КОРПУСКУЛЯРНО-ВОЛНОВОЙ ДУАЛИЗМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОРРЕЛЯЦИИ КОЭФФИЦИЕНТ

КОРРЕЛЯЦИИ КОЭФФИЦИЕНТ - числовая характеристика зависимости двух случайных величин. Для случайных величин Х1 и Х2. с математическими ожиданиями а i = М Х i и ненулевыми дисперсиями = =M(xi -а i)2 К. к. определяется равенством Если X1. и X2 независимы, то =0 (если Х1 и Х 2 имеют совместное Гаусса распределение, то верно и обратное; в общем случае это неверно); при =0 случайные величины Xi наз. некоррелированными, при >0 (<0) положительно (отрицательно) коррелированными; , причём , если и только если X/ связаны линейной зависимостью Х2= . В общем случае есть наилучшее представление Х2 линейной ф-цией от X1, т. к. . К. к. не даёт полного описания функциональной зависимости случайных величин; по существу, он является лишь мерой их линейной связи. К. А. Боровков.

КОРРЕЛЯЦИОННАЯ ЭНЕРГИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОРРЕЛЯЦИОННАЯ ТЕОРИЯ

КОРРЕЛЯЦИОННАЯ ТЕОРИЯ - случайных функций - описание случайных ф-ций при помощи статистич. моментов 1-го и 2-го порядка: . Аргумент случайной ф-ции x может иметь любую размерность. Если - гауссова случайная ф-ция, полностью определяемая первым и вторым моментами, то К. т. даёт её полное описание. Обычно К. т. применяют для таких физ. задач, к-рые описываются линейными ур-ниями вида = F(x), где - нек-рый линейный оператор, F (х) - случайная ф-ция. В этом случае можно получить ур-ния и для статистич. моментов , . Для нелинейных задач К. т. обычно имеет приближённый характер. К. т. наиб. приспособлена для описания однородных (стационарных) случайных ф-ций, для к-рых справедлива Винера-Хинчина теорема. К. т. используют в большинстве физ. приложений случайных ф-ций, напр. в теории флуктуации и теории когерентности. Лит.: Введение в статистическую радиофизику, ч. 1 - Рытов С. М., Случайные процессы, М., 1976. В. И. Татарский.

КОРРЕЛЯЦИОННАЯ ФУНКЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОРРЕЛЯЦИЯ

КОРРЕЛЯЦИЯ (от позднелат. correlatio - соотношение) - зависимость между величинами, не сводящаяся, вообще говоря, к функциональной. Термином "К." пользуются тогда, когда одна из величин зависит не только от данной второй, но и ещё от ряда других, как правило, неизвестных факторов. Эта ситуация типична для статистич. описания динамич. системы (см. Статистический ансамбль, Гиббса распределение). В общем случае, в вероятностей теории, К. между двумя случайными событиями проявляется в том, что условная вероятность одного из них при наступлении второго отличается от безусловной вероятности. Численной мерой К. служат корреляции, коэффициент (для случайных величин) или корреляционная функция (для случайных процессов).

КОРТЕВЕГА - ДЕ ФРИСА УРАВНЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОСВЕННОЕ ОБМЕННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОСМИЧЕСКАЯ ПЛАЗМА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОСМИЧЕСКИЕ СКОРОСТИ

. В астрономии и динамике космического полёта употребляются понятия трёх К. с. Первой К. с. (круговой скоростью) наз. наименьшая нач. скорость, к-рую нужно сообщить телу, чтобы оно стало ИСЗ. Она равна скорости кругового движения на данной высоте над Землёй, т. е. где - произведение постоянной тяготения на массу Земли (массой ИСЗ можно пренебречь), r - геоцентрич. расстояние ИСЗ. На поверхности Земли V17,9 км/с. Второй К. с. (параболич. скоростью) наз. наименьшая нач. скорость, к-рую нужно сообщить телу, чтобы оно, начав движение вблизи поверхности Земли, преодолело земное притяжение. Она, очевидно, совпадает со скоростью параболич. движения на данном геоцентрич. расстоянии, т. е. V2== . У поверхности Земли она составляет ок. 11,2 км/с. Понятия круговой и параболич. скоростей применяются и для др. планет (тогда - произведение постоянной тяготения на массу планеты), а также обобщаются на случай относит. движения двух космич. тел, взаимодействующих по закону всемирного тяготения, в этом случае и есть произведение постоянной тяготения на сумму масс тел, r - расстояние между их центрами масс. Третьей К. с. наз. наименьшая нач. скорость, при к-рой тело, начиная движение вблизи поверхности Земли, преодолевает земное притяжение, затем притяжение Солнца и покидает Солнечную систему. У поверхности Земли она равна прибл. 16,7 км/с. Лит.: Рябов Ю. А., Движения небесных тел, 3 изд., М.. 1977. И. А. Герасимов.

КОСМИЧЕСКИЕ ЛУЧИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОСМОЛОГИЧЕСКАЯ ПОСТОЯННАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОСМОЛОГИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОСМОЛОГИЧЕСКИЙ НУКЛЕОСИНТЕЗ

КОСМОЛОГИЧЕСКИЙ НУКЛЕОСИНТЕЗ - см. Нуклеосинтез.

КОСМОЛОГИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОСМОХРОНОЛОГИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОТТОНА - МУТОНА ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОТТОНА ЭФФЕКТ

КОТТОНА ЭФФЕКТ - то же, что круговой дихроизм.

КОШИ - РИМАНА УРАВНЕНИЯ

КОШИ - РИМАНА УРАВНЕНИЯ - дифференц. ур-ния, к-рым удовлетворяют веществ. и мнимая части аналитической функции. Ф-ция f(z) = u(x, y)+i(x, у), z=x+iy, непрерывно дифференцируемая в области D комплексной плоскости , аналитична в D в том и только в том случае, когда справедливы К.- Р. у.: К. - Р. у. впервые введены Ж. Д'Аламбером (J. L. D'Alembert) в 1752 и Л. Эйлером (L. Euler) в 1777 и использованы О. Коши и Б. Риманом (В. Rеmann). Формально К.- Р. у. могут быть также записаны в виде Следствием К.- Р. у. является тот факт, что u(х, у )и ( х, у) - гармонические функции в D. Две гармонич. ф-ции наз. взаимно сопряжёнными, если они удовлетворяют К.- Р. у. Для любой ф-ции, гармонической в односвязной области, существует сопряжённая гармонич. ф-ция, определяемая с точностью до пост. слагаемого. В случае неодносвязных областей последнее утверждение, вообще говоря, не справедливо. Б. И. Завьялов.

КОШИ ГОРИЗОНТ

КОШИ ГОРИЗОНТ - поверхность, являющаяся границей области причинной предсказуемости физ. явлений в будущем по нач. данным (нач. условиям), заданным на нек-рой пространственноподобной трёхмерной поверхности (частичной поверхности Коши). Термин "К. г." был введён в 1966 Р. Пенроузом (R. Penrose) и С. Хокингом (S. Hawking) при исследовании задачи Коши (т. е. задачи определения значений физ. полей, включая гравитационное, по нач. данным на поверхности Коши) в общей теории относительности. За К. г. однозначные предсказания ни в классической, ни в квантовой теории невозможны, поскольку часть необходимой информации может приходить туда из др. областей пространства, не пересекающихся с нач. частичной поверхностью Коши. К. г. представляет собой трёхмерную поверхность с нулевым геодезич. интервалом, т. е. он образован траекториями световых лучей. В Минковского пространстве-времени существование К. г. вызвано только тем, что частичная поверхность Коши, по отношению к к-рой он определён, имеет край (иначе говоря, нач. условия заданы не во всём пространстве). Для максимально расширенной поверхности Коши в пространстве-времени Минковского, примером к-рой является трёхмерная поверхность t=const в инерциалъной системе отсчета, К. г. отсутствует и область причинной предсказуемости совпадает со всем пространством-временем. В этом случае поверхность Коши наз. глобальной. Принципиально иная ситуация с К. г. имеет место в общей теории относительности (ОТО) ввиду того, что пространство-время в этой теории может обладать сложной топологич. структурой. В решениях ОТО К. г. могут сохраняться даже при макс. непрерывном расширении любой частичной поверхности Коши. Такие К. г. являются уже свойством пространства-времени в целом. Их существование однозначно связано с отсутствием глобальной причинной предсказуемости. Обычно, говоря о К. г. в каком-нибудь искривлённом пространствевремени, имеют в виду именно эти К. г. В частности, решения ОТО, описывающие идеализированные вращающиеся или электрически заряженные чёрные дыры, обладают К. г., определённым по отношению ко всему трёхмерному асимптотически евклидову пространству, в к-ром находится чёрная дыра; при этом К. г. всегда находится под горизонтом событий чёрной дыры и, т. о., не виден внеш. наблюдателю. Для этих решений нельзя также построить глобальную поверхность Коши. С принципиальной точки зрения существование К. г. даже для максимально расширенных частичных поверхностей Коши и отсутствие глобальной причинной предсказуемости для нек-рых решений ОТО - нежелат. свойство. Однако теоретич. исследования (Р. Пенроуз, И. Д. Новиков и А. А. Старобинский и др.) показали, что К. г. внутри идеализированных (стационарных) вращающихся или заряж. чёрных дыр неустойчив как по отношению к малым нестационарным гравитац. возмущениям, так и вследствие квантового эффекта рождения пар элементарных частиц гравитац. или электрич. полем чёрной дыры (см. Квантовая теория гравитации). Поэтому можно полагать, что внутри реальных чёрных дыр, возникающих в результате коллапса первоначально регулярного распределения вещества, К. г. не образуется и имеет место глобальная причинная предсказуемость. А. А. Старобинский.

КОШИ ЗАДАЧА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОШИ ИНТЕГРАЛ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОШИ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ

КОШИ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ - распределение вероятностей с плотностью и ф-цией распределения - параметр сдвига, >0 - параметр масштаба. Рассмотрено в 1853 О. Коши. Характеристическая функция К. р. равна ехр ; моменты порядка р 1 не существуют, поэтому больших чисел закон для К. р. не выполняется [если X1..., Х n- независимые случайные величины с одинаковым К. р., то n-1( Х 1 + ... + Х n) имеет то же К. р.]. Семейство К. р. замкнуто относительно линейных преобразований: если случайная величина X имеет распределение (*), то аХ+b также имеет К. р. с параметрами , . К. р.- устойчивое распределение с показателем 1, симметричное относительно точки х=. К. р. имеет, напр., отношение X/Y независимых нормально распределённых случайных величин с нулевыми средними, а также ф-ция , где случайная величина Z равномерно распределена на . Рассматривают также многомерные аналоги К. р. Лит.: Феллер В., Введение в теорию вероятностей и ее приложения, пер. с англ., [3 изд.], т. 2, М., 1984. К. А. Боровков.

КОШИ ТЕОРЕМА

КОШИ ТЕОРЕМА - теорема об обращении в нуль интеграла от аналитической функции, взятого вдоль замкнутого контура. Точнее, пусть ф-ция f(t) аналитична в области D, а - кусочно-гладкий контур, лежащий в D и не содержащий внутри себя особенностей ф-ции f(z). Тогда, согласно К. т., контурный интеграл равен нулю. Доказана О. Коши в 1825. Геометрически К. т. означает, что векторное поле, компонентами к-рого являются соответственно веществ. и мнимая части аналитич. ф-ции, потенциально и соленоидально, т. е. его дивергенция и ротор равны нулю. Справедливо и обратное утверждение (теорема Мореры): если ф-ция f(z) непрерывна в односвязной области D и такова, что для любого кусочно-гладкого замкнутого контура , лежащего в D, то f(z) аналитична в D. К. т. играет важную роль в теории аналитич. ф-ций. На ней основано представление аналитич. ф-ции в виде Коши интеграла, она используется в теории вычетов и т. д. Б. И. Завьялов.

КОЭРЦИТИВНАЯ СИЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОЭФФИЦИЕНТ ПОЛЕЗНОГО ДЕЙСТВИЯ

КОЭФФИЦИЕНТ ПОЛЕЗНОГО ДЕЙСТВИЯ (кпд) - отношение полезно используемой энергии W п, напр. в виде работы, к общему кол-ву энергии W, получаемой системой (машиной или двигателем), W п/W. Из-за неизбежных потерь энергии на трение и др. неравновесные процессы для реальных систем всегда . На основании второго начала термодинамики для тепловых машин наибольший кпд (отношение работы W п, совершаемой за один цикл, к кол-ву подведённой к ней за этот цикл теплоты Q )зависит только от темп-ры нагревателя T1. и холодильника Т2 и равен = W п/Q= (Т1- T2/T1( Карно теорема). Для электрич. двигателей кпд равен отношению полезной механич. работы к электрич. энергии, получаемой от источника; в электрич. трансформаторах кпд - отношение эл.-магн. энергии, получаемой во вторичной обмотке, к энергии, потребляемой в первичной обмотке. Понятие кпд имеет общий характер и применимо к разл. системам: электрич. генераторам, двигателям разного рода, полупроводниковым приборам, биол. объектам, поэтому оно может служить для сравнительной оценки эффективности разнообразных процессов. Д. Н. Зубарев.

КРАБОВИДНАЯ ТУМАННОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КРАЕВАЯ ФОКУСИРОВКА

КРАЕВАЯ ФОКУСИРОВКА - фокусировка пучков заряж. частиц в ускорителе под действием неоднородного поля у краёв магнита (см. Фокусировка частиц в ускорителе).

КРАЕВАЯ ЗАДАЧА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КРАЕВЫЕ УГЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КРАМЕРСА - КРОНИГА СООТНОШЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КРАМЕРСА ТЕОРЕМА

КРАМЕРСА ТЕОРЕМА - утверждение о существовании по крайней мере двукратного вырождения уровней энергии произвольной обратимой по времени квантовой системы, содержащей нечётное число фермионов [X. А. Крамере (Н. A. Kramers), 1930]. Доказательство теоремы опирается на тот факт, что операция обращения времени является антиунитарной и обладает свойством , где п - число фермионов в системе. Важность К. т. в том, что двукратное (крамерсовское) вырождение имеет место в произвольном электрич. поле. В частности, двукратно вырождены уровни энергии атома с нечётным числом электронов, находящегося в кристалле произвольной симметрии. К. т. не применима к атому, находящемуся в магн. поле, т. к. такая система не обладает симметрией относительно обращения времени. Поэтому магн. поле полностью снимает вырождение. Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Квантовая механика, 3 изд., М., 1974; Вигнер Е., Теория групп и ее приложения к квантовомеханической теории атомных спектров, [пер. с англ.], М., 1961; Эллиот Д ж., Добер П., Симметрия в физике, пер. с англ., т. 2, М., 1983. С. П. Аллилуев.

КРАСНОЕ СМЕЩЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КРАСНЫЕ ГИГАНТЫ И СВЕРХГИГАНТЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КРАСНЫЕ КАРЛИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КРАСОТА

КРАСОТА (прелесть; Ь) - аддитивное квантовое число, присущее т. н. красивым, или прелестным, адронам, сохраняющееся в процессах сильного и эл.-магн. взаимодействий и нарушающееся в процессах слабого взаимодействия. Носителем К. является Ь -кварк (см. Кварки). Принято считать, что для Ь -кварка Ь = + 1 (для -кварка Ь= -1). Системы ( -частицы) имеют суммарное значение 6=0. Это системы с т. н. скрытой К. В состав красивых адронов входят порознь либо Ь -кварки, либо -кварки, и для них b0. Напр., , и т. д. Для красивых мезонов =1. Очевидно, что в состав красивых барионов (антибарионов) может входить до трёх b -кварков (антикварков), так что для этих частиц возможны значения =1, 2, 3 (аналогично ситуации для странных и очарованных барионов). При распадах красивых адронов, вызываемых слабым взаимодействием, =1. При этом Ь -кварк замещается преимущественно с -кварком. А. А. Комар.