Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "Я"

Статьи на букву "Я"

ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНАЯ ФОТОГРАФИЧЕСКАЯ ЭМУЛЬСИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНАЯ АСТРОФИЗИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНАЯ ИЗОМЕРИЯ

ЯДЕРНАЯ ИЗОМЕРИЯ - см. Изомерия ядерная.

ЯДЕРНАЯ МАТЕРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНАЯ ЭЛЕКТРОНИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНАЯ ЭНЕРГЕТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНОЕ ГОРЮЧЕЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНОЕ ТОПЛИВО

ЯДЕРНОЕ ТОПЛИВО -см. в ст. Ядерное горючее.

ЯДЕРНЫЕ ЦЕПНЫЕ РЕАКЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНЫЕ СИЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНЫЕ ФИЛЬТРЫ

ЯДЕРНЫЕ ФИЛЬТРЫ - микропористые фильтры, образующиеся при облучении полимерных плёнок ускоренными тяжёлыми ионами с последующим вытравливанием разрушенных участков полимера. Вдоль траектории ионов возникают сквозные каналы правильной формы. Особенность Я. <ф.- высокая однородность размеров пор и возможность варьировать их в широких пределах (0,01 - 10 мкм). Это позволяет использовать Я. ф. для сепарации микрочастиц по размерам, их концентрирования, ультратонкой очистки жидких и газообразных сред, стерилизации жидкостей и др. Благодаря большому числу пор (106- 109 см -2) и малой толщине Я. <ф. обладают высокой пропускной способностью для жидкостей и газов (до 100 м 3/м 2. ч и 3 104 м 3/м 2. ч). Для изготовления Я. <ф. применяются гл. обр. плёнки из лавсана толщиной 6- 12 мкм и др. полимерные материалы, устойчивые к внеш. воздействиям. Лит.: Флеров Г. Н., Барашенков В. С., Практические применения пучков тяжелых ионов, "УФН", 1974, т. 114, в. 2, с. 351.

ЯДЕРНЫЙ КВАДРУПОЛЬНЫЙ РЕЗОНАНС

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНЫЙ МАГНЕТОН

ЯДЕРНЫЙ МАГНЕТОН - см. в ст. Магнетон.

ЯДЕРНЫЙ ПАРАМАГНЕТИЗМ

ЯДЕРНЫЙ ПАРАМАГНЕТИЗМ - парамагнетизм веществ, обусловленный магн. моментами атомных ядер. В пост. магн. поле Я существование магн. моментов у ядер приводит к слабому парамагнетизму в виде небольшой добавочной ядерной намагниченности М я =c я Н, где c - ядерная магнитная восприимчивость (на 1 моль), зависящая от темп-ры (Кюри закон). Ядерная намагниченность М я. в 105-108 раз меньше, чем в случае электронного парамагнетизма. Я. п. впервые обнаружен в 1937 Л. В. Шубниковым и Б. Г. Лазаревым (СССР) в твёрдом водороде. Изучается методом ядерного магнитного резонанса.

ЯДЕРНЫЙ ВЗРЫВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНЫЙ ГИРОСКОП

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНЫЙ РЕАКТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДЕРНЫХ АССОЦИАЦИЙ МОДЕЛЬ

ЯДЕРНЫХ АССОЦИАЦИЙ МОДЕЛЬ - см. Нуклонных ассоциаций модель.

ЯДРА ГАЛАКТИК

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯДРО АТОМНОЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЯКОБИАН

ЯКОБИАН (определитель Якоби) - функциональный определитель спец. вида, составленный из частных производных 1-го порядка. Пусть заданы т ф-ций i=1, 2,...,m, имеющих частные производные 1-го порядка по переменным t1, t2,..., tm, тогда Я. этих ф-ций называют определитель вида кратко обозначаемый символом Модуль Я. характеризует растяжение (сжатие) элементарного объёма при переходе от переменных х1, х2,...,х т к переменным t1, t2,...,tm. Назван по имени К. Якоби (С. Jacobi), впервые изучившего его свойства и применение. Лит.: Кудрявцев Л. Д., Математический анализ, 2 изд., т. 1 - 2, М., 1973; Ильин В. А., Позняк Э. Г., Основы математического анализа, 4 изд., ч. 1-2, М., 1980-82; Никольский С. М., Курс математического анализа, 4 изд., т. 2, М., 1991. В. А. Ильин.

ЯНА-ТEЛЛЕРА ЭФФЕКТ

ЯНА-ТEЛЛЕРА ЭФФЕКТ -совокупность явлений, обусловленных взаимодействием электронов с колебаниями атомных ядер в молекулах или твёрдых телах при наличии вырождения электронных состояний. Это взаимодействие приводит либо к возникновению локальных деформаций, к-рые в твёрдых телах могут способствовать структурным фазовым переходам (статич. Я. - Т. э.), либо к образованию связанных электрон-колебательных (вибронных) состояний (динамич. Я.-Т. э.). Объяснение Я. - Т. <э. основано на теореме, сформулированной и доказанной Г. Яном (Н. Jahn) и Э. Теллером (Е. Teller) в 1937, согласно к-рой любая конфигурация атомов или ионов (за исключением линейной цепочки), где есть вырожденное осн. состояние электронов, неустойчива относительно деформаций, понижающих её симметрию (имеется в виду вырождение, отличное от двукратного спинового). Я. - Т. <э. проявляется в оптич. спектрах, при распространении УЗ в среде, в спектрах электронного парамагнитного резонанса и др. (см. также Выбранное взаимодействие). Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Квантовая механика, 4 изд., М., 1989; Ян Г. А., Теллер Э., Устойчивость многоатомных молекул с вырожденными электронными состояниями, в кн.; Нокс Р., Голд А., Симметрия в твердом теле, пер. с англ., М., 1970, с. 209; Берсукер И. Б., Полингер В. 3., Вибронные взаимодействия в молекулах и кристаллах, М., 1983. К. И. Кугель.

ЯНГА-МИЛЛСА ПОЛЯ

ЯНГА-МИЛЛСА ПОЛЯ - векторные поля, реализующие присоединённое представление полупростой компактной группы Ли (см. Представление группы )и обеспечивающие инвариантность теории относительно калибровочных преобразований. Впервые введены Ч. Янгом (Ch. Yang) и Р. Миллсом (R. Mills) в 1954, исходя из требований инвариантности действия относительно изотопических преобразований с фазой, зависящей от координат где y( х)- поле нуклонов, а ta - генераторы группы SU(2). При бесконечно малых преобразованиях (*) само Я.- М. <п. изменяется след. образом: где tabc - структурные константы группы. Впоследствии термин "Я. - М. <п." был распространён на все калибровочные поля, связанные с полупростыми компактными группами Ли. А. А. Славное.

ЯНСКИЙ

ЯНСКИЙ (Ян) - внесистемная единица спектральной поверхностной плотности потока излучения. Названа по имени К. Янского (К. Jansky). Применяется в радиоастрономии. 1 Ян=10-26 Вт/(м 2. Гц).

ЯРКОМЕР

ЯРКОМЕР - фотометр для измерения яркости. Оптич. схемы Я. с физ. приёмниками излучения показаны в ст. Фотометр на рис. в и г. В Я., построенном по первой из этих схем, изображение светящегося тела (источника И) создаётся в плоскости диафрагмы D, ограничивающей размеры фотометрируемой части этого тела. Постоянство чувствительности такого Я. при перемещении объектива обеспечивается апертурной диафрагмой D а, неподвижной относительно D. В более простом Я., построенном по второй схеме (рис. г), фотометрируемый пучок лучей ограничивают габаритная диафрагма D г и входной зрачок приёмника П. Диафрагма D г располагается вблизи светящегося тела или (при фотометрировании больших объектов) на нек-ром удалении от него. Простейшим визуальным Я. (эквивалентная оптич. схема к-рого соответствует рис. в )является глаз человека. Промышленностью выпускаются фотометры, с помощью к-рых измеряют яркость постоянных и импульсных источников, визуальный фотометр для измерения т. н. эквивалентной яркости, встроенные в фотоаппараты и отд. фотографич. Я. (экспонометры), яркостные пирометры и др. Лит. см. при ст. Фотометрия. А. С. Дойников.

ЯРКОСТИ КОЭФФИЦИЕНТ

ЯРКОСТИ КОЭФФИЦИЕНТ - отношение яркости тела в нек-рой точке и в заданном направлении к яркости (при одинаковых условиях освещения) совершенного отражающего рассеивателя, т. <е. рассеивателя, яркость к-рого одинакова во всех направлениях, а отражения коэффициент равен 1. Понятие "Я. к." относится к излучению, оцениваемому как в энергетических, так и в световых единицах; обозначается соответственно b е,bu (или в обоих случаях b). Д. Н. Лазарев.

ЯРКОСТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА

ЯРКОСТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА ( Т я, Т в) - параметр, характеризующий спектральную плотность потока излучения тел, имеющих непрерывный спектр. Я. т. равна темп-ре абсолютно чёрного тела того же угл. размера W, что и излучающее тело, и дающего такой же поток излучения на данной длине волны l. В общем случае Я. т. определяется по ф-ле Планка. В спектральной области, где применим Рэлея-Джинса закон излучения, T я =l2Fl/(2kW), где Fl -спектральная плотность потока излучения на волне l. В случае теплового излучения Я. т. связана с термодина-мич. темп-рой излучающего тела Т соотношением Т я=Т(1- ехр[ - t(l)]), где t(l) - оптич. толща. Если на данной длине волны излучающее тело непрозрачно (t>>1), то Я. <т. равна Т. Для прозрачных излучающих тел Т я< Т. Понятие "Я. т." применяют при изучении Солнца, звёзд, газовых туманностей, межзвёздной среды, планет и др. космич. объектов. Примеры: Я. т. Солнца на волне l=4500 ок. 6200 К, на волне l = 6500 ок. 6000 К. Собств. излучение областей нейтрального водорода межзвёздной среды соответствует Т я100 К (для l = 21 см). Для Венеры Т я600 К (l = 3,15 см), для Юпитера Т я200 К (l = 8-14 мкм). Я. т. источников нетеплового излучения могут быть очень велики; напр., Я. т. пульсаров достигают 1031 К. К. В. Бычков.

ЯРКОСТЬ

ЯРКОСТЬ (L)- поверхностно-пространственная плотность светового потока, исходящего от поверхности; равна отношению светового потока d Фк геометрическому фактору dWdAcosq: Здесь dW- заполненный излучением телесный угол, dA- площадь участка, испускающего или принимающего излучение, q - угол между перпендикуляром к этому участку и направлением излучения. Из общего определения Я. следует два практически наиболее интересных частных определения: 1) Я.- отношение силы света dI элемента поверхности к площади его проекции, перпендикулярной рассматриваемому направлению: L = dI/dAcosq. 2) Я.- отношение освещённости dE в точке плоскости, перпендикулярной направлению на источник, к элементарному телесному углу, в к-ром заключён поток, создающий эту освещённость: Я. измеряется в кд . м -2. Из всех световых величин Я. наиболее непосредственно связана со зрительными ощущениями, т. к. освещённости изображений предметов на сетчатке глаза пропорциональны Я. этих предметов. В системе энергетических фотометрических величин аналогичная Я. величина наз. э н е р г е т и ч е с к о й я р к о с т ь ю и измеряется в Вт ср -1 м -2. Д. Н. Лазарев.