|
СКРЫТЫЕ ПАРАМЕТРЫ - гипотетич. дополнит. переменные, неизвестныев настоящее время, значения к-рых должны полностью характеризовать состояниесистемы и определять её будущее более полно, чем квантовомеханич. векторсостояния. Полагают, что с помощью С. п. от статистич. описания микрообъектовможно перейти к динамич. закономерностям, при к-рых однозначно связаныво времени сами физ. величины, а не их статистич.
распределения (см. Причинность).С. п. обычно считаются разл. поля или координаты и импульсы более мелких, <составных частей квантовых частиц. Однако после открытия кварков (составныхчастиц адронов) оказалось, что их поведение подчиняется квантовой механике, <как и поведение самих адронов [1].
Согласно теореме фон Неймана, ни одна теория со С. п. не может воспроизвестивсе следствия квантовой механики, однако, как впоследствии выяснилось, <доказательство Дж. фон Неймана (J. von Neumann) было основано на предположениях, <вообще говоря, необязательных для любой модели С. п. [2]. Весомый аргументв пользу существования С. п. выдвинули А. Эйнштейн (A. Einstein), Б. Подольский(В. Podolsky) и Н. Розен (N. Rosen) в 1935 (т. н. Эйнштейна - Подольского- Розена парадокс), сущность к-рого в том, что нек-рые характеристикиквантовых частиц (в частности, проекции спина) можно измерять, не подвергаячастицы силовому воздействию. Новым стимулом к эксперим. проверке парадоксаЭйнштейна - Подольского - Розена стали доказанные в 1951 Белла неравенства[2], к-рые дали возможность прямой эксперим. проверки гипотезы о С. <п. Эти неравенства демонстрируют отличие предсказаний квантовой механикиот любых теорий С. п., не допускающих существования физ. процессов, распространяющихсясо сверхсветовой скоростью. Поставленные в ряде лабораторий мира экспериментыподтвердили предсказания квантовой механики о существовании более сильныхкорреляций между частицами, чем предсказывают любые локальные теории С. <п. Согласно этим теориям, результаты эксперимента, проведённого над однойиз частиц, определяются только самим этим экспериментом и не зависят отрезультатов эксперимента, к-рый может проводиться над др. частицей, несвязанной с первой силовыми взаимодействиями.
Лит.:1) Садбери А., Квантовая механика и физика элементарныхчастиц, пер. с англ., М., 1989; 2) Г р и б А. А., Неравенства Белла и экспериментальнаяпроверка квантовых корреляций на макроскопических расстояниях, «УФН», 1984,т, 142, с. 619; 3) Спасский Б. И., Московский А. В., О нелокальности вквантовой физике, «УФН», 1984, т. 142, с. 599; 4) Б о м Д., О возможностиинтерпретации квантовой механики на основе представлений о «скрытых» параметрах, <в сб.: Вопросы причинности в квантовой механике, М., 1955, с. 34. Г. Я. Мякишев.
|
, i= 1, 2, 3, 4, где xi - координаты Минковского( х 1 = х, х 2 = у, х 3 = z, x4= ict),
- элемент собственного времени движущейся частицы.
КомпонентыС. ч. связаны с проекциями и х, и у, и z трёхмерной скорости и соотношениями:
(v - относит. скорость системы отсчёта К и К'). См. Относительности теория. м. С. Рывкин.
