Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "Ж"

Статьи на букву "Ж"

ЖДУЩЕЕ УСТРОЙСТВО

ЖДУЩЕЕ УСТРОЙСТВО - импульсная электронная схема, к-рая при подаче внеш. запускающего сигнала переходит из исходного устойчивого состояния в квазиустойчивое, а затем под действием внутр. процессов возвращается в исходное состояние. Процессы переходов носят нарастающий, лавинообразный характер. Ж. у. обычно используют для формирования импульсов под воздействием входного запускающего сигнала, причём длительность выходных импульсов определяется параметрами схемы. Примером Ж. у. может служить ждущий мультивибратор (одновибратор). Нек-рые релаксац. генераторы (напр., блокинг-генератор, фантастрон) могут быть переведены в ждущий режим и действовать как Ж. у. И наоборот, ждущие мультивибраторы изменением параметров и режима питания можно перевести в режим автоколебаний. Лит.: И ц х о к и Я. С., Овчинников Н. И., Импульсные и цифровые устройства, М., 1973; Гольденберг Л. М., Импульсные устройства, М., 1981. Б. X. Кривицкий.

ЖЕЛЕЗО

ЖЕЛЕЗО (Ferrum), Fe, - хим. элемент VIII группы периодич. системы элементов, ат. номер 26, ат. масса 55,847. В природе Ж. представлено четырьмя стабильными изотопами: 54Fe (5,82%), 56Fe (91,66%), 57Fe (2,19%) и 58Fe (0,33%). Электронная конфигурация двух внеш. оболочек 3s2p6d64s2. Кристаллохим. радиус атома Fe 0,126 нм, радиус иона Fe+2 0,080 нм, иона Fc3+ 0,067 нм. Энергии последоват. ионизации 7,893, 16,18, 30,65 эВ. Значение электроотрицательности 1,64. Чистое Ж.- блестящий серебристо-белый вязкий и ковкий металл. a-Fe обладает объёмноцентрированной кубич. решёткой (при 20 °Спостоянная решётки а= 0,286645 нм); при темп-рах 910-1400 о С Ж. a-Feпереходит в g-Fe с гранецентрированной кубич. решёткой (а = 0,364 нм). До точки Кюри (t=769 o С) a-Fe ферромагнитно, выше - парамагнитно. Парамагн. Ж. a-Fe, устойчивое при темп-рах 769-910 o С, иногда рассматривают как особую модификацию Ж.- b-Fe, а Ж. с решёткой a-Fe, устойчивое при темп-рах от 1400 °С до темп-ры плавления (1539 °С),- как модификацию d-Fe (a = 0,294 нм). Плотн. a-Fe 7,872 кг/дм 3 (при 20°С), g-Fe - 8,0-8,1 кг/дм 3, d-Fe - 7,3 кг/дм 3. t кип=2872 o С. Темп-ра Дебая qD=445 К. <Теплоёмкость Ж. зависит от его структуры и сложным образом меняется с темп-рой, ср. уд. теплоёмкость 641 Дж/кг. <К. Теплота плавления 13,77 кДж/моль, теплота испарения 350 кДж/моль. Модуль Юнга 190- 210 ГПа, модуль сдвига 84 ГПа, кратковрем. прочность на разрыв 170-210 МПа, тв. по Бринeллю 450- 900 МПа, температурный коэффициент линейного расширения 1,17.10-5 К -1 (при 20 °С). Теплопроводность 74Вт. <м -1 К -1. Уд. сопротивление 9,7.10-2 мкОм. <м, термич. коэф. сопротивления 6,57.10-3 К -1 (0-100 °С). Магн. момент атома Fe 2,218m Б (магнетон Бора).В соединениях Ж. проявляет гл. обр. степени окисления +2 и +3, реже 0, +1, +4, +6 и +8. В сухом воздухе покрывается устойчивой оксидной плёнкой, во влажном - подвергается коррозии. Быстро корродируeт в кислых растворах, как правило, устойчиво в щелочных растворах, концентриров. растворах азотной и серной кислот. Ж. используют для изготовления сердечников электромагнитов, якорей электромашин. Из искусств. радиоактивных изотопов наиб. значение имеют 55Fe (электронный захват, T1/2=2,72 г.) и b- -радиоактивный 59Fe (Т 1/2 =44,6 Сут.). С. С. Бердоносов.

ЖЕЛОБКОВАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ

ЖЕЛОБКОВАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ - одна из гидромагн. неустойчивостей плазмы, обусловленная искривлением силовых линий удерживающего плазму магн. поля. Наз. также перестановочной неустойчивостью. Ж. н. присуща замкнутым магн. конфигурациям и очень часто развивается в зеркальных магнитных ловушках, не обладающих ср. минимумом магн. индукции, типа простых пробкотронов (в таких ловушках силовые линии магн. поля искривлены не внутрь удерживаемой плазмы, а наружу, см. Открытые ловушки). Развитие Ж. н. сопровождается выбросом плазмы поперёк магн. поля в виде вытянутых вдоль силовых линий языков плазмы (желобков). Время развития Ж. н.где а - малый радиус плазменного шнура, М - масса ионов, Т- темп-ра плазмы, R - радиус кривизны силовых линий удерживающего плазму магн. поля. В магнитных ловушках, используемых для решения проблемы управляемого термоядерного синтеза, Ж. н. может развиться за очень короткое время t@ 10-6 с. Для подавления Ж. н. в зеркальных магн. ловушках вводят спец. проводники с током, обеспечивающие ср. минимум магн. индукции в системе. Лит. см. при ст. Неустойчивости плазмы. А. А. Рухадзе.

ЖЕСТКАЯ ФОКУСИРОВКА

ЖЕСТКАЯ ФОКУСИРОВКА - то же, что сильная фокусировка.

ЖЕСТКИЕ ПРОЦЕССЫ

ЖЕСТКИЕ ПРОЦЕССЫ - в физике элементарных частиц - высокоэноргетич. процессы, в к-рых каждой из регистрируемых вторичных частиц передаётся большой импульс. Более точно, в Ж. п. величина произведения 2psin(q/2)>>1 ГэВ/с для каждой из регистрируемых частиц, где р и q - импульс и угол вылета вторичной частицы в системе покоя к.-л. из нач. частиц. К Ж. п. относятся инклюзивные процессы с большим поперечным импульсом (см. Множественные процессы), кумулятивные процессы, глубоко неупругие процессы, процессы рождения адронных струй, упругое рассеяние на большие углы и др. Сечение Ж. п. в модели партонов и в квантовой хромодинамике выражается через ф-ции распределения партонов в адронах, ф-ции фрагментации партонов в адроны и сечение кварк-глюонного подпроцесса, к-рое вычисляется по теории возмущений. Ж. п. являются осн. источником информации о структуре частиц и о динамике кварк-глюонных подпроцессов. Так, их асимптотич. поведение с ростом переданного импульса в грубом приближении определяется числом взаимодействующих кварков (см. Кваркового счёта правила). Учёт динамики взаимодействия кварков и глюонов приводит к нарушениям правил автомоделыгости и правил кваркового счёта, к-рые наблюдаются экспериментально. А. В. Ефремов.

ЖЁСТКОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ

ЖЁСТКОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ - режим возбуждения колебаний, при к-ром автоколебания возникают лишь при нач. толчке достаточной амплитуды, в отличие от мягкого возбуждения автоколебаний, возникающих вследствие наличия малых флуктуации в самой автоколебат. системе. См. также Автоколебания.

ЖЁСТКОПЛАСТИЧЕСКОЕ ТЕЛО

ЖЁСТКОПЛАСТИЧЕСКОЕ ТЕЛО - абстрактная (матем.) модель пластич. тела, основанная на возможности пренебречь в ряде случаев упругими деформациями тела по сравнению с пластическими. Использование понятия Ж. т. приводит к идеализированным соотношениям между напряжением s и деформацией e (рис .1). Рис. 1. Диаграммы напряжения s и деформации e растягиваемых образцов из жесткопластического материала: a - материал с произвольным упрочнением; б - идеальный жесткопластический материал. Рис. 2. Растяжение плоскоготолстого образца; ABCDE - пластическая область. Реальное пластич. тело можно рассматривать как Ж. т., если оно находится в условиях, когда пластич. деформация не ограничена величиной упругих деформаций (напр., при образовании шейки в образце при растяжении, рис. 2). В противном случае пластич. деформирование является стеснённым (напр., в толстостенной трубе под действием внутр. давления внутр. часть находится в пластич. состоянии, а внешняя - испытывает упругие деформации, ограничивающие величину пластич. деформаций) и понятие Ж. т. физически не оправдано. <Модель Ж. т. позволяет учесть в идеализированном виде такие свойства материалов, как пластич. течение, упрочнение, Баушингера эффект, анизотропию и т. п. Большое развитие в матем. пластичности теории, получила теория идеального (т. е. неупрочняющегося) Ж. т. (рис. 1, б). Лит.: Прагер В., Ходж Ф. Г., Теория идеально пластических тел, пер. с англ., М., 1956; X и л л Р., Математическая теория пластичности, пер. с англ., М., 1956; Ивлев Д. Д., Теория идеальной пластичности, М., 1966. Д. Д. Ивлев.

ЖЁСТКОСТЬ

ЖЁСТКОСТЬ - способность тела или конструкции сопротивляться образованию деформаций. Если материал подчиняется Гука закону, то характеристикой Ж. являются модули упругости Е - при растяжении, сжатии, изгибе и G - при сдвиге. <При растяжении - сжатии Ж. характеризуется коэф. ES в соотношении e=F/ES между растягивающей (сжимающей) силой F и относит. удлинением e стержня с площадью поперечного сечения S. При кручении стержня круглого поперечного сечения Ж. характеризуется величиной GI р (где Ip- полярный момент инерции сечения) в соотношении q=M/GIp, между крутящим моментом М и относит. углом закручивания стержня q. При изгибе бруса Ж., равная величине EI, входит в соотношение (=М/ЕI между изгибающим моментом М (моментом нормальных напряжений в поперечном сечении) и кривизной изогнутой оси бруса (,(где I - осевой момент инерции поперечного сечения), а при изгибе пластинок и оболочек под Ж. понимают величину, равную Eh3/12(l - n2), где h - толщина пластинки (оболочки), n - коэф. Пуассона. Ж. имеет существ. значение при расчёте конструкций на устойчивость.

ЖИДКИЕ ДИЭЛЕКТРИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЖИДКИЕ КРИСТАЛЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЖИДКИЕ МЕТАЛЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЖИДКИЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЖИДКОСТНЫЕ ЛАЗЕРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЖИДКОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЖУКОВСКОГО ТЕОРЕМА

ЖУКОВСКОГО ТЕОРЕМА - теорема о подъёмной силе, действующей на тело в плоско-параллельном потоке идеальной жидкости или газа. Сформулирована Н. Е. Жуковским в 1904.Ж. т. формулируется след. образом: если установившийся плоско-параллельный потенциальный поток (см. Потенциальное течение )идеальной несжимаемой жидкости набегает на бесконечно длинный цилиндр перпендикулярно его образующим, то на участок цилиндра, имеющий длину вдоль образующей, равную единице, действует подъёмная сила Y, равная произведению плотности r среды на скорость v потока на бесконечности и на циркуляцию скорости Г по любому замкнутому контуру, охватывающему обтекаемый цилиндр, т. е. Y=rv Г. Направление подъёмной силы можно получить, если направление вектора скорости на бесконечности повернуть на прямой угол против направления циркуляции. Ж. т. находится в соответствии с Д'Аламбера- Эйлера парадоксом об отсутствии силы сопротивления X тела, обтекаемого идеальной жидкостью. <Физически возникновение циркуляции связано с наличием вязкости и образованием вихрей при обтекании тел реальной жидкостью. Поэтому Жуковский ввёл в идеальной жидкости условный, присоединённый к твёрдому телу вихрь (см. Присоединённый вихрь), интенсивность к-рого равна циркуляции Г по замкнутому контуру, окружающему обтекаемый профиль. Величина Г может быть найдена на основании Чаплыгина - Жуковского постулата. Ж. т. обобщается на случай обтекания решётки профилей, моделирующей лопаточные венцы турбины и компрессора. Ж. т. справедлива также при дозвуковом обтекании профиля сжимаемой жидкостью (газом). Для звуковой и сверхзвуковой скоростей обтекания Ж. т. в общем виде не может быть доказана. <Ж. т. легла в основу теории крыла и гребного винта. С помощью Ж. т. могут быть вычислены подъёмная сила крыла конечного размаха, тяга гребного винта, сила давления на лопатку турбины или компрессора и др. Лит.: Жуковский Н. Е., О присоединенных вихрях, Собр. соч., т. 4, М.- Л., 1949; Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 6 изд., М., 1987; Краснов Н. <Ф., Аэродинамика, 3 изд., ч. 1-2, М., 1980.

ЖУРДЕНА ПРИНЦИП

Статья большая, находится на отдельной странице.