Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "Э" (часть 3, "ЭЛЕ"-"ЭНА")

Статьи на букву "Э" (часть 3, "ЭЛЕ"-"ЭНА")

ЭЛЕКТРОННО-ОПТИЧЕСКИЕ АБЕРРАЦИИ

ЭЛЕКТРОННО-ОПТИЧЕСКИЕ АБЕРРАЦИИ - искажения электронного изображения, создаваемые электростатич. и магн. линзами (см. Электронные линзы). Э.-о. а. по типу искажений аналогичны аберрациям оптических систем. См. также Электронная и ионная оптика.

ЭЛЕКТРОННО-ОПТИЧЕСКИЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННО-ФОНОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

ЭЛЕКТРОННО-ФОНОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ - см. Электрон-фононное взаимодействие.

ЭЛЕКТРОННО-ФОТОННЫЕ ЛИВНИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННО-ЯДЕРНЫЕ ЛИВНИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ЛАМПЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ПРИЗМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННЫЕ СПЕКТРЫ

ЭЛЕКТРОННЫЕ СПЕКТРЫ - спектры молекул, возникающие при переходах между их электронными уровнями энергии. Лежат в видимой и УФ-областях спектра. Чаще всего представляют собой совокупность систем электрон-но-колебат. полос. Подробнее см. в ст. Молекулярные спектры.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ЛИНЗЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННЫЙ ЛИНЕЙНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ

ЭЛЕКТРОННЫЙ ЛИНЕЙНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ - резонансный линейный ускоритель электронов, в к-ром используется ускорение на бегущей эл.-магн. волне. При таком ускорении направление движения электронов остаётся практически неизменным, поэтому они почти не теряют энергию на излучение и их можно ускорять до очень высоких энергий (десятки и сотни ГэВ). Подробнее см. Линейные ускорители.

ЭЛЕКТРОННЫЙ МИКРОСКОП

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННЫЙ ТОПОЛОГИЧЕСКИЙ ПЕРЕХОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННЫЙ ВЕТЕР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННЫЙ ГАЗ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОННЫЙ ЗАХВАТ

ЭЛЕКТРОННЫЙ ЗАХВАТ - тип бета-распада ядер, состоящий в захвате ядром электрона с одной из внутр. оболочек атома. При этом один протон ядра превращается в нейтрон, т. <е. атом (Z, A) (Z - ат. номер; А - массовое число) превращается в атом (Z-1, А). Это превращение происходит по схеме Здесь е -- электрон, захватываемый ядром атома (Z, А) с К, L идр. оболочек; ve - электронное нейтрино. Процесс Э. з. сопровождается испусканием характерис-тич. рентг. излучения атома (Z-1, А), образующегося при заполнении вакансий в его оболочке, а также очень слабого эл.-магн. излучения с непрерывным спектром, верх. граница к-рого определяется разностью мaсс начального и конечного атомов (за вычетом энергии кванта характеристич. излучения). Это излучение наз. внутр. тормозным излучением. Если в результате Э. з. ядро (Z-1, А )оказывается в возбуждённом состоянии, то процесс сопровождается также испусканием g-излучения. Если разность масс атомов (Z, А )и (Z-1, А )превосходит удвоенную массу покоя электрона, то с Э. з. начинает конкурировать бета-распад с испусканием позитрона (b+ ). Нек-рые нуклиды, претерпевающие Э. з. с переходом в основное состояние дочернего ядра, используются как источники монохроматич. рентг. излучения, напр. распа-ды: 55Fe55Mn ( =5,9 кэВ), 109Cd109Ag (= 22 кэВ). Такие источники применяются во многих исследованиях в биомедицине, материаловедении, дефектоскопии и др. Лит. см. при CT, Бета-распад ядер. А. А. Сорокин.

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПРОЕКТОР

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПРОЕКТОР (автоэлектронный микроскоп, полевой электронный микроскоп) - безлинзовый электронно-оптический прибор для получения увеличенного в 105 -106 раз изображения поверхности твёрдого тела. Изобретён в 1936 Э. Мюллером (E. W. MUller). Осн. части Э. п.: катод в виде проволочки (острия) с точечным эмиттером на конце, радиус кривизны к-рого r~10-7 -10-8 м; стеклянная сферич. или конусообразная колба, дно к-рой покрыто слоем люминофора; анод в виде проводящего слоя на стенках колбы или проволочного кольца, окружающего катод. Из колбы откачивается воздух (остаточное давление 10-9-10-11 мм рт. ст.). (В др. варианте катод и анод могут быть собраны в вакуумной камере.) Когда на анод подают положит. напряжение в неск. тыс. В относительно расположенного в центре колбы катода, напряжённость электрич. поля F у поверхности кончика острия достигает 107 -108 В/см. Это обеспечивает интенсивную автоэлектронную эмиссию. При этом электроны эмитируются преим. с мест локального увеличения F: над небольшими неровностями и выступами поверхности эмиттера и с участков с пониженной работой выхода f. Эмитированные электроны, ускоряясь в радиальных (относительно острия) направлениях, бомбардируют экран, вызывая свечение люминофора, и создают на экране увеличенное контрастное изображение поверхности катода, как правило, отражающее её кристаллич. структуру (рис. 2, a к ст. Ионный проектор). Контраст автоэлектронного изображения определяется плотностью автоэмиссионного тока, к-рая зависит от локальной работы выхода f, отражающей кристаллографич. строение поверхности эмиттера, и от величины поля F у поверхности эмиттера. Увеличение в Э. п. равно отношению R/br, где R- расстояние катод - экран; b1,5 - константа, зависящая от геометрии трубки. Разрешающую способность Э. п. ограничивают наличие тангенциальных составляющих скоростей автоэлектронов у кончика острия и (в меньшей степени) явление дифракции электронов. Предел разрешения Э. п. составляет (2-3) · 10-7 см. Э. п. применяются для изучения автоэлектронной эмиссии металлов и полупроводников, для определения работы выхода с разных граней монокристалла и др., для наблюдения фазовых превращений, изучения адсорбции и поверхностной диффузии атомов разл. веществ на проводящей поверхности, для исследования эффектов в сильных полях и т. д. Э. п., при крайней простоте, обеспечивает высокую разрешающую способность. В случаях, когда её необходимо повысить до атомной, его легко перевести в режим ионного проектора. Лит. см. при ст. Автоэлектронная эмиссия. В. H. Шредник.

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПУЧОК

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОНОГРАФ

ЭЛЕКТРОНОГРАФ - прибор для исследования атомного строения вещества (гл. обр. твёрдых тел и газовых молекул) методами электронографии. Э.- вакуумный прибор, схема той его части, где формируется электронный пучок, близка к схеме электронного микроскопа. В колонне - основном узле Э. (рис. 1, 2 в ст. Электронный микроскоп) - электроны, испускаемые раскалённой вольфрамовой нитью, разгоняются высоким напряжением (от 30 кВ и выше- быстрые электроны и до 1 кВ - медленные электроны). С помощью диафрагм и магн. линз формируется узкий электронный пучок, направляемый на исследуемый образец, находящийся в спец. камере объектов и установленный на спец. столике. Для регистрации электронов используют, напр., люминесцентный экран или фотопластинку, чувствительную к потоку электронов, на к-рой создаётся дифракц. изображение (электронограмма). Э. снабжают разл. устройствами для нагревания, охлаждения, испарения образца, его деформации и т. д. Э. включает также систему вакуумирования для создания глубокого вакуума (до 10-4-10-7 Па) и блок электропитания, содержащий источники накала катода, высокого напряжения, питания эл.-магн. линз и разл. устройств камеры объектов. Питающее устройство обеспечивает изменение ускоряющего потенциала по ступеням (напр., в Э. "ЭР-100" 4 ступени: 25, 50, 75 и 100 кВ). Разрешающая способность Э. достигает ~10-4-10-3 нм и зависит от энергии электронов, сечения электронного пучка и расстояния от образца до экрана, к-рое в совр. Э. может изменяться в пределах 200-600 мм. Управление совр. Э., как правило, автоматизировано. P. M. Имамов.

ЭЛЕКТРОНОГРАФИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОН-ФОНОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОНЫ ПРОВОДИМОСТИ

ЭЛЕКТРОНЫ ПРОВОДИМОСТИ - электроны твёрдого тела, упорядоченное движение к-рых (дрейф) обусловливает электропроводность. В твёрдых телах часть электронов (как правило, валентные) отрывается от своих атомов. Области разрешённых значений энергии делокализован-ных электронов - разрешённые зоны - чередуются с запрещёнными зонами. Э. п.- электроны частично заполненных разрешённых зон - зон проводимости (см. Зонная теория). В полупроводниках Э. п. появляются только при нек-ром возбуждении (достаточно высокой темп-ре, освещении, внедрении примесей и т. п.). В металлах Э. п. есть всегда: при T= 0 К они занимают все состояния с энергией, меньшей фермы-энергии. Состояние Э. п. сходно с состоянием свободного электрона, но с эффективной массой, отличной от массы свободного электрона. Как квазичастица Э. п. характеризуется квазиимпульсом p и законом дисперсии ( р). Внутри разрешённой зоны ( р) - сложная периодич. ф-ция. Свойства Э. п. удобно описывать в терминах кинетич. теории газов (газ квазичастиц). В полупроводниках, если Э. п. относительно мало, газ Э. п. хорошо описывается Больцмана распределением. В металлах Э. п. образуют вырожденный ферми-газ при всех темп-pax (см. Вырожденный газ). Для описания взаимодействий между Э. п. используют теорию ферми-жидкости. Лит. см. при ст. Твёрдоe тело. Э. M. Эпштейн.

ЭЛЕКТРОН-ЭЛЕКТРОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

ЭЛЕКТРОН-ЭЛЕКТРОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ - в т в ё р д ы х т е л а х - взаимодействие между электронами проводимости. Э.-э. в. определяет межэлектронное рассеяние, плазменные колебания и экранирование (см. Плазма твёрдых тел). Осн. вклад в Э.-э. в. вносит непосредств. кулоновское взаимодействие. Э.-э. в. также осуществляется посредством обмена фононами (см. Электрон-фононное взаимодействие). Такое взаимодействие может приводить к эфф. притяжению между электронами, находящимися вблизи ферми-поверхности, и возникновению связанных состояний - куперовских пар. Это явление лежит в основе сверхпроводимости. Э. M. Эпштейн.

ЭЛЕКТРООПТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОРАКEТНЫЕ ДВИГАТЕЛИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОСЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ ИНДУКЦИЯ

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ ИНДУКЦИЯ - перераспределение зарядов на поверхности проводника или поляризация диэлектрика под действием стороннего электрич. поля E ст(r). Вследствие Э. и. у электрически нейтральных (в целом) тел появляется индуцированный электрич. диполь-ный момент р е и, в общем случае, более высокие моменты: квадрупольный, октупольный и т. д. (см. Мультиполи). Для металлич. шара, радиус к-рого а мал по сравнению с масштабом неоднородности поля, р е = а3E сг, для диэлек-трич. шара p е = а3 [(e- l)/(e + 2)]E ст (в электростатике ди-электрич. проницаемость e>=1). На несимметричные тела в общем случае действует момент сил M=[peEcт], разворачивая их до тех пор, пока рe не станет параллельным электрич. полю: рeaE ст, a>0. Так, вытянутые объекты (иглы, нити, молекулярные цепочки) ориентируются вдоль силовых линий поля. Др. эффектом Э. и. является втягивание частиц в область сильных полей под действием силы F=(pe)E ст=(l/2)a|E ст|2. Этим объясняется интенсивное оседание пыли на наэлектризованных деталях телевизоров, ткацких машин и т. д. На явлении Э. и. основаны принципы работы эл.-статич. фильтров, эл.-графич. машин, эл.-статич. сепараторов молекул. Г. В. Пермитин.

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКИЕ ЛИНЗЫ

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКИЕ ЛИНЗЫ - см. Электронные линзы.

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКИЙ ГЕНЕРАТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕКТРОСТРИКЦИЯ

ЭЛЕКТРОСТРИКЦИЯ - деформация диэлектрика, пропорциональная квадрату приложенного электрич. поля (или поляризации). Электрострикционная деформация не меняет знак при изменении направления поля на противоположное. При наличии обратного пьезоэлектрич. эффекта (линейной связи деформации и поля; см. Пъезоэлек-трики )Э. выступает в качестве малой нелинейной добавки к нему. В отличие от пьезоэлектрич. эффекта, у Э. нет обратного эффекта, но есть термодинамически сопряжённый эффект - изменение диэлектрической проницаемости под действием механич. напряжения (аналог фотоупругости). Коэф. Э. является тензором 4-го ранга, несимметричным по перестановке 1-й и 2-й пар индексов и симметричным по перестановке индексов внутри 1-й и 2-й пар. Тензор Э. характеризуется в общем случае (триклинная симметрия) 36 компонентами. Э. может иметь место в центросим-метричных кристаллах и в изотропной среде. В сегнето-электриках с центросимметричной исходной (неполярной) фазой эффект Э. велик в области фазового перехода, а в сегнетоэлектрич. фазе пьезоэлектрич. эффект можно рассматривать как Э., линеаризованную полем спонтанной поляризации. H. P. Иванов.

ЭЛЕКТРОХЕМИЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ

ЭЛЕКТРОХЕМИЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ - люминесценция спец. жидких люминофоров в электрич. поле, к-рая происходит в неск. этапов: под действием электрич. поля молекулы электролита в растворе диссоциируют, затем при их рекомбинации выделяется хим. энергия, к-рая идёт на возбуждение молекул активатора, присутствующего в растворе; возбуждённые молекулы активатора, возвращаясь в осн. состояние, испускают кванты света. Э. может быть использована для создания индикаторных устройств: при возбуждении люминофора перем. электрич. полем свечение сосредоточено вблизи электрода; применяя электроды спец. формы, можно создавать т. о. светящиеся цифры, буквы и т. д. M. В. Фок.

ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ

ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ - аналог химического потенциала для систем, содержащих заряж. частицы (ионы, электроны, дырки); характеризует состояние к.-л. заряж. компонента i в фазе a при определ. внеш. условиях (темп-ре, давлении, хим. составе фазы и электрич. поле). По определению, Э. п. =(дG/дni)T,p,n , где G-значение Гйббса энергии, учитывающее наличие элек-трич. поля в фазе a; ni - число молей компонента i в этой фазе. Э. п. можно определить также как умноженную на Авогадро постоянную работу переноса заряж. частицы i из бесконечно удалённой точки с нулевым потенциалом внутрь фазы a. Во мн. случаях Э. п. формально разбивают на два слагаемых, характеризующих хим. и электрич. составляющие такой работы: =mai + ziEfa, где mai- хим. потенциал частицы в фазе a; zi- заряд частицы с учётом знака, F-Фарадея постоянная;fa - электрич. потенциал.

ЭЛЕКТРОЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕМЕНТ № 105

ЭЛЕМЕНТ № 105 -искусственно полученный сверхтяжёлый элемент. До 1994 наз. нильсборием. См. Элементы№ 105-110.

ЭЛЕМЕНТАРНАЯ ДЛИНА

ЭЛЕМЕНТАРНАЯ ДЛИНА - то же, что фундаментальная длина.

ЭЛЕМЕНТАРНАЯ ЯЧЕЙКА

ЭЛЕМЕНТАРНАЯ ЯЧЕЙКА - к р и с т а л л а -часть атомной структуры кристалла, параллельными переносами к-рой (т р а н с л я ц и я м и) в трёх измерениях можно построить всю кристаллич. решётку. Э. я. имеет форму параллелепипеда, выбор её определяется симметрией кристаллов. Лит. см. при ст. Браве решётки, Симметрия кристаллов.

ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ

ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ - см. Квазичастица.

ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЗАРЯД

ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ЗАРЯД ( е) -наименьший электрич. заряд, положительный или отрицательный, равный величине заряда электрона: е = 4,803250(21)·10-10 ед СГСЭ= 1,6021892(46)·10-19 Кл. Почти все элементарные частицы обладают электрич. зарядом + е или - е (или не заряжены), исключение составляют нек-рые резонансы с зарядом, кратным е (напр., D++ с зарядом 2e). Природа такого "квантования" электрич. заряда не ясна (об одном из возможных объяснений см. в ст. Магнитный монополь). В теории элементарных частиц предполагается, что кварки - элементарные составляющие адронов-обладают дробным электрич. зарядом, кратным е/3 (см. Кварки). А. В. Ефремов.

ЭЛЕМЕНТЫ

ЭЛЕМЕНТЫ - № 105-110 - сверхтяжёлые искусственно полученные радиоакт. хим. элементы. Элементы с ат. номером 104-110 наз. т р а н с а к т и н о и д н ы м и. Элемент № 105 (нуклид с массовым числом А= 261, T1/2=1,6 с) получен в 1970 в Дубне группой Г. H. Флёрова при бомбардировке 243Am ионами 22Ne; нуклид этого элемента с А =260 получен в том же году в Беркли (США) группой А. Гиорсо (A. Ghiorso). B 1974 группа Флёрова сообщила о получении элемента № 106 ( А =259, T1/2 =7 мс) методом "холодного слияния" ядер при бомбардировке 207Pb и 208Pb ускоренными тяжёлыми ионами 54Cr. Этот метод использовался впоследствии для получения др. сверхтяжёлых ядер. Группа Гиорсо в 1974 также сообщила о синтезе ядер элемента №106 (A = 263, T1/2 = 0,9 с). В 1981 в Дар-мштадте (ФРГ) получены доказательства образования ядер элемента № 107 ( А=262) при реакции холодного слияния ядер 209Bi и 54Cr, несколько ранее о получении нуклида 261107 сообщила группа Флёрова. В 1984 одновременно в Дубне и Дармштадте получены сведения о синтезе элемента № 108 ( А=265). В 1987 в Дармштадте зарегистрированы первые атомы элемента № 109 (A = 266), а группа Ю. Ц. Оганесяна (Дубна) сообщила о синтезе элемента № 110(A=272). Свойства элементов №105-110 пока мало изучены. Предполагается, что внеш. электронные оболочки атомов этих элементов имеют такую же конфигурацию, что и атомы элементов 6-го периода (табл.). Свойства наиб. изученного элемента № 105 близки к свойствам ниобия, степень окисления его атомов +5. Обсуждается возможность релятивистских эффектов в атомах сверхтяжёлых элементов, связанных с релятивистскими скоростями наиб. близких к ядру электронов. Наличие релятивистских эффектов предположительно может сказываться на хим. свойствах атомов. Элементы № 105-110 Достоверное открытие сверхтяжёлых элементов-длительный, сложный, не всегда однозначный процесс. Спец. комиссия, созданная Международным союзом чистой и прикладной физики (IUPAP) и Международным союзом чистой и прикладной химии (IUPAC), в 1991-93 опубликовала выводы о приоритетах открытия элементов № 101 - 109. Спец. международная комиссия в 1994 предложила названия новых элементов. Название элемента № 105 нильсборий отклонено, элементу № 104, ранее названному курчатовием, предложено название "дубний". Лит.:"Pure and Appl. Chim.", 1991, v. 63, p. 879; 1993, v. 65, p. 1757; 1994, v. 66, p. 2419. С. С. Бердоносов.

ЭЛЛИПСОИД ИНЕРЦИИ

ЭЛЛИПСОИД ИНЕРЦИИ - поверхность, характеризующая распределение моментов инерции тела относительно пучка осей, проходящих через фиксированную точку О. Строится Э. и. как геом. место концов отрезков OK=1/, отложенных вдоль Ol от точки О, где Ol- любая ось, проходящая через точку О; Il - момент инерции тела относительно этой оси (рис.). Центр Э. и. совпадает с точкой О, а его ур-ние в произвольно проведённых координатных осях Oxyz имеет вид где Ix, Iy, Iz - осевые, а Ixу, Iyz, Lzx - центробежные моменты инерции тела относительно указанных координатных осей. В свою очередь, зная Э. и. для точки О, можно найти момент инерции относительно любой оси Оl, проходящей через эту точку, из равенства Il= 1/R2, измерив в соот-ветдтвующих единицах расстояние R= OK. Для каждой связанной с телом точки можно построить свой Э. и. При этом Э, и., построенный для центра масс тела, наз. ц е н т р а л ь н ы м Э. и. Главные оси Э. и. наз. г л а в н ы м и о с я м и и н е р ц и и тела для данной точки, а главные оси центрального Э. и.- г л а в н ы м и ц е н т р а л ь н ы м и о с я м и и н е р ц и и тела. Если в качестве координатных осей выбрать гл. оси инер ции Оxhz, то все центробежные моменты инерции обратятся в нули и ур-ние Э. и. примет вид С. M. Тарг.

ЭЛЛИПСОМEТРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЛИПТИЧЕСКИЕ ФУНКЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭЛЛИПТИЧЕСКИЙ ИНТЕГРАЛ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЭМИССИОННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ

ЭМИССИОННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ - методы оптич. спектроскопии (обычно атомной) на основе изучения спектров испускания. Возбуждение атомов происходит в пламени, дуговом или искровом разрядах, лазерным излучением. Э. с.- основа эмиссионного спектрального анализа.

ЭМИССИОННЫЙ АНАЛИЗ

ЭМИССИОННЫЙ АНАЛИЗ -см. в ст. Спектральный анализ.

ЭМИССИЯ

ЭМИССИЯ - а к у с т и ч е с к а я - излучение упругих волн, возникающее в процессе перестройки внутренней структуры твёрдых тел. Э. появляется при пластич. деформации твёрдых материалов, при возникновении и развитии в них дефектов, напр. при образовании трещин, при фазовых превращениях, связанных с изменением кристаллич. решётки, а также при резании твёрдых материалов. Физ. механизмом, объясняющим ряд особенностей Э., является движение в веществе дислокаций и их скоплений. Неравномерность, прерывистость дислокационных процессов, связанных с отрывом дислокаций от точек закрепления, торможением их у препятствий, возникновением и уничтожением отд. дислокаций, является причиной, обусловливающей излучение волн напряжения, т. е. Э. Соответственно акустич. Э. имеет "взрывной", импульсный характер; длительность импульса может составлять 10-8-10-4 с, энергия отд. импульса -от 10-9 до 10-5 Дж. Сигналы акустич. Э. проявляются в виде колебаний поверхности образца, смещение при к-рых составляет 10-14-10-7 м; иногда эти сигналы достаточно сильны и могут восприниматься на слух. Распространяясь от источника к поверхности образца, сигнал Э. претерпевает существенное искажение вследствие дисперсии скорости звука, трансформации типа и формы волны при отражении, затухания звука и др. Если время затухания сигнала и время переходных процессов в образце меньше промежутка времени между излучаемыми импульсами, Э. воспринимается в виде последовательности импульсов и наз. дискретной или импульсной. Если же интервал между отд. актами излучения меньше времени затухания, Э. имеет характер непрерывного излучения, в подавляющем большинстве случаев нестационарного, и наз. непрерывной или сплошной. Дискретная Э. имеет место, напр., при образовании трещин, непрерывная - в процессе резания. Частотный спектр Э. весьма широк: он простирается от области слышимых частот до десятков и сотен МГц. Э. используются для получения информации о процессах, происходящих внутри вещества, для неразрушающих испытаний материалов, и в частности для обнаружения дефектов в деталях и конструкциях. И. П. Голямина, Г. И. Эскин.

ЭМИТТАНС

ЭМИТТАНС -количественная характеристика качества пучка, равная его фазовому объёму, т. е. объёму, заключённому внутри поверхности, ограничивающей изображения частиц пучка в фазовом пространстве. При рассмотрении движения пучка по одной координате Э.- двумерный, по двум координатам (обычно поперечным)-четырёхмерный, по трём координатам-шестимерный. При изучении поперечного движения обычно вместо фазового пространства рассматривают пространство координат и соответствующих углов наклона траектории. Для фазовых объёмов сложной формы вводят э фф е к т и в н ы й Э. пучка, равный площади наим. эллипса (или объёму эллипсоида), в к-рый вписывается Э. пучка. Подробнее см. ст. Фокусировка частиц в ускорителе и лит. при ней. Лит.: Лоусон Дж., Физика пучков заряженных частиц, пер. с англ., М., 1980.

ЭНАНТИОМЕРЫ

ЭНАНТИОМЕРЫ - то же, что оптические изомеры.