Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "П" (часть 6, "ПРО"-"ПЬЕ")

Статьи на букву "П" (часть 6, "ПРО"-"ПЬЕ")

ПРОМЕТИЙ

ПРОМЕТИЙ (Prometium), Pm,- радиоактивный хим. элемент III группы периодич. системы элементов, ат. номер 61, относится к лантаноидам. Выделен Дж. Ма-ринским (J. Marinsky), Л. Глендениным (L. Glendenin) и Ч. Кориэллом (С. Coryell) из продуктов деления II в 1945. Ничтожные кол-ва П. обнаружены в земной коре. Известны изотопы , наиб. долгоживущим является малодоступный 145 Рш (электронный захват и распад, = 17,7 года). Наиб, значение имеет b-радиоактивный (= 2,623 года), к-рый в заметных кол-вах образуется в ядерных реакторах. Конфигурация внешних электронных оболочек . Энергии последоват. ионизации атома 5,55; 10,90; 22,3 и 41,1 эВ соответственно. Металлич. радиус атома Pm 0,182 нм, радиус иона 0,099 нм. Значение электроотрицательности 1,07. Металлич. П. имеет гексагональную кристаллич. структуру, параметры решётки а=0,365 нм и с = 1,165 нм, плотность 7,26 кг/дм 3, t пл = 1080- 1170 °С (по разл. данным), t кип ок. 3000 °С. Уд. теплоёмкость С р= 27,59 Дж/(моль·К), теплота плавления 8,8 кДж/моль. Коэф. линейного расширения 9·10-6 К -1. По хим. свойствам схож с др. лантаноидами, степень окисления +3. Нуклид 147 Рm - компонент светосоставов длительного (до неск. лет) действия, его используют в источниках радиоакт. излучения в атомных батарейках. C. C. Бердоносов.

ПРОНИЦАЕМОСТЬ МАГНИТНАЯ

ПРОНИЦАЕМОСТЬ МАГНИТНАЯ - см. Магнитная проницаемость.

ПРОПАГАТОР

ПРОПАГАТОР (функция распространения, причинная функция Грина) в квантовой теории поля (КТП) - функция, характеризующая распространение релятивистского поля (или его кванта) от одного акта взаимодействия до другого. П. является решением классич. волнового ур-ния с d-образной правой частью, удовлетворяющим специфич. краевым условиям. Простейший П. Dc(x - у )скалярного поля f(x )описывает распространение скалярной частицы между точками пространства-времени c и у и может быть представлен в виде 4-мерного интеграла Фурье Бесконечно малая мнимая добавка ie, отвечающая упомянутым выше краевым условиям, даёт правило обхода полюсов , так что после выполнения интегрирования П. оказывается представимым в виде Т. <о., при он совпадает с отрицательно-частотной частью перестановочной функции Паули - Йордана (см. также Сингулярные функции), равной вакуумному среднему а при - положительно-частотной части, т. е. i <f(y)f(x)>0· Поэтому Dc(x-y)= i< Tf(y)f(x)>0, где Т- символ хронологического произведения; при х0> у0 описывает распространение скалярного кванта из у в х, а при х0.< у0 - из x в у. Важность П. в КТП связана с тем, что он является осн. понятием ковариантной теории возмущений и фигурирует в правилах Фейнмана. Центр. роль П. в квантовополевой теории возмущений впервые установлена Д. Ривье (D. Rivier) и Э. Штюкельбергом (Е. Stueckelberg). Ф-цию распространения, учитывающую радиац. поправки при движении частицы между точками x и у, наз. одетым пропагатором или двухточечной функцией Грина. Лит.:Rivier D., Stueckelberg E., A convergent expression for the magnetic moment of the neutron, "Phys. Rev.", 1948, v. 74, p. 218; Fеуnman R, P., Theory of positrons, там же, 1949, v. 76, p.. 749; его же. Space-time approach to quantum electrodynamics, там же, р. 769; Боголюбов H. H., Ширков Д. В., Квантовые поля, М., 1993. Д. В. Ширков,

ПРОПОРЦИОНАЛЬНАЯ КАМЕРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОПОРЦИОНАЛЬНЫЙ СЧЕТЧИК

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОПУСКАНИЕ

ПРОПУСКАНИЕ - в оптике - прохождение сквозь среду оптического излучения без изменения набора частот составляющих его монохроматич. излучений и их относительных интенсивностей. Различают: направленное П., при к-ром рассеяние света в среде практически отсутствует; диффузное П., при к-ром излучение в осн. рассеивается, а преломление в среде и направленное П. не играют заметной роли; смешанное П.- частично направленное и частично диффузное. Особый вид диффузного П.- равномерно-диффузное П., при к-ром пространственное распределение рассеянного излучения таково, что яркость одинакова по всем направлениям.

ПРОПУСКАНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ

ПРОПУСКАНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ - среды (т) - отношение потока излучения Ф, прошедшего через среду, к потоку , упавшему на её поверхность: Чаще всего понятием П. к. пользуются для световых потоков. Значение П. к. тела зависит как от его размера, формы и состояния поверхности, так и от угла падения, спектрального состава (рис.) и поляризации излучения. Различают П. к.: для направленного пропускания (среда не рассеивает проходящего через неё излучения), для диффузного пропускания (среда рассеивает всё проникающее в неё излучение), для смешанного пропускания (с частичным рассеянием). П. к. находят по измерениям освещённости и яркости. П. к. определяют в световых измерениях (см. также Фотометрия). Лит.: Тиходеев П. М., Световые измерения в светотехнике, 2 изд., М.- Л., 1962; Эпштейн М. И., Измерения оптического излучения в электронике, М., 1990.

ПРОСВЕТЛЕНИЕ ОПТИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОСВЕТЛЕНИЯ ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОСВЕЧИВАЮЩИЙ ЭЛЕКТРОННЫЙ МИКРОСКОП

ПРОСВЕЧИВАЮЩИЙ ЭЛЕКТРОННЫЙ МИКРОСКОП - см. Электронный микроскоп.

ПРОСТАЯ ВОЛНА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОСТАЯ ФОРМА КРИСТАЛЛА

ПРОСТАЯ ФОРМА КРИСТАЛЛА - совокупность симметрично-эквивалентных плоскостей (граней многогранника), к-рые можно получить из одной с помощью операций симметрии, свойственных точечной группе симметрии кристалла. П. ф. к. могут иметь только 1, 2, 3, 4, 6, 8, 12, 16, 24 и 48 граней. Существует 47 П. ф. к., названия к-рых даются по ряду признаков: числу граней, их очертанию и др. (рис.). Простые формы низших сингоний: 1- моноэдр; 2- пинакоид; 3- диэдр плоскостной (дома); 4- диэдр осевой (сфеноид); 5- ромбическая призма; 6- ромбический тетраэдр; 7 - ромбическая пирамида; 8- ромбическая дипирамида. Формы 1-4 и 7 - открытые многогранники. Различают общие и частные П. ф. к. Частная П. ф. к. получается, если исходная грань параллельна или перпендикулярна осям или плоскостям симметрии или пересекает их под одинаковыми углами. Общая П. ф. к. получается, когда исходная грань задана в общем положении относительно элементов симметрии. Все грани П. ф. к. при росте кристалла имеют одинаковую скорость роста. Лит.: Современная кристаллография, т. 1, М., 1979.

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ДИСПЕРСИЯ

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ДИСПЕРСИЯ - см. Дисперсия пространственная.

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ИНВЕРСИЯ

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ИНВЕРСИЯ - операция зеркального отражения пространственных координатных осей. С инвариантностью теории относительно П. и. в квантовой механике и в квантовой теории поля связано понятие чётности.

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ КОГЕРЕНТНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ РЕШЁТКА

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ РЕШЁТКА - бесконечная совокупность точек (узлов), расположенных по вершинам равных параллелепипедов, сложенных равными гранями и заполняющих пространство без промежутков; простейшая схема строения кристалла. Параллелепипеды П. р. преобразуются друг в друга преобразованиями из группы конечных переносов (трансляций). См. Браве решётки.

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ФИЛЬТРАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ЧАСТОТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ЧЕТНОСТЬ

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ ЧЕТНОСТЬ - то же, что Р-чётность.

ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННАЯ СИММЕТРИЯ

ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННАЯ СИММЕТРИЯ - симметрия пространственно-временного континуума, в к-ром протекают физ. процессы. В основном П.-в. с.- это следствие изотропии и однородности пространства-времени, они проявляются в инвариантности (ковариантности) физ. систем, полей и ур-ний движения относительно преобразований координат, отвечающих вращениям или трансляциям вдоль направлений пространственно-временных осей. В квантовой механике и квантовой теории поля (КТП) существенную роль играют дополнительные, дискретные симметрии, связанные с отражениями пространственно-временных осей. С П.-в. с. связаны сохранения законы: из свойства изотропии пространства следует сохранение угл. момента, из однородности пространства-времени - сохранение 4-импульса. Дискретные симметрии приводят к сохранению чётности. Законы сохранения чётности являются приближёнными, но нет никаких указаний на приближённый характер непрерывных П.-в. с. Группа П.-в. с. наз. Пуанкаре группой. Её генераторами в КТП являются 6 компонент антисимметричного тензора момента кол-ва движения и 4 компоненты вектора импульса (= 0,1,2,3). В КТП существует теоретич. возможность расширения пространственно-временного континуума за счёт включения 4N дополнительных веществ. антикоммути-рующих координат, при этом группа Пуанкаре расширяется до группы простой (N =1) или расширенной (1 < N< 8) суперсимметрии (см. Суперсимметрия, Супергравитация). Однако неясно, реализуется ли в природе эта возможность. Существует глубокая связь между П.-в. с. и внутренними симметриями. Наиб. ярким примером такой связи является строгое сохранение СPТ -чётности (при приближённом сохранении С- и PТ -чётности; см. Теорема СPТ). М. В.. Терентьев.

ПРОСТРАНСТВЕННОЕ КВАНТОВАНИЕ

ПРОСТРАНСТВЕННОЕ КВАНТОВАНИЕ - то же, что квантование момента количества движения: дискретность возможных его пространственных ориента-ций относительно произвольно выбранной оси. См, Квантовая механика.

ПРОСТРАНСТВЕННО-ОДНОРОДНАЯ КВАДРУПОЛЬНАЯ ФОКУСИРОВКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОСТРАНСТВЕННОПОДОБНЫЙ ВЕКТОР

ПРОСТРАНСТВЕННОПОДОБНЫЙ ВЕКТОР - в частной (специальной) и общей теории относительности - четырёхмерный вектор, сумма квадратов пространственных компонент к-рого больше квадрата его временной компоненты. П. в., имеющий начало в к.-н. точке четырёхмерного пространства-времени, лежит вне внутр. полостей светового конуса с вершиной в данной точке. Всегда существует система отсчёта, в к-рой временная компонента П. в. обращается в нуль, и у него остаются только пространственные компоненты. В Минковского пространстве-времени с метрич. тензором (+1, -1, -1, -1) квадрат длины П. в. Л отрицателен: < 0 (m = 0,1,2,3). Здесь А0- временная, Ai(i = 1, 2, 3) - пространственная компоненты 4-вектора [ А= (A1, A2, А 3)]. См. Относительности теория, Тяготение. и. Д.. Новиков,

ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ ГРУППЫ СИММЕТРИИ

ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ ГРУППЫ СИММЕТРИИ - группы симметрии, описывающие атомные структуры кристаллов. Представляют совокупность операций симметрии, включающую операции симметрии точечных групп симметрии и трансляции (параллельный перенос). Существует 230 П. г. с. Выведены в 1890 Е. С. Фёдоровым и независимо А. Шёнфлисом (A. Schoenflies), названы фёдоровскими группами. См. также Симметрия кристаллов.

ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ СИММЕТРИИ

ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ СИММЕТРИИ - симметрии четырёхмерного пространства-времени, в к-ром осуществляются физ. явления. С однородностью и изотропностью пространства-времени связана инвариантность фундам. физ. законов относительно трансляций и вращений четырёхмерных систем координат, в к-рых эти законы формулируются. Группа таких преобразований наз. Пуанкаре группой. Подгруппа вращений в пространстве-времени наз. группой Лоренца преобразований. Следствием указанных симметрии являются законы сохранения энергии-импульса и угл. момента. Существует также симметрия относительно отражений осей четырёхмерной системы относительно начала координат. В отличие от трансляций и вращений, эта симметрия не является точной. Соответствующий ей закон сохранения чётности (см. Чётность нарушается в слабых взаимодействиях. В квантовой теории поля (КТП) существует глубокая, по ещё не понятая до конца связь между П. с. и внутренними симметриями. Наиб, ярким примером такой связи являются теорема СРТ и тот факт, что СР-чёт-ностъ сохраняется с большей точностью, чем пространственная чётность ( Р-чётность). Другой пример: нек-рые модели КТП формулируются в пространстве с числом измерений, большим четырёх. При этом многие внутр. симметрии в "нашем" четырёхмерном пространстве являются следствием П. с. в пространстве большего числа измерений. М. В, Терентъев

ПРОСТРАНСТВЕННЫЙ ЗАРЯД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОСТРАНСТВО И ВРЕМЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОСТРАНСТВО ИЗОБРАЖЕНИИ

ПРОСТРАНСТВО ИЗОБРАЖЕНИИ - см. Изображение оптическое.

ПРОСТРАНСТВО ПРЕДМЕТА

ПРОСТРАНСТВО ПРЕДМЕТА - см. Изображение оптическое.

ПРОТАКТИНИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОТЕКАНИЯ ТЕОРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОТИЙ

ПРОТИЙ (лат. Protium, от греч. protos - первый), 1 Н,- стабильный и наиболее распространённый в природе (99,98%) изотоп водорода с массовым числом 1. Атомное ядро П.- протон.

ПРОТОЗВЁЗДЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОТОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОТОННАЯ РАДИОАКТИВНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОТОННЫЙ ЛИНЕЙНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ

ПРОТОННЫЙ ЛИНЕЙНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ - линейный ускоритель, предназначенный для ускорения тяжёлых нерелятивистских частиц (протонов, ионов). Отличается от линейного ускорителя лёгких частиц (электронов, позитронов) частотой эл.-магн. колебаний ускоряющего ВЧ-поля (метровый диапазон вместо дециметрового), устройством ускоряющих структур и существенно большими габаритами. См. Линейные ускорители. Л. Л. Голъдин.

ПРОТОННЫЙ СИНХРОТРОН

ПРОТОННЫЙ СИНХРОТРОН - см. Синхротрон протонный.

ПРОТОН-ПРОТОННАЯ ЦЕПОЧКА

ПРОТОН-ПРОТОННАЯ ЦЕПОЧКА - см. Водородный цикл.

ПРОТУБЕРАНЦЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРОЦЕССОР

ПРОЦЕССОР (англ. processor, от process - обрабатывать) - устройство и (или) программа обработки информации, функционирующие в составе ЭВМ. Как правило, аппаратно П. реализуется в виде одного или неск. микропроцессоров. Аппаратные характеристики П. аналогичны характеристикам микропроцессоров. По выполняемым ф-циям П. классифицируются на центральные, периферийные, ввода-вывода, коммуникационные и специализированные. Центральный П. (ЦП) - основная часть ЭВМ, определяемая как совокупность арифметическо-логич. устройства (АЛУ), устройства управления и, как правило, оперативного запоминающего устройства (ОЗУ, см. Памяти устройства). АЛУ - часть ЦП, реализующая набор основных арифметч. и логич. операций над данными, поступающими на вход АЛУ. Результат выполнения операции подаётся на выход АЛУ. Устройство управления - часть ЦП, обеспечивающая контроль за передачей и собственно передачу данных между ОЗУ, АЛУ и др. частями компьютера. Периферийным наз. П., подключаемый к ЭВМ с помощью каналов ввода-вывода. Используется в составе вычислит. системы наряду с ЦП для увеличения её вычислит. производительности и распределения вычислит. ф-ций. Как правило, высокопроизводительные вычислит. системы содержат несколько (10 и более) периферийных П., позволяющих проводить одновременную (параллельную) обработку информации. П. ввода-вывода предназначен для обслуживания работы устройств ввода-вывода информации. Часто включает наряду с аппаратурой программу обслуживания разл. ф-ций конкретного устройства. Коммуникационным наз. П. ввода-вывода, используемый для контроля и передачи данных по коммуникац. линиям в соответствии со стандартными правилами передачи данных (протоколами). Используется для организации связи между компьютерами и периферийными удалёнными устройствами (в т. ч. и для организации т. н. электронной почты). Специализированным наз. П., специально сконструированный для решения конкретной задачи, напр. выполнения прямого и обратного фурье-преобразований (фурье-процессор). Обычно к специализиров. П. относят матем. П. (реализует аппаратно выполнение арифметич. операций с большой точностью, вычисление стандартных ф-ций и т. <п.), П. обработки текстов и изображений. Последние два типа П. наряду с аппаратурой включают, как правило, и мощное программное обеспечение. Иногда программное обеспечение может полностью выполнять ф-ции аппаратного П. В этом случае оно также наз. П. Лит.: Майерс Г., Архитектура современных ЭВМ, пер. с англ., кн. 1-2, М., 1985; Королев Л. Н., Микропроцессоры, микро- и мини-ЭВМ, М., 1988. В. Н. Задков.

ПРОЧНОСТИ ПРЕДЕЛ

ПРОЧНОСТИ ПРЕДЕЛ - напряжения или деформации, соответствующие максимальному (до разрушения образца) значению нагрузки (мера прочности твёрдых тел). При растяжении цилиндрич. образца из металла разрушению (разрыву) обычно предшествует образование шейки, т. е. местное уменьшение поперечных размеров образца, при этом необходимая для деформации растягивающая сила уменьшается. Отношение наиб. значения растягивающей силы к площади поперечного сечения образца до нагружения наз. условным П. п. или временным сопротивлением. Истинным П. п. наз. отношение значения растягивающей силы непосредственно перед разрывом к наименьшей площади поперечного сечения образца в шейке. При одноосном растяжении условный П. п. меньше истинного. В хрупких материалах местное уменьшение поперечных размеров перед разрывом незначительно и поэтому величины условного П. п. и истинного П. п. различаются мало. При продольном сжатии цилиндрич. образца разрушению не предшествует уменьшение сжимающей силы. Условный и истинный П. п. при этом вычисляются как отношения значения сжимающей силы непосредственно перед разрушением к начальной (до сжатия) площади поперечного сечения и к площади сечения при разрушении соответственно. При кручении тонкостенного трубчатого образца определяется П. п. при сдвиге как наибольшее касательное напряжение, предшествующее разрушению образца. В сложном напряжённом состоянии П. п. определяется как значение нек-рой комбинации компонентов тензора напряжений или тензора деформации перед разрушением. При этом, вообще говоря, значение П. п. зависит от процесса деформации, т. е. от порядка приложения нагрузок. В нек-рых материалах разрушение наступает, когда наибольшее растягивающее напряжение достигает предельного значения; в других - когда предельного значения достигает наибольшее касательное напряжение; в третьих - когда предельного значения достигает интенсивность напряжений, и т. п. Выбор П. п. зависит как от свойств материала, так и от требований, предъявляемых к конструкции. Напр., в ряде случаев в конструкции недопустимо возникновение пластич. деформаций. При этом для определения П. п. используются условия пластичности. Значение П. п. зависит от внеш. условий, напр. от темп-ры, гидростатич. давления, наличия химически агрессивной среды. См. также Прочность длительная. В. С. Ленский,

ПРОЧНОСТЬ

ПРОЧНОСТЬ - напряжённость электрич. однородного поля Е пр, при к-рой наступает электрич. пробой среды. У слюды, кварца и др. "хороших" диэлектриковв очищенных и обезгаженных жидких диэлектрикахв газах Э. п. зависит от давления и темп-ры; для воздуха при нормальных условиях и толщине слоя У полупроводников Е пр изменяется в широких пределах от 106 В/см до долей В/см. Лит. см. при статьях Диэлектрики, Полупроводники.

ПРОЧНОСТЬ ДЛИТЕЛЬНАЯ

ПРОЧНОСТЬ ДЛИТЕЛЬНАЯ - разрушение материала не тотчас после приложения нагрузки, а по истечении нек-рого времени. При этом разрушению предшествует б. или м. заметная деформация ползучести материалов (см. также Прочность твердях тел). Явление П. д. позволяет использовать конструкцию в течение ограниченного (может быть, очень короткого, но достаточного для выполнения заданной ф-ции) времени при больших нагрузках, существенно превышающих нагрузки, допустимые при длит. эксплуатации. П. д. характеризуется временем до разрушения при фиксированном напряжённом состоянии и при заданной темп-ре. Напр., в опытах с растяжением цилиндрич. образца строят кривые П. д., по к-рым определяется время до разрушения при заданном нормальном напряжении в поперечном сечении для разных значений темп-ры испытаний (рис.). Чем больше напряжение s, тем меньше времени проходит до разрушения. Для конструирования часто важно знать деформацию в момент, непосредственно предшествующий разрушению. Обычно чем больше время до разрушения, тем меньше накопленная деформация ползучести. В сложном напряжённом состоянии кривую П. д. можно строить, напр., как зависимость времени до разрушения от интенсивности напряжений. Для определения характеристик П. д. при изменяющихся во времени нагрузках пользуются теорией, основанной на понятии накопления в материале микроскопия, повреждений. Исследование П. д. важно для определения времени безопасного функционирования (ресурса) конструкции и решения проблемы наименьшего веса конструкции. См. также Запаздывание текучести. в. С. Ленский.

ПРОЧНОСТЬ ТВЁРДЫХ ТЕЛ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРЫЖКОВАЯ ПРОВОДИМОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПРЯМОЗОННЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ

ПРЯМОЗОННЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ - полупроводника, в энергетич. спектре к-рых "потолок" валентной зоны и дно зоны проводимости соответствуют одному и тому же значению квазиимпульса. Межзонное поглощение эл.-магн. излучения в П. п. сопровождается прямыми (вертикальными) переходами электронов из валентной зоны в зону проводимости без изменения квазиимпульса, поскольку волновой вектор фотона пренебрежимо мал по сравнению с вектором обратной решётки. К П. п. относятся GaAs, InSb И др. Э. М. Эпштпейн.

ПРЯМЫЕ ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ

ПРЯМЫЕ ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ - процессы, в к-рых вносимая в ядро энергия передаётся преим. одному или небольшой группе нуклонов. П. я. р. вызываются всевозможными налетающими на ядро частицами - от g-квантов до многозарядных ионов, во всём доступном диапазоне энергий (до неск. ГэВ). Для П. я. р. характерны сильная угл. анизотропия вылета частиц и сравнительно слабая зависимость сечения s от энергии налетающих частиц . Ядро, образующееся в результате П. я. р., находится, как правило, либо в слабо возбуждённом, либо в основном состоянии. П. я. р. были открыты в нач. 50-х гг. 20 в. Первыми были обнаружены реакции дейтронного срыва (d, р) и подхвата (р, d) на лёгких ядрах. Образующиеся в этих реакциях протоны и дейтроны вылетают в основном вперёд (в направлении пучка налетающих частиц). Известны П. я. р., в к-рых нуклон или группа нуклонов переходит от одного из сталкивающихся ядер к другому (реакции передачи), реакции квазиупругого рассеяния (р, 2р), процессы с выбиванием из ядра дейтронов, т. е. реакции (p,pd), и т. д. Особенности П. я. р. могут быть объяснены, если допустить, что вылетевшие из ядра частицы получили энергию и импульс в процессе непосредств. взаимодействия с налетающей частицей. Предполагается, что П. я. р. происходят на периферии ядра, где плотность нуклонов мала, вследствие чего частица, получившая достаточную энергию от внеш. агента, имеет значит. вероятность покинуть ядро. Т. к. протяжённость периферийного слоя порядка 1 Ф, а радиус ядра тяжёлых ядер составляет 10 F (см. Ядро атомное), то относит. вероятность П. я. р. должна быть ~10% (у лёгких ядер несколько больше), что согласуется с экспериментом. Количеств. теория П. я. р. была предложена С. Т. Батлером (S. Т. Butler) в 50-х гг., впервые применительно к реакциям срыва. Она основывалась на представлении о потенциальном взаимодействии налетающей частицы с нуклонами ядра. В 60-х гг. была сформулирована дисперсионная теория, основанная на использовании методов квантовой теории поля (фейнмановской диаграммной техники). Она даёт возможность выразить вероятность П. я. р. через константы, характеризующие ядро (напр., эфф. число частиц данного сорта на периферии ядра) и амплитуды вероятности элементарного акта взаимодействия налетающей и внутриядерной частиц. П. я. р. используются для изучения спектра ядерных уровней, структуры периферии ядра (в частности, периферийных коррелиров. групп нуклонов - "кластеров", см. Нуклонных ассоциаций модель )и получения данных о взаимодействии нестабильных элементарных частиц с нуклонами. Лит.: Батлер С., Ядерные реакции срыва, пер. с англ., М., 1960; Шапиро И. С., Теория прямых ядерных реакций, М., 1963; его же, Некоторые вопросы теории ядерных реакций при высоких энергиях, "УФН", 1967, т. 92, в. 4, с. 549; Колыбасов В. М., Лексин Г. А., Шапиро И. С., Механизм прямых реакций при высоких энергиях, "УФН", 1974, т. 113, в. 2, с. 239. И. С. Шапиро.

ПСЕВДОВЕКТОР

ПСЕВДОВЕКТОР - то же, что аксиальный вектор.

ПСЕВДОЕВКЛИДОВО ПРОСТРАНСТВО

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПСЕВДОСКАЛЯРНАЯ ЧАСТИЦА

ПСЕВДОСКАЛЯРНАЯ ЧАСТИЦА - элементарная частица, характеризующаяся нулевым спином и отрицательной внутренней чётностью (см. Скалярное поле).

ПСЕВДОСКАЛЯРНОЕ ПОЛЕ

ПСЕВДОСКАЛЯРНОЕ ПОЛЕ - см. Скалярное поле.

ПСЕВДОТЁНЗОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПСИ-ЧАСТИЦЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПУАЗ

ПУАЗ (П, P) - единица динамич. вязкости в СГС системе единиц. Назв. в честь Ж. Л. Пуазёйля (J. L. Poiseuille). 1 П = 0,1 Па*с.

ПУАЗЁЙЛЯ ЗАКОН

ПУАЗЁЙЛЯ ЗАКОН (Хагена - Пуазёйля закон) - закон установившегося течения вязкой несжимаемой жидкости в тонкой цилиндрич. трубке круглого сечения. Сформулирован впервые Г. Хагеном (G. Hagen) в 1839 и вскоре повторно выведен Ж. Л. Пуазёйлем (3. L. Poiseuille) в 1840-41. Согласно П. з., секундный объёмный расход жидкости пропорционален перепаду давления на единицу длины трубки: где Q - объём жидкости, протекающей за 1 с через сечение трубки, r и p0 - давление в двух сечениях трубки, d- диаметр трубки, l - расстояние между сечениями, m - коэф. вязкости. Связь коэф. k с коэф. вязкости m установлена в 1845 Дж. Стоксом (G. Stokes): П. з. применим только при ламинарном течении жидкости и при условии, что длина трубки превышает т. н. длину нач. участка, необходимую для развития ламинарного течения в трубке. Течение, подчиняющееся П. з., паз. течением Пуазёйля; оно характеризуется параболич. распределением скорости по радиусу трубки д : где и- скорость на расстоя нии r от оси, u макс - скорость на оси трубки. В ламинарном течении, подчиняющемся П. з., в каждом поперечном сечении трубки ср. скорость вдвое меньше макс. скорости u макс в этом сечении. П. з. применяется для определения коэф. вязкости разл. жидкостей при разл. темп-pax посредством капиллярных вискозиметров. С. М. Вишневецкий.

ПУАЗЁЙЛЯ ТЕЧЕНИЕ

ПУАЗЁЙЛЯ ТЕЧЕНИЕ - ламинарное течение жидкости через тонкие цилиндрич. трубки. Описывается Пуазёйля законом.

ПУАНКАРЕ ГРУППА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПУАНКАРЕ ТЕОРЕМА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПУАССОНА КОЭФФИЦИЕНТ

ПУАССОНА КОЭФФИЦИЕНТ - см. Модули упругости.

ПУАССОНА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПУАССОНА СКОБКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПУАССОНА УРАВНЕНИЕ

ПУАССОНА УРАВНЕНИЕ - неоднородное дифференц. ур-ние в частных производных где D - Лапласа оператор, Краевые задачи для П. у. сводятся к соответствующим задачам Лапласа уравнения подстановкой где v удовлетворяет ур-нию Лапласа a V- фундам. решение П. у. в области G: (логарифмич. потенциал); (ньютонов потенциал). Здесь - площадь поверхности единичной сферы в n-мерном евклидовом пространстве, Г - гамма-функция (см. Эйлера интегралы). П. у. фигурирует в обширном круге физ. задач. Ему удовлетворяют: потенциалы ньютоновых (кулоновых) сил, порождённых массами (зарядами), распределёнными в области G с плотностью потенциал скоростей идеальной несжимаемой жидкости; характеристики стационарных процессов теплопроводности и диффузии. П. у. возникает также в стационарных задачах теории упругости. Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц E. М., Теория поля, 7 изд., М., 1988; их же, Гидродинамика, 4 изд., М., 1988; и c же, Теория упругости, 4 изд., М., 1987; Тихонов А. Н., Самарский А. А., Уравнения математической физики, 5 изд., М., 1977; Владимиров В. С., Уравнения математической физики, 5 изд., М., 1988. В. П. Павлов.

ПУАССОНА ФОРМУЛА

ПУАССОНА ФОРМУЛА - формула, представляющая единств. классич. решение и(х, t) Koши задачи для волнового ур-ния в трёхмерном пространстве-времени, (где с - скорость распространения сигнала) в случае, если начальные данные f(x), p( х)- соответственно трижды и дважды непрерывно дифференцируемые ф-ции, а f(x,t) - дважды непрерывно дифференцируемая ф-ция. Лит.: Владимиров В. С., Уравнения математической физики, 5 изд., М., 1988. С. В. Молодцов,

ПУЗЫРЬКОВАЯ КАМЕРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПУЛЬСАРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПУЛЬСАЦИИ ЗВЁЗД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПУЧКОВАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПФУНДА СЕРИЯ

ПФУНДА СЕРИЯ - спектральная серия в спектре атома водорода. Р-ЧЁТНОСТЬ (пространственная чётность) - характеризует поведение волновой ф-ции при пространственной инверсии (отражении пространственных координат: ). См. Внутренняя чётность, Чётность.

ПЬЕЗА

ПЬЕЗА (от греч. piezo - давлю) (пз, pz) - единица давления и механич. напряжения в МТС системе единиц. 1 пз = 1 сН/м 2 = 103 Па = 104 дин/см 2 = 0,0102 кгс/см 2 = 9,87·10-3 атм = 7,50 мм рт. ст.

ПЬЕЗОКЕРАМИКА

ПЬЕЗОКЕРАМИКА - поликристаллич. сегнетоэлек-трики, обладающие после их поляризации в электрич. поле устойчивыми и хорошо выраженными пьезоэлек-трич. свойствами. Способ изготовления П., её механич. свойства и структура аналогичны обычной керамике. По структуре неполяризов. П. представляет собой совокупность зёрен со случайной ориентацией кри-сталлографич. осей, причём каждый кристаллит имеет сложную доменную структуру, а полная спонтанная поляризация P= 0. Зёрна имеют размеры 2-100 мкм. Размеры зёрен влияют на свойства П. (важна П. с мелкими зёрнами). В процессе поляризации в пост. электрич. поле дипольные моменты доменов всех зёрен ориентируются вдоль поля. После выключения поля эта ориентация сохраняется и керамика приобретает полярную анизотропию, т. е. переводится в класс пироэлектриков с симметрией (см. Пъезоэлектрики). Большинство составов П. основано на хим. соединениях с ф-лой АВО 3 (напр., ВаТiO3, РbТiO3) с кристаллич. структурой типа перовскита и различных твёрдых растворов на их основе (напр., системы ВаТiO3 - СаТi3; ВаТiO3 - СаТiO3 - СоСO3; NaNbO3 - KNbO3). Особенно широко используются в качестве пьезоэлектриков составы системы PbTiO3 - PbZrO3 (т. н. система PZT или ЦТС). Прак-тич. интерес представляет также ряд соединений с ф-лой АВ 2 О 6, напр. PbNb2O6. имеющих весьма высокую темп-ру (570 °С), что позволяет работать при высоких темп-pax. П. является наиб. широко применяемым пьезоэлектрич. материалом. Лит.: Физическая акустика, под ред. У. Мэзона, пер. с англ., т. 1, ч. А, М., 1966; Глозман И. А., Пьезокерамика, 2 изд., М., 1972; Яффе Б., Кук У., Яффе Г., Пьезоэлектрическая керамика, пер. с англ., М., 1974; Окадзаки К., Технология керамических диэлектриков, пер. с япон., М., 1976. Р. Е. Пасынков.

ПЬЕЗОМАГНЕТИЗМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПЬЕЗОМЕТР

ПЬЕЗОМЕТР (от греч. piezo - давлю и metreo - измеряю) - прибор для определения изменения объёма вещества, находящегося под гидростатич. давлением (при практически пост. темп-ре). Конструкция П. определяется диапазоном применяемых давлений p и темп-р Т, агрегатным состоянием вещества, его сжимаемостью. В разл. типах П. с изменением p может меняться либо объём V вещества, либо его масса т (при пост. V). Пьезометрич. измерения используют для получения данных о сжимаемости веществ, для исследования диаграмм состояния, фазовых переходов н др. физико-хим. процессов. Для определения сжимаемости жидкостей и твёрдых тел при p~108-1010 Н/м 2 применяются П. плунжерного или поршневого типа [см. рис. 1 (а) в ст. Давление высокое]. В процессе сжатия определяются V (по смещению поршней) и р. Передающей давление средой часто служит само исследуемое вещество. При p~ 109 - 1010 Н/м 2 сжимаемость определяют также др. методами, напр. рентгенографическими (см. Рентгенография материалов). Изменение линейных размеров тел под гидростатич. давлением измеряют линейными П. (т. н. дилатометрами). П. наз. также толстостенные сосуды в установках высокого давления с цилиндрич. каналом, не предназначенные для измерения сжимаемости. В зарубежной лит-ре П., кроме того, наз. приборы для измерения давления в проточных системах, давления воды в морских глубинах, газов в канале ствола орудия. Лит. см. при ст. Давление высокое.. Л. Д. Лившиц,

ПЬЕЗООПТИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПЬЕЗОПОЛУПРОВОДНИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПЬЕЗОПОЛУПРОВОДНИКОВЫЕ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ

ПЬЕЗОПОЛУПРОВОДНИКОВЫЕ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ - электроакустич. преобразователи, действие к-рых основано на свойствах обеднённого носителями заряда тонкого слоя пьезополупроводника. Обычно П. п. являются вибраторами, работающими на резонансной частоте (в диапазоне частот от 10 МГц до 75 ГГц). Используются пьезополупроводники Cds, ZnO, CdSe, GaAs, A1N, GaP, ZnS и Se. Кристалл пьезополупроводника, в к-ром формируют обеднённый слой, служит звукопроводом. Благодаря тому, что изменение электросопротивления необеднённого полупроводника не вызывает заметного изменения его акустич. параметров, создаётся возможность получения интегральной структуры, объединяющей тонкий высокоомный обеднённый слой пьезополупроводника и низкоомный звуко-провод. Электрич. ВЧ-напряжение, приложенное к такой структуре, почти полностью падает на высокоом-ном слое, а сам слой работает как пьезопластинка (см. Пьезоэлектрические преобразователи). Обеднённый слой может быть создан разл. способами (диффузией примеси, нанесением плёнки, образованием запорного слоя). П. п. характеризуются большой шириной частотной полосы пропускания, превышающей в отд. случаях 100% от резонансной частоты. Эффективность работы П. п. определяется в осн. электрич. потерями, связанными с наличием электрич. проводимости пьезополу-проводников, и потерями, обусловленными отражением волновых полей от П. п. Используются П. п. и в пассивных и активных УЗ-линиях задержки, в пьезоэлектрич. усилителях, фильтрах, а также при исследованиях распространения гиперзвука в веществе, в частности в исследовании электрон-фононного взаимодействия. Лит.: Физическая акустика, под ред. У. Мэзона, пер. с англ., т. 1, ч. Б, <М., 1967; Пьезополупроводниковые преобразователи и их применение, М., 1973. Е. К. Грищенко.

ПЬЕЗОСПЕКТРОСКОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПЬЕЗОЭЛЕКТРИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ МАТЕРИАЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ РЕЗОНАТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСТВО

ПЬЕЗОЭЛЕКТРИЧЕСТВО - обратимая эл.-механич. связь электрич. поляризации и механич. деформации, наблюдаемая в виде прямого и обратного пьезоэлектрич. эффектов в кристаллич. средах с определ. симметрией, См. Пьезоэлектрики.