Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "К" (часть 3, "КИЛ"-"КОЛ")

Статьи на букву "К" (часть 3, "КИЛ"-"КОЛ")

КИЛОГРАММ-МЕТР В СЕКУНДУ

КИЛОГРАММ-МЕТР В СЕКУНДУ (кг-м/с, kg-m/s) - единица СИ импульса (кол-ва движения); равный импульсу тела массой 1 кг, движущегося поступательно со скоростью 1 м/с.

КИЛОГРАММ-СИЛА

КИЛОГРАММ-СИЛА (кгс или кГ, kgf или kG) - единица силы МКГСС системы единиц.1 кгс~9,80665 ньютона (точно). В ГДР, ФРГ, Австрии, Швеции и нек-рых др. европ. гос-вах для К.-с. официально принято название килопонд (kp).

КИЛОПОНД

КИЛОПОНД (kp) - см. Килограмм-сила.

КИНЕМАТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕМАТИЧЕСКАЯ ВЯЗКОСТЬ

КИНЕМАТИЧЕСКАЯ ВЯЗКОСТЬ (коэффициент кинематической вязкости) - отношение коэф. динамической вязкости к плотности вещества.

КИНЕМАТИЧЕСКИЙ ВИНТ

КИНЕМАТИЧЕСКИЙ ВИНТ - совокупность вектора угл. скорости и параллельной ему скорости поступат. движения твёрдого тела. При винтовом движении тела его угловая и поступательная скорости образуют К. в.

КИНЕСКОП

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕТИКА

КИНЕТИКА - в механике - раздел механики, в к-ром изучаются движение и равновесие механич. систем под действием сил. Подразделяется на динамику и статику.

КИНЕТИКА ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДОВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕТИКА ФИЗИЧЕСКАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕТИКА ХИМИЧЕСКАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ГАЗОВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕТИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ

КИНЕТИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ - коэф. Lik, к-рые входят в линейные соотношения термодинамики неравновесных процессов , выражающие связь потоков Ii - физ. величин (напр., потоков энергии, массы компонентов, импульса и др.) с вызывающими эти потоки термодинамич. силами Х k (градиентами темп-ры Т, хим. потенциала , гидродинамич. скорости ). Коэф. Lik наз. также онсагеровскими К. к., если силы и потоки выбраны так, что производство энтропии в системе в единицу времени вследствие необратимых процессов равно Онсагеровские К. к. удовлетворяют Онсагера теореме (или соотношениям взаимности Онсагера), выражающей свойства симметрии К. к.: Lik-Lki в отсутствие магн. поля и вращения системы как целого, когда потоки Ii и Ik имеют одинаковую чётность (симметрию относительно обращения времени). Онсагеровские К. к. можно выразить через коэф. теплопроводности, диффузии, вязкости и др., к-рые также наз. К. к. Вычисление К. к. на основе представления о молекулярном строении среды - задача кинетики физической, в частности кинетической теории газов. Лит.: д е Гроот С., М а з у р П., Нсравновесная термодинамика, пер. с англ., М.. 1964, гл. 4-5. Д. Н. Зубарев.

КИНЕТИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕТИЧЕСКИЙ МОМЕНТ

КИНЕТИЧЕСКИЙ МОМЕНТ - то же, что момент количества движения.

КИНЕТИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ

КИНЕТИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ - то же, что Лаг-ранжа функция.

КИНЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ БОЛЬЦМАНА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ ОСНОВНОЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИНЕТОСТАТИКА

КИНЕТОСТАТИКА - раздел механики, в к-ром рассматриваются способы решения динамич. задач с помощью аналитич. или графич. методов статики. В основе К. лежит Д'Аламбера принцип, согласно к-рому ур-ния движения тел можно составлять в форме ур-ний статики, если к фактически действующим на тело силам и реакциям связей присоединить силы инерции. Методы К. находят применение при решении мн. динамич. задач, особенно в динамике машин и механизмов.

КИНОФОРМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИПЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИРАЛЬНАЯ СИММЕТРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИРАЛЬНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИРАЛЬНЫЕ ПОЛЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИРХГОФА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИРХГОФА ЗАКОН ОБОБЩЁННЫЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИРХГОФА МЕТОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИРХГОФА ПРАВИЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИРХГОФА ФОРМУЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИСЛОРОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

КИСТЕВОЙ РАЗРЯД

КИСТЕВОЙ РАЗРЯД - форма коронного разряда, по внеш. виду напоминающая кисть (рис. 1). К. р. наблюдается в воздухе при давлениях около атмосферного и выше у электродов с острыми выступами. Причины возникновения кистеобразного свечения разные. В случае положительно заряженного острия кисть разряда представляет из себя интегральную картину свечения отдельных, чередующихся во времени коронных стримеров (рис. 2), возникающих у острия и распространяющихся со скоростью 107 см/с и выше в сторону слабого поля, где они затухают. В этих условиях К. р. является разновидностью стримерной короны, к-рая при распространении стримеров до противоположного электрода может перерасти в искровой пробой, а при подавлении стримеров (напр., сильной внеш. ионизацией) возникает непрерывная вспышечная корона (рис. 3). В случае отрицательно заряженного острия свечение коронного разряда во всём диапазоне напряжений от порогового до искрового пробоя похоже на кисть (рис. 1, б, в), хотя её размеры, при прочих равных условиях значительно меньше, чем в слуРис. 2. Коронный стример в атмосферном воздухе. Остриё с полусферической вершиной (радиус кривизны 1,5 мм). Рис. 1. Кистеобразные формы коронного разряда в атмосферном воздухе. Остриё с гиперболической вершиной (радиус кривизны 1,5 мм): а - потенциал острия +25 кВ, стримерная корона; б - потенциал острия -25 кВ, отрицательная корона в режиме тричелевских импульсов; в - потенциал острия -60 кВ, отрицательная корона в непрерывном режиме. Также может в ней отсутствовать канальная структура. К. р. с отрицательно заряженного острия может быть прерывистым (т. н. импульсы Тричела) или непрерывным (при высоких предпробойных напряжениях). Рис. 3. Положительная непрерывная вспышечная корона в атмосферном воздухе. Остриё то же, что на рис. 1. Напряжение + 40 кВ. К. р. на перем. напряжении является суперпозицией разрядов на отд. полупериодах. В спец. литературе термин "К. р." в настоящее время почти не используется. Лит. см. при ст. Коронный разряд. К. Ф. Куду.

КЛАПЕЙРОНА - КЛАУЗИУСА УРАВНЕНИЕ

КЛАПЕЙРОНА - КЛАУЗИУСА УРАВНЕНИЕ - выражает связь наклона кривой равновесия двух фаз с теплотой фазового перехода и изменением фазового объёма. Согласно К. - К. у., вдоль кривой фазового равновесия где L12 - уд. теплота фазового перехода (испарения, плавления, сублимации), V2-V1 - скачок объёма, V2,V1 - уд. (мольные) объёмы фаз, Т - абс. темп-ра, р - давление. К. -К. у. получено Б. П. Э. Клапейроном в 1832 для фазового равновесия жидкости с паром с помощью Карно теоремы. Р. Клаузиус (R. Clausius) в 1850 дал его термодинамический вывод для любого фазового перехода 1-го рода. К.-К. у. является следствием общего условия равновесия фаз Гиббса - равенства их хим. потенциалов , из к-рого следует, что вдоль кривой равновесия фаз выполняется равенство где S2-S1 - скачок энтропии при фазовом переходе ; скачок энтропии связан с теплотой перехода соотношением: L12=(S2-S1)T. Из К. - К. у. следует, что темп-pa фазового перехода изменяется с давлением согласно ур-нию Для фазовых переходов с поглощением теплоты (L12> >0) знак определяется знаком разности V2-V1. Для испарения и сублимации , т. к. уд. объём пара V2 больше уд. объёма конденсированной фазы V1, и темп-pa фазового перехода повышается с ростом давления. Для плавления возможен случай, когда < <0, т. к. для нек-рых веществ (воды, висмута, чугуна и др.) V2<V1. В этом случае темп-pa плавления понижается с ростом давления. Лит. см. при ст. Термодинамика. Д. Н. Зубарев.

КЛАПЕЙРОНА УРАВНЕНИЕ

КЛАПЕЙРОНА УРАВНЕНИЕ (Клапейрона - Менделеева уравнение) - зависимость между параметрами идеального газа (давлением p, объёмом V и абс. темп-рой Т), определяющими его состояние: pV=BT, где коэф. пропорциональности В зависит от массы газа М и его мол. массы. Установлен франц. учёным Б. П. Э. Клапейроном (В. Р. Е. Clapeyron) в 1834. В 1874 Д. И. Менделеев вывел ур-ние состояния для одного моля идеального газа; pV=RT, где R - универсальная газовая постоянная. Если мол. масса газа и, то где N - число частиц газа. К. у. представляет собой уравнение состояния идеального газа, к-рое объединяет Бойля - Мариотта закон, Гей-Люссака закон и Аво-гадро закон. К. у.- наиб. простое ур-ние состояния, применимое с определ. степенью точности к реальным газам при низких давлениях и высоких темп-рах.

КЛАССИЧЕСКИЙ РАДИУС ЭЛЕКТРОНА

КЛАССИЧЕСКИЙ РАДИУС ЭЛЕКТРОНА - фундам. константа размерности длины, входящая во мн. ф-лы классич. и квантовой электродинамики, = 2,81794.10-13 см ( е и m е - заряд и масса электрона). К. р. э. имеет смысл радиуса заряж. шара с зарядом е (распределённым сферически-симметрично), при к-ром энергия эл.-статич. поля шара ( - коэф. , характеризующий распределение заряда по радиусу) равна энергии покоя электрона m е с 2. В нек-рых задачах классич. электродинамики электрон ведёт себя как частица с радиусом r0. Напр., полное сечение рассеяния эл.-магн. волн (, - частота) одиночным электроном имеет порядок площади круга с радиусом r0 (см. Томпсоновское рассеяние света). К. р. э. определяются малые расстояния, на к-рых классич. электродинамика становится внутренне противоречивой. Однако расхождение между классич. электродинамикой и опытом начинает наблюдаться на значительно больших расстояниях - расстояниях порядка комптоновской длины волны электрона 137 r0, на к-рых становятся существенными квантовые эффекты ( - тонкой структуры постоянная).

КЛАССЫ КРИСТАЛЛОВ

КЛАССЫ КРИСТАЛЛОВ - см. в ст. Точечные группы симметрии.

КЛАСТЕР

КЛАСТЕР (англ, cluster, букв.- пучок) - система из большого числа слабо связанных атомов или молекул. К. занимают промежуточное положение между ван-дер-ваальсовыми молекулами, содержащими неск. атомов или молекул, и мелкодисперсными частицами (аэрозолями). Если К. содержит ион, то он наз. кластерным ионом или ионным К.; в этом случае энергия связи, отнесённая к одной молекуле, обычно выше, чем в ван-дер-ваальсовых молекулах. К. можно характеризовать макроскопич. параметрами, к-рые по мере увеличения числа частиц в нём приближаются к соответствующим характеристикам частиц дисперсной конденсированной фазы. Макроскопич. параметры малых К. могут зависеть немонотонно от числа образующих их атомов или молекул. В частности, проявлением этого является существование магич. чисел - энергетически наиболее выгодного числа элементарных частиц в К. К. эффективно образуются в пересыщ. паре, при истекании газа из сопла, являясь центрами конденсации и промежуточной стадией образования капелек жидкости. Понятием К. как системы большого числа слабо связанных нуклонов в ядре пользуются в кластерной модели ядра (см. Нуклонных ассоциаций модель ядра). Лит. см. при ст. Кластерные ионы. Б. М. Смирнов.

КЛАСТЕРНАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА

КЛАСТЕРНАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА - то же, что нуклон-ных ассоциаций модель ядра.

КЛАСТЕРНЫЕ ИОНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КЛАУЗИУСА НЕРАВЕНСТВО

КЛАУЗИУСА НЕРАВЕНСТВО -неравенство, выражающее теорему термодинамики: для кругового процесса где - кол-во теплоты, сообщаемое системе (или отводимое от неё) на бесконечно малом участке цикла, Т_ абс. темп-pa соответствующего элемента среды. Кол-во теплоты , сообщаемое системе, считается положительным, отводимое от неё - отрицательным. Необратимому (хотя бы на одном участке) циклу соответствует неравенство, циклу, состоящему только из обратимых процессов,- знак равенства (равенство Клаузиуса). Величина наз. элементарной приведённой теплотой. К. н. даёт количеств. формулировку второго начала термодинамики. К. н. установлено в 1850 Р. Клаузиусом с помощью Карно теоремы о максимальности кпд цикла Карно, т. к. любой круговой процесс можно рассматривать как предел большого числа элементарных циклов Карно и, следовательно, для него , где - кол-во теплоты, сообщаемое (отводимое) в i-м элементарном цикле Карно при темп-ре Ti . Из равенства Клаузиуса следует, что не зависит от формы пути и 1/T есть интегрирующий множитель для . Это означает существование такой ф-ции состояния S, названной Клаузиусом энтропией, что . Для необратимого процесса из (*) следует, что это неравенство также наз. К. н. Наряду с 1-м началом термодинамики К. н. может быть положено в основу построения термодинамики. Лит. см. при ст. Термодинамика. Д. Н. Зубарев.

КЛАУЗИУСА-МОССОТТИ ФОРМУЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КЛЕБША - ГОРДАНА КОЭФФИЦИЕНТЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КЛЕЙНА - НИШЙНЫ ФОРМУЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КЛЕЙНА - ГОРДОНА УРАВНЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КЛИН ФОТОМЕТРИЧЕСКИЙ

КЛИН ФОТОМЕТРИЧЕСКИЙ - устройство для ослабления светового потока, применяемое в фотомет рии. Представляет собой клин из ахроматич. (имеющего нейтрально-серый цвет) вещества, коэф. поглощения к-рого не зависит от длины световой волны (спец. стекло, жела-тиновая плёнка, содержащая коллоидные графит или серебро, и др.). Степень ослабления светового потока к.-л. участком К. ф. определяется его оптической плотностью , где - отношение падающего на клин и прошедшего через него световых потоков. Оптич. плотность может изменяться вдоль клина либо непрерывно, увеличиваясь пропорционально его толщине l (непрерывный К. ф.), либо ступенями на определённую величину (ступенчатый К. ф.). К. ф. характеризуют константой k, к-рая у непрерывного клина равна разности оптич. плотностей любых его точек, отстоящих друг от друга на единицу длины, а у ступенчатого - разности оптпч. плотностей двух соседних полей. Линейная зависимость l и D от расстояния х между началом клина О и рассматриваемым участком АС (рис. ) позволяет наносить на К. ф. равномерную шкалу, градуируемую по константе ". Перемещением клина, фиксируемым по шкале, можно менять его коэф. пропускания , где - коэф. отражения от каждой поверхности клина.

КЛИСТРОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

КЛИФФОРДА АЛГЕБРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КНУДСЕНА ЧИСЛО

КНУДСЕНА ЧИСЛО ( Кп) - один из подобия критериев движения разреженных газов, , где l - ср. длина свободного пробега молекул в газе, L- характерный размер течения (напр., длина обтекаемого тела, диаметр трубопровода, диаметр свободной струи). Названо по имени М. Кнудсена(М. Knudsen). Числ. величина Кп характеризует степень разреженности газового потока. Если (теоретически при ), аэродинамич. характеристики обтекаемых разреженным газом тел (или течение в вакуумных трубопроводах) можно рассчитывать, не рассматривая столкновений молекул между собой, а учитывая лишь удары молекул о твёрдую поверхность (свободномоле-кулярное течение). Практически такие методы становятся применимыми и используются уже при 1. Если 1 (теоретически - при 0), справедливо осн. предположение гидроаэромеханики о сплошности (континуальности) среды и при расчёте течения можно пользоваться Эйлера уравнениями или Навье - Стокса уравнениями с соответствующими граничными условиями. Практически эти методы справедливы и используются уже при В области значений К. ч. реализуются разл. промежуточные между свободномолекулярным и континуальным режимы течения разреженного газа с новыми граничными условиями (см. Динамика разреженных газов). С. Л. Вишневецтй.

КОАГУЛЯЦИЯ АКУСТИЧЕСКАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОБАЛЬТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОВАЛЕНТНАЯ СВЯЗЬ

КОВАЛЕНТНАЯ СВЯЗЬ (от лат. со - совместно и valens - имеющий силу) (гомеополярная связь) - химическая связь, возникающая между двумя атомами при обобществлении принадлежащих им электронов. Ковалентными связями соединены атомы в молекулах простых газов (Н 2, С12 и пр.) и соединений (Н 2O, NH3, HC1), а также атомы мн. органич. молекул. Число обобществлённых электронных пар наз. кратностью К. с. В действительности чисто К. с. может иметь место только в гомеополярных (от греч. gomeo - одинаковый) молекулах, таких, как Н 2, О 2, N2 и пр. В гетерополяр-ных молекулах, где неизбежен перенос заряда с одного атома на другой, между атомами помимо т. н. обменных сил возникают дополнительно силы эл.-статич. притяжения. Поэтому хим. связь носит частично кова-лентный, частично ионный характер. Методами квантовой химии можно приближённо оценить степень ковалентности хим. связи. См. также Ковалентные кристаллы. В. Г. Дашевский.

КОВАЛЕНТНЫЕ КРИСТАЛЛЫ

КОВАЛЕНТНЫЕ КРИСТАЛЛЫ - кристаллы с ко-валентными хим. межатомными связями. К. к. образуются чаще всего из элементов IV и близких к ней групп периодической системы элементов с тетраэдрич. гибридизацией валентных орбиталей, так что химическая связь осуществляется парами электронов, локализованных между близко расположенными атомами (см. Ковалентная связь). Вследствие направленности и прочности этой связи К. к. обладают высокой твёрдостью, упругостью, нек-рые из них - хрупкие. К. к. обычно имеют высокую теплопроводность. Наиб. типичным представителем К. к. является алмаз (С), к ним относятся также кремний (Si), германий (Ge), серое олово -Sn, ряд соединений из элементов, равноотстоящих вправо и влево от вертикали IV группы периодич. системы. Это - соединения AIII BV, напр, боразон (BN), GaAs, GaSb, InAs, A1P; AIIBVI - окись бериллия (BeO), цинкит (ZnO), сфалерит (ZnS), CdTe и др. По характеру электронного спектра все эти соединения - полупроводники, ширина запрещённой зоны к-рых изменяется в пределах от 0,2 до 2-4 эВ. По мере расхождения по горизонтали периодич. системы в соединениях AIBVII-CuCl, CuBr, Agl ковалентная связь ослабляется, приобретает частично ионный характер, а при спуске вдоль вертикалей возрастает и доля металлизации, напр. кристаллы белого олова -Sn практически металлические. Нек-рой долей металличности обладают и К. к. тройных и более сложных соединений, напр, халькопирит (CuFeS2), станнин (Cu2FeSnS4), CdSnAs2 и др., имеющих также тетраэдрич. координацию атомов. Примерами К. к. с октаэдрич. координацией могут служить PbS, PbSe, SnTe, Bi2Te3, Bi2TeS2 и пр. Мн. кристаллы гетеродесмичны, т. е. атомы в их кристал-лич. структурах имеют связи разл. типа. Так, кристаллы графита С ковалентны по характеру связей внутри атомных сеток, но связи между сетками ван-дер-ваальсовы. Аналогично описываются структуры элементов, близких к IV подгруппе, напр. Р, S, Se, Те, атомы в них образуют ковалентно связанные группировки, но между группировками связь ван-дер-ваальсова. Мн. К. к. находят широкое техн. применение: используются, напр., природный и синтетич. алмазы, в больших кол-вах производятся особо чистые кристаллы кремния, являющиеся основой полупроводниковой электронной техники, а также К. к. Ge, GaAs и др. Б. К. Вайнштейн.

КОВАЛЁНТНЫЙ РАДИУС

КОВАЛЁНТНЫЙ РАДИУС - см. в ст. Атомный радиус.

КОВАРИАНТНАЯ ПРОИЗВОДНАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОВАРИАНТНОСТЬ

КОВАРИАНТНОСТЬ - свойство физ. величин, описывающих данное явление или круг явлений, преобразовываться по представлениям группы инвариантности, установленной или предполагаемой для этого круга. Подробнее см. Инвариантность. в. П. Павлов.

КОВАРИАНТНОСТЬ И КОНТРАВАРИАНТНОСТЬ

КОВАРИАНТНОСТЬ И КОНТРАВАРИАНТНОСТЬ - понятия линейной алгебры и тензорного анализа, характеризующие способы преобразования компонент тензора при преобразованиях координат Ковариантные компоненты преобразуются как градиент, , а контравариантные - как дифференциал, (по повторяющимся индексам подразумевается суммирование). Происхождение терминов связано с тем, что при линейных преобразованиях базиса в евклидовом (и псевдоевклидовом) пространстве, , ковариантные компоненты преобразуются одинаково с базисом, а контравариантные - с помощью матрицы b, обратной к транспонированной матрице . Напр., для ковариантного вектора (ниж. индексы) , а для контравариантного (верх. индексы) Переход от ковариантных к контравариантным компонентам совершается с помощью метрич. тензора; напр., . Ко- и контравариантные компоненты совпадают лишь для декартова базиса в евклидовом пространстве. С. <В. <Молодцов

КОВАРИАЦИОННАЯ МАТРИЦА

КОВАРИАЦИОННАЯ МАТРИЦА - матрица, образованная из попарных смешанных вторых моментов (ковариаций) неск. случайных величин (см. Моменты случайной величины). Ковариация между компонентами и случайного вектора определяется как где М - математическое ожидание, а . Очевидно, что есть дисперсия х;. Ковариация величин xi, xj, нормированная на дисперсии , наз. корреляции коэффициентом:

КОГЕЗИЯ

КОГЕЗИЯ (от лат. cohaesus - связанный, сцепленный) - связь между молекулами (атомами и ионами) внутри тела в пределах одной фазы. В отличие от адгезии К. характеризует прочность тела и его способность противодействовать внеш. усилию. Наибольшая К. наблюдается для конденсированных тел. Равновесная работа К. Wk при изотермич. обратимом процессе определяется затратой энергии на разрыв тела и равна , где - поверхностное натяжение вновь образованной после нарушения когезии поверхности 1 на границе с окружающей средой 2 (напр., воздух). Равновесную работу К. жидкости соотносят с равновесной работой адгезии Wa. Если Wa >Wk, то жидкость растекается по поверхности др. тела; при Wa=Wk достигается полное смачивание; когда Wk<Wa, растекание отсутствует. При нарушении К. изменяется когезионная прочность твёрдого тела, к-рая помимо собственно К. включает усилие на деформацию, течение и др. побочные явления. К. одного тела, находящегося между двумя другими, определяет прочность сварного шва, пайки, клеевых и др. соединений, а по отношению к адгезии- тип (адгезионный, когезионный, адгезионно-когезион-ный) нарушения контакта между конденсированными телами. А. Д. Зимон.

КОГЕРЕНТНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ КОМБИНАЦИОННОГО РАССЕЯНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОГЕРЕНТНОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОГЕРЕНТНОЕ УСКОРЕНИЕ

КОГЕРЕНТНОЕ УСКОРЕНИЕ - принцип ускорения заряж. частиц, в к-ром для целей ускорения используются собственные поля сгустков заряж. частиц; предложен и назван В. И. Векслером в 1956. Он рассмотрел случаи взаимодействия плотного сгустка частиц с эл.-магн. волной, струёй быстрых электронов или с др. налетающим сгустком. На геом. размеры сгустка были наложены такие условия, к-рые обеспечивали когерентность (синхронность) взаимодействия внеш. эл.-магн. волны со всеми частицами сгустка. При этом сила взаимодействия пропорц. N2, где N- число частиц в сгустке. Принцип К. у. фактически послужил основой для развившихся позднее коллективных методов ускорения. В. П. Саранцев.

КОГЕРЕНТНОЕ СОСТОЯНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОГЕРЕНТНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОГЕРЕНТНОСТЬ СВЕТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОГЕРЕНТНЫЕ И НЕКОГЕШНТНЫЕ НЕЛИНЕЙНЫЕ ОПТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ

. Когерентными наз. процессы нелинейного взаимодействия световых волн, существенно зависящие от фазовых соотношении. Соответственно, к некогерентным относятся нелинейные оптич. процессы, зависящие лишь от интенсивностей волн. Понятия когерентности и нскогерентности в нелинейной оптике играют важную роль, в первую очередь при классификации многоволновых взаимодействий (многофотонных процессов) и резонансных эффектов. Многоволновые взаимодействия наз. когерентными, если они происходят без передачи энергии среде. В этом случае фазовое согласование отдельных компонент поля возникает в результате одновременного выполнения законов сохранения энергии и импульса только для волн, без участия среды. Такие процессы наз. также параметрическими. (Подробнее см. Много-фотонные процессы.) При взаимодействии световых полей в условиях одно- или многофотонных резонансов с квантовыми переходами в среде когерентными наз. нестационарные процессы, за время развития к-рых фазовые соотношения между полем и откликом вещества не успевают существенно нарушиться релаксацией (см. Оптическая нутация, Самоиндуцированная прозрачность. Фотонное эхо). В противоположном случае процессы становятся некогерентными (см., напр., Насыщения эффект). Представления о когерентности процессов используются также при анализе распространения волн в нелинейных средах, когда необходимо учитывать пространственную эволюцию фазовых соотношений. В этом случае процесс может быть когерентен локально, а при распространении в среде может произойти полная или частичная потеря когерентности. Подобная ситуация реализуется, напр., при параметрическом взаимодействии случайно модулированных волн в диспергирующих средах. Лит.: Ахманов С. А., Хохлов Р. В., Проблемы нелинейной оптики, М., 1964; Бломберген Н., Нелинейная оптика, пер. с англ., М., 1966; А л л е н Л., Э б е р-л и Д., Оптический резонанс и двухуровневые атомы, пер. с англ., М., 1978; Ахманов С. А., Дьяков Ю. Е., Ч и р к и н А. С., Введение в статистическую радиофизику и оптику, М., 1981. К. Н. Драбович.

КОДИРОВАНИЕ ИНФОРМАЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОЛЕБАНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ В АТМОСФЕРАХ

Статья большая, находится на отдельной странице.