Приглашаем посетить сайт
Статьи на букву "П" (часть 1, "ПАД"-"ПЕР")
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАЛЛАДИЙ (Palladium), Pd, - хим. <элемент VIII группы периодич. системы Менделеева, ат. номер 46, ат. масса106,42, входит в платиновую группу благородных металлов. ПриродныйП. состоит из смеси 6 стабильных изотопов: 102Pd,104Pd- 106Pd, 108 Рd и 110Pd; преобладают 106Pd(27,33%) и 108Pd (26,46%), наименее распространён 102Pd(1,020%). Металлич. радиус 0,137 нм, радиус иона Pd4+ 0,064нм. Электронная конфигурация внеш. оболочек 4s24p64d10.Энергии последо-ват. ионизации 8,33, 19,4 и 33,4 эВ. Значение электроотрицательности1,8. В свободном виде серебристо-белый металл, <решётка кубич. гранецентрпрованная, постоянная решётки а= 0,38824нм. Плотность 12,02 кг/дм 3 (по др. данным, 12,16 кг/дм 3),t пл =1554 C°, t кип ок. 2900 °С. Теплота плавления16,71 кДж/моль, теплота испарения 353 кДж/моль, уд. теплоёмкость с р= 25,8 Дж/(моль х К). Темп-pa Дебая 275 К. Работа выхода электрона4,8 эВ. Термич. коэф. линейного расширения 12,5 х 10-6 К -1 (при300 К). Уд. электрич. сопротивление 0,102 мкОм х м (при 273 К), термич. <коэф. электрич. сопротивления 3,79 х 10-3 К -1 (при273 - 373 К). Теплоёмкость 70,2 Вт/м х К (при 293 К).Твёрдость по Бринеллю300 - 400 МПа. Модуль упругости 113 ГПа, модуль сдвига 49 ГПа (при 20 °С). В соединениях проявляет степень окисления+2, реже +4. На воздухе устойчив. При 20 °С один объём II. способен обратимопоглощать до 900 объёмов водорода, поэтому П. катализирует мн. реакциигидрирования, он служит также (в чистом виде и в виде сплавов) катализаторомразличных др. хим. процессов. П. применяют для изготовления электрич. контактов. <Тонкие (толщиной до 0,1 мм) слои П. используют для получения сверхчистоговодорода. П. входит в состав сплавов для изготовления резисторов и термопар. <Искусств. 103Pd (электронный захват, Т1/2=17,0 сут) служит в качестве радиоактивного индикатора. С. С. Бердоносов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАР - газообразное состояние, <в к-рое переходит вещество в результате испарения, сублимации или кипения. Процесс перехода конденсиров. вещества в П. паз. парообразованием. Обычно П. находится в контакте с конденсиров. фазой. Понятия газа ипара почти полностью эквивалентны; к газам относят вещества при темп-ревыше критической (см. Критическая точка), поэтому при повышениидавления газ не переходит в конденсиров. состояние. Процесс конденсациивозможен лишь из парообразного состояния, т. е. при темп-ре ниже критической. П. индивидуальных хим. веществ и их смесей, <растворов, расплавов и т. п. состоит из смеси отд. молекул (атомов) и ассоцииров. <комплексов ( кластеров), макс. число частиц в к-рых растёт с ростомдавления П. Состав П. определяется только экспериментально, гл. обр. методамимасс-спектрометрии, он не всегда совпадает с составом конденсиров. фазы, <а для сложных веществ эти составы всегда различны. Равновесные состоянияпаровой и конденсиров. фаз описываются диаграммами состояния, к-рыестроят по эксперим. данным. Между П. и конденсиров. фазой осуществляетсяпост. обмен молекулами (атомами). При динамич. равновесии испаряющийсяпоток молекул каждого сорта равен обратному потоку данных молекул в конденснров. <фазу. Условия, прн к-рых достигается динамич. равновесие в системе П. -конденсиров. фаза, - замкнутость объёма, постоянство темп-ры и парциальныхдавлений всех компонент, т. е. система должна быть термодинамически"закрытой". П., находящийся в равновесном состоянии, наз. насыщенным. В нестационарных условиях [при наличииградиентов химических потенциалов и (пли) в незамкнутом объёме]П. оказывается неравновесным и может быть как пересыщенным, так и недосыщенным. <Парциальные давления всех его компонент при этом оказываются соответственнобольшими или меньшими равновесных. Температурная зависимость давления насыщенногоП. даётся Клапейрона - Клаузиуса уравнением. Давление П. над искривлённымиповерхностями описывается Кельвина уравнением и подчиняется Лапласазакону (для П. над менисками в капиллярах). Лит.: Кириллин В. А., Сычев В. В.,Шейндлин А. Е., Техническая термодинамика, 4 изд., М., 1983. Ю. Н. Любитов. |
ПАРА СИЛ - система двух равных помодулю, параллельных и направленных в противоположные стороны сил, действующихна твёрдое тело. На рис. изображена П. с. ( Р, Р'), где Р'= - Р. П. с. равнодействующей не имеет, т. о. её действие на телоне может быть механически эквивалентно действию к.-п. одной силы; соответственноП. с. нельзя уравновесить одной силой. Расстояние l между линиями действиясил пары наз. плечом П. с. Действие, оказываемое П. с. на твёрдое тело, <характеризуется её моментом, к-рый изображается вектором М,равным по модулю Рl и направленным перпендикулярно к плоскостидействия П. с. в ту сторону, откуда поворот, к-рый стремится совершитьП. с., виден происходящим против хода часовой стрелки (в правой системекоординат). Осн. свойство П. с. состоит в том, что действие, оказываемоеП. с. на данное твёрдое тело, не изменяется, если П. с. переносить кудаугодно в плоскости пары или в плоскости, ей параллельной, а также еслипроизвольно изменять модули сил пары и длину её плеча, сохраняя неизменныммомент П. с. Т. о., момент П. с. - свободный вектор: его можно считатьприложенным в любой точке тела. Две П. с. с одинаковыми моментами М,приложенные к одному и тому же твёрдому телу, механически эквивалентныодна другой. Любая система П. с., приложенных к данному твёрдому телу, <механически эквивалентна одной П. с. с моментом, равным геом. сумме векторов-моментовэтих П. с. Если геом. сумма векторов-моментов нек-рой системы П. с. равнанулю, то эта система П. с. является уравновешенной. С. М. Тарг. |
ПАРАБОЛИЧЕСКАЯ СКОРОСТЬ - см. Космическиескорости. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРАДОКС ВОЗВРАТА - в статистическойфизике - кажущееся противоречие между существованием необратимых процессовв природе и теоремой А. Пуанкаре (Н. Poincare) о возвратах, согласно к-ройтраектория консервативной динамич. системы в пространстве всех её обобщённыхкоординат и импульсов (в фазовом пространстве N частиц) неограниченноечисло раз возвращается в окрестность своего нач. состояния. Предполагается, <что нач. состояние выбирается случайным образом. П. в. сформулирован Э. <Цермело (Е. Zermelo) в 1896 как возражение против Больцмана Н-теоремы. Для доказательства теоремы Пуанкаре (1890) он воспользовался инвариантностью фазового объёма системы при движении её частиц согласно ур-ниямГамильтона (Лиувилля теорема). Цермело заметил, что из теоремы Пуанкаре, <если считать её неограниченно применимой к реальным системам статистич. <физики и исключить сингулярные нач. состояния, следовала бы невозможностьнеобратимых процессов. Никакая однозначная, непрерывная и дифференцируемаяф-ция состояния, подобная энтропии, не могла бы монотонно возрастать, <т. к. каждому её возрастанию соответствовало бы её убывание при возвращениисистемы в нач. состояние. Разрешение П. в. связано с теорией флуктуации (см. Парадокс обратимости). В действительности теорема о возвратахПуанкаре не имеет большого значения для статистич. физики, т. к. времявозврата системы в микроскопия, нач. состояние чрезвычайно велико и подобныйвозврат имеет нулевую вероятность, а рассмотрение процессов возврата вмакроскопическое состояние, как показал М. Смолуховский (М. Smoluchowski),не приводит к парадоксам. Лит. см. при ст. Парадокс обратимости. Д. Н. Зубарев. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРАКСИАЛЬНЫЙ ПУЧОК ЛУЧЕЙ - света(от греч. para - возле и лат. axis - ось) - пучок лучей, распространяющихсявдоль оси центрированной оптич. системы и образующих очень малые углы сосью и нормалями к преломляющим и отражающим поверхностям системы. Осн. <соотношения, описывающие образование изображений оптических в осесимметрнч-ныхсистемах, строго справедливы только для П. п. л. Только в изображениях, <создаваемых такими лучами, отсутствуют аберрации оптических систем (кромехроматич. аберрации в линзовых системах). На практике, однако, под П. п. <л. обычно понимают пучок лучей, проходящих под конечными (неск. градусов)углами, для к-рых отступления от строгих соотношений настолько малы, чтоими можно пренебречь. Область вокруг оптич. оси системы, в к-рой лучи можносчитать параксиальными, тоже наз. параксиальной. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРАЛЛЕЛОГРАММ СИЛ (греч. parallelogrammon,от parallelos - параллельный и gramma - линия) - геом. построение, выражающеезакон сложения сил: вектор, изображающий силу, равную геом. сумме двухсил, является диагональю параллелограмма, построенного на этих силах какна его сторонах. Для двух сил, приложенных к телу в одной точке, сила, <найденная построением П. с., является одновременно равнодействующей данныхсил (закон П. с.). |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРАМЕТР ДЕФОРМАЦИИ ЯДРА - см. вст. Деформированные ядра. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРАМЕТР УДАРА - см. Прицельныйпараметр. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРАМЕТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ - колебательные и волновые системы с меняющимися во времени "энергоёмкими"параметрами, изменение к-рых связано с совершением работы. Таковы длинамаятника, натяжение струны, ёмкость или индуктивность электрич. контураи др. В П. к. с. меняются энергия колебаний (волн), а также собств. частотаколебат. системы или скорость распространения волн. Различают резонансные и нерезонансныеП. к. с. В резонансных - параметры меняются периодически, с периодом, находящимсяв определённом целочисленном соотношении с периодом собств. колебании иливолн в системе. Это может приводить к эффектам раскачки поля из-за накапливающейсяпередачи энергии системе в такт с её колебаниями (см. Параметрическийрезонанс). Это явление используется для усиления и генерации колебанийи волн (см. Параметрическая генерация и усиление электромагнитных колебаний. <Параметрический генератор света). К нерезонансным П. к. с. относятся, напр.,системы с медленно (по сравнению с характерным периодом колебаний или волн)меняющимися параметрами. При этом в недиссипативных (лагранжевых) системахсохраняются т. н. адиабатические инварианты; к ним относится, вчастности, отношение энергии колебаний в осцилляторе или полной энергииволновой группы (пакета) к частоте, имеющее смысл числа квантов(квазичастиц). К нерезонансным П. к. с. можно отнеститакже системы с резким, скачкообразным изменением параметров, напр. средыс движущимися границами, в к-рых при отражении и преломлении происходитизменение частоты (в соответствии с Доплера эффектом )и энергииволн. Однако, если скачки параметра периодически повторяются, в системевозможны эффекты пapaметрич. резонанса. Л. А. Островский. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРАМЕТРИЧЕСКИЙ ГЕНЕРАТОР - генераторэл.-магн. колебаний, представляющий собой систему, в к-рой колебания возбуждаютсяи поддерживаются периодич. изменением её реактивного параметра (ёмкости С или индуктивности L). См. также Параметрическаягенерация и усиление электромагнитных колебании. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРАМЕТРЫ СОСТОЯНИЯ (термодинамическиепараметры) - физ. величины, характеризующие равновесное состояние термодинамич. <системы: темп-pa, объём, плотность, давление, намагниченность, электрич. <поляризация и др. Различают экстенсивные П. с., пропорциональные объёму(или массе) системы ( внутренняя энергия U, энтропия S, энтальпия Н, Гельмголъцаэнергия, или свободная энергия F, Гиббса энергия G), и интенсивныеП. с., не зависящие от массы системы (темп-pa Т, давление Р,концептрация с, хим. потенциал ).В состоянии термодинамич. равновесия П. с. не зависят от времени и пространств. <координат. В неравновесном (квазиравновесном) состоянии П. с. могут зависетьот координат и времени. Термодииамич. состояние определяется заданиемсовокупности независимых П. с. Однако не все П. с. являются независимыми. Уравнениесостояния выражает зависимые П. с. через независимые; напр., давлениеявляется ф-цией темп-ры и объёма Р = P(V, Т). Объём является внешнимП. с., т. к. определяется положением внеш. тел (стенки сосуда, положениепоршня). Темп-pa зависит только от внутр. состояния системы и наз. внутреннимП. с. В общем случае Р= Р(а1,..., а п, Т), где а i - внеш. П. с. Элементарная работа термодинамич. системы определяется П. с., напр. для жидкости или газа = PdV, а в общем случае где Х i = Х i (а1,..., а п, Т) - обобщённые силы, являющиеся также П. с. Каждому набору независимыхП. с. соответствуют определ. потенциалы термодинамические (характеристическиефункции), определяющие все термодинамич. свойства системы и зависящиелишь от выбранных параметров; напр., внутр. энергия U = U(V, S), энтропия S = S(V, U), энтальпия H = Н(Р, S), энергия Гельмгольца(свободная энергия F = F(V, Т), энергия Гиббса G= G(P,T, N), N - число частиц. Для многокомпонентных систем нужно учитыватьещё дополнит. П. с.: концентрации компонент с i или иххим. потенциалы .Для многофазных систем каждая фаза описывается своим парциальным термодинамич. <потенциалом (см. Гиббса правило фаз). Д. Н. Зубарев. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРАЭЛЕКТРИКИ - диэлектрики, дляк-рых нелинейная зависимость поляризации Р от электрич. поля . проявляется уже в слабых полях и является безгистерезисной. К П. относятся, <в частности, сегнетоэлектрики в неполярной фазе вблизи темп-ры Кюри. Электрич.уравнение состояния здесь можно представить в виде Е= АР + ВР 3, причёмвеличина А аномально мала (обращается в нуль в точке сегнетоэлектрич. <перехода 2-го рода). Др. причиной сильной нелинейности П. может быть структурныйфазовый переход, возникающий в кристалле при наложении уже относительнонебольшого электрич. поля (см. Антисегнетоэлектрики) |
ПАРАЭЛЕКТРЙЧЕСКИЙ РЕЗОНАНС - резонансноепоглощение радиоволн, связанное с переориентацией электрич. дипольных моментов(ЭДМ) частиц вещества во внеш. электрич. полях; электрич. аналог магнитногорезонанса. Первые наблюдения относятся к 1966. В кристалле могут существовать дефекты, <обладающие ЭДМ. Это прежде всего примесные молекулы, к-рые обладают ЭДМдаже в свободном состоянии (напр., ОН -, CN-). В кристаллеони могут ориентироваться лишь в определённых (энергетически эквивалентных)направлениях в соответствии с симметрией окружения. К др. типу дефектовотносятся т. н. нецентральные ионы, заместившие в кристалле более тяжёлыеионы (напр., Li+ в КС1). Равновесные положения примесных ионовсмещены относительно узлов, с чем и связано появление ЭДМ. В соответствиис симметрией кристалла может быть неск. (4, 6, 8, 12) энергетически эквивалентныхравновесных положений. Наличие у дефектов эквивалентных положенийприводит к вырождению состояний, между этими состояниями происходят туннельныепереходы. В результате возникает расщепление уровней. Внеш. пост. электрич. <поле смещает (дополнительно расщепляет) эти уровни, появляется возможностьими управлять. Если к кристаллу дополнительно приложить ещё и перем. электрич. <поле, возникают квантовые переходы с поглощением или излучением эл.-магн. <волны. Переходы осуществляются резонансно, на определ. частоте, соответствующейразности энергий между двумя уровнями. Это явление и принято называть П. <р. Характерная область частот П. р. - диапазон СВЧ (1010 - 1U11 Гц). Наряду с описанным выше П. р. существуютродственные этому явлению эффекты, носящие иногда то же название. Так, <мн. парамагн. центры, расположенные в местах кристаллич. решётки, не являющихсяцентрами инверсии (напр., Fe в узле или межузлпи Si), обладают отличнымот нуля ЭДМ. Энергетич. структура таких дефектов чувствительна не толькок внеш. магн. полям, но и к внеш. электрич. полям. Поэтому условия резонансав них можно осуществить изменением внеш. статнч. электрич. поля, а переходымежду уровнями - перем. электрич. полем. Это позволяет комбинировать магн. <поля с электрическими. Открытие П. р. и связанных с ним явленийпривело к созданию нового направления в физике твёрдого тела - электрическойрадио спектро скопии. Её задачи совпадают с задачами магн. радиоспектроскопии:изучение диполь-решёточного и диполь-дипольного взаимодействий, ширинырезонансных линий, роли внеш. воздействий, природы дефектов и их окруженияи т. д. Это направление находит и практич. применение: созданы генераторыгиперзвука, низкотемпературные термометры, разработан метод пара-электрич. <адиабатич. охлаждения. Лит.: Электрические эффекты в радиоспектроскопии, <М., 1981; Конвиллем У. X., Сабурова Р. В., Параэлектрический резонанс, <М., 1982. А. Б. Ройцин. |
ПАРНАЯ КОНВЕРСИЯ - см. в ст. Конверсиявнутренняя. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРСЕК (пк, рс) - единица длиныв астрономии, равная расстоянию до звезды, годичный параллакс к-рой 1".1 пк равен 206 265 а. е. или 3,0857 х 1016 м. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАРЦИАЛЬНАЯ ВОЛНА (от ср.-век. лат.partialis - частичный) - волна с определённым орбитальным (угловым) моментом l. Значениям l = 0, 1, 2,... соответствуют S-, Р-,D -волны и т. д. См. Рассеяние микрочастиц. |
ПАРЦИАЛЬНОЕ ДАВЛЕНИЕ - часть общего давления, относящаяся к одному из компонентов газовой смеси. Равно давлению, к-рое он оказывал бы в отсутствие всех др. компонентов смеси, т. е. в том случае, когда масса данного компонента, содержащаяся в газовой смеси, одна занимала бы весь объём. Понятие П. д. применимо только к идеальным газам. Молярное П. д. i-ro компонента газовой смеси с общим давлением р равно: pi = Nip, где Ni - отношение числа молей данного компонента к сумме молей всех компонентов смеси (см. Дальтона законы). П. д. непосредственно измерить нельзя, <его вычисляют исходя из общего давления и состава смеси. П. д. необходимыдля расчёта фазовых равновесий разл. физ.-хим. процессов. Ю. Н. Любитов. |
ПАРЦИАЛЬНОЕ СЕЧЕНИЕ - сечение взаимодействия для парциальной волны. |
ПАРЦИАЛЬНЫЕ ШИРИНЫ - величины Г i,характеризующие вероятность распада возбуждённого состояния ядра по разл. <каналам. П. ш. выражается в эиер-гетпч. единицах таким образом, что , где Г - полная ширина возбуждённого уровня. Отношение Г i/Г- вероятность распада по i -му каналу. Нестабильные ядерные состоянияхарактеризуются одной или неск. П. ш.: нейтронной Г п,протонной Г р, делительной Г f, радиационной и т. д. В свою очередь, если возможны -переходына разл. уровни ядра - продукта распада, то выделяют, напр., |
ПАСКАЛЬ (Па, Ра) - единица СИ давления, <механич. напряжения и модуля упругости. Названа в честь С. Паскаля (В.Pascal). 1 Па равен давлению, создаваемому силой в 1 Н, равномерно распределённойпо поверхности площадью 1 м 2. 1 Па = 1 Н/м 2 = = 10дин/см 2 = 0,102 кгс/м 2 = 10-5 бар = 9,87х 10-6 атм -7,50 х 10-3 мм рт. ст. |
ПАСКАЛЯ ЗАКОН - осн. закон гидростатики, согласно к-рому давление на поверхности жидкости, произведённое внеш. <силами, передаётся жидкостью одинаково во всех направлениях. УстановленБ. Паскалем, опубликован в 1663. |
ПАСКАЛЯ ПРАВИЛО - см.Магнетохимия. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАУЛИ ПРИНЦИП - фундам. закон природы, <заключающийся в том, что в квантовой системе две тождественные частицыс полуцелым спином не могут одновременно находиться в одном состоянии. <Сформулирован в 1925 В. Паули для электронов в атоме и назван им принципомзапрета, затем распространён на любые фермиопы. В 1940 Паули показал, <что принцип запрета - следствие существующей в квантовой теории поля связиспина и статистики; частицы с полуцелым спином подчиняются Ферми - Диракастатистике, поэтому волновая ф-ция системы одинаковых фермионов должнабыть антисимметричной относительно перестановки любых двух фермионов; отсюдаи следует, что в одном состоянии может находиться не более одного фермиона. П. п. сыграл решающую роль в пониманиизакономерностей заполнения электронных оболочек атома, послужил исходнымпунктом для объяснения атомных и молекулярных спектров. Фундаментальнароль П. п. в квантовой теории твёрдого тела и атомного ядра, а также втеории ядерных реакций и реакций между элементарными частицами. Естественный для физики вопрос о том, <с какой точностью П. п. подтверждается опытом, для самой своей постановкитребует пересмотра ряда осн. положений квантовой теории. Такой альтернативнойнепротиворечивой схемы построить не удалось, и поэтому вообще нельзя говоритьо количеств. характеристике отклонений от П. п. В рамках совр. представленийфизики вынуждены считать, что П. п. является абсолютно строгим. Лит.:Luders G., Zumino В., Connectionbetween spin and statistics, "Phys. Rev.", 1958, v. 110, p. 1450; Теоретическаяфизика 20 века. [Памяти В. Паули. Переводы], М., 1962; Стритер Р., ВайтманА. С., РСТ, спин и статистика и всё такое, пер. с англ., М., 1966;Паули В., Физические очерки, Сб. ст., [пер. с англ.], М., 1975, с. 65;его же, Труды по квантовой теории, [пер. с нем.], т. 1 - 2, М., 1975 -77; Фейнман Р., Почему существуют античастицы, пер. с англ., "УФН", 1989,т. 157, с. 163. Л. Б. Окупъ, В. П. Павлов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПАШЕНА - БАКА ЭФФЕКТ - состоит в том, что в сильных магн. полях сложное зеемановское расщепление спектральных линий переходит в простое (см. Зеемана эффект). Сильными следует считать магн. поля напряжённостью Н, вызывающие расщепление уровней энергии ( - магнетон Бора), превышающее расщепление тонкой структуры. В таких нолях происходит упрощение картины расщепления - наблюдается расщепление линии на три компоненты (зеемановский триплет). Обнаружен Ф. Пашеном и Э. Баком (Е. Back) в 1912. |
ПАШЕНА ЗАКОН - устанавливает, чтонаим. напряжение зажигания газового разряда между двумя плоскими электродамиесть величина постоянная (характерная для данного газа) при одинаковыхзначениях произведения pd, где р - давление газа, d - расстояниемежду электродами. Сформулирован Ф. Пашеном (F. Paschen) в 1889. П. з.- частный случай закона подобия газовых разрядов: явления в разряде протекаютодинаково, если при увеличении или уменьшении давления газа во столькоже раз уменьшить или соответственно увеличить размеры разрядного промежутка, <сохраняя его форму геометрически подобной исходной. П. з. справедлив стем большей точностью, чем меньше р и d. См. также Зажиганияпотенциал. Лит. см. при ст. Электрические разрядыв газах. |
ПАШЕНА СЕРИЯ - спектральная серия в спектрах атома водорода и водородоподобных ионов. В спектрах испусканияП. с. получается при всех разрешённых излучательных квантовых переходахатома Н (и Н-подобных ионов) на уровень энергии с гл. квантовым числом п= 3 со всех вышележащих уровней энергии с ni п (в спектрах поглощения - при обратных переходах). |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПЕННИНГА РАЗРЯД - тлеющийразряд в продольном магн. поле. Впервые исследован Ф. Пеннингом (F.Penning) в 1937. Из-за большой длины пути электронов, движущихся по спиральнымтраекториям вокруг силовых линий Н магн. поля, значительно возрастает вероятностьионизации, что обеспечивает существование разряда при низких давлениях р, вплоть до 10-5 - 10-6 мм рт. ст. Значение р мин сильно зависит от конструкции разрядного устройства. Часто применяютсякоаксиальные системы, в к-рых П. р. может существовать вплоть до 10-13 мм рт. ст. П. р. используется в нек-рых типах вакуумметров, а также в эл.-магн. <сорбционных вакуумных насосах. Лит.: Грановский В. Л., Электрическийток в газе. Установившийся ток, М., 1971. Л. А. Сена. |
ПЕННИНГА ЭФФЕКТ - снижениепотенциала зажигания разряда в газе, обусловленное присутствием примесидр. газа, потенциал ионизации к-рого ниже энергии возбуждения метастабильногоуровня осн. газа. Объяснение этого эффекта дано Ф. Пеннингом в 1928. Вотсутствие примеси электроны, ускоренные в элект-рич. поле, отдают своюэнергию атомам, переводя их в метастабильное состояние. Вследствие этоговероятность ионизации электронным ударом мала и напряжение зажигания оказываетсявысоким. При наличии примеси происходят столкновения возбуждённых метаста-бильныхатомов осн. газа с атомами примеси, в результате чего последние ионизируютсяза счёт энергии, освобождающейся при переходе метастабильных атомов в осн. <состояния (см. Столкновения атомные). Появление такой дополнит. <ионизации приводит к снижению эфф. потенциала ионизации среды и, следовательно, <к снижению напряжения зажигания разряда U. На рис. представленазависимость U (в логарифмич. масштабе) от произведения давлениягаза р на расстояние d между электродами в чистом неоне (1),чистом аргоне (2),неоне с примесью 5 х 10-4 % аргона(3)и неоне с примесью 0,1% аргона (4). Л. А. Сена. |
ПЕРВАЯ КОСМИЧЕСКАЯСКОРОСТЬ - см. Космические скорости. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПЕРЕГРЕВ - 1) нагрев пара выше температурынасыщения Т нас при заданном давлении. С увеличением П.( Т- Т нас) пар становится всё более ненасыщенным. Перегретыйводяной пар широко применяется в теплотехнике, в частности на тепловыхэлектростанциях. 2) Нагрев конденсиров. фазы до темп-ры, <превышающей темп-ру равновесия с др. фазой, так что исходная фаза оказываетсяв метастабильном состоянии. Предельный П. соответствует спинодали- границе термодинамич. устойчивости однородной системы [условие(dP/dV)T=0]. Жидкости удаётся перегреть значительно выше темп-ры равновесияс паром Т нас. П. можно достичь не только повышением Т, но и уменьшением внеш. давления Р ниже Р нас( Т). Существование П. жидкости обеспечивает конечную скорость парообразования. Однакопарообразование затруднено, если нет открытой поверхности и парогазовыхпузырьков в объёме и на стенках. Гомогенное (флуктуац.) появление зародышейс заметной частотой происходит только при достаточно большом П. ( Т- Т нас )или ( Р нас-- Р). На рис. кружками отмечены эксперим. <значения Т для гомогенного вскипания аргона при изобарич. нагревев стеклянной трубке: 1 - линия насыщения, К - критическая точка, линия 2 соответствует ожидаемым П. по теории гомогенного зародышеобразованиядля условий опыта,3 - спинодаль. Метастабильным состояниям отвечает П. низкотемпературнойфазы при полиморфных превращениях. П. можно наблюдать при переходе сверхпроводник- нормальный металл в магн. поле. Лит.: Кириллин В. А., Сычев В. В.,Шейндлин А. Е., Техническая термодинамика, 4 изд., М., 1983; Теплофизическиесвойства жидкостей в метастабильном состоянии, М., 1980. В. П. Скрипов. |
ПЕРЕДАЮЩИЕ ЛИНИИ - см. Линиипередачи. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПЕРЕЗАРЯДНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ (тандем)- высоковольтный ускоритель, в к-ром благодаря перезарядке ускоряемыхчастиц (изменению знака, а иногда и величины заряда) одно и то же ускоряющеенапряжение применяется дважды: отрицат. ионы ускоряются при движении кположительно заряженному высоковольтному электроду, а положит. ионы, образовавшиесяпосле перезарядки, - при движении от него к электроду с нулевым потенциалом. Схема перезарядного ускорителя:1 - источник отрицательных ионов; 2 - высоковольтный генератор;3- высоковольтный электрод; 4 - перезарядная мишень; 5,6 - пучки отрицательных и положительных ионов; 7 - сепаратор. Использование перезарядки позволяет притом же напряжении генератора увеличить энергию протонов вдвое, а энергиюболее тяжёлых частиц в неск. раз. При этом облегчаются питание и обслуживаниеионного источника, к-рый находится под нулевым потенциалом. Образующиесяпосле перезарядки частицы с разл. зарядами ускоряются до разных энергий, <поэтому для их разделения после ускорения необходима сепарация, осуществляемаямагнитом с полем, перпендикулярным направлению движения частиц. Энергиячастиц на выходе П. у. равна =eU(n_+п +), где U - напряжение высоковольтного генератора, п_е и п + е - заряды частиц до и после перезарядки(обычно п_= 1). Добавление ещё одного генератора с отрицат. полярностьюнапряжения (двойной тандем) повышает энергию частиц до =eU(2n_+ п +). Типичные величины напряжений, применяемыхв П. у., ~10 - 20 MB, в наиб. крупных П. у. - 25 - 30 MB. Идея использовать перезарядку для увеличенияэнергии ускоряемых частиц предложена У. X. Беннеттом (W. Н. Bennett) в1935, однако она была реализована лишь в 1958 после разработки эфф. источниковотрицат. ионов и перезарядных устройств - мишеней. Перезарядная мишеньпредставляет собой трубку, в к-рую подаётся газ, или плёнку твёрдого вещества(углерода) толщиной неск. мкг/см 2. Применение твёрдых мишенейпозволяет получить положит, ионы тяжёлых элементов с более высокой зарядностыо( п + = 7 -10). Для дополнит. обдирки ионов после перезарядкина одном из участков ускорит. тракта может быть установлена ещё одна мишень. Лит.: Комар Е. Г., Основы ускорительнойтехники, М., 1975; "Nuclear Instruments and Methods", 1974, v. 122, № 1/2(спец. выпуск). М. П. Свиньин. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПЕРЕКРЕСТНАЯ МОДУЛЯЦИЯ - в ионосфере- то же, что Люксембург - Горъковский эффект. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ПЕРЕМЕЩЕНИЕ - в механике -вектор, соединяющий положения движущейся точки в начале и в конце нек-рогопромежутка времени. Вектор П. направлен вдоль хорды траектории точки. |