Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "Х"

Статьи на букву "Х"

ХААГА ТЕОРЕМА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХАББАРДА МОДЕЛЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХАББЛА ЗАКОН

ХАББЛА ЗАКОН - пропорциональность скорости uудаления внегалактич. объекта расстоянию до него r: где Н-Хаббла постоянная. X. з. хорошо выполняется для галактик, не входящих в скопления, и скоплений галактик как целого. Открыт Э. П. Хабблом (E. P. Hubble) в 1929 при сравнении расстояний до 18 галактик с их скоростями, определёнными по Доплера эффекту. Все галактики, выбранные Хабблом, имели систематич. красное смещение. Первые данные о систематич. красном смещении галактик были получены В. М. Слайфером (V. М. Slipher) в 1910. Открытие X. з. означало открытие расширения Вселенной. Закон Хаббла явился первым подтверждением модели нестационарной Вселенной А. А. Фридмана. И. К. Розгачёва.

ХАББЛА ПОСТОЯННАЯ

ХАББЛА ПОСТОЯННАЯ -показатель расширения Вселенной, описываемой моделью Фридмана, H(t) = = (dR/dt)/R(t), зависит только от времени t (R- масштабный фактор, см. Фридмана - Робертсона-Уокера метрика). Для определения X. п. используют данные о расстояниях до ярчайших галактик (см. Расстояний шкала )и соответствующие красные смещения спектральных линий. Согласно наблюдениям, в совр. эпоху X. п. равна 50-80 км/(с . Мпк). Зная из наблюдений X. п. и параметр замедления q=-(Rd2R/dt2)(dR/dt)-2. можно найти масштабный фактор и определить знак кривизны пространства-времени Вселенной. И. К. Розгачёва.

ХАНЛЕ ЭФФЕКТ

ХАНЛЕ ЭФФЕКТ - один из эффектов магнитооптики, состоит в изменении диаграммы направленности и в уменьшении степени поляризации света резонансной частоты, рассеянного атомами, находящимися в слабом внеш. магн. поле. Характер поляризации рассеянного света существенным образом зависит от величины и направления поля и направления наблюдения. В сильных магн. полях эта зависимость исчезает. Эффект носит имя В. Ханле (W. Hanle), к-рый последовательно изучил явление и впервые объяснил его в 1924. Количеств. теория X. э. требует применения квантовой механики, однако качественно явление допускает классич. объяснение. Атом, возбуждённый линейно поляризованным светом (см. Поляризация света )на резонансной частоте, рассматривается как электрич. диполь, ориентированный по электрич. вектору возбуждающего света (см. Оптическая ориентация )и обладающий характерным для данного атома затуханием. Возбуждённый диполь является вторичным источником линейно поляризованного излучения, интенсивность к-рого зависит от угла между осью диполя и направлением наблюдения, а вектор поляризации лежит в плоскости, проходящей через ось диполя и направление наблюдения. Магн. поле, направление к-рого не совпадает с осью диполя, вызывает его прецессию, т. е. периодически меняет его ориентацию, что сопровождается поворотом плоскости поляризации и деполяризацией излучения диполя. Если за время одного периода прецессии затухание диполя велико, то ср. положение излучающего диполя за это время успевает измениться лишь незначительно, что соответствует незначит. уменьшению степени поляризации испущенного света и нек-рому повороту эфф. плоскости поляризации. Если затухание диполя несущественно за время одного периода прецессии, то за всё время излучения диполь совершит много оборотов, так что при наблюдении, перпендикулярном его оси, поляризация вообще не будет обнаружена. Аналогичная картина имеет место при возбуждении атома светом с круговой поляризацией. Магн. поле снимает частично или полностью оптич. ориентацию атомов. С точки зрения квантовой теории, X. э. возникает как следствие снятия в магн. поле энергетич. вырождения атомных состояний с определ. значением проекции момента и является частным случаем многочисл. явлений интерференции состояний.X. э. используют в спектроскопии как метод измерения характеристики Tg атомных уровней, где t- время жизни уровня, a g - гиромагн. отношение, X. э. лежит в основе измерения сверхслабых магнитных полей. Лит.: Новиков Л. Н,, Скроцкий Г. В., Соломахо Г. И., Эффект Ханле, "УФН", 1974, т. 113, в. 4, с. 597; Чайка М. П., Интерференция вырожденных атомных состояний, Л., 1975; Александров Е. Б., Хвостенко Г. И., Чайка М. П., Интерференция атомных состояний, М., 1991. Е. Б. Александров.

ХАОС

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХАОС ДИНАМИЧЕСКИЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКАЯ ФУНКЦИЯ

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКАЯ ФУНКЦИЯ - в т е р м о д и н а м и к е - функция состояния независимых параметров ( параметров состояния), определяющих состояние термоди-намич. системы. К X. ф. относятся потенциалы термодинамические и энтропия. Посредством X. ф. и её производных по независимым параметрам (темп-ре, объёму и т. п.) могут быть выражены все термодинамич. свойства системы. X. ф. аддитивна: X. ф. системы равна сумме X. ф. составляющих её частей.

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЕ ЧАСТОТЫ

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЕ ЧАСТОТЫ - одинаковые или мало отличающиеся друг от друга частоты колебаний определ. групп атомов в разл. молекулах; соответствуют определ. хим. связям (напр., С-Н, С-С, С=С, С=Сl и др.). Устойчивость X. ч. связана с сохранением динамич. свойств одинаковых групп атомов в разных молекулах. Во мн. случаях можно теоретически рассчитать, обладает ли хим. группа X. ч. Интенсивности спектральных линий, соответствующих X. ч. одинаковых групп в разл. молекулах, часто имеют близкие значения. Наличие X. ч. в молекулярных спектрах позволяет делать выводы о строении молекул и имеет большое значение в молекулярном спектральном анализе. По изменению интенсивности X. ч. можно судить о скорости хим. процессов. Л. Ф. Уткина.

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЙ СПЕКТР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЙ ФУНКЦИОНАЛ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ - рентг. излучение линейчатого спектра. Характерно для атомов каждого элемента. См. Характеристический спектр. Рентгеновское излучение.

ХАРТРИ СИСТЕМА ЕДИНИЦ

ХАРТРИ СИСТЕМА ЕДИНИЦ - одна из естественных систем единиц, в к-рой за осн. единицы приняты: Бора радиус a0 = 0,52917706(44) 10-10 м (единица длины), масса электрона т е =0,9109534(47) 10-30 кг (единица массы), заряд электрона е=1,6021892(46) 10-19 Кл (единица кол-ва электричества), Планка постоянная =h/2p=1,0545887(57).10-34 Дж с. В этой системе единица времени 2,419 10-17 с. Применение X. с. е. позволяет упростить написание ур-ний квантовой механики. X. с. е. предложена Д. Хартри (D. Hartree) в 1928. См. также Фундаментальные физические константы.

ХАРТРИ - ФОКА МЕТОД

ХАРТРИ - ФОКА МЕТОД - приближённый метод расчёта квантовой системы взаимодействующих частиц; один из методов самосогласованного поля. Разработан для объяснения атомных спектров Д. Хартри (D. Hartree) в 1927 и усовершенствован В. А. Фоком в 1930, используется в теории рассеяния, физике твёрдого тела, ядерной физике.

ХЕМИЛЮМИНЕСЦEНТНЫЙ АНАЛИЗ

ХЕМИЛЮМИНЕСЦEНТНЫЙ АНАЛИЗ - совокупность методов количеств. (реже качеств.) анализа состава вещества по хемилюминесценции. Частный случай люминесцентного анализа. При анализе растворов обычно используется хемилюминесцентная реакция. Напр., в присутствии определяемого вещества усиливается или ослабляется хемилю-минесценция при окислении нек-рых органич. соединений; заместители R в циклич. перекисях - диоксетанах R1R2R4 -можно подобрать так, что в результате реакции R1 с определяемым веществом цикл становится неустойчивым и, распадаясь, генерирует возбуждённый кетон R1R2C=O, испускающий хемилюминесценцию. По относит. усилению или ослаблению хемилюминесценции определяют (после калибровки) содержание анализируемого вещества. Регистрируют хемилюминесценцию с помощью фотоэлектрич. устройств; серийно выпускаются компьютеризованные хемилюминометры. С помощью X. а. определяют содержание перекиси водорода, спиртов, производных анилина, нек-рых отравляющих веществ и металлов, разнообразных антиоксидантов, метаболитов, ферментов и физиологически активных веществ (без предварительного разделения биол. смеси на компоненты), в газовой фазе - озона, серы, окислов азота и серы. X. а.- самый чувствительный из физ.-хим. методов анализа, предел обнаружения веществ может достигать ~10-16 моль/л. Лит.: Бабко А. К., Дубовенко Л. И., Луковская Н. М., Хемилюминесцентный анализ, К., 1966; см. также лит. при ст. Хемилюминесценция. Р. Ф. Васильев.

ХЕМИЛЮМИНЕСЦEНЦИЯ

ХЕМИЛЮМИНЕСЦEНЦИЯ - люминесценция, сопровождающая хим. реакции. Испускается продуктами реакции или др. компонентами, возбуждаемыми в результате переноса энергии к ним от продуктов реакции. Частный случай X.- биолюминесценция (свечение гниющего дерева, нек-рых насекомых, морских организмов и др.). X. сопровождает газофазные, жидкофазные, гетерогенные реакции, как идущие самопроизвольно (при смешивании реагентов, собственно X.), так и происходящие под воздействием разл. факторов: электрич. разряда, электролиза ( электрохемилюминесценция), света, ионизирующего излучения и др. Яркость X. пропорц. скорости реакции и эффективности X. (числу квантов X. на 1 акт реакции). Эффективность биолюминесценции нек-рых светляков приближается к 100%, X. при реакциях окисления перекисью водорода эфиров щавелевой к-ты - к 25%; в большинстве же случаев она составляет ок. 1% и ниже. Реакции с яркой X. используют в источниках света, к-рые "включаются" смешиванием реагентов и дают световые потоки ~0,1 лм из 1 мл раствора. X. лежит в основе действия хим. лазеров и хемилюминесцентного анализа. Лит.: Хемилюминесцентные методы исследования медленных химических процессов, М., 1966; Материалы II Всесоюзного совещания по хемилюминесценции, "Изв. АН СССР, сер. физ.", 1987, т. 51, № 3; с. 508; Угарова Н. Н., Бровке Л. Ю., Кутузова Г. Д., Биолюминесценция и биолюминесцентный анализ, "Биохимия", 1993, т. 58, в. 9, с. 1351. Р. Ф. Васильев.

ХЕМОСОРБЦИЯ

ХЕМОСОРБЦИЯ - адсорбция газов, паров, вещества из растворов твёрдыми телами с образованием на их поверхности хим. соединения. X. зависит от чистоты и хим. состояния поверхности адсорбента и возможна при наличии хим. активности поверхности, т. е. от присутствия атомов с ненасыщ. валентными связями. Изучение строения хемосорбированных слоев разл. физ. методами ( дифракция медленных электронов, оже-спектроскопия, рентгеновский структурный анализ и др.) позволяет решить разл. вопросы структурного анализа, исследовать хим. связь и т. д. X. применяется в разл. промышл. процессах (напр., в очистке газов).

ХИГГСА БОЗОНЫ

ХИГГСА БОЗОНЫ - гипотетич. бесспиновые частицы, обеспечивающие механизм спонтанного нарушения калибровочной симметрии состояний физ. системы (см. Хиггса механизм, Спонтанное нарушение симметрии).

ХИГГСА МЕХАНИЗМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХИГГСА ПОЛЯ

ХИГГСА ПОЛЯ - в к в а н т о в о й т е о р и и - гипотетич. скалярные поля, взаимодействующие с калибровочными полями без нарушения калибровочной симметрии ур-ний поля; предложены П. Хиггсом (P. Higgs) в 1964. Предполагается, что в основном (низшем) энергетич. состоянии, к-рое соответствует физ. вакууму, ср. значение X. п. отлично от нуля, что приводит к спонтанному нарушению калибровочной симметрии физ. состояний описываемой системы (см. Спонтанное нарушение симметрии). При этом частицы, соответствующие калибровочным полям, могут приобретать массу. Взаимодействие с вакуумным X. п. может также служить механизмом возникновения массы у лептонов и кварков. А. В. Ефремов.

ХИЛЛА УРАВНЕНИЕ

ХИЛЛА УРАВНЕНИЕ - обыкновенное дифференц. ур-ние 2-го порядка с периодич. ф-цией p(z); все величины могут быть ком.-плексными. Названо по имени Дж. Хилла [1 ], к-рый, изучая движение Луны, получил ур-ние с действит. числами q0, q2, q4, ..., причём ряд сходится. Хилл дал метод решения X. у. с использованием определителей бесконечного порядка. Это явилось толчком для создания теории таких определителей и далее для создания Э. Фредгольмом (Е. Fredholm) теории интегральных ур-ний. Для X. у. ставятся прежде всего задачи устойчивости решений, существования или отсутствия периодич. решений. Если в действительном случае в X. у. ввести параметр l: то, как установил А. М. Ляпунов [2], существует такая бесконечная последовательность что при l(l2n, l2n+1) X. у. устойчиво, а при l[l2n-1, l2n] X. у. неустойчиво. При этом l4n и l4n+3 являются собственными значениями периодич. краевой задачи, а l4n+1 и l4n+2 - собственными значениями полупериодич. краевой задачи. Теория X. у. хорошо изучена (см. [3]). Лит.:Hill G., On the part of the motion of the lunar perigees with is a function of the mean motions of the sun and moon, "Acta Math.",, 1886, v. 8, p. 1; 2) Ляпунов А. М., Собр. соч., т. 2, М., 1956, с. 407; 3) Якубович В. А., Старжинский В. М., Линейные дифференциальные уравнения с периодическими коэффициентами и их приложения, М., 1972. Ю. В. Комленкo.

ХИМИЧЕСКАЯ СВЯЗЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХИМИЧЕСКИ ПЕКУЛЯРНЫЕ ЗВЁЗДЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХИМИЧЕСКИЙ ЛАЗЕР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХИМИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХИРАЛЬНАЯ СИММЕТРИЯ МОЛЕКУЛ

ХИРАЛЬНАЯ СИММЕТРИЯ МОЛЕКУЛ (киральная симметрия молекул) - симметрия молекул, при к-рой их атомы могут располагаться двумя зеркально симметричными способами относительно кирального атома - асимметричного центра (обычно атома С). X. с. м. приводит к оптич. изомерии молекул.

ХИРАЛЬНОСТЬ

ХИРАЛЬНОСТЬ (киральность) (от греч. cheir - рука), принадлежность объекта (как правило, молекулы или кристалла) к одной из зеркально симметричных модификаций, условно называемых "правой" и "левой" (см. также Энан-тиоморфизм). Одним из наиб. характерных физ. свойств хиральных (т. е. обладающих X.) молекул и кристаллов является их оптическая активность.X. молекул обычно обусловлена их особой симметрией (подробнее см. Оптически активные вещества, Оптические изомеры), а X. кристаллов, кроме того, их структурными свойствами.

ХЛАДНИ ФИГУРЫ

ХЛАДНИ ФИГУРЫ - фигуры, образуемые скоплением мелких частиц (напр., сухого песка) вблизи узловых линий на поверхности колеблющейся пластинки или др. механич. системы. X. ф. открыты Э. Ф. Хладни (Е. F. Chladni) в 1787. Каждому собств. колебанию ( стоячей волне )пластинки соответствует своё расположение узловых линий. В случае круглой пластинки (рис. 1, а) узловые линии могут быть круговыми или радиальными; в случае прямоугольной (рис. 1, б )или треугольной пластинки они напра Рис. 1. влены параллельно сторонам или диагоналям. Меняя точки закрепления и места возбуждения, можно получить разнообразные X. ф. (рис. 2). X. ф. используются в дефектоскопии (топографич. метод) для исследования изделия в целом (напр., пластинки или оболочки).

ХЛОР

ХЛОР (лат. Chlorum), Cl,- хим. элемент VII группы пе-риодич. системы элементов, ат. номер 17, ат. масса 35,453, относится к галогенам. Природный X. состоит из двух изотопов: 35 Сl(75,77%) и 37 Сl(24,23%). Конфигурация внеш. электронных оболочек 3s2p5. Энергии последоват. ионизации 13,0; 23,80; 39,91; 53,46; 67,8 эВ. Сродство к электрону 3,61-3,76 эВ (максимальное среди всех хим. элементов). Радиус атома С1 99 пм, радиус иона Cl-181 пм. Значение электроотрицательности 3,0. Газ жёлто-зелёного цвета с удушливым запахом, сильно ядовит. Во всех агрегатных состояниях состоит из молекул Сl2, межъядерное расстояние (в газе) 198,81 пм, энергия диссоциации 243 кДж/моль (при 25 °С). t пл= -101°С, t кип= -34,1 °С. Твёрдый Сl2 обладает ромбич. кристаллич. структурой. Критич. параметры: темп-ра 417,1 К, давление 7,61-7,69 МПа, плотность 0,573 кг/дм 3. Плотность газообразного Сl2 при нормальных условиях 3,214 г/дм 3. Уд. теплоёмкость с р = 33,94 Дж/(моль . К), теплота испарения 20,41 кДж/моль (при -34,1 °С). Теплопроводность 7,9 мВт/(м К) (при 0 °С). Сильный окислитель, характеризуется высокой реакционной способностью по отношению к простым и сложным веществам. Степени окисления -1, +1, +3, +5, +7. Непосредственно соединяется со мн. металлами. Немного растворим в воде (хлорная вода), в ССl4 и нек-рых др. растворителях. Соединения, в к-рых проявляется степень окисления + 1 (хлорная известь и др.) - сильнейшие окислители. X. хранят и перевозят в жидком виде, в баллонах (под давлением). В больших кол-вах он применяется как хлорирующий агент в произ-ве металлов и разл. неорганич. и органич. веществ. X.- отбеливающее и дезинфицирующее средство. В качестве радиоакт. индикаторов используют Сl (b--, b+ -распады и электронный захват, T1/2 = 3,01 105 лет) и 38 Сl (b- -распад, T1/2 = 37,21 мин). С. С. Бердоносов.

ХОЛЛА ДАТЧИК

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХОЛЛА ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХОЛЛОВСКАЯ ПОДВИЖНОСТЬ

. Если к образцу полупроводника приложено внеш. электрич. поле вдоль оси ох, а также магн. поле Н вдоль оси oz, то протекание тока вдоль оси ох приводит к появлению силы Лоренца и поля Холла, действующих вдоль оси оу. В отсутствие рассеяния возникает направленный (см. Холла эффект )дрейф вдоль оу, причём скорость дрейфа u др пропорц. полю Н. Коэффициент пропорциональности наз. X. п. mH.

ХОЛОДНЫЕ НЕЙТРОНЫ

ХОЛОДНЫЕ НЕЙТРОНЫ - нейтроны с энергией 5.10-3 - 10-7 эВ (см. Нейтронная физика).

ХОХЛОВА- ЗАБОЛОТСКОЙ УРАВНEНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХРОМ

ХРОМ (лат. Chromium), Сг,- хим. элемент побочной подгруппы VI группы периодич. системы элементов, ат. номер 24, ат. масса 51,9961, переходный металл. В природе представлен 4 стабильными изотопами: 50 Сr (4,345%), 52 Сr (83,789%), 53 Сr (9,501%) и 54 Сr (2 365%). Конфигурация внеш. электронных оболочек 3s2p6d54sl. Энергии после-доват. ионизации 6,766; 16,5; 30,96; 49,1; 69,3 эВ. Сродство к электрону ок. 1,0 эВ. Радиус атома Сг 127 пм, радиусы ионов Сr2+, Сr3+ и Сr6+ равны соответственно 83, 64 и 35 пм. Значение электроотрицательности 1,6. Работа выхода электрона 4,48 эВ. Голубовато-серебристый металл. При темп-рах 20- 1830 °С существует a-Cr с кубич. объёмноцентрированной кристаллич. структурой, параметр решётки а= 288,4 пм; при более высоких темп-pax возможно существование b-Сr с кубич. гранецентрированной решёткой. Плотн. 7,19 кг/дм 3, t пл=1890°С (по др. данным, 1877 °С), t кип = 2680 °С (по др. данным, 2200 °С). Уд. теплоёмкость с p= 23,3 Дж/(моль . К), теплота плавления 21 кДж/моль. Характеристич. темп-pa Дебая Q Д = 357 К. Уд. электрич. сопротивление 0,150 мкОм м (при 300 К), температурный коэф. электрич. сопротивления 3,04.10-3 К -1 (при 50- 100 °С). Парамагнитен, магн. восприимчивость 3,5.10-9 (при 0°С) и 4,3.10-9 (при 1440 °С). Ниже 312 К переходит в антиферромагн. состояние. Теплопроводность 88,6 Вт/(м К) (при 20 °С). Температурный коэф. линейного расширения 4,4 10-6 (при 10-90 °С). Модуль нормальной упругости чистого Сг 288,1 ГПа (при 20 °С). Тв. по Виккер-су 1060 МПа. В хим. соединениях обычно проявляет степени окисления + 2, +3, +6. В атм. воздухе устойчив, при нагревании медленно окисляется с поверхности. Устойчив к воздействию мн. кислот. X. является легирующей добавкой разл. (в т. ч. нержавеющих) сталей. Его применяют для создания защитных покрытий на поверхности металлич. изделий (хромирование). Мн. соединения X.- минеральные красители. Оксид Сr2 О 3 служит абразивом. В качестве радиоакт. индикатора используют 51 Сr (электронный захват, T1/2 = 27,704 сут). С. С. Бердоносов.

ХРОМАТИЧЕСКАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ

ХРОМАТИЧЕСКАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ - появление окраски при прохождении белого света через оптич. систему, состоящую из поляризатора, двупреломляющей прозрачной среды (пластинки) и анализатора, вследствие интерференции поляризованных лучей. Используется при исследовании кристаллов и напряжений в твёрдых телах (см. Поля-ризационно-оптический метод).

ХРОМАТИЧЕСКАЯ АБЕРРАЦИЯ

ХРОМАТИЧЕСКАЯ АБЕРРАЦИЯ (от греч. chroma - цвет) - одна из осн. аберраций оптич. систем, обусловленная зависимостью показателя преломления прозрачных сред от длины волны света (см. Дисперсия света).X. а. проявляется в оптич. системах, включающих элементы из преломляющих материалов (напр., линзы); зеркалам X. а. не свойственна, т. е. зеркала ахроматичны. Существуют два не зависящих один от другого типа X. а.: хроматизм положения изображения и хроматизм увеличения. Х р о м а т и з м п о л о ж е н и я состоит в том, что изображения удалённой точки, формируемые лучами разной длины волны, не совпадают для лучей разного цвета, располагаясь вдоль нек-рого отрезка О1 О 2 (т. е. немонохроматич. пучок света имеет целую совокупность фокусов вдоль, отрезка oптич. оси; см. рис.). В этом случае на экране, поставленном перпендикулярно оптич. оси в области формирования изображения, вместо одной светлой точки наблюдается совокупность цветных кружков. Х р о м а т и з м у в е л и ч е н и я заключается в том, что поперечные увеличения изображений объекта, формируемых лучами разной длины волны, могут оказаться различными. Это вызвано различием положений гл. плоскостей системы (см. Кардинальные точки оптической системы )для лучей разного цвета, что может иметь место, даже если их фокусы совпадают, но различаются фокусные расстояния. Из-за хроматизма увеличения изображение предмета конечных размеров оказывается окружённым цветной каймой. Исправлять хроматизм положения в оптич. системе можно, совмещая фокусы для лучей света разной длины волны. В простейшем случае совмещение фокусов для лучей двух длин волн (и уменьшение взаимного удаления фокусов лучей др. длин волн) сравнительно несложно. Такие системы (обычно объективы )наз. ахроматами. В более совершенных апохроматах фокусы совмещают для лучей трёх длин волн, для чего увеличивают число элементов системы с разными показателями преломления и вводят в систему зеркала. Ещё более тщательное исправление хроматизма положения требует дальнейшего усложнения конструкции системы, тем большего, чем больше её относительное отверстие и угол поля зрения оптич. системы (число линз и зеркал увеличивается и форма их усложняется). При исправлении хроматизма увеличения необходимо совместить гл. плоскости для возможно большего числа лучей с разными длинами волн, что связано с большими трудностями. Лит. см. при ст. Аберрации оптических систем.

ХРОМОСФЕРЫ ЗВЁЗД

ХРОМОСФЕРЫ ЗВЁЗД -слои верх. атмосфер звёзд, характеризующиеся линейчатым эмиссионным спектром и темп-рой ~ 104 К, промежуточной между темп-рами фотосфер и корон звёзд. X. з. и Солнца излучают гл. обр. в резонансных спектральных линиях (в осн. в УФ-области спектра) ионов магния, кальция, углерода и др. элементов. В таких линиях звёздные атмосферы обладают очень большой оптич. толщиной т, и фотоны, прежде чем выйти из X. з., многократно рассеиваются, диффундируют в пространстве и по частоте. Последнее рассеяние происходит в том слое, где на излучаемой длине волны l в пределах профиля линии t<=1. В результате разные части профиля линии несут информацию о разных слоях X. з., чем широко пользуются при изучении солнечной хромосферы. В звёздах с абсорбционным характером спектра X. з. проявляют себя лишь в наиб. сильных линиях поглощения, вблизи центра к-рых видны раздвоенные эмиссионные пики, означающие, что в звёздной атмосфере имеется инверсия темп-ры. Ширина эмиссионного пика несёт информацию об ускорении силы тяжести в X. з. (т. н. эффект Вилсона - Баппу), отношение интенсивностей в эмиссионных пиках k2u. и k2r (рис.) - о градиенте скорости в X. з., в частности о наличии звёздного ветра, интенсивность эмиссии и её профиль - о темп-ре, плотности и протяжённости X. з. X. з. (по крайней мере, звёзд солнечного типа и более холодных) очень неоднородны, имеют сложную структуру, как правило, с короткоживущими элементами (см. Солнце). Формирование эмиссионных пиков в центре сильных линий поглощения в звёздах с развитыми хромосферами. Сплошной линией показан профиль температуры в атмосфере, штриховой - то же при чисто радиационном нагреве. Пунктир-функция источников Sl, определяющая излучательную способность газа в спектральной линии в слое единичной оптической толщины. Отмечены места формирования характерных точек профиля линии. Внизу приведены оптические толщины t500. т. е. при l = 500 нм (в непрерывном спектре) и tlc - в центре линии. На врезке показан профиль (интенсивность излучения в функции Dl = l -l0, где l0- длина волны центра линии) эмиссионной части линии, наблюдаемой в центре широкой линии поглощения. О механизмах поддержания X. з. см. в ст. Звёздные атмосферы. Лит.: Я гер К. де, Звёзды наибольшей светимости, пер. с англ., М., 1984; M-stars, eds. H. R. Johnson, F. Querci, Wash.-P., 1985; см. также лит. при ст. Звёздные атмосферы. Н. Г. Бочкарёв.

ХРОНОЛОГИЧЕСКОЕ ПРОИЗВЕДЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХРОНОСПЕКТРОМЕТР

ХРОНОСПЕКТРОМЕТР - спектральный прибор для регистрации изменений спектров во времени и содержащий устройства быстрого циклического спектрального сканирования. Если последние отсутствуют, а развёртка во времени осуществляется для всех длин волн рабочего спектрального диапазона одновременно, то прибор наз. хроноспектрографом.

ХРУПКОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ХУНДА ПРАВИЛО

Статья большая, находится на отдельной странице.