Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "Р" (часть 1, "РАБ"-"РАЗ")

Статьи на букву "Р" (часть 1, "РАБ"-"РАЗ")

РАБИ МЕТОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАБОТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАБОТА ВЫХОДА

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАВНОВЕСИЕ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ

РАВНОВЕСИЕ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ - состояние, при к-ром все точки механич. системы находятся в покое по отношению к рассматриваемой системе отсчёта. Если система отсчёта является инерциальной, равновесие наз. абсолютным, в противном случае - относительным. Изучение условий Р. м. с.- одна из осн. задач статики. Условия Р. м. с. имеют вид равенств, связывающих действующие силы и параметры, определяющие положение системы; число этих условий равно числу степеней свободы системы. Условия относит. Р. м. с. составляются так же, как и условия абс. равновесия, если к действующим на точки системы силам прибавить соответствующие переносные силы инерции. Необходимые и достаточные условия равновесия свободного твёрдого тела состоят в равенстве нулю сумм проекций на три координатные оси Oxyz и сумм моментов относительно этих осей всех приложенных к телу сил, т. е. При выполнении условий (1) тело будет по отношению к данной системе отсчёта находиться в покое, если скорости всех его точек относительно этой системы в момент начала действия сил были равны нулю. В противном случае тело при выполнении условий (1) будет совершать т. н. движение по инерции, напр. двигаться поступательно, равномерно н прямолинейно, равномерно вращаться вокруг одной из своих гл. центр, осей инерции или совершать вокруг центра масс более сложное движение, в частности регулярную прецессию. Если твёрдое тело не является свободным (см. Связи механические), то условия его равновесия дают те из равенств (1) (или их следствия), к-рые не содержат реакций наложенных связей; остальные равенства дают ур-ния для определения неизвестных реакций. Напр., для тела, имеющего неподвижную ось вращения Oz, условием равновесия будет остальные равенства (1) служат для определения реакций подшипников, закрепляющих ось. Если тело закреплено наложенными связями жёстко, то все равенства (1) дают ур-ния для определ. реакций связей. Такого рода задачи часто решаются в технике. На основании отвердевания принципа равенства (1), не содержащие реакций внеш. связей, дают одновременно необходимые (но недостаточные) условия равновесия любой механич. системы, в частности деформируемого тела. Необходимые и достаточные условия равновесия любой механич. системы могут быть найдены с помощью возможных перемещений принципа. Для системы, имеющей s степеней свободы, эти условия состоят в равенстве нулю соответствующих обобщённых сил: Из состояний равновесия, определяемых условиями (1) и (2), практически реализуются лишь те, к-рые являются устойчивыми (см. Устойчивость равновесия). Равновесия жидкостей и газов рассматриваются в гидростатике и аэростатике. С. М. Тарг.

РАВНОВЕСИЕ ПЛАЗМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАВНОВЕСИЕ СТАТИСТИЧЕСКОЕ

РАВНОВЕСИЕ СТАТИСТИЧЕСКОЕ - состояние замкнутой статистич. системы, в к-ром ср. значения всех физ. величин и параметров, его характеризующих (напр., темп-ры и давления), не зависят от времени. Р. с.- одно из осн. понятий статистической физики, играющее такую же важную роль, как равновесие термодинамическое в термодинамике. Р. с. не является обычным равновесием в механич. смысле, т. к. в системе постоянно возникают малые флуктуации физ. величин около их ср. значений; равновесие является подвижным, или динамическим. В статистич. физике Р. с. описывают с помощью разл. Гиббса распределений (микро-канонич., канонич. и большого канонич. распределения) в зависимости от типа контакта системы с окружающей средой (термостатом), запрещающего или разрешающего обмен с ней энергией или частицами. Статистич. физика позволяет описать также флуктуации в состоянии Р. с. В теории неравновесных процессов важную роль играет понятие неполного Р. с. (квазиравновесного состояния), при к-ром параметры системы зависят от времени (эта зависимость может быть слабой). Применяется также понятие локального Р. с., при к-ром темп-pa и хим. потенциал в малом элементе объёма (содержащем большое число частиц и движущемся с гидродинамич. скоростью) зависят от времени и пространственных координат (см. Локальное термодинамическое равновесие). Это понятие служит основой для гидродинамич. описания неравновесных состояний. Д. Н. Зубарев.

РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ

РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ - состояние термодинамич. системы, в к-рое она самопроизвольно приходит через достаточно большой промежуток времени в условиях изоляции от окружающей среды. При Р. т. в системе прекращаются все необратимые процессы, связанные с диссипацией энергии: теплопроводность, диффузия, хим. реакции и др. В состоянии Р. т. параметры системы не меняются со временем (строго говоря, те из параметров, к-рые не фиксируют заданные условия существования системы, могут испытывать флуктуации - малые колебания около своих ср. значений). Изоляция системы не исключает определ. типа контактов со средой (напр., теплового контакта с термостатом, обмена с ним веществом). Изоляция осуществляется обычно при помощи неподвижных стенок, непроницаемых для вещества (возможны также случаи подвижных стенок и полупроницаемых перегородок). Если стенки не проводят теплоты (как, напр., в сосуде Дьюара), то изоляция наз. адиабатической. При теплопроводящих (диатермических) стенках между системой и внеш. средой, пока не установилось Р. т., возможен теплообмен. При полупроницаемых для вещества стенках Р. т. наступает, когда в результате обмена веществом между системой и внеш. средой выравниваются хим. потенциалы среды и системы. Переход системы в Р. т. наз. релаксацией. Одно из условий Р. т.- механич. равновесие, при к-ром невозможны никакие макроскопич. движения частей системы, но поступат. движение и вращение системы как целого допустимы. В отсутствие внеш. полей и вращения системы условием её механического равновесия является постоянство давления во всём объёме системы. Др. необходимые условия Р. т.- постоянство темп-ры и хим. потенциала в объёме системы, они определяют термическое и химическое равновесие системы. Достаточные условия Р. т. (условия устойчивости) могут быть получены из второго начала термодинамики; к ним, напр., относятся: возрастание давления при уменьшении объёма (при пост. темп-ре) и положит. значение теплоёмкости при пост. давлении. В общем случае система находится в Р. т. тогда, когда термодинамич. потенциал системы, соответствующий независимым в данных условиях переменным, минимален (см. Потенциалы термодинамические), а энтропия- максимальна. Лит.: Леонтович М. А., Введение в термодинамику, 2 изд., М.- Л., 1952; Кубо Р., Термодинамика, пер. с англ., М., 1970; Мюнстер А., Химическая термодинамика, пер. с нем., М., 1971. Д. Н. Зубарев.

РАВНОВЕСИЯ СОСТОЯНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАВНОВЕСНАЯ КОНФИГУРАЦИЯ

РАВНОВЕСНАЯ КОНФИГУРАЦИЯ - молекулы- расположение атомов в молекуле, соответствующее минимуму потенциальной поверхности. Понятие Р. к. имеет смысл только в адиабатическом приближении, при к-ром разделяются электронные и ядерные движения. При строгом рассмотрении говорить о Р. к. молекул не имеет смысла, т. е. понятие Р. к. является приближённым. Р. к. относительно устойчива, каждая Р. к. характеризуется определ. внутр. энергией молекулы, переход из одной Р. к. в другую осуществляется при квантовых переходах. В случае двухатомной молекулы Р. к. характеризуется равновесным межатомным расстоянием (равновесной длиной связи). В разл. электронных состояниях молекула может иметь разл. Р. к. Так, молекулы с линейной Р. к. в осн. электронном состоянии (напр., С 2 Н 2) в нек-рых возбуждённых состояниях имеют нелинейную Р. к.; пирамидальная в осн. состоянии (группа симметрии С 3u) молекула NH3 в возбуждённом электронном состоянии 3d2E имеет плоскую Р. к. (группа симметрии D3h). В данном состоянии многоатомная молекула может иметь одну или неск. Р. к. При наличии неск. эквивалентных (т. е. получаемых друг из друга при операциях симметрии) Р. к. возможно туннелирование между ними, приводящее к туннельному расщеплению уровней энергии молекулы. Напр., туннелирование между двумя Р. к. молекулы NH3 приводит к инверсионному расщеплению уровней энергии, величина к-рого составляет ок. 24 ГГц в осн. колебат. состоянии и ок. 35 см -1 в первом возбуждённом колебат. состоянии. Неэквивалентные Р. к. наз. конформерами или конформация-ми молекул. Р. к. определяются совокупностью равновесных координат атомных ядер или длин связей и валентных углов, к-рые наз. структурными параметрами молекулы. Для небольших молекул неэмпи-рич. методы квантовой химии, учитывающие электронную корреляцию, позволяют с достаточной точностью (~ 0,0005 нм и ~ 0,5°) определять структурные параметры. Экспериментально структурные параметры можно определить методами электронографии и спектроскопии высокого разрешения (в частности, микроволновой спектроскопии). Однако из эксперимента определяются эфф. значения структурных параметров, к-рые отличаются от равновесных на (0,005-0,0001) нм. При точности измерений частот вращат. переходов 1-100 кГц такие расхождения на 3-5 порядков выходят за пределы погрешностей измерений. Кроме того, из простых спектральных измерений можно определить не более трёх вращат. постоянных, тогда как молекула может характеризоваться значительно большим числом структурных параметров. Процедура эксперим. определения всех параметров Р. к. молекулы очень сложна и проделана ещё только для нек-рых 3- и 4-атомных молекул. Структурные параметры, определяемые из эксперимента, несут информацию об адиабатич., неадиабатич., релятивистских и др. поправках, эксперим. значения используют в квантовомеханич. расчётах. Лит. см. при ст. Молекула, Молекулярные спектры. М. Р. Алиев.,

РАВНОВЕСНАЯ ОРБИТА

РАВНОВЕСНАЯ ОРБИТА - в резонансном циклическом ускорителе- орбита, на к-рой период обращения частицы совпадает с периодом ускоряющего напряжения либо кратен ему; в бетатроне - орбита постоянного радиуса, на к-рой выполняется бетатрон-ное условие (см. Бетатрон).

РАВНОВЕСНАЯ ПЛАЗМА

РАВНОВЕСНАЯ ПЛАЗМА - плазма, находящаяся в состоянии равновесия термодинамического. На опыте реализуется локальное равновесие, когда состояние плазмы определяется локальным значением давления и темп-ры. Подробнее см. в ст. Термодинамика плазмы.

РАВНОВЕСНАЯ ФАЗА

РАВНОВЕСНАЯ ФАЗА - значение фазы f0 ускоряющего ВЧ-напряжения (с амплитудой U0) в резонансных ускорителях, при к-рой частицы, пришедшие в ускоряющий зазор, приобретают такую энергию U0ecosf0, что двигаются в резонансе с ускоряющим полем. Это означает, что в циклических ускорителях частицы на следующем обороте возвращаются к ускоряющему зазору при том же значении фазы, а в линейных ускорителях приходят при той же фазе в следующий ускоряющий промежуток. Одно из двух значений Р. ф. является устойчивым, а другое - неустойчивым (см. Автофазировка). В циклич. ускорителях на релятивистские энергии устойчивое и неустойчивое значения фазы в процессе ускорения могут меняться местами (при кри-тич. энергии). Частицы, приходящие в ускоряющий зазор при устойчивой Р. ф., наз. равновесными частицами. Л. Л. Гольдин.

РАВНОВЕСНАЯ ЧАСТИЦА

РАВНОВЕСНАЯ ЧАСТИЦА - частица, скорость к-рой постоянно совпадает с фазовой скоростью ускоряющей волны. В резонансном режиме ускорения частицы получают энергию от переменного электрич. поля, сосредоточенного обычно в отд. дискретно расположенных местах орбиты (в циклических ускорителях )или ускоряющего канала (в линейных ускорителях). Пролетая ускоряющий промежуток, частица приобретает энергию eUcosf0, где е- заряд частицы, U- ускоряющее напряжение, f - фаза переменного поля в момент пролёта частицей электрич. середины ускоряющего промежутка. Существует только одно значение фазы fp, к-рое может оставаться всё время постоянным (или медленно меняться по заранее заданному закону). Это значение фазы наз. равновесной фазой. Частица, к-рая каждый ускоряющий промежуток проходит в равновесной фазе, является Р. ч. Орбита, по к-рой в циклич. ускорителе вращается Р. ч., наз. равновесной. Текущее значение энергии Р. ч. в циклич. ускорителях точно соответствует значению магн. поля на равновесной орбите. Б. П. Мурин.

РАВНОВЕСНОЕ СОСТОЯНИЕ

РАВНОВЕСНОЕ СОСТОЯНИЕ - состояние, в к-рое приходит термодинамич. система при постоянных внеш. условиях. Р. с. характеризуется постоянством во времени термодинамич. параметров и отсутствием в системе потоков вещества и энергии (см. в ст. Равновесие термодинам ическое).

РАВНОВЕСНЫЙ ПРОЦЕСС

РАВНОВЕСНЫЙ ПРОЦЕСС (квазистатический процесс) в термодинамике- процесс перехода термодинамич. системы из одного равновесного состояния в другое, столь медленный, что все промежуточные состоянии можно рассматривать как равновесные, т. е. характеризующиеся очень медленным (в пределе - бесконечно медленным) изменением термодинамич. параметров состояния. Р. п.- одно из осн. понятий термодинамики равновесных процессов. Всякий Р. п. является обратимым процессом, и наоборот, любой обратимый процесс является равновесным.

РАВНОДЕЙСТВУЮЩАЯ

РАВНОДЕЙСТВУЮЩАЯ - системы сил - сила, эквивалентная данной системе сил и равная их геом. сумме: Система сил, приложенных в одной точке, всегда имеет Р., если Любая др. система сил, приложенных к телу, если имеет Р., когда гл. момент силы этой системы или равен нулю, или перпендикулярен В этом случае замена системы сил их Р. допустима лишь тогда, когда тело можно рассматривать как абсолютно твёрдое, и недопустима, напр., при определении внутр. усилий или решении др. задач, требующих учёта деформации тела.

РАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ

РАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ - точки - движение, при к-ром численная величина скорости u точки постоянна. Закон Р. д. точки даётся равенством s = s0 + ut, где s - измеренное вдоль дуги траектории расстояние точки от выбранного на траектории начала отсчёта, t - время, s0- значение s в нач. момент времени t = 0. Произведение ut определяет путь, пройденный точкой за время t. При поступат. Р. д. твёрдого тела всё сказанное относится к каждой точке тела; при равномерном вращении вокруг неподвижной оси угл. скорость w тела постоянна, а закон вращения даётся равенством где f - угол поворота тела, f0 - значение f при t = 0.

РАВНОПЕРЕМЕННОЕ ДВИЖЕНИЕ

РАВНОПЕРЕМЕННОЕ ДВИЖЕНИЕ - точки - движение, при к-ром касат. ускорение w т точки (в случае прямолинейного движения полное ускорение w )постоянно. Закон Р. д. точки и закон изменения её скорости u при этом движении даются равенствами: где s - измеренное вдоль дуги траектории расстояние точки от выбранного на траектории начала отсчёта, t- время, s0 - значение s в нач. момент времени t = = 0. - нач. скорость точки. Когда знаки u и w одинаковы, Р. д. является ускоренным, а когда разные - замедленным. При поступат. Р. д. твёрдого тела всё сказанное относится к каждой точке тела; при равномерном вращении вокруг неподвижной оси угл. ускорение e тела постоянно, а закон вращения и закон изменения угл. скорости w тела даются равенствами где f - угол поворота тела, f0 - значение f в нач. момент времени t = 0, w0 - нач. угл. скорость тела. Когда знаки w и e совпадают, вращение является ускоренным, а когда не совпадают - замедленным. С. М. Тарг.

РАВНОРАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЗАКОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАД

РАД (rad, сокр. от англ. radiation absorbed dose - поглощённая доза излучения) - внесистемная единица поглощённой дозы излучения; соответствует энергии излучения 100 эрг, поглощённой веществом массой 1 г. 1 рад = 100 эрг/г = 0,01 грэй =2,388·10·6 кал/г.

РАДИАЛЬНО-ФАЗОВЫЕ КОЛЕБАНИЯ

РАДИАЛЬНО-ФАЗОВЫЕ КОЛЕБАНИЯ - в ускорителях - совокупность взаимосвязанных колебаний фаз, радиусов орбит и энергий заряж. частиц вблизи их равновесных значений. Для практич. реализации режима резонансного ускорения в циклическом ускорителе нужно, чтобы достаточно большое кол-во неравновесных частиц не выходило из этого режима, несмотря на то, что для них возникают отклонения от точного синхронизма. Резонансный режим ускорения осуществляется благодаря эффекту автофазировки, заключающемуся в том, что переменное ускоряющее поле с периодом Т обладает свойством заставлять частицу двигаться по орбите с периодом, в ср. равным или кратным Т. Предположим для определённости, что с ростом энергии угл. частота обращения частицы в данном магн. поле убывает, а равновесная фаза частицы расположена на спаде гребня синусоиды напряжения. Если по к.-л. обстоятельствам частица по фазе опережает равновесную частицу, то она будет получать меньше энергии. Период её обращения Т уменьшится, частица будет отставать по фазе, опережение будет уменьшаться. Аналогично, если частица отстаёт по фазе, то она будет получать больше энергии, период обращения возрастёт и отставание будет ликвидировано. Т. о., фаза частицы колеблется около равновесной фазы, а радиус её орбиты то превышает радиус орбиты равновесной частицы, то, наоборот, становится меньше; такое связанное колебание фазы и радиуса и наз. Р.-ф. к. Р.-ф. к. могут быть свободными и вынужденными. Свободные Р.-ф. к. обусловлены нач. разбросом фаз и энергий частиц и описываются однородным диф-ференц. ур-нием. Вынужденные Р.-ф. <к. обусловлены возмущениями величины ведущего магн. поля, частоты и амплитуды ускоряющего напряжения и описываются неоднородным дифференц. ур-нием. Лит. см. при ст. Циклический ускоритель. Б. П. Мурин.

РАДИАН

РАДИАН (от лат. radius - луч, радиус) (рад, rad) - единица плоского угла; 1 рад равен углу между двумя радиусами окружности, длина дуги между к-рыми равна радиусу. 1 рад = угл. минут угл. секунд.

РАДИАЦИОННАЯ СТОЙКОСТЬ МАТЕРИАЛОВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИАЦИОННАЯ БИОЛОГИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИАЦИОННАЯ ЕДИНИЦА ДЛИНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИАЦИОННАЯ ЗАЩИТА

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИАЦИОННАЯ ТЕМПЕРАТУРА

РАДИАЦИОННАЯ ТЕМПЕРАТУРА - физ. величина Т r, определяющая суммарную (по всему спектру) энергетич. яркость В э теплового излучения тела при темп-ре Т;равна темп-ре Т а абсолютно чёрного тела, при к-рой его суммарная энергетич. яркость Стефана- Больцмана закон излучения для полной испускат. способности (связанной с энергетич. яркостью) и= sT4(s - постоянная Стефана - Больцмана) позволяет записать где e т- коэф. черноты тела при темп-ре Т. Р. т. Tr= Ta. измеряется радиац. пирометром, и, если известен коэф. eT. можно определить Т. Такой метод используют для измерения высоких темп-р.

РАДИАЦИОННАЯ ХИМИЯ

РАДИАЦИОННАЯ ХИМИЯ - раздел химии, включающий исследования хим. превращений в веществах, обусловленных действием разл. ионизирующих излучений. В задачи Р. х. входит выявление механизмов радиац.-хим. превращений, создание материалов с высокой радиац. стойкостью, необходимых для получения и переработки ядерного горючего, а также препаратов для защиты живых организмов от воздействия излучений. Р. х. взаимодействует при этом с радиационной биологией и медициной. На методах Р. х. основаны радиац. синтез полимеров, деструкция радиоакт. отходов под действием излучения и др.

РАДИАЦИОННОЕ ТРЕНИЕ

РАДИАЦИОННОЕ ТРЕНИЕ - то же, что реакция излучения.

РАДИАЦИОННЫЕ ДЕФЕКТЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИАЦИОННЫЕ ПОПРАВКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИАЦИОННЫЕ ПОТЕРИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИАЦИОННЫЙ ЗАХВАТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИАЦИОННЫЙ ПОЯС

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИАЦИОННЫЙ ФОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИЙ

РАДИЙ (Radium), Ra, - радиоактивный хим. элемент II гр. периодич. системы элементов, ат. номер 88, аналог щёлочноземельных металлов. Открыта 1898 П. и М. Кюри (P. et M. Curie). Все изотопы Р. радиоактивны; a-радиоактивные 223Ra (T1/2= 11,43 сут), 224Ra (T1/2 = 3,66 сут), 226Ra (собственно Р.: T1/2 = 1600 лет) и b-радиоактивный 228Ra (T1/2=5,76 лет) постоянно присутствуют в земной коре как члены естеств. ра-диоакт. рядов. Содержание 226Ra составляет ок. 1 г на 3 т урана в урановой руде. Искусственно получены изотопы 213Ra - 230Ra. Электронная конфигурация внеш. оболочки 7s2. Энергии последоват. ионизации: 5,279; 10,147; 34,3 эВ. Металлич. радиус атома Rа 0,235 нм, радиус иона Ra2+ 0,144 нм. Значение электроотрицательности 0,97. В свободном виде Р.- серебристо-белый блестящий металл с объёмно-центриров. кубич. кристаллич. структурой. Плотн. 5,5-6,0 кг/дм 3, t пл = 700-970 °С (по разным данным), t кип = 1140-1500 °С, уд. теплота плавления 37 кДж/кг, теплопроводность 18,6 Вт/(м·К) (при 293 К). Р. и его соединения светятся в темноте. Химически активен и схож с Ва, в соединениях проявляет степень окисления +2. Р. и его соединения токсичны. Р. использовался в 1900- 30-х гг. для исследования радиоактивности; радиоактивность 1 г Р. принималась за единицу её измерения (кюри). Ныне Р. применяют в осн. в медицинских целях (как источник радона для радоновых ванн), в смеси с Be 226Ra используют в ампульных источниках нейтронов. Лит.: Погодин С. А., Либман 9. П., Как добыли советский радий, 2 изд., М., 1977. С. С. Бердоносов.

РАДИОАКТИВНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОАКТИВНЫЕ РЯДЫ

РАДИОАКТИВНЫЕ РЯДЫ - см. Радиоактивность.

РАДИОАСТРОНОМИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОАТМОСФЕРА СТАНДАРТНАЯ

РАДИОАТМОСФЕРА СТАНДАРТНАЯ - условная атмосфера, характеризуемая набором определ. высотных зависимостей параметров атмосферы, предназначенная для проведения оценочных расчётов разл. характеристик распространения радиоволн. Согласно [1], Р. с. условно определяется как такое состояние атмосферы, при к-ром зависимость ср. значения показателя преломления воздуха n от высоты h над поверхностью Земли n(h)= 1 + а ехр(-bh), где а и b- пост. величины для данного климатич. района. Величина b составляет в ср. 0,136 км -1, величина а меняется от !300·10-6 (у полюсов) до !400·10-6 (у экватора). Р. с. используется для расчёта эффектов рефракции радиоволн. Описание Р. с. включает в себя нек-рые среднегодовые высотные профили тех атм. параметров, к-рые влия ют на распространение радиоволн данного диапазона [2]: высотные зависимости давления, темп-ры и влажности воздуха. С их помощью можно оценивать поглощение радиоволн сантиметрового и более коротковолновых диапазонов при проектировании систем связи и зондирования Земли из космоса. Лит.: 1) CCIR, Rep. 563-2 "Radiometeorological data", XYI-th Plenary Assembly, Dubrovnik, 1986; 2) Standard Atmosphere supplements, Wash., D, C, 1966. В. Н. Пожидаев.

РАДИОВОЛНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОГАЛАКТИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОГОЛОГРАФИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОИНТЕРФЕРОМЕТР

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОЛИНИЯ ВОДОРОДА

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОЛОКАЦИОННАЯ АСТРОНОМИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОЛОКАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ

РАДИОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ - люминесценция, возбуждаемая ядерными излучениями (a-частицами, электронами, протонами, нейтронами, g-излучением), а также жёстким рентг. излучением.

РАДИОМЕТР

РАДИОМЕТР (от лат. radio - излучаю и греч. metreo - измеряю) - 1) прибор для измерения энергии эл.-магн. излучения, основанный на его тепловом действии (см. Болометр).2) Приёмное устройство ра диотелескопа. 3) Прибор для измерения активности радиоакт. источников (см. Радиометрия). 4) Прибор для измерения давления звукового излучения (см. Радиометр акустический).

РАДИОМЕТР АКУСТИЧЕСКИЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОМЕТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ

РАДИОМЕТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ - возникновение силы отталкивания между двумя поверхностями, поддерживаемыми при разных темп-pax Т1 и Т2( Т1 > Т2 )и помещёнными в разреженный газ. Отталкивание объясняется тем, что молекулы газа, ударившись о 1-ю поверхность, отскакивают с более высокой кинетич. энергией, чем молекулы, провзаимодействовавшие со 2-й поверхностью. В результате поверхность холодной пластины, обращённая к горячей, бомбардируется частицами, имеющими в ср. больший импульс, чем др. её сторона. Благодаря разнице импульсов, передаваемых при ударе молекул противоположным стенкам пластины, возникает сила отталкивания. При достаточном разрежении газа, т. <е. когда длина свободного пробега молекул превышает расстояние между пластинами, сила отталкивания, приходящаяся на единицу площади пластины, равна где p- давление газа. При более высоком давлении газа "горячие" молекулы теряют часть энергии при столкновениях с "холодными" молекулами. В общем случае где а, b и с - эмпирич. коэффициенты. На Р. э. основано действие радиометра Крукса (вертушки Крукса) и радиометрич. манометра.

РАДИОМЕТРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОНАВИГАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОНУКЛИДЫ

РАДИОНУКЛИДЫ - радиоакт. ядра (атомы). Их различают по типу радиоакт. распада (см. Радиоактивность). Т. к. а- и b-распады ядер обычно сопровождаются испусканием рентг. или g-квантов, то большинство Р. являются источниками этих излучений, напр. 60 Со, широко используемый в медицине и технике. Число чистых a- и b-излучателей невелико: 3 Н(Т), 14 С, 36S, 32 Р и нек-рые др. Общее число известных Р. >1800 (см. цветную вклейку в 3-м т.), и оно непрерывно растёт из-за синтеза новых Р. (см. Трансурановые элементы). В зависимости от устойчивости Р. подразделяются на короткоживущие и долгоживущие; принято, что Р. с периодом полураспада Т1/2.< 10 сут относятся к короткоживущим. В связи с развитием эксперим. техники всё большее практич. значение приобретают Р. с малыми Т1/2 (неск. с или десятки с), напр. 16N ( Т1/2 = 7,13 с); 19O( Т1/2=27 с). Полный распад таких Р. происходит за неск. мин, поэтому они практически безвредны, с их помощью можно исследовать пищевые продукты, потребительские товары и т. д. (см. Радиометрия). Согласно действующим нормам радиационной безопасности (НРБ), все Р. подразделяются по радиотоксичности на 4 группы. К группе А относятся особо опасные Р. Это Р. тяжёлых элементов, ядра к-рых испытывают спонтанное деление или a-распад, имеющие сравнительно большие Т1/2. Такие Р. способны накапливаться в жизненно важных органах человека (210 Ро; изотопы Pu с А = 238, 239, 240, 242; 252Cf и др.). К группе Б с высокой токсичностью относят 90Sr, 106Ru, 131I, 144Ce, 235U и др. К группе В со ср. радиотоксичностью относят 45 Са, 60 Со, 95Zr и др. В группу Г входят Р. с малой токсичностью (14 С, 3 Н и др.). Р. могут быть природными (естественными) или искусственно полученными (техногенными). У природных долгоживущих Р. период распада сравним с возрастом Земли. Природные короткоживущие Р. или являются членами природных радиоакт. рядов, или непрерывно образуются за счёт ядерных реакций, обусловленных космич. излучением. Напр., ядра 14 С непрерывно образуются в результате радиационного захвата нейтронов космич. излучения ядрами 14N атм. воздуха [14N(n,p)14C] или в результате деления ядер урана под действием нейтронов. В результате в природе (в исчезаю-ще малых кол-вах) постоянно присутствуют Тс, Рm, Rn, Np, Pu. Значит. кол-ва техногенных Р. образуются при работе ядерных реакторов. Они возникают при делении ядер 235U и 238 Рu. Для получения Р. используют также др. нейтронные источники. В т. н. изотопных генераторах "можно отделять постоянно накапливающийся "дочерний" Р. от более долгоживущего материнского. С. С. Бердоносов.

РАДИОПЕРЕДАЮЩИЕ УСТРОЙСТВА

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОПРИЕМНИКИ СВЧ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОПРИЁМНЫЕ УСТРОЙСТВА

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОСПЕКТРОСКОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОТЕЛЕСКОП

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОФИЗИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАДИОХИМИЯ

РАДИОХИМИЯ - раздел химии, охватывающий исследования хим. свойств радиоакт. элементов и их соединений, когда использование обычных хим. методов невозможно или затруднено. Это - исследования ко-роткоживущих радионуклидов, высокорадиоакт. веществ, трансурановых элементов. К Р. относят также проблемы получения ядерного горючего для ядерных реакторов, переработки радиоакт. отходов для подготовки их к захоронению и др.

РАДИОЭХО

РАДИОЭХО (радиоотклик) - радиосигнал, отражённый от одного или группы предметов или от области пространства, заполненной средой, способной рассеивать радиоволны, и принятый в том же пункте, где расположено радиопередающее устройство. Отражающими объектами служат как скопления насекомых, птиц и др., так и воздушные слоистые образования, а также вызванные турбулентностью среды неоднородности атмосферы. Анализ Р. входит в задачи радиолокации- определение расстояний до отражателя, его свойств, движений и изменений. Широкое развитие получили методы анализа Р. в физике атмосферы, геофизике и в метеорологии.

РАДИУС ИНЕРЦИИ

РАДИУС ИНЕРЦИИ - величина r, имеющая размерность длины, с помощью к-рой момент инерции тела относительно данной оси выражается ф-лой I = Мr, где М- масса тела. Напр., для однородного шара радиуса R относительно оси, проходящей через его центр, I = 0,4 MR2,r =R ! 0,632 R.

РАДИУС ЯДРА

РАДИУС ЯДРА - среднеквадратичный - величина, характеризующая размеры ядра и определяемая соотношением Здесь r - расстояние до центра ядра, r - плотность нуклонов в ядре (см. Ядро атомное). В ядерной физике часто рассматривают также по отдельности Р. я. для нейтронов Rn (когда rn - плотность нейтронов), для протонов R р(r р - плотность протонов) и зарядовый радиус R зар[r зар(r) - зарядовая плотность ядра]. Последние 2 величины связаны соотношением где r р- среднеквадратичный зарядовый радиус протона.

РАДОН

РАДОН (Radon), Rn,- радиоактивный хим. элемент VIII гр. периодич. системы элементов, ат. номер 86, инертный газ. Все изотопы Р. высокорадиоактивны; a-радиоактивные 222Rn (собственно Р., T1/2 = 3,824 сут), 220Rn (имеет назв. торон, Tn, T1/2 = 55,6 с) и 219Rn (актион, An, T1/2= 4,0 с) входят в состав естеств. радиоакт. рядов и в ничтожных кол-вах постоянно присутствуют в земной коре; ср. концентрация Р. в атмосфере 6·10-17 массовых %; изотопы 222Rn, 220Rn и 219Rn часто наз. эманациями. Искусственно получены изотопы 201Rn-224Rn, из них наиб. устойчив 211Rn (электронный захват, b+- и a-распад, T1/2= = 14,6 ч). Электронная конфигурация внеш. оболочек 6s2p6. Энергии последоват. ионизации 10,745, 21,4 и 29,4 эВ соответственно. Радиус атома Rn 0,22 нм. При нормальных условиях плотность Р. 9,73 кг/м 3, t кип = -61,9 °С, t пл = -71 °С, критич. темп-ра 104,5 °С при критич. давлении 6,2 МПа, тройная точка соответствует -71 °С и давлению 0,07 МПа. Уд. теплота испарения 73,9 кДж/(кг·К), теплоёмкость с р = 90 Дж/(кг·К) (при 298 К и нормальном давлении). Растворимость Р. в 100 г воды 51,0 мл (О °С) и 13,0 мл (50 °С). Химически инертен, непосредственно реагирует только с F2. С нек-рыми соединениями образует клатраты. Радоновые ванны применяются для лечения нек-рых заболеваний. По присутствию Р. в воздухе судят о наличии U и Th в приповерхностных слоях земной коры. На определении скорости выделения Р. из твёрдого тела при разл. темп-pax основан эманационный метод исследования твёрдых тел. Существует предположение, что присутствие в воздухе Р. способствует возникновению нек-рых онкологич. заболеваний. С. С. Бердоносов,

РАДОНА ПРЕОБРАЗОВАНИЕ

РАДОНА ПРЕОБРАЗОВАНИЕ - интегральное преобразование ф-ции f(x )от n вещественных переменных, x= ( х1, ..., х п), ставящее в соответствие ф-ции f(x )её интеграл по ( п- 1)-мерной плоскости (гиперплоскости) П = {x х = С}(хотя бы один из вещественных параметров x i, задающих положение П в Rn, не равен 0): где dV п- евклидов элемент объёма на П. Р. п. F(x, С )ф-ции f(x)- однородная ф-ция своих переменных степени -1, связанная с Фурье преобразованием ф-ции f(x )ф-лой Ф-лы обращения Р. п. различны для чётных и нечётных п: для чётных n для нечётных n Здесь Г - произвольная поверхность в пространстве параметров x, окружающая начало координат, а Символом обозначена (n-1)-я производная Р. п. по последнему аргументу. Ф-лы обращения решают задачу восстановления ф-ции по значениям её интегралов, взятых по всем гиперплоскостям пространства Эта задача возникает, напр., в томографии, где f(x) характеризует поглощение звука в данной точке c исследуемого объёма, а непосредственно измеряется её Р. п.- интегральные характеристики поглощения в последовательных плоских сечениях. Лит.: Гельфанд И. М., Граев М. И., Виленкин Н. Я., Интегральная геометрия..., М., 1962; Функциональный анализ, под ред. С. Г. Крейна, М., 1964. В. П. Павлов.

РАЗВЁРТКА

РАЗВЁРТКА - электронная - перемещение электронного луча в электронно-лучевом приборе (осциллог-рафич. трубке, кинескопе, электронно-оптич. преобразователе и т. п.) с целью изучения функциональной зависимости нек-рой физ. величины от независимой переменной. Наиб. распространено исследование процессов во времени (временная Р.). При рассмотрении исследуемого процесса в прямоуг. системе координат в зависимости от отклоняющей системы электронного луча в качестве временной Р. применяют генераторы пилообразного напряжения или генераторы пилообразного тока. Эти устройства обеспечивают передвижение электронного луча с пост. скоростью и позволяют получить линейный масштаб по оси времени (линейная Р.), в то время как наблюдаемая величина вызывает отклонение вдоль др. оси. В нек-рых случаях информация о наблюдаемой величине осуществляется не отклонением луча, а изменением его яркости. Для наблюдения редко повторяющихся или однократных процессов применяются устройства, способные генерировать одиночные импульсы пилообразного напряжения или тока в момент действия исследуемого процесса (см. Осциллограф, Генератор пилообразного напряжения). Размеры экрана электронно-лучевой трубки или кинескопа ограничивают длину линейной Р., а следовательно, и возможность детального рассмотрения процесса, длящегося больше, чем время прохождения электронного луча по экрану при выбранной скорости Р. Для устранения этого недостатка применяют полярную систему координат и соответственно круговую или спиральную Р. Такие Р. создаются одноврем. подачей на две взаимно-перпендикулярные отклоняющие системы двух сдвинутых по фазе на 90° синусоидальных напряжений или токов с пост. амплитудой (круговая Р.) или с амплитудой, медленно изменяющейся по сравнению с их периодом (спиральная Р.). При наблюдении функциональной зависимости изучаемой величины не от времени, а от к.-л. другой независимой переменной последняя, в свою очередь, всегда является ф-цией времени. Так, напр., при изучении зависимости анодного тока электронной лампы от напряжения на её управляющей сетке анодный ток или падение напряжения на известном сопротивлении, пропорциональное этому току, воздействует на одну отклоняющую систему осциллографии. трубки, а сеточное напряжение (независимая переменная), изменяясь по к.-л. закону во времени, воздействует на вторую отклоняющую систему. Т. о., время, в явном или неявном виде, всегда участвует в Р. Наряду с осциллографич. применениями Р. играет весьма важную роль в радиолокации, радионавигации и телевидении. И. С. Абрамсон.

РАЗВЁРТКА ОПТИЧЕСКАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

РАЗГРУППИРОВАТЕЛЬ

РАЗГРУППИРОВАТЕЛЬ (дебанчер) - устройство в ускорителях, служащее для выравнивания энергии частиц в сгруппированных сгустках (банчах). Р. используется гл. обр. для согласования продольных фазовых объёмов при передаче частиц из одного ускорителя в другой (напр., из линейного ускорителя в протонный синхротрон). Типичная схема Р. включает два резонатора и дрейфовое пространство между ними. На резонаторах (в идеальном случае) создаётся пилообразное напряжение. В первом резонаторе сгруппиров. сгусток поворачивается в продольном фазовом пространстве [в плоскости z (или Df - Dp/p), где Df - отклонение по фазе, z - отклонение по продольной координате, а Dp/p - по импульсу от соответствующих значений для равновесной - центральной - частицы]. Первонач. фазовый объём, занятый сгустком (круг на рис. а), при этом деформируется, поскольку импульс впереди летящих частиц увеличивается, а сзади летящих- падает. В дрейфовом пространстве пучок расплывается из-за наличия Dp/p и его продольный размер увеличивается до требуемого значения (рис., б). Во втором резонаторе генерируется напряжение обратного знака, уменьшающее Dp/p у частиц, летящих впереди, и увеличивающее его у частиц, летящих сзади. В итоге из второго резонатора выходит разгруппиров. пучок частиц с уменьшенным разбросом по импульсу (рис., в). В реальных резонаторах напряжение имеет форму, близкую к синусоидальной, и для разгруппировки используется линейный участок поля. П. Р. Зенкевич.