Приглашаем посетить сайт
Статьи на букву "Р" (часть 3, "РЕГ"-"РЕН")
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕДЖЕОН (движущийся полюс, полюс Редже) - объект, возникающий при описании амплитуд упругого и неупругого рассеяния при высоких энергиях в рамках метода комплексных угл. моментов. См. Редже полюсов метод. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ - элементы III группы периодич. системы элементов Менделеева: лантан (ат. номер 57) н следующие за ним 14 лантаноидов (ат. номера 58-71), а также иттрий и скандий.
Все Р. э.- металлы. Их атомы обладают сходным строением внеш. оболочек (число электронов на внеш. оболочке постоянно, а заполняется d- или f -оболочка) и соответственно сходными хим. свойствами. Т. к. заполняющиеся оболочки, определяющие оптич. и магн. свойства атомов, у Р. э. экранированы (особенно сильно у лантаноидов) внеш. электронами, мн. Р. э. обладают необычными оптпч. и магн. свойствами, что обеспечило им широкое применение (см. Редкоземельные магнетики. Люминофоры).. С. С. Бердоносов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕДУЦИРОВАННЫЕ ФОТОМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ (наз. также эффективными) - характеризуют оптическое излучение по его воздействию на заданный селективный приёмник. При любом спектральном составе излучения одинаковым реакциям селективного приёмника соответствуют равные значения Р. ф. в. В этом их основное удобство, особенно при оценке излучения, применяемого в практич. целях. Каждая из Р. ф. в. есть интеграл от произведения спектральной плотности соответствующей энергетич. величины, характеризующей излучение, на спектральную чувствительность данного приёмника. В систему СИ из Р. ф. включены только световые величины. д. н. Лазарев. |
РЕЗЕРФОРД (Рд, Rd) - внесистемная единица активности нуклидов в радиоактивных источниках. Названа в честь Э. Резерфорда (Е. Rutherford). 1 Рд равен активности изотопа, в к-ром за 1 с происходит 106 распадов, т. е. 1 Рд = 106 Бк = 1/37000 кюри. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕЗОНАНСНАЯ ЛИНИЯ - спектральная линия атома, для к-рой частота испускаемого света совпадает с частотой излучения, поглощаемого атомом в осн. состоянии. Обычно термин "Р. л." применяют к одной или нескольким наиб. интенсивным линиям, соответствующим разрешённым оптич. переходам (электрич. дипольным переходам) между осн. состоянием и наиб. низко лежащими возбуждёнными уровнями энергии (рис.). Р. л. атомов большинства элементов расположены в видимой и УФ-областях спектра. Напр., длины волн Р. л. атомов Н, Не, Na и Hg соответственно равны (в нм): 121,568; 58, 4328; 588,995/589, 593; 253,652/184, 950. Р. л. атомов Cs и Fr расположены в ближней ИК-области спектра.
Схемы низколежащих уровней энергии и резонансные квантовые переходы Na (жёлтый дублет D1 и D2) и Hg.
Лит. см. при ст. Спектральная линия. Е. А. Юков. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕЗОНАНСНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ - ускоритель элементарных частиц, в к-ром ускорение производится переменным высокочастотным электрич. полем. К Р. у. относятся линейные ускорители и все циклические ускорители, кроме бетатронов. В Р. у. частицы проходят ускоряющие промежутки лишь в те моменты времени, когда поле в них находится в равновесной фазе или вблизи неё. В линейных ускорителях частицы последовательно проходят ряд таких промежутков, в циклических - многократно возвращаются к одним и тем же промежуткам, постепенно увеличивая свою энергию.
Л. Л. Голъдин. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕЗОНАТОР АКУСТИЧЕСКИЙ (резонатор Гельмгольца) - сосуд, сообщающийся с внеш. средой через небольшое отверстие или трубу (горло). Характерная особенность Р. а. в том, что длина волны его собств. НЧ-колебаний значительно больше размеров Р. а. Для Р. а. с горлом собств. частота , где с - скорость звука в воздухе, S- площадь поперечного сечения, l- длина трубки, V- объём сосуда. Если Р. а. поместить в гармонич. звуковое поле с частотой f0, в нём возникают колебания с амплитудой, во много раз превышающей амплитуду поля (резонанс). В не-гармонич. звуковом поле Р. а. реагирует только на колебания с частотой f0. Поэтому набор Р. а. с разл. собств. частотами может применяться для анализа звука. При наличии трения в горле Р. а. в нём возникает сильное поглощение звука на частоте f0, что используется для создания т. н. резонансных звукопог-лотителей в архитектурной акустике. Р. а., помещённые на стенках звукопроводов, служат как элементы резонансных отражателей для уменьшения передачи НЧ-шума по звукопроводам. Пузыри в жидкости и воздушной полости в нек-рых др. средах (напр., резине) также являются Р. а., поэтому наличие большого числа пузырей в воде вызывает сильное поглощение звука, что препятствует распространению звуковых волн.
Теория Р. а. разработана Г. Гельмгольцем (G. Helm-holtz) (1860) и Дж. Рэлеем (J. Rayleigh) (1877 - 78). |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕКРИСТАЛЛИЗАЦИЯ - процесс образования и роста (или только роста) структурно более совершенных кристаллич. зёрен поликристалла за счёт менее совершенных зёрен той же фазы. Р. начинается при нек-рой темп-ре T р, к-рая зависит от хим. состава, концентрации дефектов, в частности дислокаций. Далее с повышением темп-ры Т скорость Р. растёт. Особенно интенсивно она протекает в пластически деформированных материалах (см. Пластичность). Зародышами новых зёрен являются дислокац. ячейки.
Различают 3 стадии Р.: первичную, когда в деформи-ров. материале образуются новые неискажённые зёрна, к-рые растут, поглощая зёрна, искажённые деформацией; собирательную Р.- неискажённые зёрна растут за счёт друг друга, вследствие чего ср. величина зерна увеличивается; вторичную Р., к-рая отличается от собирательной тем, что способностью к росту обладают только немногие из неискажённых зёрен. В ходе вторичной Р. структура характеризуется разл. размерами зёрен. Движению межзёренных границ препятствуют дисперсные частицы (размером ~ нм) др. твёрдых фаз (оксидов, карбидов и т. д.) и субмикропоры.
Р. устраняет структурные дефекты, изменяет размеры и ориентацию зёрен и иногда их кристаллография, ориентацию (текстуру). Р. переводит вещество в состояние с большей термодинамич. устойчивостью: при собирательной и вторичной Р.- за счёт уменьшения суммарной поверхности границ между зёрнами, при первичной Р.- также за счёт уменьшения искажений, внесённых деформацией. Р. изменяет все структурно-чувствит. свойства материала и часто восстанавливает исходную структуру, текстуру и свойства (до деформации). Иногда структура и текстура после Р. отличаются от исходных, соответственно отличаются и свойства.
Практически важными технол. способами обработки материалов, в к-рых существ. роль играет Р., являются: прокатка, ковка, волочение, экструзия, при к-рых образуются дислокации с плотностью 105-1013 см -2 и их скопления (ячеистая структура); дробление и спекание порошковых (керамич.) материалов, при к-рых образуются субмикропоры; осаждение поликристаллич. плёнок из газовой фазы или с помощью молекулярных пучков (см. Эпитаксия).
Лит.: Горелик С. С., Рекристаллизация металлов и сплавов, 2 изд., М., 1978; Рекристаллизация металлических материалов, под ред. Ф. Хесснера, пер. с англ., М., 1982; Горелик С. С., Бабич Э. А., Летюк Л. М., Формирование микроструктуры и свойств ферритов в процессе рекристаллизации, М., 1984. С. С. Горелик. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕЛАКСАЦИОННЫЕ КОЛЕБАНИЯ - колебания, возникающие в нелинейных системах, в к-рых существ. роль играют диссипативные силы: внеш. или внутр. трение - в механич. системах, сопротивление - в электрических. Обычно о Р. к. говорят применительно к автоколебат. системам. Каждый период Р. к. может быть разделён на неск. резко разграниченных этапов, соответствующих медленным и быстрым изменениям состояния системы, в к-рой происходят Р. к., что позволяет рассматривать Т. к. как разрывные колебания.
Простейший пример электрич. Р. к.- колебания, возникающие в схеме с газоразрядной лампой, к-рая обладает свойством зажигаться при нек-ром напряжении ' U З и гаснуть при более низком напряжении U Г. В этой схеме периодически осуществляется зарядка конденсатора С от источника тока E через сопротивление R до напряжения зажигания лампы, после чего лампа зажигается и конденсатор быстро разряжается через лампу до напряжения гашения лампы. В этот момент лампа гаснет и процесс начинается вновь. В течение каждого периода этих Р. к. происходят два медленных изменения силы тока I при заряде и разряде конденсатора и два быстрых - скачкообразных - изменения тока IC, когда лампа зажигается и гаснет (рис.).
Упрощённое рассмотрение механизма возникновения Р. к. основано на пренебрежении параметрами системы, влияющими на характер быстрых движений. Методы нелинейной теории колебаний позволяют исследовать не только медленные, но и быстрые движения, не пренебрегая параметрами, от к-рых характер быстрых движений существенно зависит, и не прибегая к спец. постулатам о характере быстрых движений. В зависимости от свойств системы возможно большое разнообразие форм Р. к. от близких к гармоническим до скачкообразных и импульсных.
Электрич. Р. к. применяются в измерит. технике, телеуправлении, автоматике и др. разделах электроники. Для их создания существуют разнообразные генераторы Р. к., напр. блокинг-генераторы, мультивибраторы, генераторы RC.
Лит.: Андронов А. А., Витт А. А., Xайкин С. Э., Теория колебаний, 2 изд., М., 1981; Меерович Л. А., 3еличенко Л. Г., Импульсная техника, 2 изд., М., 1954, гл. 14; Капчинский И. М., Методы теории колебании в радиотехнике, М.- Л., 1954. |
РЕЛАКСАЦИОННЫЙ ГЕНЕРАТОР (генератор релаксационных колебаний) - генератор электромагнитных колебаний, ни пассивные цепи к-рого, ни активный нелинейный элемент не обладают резонансными свойствами. В отличие от генераторов, имеющих в своём составе резонаторы, в к-рых за каждый период колебаний имеет место лишь пополнение относительно небольших потерь колебат. энергии, в Р. г. энергия, запасаемая в реактивном элементе, в процессе каждого периода колебаний расходуется полностью или почти полностью, а затем возобновляется за счёт источников питания и нелинейных активных элементов (электронных ламп, транзисторов, диодов). Период колебаний при этом определяется временем релаксации (установления равновесия) в цепях генератора (см. Релаксационные колебания).
К Р. г. относятся мультивибраторы разных типов, генераторы пилообразного напряжения, блокинг-генераторы и др. Форма колебаний, генерируемых Р. г., может быть различной. Так, если Р. г. имеет только одну степень свободы (т. е. его поведение описывается одним дифференц. ур-нием 1-го порядка), то процессы в нём имеют характер разрывных колебаний, при к-рых медленные изменения состояний системы чередуются со скачкообразными изменениями переменной величины или направления хода процесса в системе. Скорость этих скачкообразных изменений ограничивается лишь величиной паразитных параметров. Р. г., имеющие неск. степеней свободы, могут генерировать разл. типы непрерывных колебаний. Подбором параметров цепи генератора можно создать Р. г., в к-ром возбуждаются колебания, близкие к гармоническим (см. Генератор RC). Такие генераторы широко используются в качестве источников колебаний звуковых и инфразвуковых частот (от 200 кГц до долей Гц).
Лит. см. при ст. Генератор электромагнитных колебаний.
В. В. Мигулип. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕЛИКТОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ - заполняющее Вселенную практически изотропное эл.-магн. излучение с чернотельным спектром и темп-рой ок. 2,7 К ( фоновое космическое излучение), интерпретируемое как реликт нач. стадий её эволюции. Подробнее см. Микроволновое фоновое излучение. |
- см. Ковариантность. |
РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ (лоренц-инвариантность) - независимость физ. законов и явлений от скорости движения наблюдателя (или, точнее, от выбора инерциальной системы отсчёта). Р. и. законов фундам. физ. взаимодействий означает невозможность ввести выделенную систему отсчёта и измерить "абс. скорость" тел. Принцип Р. и. возник в нач. 20 в. в результате обобщения разл. опытных данных, начиная с отрицат. результата экспериментов Майкельсона - Морли (1881-87) (см. Майкельсона опыт). Ныне наилучшие и наиб. многочисл. подтверждения Р. и. фундам. физ. взаимодействий дают опыты с элементарными частицами высоких энергий. Из принципа Р. и. вытекает существование нек-рой универсальной макс. скорости распространения всех физ. взаимодействий; эта скорость совпадает со скоростью света в вакууме. Математически Р. и. выражается в том, что ур-ния релятивистской механики Эйнштейна - Лоренца - Пуанкаре и электродинамики Максвелла (совокупность этих ур-ний образует спец. теорию относительности), а также теории сильного и слабого взаимодействий не изменяют своего вида, если входящие в них пространственно-временные координаты и физ. поля подвергаются Лоренца преобразованиям. Для построения релятивистски инвариантной теории гравитац. взаимодействия понятие Р. и. должно быть обобщено (см. ниже).
Фундам. свойством Р. и. является то, что она имеет место для пространства и времени вместе (а не по отдельности), т. к. преобразования Лоренца перемешивают пространственную и временную координаты. Это привело к введению понятия пространства-времени - четырёхмерного псевдоевклидова многообразия, точками к-рого являются разл. события [А. Пуанкаре (Н. Poinсаrе), Г. Минковский (G. Minkowski)]. Преобразование Лоренца можно интерпретировать как четырёхмерный гиперболич. поворот в этом многообразии.
В предельном случае относит. скоростей u, много меньших скорости света (когда пренебрегают всеми эффектами порядка и выше), Р. и. переходит в галилееву (нерелятивистскую) инвариантность - инвариантность относительно преобразования Галилея (см. Галилея принцип относительности).
Р. и. специальной (частной) теории относительности, к-рая является глобальной (в том смысле, что относит. скорость двух систем отсчёта и коэффициенты преобразований Лоренца постоянны во всём пространстве-времени), была обобщена в общей теории относительности Эйнштейна, где имеет место только л о-кальная Р. и.- преобразования Лоренца относятся к дифференциалам координат, а их параметры зависят от точки. Понятие Р. и. было также обобщено (с сохранением осн. свойств) на многомерные теории физ. взаимодействий, в т. ч. гравитац. взаимодействия (см. Калуцы- Клейна теория, Суперструны).
А. А. Старобинский. |
РЕЛЯТИВИСТСКАЯ КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА - раздел теоретич. физики, в к-ром рассматриваются релятивистские квантовые законы движения микрочастиц (электронов и др.) в т. н. одночастичном приближении. Релятивистские эффекты велики при энергиях частицы, сравнимых с её энергией покоя. При таких энергиях может происходить рождение частиц (реальных или виртуальных), поэтому рассмотрение одной частицы в общем случае неправомерно. Последоват. описание свойств релятивистских квантовых частиц возможно только в рамках квантовой теории поля. Однако в нек-рых задачах образование частиц можно не учитывать и использовать волновые квантовые ур-ния, описывающие движение одной частицы (одночастичное приближение). Так находят, напр., релятивистские поправки к атомным уровням энергии (определяющие тонкую структуру). Такой подход является логически незамкнутым, поэтому Р. к. м., в к-рой рассматриваются задачи подобного типа, в отличие от релятивистской квантовой теории поля и нерелятивистской квантовой механики, не существует как последоват. теория. Основой расчётов в Р. к. м. служат релятивистские Дирака уравнение для электронов и др. частиц со спином 1/2 и Клейна- Гордона уравнение для частиц со спином 0.
И. Ю. Кобзарев. |
РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ПЛАЗМА - плазма, в к-рой ср. энергия хаотич. движения частиц хотя бы одного сорта превышает энергию покоя этих частиц. Чаще всего релятивистской является электронная компонента плазмы. Р. п. обладает рядом особенностей, в частности частота её ленгмюровских колебаний зависит от темп-ры (ср. энергии) электронов, а парные столкновения, вообще говоря, приводят к рождению новых частиц. Однако классификация колебаний и волн Р. п. качественно остаётся той же, что и для нерелятивистской плазмы (см. Волны в плазме).
В нек-рых случаях релятивистские эффекты в плазме становятся существенными и при ср. энергии электронов, существенно меньшей их энергии покоя (! 500 кэВ). Так, релятивистские поправки к мощности тормозного излучения плазмы значительны уже при темп-ре электронов, соотв. их кинетич. энергии 50- 70 кэВ, а эффекты релятивистского изменения гироча-стоты электронов в случае электронного циклотронного резонанса - при ещё меньшей темп-ре.
В лаб. условиях плазму с релятивистскими электронами получают в магн. ловушках, чаще всего в проб-котронах (см. Открытые ловушки), воздействуя на первоначально холодную плазменную мишень мощным ал.-магн. излучением в диапазоне электронной циклотронной частоты. Др. способ получения Р. п.- более или менее длит. пропускание через плазму-мишень пучка заряж. частиц: возбуждаемые пучком плазменные колебания также могут приводить к ускорению значит. части электронов до релятивистских энергий (см. Плазменная электроника). Дальнейший рост энергии электронов может происходить за счёт адиабатич. сжатия такой плазмы, осуществляемого наращиванием магн. поля пробкотрона (см. Нагрев плазмы).
Р. п. встречается в астрофиз. объектах, напр. в магнитосферах пульсаров. Через состояние Р. п. проходила Вселенная в целом (см. Горячей Вселенной теория).
Д. Д. Рютов. |
РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ТЕОРИЯ - см. Относительности теория. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ЧАСТИЦА - частица, кинетич. энергия к-рой сравнима с энергией покоя mс2 или больше её ( т- масса частицы, с- скорость света). Скорость Р. ч. близка к скорости света. Если частица наз. ультрарелятивистской. Р. ч. получают в ускорителях заряженных частиц. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕНИЙ (Rhenium), Re,- хим. элемент побочной подгруппы VII группы периодич. системы элементов, ат. номер 75, ат. масса 186,207. Природный Р. состоит из двух изотопов: стабильного 185Re (37,40%) и слабо b- -радиоактпвного 187Re (62,60%, T1/2 = 4,3·1010 лет). Электронная конфигурация внеш. электронных оболочек . Энергии последоват. ионизации 7,87 и 16,6 эВ соответственно. Атомный радиус 0,137 нм, радиус нона Re6+ 0,052 нм. Значение электроотрицательностя 1,46.
В свободном виде Р.- пластичный серебристо-серый металл с гексагональной плотноупакованной решёткой, её постоянные a = 0,2757 и с = 0,4463 нм. Плотность 21,03 кг/дм 3, t пл = 3190 °С, t кип ок. 5600 °С. Уд. теплоёмкость с р = 25,2 Дж/моль·К, теплота плавления 33 кДж/моль, теплота сублимации 744 кДж/моль. Темп-pa Дебая 415 К, темп-pa перехода в сверхпроводящее состояние 1,7 К. Уд. электрич. сопротивление 0,172 мкОм·м, термич. коэф. электрич. сопротивления 3,5·10-3 К -1 (при 0-100 °С). Парамагнетик, магн. восприимчивость c = 0,373·10-9. Теплопроводность 59-71 Вт/(м·К). Термич. коэф. линейного расширения 6,6·10-6 К -1 (при 20-500 °С). Твёрдость по Бринеллю 1,3-1,5 ГПа, модуль упругости 467 ГПа. Высокопластичен, при 194 °С монокристалл выдерживает изгиб на 96°.
По хим. свойствам аналогичен Мn. В соединениях проявляет степени окисления от -1 до +7.
Р. применяют как эмиттер электронов (рениевые острия в автокатодах, катоды в масс-спектрометрах и т. д.), в электронной аппаратуре (подогреватели катодов п т. п.). Р. и его сплавы с W и Мо используют для изготовления термопар. В качестве радиоактивного индикатора служат J86Re (электронный захват, b- -распад, Т 1/2= 90,6 ч) и др. радионуклиды Р.
С. С. Бердоносов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕНОРМАЛИЗАЦИОННАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ - требование самосогласованности процедуры перенормировки, состоящее в том, что наблюдаемые физ. величины, вычисленные с помощью первоначальных и изменённых - ренормированных - параметров теории (масс, констант взаимодействия), должны совпадать. Ренормированные параметры можно вводить по-разному (см. Перенормировки); переходы от одного способа введения параметров к другому составляют ре-нор мализационную группу. А. В. Ефремов. |
РЕНОРМГРУППА - см. Ренормализационная группа. |
РЕНОРМИРОВКА - см. Перенормировки. |
РЕНТГЕН (Р, R) - внесистемная единица экспозиционной дозы рентгеновского и гамма-излучений, определяемая по их ионизирующему действию на сухой атм. воздух. Назв. в честь В. К. Рентгена (W. К. Rontgen). При облучении 1 см 3 воздуха дозой в 1 Р образуется такое кол-во положит. и отрицат. ионов, что суммарный заряд каждого знака равен единице заряда СГС. 1 Р = 2.57976·10-4 Кл/кг. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕНТГЕНОВСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ - см. Спектроскопия рентгеновская. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
РЕНТГЕНОВСКАЯ ТРУБКА - источник рентгеновского излучения, возникающего при бомбардировке вещества анода (антикатода) электронами, <эмитируемыми катодом электровакуумной трубки. В Р. т. электроны ускоряютсяэлектрич. полем, часть их энергии переходит в энергию рентг. излучения. <Излучение Р. т. является тормозным излучением в рентг. диапазонедлин волн, при достаточных энергиях электронов на него накладывается характеристич. <излучение вещества анода. Р. т. применяют в рентг. структурном анализе, рентгеноспектральном анализе, дефектоскопии, рентгенотерапии и рентгенодиагностикеи т. д. В зависимости от области использования Р. т. различаются по типуконструкции, способу получения пучка электронов и его фокусировки, вакуумированию, <охлаждению анода, размерам и форме фокуса (области излучения на поверхностианода) и др. Наиб. широко применяются т. н. отпаянные Р. т. с термоэмиссионнымкатодом, водяным охлаждением анода, электростатич. фокусировкой электронов(рис.). Термоэмиссионный катод Р. т. обычно представляет собой спиральили прямую вольфрамовую нить, накаливаемую электрич. током. Рабочий участоканода - металлич. зеркальная поверхность - расположен перпендикулярно илипод нек-рым углом к электронному пучку. Для получения сплошного тормозногоспектра рентг. излучения высоких энергий и интенспвностей служат анодыиз А и или W; в структурном анализе используются Р. т. с анодами из Ti,Сr, Fe, Co, Ni, Сu, Mo, Ag. Осн. характеристики Р. т.- предельно допустимоеускоряющее напряжение (1-500 кВ), электронный ток (0,01 мА - 1 А), уд. <мощность, рассеиваемая анодом (10-104 Вт/мм 2), общаяпотребляемая мощность (0,002 Вт - 60 кВт). Кпд Р. т. составляет 0,1-3%. Схема рентгеновской трубки для структурного анализа: 1 - металлическийанодный стакан (обычно заземляется); 2 - окна из бериллия для выхода рентгеновскогоизлучения; 3 - термоэмиссионный катод; 4 - стеклянная колба; 5 - выводыкатода, к которым подводится напряжение накала, а также высокое (относительноанода) напряжение; 6 - электростатическая система фокусировки электронов;7 - анод; 8 - патрубки для охлаждающей системы. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |