Приглашаем посетить сайт
Статьи на букву "Л" (часть 2, "ЛИ"-"ЛЯМ")
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛИ ГРУППА - см. Группа. |
ЛИБРОН - квазичастица, соответствующая элементарному возбуждению ориентационных (либрационных) колебаний молекулярного кристалла, сопровождающихся отклонением осей молекул от равновесной ориентации (частный случай оптич. фонона). Л. подчиняется статистике Бозе - Эйнштейна. Л. взаимодействуют друг с другом, с др. квазичастицами и с эл.-магн. полем. Л. вносят существ. вклад в термодинамич. и кинетич. свойства молекулярных кристаллов типа
N2, О 2, СО 2. А. М. Косевич. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛИНЕЙНЫЕ СИСТЕМЫ - системы, процессы в к-рых удовлетворяют суперпозиции, принципу и описываются линейными ур-ниями. Л. с. обычно является идеализацией реальной системы. Упрощения могут относиться как к параметрам, характеризующим систему, так и к процессам (движениям) в ней. Напр., в случае заряж. частицы в потенциальной яме система линейна, когда яма параболическая, а движение нерелятивистское, т. е. когда масса частицы не зависит от её скорости. К Л. с. относятся все виды сплошных сред (газ, жидкость, твёрдое тело, плазма) при распространении в них волновых возмущений малой амплитуды, когда параметры, характеризующие эти среды (плотность, упругость, проводимость, диэлектрич. и магн. проницаемости и т. д.), можно считать постоянными, в том или ином приближении не зависящими от интенсивности волн. Упрощение системы, приводящее её к Л. с., называется линеаризацией.
Л. с., в к-рой происходят колебания в малых окрестностях около состояния равновесия, часто наз. колебательной Л. с. (маятник в поле сил тяжести при небольших амплитудах раскачки; пружины при малых растяжениях, в пределах справедливости закона Гука; электрич. колебат. контуры и цепи, самоиндукция, ёмкости, сопротивления к-рых не зависят от протекающих по ним токов или от приложенных к ним напряжений). К Л. с. относятся также соответствующие параметрич. системы, параметры к-рых изменяются по заданному извне закону (см. Параметрические колебательные системы).
Л. с. подразделяются на консервативные, сохраняющие свою энергию, и неконсервативные, получающие или отдающие энергию. Собств. движения в консервативных колебат. Л. с., как с сосредоточенными, так и с распределёнными параметрами, можно представить в виде суперпозиции нормальных колебаний; в неконсервативных, неавтономных колебат. Л. с., строго говоря, это невозможно.
Становление большинства разделов физики фактически началось с исследования Л. с. Различные по своей природе Л. с. часто описываются идентичными дифференциальными, дифференциально-разностными или интегро-дифференц. ур-ниями, что позволяет изучать общие свойства Л. с., в частности общую теорию колебаний и волн в Л. с., а также проводить взаимное моделирование (в т. ч. и на ЭВМ). Изучение многих реальных систем в линеаризов. приближении позволяет получать, напр., такие важные характеристики, как границы областей устойчивых и неустойчивых движений, а в нек-рых случаях установить "механизмы" дестабилизации и предложить способы предотвращения развития неустойчивостей.
Лит.: Андронов А. А., Витт А. А., Xайкин. С. Э., Теория колебаний, [3 изд. ], М., 1981; Пейн Г., Физика колебаний и волн, пер. с англ., М., 1979; Рабинович М. <И., Трубецков Д. И., Введение в теорию колебаний и волн, M., 1984.
3. Ф. Красилъник, М. А. Миллер. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛИНЕЙЧАТЫЕ СПЕКТРЫ - оптические спектры испускания и поглощения, состоящие из отдельных спектральных линий. Л. с. являются атомные спектры, спектры звёздных атмосфер (см. Фраунгофероеы линии), спектры органич. молекул при низких темп-pax в спец. условиях (см. Шполъского эффект). См. также ст. Спектральная линия. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛИНИЯ ТОКА - в гидро- и аэродинамике - линия, в каждой точке к-рой касательная к ней совпадает по направлению со скоростью частицы жидкости или газа в данный момент времени. Совокупность Л. т. позволяет наглядно представить картину течения жидкости или газа в данный момент времени, давая как бы моментальный фотогр. снимок потока.
Л. т. могут быть найдены аналитически, если известны компоненты скорости потока в каждой точке i В этом случае Л. т. получаются интегрированием дифференц. ур-ний Л. т.: где время t=const. Если поток плоский, т. е. при соответствующем выборе системы координат =0, а и yy зависят только от х, у, t, то для несжимаемой жидкости и установившегося течения газа эти ур-ния могут быть проинтегрированы в общем виде с помощью функции тока Ур-ние семейства Л. т. имеет в этом случае вид у, t)=const.
Л. т. могут быть определены экспериментально, если течение сделано видимым с помощью взвешенных частиц, шелковинок, окрашенных струек или др. способами; при фотографировании такого течения с короткой выдержкой получаются Л. т. Если течение жидкости установившееся, т. е. скорость в каждой точке не изменяется со временем, то Л. т. совпадает с траекториями частиц.
Лит.: Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 6 изд., М., 1987; Седов Л. И., Механика сплошной среды, 4 изд., т. 1, М., 1983. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛИССАЖУ ФИГУРЫ - замкнутые траектории, прочерчиваемые точкой (след электронного луча), совершающей одновременно два гармонич. колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Впервые изучены Ж. Лиссажу (J. A. Lissajous). Вид Л. ф. зависит от соотношения между периодами (частотами), фазами и амплитудами обоих колебаний. В простейшем случае равенства обоих периодов Л. ф. представляют собой эллипсы, к-рые при разности фаз =0 или вырождаются в отрезки прямых, а при и равенстве амплитуд превращаются в окружность (рис.). Если периоды обоих колебаний не совпадают точно, то Ф всё время меняется, вследствие чего эллипс непрерывно деформируется. При существенно различных периодах эллипс деформируется быстро, картина размывается и Л. ф. не наблюдаются. Однако если периоды относятся как целые числа, то через промежуток времени, равный наименьшему кратному обоих периодов, движущаяся точка снова возвращается в то же положение - получаются Л. ф. более сложной формы. При этом число касаний Л. ф. сторон прямоугольника, в к-рый она вписывается, даёт отношение периодов обоих колебаний.
Л. ф. можно наблюдать, напр., на экране электронно-лучевого осциллографа, если к двум парам отклоняющих пластин подведены перем. напряжения с равными или кратными периодами. Вид Л. ф. позволяет определить соотношения между периодами и фазами обоих колебаний. Если колебания, к-рые совершает точка, происходят не по гармоническому, а по более сложному закону, но с одинаковым периодом, то получаются замкнутые траектории, аналогичные Л. ф., но искажённой формы. По виду этих фигур можно судить о форме колебаний. Т. о., наблюдение Л. ф.- удобный метод исследования соотношений между периодами и фазами колебаний, а также и формы колебаний.
Вид фигур Лиссажу при различных соотношениях периодов (1 : 1, 1 : 2 и т. д.) и разностях фаз.
|
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛИХТЕНБЕРГА ФИГУРЫ - картины распределения искровых каналов, стелющихся по поверхности твёрдого диэлектрика при т. н. скользящем разряде. Впервые наблюдались Г. К. Лихтенбергом (G. Ch. Lichtenberg) в 1777. |
ЛОБОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ - то же, что аэродинамическое сопротивление. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛОКАЛЬНАЯ СИММЕТРИЯ - инвариантность относительно таких преобразований над переменными, описывающими физ. систему, при к-рых параметры преобразований зависят от точки пространства-времени, где задана соответствующая динамич. переменная. (Подробнее см. в ст. Внутренняя симметрия, Пространственно-временная симметрия. )В теории поля Л. с. обычно реализуются при введении калибровочных полей. Требование Л. с. жёстко фиксирует характер взаимодействия в физ. системе, но с Л. с. не связаны непосредственно к.-л. законы сохранения. Примеры Л. с.- калибровочная инвариантность в квантовой электродинамике, инвариантность относительно преобразований Лоренца в общей теории относительности, цветовая S U (З)-симметрия в квантовой хромодинамике.
М. В. Терентъев. |
ЛОКАЛЬНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ - реализация физ. принципа близкодействия в теории полей (и частиц). Л. в. полей определяется лагранжианом, значение к-рого в точке х пространства-времени зависит лишь от полей и их производных (любого конечного порядка по х )в той же точке (такой лагранжиан наз. локальным). Л. в. системы полей и частиц включает дополнительно лагранжианы частиц также с локальной зависимостью от полей и их производных в точке нахождения частицы. В понятии Л. в. воплощена идея близкодействия: взаимодействие частиц осуществляется через контакт с "промежуточным агентом" - полем. Л. в. лежат в основе современной теории элементарных частиц, а также теории тяготения (общей теории относительности).
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Б. М., Теория поля, 7 изд., М., 1988; Боголюбов Н. Н., Ширков Д. В., Введение в теорию квантованных полей, 4 изд., М., 1984; Ш в е б е р С., Введение в релятивистскую квантовую теорию поля, пер. с англ., М., 1963; Ициксон К., 3юбер Ж.-Б., Квантовая теория поля, пер. с англ., т. 1-2, М., 1984. А. И. Оксик. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛОРАНА РЯД - ряд, представляющий аналитическую функцию в окрестности её изолиров. особой точки. Получил своё назв. по имени П. Лорана (P. Laurent). Если z0 - изолиров. особая точка аналитич. ф-ции f(z), то в окрестности z0 ф-ция f(z) представляется в виде суммы сходящегося ряда коэф. к-рого определяются контурными интегралами: где - контур, охватывающий точку z0 и лежащий в области аналитичности ф-ции f(z), причём интегрирование производится в направлении против часовой стрелки. Совокупность членов Л. р. с неотрицат. степенями (z-z0) наз. его правильной частью, а совокупность членов с отрицат. степенями (z-z0) - главной частью.
Если бесконечное число членов гл. части Л. р. ф-ции f(z) в точке z0 отлично от нуля, то точка z0 наз. существенно особой точкой. Если лишь конечное число членов гл. части Л. р. отлично от нуля, то точка z0 наз. полюсом, причём макс. число п, для к-рого наз. кратностью полюса, а коэф. вычетом ф-ции f(z) в точке z0. Если гл. часть Л. р. ф-ции f(z) тождественно равна нулю, то точка z0 наз. устранимой особой точкой. В этом случае, после доопределения ф-ции f(z) в точке z0 с помощью ф-лы = становится аналитич. ф-цией в окрестности точки z0, а её Л. р. совпадает с Тейлора рядом.
Лит. см. при ст. Аналитическая функция. Б. И. Завьялов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛОРЕНЦА - ЛОРЕНЦА ФОРМУЛА - связывает показатель преломления п вещества с электронной поляризуемостью a эл составляющих его частиц (атомов, ионов, молекул). Установлена в 1880 X. А. Лоренцем и независимо от него Л. Лоренцем (L. Lorenz). Л.-Л. ф. имеет вид
где N - число поляризующихся частиц в единице объёма.
Л.-Л. ф. является частным случаем ф-лы Клаузиуса-Моссотти для оптич. частот (видимого и УФ-диапазона), когда смещением ионов под действием электрич. поля излучения можно пренебречь н рассматривать только электронную поляризуемость . При этом в Л.-Л. ф. стоит , а в ф-ле Клаузиуса -Моссотти - диэлектрич. проницаемость (для оптич. диапазона магн. проницаемость m=1). Подробнее см. в ст. Клаузиуса- Моссотти формула и лит. при ней. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛОРЕНЦ-ИНВАРИАНТНОСТЬ - то же, что релятивистская инвариантность. |
ЛОУРEНСИЙ (Lawrencium), Lr,- радиоакт. хим. элемент группы периодич. системы элементов, получен искусственно, ат. номер 103, относится к актиноидам. Известны изотопы Л. с массовыми числами 252-260, из к-рых наиб. устойчивы и (Г,, =3 мин). Впервые о синтезе ядер Л. (радионуклид или ) было сообщено А. Гиорсо (A. Ghiorso) в 1961, однако результаты его опытов во многом противоречивы. Впервые надёжные сведения о свойствах Л. (радионуклида ) получены Г. Н. Флёровым с сотрудниками в 1965-67. По расчётам, электронная конфигурация трёх внеш. оболочек атома Л. (возможно, также ), энергия первой ионизации 5,83 эВ. Значение радиуса иона нм, иона нм. Значение электроотрицательности 1,2. Наиб. устойчива степень окисления +3. С. С. Бсрдоносов. |
ЛОУСОНА КРИТЕРИЙ - определяет условия возникновения термоядерной реакции в импульсной термоядерной системе: при темп-ре плазмы Т в течение времени должна сохраняться плотность , т. е. в системе достигнут коэф. усиления энергии R(T). Это условие фиксировано для каждой конкретной величины коэф. преобразования термоядерной энергии в электрическую. Так, напр., для высокотемпературной плазмы ( кэВ) при см -3* с для DT-реакции и см -3* с для DD-реакции. Критерий установлен Дж. Д. Лоусоном (J. D. Lawson) в 1957.
Л. к. применим для термоядерного реактора, работающего в режиме усилителя мощности с коэф. усиления R (Т). Формально из зависимости R(T), выведенной Дж. Д. Лоусоном, можно получить критерий зажигания самоподдерживающейся термоядерной реакции, если принять для DT-плазмы, где - полная энергия, выделяющаяся в термоядерной реакции, а - энергия, выделяющаяся в виде a-частиц, остающихся в плазме. О графич. представлении Л. к. и его практич. применении см. в статьях Управляемый термоядерный синтез, Термоядерный реактор.
Лит.:Lawson J. D., Some criteria for a power producing thermonuclear reactor, "Proc. of the Phys. Soc., Sec. B", 1957, v. 70, pt. 1, p. 6; см. также лит. при ст. Зажигания критерий. В. И. Пистунович. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛУЧЕВАЯ ОПТИКА - то же, что геометрическая оптика.
|
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛУЧИСТЫЙ ПОТОК - то же, что поток излучения. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛЬЮИСА ЧИСЛО (Льюиса - Семёнова число) (Le) - один из подобия критериев тепловых и диффузионных процессов в жидкостях и газах, Le=D/a, где D - коэф. диффузии, - коэф. температуропроводности, К - коэф. теплопроводности, - плотность, с р - уд. теплоёмкость среды при пост. давлении. Назв. по имени Г. Н. Льюиса (G. N. Lewis) и Н. Н. Семёнова.
Л. ч. характеризует соотношение между интенсивностями переноса массы примеси диффузией и переноса теплоты теплопроводностью. Значения D и а для газов могут быть вычислены методами кинетической теории газов (см. также Переноса явления, Кинетика физическая). В совершенных газах (подчиняющихся Клапейрона уравнению) Le=1. Для большинства реальных газов Л. ч. мало отличается от 1 и слабо зависит от темп-ры. Так, для водорода Le=0,95, а для углекислого газа Le=1,18. Поэтому, напр., в расчётах горения (распространения фронта пламени или волны реакции) принимают Le=1. При Le=1ур-ния диффузии и теплопроводности становятся идентичными и профили избыточных концентраций и темп-р оказываются подобными. При подобие этих профилей не имеет места.
Л. ч. связано с др. критериями подобия - Прандтля числом Рr и Шмидта числом Sc - соотношением Le= = Pr/Sc. С. Л. Вишневецкий. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛЮДЕРСА - ПАУЛИ - ШВЙНГЕРА ТЕОРЕМА - см. Теорема СРТ. |
ЛЮК - в оптике - реальное отверстие (диафрагма )или оптич. изображение такого отверстия, к-рое в наиб. степени ограничивает поле зрения оптич. системы. |
ЛЮКС (от лат. lux - свет) (лк, lх) - единица СИ освещённости; 1 лк равен освещённости поверхности площадью 1 м 2 при световом потоке нормально падающего на неё излучения, равном 1 люмену.1 лк = 10-4 фот. |
ЛЮКСЕМБУРГ-ГОРЬКОВСКИЙ ЭФФЕКТ (перекрёстная модуляция) - перенос модуляции мощной радиоволны с несущей частотой ы на радиоволны др. частот со/, проходящие через ту же область ионосферы, что и мощная радиоволна. Обнаружен в 1933 на радиостанциях в Люксембурге и Горьком. Причина Л.-Г. э. состоит в том, что эл.-магн. поле мощной радиоволны оказывает влияние на движение электронов в ионосфере и, следовательно, на её проводимость. Благодаря этому изменяются условия распространения др. радиоволн в возмущённой области, в частности их поглощение. Если мощная радиоволна модулирована по амплитуде, то в результате вызываемые ею возмущения будут изменяться во времени, а др. радиоволны окажутся промодулированными по амплитуде.
Л.-Г. э.- одно из нелинейных явлений, возникающих при распространении радиоволн. Возмущения, вызываемые в ионосфере мощной радиоволной, сказываются и на самой радиоволне, вызывающей эти возмущения: возникает самовоздействие радиоволн, приводящее к искажениям сигнала. Л.-Г. э. наиболее значителен на частотах СВ- и ДВ-диапазонов, в ниж.
слоях ионосферы (высота 60-100 км). Л.-Г. э. используют для изучения ионосферы. Л. М. Ерухимов. |
ЛЮКСМЕТР (от лат. lux - свет и греч. metreo- измеряю) - прибор для измерения освещённости;. один из видов фотометров. Простейший Л. состоит из фотоприёмника и регистратора фототока с регулируемой чувствительностью. При измерении высоких освещённостей падающий на Л. световой поток уменьшают, вводя на пути потока ослабители с известным пропусканием ( светофильтры, рассеиватели и пр.). Для правильного измерения освещённости необходимо чтобы кривая спектральной чувствительности фотоприёмника совпадала бы с кривой спектральной чувствительности человеческого глаза. А. П. Гагарин. |
ЛЮМЕН (от лат. lumen - свет) (лм, 1m) - единица СИ светового потока; 1 лм - световой поток, испускаемый точечным источником в телесном угле в 1 стерадиан при силе света в 1 канделу. |
ЛЮМЕНОМЕТР - то же, что фотометр интегрирующий. |
ЛЮМИНЕСЦЕНТНЫЙ АНАЛИЗ - методы исследования объектов, при к-рых регистрируется либо собств. свечение исследуемого объекта, либо свечение спец. люминофоров, к-рыми обрабатывается исследуемый объект.
Л. а. включает в себя качеств. и количеств. химический Л. а., при к-ром обнаруживают присутствие или определяют содержание определ. веществ в смеси, и сортовой Л. а., позволяющий разделять объекты по наличию или отсутствию люминесценции. В Л. а. используются все виды возбуждения люминесценции, но чаще всего фотовозбуждение, осуществляемое обычно с помощью газоразрядных ламп (ртутных, ксеноновых и т. д.), электрич. искры, лазерного излучения. Регистрируют люминесценцию визуально или с помощью фотоэлектрич. приёмников, к-рые повышают чувствительность и точность Л. а. В хим. Л. а. наличие и концентрация тех или иных примесей в смеси определяются по интенсивности и спектру излучения (см. Спектральный анализ). При малых оптич. толщинах исследуемого объекта и при малых концентрациях (т. е. в отсутствие концентрационного тушения люминесценции )интенсивность свечения пропорц. концентрации люминесцирующего вещества. При увеличении оптич. толщины пропорциональность нарушается, и при больших толщинах яркость люминесценции может не зависеть от концентрации.
Чувствительность хим. Л. а. очень велика и позволяет обнаруживать примеси нек-рых, в частности органических, веществ в концентрации до 10-10- 10-11 г/см 3. В газовой фазе удаётся регистрировать отд. атомы. При возбуждении атомов и молекул в газовой фазе узкополосным излучением перестраиваемого лазера можно наблюдать люминесценцию отд. изотопов, т. е. проводить изотопный Л. а.
Помимо интенсивности и спектра люминесценции исследуемой характеристикой может быть её кинетика. В нек-рых случаях обработка спец. реактивами меняет параметры люминесценции (яркость, спектр, длительность и т. д.), и при Л. а. исследуется это изменение. Совр. методы Л. а. имеют временное разрешение выше чем 10-12 с. Знание кинетики люминесценции позволяет изучать процессы хим. превращений веществ и передачи энергии, напр. цепь энергетич. и хим. преобразований при фотосинтезе.
Сортовой Л. а. применяют в медицине и ветеринарии для обнаружения грибковых заболеваний, в сельском хозяйстве - для обнаружения заболеваний растений и семян, в геологии - при поиске полезных ископаемых, для обогащения алмазосодержащей породы, исследования путей подземной миграции воды и т. д. К Л. а. можно отнести и люминесцентную дефектоскопию, а также регистрацию элементарных частиц с помощью сцинтилляционного счётчика. В люминесцентной микроскопии Л. а. производят с помощью микроскопа. Л. а. применяют также для определения подлинности документов, обнаружения следов токсич. веществ, в реставрационных работах и т. п.
Лит. см. при ст. Люминесценция. Э. А. Свириденков. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ЛЮММЕРА - БРОДХУНА КУБИК - см. Кубик фотометрический. |
ЛЮММЕРА - ГЕРКБ ПЛАСТИНКА - многолучевой оптич. интерферометр, представляющий собой плоскопараллельную пластинку из стекла пли кварца, обработанную с высокой степенью точности. При последоват. отражениях от поверхностей пластинки (рис.) часть исходного луча, преломляясь, выходит из неё. При этом образуются пучки параллельных лучей, обладающие пост. разностью хода по отношению друг к другу, к-рые интерферируют в фокальной плоскости собирающей линзы, поставленной на их пути. Изобретена О. Люммером (О. Lummer) и Э. Герке (Е. Gehrеke).
Лит. см. при ст. Интерферометр. |
ЛЮТЕЦИЙ (Lutetium), Lu,- хим. элемент III группы периодич. системы элементов, ат. помер 71, ат. масса 174,967, относится к лантаноидам. Природный Л. состоит из смеси стабильного и слабо (b--лет). Электронная конфигурация внеш. оболочек 5s2p6d16s2. Энергии последоват. ионизации равны 5,426; 13,9; 20,960 и 45,19 эВ. Кристаллохим. радиус атома Л. 0,174 нм, иона Lu3+0,080 нм. Значение электроотрицательности 1,14.
В свободном виде - серебристо-белый металл. Обладает гексагональной плотноупакованной решёткой, параметры к-рой а= 0,3505 и с = 0,5553 нм. Плотн. 9,84 кг/дм 3, t пл = 1663 °С, t кип ок. 3412 °С. Теплоёмкость с p = 26,56 Дж/(моль*К), теплота плавления 18,85 кДж/моль, теплота кипения 356,6 кДж/моль. Уд. сопротивление 0,68 мкОм*м (25 С С). Л. парамагнитен, магн. восприимчивость +0,102-10 "'. Тв. по Виккерсу (для литого Л.) 1,15 ГПа.
В соединениях проявляет степень окисления +3. Может применяться как геттер в эл.-вакуумной технике. На ядрах искусств. нейтронодефицитного 151Lu впервые наблюдали испускание протонов из осн. состояния. В качестве радиоакт. индикатора наиб. удобен b-радиоактивный 177Lu (T=1/26,71 сут).
С. С. Бердоносoв. |
ЛЯВА ВОЛНЫ - поверхностные акустические волны сгоризонтальной поляризацией, к-рые распространяются на границе твёрдого полупространства с твердым слоем. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |