Приглашаем посетить сайт

Чехов (chehov-lit.ru)

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "К" (часть 1, "К"-"КВА")

В начало энциклопедии

По первой букве
A-Z А Б В Г Д Е Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я
Предыдущая страница Следующая страница

Статьи на букву "К" (часть 1, "К"-"КВА")

КАБИББО УГОЛ

КАБИББО УГОЛ - параметр теории слабого взаимодействия, характеризующий отношение вероятностей процессов без изменения и с изменением странности, напр.: Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) и Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА);Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) и Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) . К. у. VC входит в адронный заряженный ток (т. н. ток Кабиббо):

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

Здесь и(х), d(x )и s(x) - Дирака поля и-, d- и s-кварков (чертой обозначено дираковское сопряжение; х - точка пространства-времени), gm и g5 - Дирака матрицы(m = 0, 1, 2, 3). При этом первый член тока (1) даёт вклад в матричные элементы процессов, в к-рых не меняется странность адронов, а второй - процессов, в к-рых странность адронов меняется на единицу и удовлетворяет правилу DQ=DS(DQ и DS - изменение странности и электрич. заряда адронов). Из выражения (1) (при использовании SU (З)-симметрии) можно получить соотношения между амплитудами соответствующих процессов с изменением и без изменениястранности, к-рые согласуются с опытными данными. Это было впервые показано в 1963 Н. Кабиббо (N. Саbibbо). Из эксперим. данных следует, что

sinVC=0,226 (9). (2)

При учёте с-кварка к заряж. току (1) необходимо добавить ток Глэшоу - Илиопулоса - Майани

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

Малая величина параметра sin VC объясняет тот факт, что распады очарованных частиц в основном сопровождаются образованием странных частиц. Лит.: Бернстейн Д ж., Элементарные частицы и их токи, пер. с англ., М., 1970; Окунь Л. Б., Лептоны и кварки, М., 1981. С. М. Биленький.

КАВИТАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАДМИЙ

КАДМИЙ (Cadmium), Cd,- хим. элемент II группы периодич. системы элементов, ат. номер 48, ат. масса 112,41. Природный К. состоит из смеси 8 стабильных изотопов с массовыми числами 106, 108, 110-114 и 116, среди к-рых наиб. распространены 114Cd (28,85%) и 112Cd (24,07%), а менее всего 108Cd (0,88%). Ядра 113Cd характеризуются высоким сечением захвата тепловых нейтронов (s=2,5.10-24 м 2; для природной смеси изотопов s=2,4.10-26 м 2). Электронная конфигурация двух внешних оболочек 4s2p6d105s2. Энергии последовательной ионизации 8,994 и 16,908 эВ. Кристалло-химический радиус атома К. 0,156 нм, радиус иона Cd2+ 0,099 нм. Значение электроотрицательности 1,46.В свободном виде К.- серебристо-белый ковкий и тягучий металл, кристаллич. решётка гексагональная с постоянными решётками а=0,296 нм и c=0,563 нм. Плотн. 8,65 кг/дм 3, t пл=321,1 °С, t кип=766,5 °С, уд. теплоёмкость с р=26 Дж/моль. <К, теплота плавления 6,23 кДж/моль, теплота испарения 99,6 кДж/моль, коэф. термич. расширения 2,9.10-6 К -1 (0 °С), теплопроводность 97,55 Вт/(м. <К) (0 °С). Уд. сопротивление 7,57.10-2 мкОм. <м (20 °С), температурный коэф. сопротивления 4,0.10-3 К -1 (0-100°С). Модуль упругости 63,1 ГПа (5 °С), предел прочности при растяжении 63 МН/м 2, предел упругости 2,9 МПа, предел текучести 9,8 МН/м 2. Тв. по Бринеллю 160-200 МПа. В хим. соединениях проявляет степень окисления +2 и является близким аналогом цинка. Растворимые в воде соединения К., а также его пары ядовиты. <Металлич. К. применяют в ядерных реакторах для изготовления регулирующих и аварийных стержней. Из кадмиевых пластин изготовляют отрицат. электроды в щелочных аккумуляторах. К. содержат легкоплавкие сплавы типа сплава Вуда и др. Покрытие тонкой плёнкой из К. (т. н. кадмирование) повышает корроз. устойчивость стальных изделий. Некоторые соединения К. являются полупроводниковыми материалами. Из искусственных радионуклидов К. наибольшее значение имеют b- -радиоактивный 115mCd (T1/2=44,6 сут) и 109Cd (электронный захват, T1/2=453 сут).С. С. Бердоносов.

КАДОМЦЕВА - ПЕТВИАШВИЛИ УРАВНЕНИЕ

КАДОМЦЕВА - ПЕТВИАШВИЛИ УРАВНЕНИЕ - ур-ние

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

описывающее нелинейные волны в двумерных средах со слабой дисперсией. Обладает той же степенью универсальности, что и Кортевега - де Фриса уравнение в одномерном случае (отсюда и второе назв. К.- П. у.- двумерное ур-ние Кортевега - де Фриса). Получено Б. Б. Кадомцевым и В. И. Петвиашвили в 1970. Принадлежит к числу ур-ний, интегрируемых обратной задачи рассеяния методом, К.- П. у. представляет собой гамильтонову систему, имеющую бесконечный набор интегралов движения; входящие в этот набор интегралы

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

где имеют смысл законов сохраненияимпульса

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

и энергии для среды, описываемой этим ур-нием. К.- П. у. связано со мн. известными ур-ниями: обычным и радиальным ур-нием Кортевега - де Фриса, ур-нием Буссинеска (стационарным К.- П. у.) и др. Для К.- П. у. найдено неск. точных решений разл. вида, в т. ч. одномерный солитон

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

где (, x0 - постоянные. <Свойства К.- П. у. зависят от знака величины a2, к-рый определяется характером дисперсии. В среде с положит, дисперсией, когда a2>0, солитон (*) неустойчив по отношению к двумерным возмущениям. При a2<0 одномерный солитон устойчив. Лит.: Теория солитонов. Метод обратной задачи, М., 1980; Солитоны, под ред. Р. Буллафа, <Ф. Кодри, пер. с англ., М., 1983; Абловиц М., Сигур X., Солитоны и метод обратной задачи, пер. с англ., М., 1987. Ю. А. Данилов.

КАЗИМИРА ОПЕРАТОР

КАЗИМИРА ОПЕРАТОР - полином, составленный из генераторов Ia представления группы Ли, коммутирующий со всеми Ia и, следовательно, со всеми операторами представления. К. о. входят в полный набор П коммутирующих операторов, выделяемый из всевозможных эрмитовых ф-ций генераторов, и составляют часть набора П, инвариантную относительно действия группы. Одновременные собственные значения К. о. классифицируют неприводимые представления группы. <В квантовой теории физ. величинам соответствуют эрмитовы операторы, а одновременные собств. значения операторов полного набора П наз. квантовыми числами состояния, преобразующегося по данному представлению группы. Напр., у группы вращений SO(3) имеется К. о. Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) с собств. значением j(j+1), где Ii - компоненты угл. момента, а в качестве набора П можно взять I2 и I3. У группы Пуанкаре два К. о.: Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) и Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА), где Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) , а Mgd и Pb - компоненты 4-момента и 4-импульса. Собственные значения К. о. равны соответственно m2 и m2j(j+1), где m - масса, j - полный момент состояния. Лит.: Боголюбов Н. Н., Логунов А. А., Тодоров И. Т., Основы аксиоматического подхода в квантовой теории поля, М., 1969, гл. 2; Эллиот Д ж., Добер П., Симметрия в физике, пер. с англ., т. 1-2, М., 1983. В. П. Павлов.

КАЛИБРОВКА

КАЛИБРОВКА - мер - сложный вид поверки, заключающийся в определении погрешностей или поправок совокупности мер (напр., набора гирь) или разл. значений одной многозначной меры (напр., линейной шкалы). К. осуществляется сравнением мер между собой в разл. сочетаниях и последующимвычислением значений мер, причём за основу для вычисления принимается результат сравнения одной из мер или сочетания мер, образующих совокупность, с образцовой мерой. Лит.: Маликов М. Ф., Основы метрологии, ч. 1, М., 1949; Аматуни А. Н., Калибровка подразделений штриховых мер, в кн.: Энциклопедия измерений, контроля и автоматизации (ЭИКА), в. 6, М.- Л., 1966, с. 33.

КАЛИБРОВОЧНАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАЛИБРОВОЧНЫЕ ПОЛЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАЛИБРОВОЧНЫЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ

КАЛИБРОВОЧНЫЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ - преобразования полей, зависящие от пространственно-временной точки х , к-рые описывают переход к новому базису в пространстве внутренних симметрии, сопровождающийся появлением дополнительного, калибровочного, поля. <В электродинамике К. п. представляют собой изменения фазы a(х)электрон-позитронного Дирака поля

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

с одновременным добавлением к потенциалу эл.-магнитного поля Аm(x) производной этой фазы:

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

(a(x)- произвольная функция, е - величина заряда электрона,Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) , m=0, 1, 2, 3). Это преобразование отвечает абелевой (коммутативной) калибровочной группе U(1)[см. Группа].В частном случае, когда a не зависит от х, такие преобразования иногда наз. глобальными К. п. (в отличие от общего случая локальных К. п.).В случае неабелевых (некоммутативных) калибровочных групп К. п. можно записать в виде

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

Здесь поля y( х )(поля материи) реализуют представление простой компактной группы Ли G с генераторами группы Т(g )(см. Представление группы), Аm( х)- матрицы (в пространстве внутренних симметрии) Янга- Миллса полей, матрицы g(x )при каждом х являются элементами группы G (см. Калибровочные поля). Напр., в экспоненциальной параметризации g(x)=exp{wa(x)ta}, где wa( х) - параметры группы, a ta- её генераторы в присоединённом представлении. Лит. см. при ст. Калибровочные поля. А. А. Славно".

КАЛИЙ

КАЛИЙ (Kalium), К,- хим. элемент I группы периодич. системы элементов, ат. номeр 19, ат. масса 39,0983, относится к щелочным металлам. Природный К. состоит из стабильных 39 К (93,22%) и 41 К (6,77%) изотопов и слаборадиоактивного 40 К (0,0118%; Т 1/2=1,28.109 лет). При распаде 40 К в 88% случаях испускается b- -частица и образуется 40 Са, а в 12% - происходит захват K-электрона и 40 К переходит в 40 Аr. Электронная конфигурация внеш. оболочки 4s1. Энергии последоват. ионизации 4,341, 31,820 и 46 эВ. Кристаллохим. радиус атома К 0,236 нм, радиус иона К + 0,133 нм. Значение электроотрицательности 0,91.В свободном виде - мягкий серебристо-белый металл, быстро окисляется и тускнеет на воздухе. Обладает объёмноцентрированной кубич. решёткой с постоянной решётки а=0,5247 нм. Плотн. 0,862 кг/дм 3, t пл=63,55 °С, t кип=760 °С, уд. теплоёмкость c р=29,60 Дж/моль. <К, теплота плавления 2,3 кДж/моль, теплота возгонки 89,4 кДж/моль. Уд. теплопроводность 97,15 Вт/м. <К (20° С), уд. сопротивление 6,23310-2 мкО. <м (0 °С), температурный коэф. электрич. сопротивления 5,8.10-5 (20°С), линейный коэф. термич. расширения 8,4.10-5 (0-50 °С). Тв. по Бринеллю 0,4 МПа, динамич. вязкость жидкого К. 5,44 мПа. <с (при t пл), 3,00 мПа. <с (500 К) и 1,707 мПа. <с (800 К). Поверхностное натяжение 114,1 мH/м (при t пл).Химически очень активен, обычно хранится под слоем бензина, керосина или минерального масла. В соединениях проявляет степень окисления +1. Жидкие при комнатной темп-ре сплавы К и Na (содержащие 40-90% К) применяют как теплоносители, напр, в ядерных реакторах. Из металлич. К получают пероксид К 2 О 2, используемый для регенерации воздуха в подводных лодках и т. д. Как радиоакт, индикатор широкое применение находит искусственный b- -радиоактивный 42 К (T1/2=12,36 ч). С. С. Бердоносов.

КАЛИФОРНИЙ

КАЛИФОРНИЙ (Californium), Cf, - радиоакт. хим. элемент, получен искусственно (1950, США), ат. номер 98, относится к актиноидам. Наиб, долгоживущий изотоп К. а-радиоактивный 251Cf (Т 1/2900 лет). В ядерном реакторе при длит, облучении нейтронами плутония образуется смесь изотопов К., содержащая 249Cf (T1/2 351 год, в смеси 4%), 260Cf (13,1 года, 49%),251Cf (11%), 252Cf (2,64 года, 36%). Электронная конфигурация трёх внеш. электронных оболочек 5s2p6d10f106s2p67s2. По оценке, энергия отрыва первого электрона 6,41 эВ, атомный радиус 0,175 нм, значение электроотрицательности 1,2.В свободном виде - серебристый металл. При темп-pax от комнатной до 590 °С устойчива a-модификация с двойной гексагональной плотнейшей кристаллич. решёткой (параметры а=0,339 нм и с=1,101 нм), при темп-pax выше 590 °С до t пл (900 °С) - b-модификация (с кубич. гранецентрированной решёткой). Плотность a-Cf 15,1 кг/дм 3. В соединениях проявляет степени окисления +2, +3 (наиб. характерна) и +4. В степени окисления +3 является близким аналогом диспрозия. <Практич. значение имеет гл. обр. 252Cf, к-рый при спонтанном делении испускает мощный ноток нейтронов (3.1012 нейтрон/с на 1 г 252Cf) и может использоваться в активационном анализе и для др. целей. Работают с высокотоксич. 252Cf в спец. боксах. Изотоп 251Cf обладает очень небольшой критич. массой (ок. 10 г). С. С. Бердоносов.

КАЛОРИМЕТРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАЛОРИЯ

КАЛОРИЯ (от лат. calor - тепло; кал, cal) - внесистемная единица количества теплоты. 1 кал=4,1868 Дж (точно). Применявшаяся в термохимии К. равнялась 4,1840 Дж. Т. н. 15-градусная К. равна 4,1855 Дж.

КАЛУЦЫ - КЛЕЙНА ТЕОРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАЛЬЦИЙ

КАЛЬЦИЙ (Calcium), Ca,- хим. элемент II группы периодич. системы элементов, ат. номер 20, ат. масса 40,08, относится к щелочноземельным металлам. ПриродныйК. состоит из смеси 6 стабильных изотопов с массовыми числами 40, 42-44, 46 и 48, среди к-рых наиб. распространённый 40 Са (96,94%), наименее - 46 Са (0,003%). Электронная конфигурация внеш. оболочки 4s2. Энергии последоват. ионизации 6,133, 11,872 и 50,914 эВ. Кристаллохим. радиус атома Са 0,197 нм, иона Са 2+ 0,104 нм. Значение электроотрицательности 1,04.В свободном виде - серебристо-белый металл, на воздухе темнеет, взаимодействуя с О 2, N2, Н 2O и др. При темп-рах 20-443 °С устойчива a-форма К. с гранецентрированной кубич. решёткой (постоянная решётки а=0,556 нм), при темп-ре от 443 °С до t пл=842 °С - b-форма с гексагональной решёткой. t кип=1495 °С (по др. данным, t пл=852 °С, t кип=1484 °С). Плотн. a-Са 1,55 кг/дм 3. Теплота плавления 8,4 кДж/моль, теплота испарения 152 кДж/моль, уд. теплоёмкость с p=25,9 Дж/(моль. <К) (0-100 °С). Коэф. теплового линейного расширения 2,2.10-5 К -1 (0-300 °С), теплопроводность 125 Вт/ (м. <К) (при 0-100 °С). Уд. сопротивление 3,8.10-2 мкО. <м (при 20 °С), температурный коэф. электрич. сопротивления 4,57310-3K-1. Модуль упругости 21-28 ГПа, предел прочности при растяжении 59 МПа, предел упругости 4 МПа, предел текучести 37 МПа. Тв. по Бринеллю 200-300 МПа. <В хим. соединениях проявляет степень окисления +2, химически активен. К. применяют в качестве геттера в электровакуумных приборах, монокристаллы CaF2 (флюорита) используют в оптич. лазерной технике. Из радионуклидов практич. значение имеет b- -радиоактивный 45 Са (T1/2=162,6 сут). С. С. Бердоносов.

КАМЕРА-ОБСКУРА

КАМЕРА-ОБСКУРА (от лат. camera obscura - тёмная комната) - простейшее оптич. приспособление, позволяющее получать на экране изображения предметов. К.-о. представляет собой тёмный ящик с небольшим отверстием в одной из стенок, перед к-рым помещают рассматриваемый предмет. Лучи света, исходящие от разл. точек предмета, проходят через это отверстие и создают на противоположной стенке ящика (экране) действительное перевёрнутое изображение предмета. Оптимально резкое изображение получается, когда радиус отверстия rсоставляет 0,95 радиуса первой Френеля зоны:Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)где l - длина волны света, d - расстояние от отверстия до экрана. <С 17 в. К.-о. использовалась для наблюдения солнечных затмений и для получения перспективных рисунков, позднее была вытеснена линзовой камерой. К.-о. иногда применяется и в настоящее время благодаря тому, что даёт изображение, свободное от дисторсии, и позволяет фотографировать объекты в таких лучах, для к-рых нельзя подобрать линзы (напр., К.-о. используется при диагностике плазмы, при фотографировании в рентг. лучах).

КАНАЛИРОВАНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАНДEЛА

КАНДEЛА (от лат. candela - свеча) (кд, cd) - единица силы света, одна из основных СИ; равна силе света в заданном направлении источника, испускающего монохроматич. излучение частотой 540.1012 Гц, энергетич. сила света к-рого в этом направлении 1/683 В/ср.

КАНОНИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ МЕХАНИКИ

КАНОНИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ МЕХАНИКИ - см. Гамильтона уравнения.

КАНОНИЧЕСКИЕ ПЕРЕМЕННЫЕ

КАНОНИЧЕСКИЕ ПЕРЕМЕННЫЕ - независимые между собой переменные, входящие в т. н. канонич. ур-ния механики (см. Гамильтона уравнения )и определяющие состояние механич. системы в любой момент времени. Число К. п. равно 2s, где s - число степеней свободы системы. В качестве К. п. обычно выбирают обобщённые координаты qi, и обобщённые импульсы pi(i=1, 2, . . ., s). С помощью т. н. канонических преобразований можно перейти от qi и р i к другим К. п. Qi(qi, рi, t), Pi(q, р i, t), к-рые могут иметь др. физ. смысл.

КАНОНИЧЕСКИЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАНОНИЧЕСКИЙ ФОРМАЛИЗМ

КАНОНИЧЕСКИЙ ФОРМАЛИЗМ - то же, что гамильтонов формализм.

КАНОНИЧЕСКОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ГИББСА

КАНОНИЧЕСКОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ГИББСА - распределение вероятностей состояний статистич. ансамбля систем, к-рые находятся в тепловом равновесии со средой (термостатом) и могут обмениваться с ней энергией при пост. объёме и пост. числе частиц; соответствует канонич. ансамблю Гиббса. К. р. Г. установлено Дж. Гиббсом (J. Gibbs) в 1901. Равновесная ф-ция распределения f(р, q)зависит от координат и импульсов р, q всех частиц лить через Гамильтона ф-цию HN(p, q). системы N частиц:

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

где Т - абс. темп-pa, Z - статистический интеграл, определяемый из условия нормировки f и равный

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

где интегрирование ведётся по фазовому пространству всех частиц, Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) , h - постоянная Планка. Т. о., Z является ф-цией Т, N и объёма V. К. р. Г. можно получить, если рассматривать совокупность данной системы и термостата как одну замкнутую изолиров. систему и применить к ней микроканоническое распределение Гиббса. Тогда малая подсистема, ф-цию распределения к-рой можно найти интегрированием по фазовым переменным термостата, описывается К. р. Г. (теорема Гиббса).В квантовой статистике статистич. ансамбль характеризуется распределенпем вероятностей wi квантовых состояний системы с энергией Ei-. К. р. Г. для квантовых систем имеет след. вид:

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

где Z - статистич. сумма, определяемая из условия нормировки (Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) ) и равная Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА), суммирование ведётся по всем квантовым состояниям допустимой симметрии. <К. р. Г. в квантовом случае можно представить с помощью статистического оператора ( матрицы плотности) Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА), где H - гамильтониан системы. Такая форма К. р. Г. удобна для приложений, особенно с использованием представления вторичного квантования для гамильтониана. <К. р. Г. как в классич., так и в квантовом случае позволяет вычислить свободную энергию ( Гельмгольца энергию )в переменных Т, V, N, равную F=-kTlnZ, где Z - статистич. интеграл или статистич. сумма. К. р. Г. соответствует максимуму информац. энтропии при заданной средней энергии и при сохранении нормировки. Лит. см. при ст. Гиббса распределения. Д. Н. Зубарев.

КАНОНИЧЕСКОЕ КВАНТОВАНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАОНЫ

КАОНЫ - то же, что К-мезоны.

КАПЕЛЬНАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАПИЛЛЯРНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ

КАПИЛЛЯРНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ - конденсация пара в капиллярах и микротрещинах пористых тел, а также в промежутках между тесно сближенными твёрдыми частицами или телами. Необходимое условие К. к.- смачивание жидкостью поверхности тела (частиц). К. к. начинается с адсорбции молекул пара поверхностью конденсации и образования менисков жидкости. Т. к. имеет место, смачивание, форма менисков в капиллярах вогнутая и давление насыщенного пара над ними р, согласно Кельвина уравнению, ниже, чем давление насыщ. пара р0 над плоской поверхностью. Т. о., К. к. происходит при более низких, чем р0, давлениях. Объём жидкости, сконденсировавшейся в порах, достигает предельной величины при р= р0. В этом случае поверхность раздела жидкость - газ имеет нулевую кривизну (плоскость, катеноид).Сложная капиллярная структура пористого тела может служить причиной капиллярного гистерезиса - зависимости кол-ва сконденсировавшейся в капиллярах жидкости не только от р, но и от предыстории процесса, т. е. от того, как было достигнуто данное состояние: в процессе конденсации или же в ходе испарения жидкости. <К. к. увеличивает поглощение (сорбцию) паров пористыми телами, в особенности вблизи точки насыщения паров. Её используют для улавливания жидкостей тонкопористыми телами (сорбентами), она играет большую роль в процессах сушки, удержания влаги почвами, строительными и др. пористыми материалами (см. Капиллярные явления). Н. В. Чураев.

КАПИЛЛЯРНОЕ ДАВЛЕНИЕ

КАПИЛЛЯРНОЕ ДАВЛЕНИЕ - разность давлений по обе стороны искривлённой поверхности раздела двух жидкостей или жидкости и газа. Величина К. д. связана с поверхностным натяжением и радиусом ср. кривизны поверхности жидкости Лапласа уравнением. В случае вогнутой поверхности жидкости давление в ней понижено по сравнению с давлением в соседней фазе и К. д. Dр<0, для выпуклой поверхности Dр>0, для плоской поверхности Dp=0. К. д.- следствие действия сил поверхностного натяжения, к-рые направлены по касательной к поверхности, что приводит к появлению составляющей, направленной внутрь объёма контактирующих фаз. См. также Капиллярные явления. Н. В. Чураев.

КАПИЛЛЯРНЫЕ ВОЛНЫ

КАПИЛЛЯРНЫЕ ВОЛНЫ - волны на поверхности жидкости, свойства к-рых существенным образом определяются силами поверхностного натяжения, в отличие от гравитац. волн, для к-рых преобладает влияние силы тяжести. Резкого разграничения между этими двумя типами волн нет, но влияние гравитации обычно мало для достаточно коротких волн - ряби; к К. в. относят волны с длинами <1,7 см. К. в. могут возбуждаться либо непосредствепно ветром, либо путём нелинейной трансформации на гребнях гравитац. волн; в свою очередь, <К. в. создают "шероховатость" поверхности, способствующую генерации гравитац. волн ветром. К. в. существенно влияют на процессы отражения и рассеяния эл.-магн. и акустич. волн водной поверхностью, в частности на её оптич. свойства (области пониж. уровня К. в. видны как гладкие пятна или полосы).Л. А. Островский.

КАПИЛЛЯРНЫЕ ЯВЛЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАПИЦЫ ЗАКОН

КАПИЦЫ ЗАКОН - эмпирич. правило, согласно к-рому электрич. сопротивление поликристаллич. образцов металлов в сильном магн. поле растёт пропорц. напряжённости магн. поля. Установлен П. Л. Капицейв 1928 для Сu, Аu и Ag. Нашёл объяснение в теории гальваномагнитных явлений.

КАПИЦЫ СКАЧОК ТЕМПЕРАТУРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАПЛЯ

КАПЛЯ - небольшой объём жидкости, ограниченный в состоянии равновесия поверхностью вращения. К. образуются при медленном истечении жидкости из небольшого отверстия или стенании её с края поверхности, при распылении жидкости и эмульгировании, а также при конденсации пара на твёрдых несмачиваемых поверхностях и в газовой среде на центрах конденсации. <Форма К. определяется действием поверхностного натяжения и внеш. сил (напр., силы тяжести). Микроскопич. К., для к-рых сила тяжести не играет большой роли, а также К. в условиях невесомости имеют форму шара. Крупные К. в земных условиях имеют форму шара только при равенстве плотностей К. и окружающей среды. Падающие дождевые К. под действием силы тяжести, давления встречного потока воздуха и поверхностного натяжения сплюснуты с одной стороны. На смачиваемых поверхностях К. принимают форму шарового сегмента с краевым углом q<p/2, на несмачиваемых - с углом q>p/2 (см. Смачивание). При Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) (s т, sgc и s тg с - поверхностные натяжения твёрдого тела, жидкости и натяжение границы тв. тело - жидкость соответственно капля растекается по тв. поверхности (q=0). Форма и размер К., вытекающих из капиллярной трубки, зависят от её диаметра, поверхностного натяжения s и плотности жидкости, что позволяет по весу капель определять а. Давление пара у поверхности К. зависит от её радиуса и определяется Кельвина уравнением. Лит.: Г е г у з и н Я. Е., Капля, М., 1973.

КАРДИНАЛЬНЫЕ ТОЧКИ ОПТИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАРНО ТЕОРЕМА

КАРНО ТЕОРЕМА - утверждает, что кпд hтепловой машины, в к-рой используется Карно цикл, <зависит только от темп-р t1 и t2 нагревателя и холодильника, <но не зависит от природы рабочего вещества. Доказана Н. Л. С. Карно (N. L. S. Carnot) в 1824. Если t1 и t2 - эмпирич. темп-ры нагревателя и холодильника, то, согласно К. т.,

h=(Q1-Q2)/Q1=f(t1, t2),

где Q1 - кол-во теплоты, отдаваемое нагревателем, Q2 - кол-во теплоты, передаваемое холодильнику, f(t1, t2) - универсальная ф-ция выбранных эмпирия, темп-р. Теорема о том, что кпд любого теплового двигателя не может превышать кпд цикла Карно, осуществляемого при той же темп-ре нагревателя и холодильника, также наз. К. т. <К. т. можно доказать, рассматривая две тепловые машины с общими нагревателем и холодильником, в к-рых цикл Карно осуществляется с разл. рабочими веществами. Если кпд машин различаются, то результат кругового процесса, в к-ром одна машина работает по прямому, а другая - по обратному циклу Карно, противоречит второму началу термодинамики. В том случае, когда в цикле Карно используют идеальный газ, Q1/Q2=T1/T2,поэтому удобно определить а б с. шкалу темп-р так, чтобы f(T1, Т2)=(T1-T2)/T1 (шкала Кельвина). Тогда кпд цикла Карно равен h=(T1-T2)/T1.Любой термодинамич. цикл можно представить состоящим из большого (в пределе - бесконечно большого) числа циклов Карно. Применив к каждому из элементарных циклов К. т., будем иметь причём кол-во теплоты dQi,полученное Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) системой, считается положительным, а отданное - отрицательным. В пределе для любого обратимого цикла получается равенство Клаузиуса Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА), а для необратимого цикла -неравенство Клаузиуса -удобная формулировка второго начала Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) термодинамики. Лит. см. при ст. Термодинамика. Д. H.. Зубарев.

КАРНО ЦИКЛ

КАРНО ЦИКЛ - круговой обратимый процесс, состоящий из двух изотермич. и двух адиабатич. процессов. Впервые рассмотрен Н. Л. С. Карно в 1824 как идеальный цикл для теплового двигателя, в к-ром рабочее вещество приводят в тепловой контакт с двумя тепловыми резервуарами: нагревателем (с темп-рой T1) и холодильником (с темп-рой T2<T1). На рис. изображён К. ц. для идеального газа, координатами служит давление Р и объём V. Сначала рабочее вещество приводят в тепловой контакт с нагревателями, а затем оно изотермически расширяется, получая от нагревателя теплоту dQ1 и совершая работу (кривая АВ). После этого рабочее вещество расширяется адиабатически (кривая ВС )и охлаждается до темп-ры Т2.Затем устанавливают тепловой контакт с холодильником иизотермически сжимают рабочее вещество, отбирая теплоту dQ2 (линия CD). Завершают К. ц. адиабатич. сжатием рабочего вещества (отрезок DA), возвращая его в исходное состояние. В результате внутр. энергия рабочего вещества не изменяется, поэтому произведённая работа соответствует разности dQ1-dQ2.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

Цикл Карно для идеального газа на диаграмме Р-V. Площадь ABCD численно равна совершаемой работе.

Если проводить процесс в обратном направлении, то, совершая работу, можно передать часть теплоты от холодильника к нагревателю (обратный К. ц.). Анализируя К. ц., можно доказать Карно теорему о макс. кпд тепловых машин, h=(T1-T2)/T1, это доказательство используют для формулировки второго начала термодинамики. Лит. см. при ст. Термодинамика. Д. Н. Зубарев.

КАРЦИНОТРОН

КАРЦИНОТРОН - то же, что лампа обратной волны.

КАСАТЕЛЬНОЕ УСКОРЕНИЕ

КАСАТЕЛЬНОЕ УСКОРЕНИЕ (тангенциальное ускорение) - составляющая ускорения направлена вдоль касательной. Когда К. у. wt=0, движение точки является равномерным, а при wt=const - равнопеременным (равноускоренным, если знаки wt и v совпадают, и равнозамедленным в противоположном случае).

КАСКАДНЫЙ ГЕНЕРАТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАТАСТРОФ ТЕОРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАТИОН

КАТИОН (от греч. kata - вниз и ion - идущий) - положительно заряженный ион, движущийся в электрич. поле к катоду. К. содержатся в растворах и расплавах большинства солей и оснований (см. Электролиз). К. паз. также положительно заряженные ионы в ионных кристаллах.

КАТОД

КАТОД (от греч. kathodos - ход вниз, возвращение) - 1) отрицат. полюс (или клемма) источника тока (аккумулятора, гальванич. элемента и др.). 2) Отрицат. электрод электровакуумного или газоразрядного прибора, служащий источником электронов, к-рые обеспечивают проводимость межэлектродного промежутка в вакууме или в газе. 3) В электрохимии - электрод в электролите, около к-рого происходит восстановление ионов, входящих в состав электролита (см. Электролиз).

КАТОДНОЕ ПАДЕНИЕ

КАТОДНОЕ ПАДЕНИЕ - перепад потенциала в прикатодном слое пространственного заряда (ленгмюровской оболочке). Обычно объёмный заряд положителен и создаётся ионами, образующимися в прикатодной области плазмы. Величина К. п. существенно зависит от вида разряда и в самостоятельном разряде данного вида устанавливается такой, чтобы обеспечить уровни ионизации и эмиссии, необходимые для поддержания разряда. Напр., в тлеющем разряде величина К. п. составляет сотни вольт, в дуговом разряде -10-20 В. Величина К. п. зависит также от рода газа, материала и формы катода и состояния его поверхности. К. п. не зависит от расстояния между электродами и от величины разрядного тока в широком интервале значений последнего. При большом токе электронной эмиссии распределение потенциала в прикатодном слое немонотонное и характеризуется образованием минимума потенциала у электрода (см. Виртуальный катод). Лит.: Грановский В. Л., Электрический ток в газе, М., 1971. Ю. Б. Голубовский, В. Г. Юрьев.

КАТОДНОЕ ПЯТНО

КАТОДНОЕ ПЯТНО - небольшая, сильно разогретая и ярко светящаяся область на поверхности катода дугового разряда, через к-рую осуществляется перенос тока между катодом и межэлектродным пространством. К. п. присуще всем видам дугового разряда. Характерный размер К. п. ~10-4-10-2 см. Возникновение К. п. в процессе формирования дугового разряда обусловлено необходимостью переноса больших (10-104 А) токов через поверхность холодного и практически неэмитирующего проводника. Перенос тока осуществляется как ионами прикатодной плазмы, так и электронами, к-рые эмитируются из К. п. за счёт высокой темп-ры поверхности К. п. (термоэлектронная эмиссия )и электрич. поля, создаваемого положительным пространственным зарядом (автоэлектронная эмиссия). Это обеспечивает высокую плотность эмиссионного тока. В дуге высокого давления К. п. неподвижно, плотность тока j~103-105 А/см 2, в вакуумной дуге К. п. хаотически перемещается с высокой скоростью (до 104 см/с), плотность тока j может достигать 108 А/см 2. Лит.: Финкельнбург В., Меккер Г., Электрические дуги и термическая плазма, пер. с нем., М., 1961; Любимов Г. А., Раховский В. И., Катодное пятно вакуумной дуги, "УФН", 1978, т. 125, с. 665. В. А. Немчинский, В. Г. Юрьев.

КАТОДНОЕ ТЁМНОЕ ПРОСТРАНСТВО

КАТОДНОЕ ТЁМНОЕ ПРОСТРАНСТВО (круксово тёмное пространство) - одна из прикатодных частей тлеющего разряда, расположенная между светящимся катодным слоем и отрицат. тлеющим свечением. Иногда К. т. п. наз. всю область от катода до тлеющего свечения. На область К. т. п. приходится осн. падение потенциала, т. е. здесь формируется пучок электронов высокой энергии (сотни вольт). При таких энергиях процессы ионизации развиты более сильно, чем возбуждение атомов (сопровождающееся свечением), поэтому К. т. п. визуально воспринимается как тёмная область. В К. т. п. и частично в области тлеющего свеченияобразуются положит. ионы, к-рые бомбардируют катод и вызывают вторичную электронную эмиссию,дающую основной вклад в ток разряда. Такой самосогласованный механизм образования носителей тока обеспечивает самостоятельное поддержание тлеющего разряда. Лит.: Леб Л., Основные процессы электрических разрядов в газах, пер. с англ., М.-Л., 1950; Пеннинг Ф., Электрические разряды в газах, пер. с англ., М., 1960; Грановский В. Л., Электрический ток в газе, М., 1971. Ю. Б. Голубовский, В. Г. Юрьев.

КАТОДОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КАУЛИНГА ЧИСЛО

КАУЛИНГА ЧИСЛО - безразмерная величина Со, характеризующая течение в магнитной гидродинамике. Названо в честь Т. Каулинга (Т. Cowling). К. ч. равно отношению магн. силы Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) к инерционной Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) ( Н - напряжённость магн. поля, s - электропроводность, v - скорость жидкости, r - плотность, d - характерный размер):

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

К. ч. можно выразить через Гартмана число На и Рейнольдса число Re: Co=Ha2/Re. Иногда вводят второе К. ч. Со2, равное Альвена числу А. Встречается также число Альвена А l=А -1/2.

КАУСТИКА

КАУСТИКА (каустическая поверхность) (от греч. kaustikos - жгучий, палящий) - огибающая семейства лучей, т. е. геом. место точек пересечения бесконечно близких лучей семейства. На рис. 1 представлен пример т. н. простой К. Ур-ние К. определяется ур-нием семейства лучей r=r(x, h, t) с дополнительным условием D(t)= Р(x, у,z)/Р(x, h, t)=0, где D(t) - якобиан перехода от лучевых координат кдекартовым (см. Геометрической оптики метод). Образование К. чаще всего обусловлено криволинейностью волнового фронта (напр., фронта отражённой или преломлённой волн), рефракцией лучей в неоднородных средах, анизотропией среды и т. п. К. встречаются не только в оптике, но и в задачах радиофизики, акустики, сейсмологии, квантовой механики, теории относительности. Кроме пространственных существуют также пространственно-временные К., т. е. К. нестационарных волновых полей в диспергирующих средах.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

На К. происходит фокусировка волнового поля (отсюда и название). Для определения поля вблизи К. используются методы физ. оптики и разнообразные обобщения метода геом. оптики. Важная роль К. в волновых задачах определяется ещё и тем, что они характеризуют семейство лучей в целом и позволяют составить глобальную качественную картину волнового поля. <Согласно современной точке зрения К. следует рассматривать как особенности отображения (катастрофы), осуществляемого семейством лучей, поэтому последовательная классификация К. производится на основе катастроф теории. На рис. 2 представлена К., к-рая в теории катастроф носит назв. сборки, а на рис. 3 - соответствующее распределение интенсивности поля вблизи такой К. Лит.: Бреховских Л. М., Волны в слоистых средах, 2 изд., М., 1973; Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; Кравцов Ю. А., Орлов Ю. И., Геометрическая оптика неоднородных сред, М., 1980; Арнольд В. И., Варченко А. Н., Гусейн-Заде С. М., Особенности дифференцируемых отображений, [т. 1-2], М., 1982-84; Кравцов Ю. А., Орлов Ю. И., Каустики, катастрофы и волновые поля, "УФН", 1983, т. 141, с. 591. Ю. И. Орлов.

КАЧЕСТВА ИЗЛУЧЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ

КАЧЕСТВА ИЗЛУЧЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ - регламентируемая величина, установленная на основе данных об относительной биологической эффективности ионизирующих излучений разл. вида. К. и. к. переводит значение поглощённой дозы излучения в значение эквивалентной дозы. В табл. представлены значения К. и. к., установленные нормами радиац. безопасности для случая хронич. облучения в малых дозах.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

Лит. см. при ст. Доза. В. И. Иванов.

КВАДРАТИЧНОЕ ОТКЛОНЕНИЕ

КВАДРАТИЧНОЕ ОТКЛОНЕНИЕ (стандартное отклонение) величин x1, x2,...х n от значения а - квадратный корень из выражения Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА). Наим. значениеК. о. принимает при Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) где Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)- ср. <арифметическое величин хi.В вероятностей теории К. о. s(х) случайной величины х от её матем. ожидания наз. квадратный корень из дисперсии,s(x)-[D(х)]1/2. См. также Анализ данных, Наименьших квадратов метод.

КВАДРУПОЛЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАДРУПОЛЬНАЯ ВЫСОКОЧАСТОТНАЯ ФОКУСИРОВКА

КВАДРУПОЛЬНАЯ ВЫСОКОЧАСТОТНАЯ ФОКУСИРОВКА - фокусировка частиц в линейном ускорителе квадрупольными поперечными составляющими ускоряющегоэлектрич. ВЧ-поля, возникающими при асимметричной структуре (отсутствии осевой симметрии) ускоряющего промежутка. Чередование вдоль траектории частиц фокусирующих и дефокусирующих (в данной плоскости) промежутков обеспечивает знакопеременную фокусировку в обеих плоскостях. См. Фокусировка частиц в ускорителе. Э. Л. Бурштейн.

КВАДРУПОЛЬНАЯ ФОКУСИРОВКА

КВАДРУПОЛЬНАЯ ФОКУСИРОВКА - знакопеременная фокусировка пучков заряж. частиц в ускорителях и каналах транспортировки с помощью квадрупольных линз (электрич. или магнитных). В таких линзах сила, действующая на частицу, пропорциональна расстоянию частицы от оси линзы, причём в одной плоскости сила фокусирующая, а в перпендикулярной ей плоскости - дефокусирующая. Суммарный фокусирующий эффект в обеих плоскостях достигается либо чередованием в пространстве квадрупольных линз, фокусирующих во взаимно перпендикулярных плоскостях (магн. фокусировка или квадрупольная высокочастотная фокусировка электрич. полем), либо изменением во времени знака поля (пространственно-однородная квадрупольная фокусировка электрич. ВЧ-полем). Э. Л. Бурштейн.

КВАДРУПОЛЬНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАДРУПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАДРУПОЛЬНЫЕ ЛИНЗЫ

КВАДРУПОЛЬНЫЕ ЛИНЗЫ - см. в ст. Электронные линзы.

КВАДРУПОЛЬНЫЙ МОМЕНТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАДРУПОЛЬНЫЙ МОМЕНТ ЯДРА

КВАДРУПОЛЬНЫЙ МОМЕНТ ЯДРА - величина, характеризующая отклонение распределения электрич. заряда в атомном ядре от сферически симметричного. Определяется произведением eQ, где е - элементарный электрич. заряд, Q - коэф., имеющий размерность площади (обычно выражается в см 2) и равный среднему значению <r2 (3cos2V-1)>, где r - расстояние элемента заряда от начала координат, V - полярный угол радиуса-вектора, при условии, что полярная ось направлена по спину ядра. Для сферически симметричного ядра Q=0. Если ядро вытянуто вдоль оси симметрии, то V>0, если сплюснуто, то Q<0. К. м. я. изменяется в широких пределах, напр, для ядра Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) Q=-0,027.10-24 см 2, для ядра Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) Q=4,9.10-24 см 2. Как правило, большие К. м. я. положительны. Это означает, что при значит. отклонении от сферич. симметрии, заряд ядра имеет форму вытянутого эллипсоида вращения. См. Деформированные ядра. В. П. Парфёнова.

КВАЗАРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАЗИДВУМЕРНЫЕ СОЕДИНЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАЗИИМПУЛЬС

КВАЗИИМПУЛЬС - векторная характеристика р состояния квазичастицы в кристалле. К. играет для частиц в периодич. среде (напр., в кристаллич. решётке) ту же роль, что и импульс частицы в пространственно однородных системах. В однородной среде преобразование волновой ф-ции y(r) частицы при произвольном смещении u имеет вид Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) , где р* - импульс частицы. Для пространственно периодич. систем y(r) обладают аналогичным свойством только для смещений, равных векторам трансляции (периодам) а i системы:

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

Здесь р - К. При этом волновая ф-ция частицы имеет вид:

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА)

где Wn,p(r+ai)=Wn,p(r).Согласно Блоха теореме, собств. волновые ф-ции стационарных состояний квазичастиц, находящихся в поле с периодич. потенциалом, имеют вид (2), причём значение р вместе с индексом n (номер энергетич. зоны) образуют полный набор квантовых чисел, определяющих данное состояние (см. Блоховские электроны, Зонная теория). В отличие от импульса величина К. задаётся неоднозначно - состояния, в к-рых Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА) отличаются на один из векторов обратной решётки bk, тождественны. Соответственно для всех физически различных состояний р можно задавать внутри одной элементарной ячейки обратной решётки (в качестве к-рой обычно выбирают Бриллюэна зону). С неоднозначностью связано и отсутствие точного закона сохранения К.: при взаимодействии квазичастиц их суммарный К. сохраняется лишь с точностью до Физическая энциклопедия. В 5-ти томах Статьи на букву К (часть 1, К-КВА). Это проявляется в переброса процессах. Значения К. определяют энергию квазичастиц En( р) внутри каждой из энергетич. зон. Изменение К. под действием внешнего V(r )задаётся ур-нием, аналогичным закону Ньютона: dp/dt=- С V(r).Возможность введения К. существенно упрощает анализ свойств кристаллов: вид, взаимное расположение, связность, наличие особенностей и т. д. для ферми-поверхностей и энергетич. зон, определяемых в пространстве К., позволяют сделать качественные выводы о свойствах твёрдых тел, напр. о их проводимости. Лит.см. при статьях Зонная теория, Квазичастица. А. Э. Мейерович.

КВАЗИКЛАССИЧЕСКОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАЗИКООРДИНАТЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАЗИКРИСТАЛЛ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАЗИЛИНЕЙНАЯ ТЕОРИЯ ПЛАЗМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

КВАЗИНЕЙТРАЛЬНОСТЬ ПЛАЗМЫ

КВАЗИНЕЙТРАЛЬНОСТЬ ПЛАЗМЫ - одно из важнейших её свойств, заключающееся в практически точном равенстве плотностей входящих в её состав положит, и отрицат. заряж. частиц. В этом случае положит, и отрицат. пространственные заряды ионов и электронов компенсируют друг друга и полное электрич. поле внутри плазмы приблизительно равно нулю. К. п. объясняется тем, что при возникновении даже весьма малой избыточной плотности заряда одного к.-л. знака появляются большие электрич. поля, препятствующие дальнейшему разделению зарядов. К. п. может нарушаться на расстояниях порядка дебаевского радиуса экранирования и на время [1/wpe (wpe- плазменная частота).При исследовании низкочастотных процессов в плазме плотности электронов и ионов можно считать приблизительно равными, а вместе с тем электрич. поля - не равными нулю. Истинные значения полей определяются примерным равенством энергии заряда в поле и кинетич. энергии. Следствием К. п. является амбиполярный характер диффузии плазмы (см. Амбиполярная диффузия).См. подробнее в ст. Плазма и лит. при ней. С. С. Моисеев.

Предыдущая страница Следующая страница