Приглашаем посетить сайт
Статьи на букву "О" (часть 2, "ОПТ"-"ОШИ")
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОПТИЧЕСКИЕ ОБМАНЫ - см. Иллюзииоптические. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОПТИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ - совокупностьоптич. деталей - линз, призм, плоскопараллельных пластинок, зеркал и т. <п., скомбинированных определ. образом для получения оптич. изображенияили для преобразования светового потока, идущего от источника света. Взависимости от положения предмета и его изображения различают несколькотипов О. с.: микроскоп (предмет на конечном расстоянии, изображение- на бесконечности), телескоп (и предмет, и его изображение находятся вбесконечности), объектив (предмет расположен в бесконечности, аизображение - на конечном расстоянии), проекц. система (предмет и его изображениерасположены на конечном расстоянии от О. с.; см. Проекционный аппарат). О. с. характеризуются такими параметрами, как светосила, линейноеи угл. увеличение, масштаб оптического изображения. О. с. используются в технол. оборудовании, <в медицине, для оптической локации, оптической связи, для образованияплазмы и т. п. Расчёт О. с. и устранение их аберрацийявляются сложной задачей, и совр. прогресс в оптич. приборостроении связанс использованием новых материалов и расчётом О. с. с помощью ЭВМ. Лит.: Теория оптических систем, 2 изд.,М., 1981. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОПТИЧЕСКИЙ ЗАТВОР - устройство дляуправления световым потоком - временного перекрытия и последующего пропусканияв течение определ. промежутка времени. Существует несколько широко используемыхтипов О. з.: механич., эл.-оптич., магн.-оптические, фототропные. В механических О. з. перекрывание световогопучка осуществляется механич. перемещением шторок, зеркал, призм и т. п.,поэтому скорость переключения таких О. з. определяется инерцией подвижныхэлементов и составляет обычно не менее 10-4 с. Действие электрооптического затвора основанона использовании линейного ( Поккельса эффекта )или квадратичного( Керра эффекта )эл.-оптич. эффекта - зависимости двулучепреломленнясреды от напряжённости приложенного к ней электрич. поля. Такой О. з. состоитиз зл.-оптич. ячейки, помещённой между двумя параллельными (или скрещенными)поляризаторами. Управление затвором осуществляется обычно подачей на эл.-оптич. <ячейку т. н. полуволнового напряжения - напряжения, при к-ром возникающеев среде двойное лучепреломление приводит к сдвигу фаз между обыкновеннойи необыкновенной волнами на величину p.В технике измерений сверхкоротких лазерных импульсов для управления эл.-оптич. <затвором вместо электрич. импульсов используются мощные поляризов. световыеимпульсы (затвор Дюге и Хансена), к-рые, распространяясь в ячейке Керра, <приводят вследствие нелинейности среды к возникновению оптически наведённогодвулучепреломления. Скорость переключения таких О. з. очень высока (до10-13 с). Действие магнитооптического затвора основанона линейном магн.-оптич. эффекте ( Фарадея эффекте) - зависимостиугла поворота плоскости поляризации света, распространяющегося в среде, <от напряжённости магн. поля, приложенного к ней. О. м. содержит ячейкуФарадея (оптич. среда с большой Верде постоянной, находящаяся вмагн. поле соленоида), к-рая установлена между двумя скрещенными поляризаторами. <Управление затвором осуществляется изменением тока соленоида. Важным свойством, <отличающим магн.-оптич. затвор от других, является его невзаимность: будучиоткрытым для пучка излучения, проходящего затвор в прямом направлении, <затвор закрыт для пучка, идущего в обратном направлении (см. Невзаимныеэлементы), что позволяет использовать его в качестве оптич. изолятора. Фототропный (пассивный) затвор применяетсядля модуляции добротности резонатора лазеров и для получения режима самосинхронизациимод в лазере. Действие его основано на явлении насыщения поглощения (просветлении)среды при воздействии на неё интенсивного оптич. излучения (см. Насыщенияэффект). Быстродействие фототропных О. з. определяется свойствами используемойсреды (стекла, красители и др.) и составляет 10-10 - 10-12 с. О. з. используется в фотоаппаратах, кинокамерах, <скоростных фоторегистрирующих устройствах, для модуляции интенсивностиоптич. пучков, в лазерных устройствах. Лит.: Мустел ь Б. Р., Парыгин В. <Н., Методы модуляции и сканирования света, М., 1970; Справочник по лазерам, <пер. с англ., под ред. А. М. Прохорова, т. 2, М., 1978; Сверхкороткие световыеимпульсы, пер. с англ., под ред. С. Шапиро, М., 1981. Б. В. Жданов. |
ОПТИЧЕСКИЙ КВАНТОВЫЙ ГЕНЕРАТОР - см.Лазер. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОПТИЧЕСКИЙ ПИРОМЕТР - см. Пирометрия оптическая. |
ОПТИЧЕСКИЙ ПРОБОЙ - см. в ст. Оптическиеразряды. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОПТИЧЕСКОЕ ДЕТЕКТИРОВАНИЕ - см. Детектированиесвета. |
ОПТИЧЕСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ - электромагнитные волны, длины к-рых заключены в диапазоне с условными границами от единиц нм до десятых долей мм (диапазон частот ~3 х 1017 - 3 х 1011 Гц). К О. и. помимо воспринимаемого человеческим глазом видимого излучения (обычно называемого светом) относятся инфракрасное излучение и ультрафиолетовое излучение. Физ. свойства О. и. этих поддиапазонов и методы исследования характеризуются значит. степенью общности. Для оптич. методов исследования характерно формирование направленных потоков О. и. с помощью оптических систем. В оптич. диапазоне отчётливо проявляютсяодновременно и волновые, и корпускулярные свойства эл.-магн. излучения. <Волновые свойства О. и. позволяют дать объяснения явлениям его дифракции, <интерференции, поляризации. В то же время процессы фотоэлектронной эмиссии, <теплового излучения невозможно понять, не привлекая представления об О. <и. как о потоке частиц - фотонов. Эта двойственность природы О. <и. находит общее объяснение в квантовой механике (см. Корпускулярно-волновойдуализм). Скорость распространения О. и. в вакууме(скорость света) с 3х 1010 см/с (точное значение см. в ст. Скорость света), влюбой др. среде скорость О. и. меньше. Определяемое отношением этих скоростейзначение показателей преломления среды в общем случае неодинаково для разныхмонохроматич. составляющих О. и., что приводит к дисперсии О. и. (см. Дисперсиясвета). Разл. виды О. и. классифицируют по след. <признакам: по природе возникновения (тепловое, люминесцентное, синхротронное, <Вавилова - Черенкова), особенностям испускания атомами и молекулами (спонтанное, <вынужденное), степени однородности спектрального состава (монохроматич.,немонохроматич.), степени пространственной и временной когерентности, упорядоченностиориентации электрич. и магн. векторов (естественное, поляризованное линейно, <по кругу, эллиптически), степени рассеяния потока излучения (направленное, <диффузное, смешанное) и т. д. Падающий на поверхность к.-л. тела потокО. и. частично отражается (см. Отражение света), частично проходитчерез тело и частично поглощается в нём (см. Поглощение света). Поглощённаячасть энергии О. и. преобразуется в осн. в тепловую, повышая темп-ру тела, <однако возможны и др. виды преобразования энергии - фотолюминесценция, <фотохим., фотоэлектрич., фотобиол. эффекты и др. О роли О. и. и оптич. методах исследованияв науке и технике см. в ст. Оптика. Ю. С. Черняев |
ОПТИЧЕСКОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ - см. Изображениеоптическое. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОРАНЖЕРЕЙНЫЙ ЭФФЕКТ - то же, <что парниковый эффект. |
ОРБИТА (от лат. orbita - колея, <путь) точки х относительно группы G, действующей на множестве X (слева), - множество G(x), элементами к-рого являются точки gx, где Напр., О. группы вращений в евклидовом пространстве являются концентрич. <сферы с центром в начале координат, включая сферу радиуса 0. Орбиты любыхдвух точек из X либо не пересекаются, либо совпадают, т. е. О. определяютразбиение множества X. Если в X имеется только одна О., то . наз. однородным пространством группы G. В этом случае говорят, <что G действует на X транзптивно. Сама О. также являетсяоднородным пространством. Понятие О. существенно в теории калибровочныхполей, где возникает необходимость фиксировать калибровку, т. е. выделятьпо одному представителю из О. каждой точки относительно группы калибровочныхпреобразований. С. П. Азаков. |
ОРБИТАЛЬ - ф-ция пространственныхпеременных одного электрона, имеющая смысл волновой ф-ции электрона, находящегосяв поле атомного или молекулярного остова. Если такая ф-ция учитывает спинэлектрона, то она наз. спин-О. Подробнее см. Молекулярная орбиталъ. |
ОРБИТАЛЬНОЕ КВАНТОВОЕЧИСЛО (азимутальное квантовое число) - квантовое число l, определяющеевеличину орбитального момента кол-ва движения (момента импульса) L микрочастицыв сферически-симметричном поле:где l = 0,1,2,3,... Проекция Lz на произвольновыбранное направление (ось z )также квантуется:,где m = l, l -1,..., - l - магнитное квантовоечисло, принимающее 2l+ 1 значений. О. к. ч. определяет кратность вырожденияуровней энергии, к-рая равна 2l + 1. В чисто кулоновском поле существуетдополнит. (водородное) вырождение: энергия состояния не зависит от l.О. к. ч. целиком определяет чётность состояния: состояние с положит. значениеммножителя ( - 1)l наз. чётным, с отрицательным - нечётным. <Принято обозначать состояния, соответствующие значениям l = 0, 1,2, 3,..., буквами латинского алфавита s, p, d, f,... Электрич. имагн. мультипольные переходы происходят при изменении квантовых чисел l и т в соответствии с отбора правилами. Для системы, состоящейиз i невзаимодействующих частиц, полный орбитальный момент системыв сферически-симметричном поле определяется по правилу сложения угл. моментовсуммой а чётность состояния - арифметич. суммой В. П. Шевелъко. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОРНШТЕЙНА - ЦЕРНИКЕ УРАВНЕНИЕ - интегральноеур-ние, связывающее равновесную парную корреляц. ф-цию жидкости или газа n2(r) = 1 + v2(r) с прямойкорреляц. ф-цией С(r): где п- плотность числа частиц. <О. - Ц. у. предложено Л. Орнштейном (L. S. Ornstein) и Ф. Цернике (F. Zernike)в 1914 в теории критич. рассеяния рентг. лучей. О. - Ц. у. - точное соотношение между v2(r) и С(r )и является определением последней. <Оно соответствует алгебраич. соотношению между фурье-образами и соответствующихкорреляц. ф-ций. Удобство введения С (r )состоит в том, что онавсегда остаётся близкодействующей ф-цией, в отличие от v2(r),к-рая в критической точке становится дальне действующей, поэтому С(r )более тесно связана с взаимодействием, чем v2(r).Для применения О. - Ц. у. его надо дополнить соотношением между С (r )и v2(r). В теории жидкости применяют разл. способыподобного замыкания О. - Ц. у., основанные на нек-рых методах отбора диаграммряда теории возмущений для парной корреляц. ф-ции (см. Гиперцепное уравнение, <Перкуса - Йевика уравнение). Прямая корреляц. ф-ция определяет коэф. <изотермич. упругости жидкости (или газа) п(дР/дп )т( Р - давление): а ф-ция v2(r )связана с коэф. сжимаемости п -1 (дп/дР )т . О. -Ц. у. находит применение в разл. задачах теории флуктуации. Лит.: Физика простых жидкостей, <пер. с англ., М., 1971, гл. 2; Исихара А., Статистическая физика, пер. <с англ., М., 1973; Балеску Р., Равновесная и неравновесная статистическаямеханика, пер. с англ., т. 1, М., 1978, гл. 7. Д. Н. Зубарев. |
ОРНШТЕЙНА - ЦЕРНИКЕ ФОРМУЛА - определяетвид корреляц. ф-ции флуктуации плотности вблизи критической точки: Здесь Т - абс. темп-pa в энергетич. <единицах,- хим. потенциал, r с - радиус корреляции,означает усреднение по статистич. ансамблю. О. - Ц. ф. выведена в пренебрежениивзаимодействием флуктуации и представляет собой частный случай выражениядля корреляц. ф-ции параметра порядка в Ландау теории фазовых переходов2-го рода. Флуктуационная теория фазовых переходов показывает, что отличиеистинного выражения для G(r )от О. - Ц. ф. невелико, если использоватьточное, а не вычисленное в приближении теории Ландау значение r с.В частности, критический показатель ,определяющий поведение при rr с весьма мал: Лит.:Ornstein L. S., Zernike F.,Accidental deviations of density and opalescence at the critical pointof a single substance, "Proc. Kon. Akad. Wet.", 1914, v. 17, p. 793. М. В. Фейгелъман. |
ОРТО- И ПАРАСОСТОЯНИЯ - энергетич. <состояния квантовой системы, состоящей из частиц, спины к-рых параллельны(ортосостояния) и антипараллельны (парасостояния). В системе, состоящейиз двух фермионов и находящейся в ортосостоянии, полный спин .= 1, а в системе, находящейся в парасостоянии, S = 0. Т. к. <по отношению к перестановкам частиц полная волновая ф-ция фермионов антисимметрична, <её координатная часть при этой операции умножается на (-l)s. Отсюда следует, что при чётном (нечётном) полном спине система из двухфермионов может иметь только чётный (нечётный) орбитальный момент. Термин"О. -и п." чаще применяется к двухатомным молекулам с одинаковыми ядрами. <Напр.: ортоводородная молекула Н 2 с параллельными спинами ядери полным ядерным спином I = 1; параводород - молекула Н 2 с антипараллельными спинами ядер и I = 0. Молекулы ортоводородаи параводород а практически не взаимодействуют друг с другом и ведут себякак разл. модификации вещества с близкими свойствами. Термин "О.- и п." ранее применялся такжедля атома Не (ортогелий, парагелий). Эти состояния Не считались его разл. <модификациями, т. к. переходы между синглетной системой уровней энергииНе (парасостояния) и триплетнымп (ортосостояния) - интеркомбинационныеквантовые переходы - ранее не наблюдались. Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М.,Квантовая механика, 4 изд., М., 1989. И. Т. Бейгман. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОСВЕЧИВАНИЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ - фотометрия, <величина, характеризующая энергию оптич. излучения, распространяющегосяот источника излучения в данном направлении внутри малого телесного углав пределах нек-рого интервала времени Определяется интегралом сплы излучения I е по времени t: единица измерения - Дж x ср -1.В системе световых величин аналогичная величина - освечивание; единица- кандела-секунда (кд х с). А. А. Волькенштейн. |
ОСИ ИНЕРЦИИ - главные - три взаимноперпендикулярные оси, проведённые через к.-н. точку тела, совпадающие сосями эллипсоида инерции тела в этой точке. Главные О. и. обладают темсвойством, что если их принять за координатные оси, то центробежные моментыинерции тела относительно этих осей будут равны нулю. Если одна из координатныхосей, напр. ось Ох, является для точки О главной О. и., тоцентробежные моменты инерции, в индексы к-рых входит наименование этойоси, т. е. Ixy и Ixz, равны нулю. Еслитвёрдое тело, закреплённое в одной точке, приведено во вращение вокругоси, к-рая в данной точке является главной О. и., то тело при отсутствиивнеш. сил будет продолжать вращаться вокруг этой оси, как вокруг неподвижной. <Главные О. и. тела в центре масс тела наз. центральными главными О. и. <тела. |
ОСКОЛКИ ДЕЛЕНИЯ - атомы и ядра, <образующиеся в результате деления ядер и последующих превращений. Делениевсех тяжёлых ядер (235U, 239Pu, 233U,238U232Th) под действием нейтронов характеризуется примерно одинаковымраспределением О. д. по массам. Диапазон массовых чисел А от 70до 165. Распределение обычно имеет 2 максимума при А =95 и .= 140 (см. рис. 7 в ст. Деление ядер). Периоды полураспада радиоактивныхО. д. - от неск. с до 106 лет. Энергия, излучаемая О. <д., - от сотен кэВ до неск. Мэв. В момент образования осколки находятсяв возбуждённом состоянии. Возбуждение снимается "испарением" нейтронови излучением -квантов. <После испарения т. н. мгновенных нейтронов О. д. испытывают в ср. 3 - 4акта -распада. <Нек-рая доля ядер, образующихся при -распадеО. д., находится в сильновозбуждённом состоянии с энергией, большей энергиисвязи нейтрона в ядре. Это приводит к испусканию т. н. запаздывающих нейтронов, <играющих важную роль в процессе работы ядерных реакторов. Лит.: Гусев Н. Г., Защита от гамма-излученияпродуктов деления, М., 1968; Бета-излучение продуктов деления, М., 1978. О. Д. Казачковский. |
ОСЛАБИТЕЛЬ СВЕТА - оптич. устройство, <предназначенное для ослабления светового потока или (в общем случае) потока излучения. О. с. изготовляют в виде сеток, диафрагм, рассеивающихпластин, вращающихся дисков с вырезами, твёрдых, жидких или газообразныхпоглощающих (абсорбционных) светофильтров, интерференц. светофильтров, клиньев фотометрических. О. с., не изменяющие относительного спектральногораспределения проходящего через них света, наз. нейтральными (неселективными),изменяющие - наз. селективными. Последние служат для исправления спектральногосостава или цветности излучения, в частности для выделения широких илиузких участков спектра или их исключения. О. с. применяются при световыхизмерениях и в спектрометрии (напр., для уравнивания интенсивностисветовых пучков или изменения спектральной чувствительности приёмников),а также в полиграфии и др. Лит.: Энштейн М. И., Измерения оптическогоизлучения в электронике, М., 1990. Д. Н. Лазарев. |
ОСЛАБЛЕНИЯ ПОКАЗАТЕЛЬ (экстинкциипоказатель среды) - величина, обратная расстоянию, на к-ром поток излучения, образующего параллельный пучок, ослабляется за счёт поглощения и рассеяниясвета в среде в 10 раз (десятичный О. п.) или в е раз (натуральныйО. п.). О. п. - сумма показателей поглощения и рассеяния среды. О. п. зависитот спектра излучения, а при большой интенсивности потока - и от её величины(см. Нелинейная оптика). См. также Оптическая толщина. |
ОСМИЙ (Osmium), Os, - хим. элементVIII группы периодич. системы элементов Менделеева, ат. номер 76, ат. масса190,2, относится к платиновой группе благородных металлов. ПриродныйО. представляет собой смесь 7 изотопов: 184Os,186Os- 190 Оs, 192 Оs, причём преобладает 192 Оs(41,0%), а наим. распространён 184 Оs (0,02%).I80 Оsслабо -радиоактивен( Т 1/2=2,0 х 1015 лет), а остальные изотопы стабильны. Металлич. <радиус 0,135 нм, радиус иона Os4+ 0,065 нм. Электронная конфигурациявнеш. электронных оболочек 5s25p65d66s2.Энергии последоват. ионизации 8,7, 17 и 25 эВ. По оценке, сродство к электрону1,44 эВ. Значение электроотрицательности 1,52. В свободном виде О. - серебристо-голубоватыйметалл, решётка гексагональная плотно упакованная, параметры решётки а=0,275 и с =0,432 нм. Плотность О. 22,61 кг/дм 3,t пл ок. 3030 - 3040 °С, t кип ок. 5000 °С. Теплота плавления31,8 кДж/моль, теплота испарения 750 кДж/моль, уд. теплоёмкость с р=24,7 Дж/(моль x К). Темп-pa Дебая 500 К, темп-pa перехода в сверхпроводящеесостояние 0,71 К (при напряжённости магн. поля 0,817 А/м). Работа выходаэлектрона 4,7 эВ. Коэф. линейного теплового расширения (6,1 - 6,8) x 10-7 (при 273 - 323 К). Уд. электрич. сопротивление 0,0966 мкОм x м (при298 К), термич. коэф. электрич. сопротивления 4,20 х 10-3 К -1 (при 273 - 373 К). Теплопроводность 86 Вт/(м х К) (при 300 - 500 К). Одиниз самых твёрдых металлов, твёрдость по Бринеллю 3,5 - 3,9 ГПа. Модульупругости 555 - 570 ГПа, модуль сдвига 215,7 ГПа. В соединениях проявляет чаще всего степениокисления + 4, + 6 и + 8. Из тяжёлых платиновых металлов наиб. химическиактивен, в мелкораздробленном состоянии окисляется кислородом воздуха прикомнатной темп-ре. Летучий оксид OsO4 токсичен, обладает неприятнымзапахом. О. - компонент сверхтвёрдых и износостойкихсплавов (с Ir, Ru и др. металлами), к-рые используются в приборостроении, <для изготовления эталонов и т. д. О. и его соединения служат катализаторамимн. хим. реакций. Искусств. -радиоактивный 191mOs( Т1/2 = 15,4 сут) используют в качестве радиоактивногоиндикатора. С. С. Бердоносов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОСНОВНОЕ СОСТОЯНИЕ - атома - стационарноеквантовое состояние с наименьшей внутр. энергией. Электроны атома в О. с. заполняют квантовыеуровни (электронные оболочки) согласно Паули принципу. Уровень энергии, <соответствующий О. с., также наз. основным. Для атома с одним электрономво внеш. оболочке он определяется квантовыми числами этого электрона; вато. <мах с неск. эквивалентными электронами О. с. определяется Хундаправилом. Энергия, к-рую необходимо сообщить атому в О. с. для отрываэлектрона из внеш. оболочки, наз. энергией ионизации аналогичная энергия для отрыва электрона из внутр. оболочки наз. энергиейсвязи этой оболочки. О. с. для атома Н обозначается для Не -и т. <д. Взаимодействие атома в О. с. с др. частицами или фотонами можетвызвать квантовый переход в стационарное состояние с большей внутр. энергией;такое состояние наз. возбуждённым. В. П. Шевелъко. |
ОСНОВНЫЕ ЦВЕТА - три цвета, оптич. <сложением (смешением) к-рых в определ. кол-вах можно получить цвет, наглаз совершенно не отличимый от любого данного цвета. Ограничивающим условиемдля О. ц. является их линейная независимость, т. е. ни один из них не можетбыть представлен в виде суммы к.-л. кол-в двух других. Набор О. ц. образуеттрёхмерную коло-риметрич. систему. Число возможных систем О. ц. бесконечно. <Подробнее см. Колориметрия. |
ОСОБАЯ ТОЧКА - аналитической функции- точка, в к-рой нарушаются условия аналитичности. Если аналитическаяфункция f(z )задана в нек-рой окрестности точки z0 всюду, <кроме этой точки, и не имеет там другой О. т., то z0 наз. изолированной О. т. ф-ции f(z). Если существует конечный предел f(z)при zz0, то изолированная О. т. наз. устранимой; если пределравен бесконечности или не существует, то z0 наз. полюсом илисущественно особой точкой. Устранимая О. т. характеризуется тем, что разложение f(z) в Лорана ряд в окрестности z0 не содержит членов с отрицат. степенями (z - z0)[так что z0 фактически не является О. т. ф-цип f(z)].В случае полюса разложение f(z) в ряд Лорана содержит лишьконечное число таких членов, а в случае существенно особой точки - бесконечное. <Если ф-ция f(z) допускает аналитическое продолжение вдольлюбого контура, содержащегося в нек-рой окрестности точки z0,но не проходящего через z0, причём в результате однократногообхода точки z0 получаются др. значения f(z),то z0 наз. ветвления точкой. В аналитической теории дифференциальныхуравнений О. т. ур-ния наз. точка комплексной плоскости, к-рая являетсяО. т. хотя бы для одного из коэф. ур-ния. Такие О. т. являются особымии для решений (неподвижные О. т.). Имеются также подвижные О. т., положениек-рых определяется нач. условиями. Лит. см. при ст. Аналитическаяфункция. Б. И. Завьялов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОСТОЙЧИВОСТЬ - способность плавающеготела (судна), выведенного из положения равновесия, возвращаться вновь кисходному положению после прекращения действия возмущающих сил. О. судовзависит от взаимного расположения по высоте корпуса судна, его центратяжести и метацентра. Устойчивость равновесия рассматриваетсялишь по отношению к таким перемещениям тела, при к-рых сохраняется объёмтела, погружённый в жидкость, т. е. когда под действием возмущающих силпроисходит поворот тела вокруг горизонтальной оси, лежащей в плоскостиплавания. Плоскостью плавания наз. всякая плоскость, отсекающая от телаупомянутый пост. объём. По отношению к любому вертикальному поступат. перемещениюравновесие всегда является устойчивым, а к любому горизонтальному поступат. <перемещению и к любому повороту вокруг вертикальной оси равновесие тела, <плавающего в однородной жидкости, очевидно, будет безразличным. Если плавающее тело (судно) имеет вертикальнуюплоскость симметрии и центр тяжести тела в положении равновесия лежит наодной вертикали с метацентрами, то тело будет остойчивым во всех случаях, <когда центр тяжести тела расположен ниже самого низшего метацентра, являющегосяточкой пересечения выталкивающей (архимедовой) силы, приложенной к выведенномуиз положения равновесия телу, с плоскостью симметрии тела (см. рис. в ст.Метацентр). Мерой О. является расстояние между метацентром и центромтяжести тела, к-рое наз. метацентрической высотой. С. Л. Вишневецкий. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОСЬ АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМА -выделенное направление в антиферромагнетике, коллинеарно к-рому направленынамагниченности магн. подрешёток в осн. состоянии. Направление О. а. вкристалле определяется энергией магн. анизотропии. В кристаллах высокойсимметрии может существовать неск. О. а. (см. Антиферромагнетизм). |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОТВЕРДЕВАНИЯ ПРИНЦИП - одноиз исходных положений статики, согласно к-рому состояние равновесияизменяемой механич. системы не нарушается при отвердевании системы. К изменяемымотносятся система материальных точек, связанных между собой силамивзаимодействия, системы твёрдых тел, соединённых шарнирами, стержнями илинитями, и системы частиц деформируемой среды - жидкости или газа. Еслиизменяемая система находится в равновесии, то это состояние равновесияне может быть нарушено присоединением дополнит. связи между точками илителами системы. О. п. является обобщением результатов наблюдений и практикии поэтому входит в число исходных положений учения о равновесии тел. Наосновании О. п. в число необходимых (но недостаточных) условий равновесияизменяемой или деформируемой системы должны включаться те условия, к-рыеимеют место при равновесии абсолютно твёрдого тела, получаемого из изменяемойсистемы с помощью отвердевания (путём замены нежёстких связей жёсткими).Этим результатом широко пользуются в инженерной практике при изучении равновесияизменяемых систем. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОТНОСИТЕЛЬНАЯ БИОЛОГИЧЕСКАЯ ЭФФЕКТИВНОСТЬ (ОБЭ) - безразмерный коэф., характеризующий эффективность биол. действияразл. ионизирующих излучений. Определяется как отношение дозы нек-рого образцового излучения D0 к дозе данногоизлучения Dx: ОБЭ = D0/Dx. За образцовое принимают рентг. излучениес определённым энергетич. спектром, D0 и Dx соответствуютодинаковому радиац. эффекту (напр., помутнение хрусталика глаза, числопогибших клеток, число хромосомных аберраций). ОБЭ зависит от дозы излучения, <от его длительности при заданной дозе, от вида наблюдаемого эффекта и отлинейной передачи энергии заряженных частиц (рис. 1 и 2). Данные по ОБЭиспользуются для установления т. н. коэф. качества излучения, к-рый переводитзначение поглощённой дозы излучения в значение эквивалентной дозы. Лит. см. при ст. Доза излучения. В. И. Иванов. |
. При решении ряда задач кинематики движение точки (или тела) рассматривают одновременно по отношению к двум (или более) системам отсчёта, из к-рых одна, наз. основной, считается условно неподвижной, а другая, определённым образом движущаяся относительно основной, - подвижной системой отсчёта. Движение точки (или тела) по отношению к подвижной системе отсчёта наз. О. д. Скорость точки в О. д. наз. относит. скоростью v отн, а ускорение - относит. ускорением w отн. Движение всех точек подвижной системы относительно основной наз. в этом случае переносным движением, а скорость и ускорение той точки подвижной системы, в к-рой в данный момент времени находится движущаяся точка, - переносной скоростью v пер и переносным ускорением w пер. Наконец, движение точки (тела) по отношению к осн. системе отсчёта наз. сложным или абсолютным, а скорость и ускорение этого движения - абс. скоростью v а и абс. ускорением w а. Зависимость между названными величинами даётся в классич. механике равенствами v а = v отн+ v пер, w а = w отн+ vnep + w кор. (1) где w кор - Кориолисаускорение. Разложение сложного движения на переносное и О. д. и применениедля определения характеристик этого движения ф-л (1) позволяют существенноупрощать кинематич. исследования. В динамике О. д. наз. движение по отношениюк неинерциальной системе отсчёта, для к-рой законы механики Ньютона несправедливы. <Чтобы ур-ния О. д. материальной точки сохранили тот же вид, что и в инерциальнойсистеме отсчёта, надо к действующей на точку силе взаимодействия сдр. телами F присоединить т. н. переносную силу инерции J пер= - тw пер и Кориолиса силу J кор = - тw кор, где т - масса точки. Тогда тw отн =F + J пep+ J коp. (2) При О. д. системы материальных точек аналогичныеур-ния составляются для всех точек системы. Этими ур-ниями широко пользуютсядля изучения О. д. под действием сил различных механич. устройств (в частности, гироскопов), устанавливаемых на подвижных "снованиях (кораблях, <самолётах, ракетах), а также для изучения движения тел по отношению к Землев случаях, когда требуется учесть её суточное вращение. Лит. см. <при ст. Кинематика и Динамика. С. М. Тарг. |
ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОТВЕРСТИЕ - отношениедиаметра действующего отверстия объектива к его фокусному расстоянию. <Квадрат О. о. определяет освещённость в плоскости изображения и наз. геом.cвemocuлoй объектива. |
ОТНОСИТЕЛЬНОЕ РАВНОВЕСИЕ - равновесие(покой) материальной точки (тела) по отношению к неинерциальной системеотсчёта. Условие О. р. материальной точки состоит в том, что геом. суммадействующих на неё сил взаимодействия F с др. телами должна вместес переносной силой инерции J пеp = - тw пер (см. Относительное движение )дать ноль, т. е.F+ J пер = 0. При равновесии тела на поверхности Землиодной из действующих на него сил будет сила тяжести Р, являющаясясуммой силы притяжения Земли и переносной силы инерции J пep.обусловленной суточным вращением Земли. Следовательно, сила J пep входитв силу Р и условие О. р. на Земле будет иметь тот же вид, что ив инерциальной системе отсчёта. С. М. Тарг. |
ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ПРИНЦИП (принципотносительности Эйнштейна) - утверждает, что все физ. явления (механич.,оптич., эл.-магн. и любые другие) при одинаковых нач. условиях протекаютодинаково во всех инерциальных системах отсчёта. Этот постулат был, <по-видимому, впервые высказан А. Пуанкаре (Н. Роinсаre) в 1895. Вместес постулатом о независимости скорости света от движения источника О. п. <был положен А. Эйнштейном в основу построения относительности теории, приведшей к глубокому пересмотру понятий о пространстве и времени. <О. п. содержит как предельный случай при малых по сравнению со скоростьюсвета скоростях тел Галилея приниип относительности. П. Ю. Кобзарев. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОТРАЖАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ - величина, <характеризующая способность поверхности тела или границ раздела двух средотражать падающий на неё поток эл.-магн. излучения или упругих волн. Количеств, <характеристика О. с. - коэф. отражения. О. с. зависит от угла падения иполяризации падающего эл.-магн. излучения. Зависимость О. с. поверхностиот длины волны излучения в области видимого света воспринимается глазомчеловека как окраска отражающей поверхности. См. Отражение света. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОТРАЖЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ - отношение потокаизлучения, отражённого телом, к упавшему на него потоку излучения. <Иногда (напр., для радиоволн) пользуются понятием амплитудного О. к. -отношения амплитуд отражённой и падающей волн. В общем случае О. к. естьсумма коэф. зеркального и диффузного отражений (см. Отражение света). |
ОТРИЦАТЕЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ - см. вст.Дисперсия света. |
ОТРИЦАТЕЛЬНАЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ - недостатокв излучении вещества (по сравнению с равновесным тепловым излучением), возникающийв том случае, когда населённость уровня энергии, с к-рого происходитсоответствующий квантовый переход, меньше, чем при равновесных условиях. <Неравновесная населённость уровня энергии создаётся внеш. воздействиемна излучающую среду. Напр., в полупроводниках можно с помощью импульсногоэлектрич. поля переместить электроны и дырки на противоположные стороныобразца, что ослабляет рекомбинац. часть теплового излучения. Длительностьтакой О. л. после снятия воздействия определяется скоростью тепловой генерациисвободных носителей заряда в полупроводнике и временем их дрейфа от егограниц. О. л. характеризуется теми же параметрами, что и обычная люминесценция, ноеё выход (энергетич. и квантовый; см. Выход люминесценции )считаетсяотрицательным. Интенсивность О. л. всегда меньше интенсивности тепловогоизлучения, поэтому её можно наблюдать только в ИК-области. Понятие О. л. <введено в 1955 В. В. Аптоновым-Романовским и др. Лит.: Антонов - Романовский В. В. <и др., Выход люминесценции системы с тремя уровнями энергии, "ДАН СССР",1955, т. 105, № 1, с. 50; Степанов Б. И., Основы спектроскопии отрицательныхсветовых потоков, Минск, 1961; Болгов С. С., Малютенко В. К., Пипа В. И.,"Отрицательная" люминесценция в полупроводниках, "Письма в ЖТФ", 1979,т. 5, в. 23, с. 1444. М. В. Фок. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОТРИЦАТЕЛЬНЫЕ КРИСТАЛЛЫ - одноосныекристаллы, в к-рых скорость распространения обыкновенного луча светаменьше, чем скорость распространения необыкновенного луча (см. Двойноелучепреломление, Кристаллооптика). В кристаллографии О. к. наз. такжежидкие включения в кристаллах, имеющие ту же форму, что и сам кристалл. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОЧАРОВАНИЕ (чарм, шарм, от англ.charm - очарование) - аддитивное квантовое число С, характеризующее адропыили кварки. Частицы с ненулевым значением О. наз. очарованными частицами. В кварковой модели адронов О. равно разности между числами очарованныхкварков ( с )и антикварков О. сохраняется в сильном и эл.-магн. взаимодействиях; в распадах очарованныхадронов, происходящих за счёт слабого взаимодействия, О. меняется на единицу. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
ОШИБОК ТЕОРИЯ - раздел матем. статистики, <посвящённый получению численных значений (оценок) измеряемых величин порезультатам измерения со случайными ошибками. Осн. задачами О. т. являютсяизучение распределений случайных ошибок измерений, выявление систематич. <и грубых ошибок измерений (см. Анализ данных), разработка методовполучения оценок для измеряемых величин по измерениям (см. Наименьшихквадратов метод. Максимального правдоподобия метод), изучение точностисамих оценок из-за погрешностей измерения. Лит.: Линник Ю. В., Метод наименьшихквадратов и основы математико-статнстичеекой теории обработки наблюдении,2 изд., М., 1962; Сатистические методы в экспериментальной физике, пер. <с англ., М., 1976; Тьюки Дж., Анализ результатов наблюдений, пер. о англ..М., 1981; Боровков А. А., Математическая статистика, М., 1984. В. П. Жигунов, С. В. Клименко. |