Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "М" (часть 1, "МА"-"МАГ")

Статьи на букву "М" (часть 1, "МА"-"МАГ")

МАГИЧЕСКИЕ ЯДРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНЕТИЗМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНЕТИЗМ МИКРОЧАСТИЦ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНЕТИК

МАГНЕТИК - вещество, у к-рого обнаруживаются к.-л. магн. свойства (см. Магнетизм). Разнообразие типов М. обусловлено различием магн. свойств микрочастиц, образующих вещество (см. Магнетизм микрочастиц), особенностями их взаимодействий, фазовым (в т. ч. агрегатным) состоянием вещества и др. факторами. М. часто классифицируют по величине и знаку их магнитной восприимчивости c (вещества с наз. диамагнетиками, с - парамагнетиками, с - ферромагнетиками). Более глубокая физ. классификация М. основана на рассмотрении их магнитной атомной структуры. К М. с дальним порядком в расположении локализованных магн. моментов относят: ферромагнетики, антиферромагнетики, ферримагнетики, неколлинеарные ферро- и ферримагнетики (в т. ч. метамагнетики и сперомагнетикн, см. Метамагнетик и Сперомагнетизм).

МАГНЕТОКАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ

МАГНЕТОКАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ - см. Магнитокалорический эффект.

МАГНЕТОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНЕТОСОПРОТИВЛEНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНЕТОХИМИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНЕТРОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНЕТРОННОГО ТИПА ПРИБОРЫ

МАГНЕТРОННОГО ТИПА ПРИБОРЫ (М типа приборы) - см. Магнетрон.

МАГНИЙ

МАГНИЙ (лат. Magnesium), Mg,- хим. элемент II группы периодич. системы элементов; ат. номер 12, ат. масса 24,305. Природный М. содержит 3 стабильных изотопа: 24Mg (78,99%), 25Mg (10,00%) и 26Mg (11,01%). Электронная конфигурация внеш. оболочки 3s2. Энергии последоват. ионизации равны соответственно 7,645; 15,035 и 80,144 эВ. Металлич. радиус 0,160 нм, радиус иона Mg2+ 0,074 нм. Значение электроотрицательности 1,23. В свободном виде - серебристо-белый металл, обладает гексагональной плотноупакованной кристаллич. структурой с параметрами а=0,3202 нм и с=0,5299 нм. Плотн. 1,74 кг/дм 3, t пл=650°С, t кип=10950 С. Теплота плавления 8,49 кДж/моль, теплота испарения 128 кДж/моль, уд. теплоёмкость 1,03 кДж/(кг*К), уд. теплопроводность 0,167 кВт/(м*К) (при 293-573К). Температурный коэф. линейного расширения 2,6*10-6 К -1, уд. электрич. сопротивление (20 °С) 4,47*10-2 мкОм*м. М. парамагнитен. М.- относительно мягкий и пластичный металл, его механич. свойства зависят от способа обработки. При 20 °С для литого и деформиров. М. тв. по Бри-неллю соответственно 300 и 360 МПа, предел текучести 30 и 90 МПа, относит. удлинение 8,0 и 12,0%, модуль нормальной упругости 44,1 ГПа (20 °С), модуль сдвига 17,85 ГПа. В хим. соединениях проявляет степень окисления +2, химически активен, обладает свойствами сильного восстановителя. Важнейшие области применения М.- приготовление разл. лёгких (плотность менее 2 кг/дм 3) литейных и деформируемых сплавов, в состав к-рых кроме М. входят также Al, Zn, Mn и др. металлы. Металлич. М. применяют для восстановления Zn, Th, U и др. металлов из их соединений. Смеси порошкообразного М. с окислителями служат как зажигательные и осветительные составы. Листы из М. используют для эл.-хим. защиты разл. металлич. конструкций (напр., эстакад морских нефтепромыслов). Из искусственно полученных радионуклидов применение находит 27Mg ( -радиоактивен, T1/2=9,46 мин). C. C. Бердоноcoв.

МАГНИТ СВЕРХПРОВОДЯЩИЙ

МАГНИТ СВЕРХПРОВОДЯЩИЙ - см. Сверхпроводящий магнит.

МАГНИТ ПОСТОЯННЫЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ АТОМНАЯ СТРУКТУРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ГИДРОДИНАМИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ НЕЙТРОНОГРАФИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ СИММЕТРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ТЕРМОМЕТРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ АККОМОДАЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ВЯЗКОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ДОМЕННАЯ СТРУКТУРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ПЛЕНКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ПОДРЕШЁТКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ПОСТОЯННАЯ

МАГНИТНАЯ ПОСТОЯННАЯ (магнитная проницаемость вакуума) - коэф. пропорциональности m0, появляющийся в ряде ф-л электромагнетизма при записи их в Международной системе единиц (СИ). Так, индукция В магн. поля (магнитная индукция )и его напряжённость Н связаны в вакууме соотношением , а в к.-л. веществе , где - относительная магнитная проницаемость вещества и

МАГНИТНАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ТЕКСТУРА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНАЯ ЦЕПЬ

МАГНИТНАЯ ЦЕПЬ - пространств. последовательность магнетиков (веществ или сред с разл. магн. проницаемостью), по к-рым проходит определ. магнитный поток. Понятием "М. ц." широко пользуются при расчётах пост. магнитов, электромагнитов, реле, магн. усилителей, электроизмерит. и др. приборов. В технике распространены как М. ц., в к-рых магн. поток практически полностью проходит в ферромагнетиках и ферримагнетиках - ферритах (замкнутые М. ц.), так и М. ц., включающие помимо ферромагнетиков и ферримагнетиков диамагнетики (напр., воздушные зазоры). Если магн. поток возбуждается в М. ц. пост. магнитами, то такую цепь называют поляризованной. М. ц. без пост. магнитов наз. нейтральной; магн. поток в ней возбуждается током, протекающим в обмотках, охватывающих часть или всю М. ц. В зависимости от характера тока возбуждения различают М. ц. постоянного, переменного и импульсного магн. потоков. Вследствие формальной аналогии электрич. и магн. цепей к ним применим общий матем. аппарат. Напр., для М. ц. аналогом Ома закона служит ф-ла , где Ф - магн. поток, Rm - магнитное сопротивление, F - магнитодвижущая сила. КМ. ц. применимы Кирхгофа правила. Существует, однако, и принципиальное различие между М. ц. и электрич. цепью: в М. ц. с неизменным во времени потоком Ф не выделяется Джоулева теплота (см. Джоуля - Ленца закон), т. е. нет рассеяния эл.-магн. энергии. Лит.: Калашников С. Г., Электричество, 5 изд., М., 1985; Поливанов К. М., Ферромагнетики, М.- Л., 1957.

МАГНИТНАЯ ЯЧЕЙКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНОЕ КВАНТОВОЕ ЧИСЛО

МАГНИТНОЕ КВАНТОВОЕ ЧИСЛО - квантовое число т, определяющее величину проекции момента количества движения (момента импульса) микрочастицы на. произвольно выбранное направление (ось z): . М. к. ч. принимает целых значений, где l - орбитальное квантовое число. М. к. ч. определяет проекцию магн. момента на направление магн. поля (см. Зеемана эффект). Часто М. к. ч. называют проекцию любого из моментов - орбитального L, спинового S, полного J и т. д.- на ось . Тогда соответствующие квантовые числа MI , Ms, Mj и т. д. принимают , 2J+1 и т. д. целых и полуцелых значений, где L, S, J - соответствующие квантовые числа. Электрич. и магн. мультипольные переходы происходят при определ. изменении М. к. ч. (см. Отбора правила). В. П. Шевелъко.

МАГНИТНОЕ ВРАЩЕНИЕ

МАГНИТНОЕ ВРАЩЕНИЕ - плоскости поляризации - см. Фарадея эффект.

МАГНИТНОЕ ДАВЛЕНИЕ

МАГНИТНОЕ ДАВЛЕНИЕ - действие, оказываемое вмороженным магн. полем на плазму (или проводящую жидкость), направленное перпендикулярно силовым линиям. М. д. равно плотности магн. энергии, т. е. пропорционально квадрату напряжённости магн. поля или . М. д. может уравновешиваться кинетич. давлением плазмы; превышение М. д. над кинетическим приводит к пинчэффектц.

МАГНИТНОЕ НАСЫЩЕНИЕ

МАГНИТНОЕ НАСЫЩЕНИЕ - состояние вещества, при к-ром его намагниченность М достигает насыщения (предельного значения) не изменяющегося при дальнейшем возрастании напряжённости намагничивающего поля Н. Строго говоря, М. н. в технически доступных магн. полях никогда не достигается, поскольку вклады в М, вносимые прецессионным диамагнетизмом и поляризац. парамагнетизмом, не обнаруживают тенденции к насыщению. Однако эти вклады малы по сравнению с намагниченностью, обусловленной ориентац. парамагнетизмом. Поэтому под М. н. обычно понимают такое состояние, в к-ром все имеющиеся в веществе элементарные магнитные моменты ориентированы вдоль Н. В парамагнетиках значение М в соответствии с ф-лой Бриллюэна (L. Brillouin) стремится к пределу при . В области низких темп-р (1 -10 К) близкое к М. н. состояние реализуется в магн. полях - А/м. В ферромагнетиках и до наложения внеш. магн. поля существует спонтанная намагниченность доменов, зависящая от темп-ры Т: в Кюри точке при где M0 - намагниченность, определяющая абс. М. н. Намагниченность макроскопич. тела (ферромагнетика) обычно меньше М s и с ростом Н приближается к этому значению за счёт происходящих в веществе процессов смещения доменных границ и вращения векторов М s отд. доменов к направлению H (см. Намагничивание). При завершении этих процессов достигается техническое М. н. Увеличение М при дальнейшем возрастании H связано с парапроцессом, т. е. увеличением М s за счёт подавления магн. полем тепловых колебаний элементарных магп. моментов. Лит. см. при ст. Намагничивание. А. С. Ермоленко.

МАГНИТНОЕ ОХЛАЖДЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНОЕ ПОСЛЕДЕЙСТВИЕ

МАГНИТНОЕ ПОСЛЕДЕЙСТВИЕ - то же, что магнитная вязкость.

МАГНИТНОЕ РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ

МАГНИТНОЕ РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ - см. в ст. Магнитная нейтронография.

МАГНИТНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ

МАГНИТНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ - характеристика магнитной цепи;М. с. Rm равно отношению магнитодвижущей силы F, действующей в магн. цепи, к созданному в цепи магнитному потоку Ф. М. с. однородного участка магн. цепи может быть вычислено по ф-ле , где l и S - длина и поперечное сечение участка магн. цепи, - относит. магнитная проницаемость материала цепи, - магнитная постоянная. В случае неоднородной магн. цепи (состоящей из однородных последовательных участков с различными l, S,m) её М. с. равно сумме Rm однородных участков. Расчёт М. с. по приведённой ф-ле является приближённым, т. к. ф-ла не учитывает "магнитные утечки" (рассеяние магн. потока в окружающем цепь пространстве), неоднородности магн. поля в цепи, нелинейную зависимость М. с. от поля. В перем. магн. поле М. с.- комплексная величина, Т. к. в этом случае m зависит от частоты эл.-магн. колебаний. Единицей М. с. в Международной системе единиц служит ампер (или ампер-виток) на вебер (А/Вб), в СГС системе единиц- гильберт на максвелл (Гб/Мкс);

МАГНИТНОЕ СТАРЕНИЕ

МАГНИТНОЕ СТАРЕНИЕ - изменение магн. свойств ферро- и ферримагнитных материалов во времени, происходящее самопроизвольно или под воздействием различных внеш. факторов: постоянных и переменных магн. полей, колебаний темп-ры, механич. ударов, вибраций, радиации. М. с. наиб. характерно для материалов с метастабильной магнитной атомной структурой и (или) магнитной доменной структурой. Напр., пост. магниты, находящиеся в состоянии остаточной намагниченности, могут частично размагничиваться за счёт изменения их доменной структуры. Изменения магн. свойств в результате М. с. в ряде случаев обратимы: их первонач. значения могут быть восстановлены путём соответствующего воздействия магн. поля. М. с. включает также необратимые изменения магн. свойств, связанные с т. н. структурным старением вещества, т. е. с изменением его кристаллич. структуры, дисперсности фаз и др. элементов структуры в результате диффузии, распада твёрдого раствора, упорядочения или др. фазовых превращений. Напр., в технич. железе в размагниченном состоянии существенно уменьшается магн. проницаемость и возрастает коэрцитивная сила после его нагрева до 130 °С . Это происходит вследствие выделения в нём частиц карбидов и нитридов. Для стабилизации магн. свойств, в частности доменной структуры, на практике применяют искусств. остаривание материала. Так, пост. магниты подвергают частичному размагничиванию перем. полем с убывающей до нуля амплитудой, циклич. воздействиям темп-ры, вибрациям. Обычно применяют тот вид воздействия, к-рому должно в основном противостоять изделие в процессе эксплуатации. Лит.: Бозорт Р. М., Ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956; Дружинин В. В., Магнитные свойства электротехнической стали, 2 изд., М., 1974; Февралева Н. Е., Магнитнотвердые материалы и постоянные магниты, К., 1969; Хек К., Магнитные материалы и их техническое применение, пер. с нем., М., 1973. А. С. Ермоленко.

МАГНИТНОЕ УДЕРЖАНИЕ

МАГНИТНОЕ УДЕРЖАНИЕ - плазмы - удержание в ограниченном объёме высокотемпературной плазмы достаточно высокой плотности в течение длит. времени, необходимого для возможного осуществления управляемого термоядерного синтеза с помощью особых конфигураций (открытых и замкнутых) магн. полей. Подробнее см. Магнитные ловушки, Открытые ловушки, Удержание плазмы.

МАГНИТНОЕ ЭКРАНИРОВАНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНО-ЖЁСТКИЕ МАТЕРИАЛЫ

МАГНИТНО-ЖЁСТКИЕ МАТЕРИАЛЫ - то же, что магнитно-твёрдые материалы.

МАГНИТНО-МЯГКИЕ МАТЕРИАЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНО-ТВЁРДЫЕ МАТЕРИАЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ АНОМАЛИИ

МАГНИТНЫЕ АНОМАЛИИ - отклонения в распределении магн. поля на поверхности Земли от поля диполя. М. а. подразделяются на мировые, имеющие характерный размер см и макс. величину до 10-5 Тл, и местные М. а., связанные с намагниченностью горных пород и имеющие величину Тл. Подробнее см. Земной магнетизм.

МАГНИТНЫЕ ВАРИАЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ ЛОВУШКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ ПОВЕРХНОСТНЫЕ УРОВНИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ ПОЛЯ БИОЛОГИЧЕСКИХ ОБЪЕКТОВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ ПОЛЯ ГАЛАКТИК

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ ПОЛЯ ЗВЕЗД

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ СВЕРХПРОВОДНИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ БУРИ

МАГНИТНЫЕ БУРИ - особый тип магнитных вариаций магн. поля Земли, связанных с нерегулярными процессами в солнечном ветре и на Солнце. Подробнее см. в ст. Магнитные вариации.

МАГНИТНЫЕ ДИЭЛЕКТРИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ ЖИДКОСТИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЕ ЗЕРКАЛА

МАГНИТНЫЕ ЗЕРКАЛА - области повышенной напряжённости магн. поля, в к-рых происходит отражение частицы (изменение направления движения на обратное) вследствие адиабатич. инвариантности её магн. момента. Подробнее см. Открытые ловушки, Магнитные ловушки.

МАГНИТНЫЕ ЛИНЗЫ

МАГНИТНЫЕ ЛИНЗЫ - определённые конфигурации магн. полей, обладающих симметрией, для фокусировки пучков заряж. частиц (электронов, ионов). Подробнее см. Электронные линзы.

МАГНИТНЫЕ ЭТАЛОНЫ

МАГНИТНЫЕ ЭТАЛОНЫ - см. Эталоны магнитные.

МАГНИТНЫЙ ГИСТЕРЕЗИС

МАГНИТНЫЙ ГИСТЕРЕЗИС - см. Гистерезис магнитный.

МАГНИТНЫЙ КРУГОВОЙ ДИХРОИЗМ

МАГНИТНЫЙ КРУГОВОЙ ДИХРОИЗМ - один из эффектов магнитооптики, заключающийся в разл. поглощении света, поляризованного по правому и левому кругу, при его распространении вдоль направления намагниченности среды. Намагниченность среды может быть спонтанной (ферромагнетики); может создаваться внешним пост. магн. полем (во всех средах: жидкостях, газах, твёрдых телах) или возникает в результате ориентации магн. моментов парамагн. атомов эл.-магн. излучением (см. Оптическая ориентация). Возникновение М. к. д. определяется правилами отбора по моменту импульса, а также влиянием магн. поля на уровни энергии и волновые ф-ции электронных состояний атомов, на населённости уровней, на вероятности оптич. переходов. М. к. д. используется для изучения магн. свойств основных и возбуждённых электронных состояний. При спектроскопич. магнитооптич. исследованиях М. к. д. как эффект резонансный, наблюдающийся только в области поглощения, обладает более высоким спектральным разрешением, чем Фарадея эффект, а как эффект линейный - значительно превышает по величине квадратичный магнитооптич. Коттона - Мутона эффект. См. также статьи Дихроизм, Магнитооптика и лит. при них. В. С. Запасский.

МАГНИТНЫЙ МОНОПОЛБ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС - избират. поглощение веществом эл.-магн. волн определённой частоты w, обусловленное изменением ориентации магн. моментов частиц вещества (электронов, ат. ядер). Энергетич. уровни частицы, обладающей магн. моментом m, во внеш. магн. поле H расщепляются на магн. подуровни, каждому из к-рых соответствует определ. ориентация магн. момента относительно поля Н (см. Зеемана эффект). Эл.-магн. поле резонансной частоты w вызывает квантовые переходы между магн. подуровнями. Условие резонанса: , где - разность энергий между магн. подуровнями. Если поглощение энергии осуществляется ядрами, то М. р. наз. ядерным магнитным резонансом (ЯМР). М. р., обусловленный магн. моментами неспаренных электронов в парамагнетиках, наз. электронным парамагнитным резонансом (ЭПР). В магнитоупорядоченных веществах электронный М. р. наз. соответственно ферромагнитным, антиферромагнитным и ферримагнитным (см. Ферромагнитный резонанс, Антиферромагнитный резонанс, Ферримагнитный резонанс). В обычно применяемых магн. полях ~103-104 Э частоты ЯМР попадают в диапазон коротких радиоволн (106-107 Гц), а ЭПР - в диапазон СВЧ (109-1010 Гц). М. р. можно наблюдать методом двойного резонанса. Спектры М. р. чувствительны к различным внутр. полям, действующим в веществе, поэтому М. р. применяется для исследования структуры твёрдых тел и жидкостей, атомной и молекулярной динамики и т. п. В. А. Ацаркин.

МАГНИТНЫЙ СПЕКТРОМЕТР

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЙ ДИПОЛЬ

МАГНИТНЫЙ ДИПОЛЬ - см. Диполь магнитный.

МАГНИТНЫЙ ЗАРЯД

МАГНИТНЫЙ ЗАРЯД - вспомогательное понятие, вводимое при расчётах статич. магн. полей (по аналогии с понятием электрич. заряда, создающего электро-статич. поле). Согласно классич. теории магнетизма, магн. поле не имеет иных источников, кроме электрич. токов. Однако П. А. М. Дирак (P. A. M. Dirac) в 1931 выдвинул гипотезу о существовании в природе обособленных М. з.- магнитных монополей, существование последних также предсказывается в теории великого объединения. Гипотеза экспериментально пока не подтверждена, но поиски магн. монополей продолжаются. Для тел, обладающих намагниченностью М, можно ввести понятия объёмной и поверхностной плотностей М. з.; первая связана с неоднородным распределением М по объёму тела и определяется как , вторая - со скачком (норм. составляющей намагниченности) на поверхности тела:, где - разность норм. составляющих вектора М по обе стороны граничной поверхности магнетика. Плотности М. з. и (или) определяют магнитостатическую энергию магнетика. C. В. Вонсовский.

МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЙ ПОЛЮС

МАГНИТНЫЙ ПОЛЮС - участок поверхности намагниченного образца (магнита), на к-ром норм. составляющая намагниченности М n отлична от нуля. Если магнитный поток в образце и окружающем пространстве изобразить графически при помощи линий индукции (силовых линий) магн. поля, то М. п. будет соответствовать месту пересечения поверхности образца этими линиями (рис.). Обычно участок поверхности, из к-рого выходят силовые линии, наз. северным (N )или положительным М. п., а участок, в к-рый эти линии входят, южным (S )или отрицательным. Одноимённые М. п. отталкиваются, разноимённые притягиваются (см. Кулона закон). Если следовать аналогии с взаимодействием электрич. зарядов, то М. п. можно приписать отличную от нуля поверхностную плотность магнитных зарядов . Отсутствие в природе свободных магн. зарядов (см. Магнитный монополь )приводит к тому, что линии магн. индукции не могут прерываться в образце и у намагниченного образца (тела) наряду с М. п. одной полярности всегда должен существовать эквивалентный М. п. другой полярности. Магнитное поле и полюсы (N и S) намагниченного стального стержня. Линиями со стрелками обозначены линии магнитной индукции (линии замыкаются в окружающем стержень пространстве).

МАГНИТНЫЙ ПОТОК

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТНЫЙ ПРОБОЙ

МАГНИТНЫЙ ПРОБОЙ - квантовое туннелирование электронов проводимости в магн. поле между классич. электронными орбитами, соответствующими разным энергетич. зонам (подробнее см. Пробой магнитный).

МАГНИТНЫЙ ФАЗОВЫЙ ПЕРЕХОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТОАКУСТИЧЕСКИЙ РЕЗОНАНС

МАГНИТОАКУСТИЧЕСКИЙ РЕЗОНАНС - резкая зависимость коэф. поглощения УЗ в металлах, помещённых в постоянное магн. поле В, от величины поля. М. р. И геометрические осцилляции являются примерами т. н. геометрич. резонансов - эффективного взаимодействия свободных электронов со звуковой волной в условиях, когда на характерном размере орбиты электрона в магн. поле укладывается целое число длин звуковой волны (см. Акустоэлектронное взаимодействие). М. р. возникает, когда хотя бы часть электронов движется в магн. поле по открытым траекториям ферми-поверхности. Пространств. траектория электрона в этом случае также представляет собой неограниченную периодически повторяющуюся кривую, период к-рой LB определяется периодом Qp электронной орбиты в пространстве импульсов: , где с - скорость света, е - заряд электрона. Резонанс имеет место, когда пространств. период LB кратен длине звуковой волны : , где n=1, 2, ...- целое число. Поскольку условие геометрич. резонанса выполняется сразу для всех электронов, движущихся по открытым орбитам, то акустич. поглощение резко возрастает для значений магн. поля (n=1, 2, . . .). Этим М. р. отличается от геометрич. осцилляции, для к-рых максимумы поглощения уширены, и амплитуды осцилляции невелики. Величина М. р. максимальна, когда направление распространения волны, вектор магн. поля и направление открытой траектории (в пространстве импульсов) взаимно ортогональны. Наличие открытых траекторий определяет также значит. анизотропию акустич. поглощения в металлах в постоянном магн. поле. М. р. наблюдается во многих металлах (кадмий, таллий и т. п.); их наблюдение является эффективным методом исследования топологии ферми-поверхностей металлов. Лит.: Канер Э. А., Песчанский В. Г., Привороцкий И. А., К теории магнитоакустического резонанса в металлах, "ЖЭТФ", 1961, т. 40, в. 1, с. 214. В. М. Левин, Л. А. Чернозатонский.

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ НЕУСТОЙЧИВОСТИ

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ НЕУСТОЙЧИВОСТИ - макроскопич. неустойчивости пространственно неоднородной плазмы в магн. поле, вызываемые либо градиентом давления при неблагоприятной кривизне магн. силовых линий, либо током, текущим вдоль силовых линий. Эти неустойчивости приводят к быстрому разрушению исходной конфигурации плазмы. Примерами М. н. являются желобковая неустойчивость, обусловленная искривлением магн. силовых линий и характерная для замкнутых магн. конфигураций, и тиринг-неустойчивостъ, при к-рой происходит разрыв магн. силовых линий. Подробнее см. Неустойчивости плазмы.

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЙ ГЕНЕРАТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА

МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА (намагничивающая сила) - величина, характеризующая магн. действие электрич. тока. Вводится в электротехнике для магнитных цепей по аналогии с электродвижущей силой в электрич. цепях. М. с. F равна циркуляции вектора напряжённости магн. поля Н по замкнутому контуру L, охватывающему электрич. токи, к-рые создают это магн. поле: (в ед. СИ). Здесь - проекция на направление элемента контура интегрирования , п - число проводников (витков) с током , охватываемых контуром. Единица М. с. в Международной системе единиц (СИ) - ампер (или ампер-виток), в СГС системе единиц (симметричной) - гильберт.

МАГНИТОДРЕЙФОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

МАГНИТОДРЕЙФОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ - см. Изгибное излучение.

МАГНИТОЗВУКОВЫЕ ВОЛНЫ

МАГНИТОЗВУКОВЫЕ ВОЛНЫ - низкочастотные (с частотой ниже ионной циклотронной) продольные эл.-магн. волны, распространяющиеся в замагниченной плазме поперёк направления внеш. магн. поля. В М. в. вещество перемещается вдоль направления распространения. Механизм явления аналогичен обычному звуку и заключается в сжатии и расширении вещества вместе с вмороженным в него магн. полем; поэтому в определении скорости М. в. надо учитывать не только газовое, но и магнитное давление. Скорость распространения М. в. равна скорости альвеновских волн. Подробнее см. Волны в плазме.

МАГНИТОКАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТОЛ ПАЗМЕННЫЙ КОМПРЕССОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТОМЕТРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ

МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ (гиромагнитные явления) - группа явлений, обусловленных взаимосвязью магнитного момента микрочастиц (напр., электронов в атомах и ионах) с их собственным угловым (механич.) моментом (спиновым и орбитальным). Спину микрочастицы (электрона, протона, нейтрона и др.) соответствует определ. магн. момент. Напр., проекция магн. момента электрона на направление магн. поля Н равна (в системе СГС) (без учёта релятивистских поправок, см. Магнетизм микрочастиц), где sz - проекция спина на направление Н (ось ). Механич. момент атома (иона) складывается из спинового а орбитального моментов образующих атом микрочастиц. Изменение макроскопич. углового момента системы микрочастиц (физ. тела) приводит к изменению магн. момента этой системы, и, наоборот, при изменении магн. момента меняется угловой момент системы частиц (тела). Одно из М. я.- Барнетта эффект[С. Барнетт (S. Barnett), 1909] - заключается в возникновении дополнит. магн. момента у ферромагнетика, приведённого во вращение. Обратное явление - возникновение вращающего момента при намагничивании [открытое в 1915 А. Эйнштейном (A. Einstein) и В. Й. де Хаазом (W. J. de Haas)] наз. Эйнштейна - де Хааза эффектом. М. я. в принципе позволяют определить т. н. магнита механическое отношение g (гиромагн. отношение), равное отношению магн. момента к угловому моменту частицы. Из квантовой теории атома следует, что g=2, если магн. момент атома обусловлен только спиновой составляющей углового момента электронной оболочки атома, и g=l, если магн. момент создаётся только орбитальным движением электронов. С помощью эффектов Барнетта и Эйнштейна - де Хааза было впервые показано, что в 3d -переходных металлах (Fe, Со, Ni), их сплавах и нек-рых соединениях магн. момент имеет спиновое происхождение. Развитие резонансных методов определения гиромагн. отношения привело к тому, что магнитомеханич. методы утратили своё значение и представляют гл. обр. историч. интерес. Лит.:Scott G. G., Review of gyromagnetic ratio experiments, "Rev. Mod. Phys.", 1962, v. 34, p. 102; Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971. Р. З. Левитин.

МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТООПТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТОСТАТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

МАГНИТОСТАТЙЧЕСКИЕ ВОЛНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.