Приглашаем посетить сайт
Статьи на букву "М" (часть 2, "МАГ"-"МЕЖ")
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАГНИТОТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ - излучение, возникающее при движении заряж. частиц в магн. поле. В однородном магн. поле заряж. частицы движутся по окружности или спирали; в этом случае при движении частиц с релятивистскими скоростями возникает синхротронное излучение, при нерелятивистских скоростях - циклотронное излучение. Если частицы движутся в неоднородном магн. поле, может возбуждаться ондуляторное излучение (периодич. ноле), изгибное излучение и т. д. Наблюдается также M. и., испускаемое из торцевых областей поворотных магнитов синхротронов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАГНОН - квазичастица, соответствующая кванту спиновых волн в магнитоупорядоченных системах. M. по отношению к спиновым колебаниям играет ту же роль, что и фонон- к колебаниям кристаллической решётки. Энергетич. спектр M. имеет вид , где - закон дисперсии или зависимость частоты спиновых волн от их квазиволнового вектора квазиимпульс M. Время жизни M.определяется затуханием спиновых волн, и только в случае слабого затухания можно говорить о M. как о хорошо выраженных квазичастицах. M. являются бозонами. В тепловом равновесии химический потенциалM. равен О, что и определяет зависимость числа M. в системе от темп-ры. Когда число M. в системе мало, напр, при низких темп-pax, диссипативные н ки-нетич. процессы в магн. подсистеме (напр., магн. релаксация, спиновая диффузия) удобно формулировать в рамках теории рассеяния для столкновений M. друг с другом и др. квазичастицамп твёрдого тела. При этом магн. динамику системы можно определить на основе кинетич. ур-ния Больцмана для ф-ции распределения M. В ферромагнетикахM. иногда наз. ферромагнонами.
M. наз. также кванты специфич. спиновых волн в ферми-жидкости (см. Нулевой звук). В парамагнетиках с сильным магнитным взаимодействием иногда используется термин "парамагионы" для обозначения спиновых флуктуации в представлении затухающих спиновых волн. По аналогии с фононами M. без щели (или с малой щелью) в энергетич. спектре в области малых k наз. часто акустическими (как правило, при линейном законе дисперсии, как в антиферромагнетиках), а в случае большой щели - оптическими. Лит. см. при ст. Спиновые волны.. А. Э. Мейерович. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАГНУСА ЭФФЕКТ - возникновение поперечной силы, действующей на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости (газа); открыт Г. Г. Магнусом (H. G. Magnus) в 1852. Напр., если вращающийся бесконечно длинный круговой цилиндр обтекает безвихревой поток, направленный перпендикулярно его образующим, то вследствие вязкости жидкости скорость течения со стороны, где направления скорости u потока и вращения цилиндра совпадают (рис.), увеличивается, а со стороны, где они противоположны, уменьшается. В результате давление на одной стороне возрастает, а на другой уменьшается, т. е. появляется поперечная сила Y; её величина определяется Жуковского теоремой. Аналогичная сила возникает и при набегании потока на вращающийся шар, чем объясняется непрямолинейный полёт закрученного теннисного или футбольного мяча.
Направлена поперечная сила всегда с той стороны вращающегося тела, на к-рой направление вращения и направление потока противоположны, к той стороне, на к-рой эти направления совпадают.
Лит.: Прандтль Л., Гидроаэромеханика, пер. с нем., 2 изд., M., 1951; Xайкин С. Э., Физические основы механики, 2 изд., M., 1971. |
МАДЖИ - РИГИ - ЛЕДЮКА ЭФФЕКТ - изменение теплопроводности проводника (металла, полупроводника, полуметалла) под действием магн. поля. Открыт Дж. А. Маджи (G. A. Maggi), A. Риги (A. Righi) и независимо от них С. А. Ледюком (S. A. Leduc) в 1887 на Bi. Относится к продольным термомагнитным явлениям.M.- P.- Л. э. обусловлен искривлением траекторий носителей тока в магн. поле под действием Лоренца силы, что соответствует уменьшению эфф. длины свободного пробега носителей заряда и приводит к изменению электронной части теплопроводности. В полупроводниках величина M.- P.- Л. э. значительно больше, чем в металлах. Измерение М.- Р.- Л. э. позволяет отделить электронную часть теплопроводности проводника от решёточной.
Лит.: Цидильковский И. M., Термомагнитные явления в полупроводниках, M., 1960; Аскеров Б. M., Кинетические эффекты в полупроводниках, Л., 1970; его же, Электронные явления переноса в полупроводниках, M., 1985.
Э. M. Эпштейн. |
МАЗЕР [Maser - аббревиатура от англ, слов: Microwave Amplification by Stimulated Emission оf Radiation - усиление микроволн (CB Ч) при помощи индуцированного излучения] - квантовые генераторы и усилители радиодиапазона. См. Квантовая электроника, Квантовый усилитель. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАЙЕРА УРАВНЕНИЕ - ур-ние, устанавливающее связь между теплоёмкостями при пост, давлении Cp и пост, объёме С V 1 кмоля идеального газа: где R- газовая постоянная. Впервые было получено Ю. P. Майером (J. R. Mayer) в 1842 и ещё до работ Дж. П. Джоуля (J. P. Joule) использовано им для количеств, определения механического эквивалента теплоты. Для произвольной массы т (кг) вещества в состоянии идеального газа M. у. записывается в виде: , где - молекулярная масса газа. M. у. можно получить из общего соотношения (см. Термодинамика), если учесть, что для идеального газа справедливо Клапейрона уравнение.
Лит.: Сивухин Д. В., Общий курс физики. 2 изд., [т. 2], M., 1979. |
где T -темп-ра, - потенциальная энергия взаимодействия молекул. M. ф. применяют в теории классич. неидеальиых газов малой плотности при разложении конфигу-рац. интеграла по степеням малой плотности. M. ф. ограничена и стремится к нулю при (рис.).
Разложение по степеням M. ф. под знаком конфигу-рац. интеграла соответствует его разложению по степеням плотности (см. Вириалъиое разложение).
Д. H. Зубарев.
|
МАЙКЕЛЬСОНА ИНТЕРФЕРОМЕТР - см. Интерферометр Майкельсона.
|
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАЙОРАНОВСКАЯ ЧАСТИЦА - электрически нейтральная элементарная частица, для к-рой античастица тождественна частице ( истинно нейтральная частица). Все известные истинно нейтральные частицы имеют целый спин. На нетривиальную возможность существования M. ч. со спином V2 впервые указал в 1937 Э. Майорана (E. Majorana) - т. н. майорановские нейтрино. Экспериментально майорановские нейтрино пока не обнаружены. л. А. Комар. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАКРОМОЛЕКУЛА (от греч. makros - большой и молекула)- молекула полимера (высокомолекулярного соединения), образованная одной, несколькими или многими полимерными цепями - линейными, разветвлёнными или кольцевыми. Каждая полимерная цепь состоит из большого числа ковалентно соединённых мономерных звеньев - групп атомов, также соединённых ковалентными хим. связями. Термин "М." введён Г. Штаудингером (H. Staudinger, 1922), экспериментально установившим факт цепного строения молекул полимеров. Подробнее см. в ст. Полимеры. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАКСВЕЛЛ (Мкс, Mx) - единица магн. потока в СГС системе единиц. Назв. в честь Дж. К. Максвелла (J. С. Maxwell). 1 Мкс = 10-8 Вб (см. Вебер). |
МАКСВЕЛЛА - БОЛЬЦМАНА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ - см. в ст. Болъцмапа распределение.
|
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАКСВЕЛЛА СООТНОШЕНИЯ - соотношения между производными термодинамич. ф-ций:
где P- давление, T- абс. темп-pa, V- объём, S- энтропия.M. с. можно получить из второго начала термодинамики. Напр., из термодинамич. равенства где U- внутр. энергия, следует первое M. с. как условие того, что dU есть полный дифференциал. Остальные M. с. следуют из того, что энтальпия H, энергия Гельмгольца F и энергия Гиббса G являются характеристическими функциями или термодинамическими потенциалами в переменных S, P; V, T; P, T. Иногда M. с. наз. соотношениями взаимности.
Лит.: Стенли Г., Фазовые переходы и критические явления, пер. с англ., M., 1973, гл. 2; Новиков И. И., Термодинамика, M., 1984, p 2, 8. Д. H. Зубарев. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
В термодинамике - 1) работа, совершаемая теплоизолиров. системой при обратимом переходе из неравновесного состояния в равновесное (когда энтропия системы остаётся постоянной). 2) Работа, совершаемая системой в термостате при обратимом переходе из одного равновесного состояния в другое. Эта M. р. равна изменению величины где - внутр. энергия тела, S, V- его энтропия и объём, - темп-pa и давление в термостате, отличающиеся от темп-ры T и давления P системы, т. е.
Предполагается, что в каждый данный момент система находится в равновесном состоянии, но не в равновесии со средой.
В частном случае, когда темп-pa и объём системы остаются неизменными, причём T = T0,M. р. равна изменению свободной энергии ( Гельмголъца энергии) В случае, когда постоянны темп-pa и давление системы, причём T= T0, P = P0,M. р. равна изменению Гиббса анергии: Предполагается, что состояние системы определяется не только T и V (или T и P), но и др. параметрами, напр, при хим. реакциях или растворении. Эти параметры могут изменяться медленно.
Для адиабатич. процессов M. р. определяется изменением внутр. энергии U при заданных S и V или изменением энтальпии H при заданных S и P:
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц E. M., Статистическая физика, ч. 1, 3 изд., M., 1976, p 19, 20. Д. H. Зубарев.
|
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАССА ПОКОЯ - частицы - масса частицы в системе отсчёта, в к-рой она покоится; одна из осн. характеристик элементарной частицы, обычно называемой просто её массой. См. также Относительности теория. |
МАССА ПРИВЕДЁННАЯ - см. Приведённая масса. |
МАССА ПРИСОЕДИНЕННАЯ - см. Присоединённая масса. |
МАССА СКРЫТАЯ - см. Скрытая масса. |
МАССА ЭФФЕКТИВНАЯ - см. Эффективная масса. |
МАСС-АНАЛИЗАТОР - устройство для пространственного или временного разделения ионов с разл. значениями отношения массы к заряду. Один из осн. элементов масс-спектрометра. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАССОВАЯ СИЛА - сила, действующая непосредственно на каждую из частиц данного тела и численно пропорциональная массам этих частиц; то же, что объёмная сила. Пример M. с.- сила тяготения. |
МАССОВОЕ ЧИСЛО - суммарное число А нуклонов (протонов и нейтронов) в атомном ядре. Различно для изотопов одного элемента, указывается справа вверху у символа хим. элемента (напр., . Одна из важнейших характеристик ядра, вместо с его зарядовым числом определяет свойства невозбуждённых ядер (массу, спин, магн. и электрич. моменты). |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАСС-СЕПАРАЦИЯ - в плазме - пространственное разделение тяжёлых частиц с разной массой или зарядом в первоначально однородном плазменном объёме, связанное с процессами ионизации и движением частиц в электрич. и магн. полях, практически всегда присутствующих в плазме. Поэтому M.-с. происходит в той или иной степени во всех плазменных системах. Так, напр., если на стеклянную трубку, содержащую при низком давлении смесь двух газов с разными коэф. ионизации, надеть обмотку, создающую бегущее электрич. поле, то полем будет сильнее увлекаться легкоионизуемая компонента, что приведёт к M.-с.
Сепарация частиц по массам всегда проявляется в плазменных ускорителях. Напр., в ускорителях с замкнутым дрейфом частицы, родившиеся в одной точке и поэтому прошедшие одну и ту же разность потенциалов и пересекшие один и тот же магн. поток, на выходе из ускорителя имеют разные азимутальные скорости (вследствие сохранения обобщённого момента кол-ва движения), что и приводит к сепарации. Чётко проявляется M.-с. тяжёлых ионов (примесей) в замкнутых магнитных ловушках, напр, в токамаках.
Приборы, специально предназначенные для разделения ионов по массам (точнее, по отношению , наз. масс-сепараторами и масс-спектрометрами. M.-с. подробно изучается в "плазменных центрифугах", к-рые представляют собой осесимметричные системы с продольным магн. и радиальным электрич. полями. Центр, электрод такой центрифуги может быть твердотельным или плазменным. Поскольку центрифуговая сепарация аналогична отстаиванию в поле тяжести, она рассчитывается по барометрич. ф-ле, но на практике оказывается существенно меньше из-за разл, рода плазменных колебаний. Большие потенциальные возможности для создания плазменных масс-сепараторов открывает плазмооптика (см. Плазмооптические системы).
К системам M.-с. в плазме может быть отнесён эл.-магн. метод разделения изотопов, поскольку объёмный заряд движущихся в магн. поле ионных пучков нейтрализован малоподвижными электронами, и такие пучки являются плазменными образованиями. Этот метод имеет промышленное применение (см. Изотопов разделение), остальные методы M.-с. в плазме находятся в стадии разработки.
Лит.: Морозов А. И.,Лебедев С. В., Плазмооптика, в сб.: Вопросы теории плазмы, под ред. M. А. Леонтовича, в. 8, M., 1974; Тезисы докладов IU Всесоюзной конференции по плазменным ускорителям, Минск, 1976; Иванов А. А., Неравновесная плазма для химии, в кн.: Итоги науки и техники. Сер. Физика плазмы, т. 3, M., 1982; Mирнов С. В., Физические процессы в плазме токамака, M., 1983.
А. И. Морозов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАСШТАБ ОПТИЧЕСКОГО ИЗОБРАЖЕНИЯ - отношение линейного размера изображения оптического к линейному размеру предмета. Служит характеристикой проекционных систем и определяется их линейным увеличением (см. Увеличение оптическое). Выбор M.о. и. диктуется размерами изображаемого объекта: у телескопа, фотоаппарата, глаза M. о. и. меньше единицы (у телескопа M. о. и. практически равен нулю), у микроскопов (оптических и электронных), кино- и диапроекторов, фотоувеличителей - больше единицы. Если изображение получается с помощью неск. последоват. проекций, его M. о. и. определяется произведением M. о. и. каждой проекции в отдельности. А. <П. Гагарин. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАТЕМАТИЧЕСКИЙ МАЯТНИК - см. Маятник. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАТЕРИАЛЬНАЯ ТОЧКА - понятие, вводимое в механике для объекта бесконечно малых размеров, имеющего массу. Положение M. т. в пространстве определяется как положение геом. точки, что существенно упрощает решение задач механики. Практически всякое тело можно рассматривать как M. т. в случаях, когда расстояния, проходимые точками тела, очень велики по сравнению с его размерами. Кроме того, при изучении движения любой механич. системы (в частности, ц твёрдого тела) закон движения её центра масс (центра тяжести) находится как закон движения M. т., имеющей массу, равную массе системы, и находящейся под действием всех внеш. сил, приложенных к системе. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МАТРИЧНЫЙ ЭЛЕМЕНТ - в квантовой механике - элемент матрицы квантовомеханич. оператора, взятый в определ. представлении (см. Представлений теория). Амплитуды квантовых переходов между начальным и конечным состояниями физ. системы определяются в общем случае матричными элементами S-матрицы (см. Матрица рассеяния). В теории возмущений амплитуды переходов выражаются через M. э. оператора энергии возмущения (см. Возмущений теория). Вероятности переходов пропорциональны квадратам соответствующих M. э. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МЕГА... (от греч. megas - большой; M) - приставка для образования наименования кратной единицы, в 106 раз большей исходной. Напр., 1 МВт (мегаватт) =106 Вт. |
МЕДЛЕННЫЕ НЕЙТРОНЫ - нейтроны с кинетич. энергией менее 100 кэВ (см. Нейтронная физика). МЕДЬ (лат. Cuprum), Cu,- хим. элемент побочной подгруппы I группы псриодич. системы элементов, ат. номер 29, ат. масса 63,546. Природная M. содержит два стабильных изотопа:и 65Cu. Электронная конфигурация двух внеш. оболочек Энергии последоват. ионизации соответственно равны 7,726; 20,291; 36,83 эВ. Металлич. радиус 0,128 HM, радиусы ионов Cu+ и Cu2+ соответственно 0,098 и 0,080 HM. Значение электроотрицательности 1,75.
M.- мягкий ковкий металл красного цвета, имеет кубич. гранецентриров. структуру с параметром а =0,36148 HM. Плотность 8,94 кг/дм 3, tnл= 1084,5 0C, t кип = 2540 0C, теплота плавления 12,97 кДж/моль, теплота испарения 302 кДж/моль. Обладает высокой теплопроводностью, 401,2 вт/(м·К) (при 300 К), и малым электрич. сопротивлением, 1,68·10-2 мкОм·м (при 20 0C), уступая по этим характеристикам только серебру. Температурный коэф. электрич. сопротивления 4,3·10-3 град -1, термич. коэф. линейного расширения 1,7·10-5 град -1.M. диамагнитна. TB. по Бринеллю 450- 1100 МПа, предел прочности при растяжении ок. 200 МПа, модуль нормальной упругости 118 ГПа (300 К), модуль сдвига 42,4 ГПа.
M. химически малоактивна, степени окисления + 1 и +2 (наиб, характерна). В присутствии воды и углекислого газа на поверхности M. образуется зелёная плёнка основного карбоната. Соединения M. ядовиты.
Использование M. связано прежде всего с её высокой тепло- и электропроводностью. M. нашла широкое применение в электротехнике, электронике, в разл. токо-проводящих устройствах, теплообменниках и т. д. Входит в состав латуней и бронз. Широкое распростра
нение получили сплавы, содержащие M.: мельхиор (20-30% Ni), нейзильбер (5 - 35% Ni, 13-45% Zn), константан (40% Ni, 1,5% Mn), копель (43% Ni, 0,5% Mn) и др. Пары M. используют в качестве рабочего вещества в газовых лазерах. Соединения M. Cu2Se и Cu2Te входят в состав светочувствит. слоев солнечных батарей. Из искусственно полученных радионуклидов наиб, значение имеет 64Cu (электронный захват и Р + -распад, ч.). С. С. Бердоносов. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |
МЕЖДОЛИННЫЕ ПЕРЕХОДЫ - см. в ст. Многодолинные полупроводники.
|
Статья большая, находится на отдельной странице. |
Статья большая, находится на отдельной странице. |