Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "С" (часть 6, "СПИ"-"СТО")

Статьи на букву "С" (часть 6, "СПИ"-"СТО")

СПИРАЛЬНАЯ АНТЕННА

СПИРАЛЬНАЯ АНТЕННА - проволочная антенна, обычно изготовляемаяиз достаточно тонкого провода, свёрнутого в спираль. Подключается к приёмно-передающемутракту с торца или через разрыв в середине спирали. Торцевое подключениеудобно для сопряжения с коаксиальными линиями, подключение через разрыв- для сопряжения с двухпроводными линиями передачи. Если размеры С. а. <заметно меньше длины волны излучения ,то характеристики антенны близки к характеристикам элементарного магн. <диполя с магн. моментом, направленным вдоль оси спирали. Иногда для увеличенияэффективности внутрь спирали вводят ферритовые сердечники, поэтому такиеС. а. чаще наз. ферритовыми. Их применяют в приборах НЧ-диапазонов, в т. <ч. в бытовых радиоприёмниках. В диапазоне СВЧ используют С. а., периметрвитка к-рых соизмерим с l. Такие С. а. являются разновидностями антеннс поверхностными волнами: при работе на первой аксиально несимметричноймоде их излучение прижато к оси и циркулярно поляризовано вдоль неё. С. <а. применяют как широкополосные антенны осевого излучения (в качестве облучателейзеркальных и линзовых антенн, элементов антенных решёток и т. н.) Н. <М. Цейтлин.

СПИРАЛЬНОСТЬ

СПИРАЛЬНОСТЬ - квантовое число, равное проекции спина элементарнойчастицы на направление её импульса. С. (в отличие от проекции спина напроизвольную ось квантования) инвариантна относительно Лоренца преобразований, соответствующих скорости, направленной вдоль импульса частицы. Этоодна из причин, почему классификация состояний по С. является удобной врелятивистских задачах. С. особенно удобна для классификации состоянийбезмассовых частиц. С. безмассовой частицы с произвольным спином принимаеттолько два значения, отвечающих макс. проекции спина по (или против) направлениюимпульса. Так, для фотона возможные значения С. равны 1, для гравитона 2. Для электрона возможны С.. При больших энергиях, в том случае, когда можно пренебречь массой частицысо спином 1/2, знак её С. определяется киральностью состояния. <Поскольку в квантовой хромодинамике и теории электрослабого взаимодействия киральность фермиона сохраняется в элементарном акте испускания фотона, глюона или промежуточного векторного бозона, то указаннаявыше связь между киральностью и С. приводит при больших энергиях к полезнымзаконам сохранения и отбора правилам по проекции спина. М. В. <Терентъев.

СПИРАЛЬНЫЕ ГАЛАКТИКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СПЛАВЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СПЛОШНОЙ СПЕКТР

Статья большая, находится на отдельной странице.

СПОНТАННОЕ ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР

СПОНТАННОЕ ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР - разновидность радиоактивного распадатяжёлых ядер (см. Радиоактивность). Впервые обнаружена у ядер природногоурана Г. Н. Флёровым и К. А. Петржаком в 1940. С. д. я., подобно альфа-распаду, происходит путём туннельного перехода. Вероятность С. д. я. экспоненциальнозависит от высоты барьера деления. Для изотопов U и соседних с ним элементоввысота барьера деления ~6 МэВ. При небольших (~МэВ) вариациях высоты барьерапериод С. д. я. изменяется в 1030 раз (см. рис. 5 в ст. Делениеядер). С. д. я. является доминирующим каналом распада сверхтяжёлых ядер, вследствиечего именно этим процессом определяется возможность существования ядерс большим массовым числом А, т. е. граница периодич. системы элементов(см. Трансурановые элементы). Для U и Ри характерно асимметричное(по массе осколков) деление; по мере роста А оно приближается ксимметричному (Fm). Лит. см. при ст. Целение ядер.

СПОНТАННОЕ ИСПУСКАНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СПОНТАННОЕ НАРУШЕНИЕ СИММЕТРИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СПОНТАННОЕ НАРУШЕНИЕ СУПЕРСИММЕТРИИ

СПОНТАННОЕ НАРУШЕНИЕ СУПЕРСИММЕТРИИ - осуществляется в ситуациях, <когда гамильтониан теории суперсимметричен, а основное (вакуумное) состояние(см. Вакуум в квантовой теории поля) не является скаляром относительнопреобразований суперсимметрии. В теориях глобальной суперсимметриинеобходимым и достаточным физ. условием С. н. с. является отличное от нуляи положит. значение энергии вакуума. Простым матем. критерием С. н. с. <является отличие от нуля вакуумного среднего от вспомогат. полей(F, D). Голдстоуновским полем, сопровождающим С. н. с., являетсябезмассовое спинорное фермионное поле (см. Голдстоуневский фермион. <Спонтанное нарушение симметрии). Соответствующая безмассовая спинорнаячастица должна фигурировать в спектре физ. состояний. В теориях супергравитации С. н. с. необязательно сопровождаетсяотличием от нуля энергии вакуума. Голдстоуновская частица в супергравитациисмешивается с гравитино, что приводит к возникновению массивногополя гравитино и исчезновению безмассовой спинорной частицы из спектрасостояний. М. В. Терентъев.

СПУСКОВАЯ СХЕМА

Статья большая, находится на отдельной странице.

СРЕДНЕГО ПОЛЯ ПРИБЛИЖЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СРЕДНЕЕ ЗНАЧЕНИЕ

СРЕДНЕЕ ЗНАЧЕНИЕ - то же, что математическое ожидание.

СРЕДНИЕ ВОЛНЫ

СРЕДНИЕ ВОЛНЫ - электромагнитные волны ср. частоты (0,3-3 МГц),длины к-рых лежат в интервале 100-1000 м. Условия распространения волнэтого диапазона и характер изменения этих условий ото дня к ночи примерноодинаковы для волн всего диапазона. В дневные часы С. в. распространяются, <как правило, в виде земной волны, поскольку уровня ионизации ионосферногослоя D недостаточно для отражения от него С. в., а поглощение вслое D столь велико, что для этих волн он практически непрозрачен(см. Ионосфера). В ночные часы слой D исчезает, С. в. достигаютслоя Е и отражаются от него по законам геом. оптики. Условия распространенияземной волны практически не зависят от времени суток и определяются состояниемподстилающей поверхности (см. Распространение радиоволн). Макс. <дальность распространения земной волны при существующих мощностях излучателейне превышает над сушей 500 км. В ночные часы результирующее поле волныв точке приёма вследствие флуктуац. изменений отражающих свойств ионосферыподвержено случайным колебаниям и характеризуется замираниями сигналов. <наиб. сильно замирания С. в. проявляются на расстояниях, где результирующееполе является суперпозицией волн - земной и отражённой от слоя Е. ХарактеристикиС. в., отражённых от слоя Е полностью, определяются свойствами слояи слабо зависят от 11-летнего цикла солнечной активности и ионосферныхвозмущений. Влияние сезонных изменений отражающих свойств ионосферы в диапазонеС. в. сводится в осн. к изменению уровня поглощения С. в. В частности, <поглощение С. в. увеличивается в летнее время по сравнению с зимним. Вдиапазоне С. в. проявляются нелинейные свойства ионосферы, заключающиесяв том, что сигнал менее мощной станции оказывается промодулированным сигналомболее мощной станции, когда траектории радиоволн в ионосфере проходят черезодну и ту же область (см. Люксембург - Горьковский эффект). С. в. <применяются для радиосвязи на расстояниях до 1000-1500 км, в радиовещании, <радионавигац. системах и приводных радиомаяках, в радиопеленгации. Лит.: Альперт Я. Л., Распространение электромагнитных волн иионосфера, 2 изд., М., 1972; Долуханов М. П., Распространение радиоволн, <М., 1972; Черенкова Е. Л., Чернышев О. В., Распространение радиоволи, М.,1984. А. В. Рахлин.

СРОДСТВО К ЭЛЕКТРОНУ

СРОДСТВО К ЭЛЕКТРОНУ - свойство атомов или молекул образовыватьпрочную связь с электроном, т. е. отрицательный ион. Характеристикойтакой связи является энергия сродства атомов или молекул к электрону -энергия связи электрона в соответствующем отрицат. ионе, к-рая обычнообозначается ЕА (electron affinity). Эта энергия равна разности энергиинейтрального атома (молекулы) в основном состоянии и энергии осн. <состояния образовавшегося отрицат. иона. У большинства атомов С. к э. связанос тем, что их внеш. электронные оболочки не заполнены (см. Атом). Втабл. приводятся значения энергии С. к э. атомов в осн. состоянии. Осн. <и наиб. точная часть этой информации получена при исследовании фотораспадаотрицат. ионов. В одном варианте этого метода отрицат. ионы разрушаютсяпод действием лазерного излучения данной длины волны, энергия связи электронаустанавливается по измерениям энергии освободившихся электронов. В др. <варианте данного метода для фоторазрушения отрицат. ионов используетсяизлучение перестраиваемого лазера, что позволяет определить положение порогафотораспада отрицат. иона, а по нему и энергию связи электрона. Фотоэлектронныйи лазерный методы определения энергии связи электрона в отрицат. ионе являютсяглавными и при исследовании молекулярных отрицат. ионов. В табл. указанкласс точности определения энергии С. к э.: О означает точность лучше 0,1%,1 -лучше 1%; 2 - лучше 3%; 3 - выше 10%; 4 - хуже 10%. Отрицат. ион Непостроен на метастабильном атоме Не. «Нет» в табл. означает, что стабильныйотрицат. ион данного элемента не образуется. Величины ЕА молекул и радикалов колеблются в широких пределах. В рядеслучаев они составляют доли эВ, но для NO2 ЕА > 3 эВ, для ОНЕА 2 эВ, для CNЕА > 3 эВ. Лит.; Таблицы физических величин. Справочник, под ред. И. К. Кикоина, <М., 1976; Радциг А. А., Смирнов Б. М., Параметры атомов и атомных ионов. <Справочник, М., 1986. Б. М. Смирнов.

СТАБИЛИЗАЦИЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЕЙ ПЛАЗМЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАБИЛИЗАЦИЯ ТОКА И НАПРЯЖЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАБИЛИЗАЦИЯ ЧАСТОТЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАБИЛИТРОН

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАБИЛЬНОСТЬ ЧАСТОТЫ

СТАБИЛЬНОСТЬ ЧАСТОТЫ - основная характеристика периодич. процессов, <а также характеристика приборов и устройств, генерирующих периодич. колебания(см. Автоколебания). С. ч. характеризуется зависимостью частотыот времени. Измерение С. ч. сводится к сравнению частоты данного генераторас частотой более стабильного источника, напр. с образцовой мерой частотыили с эталоном частоты. Результат сравнения зависит от затраченного времени. <Это значит, что С. ч. данного источника колебаний не является вполне определённойвеличиной. Различают кратковременную С. ч., отображающую влияние флуктуац. <процессов, и долговременную С. ч., зависящую от изменений параметров генератораколебаний вследствие внеш. воздействий. Иногда говорят об абсолютной иотносительной С. ч., имея в виду соответственно изменение значения частотыгенератора при многократных включениях и выключениях и изменение значениячастоты генератора при его непрерывной работе. Последняя может быть определенане только путём сравнения с эталоном, но и измерением автокорреляции частотыгенерируемого колебания. С. ч. называют естественной, если она ограничена флуктуациями, возникающимивнутри источника колебаний, напр. вследствие тепловых движений или флуктуациитока (см. Дробовой шум). С. ч., определяемую изменениями параметровгенератора под влиянием внеш. воздействий, называют технической. ИсследованияС. ч. показывают, что естеств. С. ч. связана с шириной спектральной линиигенератора, а технич. С. ч.- с медленными или скачкообразными изменениямиего параметров. Напр., С. ч. водородного генератора ограничиваетсямедленным старением защитной плёнки, уменьшающей влияние поверхности стенкина ударяющиеся о неё атомы водорода. М. Е. Жаботикский.

СТАНДАРТНОЕ ОТКЛОНЕНИЕ

СТАНДАРТНОЕ ОТКЛОНЕНИЕ - то же, что квадратичное отклонение.

СТАТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАТИСТИКА ФОТООТСЧЕТОВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ГИПОТЕЗА

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ГИПОТЕЗА - предположение о законе распределения изучаемыхслучайных величин или событий. Это понятие встречается в задаче анализаданных при статистической проверке гипотез. В теории статистич. <проверки гипотез рассматривается, как эксперим. данные могут быть использованыдля выбора одной из альтернативных гипотез либо для того, чтобы подтвердитьили опровергнуть теорию (гипотезу). Решение принимается с помощью статистическогокритерия. Последний строится на анализе поведения проверочной статистики, <являющейся функцией наблюдений и проверяемой гипотезы. Лит.: Митропольский А. К., Техника статистических вычислений,2 изд., М., 1971; Статистические методы в экспериментальной физике, пер. <с англ., М., 1976. В. П. Жигунов, С. В. Клименко.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ МАТРИЦА

СТАТИСТИЧЕСКАЯ МАТРИЦА - то же, что матрица плотности.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ОПТИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ПРОВЕРКА ГИПОТЕЗ

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ПРОВЕРКА ГИПОТЕЗ - задача анализа данных, в результатерешения к-рой подтверждается или опровергается гипотетич. предположение(см. Статистическая гипотеза )о законе распределения случайной величинылибо делается выбор одной из альтернативных гипотез. Решение этой задачиопирается на использование статистич. критерия, к-рый является функциейнаблюдаемой случайной выборки и проверяемой гипотезы. В. П. Жигунов, <С. В. Клименко.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА

СТАТИСТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА - совокупность большого числа частиц (атомов, <молекул и т. д.), изучаемых методами статистической физики. С. с. <можно разделить на открытые и закрытые. Для закрытых С. с. ср. значениячисла частиц, энергии, импульса системы поддерживаются постоянными.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ СУММА

СТАТИСТИЧЕСКАЯ СУММА - величина, обратная нормирующему множителю каноническогораспределения Гиббса в квантовой статистич. физике и равная сумме поквантовым состояниям: где Е п - энергия системы в квантовом состоянии п, <Т - абс. темп-pa. Суммирование производится по всем допустимым . (вт. ч. по состояниям с одинаковой энергией). С. с. позволяет вычислять все потенциалы термодинамические, в частности свободную энергию( Гельмгольцаанергию) какф-цию темп-ры, объёма и числа частиц в зависимости от потенциала взаимодействиячастиц. Если известен гамильтониан системы Н, то . Для идеального газа причём суммирование ведётся при дополнит. условии (N- полное число частиц). Суммирование в показателе экспоненты проводится по всем одночастичным квантовым состояниям i с энергией ;{ni} - возможный набор значений ni,по к-рым ведётся суммирование. Для Бозе - Эйнштейна статистики ni=0,1,2,... Для Ферми - Дирака статистики п i может быть0 или 1. В классич. статистич. физике С. с. соответствует статистическийинтеграл, Д. Н. Зубарев.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ - то же, что термодинамическаятеория возмущений.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА (равновесная статистическая термодинамика)- раздел статистической физики, посвящённый обоснованию законов термодинамики равновесных процессов (на основе статистич. механикиДж. У. Гиббса, J. W. Gibbs) и вычислениям термодинамич. характеристик физ. <систем ( потенциалов термодинамических и др.), уравнения состояния на основе законов взаимодействия составляющих эти системы частиц. НеравновеснаяС. т. даёт статистич. обоснование термодинамики неравновесных процессов (ур-ний переноса энергии, импульса, массы) и позволяет получить выражениядля входящих в ур-ния переноса коэффициентов (кинетич. коэф.) на основезаконов взаимодействия и движения частиц системы. Лит.: Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Статистическая физика, <ч. 1, 3 изд., М., 1976; М а и е р Д т., Г е п п е р т -М а й е рМ., Статистическая механика, пер. с англ., 2 изд., М., 1980; Зубарев Д. <Н., Неравновесная статистическая термодинамика, М., 1971; см. также лит. <при ст. Статистическая физика.

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАТИСТИЧЕСКИЙ АНСАМБЛЬ

СТАТИСТИЧЕСКИЙ АНСАМБЛЬ - совокупность очень большого (впределе бесконечного) числа одинаковых физ. систем мн. частиц («копий»данной системы), находящихся в одинаковых макроскопич. состояниях. Приэтом микроскопич. состояния систем, составляющих С. а., могут различаться, <но совокупность их должна отвечать заданным значениям макроскопич. параметровс точностью до пренебрежимо малых флуктуации. С. а.- одно из осн. понятий статистической физики, оно позволяет применять методы теории вероятностейдля решения физ. задач, напр. для вычисления термодинамич. ф-ций. С. а. <описывается функциями распределения частиц по координатам и импульсамв случае классич. механики или статистич. операторами ( матрицами плотности )в случае квантовой механики. Примеры С. а.: энергетически изолированные системы частиц при заданнойполной энергии (микроканонич. ансамбль), системы частиц в контакте с термостатомзаданной темп-ры (канонич. ансамбль), системы частиц в контакте с термостатоми резервуаром частиц (большой канонич. ансамбль). Идея С. а. примениматакже к неравновесным системам. В этом случае макроскопич. состояние можноописывать пространственно неоднородными и зависящими от времени параметрами(см. Грина - Кубо формулы). Д. Н. Зубарев.

СТАТИСТИЧЕСКИЙ ВЕС.

1) С. в. в квантовой механике - кратность вырождения уровня энергии. 2) С. в. в термодинамике и статистической физике - число способов, к-рыми может быть реализованоданное макроскопич. состояние системы. Термодинамически равновесное макроскопич. <состояние системы характеризуется определ. значениями полной энергии ,полного числа частиц N и объёма системы. Микроскопич. состояниесистемы соответствует заданному распределению её частиц по возможным классич. <или квантовым состояниям. С. в. Г равен числу микроскопич. состояний, реализующихданное макроскопич. состояние, поэтому . Иногда С. в. наз. термодинамической вероятностью. В случае непрерывного спектра энергии под С. в. понимают число квантовыхсостояний в данном интервале значений энергии. При переходе от квантовойк классич. теории (квазиклассич. приближение) устанавливают связь междуГ и величиной фазового объёма системы, соответствующего данному интервалуэнергии. С. в. наз. величину фазового объёма в единицах ,где s - число степеней свободы данной системы. Величине h соответствуетмин. фазовый объём для системы с одной степенью свободы в квазиклассич. <приближении. Аналитически С. в. можно найти лишь для модельных систем, <для реальных систем его можно оценить по величине статистической суммы. С. в. связан с энтропией S системы соотношением Больцмана . При фиксиров. значениях и N С. в. имеет макс. величину для равновесного состояния. При расчётеС. в. существенно, считаются ли одинаковые частицы различимы или нет, поэтомув квантовой и классич. теориях получаются разл. значения С. в. Из условиямаксимума С. в. впервые были получены квантовые распределения Ферми - Диракаи Бозе - Эйнштейна. д. н. Зубарев.

СТАТИСТИЧЕСКИЙ ИНТЕГРАЛ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАТИСТИЧЕСКИЙ КРИТЕРИЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАТИСТИЧЕСКИЙ ОПЕРАТОР

СТАТИСТИЧЕСКИЙ ОПЕРАТОР (матрица плотности) - оператор, с помощьюк-poro можно вычислить ср. значение любой физ. величины в квантовой механикеи квантовой статистич. физике. С. о. описывает состояние системы, не основанноена полном (в смысле квантовой механики) наборе данных о системе ( смешанноесостояние). Подробнее см. Матрица плотности.

СТАТИСТИЧЕСКОЕ ОЦЕНИВАНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАТИСТИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ

СТАТИСТИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ - см. Равновесие статистическое.

СТАТИЧЕСКИЙ СКИН-ЭФФЕКТ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАЦИОНАРНОГО ДЕЙСТВИЯ ПРИНЦИП

СТАЦИОНАРНОГО ДЕЙСТВИЯ ПРИНЦИП - см. Наименьшего действияпринцип.

СТАЦИОНАРНОЕ СОСТОЯНИЕ

СТАЦИОНАРНОЕ СОСТОЯНИЕ - в термодинамике - состояние, в к-ром определяющиеего термодинамич. параметры (напр., темп-ра, хим. потенциал компонент смеси, <массовая скорость) не зависят от времени. С. с. могут быть как равновесными (см. Равнавесное состояние), так и неравновесными в зависимостиот граничных условий, накладываемых на систему. Неравновесные С. с. возможнылишь в том случае, когда термодинамич. система открыта в отношении процессовпереноса и термодинамич. силы, а следовательно, и термодинамич. потокина границах системы удерживаются постоянными (см. Термодинамика неравновесныхпроцессов). В этом случае вся производимая в системе энтропия отводитсяиз неё в окружающую среду (термостат). В том случае, когда кинетическиекоэффициенты можно считать постоянными, С. с. соответствует мин. производствуэнтропии (см. Пригожина теорема). Лит.: Гроот С. де, Мазур П., Неравновесная термодинамика, пер. <с англ., М., 1964. Д. Н. Зубарев.

СТАЦИОНАРНЫЕ НЕРАВНОВЁСНЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТАЦИОНАРНЫЙ СЛУЧАЙНЫЙ ПРОЦЕСС

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТЁКЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТЕКЛООБРАЗНОЕ СОСТОЯНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТЕЛЛАРАТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТЕПАНОВА УНИВЕРСАЛЬНОЕ СООТНОШЕНИЕ

СТЕПАНОВА УНИВЕРСАЛЬНОЕ СООТНОШЕНИЕ - соотношение между спектрамипоглощения и люминесценции сложных молекул, обобщающее разл. спектрально-энергетич. <закономерности - правила Стокса и Вавилова - Ломмеля, принцип зеркальнойсимметрии и т. д. С. у. с. является аналогом Кирхгофа закона излучения и отражает свойства, общие для теплового излучения и люминесценции. С. у. с. выполняется при условии равновесного распределения системыпо колебат. подуровням возбуждённого электронного уровня энергии сложноймолекулы. Такое распределение устанавливается за времена ~10-11-10-12 с, т. е. значительно меньшие, чем времена жизни возбуждённых состояний(не менее 10-9 с), и, следовательно, оно предшествует возникновениюизлучат. квантовых переходов. При выполнении всех необходимых условий мощностьлюминесценции на данной частоте v однозначно связана с коэф. поглощения света той же частоты: где n1 - число возбуждённых молекул, п- общее числомолекул системы,- энергия кванта., соответствующего чисто электронному переходу, kT- тепловая энергия, а С(Т) - нормировочный множитель, учитывающийразличие статистических весов основного и возбуждённого уровней. С. у. с. справедливо для всех систем, в к-рых распределение по колебат. <подуровням возбуждённого электронного уровня не зависит от способа возбуждения(в т. ч. и от частоты возбуждающего света). В системе, кроме того, должныотсутствовать примеси, поглощающие энергию возбуждения, но не люминесцирующие. <С. у. с. экспериментально подтверждено для мн. сложных молекул в растворахи парах, а также для атомов, взаимодействие к-рых со средой отражаетсяна форме контуров их линий поглощения и испускания. При этом положениемаксимума линии (или полосы) люминесценции никогда строго не совпадаетс положением максимума линии (или полосы) поглощения, всегда несколькосмещено от него в ДВ-область и имеет иную форму. Лит.: Степанов Б. И., Грибковский В. П., Введение в теорию люминесценции, <Минск, 1963. Ю. П. Тимофеев.

СТЕПЕНЕЙ СВОБОДЫ ЧИСЛО

В механике - число не зависимых между собой возможных перемещений механич. системы. С. с. ч. зависит от числа материальных точек, образующих систему, и от числа и характера наложенных на систему связей механических. Для свободной материальной точки С. с. ч. равно 3, для свободного твёрдого тела - 6, для тела, имеющего неподвижную ось вращения, С. с. ч. равно 1 и т. д. Для любой голономной системы (системы с геом. и интегрируемыми дифференц. связями) С. с. ч. равно числу s независимых между собой координат, определяющих положение системы, и даётся равенством s = 3п - k, где п - число точек системы, k - число геом. связей. Для неголономной системы (системы, на к-рую, кроме голономных, наложены ещё неголономные, т. е. неинтегрируемые дифференц. связи) С. с. ч. меньше числа координат, определяющих положение системы, на число неголономных связей. От С. с. ч. зависит число дифференц. ур-ний движения или условий равновесия механич. системы. C. M. Торг.

СТЕПЕНИ СВОБОДЫ

СТЕПЕНИ СВОБОДЫ - независимые возможные изменения состояния (вчастности, положения) физ. системы, обусловленные вариациями её параметров. <В механике С. с. соответствуют независимым перемещениям механич. системы, <число к-рых определяется числом образующих систему частиц и наложенныхна неё механич. связей (см. Степеней свободы число в механике). В статистической физике С. с. соответствуют независимым обобщённымкоординатам, определяющим полную энергию или Гамильтона функцию системы. <Число С. с. позволяет оценить теплоёмкость многоатомных газов итвёрдых тел при высоких темп-pax, когда применима классич. статистич. механикаи энергия равномерно распределена на С. с. ( равнораспределения закон). Однако при обычных (комнатных) темп-pax не все С. с. вносят вклад втеплоёмкость многоатомного газа, нек-рые из них выключены («заморожены»),т. к. могут возбуждаться лишь при достаточно высоких темп-рах. В квантовой механике С. с. соответствуют независимым координатам, <к-рые определяют гамильтониан, системы. Непрерывные поля нельзяохарактеризовать конечным числом С. с. В термодинамике С. с.- независимые термодинамич. параметры, определяющиесостояние термодинамич. равновесия системы. Число С. с. f равновеснойтермодинамич. системы определяется Гиббса правилом фаз:, где n - число компонентов, r - число фаз. д. н. Зубарев.

СТЕРАДИАН

СТЕРАДИАН (от греч. stereos - телесный, объёмный и радиан )(ср, Sr) - единица телесного угла; 1 ср равен телесному углу с вершинойв центре сферы, вырезающему на ней поверхность, площадь к-рой равна площадиквадрата со стороной, равновеликой радиусу сферы. 1 ср = 7,96-10-2 полного телесного угла = 3,28*10-3 квадратного градуса.

СТЕРЕОБАЗИС

СТЕРЕОБАЗИС (от греч. stereos - телесный, объёмный и basis -основание) - расстояние между двумя точками, одновременное наблюдение изк-рых одного и того же объекта даёт стереоскопическое изображение этогообъекта. Для человеческого зрения С.- расстояние между передними узловымиточками глаз (колеблется от 58 до 72 мм). Для повышения остроты бинокулярного зрения при рассматривании, напр.,удалённых предметов, или стереопар, применяются оптич. приборы (призменныеили зеркальные), искусственно увеличивающие глазной С. (см. Стереотруба, <Стереоскоп). С увеличением С. уменьшается глубина резко воспринимаемогопространства, но увеличивается острота зрения, поэтому С. выбирается сучётом оптим. сечения этих критериев. Л. А. Ривкин.

СТЕРЕОПАРА

СТЕРЕОПАРА - сочетание двух плоских частичных изображений одногои того же объекта, полученных с двух разных точек зрения или в двух цветах(см. Анаглифов метод). При рассматривании С. так, чтобы каждый глазвидел только одно из этих изображений, возникает объёмная (стереоскопич.)картина, воспроизводящая глубину реального объекта, - стереоскопическоеизображение. С. используют для создания пространственных изображенийобъектов в стереокино, стереофотографии, при стереофотограмметрич. съёмке. л. А. Ривкин.

СТЕРЕОСКОП

СТЕРЕОСКОП - бинокулярный оптич. прибор для раздельного наблюденияправым и левым глазом соответственно своего частичного изображения стереопары, <обеспечивающий оптич. совмещение этих изображений для получения единогозрительного образа, обладающего стереоскопичностью (см. Стереоскопическоеизображение). В зависимости от конструкции различают С. щелевые, линзовые, <зеркальные и комбинированные.

СТЕРЕОСКОПИЧЕСКОЕ ЗРЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТЕРЕОСКОПИЧЕСКОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТЕРЕОТРУБА

СТЕРЕОТРУБА - бинокулярный стереоскопич. прибор, состоящий издвух зрительных труб на шарнирной оси; обеспечивает получение стереоскопическогоизображения (изображение прямое, увеличение оптическое~10-20).С. применяют в военном деле.

СТЕРЖЕНЬ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТЕФАНА - БОЛЬЦМАНА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ

СТЕФАНА - БОЛЬЦМАНА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ - утверждает пропорциональность 4-й степени абс. темп-ры Т полной объёмной плотности р равновесного излучения (, где а - постоянная) и связанной с ней полной испускат. способности и (, где - Стефана - Больцмана постоянная). Сформулирован на основе эксперим. данных И. Стефаном (J. Stefan, 1879) для испускат. способности любого тела. Однако последующие измерения показали его справедливость только для испускат. способности абсолютно, чёрного тела. В 1884 С.- Б. з. и. был теоретически получен Л. Больцманом (L. Boltzmann) из термодинамич. соображений с учётом пропорциональности (согласно классич. электродинамике) давления равновесного излучения плотности его энергии. Однако значения постоянных а и а оказалось возможным определить теоретически только на основе Планка закона излучения, из к-рого С.- Б. з. и. вытекает как следствие. С.- Б. з. и. применяют для изменения высоких темп-р. М. А. Ельяшевич.

СТЕФАНА - БОЛЬЦМАНА ПОСТОЯННАЯ

СТЕФАНА - БОЛЬЦМАНА ПОСТОЯННАЯ - фундаментальная физическая константа ,входящая в закон, определяющий полную (по всем длинам волн излучения) испускат. <способность абсолютно чёрного тела (см. Стефана - Больцмана законизлучения);

СТИГМАТИЧЕСКОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ

СТИГМАТИЧЕСКОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ (от греч. stigma, род. падеж stigmatos- точка, укол) - изображение оптическое, каждая точка к-рого соответствуетодной точке изображаемого оптич. системой объекта. Строго говоря, подобноесоответствие возможно лишь в идеальных оптич. системах при условии, чтоустранены все аберрации (см. Аберрации оптических систем )и можнопренебречь волновыми свойствами света, в частности дифракцией света. Для реальных оптич. систем понятие С. и. является лишь приближением[всякая реальная система изображает точку не точкой, а «пятном» или пространственнойфигурой хотя и малых, но конечных размеров (см. Разрешающая способность)]. Для параксиального пучка лучей осн. аберрацией, нарушающей приближённуюстигматичность изображения, является астигматизм.

СТИЛОМЕТР

СТИЛОМЕТР (англ. steel - сталь и греч. metreo - измеряю) - спектральныйприбор для экспрессного количественного эмиссионного спектральногоанализа содержания элементов в сталях и цветных сплавах.

СТИЛЬБ

СТИЛЬБ (от греч. stilbo - сверкаю, сияю) (сб, sb) - единица яркостив системе единиц СГСЛ (см-г-с-люмен). 1 сб = 104 кд/м 2= апостильб=ламберт.

СТОКС

СТОКС (Ст, St) - единица кинематич. вязкости в СГС системеединиц. Назв. в честь Дж. Г. Стокса (G. G. Stokes). 1 Ст = 1 см 2/с= 10-4 м 2/с. Обычно применяется сантистокс: 1 сСт= 10-2 Ст.

СТОКСА ЗАКОН

СТОКСА ЗАКОН - закон, определяющий силу сопротивления F, испытываемуютвёрдым шаром при его медленном равномерном постулат, движении в неограниченнойвязкой жидкости:,где -коэф. вязкости жидкости, r - радиус шара, v - скорость егопоступат. движения. Выведен Дж. Г. Стоксом (G. G. Stokes) в 1851. Этотслучай обтекания шара часто наз. течением Стокса. С. з. справедлив лишьдля малых Рейнольдса чисел С помощью выражения ,где -плотность жидкости, С. з. преобразуется к безразмерному виду С х= 24/Rе, где С х - аэродинамический коэффициент сопротивления. <С. з. обобщается на случай нестационарного движения шара со скоростью v(t), где t- время. В частности, для мгновенного (импульсного) приведенияшара в поступат. движение со скоростью v0 из состоянияпокоя С. з. принимает вид С. з. используется в коллоидной химии, молекулярной физике, метеорологии. <По С. з. можно определить скорость осаждения мелких капель тумана, коллоидныхчастиц, частиц ила и др. мелких частиц. Предельную скорость v пр падения шарика мелких размеров в вязкой жидкости находят по ф-ле -, где - плотность вещества шарика, g - ускорение свободного падения. С. <з. применяют также для определения коэф. вязкости очень вязких жидкостей(см. Вискозиметрия). с. Л. Вишневецкий.

СТОКСА ПАРАМЕТРЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

СТОКСА ПРАВИЛО

СТОКСА ПРАВИЛО - эмпирич. правило, согласно к-рому длинаволны фотолюминесценции должна быть больше, чем длина волны возбуждающегоеё оптич. излучения. Впервые установлено Дж. Г. Стоксом (G. G. Stokes)в 1852; впоследствии обобщено и уточнено Э. Ломмелем (Е. Lommel) и С. И. <Вавиловым. Согласно обобщённому С. п., максимумы (или центры тяжести) электроннойполосы люминесценции сдвинуты в ДВ-область относительно максимума полосывозбуждения (стоксова люминесценция). С. п. обусловлено частичной потерейэнергии электронного возбуждения центров свечения на возбуждение тепловыхколебаний, происходящее между процессами поглощения и испускания света. <Нек-рая (обычно небольшая) часть излучат. переходов может происходить ис испусканием квантов, более коротковолновых, чем возбуждающие. Такие процессыпроисходят с использованием тепловой энергии люминофора, однако вероятностьпереходов при этом невелика и интенсивность такой антистоксовой люминесценцииобычно мала. Лит. см. при ст. Люминесценция. Ю. П. Тимофеев.

СТОКСА ТЕОРЕМА

СТОКСА ТЕОРЕМА - обобщение Стокса формулы, утверждениео равенстве интеграла от внеш. дифференциала dw дифференциальной формы поориентированному компактному многообразию М интегралу от самой формыпо ориентированному (согласованно с ориентацией многообразия М )краю дМ многообразия М: Широко известными частными случаями ( * ) являются Гаусса - Остроградскогоформула, Грина формулы. СТОКСА ФОРМУЛА - одна из осн. интегральныхтеорем векторного анализа, связывающая поверхностный интеграл скриволинейным: Здесь dS - замкнутая кривая, ограничивающая поверхность S,(rota)n- проекция на внеш. нормаль к поверхности. Согласно С. ф.,циркуляция векторного поля а вдоль любой замкнутой кривой (леваячасть равенства) равна потоку поля rota через поверхность, опирающуюсяна эту кривую. Из С. ф. следует, что циркуляция безвихревого поля (т. е. <такого, что rot a = 0) вдоль любой замкнутой кривой равна 0. С. ф. и Гаусса- Остроградского формула являются частными случаями Стокса теоремы, к-раясвязывает между собой интегралы от внешних дифференциальных форм разныхразмерностей. м. Б. Меткий.