Приглашаем посетить сайт

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах
Статьи на букву "Л" (часть 1, "ЛEН"-"ЛИ")

Статьи на букву "Л" (часть 1, "ЛEН"-"ЛИ")

ЛАВИНА ЭЛЕКТРОННАЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАВИННО-ПРОЛЁТНЫЙ ДИОД

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАГЕРРА ФУНКЦИИ

ЛАГЕРРА ФУНКЦИИ - ф-ции, являющиеся решениями ур-ния где , п - произвольные параметры. Если п - целое положит. число, Л. ф. вырождаются в полиномы Лагерра (см. Ортогональные полиномы). В общем случае Л. ф. выражаются через вырожденную гипергеометрическую функцию Иногда вводят Л. ф., убывающие при : =. Эти ф-ции ортогональны на интервале (0, ); применяются в задачах о распространении эл.-магн. волн в длинных линиях, о движении электрона в кулоновом поле и т. д.

ЛАГРАНЖА - ДИРИХЛЕ ТЕОРЕМА

ЛАГРАНЖА - ДИРИХЛЕ ТЕОРЕМА - устанавливает достаточное условие устойчивости равновесия консервативной механич. системы. Согласно Л.- Д. т., консервативная механич. система находится в положении устойчивого равновесия, если потенц. энергия системы в этом положении имеет строгий минимум. В частности, из Л.- Д. т. следует, что положение равновесия механич. системы в однородном поле тяжести будет устойчивым, когда центр тяжести системы занимает наинизшее положение.

ЛАГРАНЖА УРАВНЕНИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАГРАНЖА ФУНКЦИЯ

ЛАГРАНЖА ФУНКЦИЯ (кинетический потенциал) - характеристич. функция L(qi, , t )механич. системы, выраженная через обобщённые координаты qi, обобщённые скорости qi и время t. В простейшем случае консервативной системы Л. ф. равна разности между кинетической Т и потенциальной П энергиями системы, выраженными через qi и qi, т. е. L=T(qi,, t) - П (qi). Зная Л. ф., можно с помощью наименьшего действия принципа составить дифференциальные ур-ния движения механич. системы. Понятие о Л. ф. распространяется и на др. физ. системы (см. Лагранжиан, Лагранжа уравнения механики 2-го рода, Лагранжев формализм).

ЛАГРАНЖЕВ ФОРМАЛИЗМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАГРАНЖИАН

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАГРАНЖИАН ЭФФЕКТИВНЫЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕР С ЯДЕРНОЙ НАКАЧКОЙ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРНАЯ ИСКРА

ЛАЗЕРНАЯ ИСКРА - см. в ст. Оптические разряды.

ЛАЗЕРНАЯ ПЛАЗМА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРНАЯ ТЕХНОЛОГИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРНАЯ ХИМИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРНЫЕ СТАНДАРТЫ ЧАСТОТЫ

ЛАЗЕРНЫЕ СТАНДАРТЫ ЧАСТОТЫ - см. Оптические стандарты частоты.

ЛАЗЕРНЫЕ СТЁКЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРНЫЙ ТЕРМОЯДЕРНЫЙ СИНТЕЗ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРНЫЙ ГИРОСКОП

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРНЫЙ МИКРОПРОЕКТОР

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРНЫЙ ОТЖИГ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРЫ НА КРАСИТЕЛЯХ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРЫ НА СВОБОДНЫХ ЭЛЕКТРОНАХ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЗЕРЫ НА ЦЕНТРАХ ОКРАСКИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАЙМАНА СЕРИЯ

ЛАЙМАНА СЕРИЯ - спектральная серия в спектре атома водорода (и водородоподобных ионов), расположенная в УФ-области спектра. Назв. по имени Т. Лаймана (Th. Lyman), открывшего первые, наиб. интенсивные линии Л. с. Линяй Л. с. образуются при всех возможных квантовых переходах с возбуждённых уровней энергии на основной (в спектрах испускания, в спектрах поглощения - при обратных переходах). Линии Л. с. наблюдаются в спектрах горячих звёзд, квазаров и др. космич. объектов. Анализ этих линий позволяет, напр., получить оценку плотности нейтрального меж-галактич. водорода.

ЛАМБЕРТ

ЛАМБЕРТ (Лб, Lb) - внесистемная единица яркости (обычно яркости поверхности, рассеивающей свет), применяется гл. обр. в США. Названа в честь И. Г. Ламберта (J. H. Lambert). 1 Лб=1/*104 кд/м 2= 1/ стилъб=104 апостильб.

ЛАМБЕРТА ЗАКОН

ЛАМБЕРТА ЗАКОН - закон, согласно к-рому яркость L рассеивающей свет (диффузной) поверхности одинакова во всех направлениях. Сформулирован в 1760 И. Г. Ламбертом. Из определения Л. з. следуют простые соотношения между световыми величинами - светимостью М и яркостью L: М=L; между силой света рассеивающей плоской поверхности по перпендикуляру к ней (I0) и под углом Последнее выражение означает, что сила света такой поверхности максимальна по перпендикуляру к ней и, убывая с увеличением , становится равной нулю в касательных к поверхности направлениях. В действительности лишь немногие реальные тела рассеивают свет без значит. отступлений от Л. з. даже в видимой области спектра. К ним относятся поверх ности, покрытые окисью магния, сернокислым барием, гипс; из мутных сред - молочное стекло, нек-рые типы облаков; среди самосветящихся излучателей - чёрное тело, порошкообразные люминофоры. Л. з. находит тем не менее широкое применение не только в теоретич. работах как схема идеального рассеяния света, но и для приближённых фотометрич. и светотехнич. расчётов. Лит.: Гуревич М. М., Фотометрия, 2 изд., Л., 1983. Д. Н. Лазарев.

ЛАМЕ ПОСТОЯННЫЕ

ЛАМЕ ПОСТОЯННЫЕ - величины, характеризующие упругие свойства изотропного материала. Для однородного изотропного тела компоненты напряжения , , . . ., , . . . в нек-рой точке его выражаются через компоненты деформации , , . . ., , . . . в той же точке шестью соотношениями вида где коэф. и наз. Л. п. (по имени Г. Ламе, G. Lame). Они зависят как от материала, так и от его темп-ры и удобны для общих исследований в теории упругости, когда напряжения выражены через деформации. Л. п. связаны с модулями упругости ф-лами Здесь Е - модуль продольной упругости, К - модуль объёмного сжатия, G- модуль сдвига, - коэф. Пуассона. По полученным эксперим. путём значениям модулей упругости с помощью приведённых зависимостей вычисляются величины Л. п.

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАМПА БЕГУЩЕЙ ВОЛНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАМПА ОБРАТНОЙ ВОЛНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНДАУ ТЕОРИЯ СВЕРХТЕКУЧЕСТИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНДАУ - ЛИФШИЦА УРАВНЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНДАУ ДИАМАГНЕТИЗМ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНДАУ ЗАТУХАНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНДАУ ТЕОРИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНДАУ УРОВНИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНДЕ МНОЖИТЕЛЬ

ЛАНДЕ МНОЖИТЕЛЬ ( - фактор, фактор магнитного расщепления) - множитель в ф-ле для расщепления уровней энергии атома в магн. поле, определяющий масштаб расщепления в единицах - магнетон Бора, Н- напряжённость магн. поля, см. Зеемана эффект). Введён А. Ланде (A. Lande) в 1921. Л. м. для заданного уровня энергии зависит от характеризующих уровень квантовых чисел и в случае нормальной связи (см. Атомные спектры )выражается ф-лой Ланде где L, S и J - квантовые числа, определяющие соответственно величины квадратов полного орбитального, полного спинового и результирующего моментов атома. Для чисто орбитального момента (S=0, L=J )Л. м. равен 1, для чисто спинового момента (L=0, J=S )он равен 2. В общем случае Л. м. может принимать как значения между 1 и 2, так и значения меньше 1 (в т. ч. отрицательные) и больше 2. Наряду с атомным Л. м. вводят ядерный Л. м. (ядерный g-фактор), определяющий масштаб расщепления уровней энергии, связанного с магн. моментами атомных ядер. Ядерный Л. м. обусловливает масштаб расщепления в единицах - ядерный магнетон). М. А. Елъяшевич.

ЛАНЖЕВЁНА - ДЕВАЯ ФОРМУЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНЖЕВЕНА УРАВНЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНЖЕВЕНА ФУНКЦИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНТАН

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАНТАНОИДЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАПЛАСА ЗАКОН

ЛАПЛАСА ЗАКОН - прямо пропорциональная зависимость капиллярного давленияот поверхностного натяжения на поверхности раздела двух жидкостей или жидкости и газа и от ср. кривизны поверхности (т. е. здесь R1 и R2 - гл. радиусы кривизны двух взаимно перпендикулярных нормальных сечений поверхности): Один пз осн. законов капиллярных явлений. Установлен П. С. Лапласом (P. S. Laplace) в 1806.

ЛАПЛАСА ОПЕРАТОР

ЛАПЛАСА ОПЕРАТОР (лапласиан) - простейший эллиптич. дифференц. оператор 2-го порядка действующий на гладкие ф-ции f(х 1, . . ., х n), определённые в евклидовом пространстве R " с декартовыми координатами х 1 ..., х п (или в нек-рой его части G). Л. о. инвариантен относительно ортогональных преобразований координат в Rn, т. е. преобразований с ортогональной матрицей Естеств. обобщением Л. о. на случай риманова пространства с метрикой где gij- метрический тензор, х 1,. . ., х n - локальные координаты, служит оператор Бельтрами - Лапласа где матрица , а, р. А. Минлос.

ЛАПЛАСА ПРЕОБРАЗОВАНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАПЛАСА УРАВНЕНИЕ

ЛАПЛАСА УРАВНЕНИЕ - дифференциальное ур-ние =0, где - Лапласа оператор, а ф-ция f(x1, . . ., х п )отыскивается во всём пространстве Rn или в его части G. Решения Л. у. наз. гармоническими функциями. Каждое решение Л. у. в огранич. области G однозначно выделяется краевыми условиями, накладываемыми на поведение решения (или его производных) на границе области G. Если решение отыскивается во всём пространстве Rn, краевые условия сводятся к предписанию нек-рой асимптотики для f при х 1,. . ., . Задача о нахождении таких решений наз. краевой задачей. Чаще всего встречаются Дирихле задача, когда на границе задано значение самой ф-ции f, и Неймана задача, когда задано значение производной f по нормали к границе. В случае n=2, когда R можно отождествить с комплексной плоскостью С, всякая гармонич. ф-ция f(x1, х 2) в области является вещественной частью нек-рой аналитич. ф-ции в этой области (z=x1+ix2). Это обстоятельство позволяет использовать при изучении Л. у. методы теории аналитич. ф-ций. Соответствующее Л. у. неоднородное ур-ние наз. Пуассона уравнением. Л. у. описывает стационарное распределение потенциала (электрич., гравитац. и др. полей) в однородной среде без источников внутри области G. р. А. Минлос.

ЛАПЛАСИАН

ЛАПЛАСИАН - то же, что Лапласа оператор.

ЛАРМОРА ПРЕЦЕССИЯ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛАУЭ МЕТОД

ЛАУЭ МЕТОД - метод исследования монокристаллов с помощью дифракции рентгеновских лучей; один из методов рентгеновского структурного анализа. Представляет собой усовершенствованную методику опыта, поставленного в 1912 В. Фридрихом (W. Fried-rich) и П. Книппингом (P. Knipping) по предложению М. Лауэ (М. Laue); в этом эксперименте была открыта дифракция рентг. излучения на кристалле. Схема метода Лауэ: SO - первичный пучок лучей; К- кристалл; ММ'- пространственная ориентация одной из находящихся в отражающем положении систем атомных плоскостей кристалла; KL- отражённый (дифрагированный) луч; - фотоплёнка. В Л. м. тонкий пучок рентг. лучей непрерывного спектра падает на неподвижный монокристалл, закреплённый на гониометрич. головке (см. Рентгеновский гониометр). Излучение, рассеянное кристаллом в направлениях, определяемых Брэгга - Вулъфа условием, регистрируется на плоской фотоплёнке, помещённой за кристаллом перпендикулярно падающему пучку лучей; полученное изображение наз. лауэграм-мой. В случае крупных монокристаллов фотоплёнка располагается перед кристаллом, а лауэграмма, полученная таким способом, наз. эпиграммой. Л. м. применяется для пространственной ориентировки монокристаллов (в особенности неогранённых), определения точечной группы симметрии кристаллов, исследования реальной структуры и совершенства внутр. строения монокристаллов (см. также Рентгеновская топография). Л. м. используется также для исследования процессов старения и распада в метас-табильных фазах, перестройки кристаллич. структуры под действием темп-ры, облучения нейтронами или g-излучением (см. Рентгенография материалов), а также неупругих когерентных процессов рассеяния рентг. излучения и др. проблем. Лит. см. при ст. Дифракция рентгеновских лучей. Рентгеновский структурный анализ. А. В. Колпаков.

ЛАУЭГРАММА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛЕ ШАТЕЛЬE - БРАУНА ПРИНЦИП

ЛЕ ШАТЕЛЬE - БРАУНА ПРИНЦИП - термодинамич. принцип, отражающий влияние разл. факторов на положение термодинамич. равновесия: внеш. воздействие, выводящее систему из положения термодинамич. равновесия, вызывает в ней такие процессы, к-рые стремятся ослабить результат воздействия. Напр., повышение темп-ры хим. реакции благоприятствует накоплению тех веществ, к-рые образуются в данной реакции с поглощением тепла, а понижение темп-ры действует в противоположном направлении. Вещества, растворимость к-рых при повышении давления увеличивается (при пост. темп-ре), растворяются с уменьшением объёма, а при обратной зависимости от давления - с увеличением объёма. Принцип смещения равновесия при изменении темп-ры установил Я. Вант-Гофф (J. van't Hoff) в 1884. Общий принцип, отражающий влияние разл. факторов на положение термодинамич. равновесия, сформулировали А. Ле Шателье (Н. Le Chatelier) в 1884 и К. Браун (С. Braun) в 1887. Они исходили из аналогии с Ленца правилом в электродинамике и рассматривали разл. примеры термодинамич. равновесий, к-рые можно представить в форме, похожей на правило Ленца. Удобство Ле Ш.-Б. п. состоит в том, что он позволяет определить направление смещения термодинамич. равновесия без детального анализа условий равновесия (иногда очень сложных). Ле Ш.-Б. п. строго выводится из общих условий термодинамич. равновесия, установленных Дж. Гиббсом (J. Gibbs). Лит.: Энштейн П. С., Курс термодинамики, пер. с англ., М.-Л., 1948, гл. 21; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика, ч. 1, 3 изд., М., 1976 p 22. Д. Н. Зубарев,

ЛЕВИ-ЧИВИТЫ СИМВОЛ

ЛЕВИ-ЧИВИТЫ СИМВОЛ (абсолютно антисимметричный тензор) - антисимметричная ф-ция . . ., п переменных (каждая из к-рых принимает целые значения от 1 до п), равная +1 (-1), если последовательность i1 i2, . . ., in получается чётной (нечётной) перестановкой 1, 2, . . ., п. В остальных случаях Л.-Ч. с. равен нулю. Введён Т. Леви-Чивитой (Т. Levi-Civita). Л.-Ч. с. равен определителю матрицы, (k,^-элемент к-poй есть Кронекера символ Л.-Ч. с. можно выразить также через обобщённый символ Кронекера: (i1 i2, . . ., in) при перестановке любых двух аргументов Л.-Ч. с. меняет знак. Л.-Ч. с. задаёт контравариантный (ковариантный) псевдотензор (тензорную плотность) валентности п и веса +1(-1) с одинаковыми во всех системах координат компонентами . . ., in). При помощи Л.-Ч. с. можно описать, напр., соответствие между ковариантным тензором Т валентности и контравариантным псевдотензором А валентности Напр., в 3-мерном евклидовом пространстве вектопное произведение векторов а и Ь равно С. И. Азапов, В. Н. Сушко.

ЛЁВШИНА ПРАВИЛО

ЛЁВШИНА ПРАВИЛО (зеркальной симметрии правило) люминесценции - правило расположения линий поглощения и люминесценции. Подробнее см. в ст. Степанова универсальное соотношение.

ЛЕГИРОВАНИЕ ПОЛУПРОВОДНИКОВ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛЕГКОГО НАМАГНИЧИВАНИЯ ОСЬ

- см. Ось лёгкого намагничивания.

ЛЕЖАНДРА ПРЕОБРАЗОВАНИЕ

ЛЕЖАНДРА ПРЕОБРАЗОВАНИЕ - преобразование ф-ции f(x), x=(x1, . . ., х п), в новую ф-цию где х(р )находят из системы уравнений Эти ур-ния разрешимы, т. е. Л. п. существует, если det Л. п. инволютивно: применённое повторно к оно даёт Введено А. Лежандром (A. Legendre) в 1789. Геом. смысл Л. п. состоит в переходе от описания поверхности (в n+l-мерном пространстве) как геом. места точек (x, у), таких, что у- к описанию её как огибающей n -параметрич. семейства касательных плоскостей у=рх-( р) (р - параметры семейства). Используется в классич. механике (переход от ф-ции Лагранжа к ф-ции Гамильтона), термодинамике (преобразование термодинамич. потенциалов) и др. разделах физики. Лит.: Кубо Р., Термодинамика, пер. с англ., М., 1970; Арнольд В. И., Математические методы классической механики, 2 изд., М., 1979. Ю. А. Данилов.

ЛЕЖАНДРА ФУНКЦИИ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛЕНГМЮРА - САХА УРАВНЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛЕНГМЮРА ФОРМУЛА

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛЕНГМЮРОВСКИЕ ВОЛНЫ

ЛEНГМЮРОВСКИЕ ВОЛНЫ - продольные колебания плазмы с плазменной частотой ( е - заряд, т - масса электрона, п - плотность плазмы). Изучались И. Ленгмюром (I. Langmuir) и Л. Тонксом (L. Tonks) в 1929. Для плазмы характерно дальнодействие кулоновских сил, благодаря чему она может рассматриваться как упругая среда. Если группу электронов в плазме сдвинуть из их равновесного положения (тяжёлые ионы считаем неподвижными), то на них будет действовать электростатическая возвращающая сила, что и приводит к колебаниям. В покоящейся холодной плазме (темп-pa электронов могут существовать пераспространяющиеся колебания (стоячие волны) с плазменной частотой в горячей плазме эти колебания распространяются с малой групповой скоростью (см. также Плазма и Волны в плазме). Б. А. Трубников.

ЛЕНЦА ПРАВИЛО

ЛЕНЦА ПРАВИЛО (Ленца закон) - установлено Э. X. Ленцем в 1834 в уточнение закона эл.-магн. индукции, открытого М. Фарадеем (М. Faraday) в 1831. Л. п. определяет направление индукц. тока в замкнутом контуре при его движении во внеш. магн. поле, а также при деформации контура и (или) изменении магн. поля во времени (последние обобщения не принадлежат Ленцу и введены позже). Направление индукц. тока всегда таково, что испытываемые им со стороны магн. поля силы противодействуют движению и деформации контура, а создаваемый этим током магн. поток Ф i стремится компенсировать изменения внеш. магн. потока Ф е. Л. п. позволило Ф. Нейману (F. Neumann) в 1846 дать матем. формулировку закона эл.-магн. индукции: где Ф=Ф е+Ф i - магн. поток через поверхность S, опирающуюся на проводящий контур Л. п. определяет знак правой части. Лит.: Тамм И. Е., Основы теории электричества, 9 изд., М., 1976: Ленц Э. X., Избр. труды, М., 1950. М. А. Миллер, Г. В. Пермитин.

ЛЕОНТОВИЧА ГРАНИЧНОЕ УСЛОВИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛЕОНТОВИЧА ПАРАБОЛИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛЕПТОКВАРКИ

ЛЕПТОКВАРКИ - общее название группы гипотетич. элементарных частиц со спином 1, испускание и поглощение к-рых переводит лептоны в кварки или наоборот. Л. с необходимостью возникают в калибровочных квантовых теориях поля типа модели великого объединения и являются разновидностью калибровочных бозонов - фотонов и промежуточных векторных бозонов в теории электрослабого взаимодействия, глюонов - в квантовой хромодинамике. В моделях великого объединения между лептонами и кварками не делается различия, они описываются в рамках единого мультиплета частиц со спином 1/2. Часть калибровочных бозонов, осуществляющих взаимодействие между частицами этого мультиплета, и отвечает Л. [в SU(5)- модели великого объединения это три Х- и три частицы и их античастицы]. Поскольку кварки несут дробный электрич. заряд, электрич. заряд Q Л. также дробный, кратный (так у Х -частицы Q=. у частицы Q=. Масса Л. близка к характерной энергии, при к-рой реализуется великое объединение, и чрезвычайно велика ГэВ). Это объясняет, почему при исследованных энергиях переходы лептонов в кварки не наблюдались. Точное число Л. так же, как и др. их характеристики, зависит от структуры теории, к-рой предстоит единым образом описать все типы взаимодействий и к-рая пока не создана. А. А. Колюр.

ЛЕПТОННОЕ ЧИСЛО

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛЕПТОНЫ

Статья большая, находится на отдельной странице.

ЛИ - ЯНГА ТЕОРЕМА

Статья большая, находится на отдельной странице.